Общие свойства импульсных систем
Определение линейности и нелинейности непрерывной части делятся в теории цепей (курс теоретических основ электротехники). Для выяснения свойств импульсной части (ИЭ;М) введем понятие амплитудной и модуляционной характеристик. Первая из них устанавливает зависимость амплитуды импульсов на выходе модулятора от входного управляющего сигнала, вторая — модулируемого параметра от этого же сигнала… Читать ещё >
Общие свойства импульсных систем (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
Контрольная работа Общие свойства импульсных систем Содержание
1. Понятие системы с импульсной модуляцией
2. Информационные возможности импульсных систем
3. Линейные и нелинейные импульсные системы
4. Критерии оценки качества формирования и воспроизведения сигналов с импульсной модуляцией
5. Графическое представление электрических сигналов
6. Амплитудно-частотный и фазово-частотный спектры периодической последовательности прямоугольных импульсов
7. Краткие сведения о разрывных функциях Литература
1. Понятие системы с импульсной модуляцией (ИМ) Модуляцией называют процесс изменения физических параметров носителя в определенном соответствии с сообщением. В рассматриваемых нами системах носителями во всех случаях являются колебания тока или напряжения, а при модуляции изменяются параметры этих колебаний.
В импульсных системах колебания имеют форму импульсов — прямоугольных, трапецеидальных, треугольных, колоколообразных и т. д. При внесении информации изменяются те или иные параметры импульсов: амплитуда — амплитудно-импульсная модуляция (АИМ), длительность — широтно-импульсная модуляция (ШИМ), временное расположение — временная-импульсная модуляция (ВИМ), имеющая две разновидности — фазо-импульсную (ФИМ) и частотно-импульсную (ЧИМ) модуляции. Во всех этих системах осуществляется квантование по времени. По этому признаку выделяют класс импульсных систем. Широко применяются комбинации видов модуляции, например, АИМ с ШИМ, ШИМ с ЧИМ и т. д. Если квантование осуществляется не по времени, а по уровню, получаем кодовую модуляцию (КМ). При одновременном квантовании и по уровню и по времени будем иметь импульсно-кодовую модуляцию (ИКМ). ЕЕ еще называют кодовая с тактированием. В системах с КМ и ИКМ важно, что значение выходной величины может принимать только дискретные наперед заданные значения. Это дает возможность обеспечение гарантированной точности представления сигналов в виде импульсов и широко используется в цифровых системах управления. Используется также сочетание кодовой с другими видами импульсной модуляции, например, КМ с ШИМ, КМ с ШИМ и ЧИМ и т. д. Здесь возможны два основных варианта. В первом — базовым является квантование по времени, например, ШИМ, а длительность импульсов задается дискретно в соответствии с КМ. Во втором — базовым является квантование по уровню (КМ), а ШИМ действует в промежутках между уровнями. Такое сочетание в дальнейшем, в силу некоторых особых свойств сигналов названо нами многозонной импульсной модуляцией (МИМ).
2. Информационные возможности импульсных систем Импульсная система — это совокупность элементов и связей. На рис. 1 показана структура разомкнутой импульсной системы в наиболее общем виде.
Рис. 1 Структура импульсной системы ИЭ — импульсный элемент;
М — модулятор;
Х* - импульсный сигнал с модуляцией;
КП — канал передачи (в системах связи);
НЭ — непрерывный элемент или непрерывная часть (фильтр, нагрузка).
Строгое обоснование информационных возможностей импульсных систем дано пока только для линейных систем с АИМ теоремой академика Котельникова В. А. Пусть — непрерывный сигнал (рис.2), — этот же сигнал в дискретные моменты времени, где — период следования импульсов.
Вводится функция, фиксирующая импульсы на очень коротком промежутке времени. Общее напряжение всех импульсов на интервале будет равно
(1)
где, , — коэффициенты.
Пусть наивысшая частота в сигнале равна. Второй член ряда (1) содержит низшую из всех боковых частот, равную. Выделить из первого члена можно в том случае, если эта частота меньше, т. е.
; (2)
(3)
но — частота амплитудно-модулированных импульсов. Тогда теорема будет формулироваться следующим образом: по импульсам функции при помощи фильтра ли гармонического анализа можно восстановить колебание, если только частота импульсов больше двойной максимальной частоты, входящей в сигнал. Ясно, то на периоде максимальной частоты количество импульсов должно быть больше двух.
Рис. 2 Иллюстрация к теореме В. А. Котельникова Отметим, что в импульсных системах энергетической электроники указанные предельные возможности реализовать не удается, т.к. силовые фильтры резко отличаются от информационных и различны проблемы демодуляции, т. е. восстановления сигнала из импульсной последовательности. В этих случаях надо «усиливать» неравенство (3), т. е. обеспечивать
. (4)
3. Линейные и нелинейные импульсные системы Линейной называется импульсная система, в которой линейны все ее элементы по рис. 1 — импульсный элемент (ИЭ) с модулятором (М), канал передачи (КП), непрерывная часть (НЧ). Нелинейной — система, у которой хотя бы один из элементов нелинеен.
Определение линейности и нелинейности непрерывной части делятся в теории цепей (курс теоретических основ электротехники). Для выяснения свойств импульсной части (ИЭ;М) введем понятие амплитудной и модуляционной характеристик. Первая из них устанавливает зависимость амплитуды импульсов на выходе модулятора от входного управляющего сигнала, вторая — модулируемого параметра от этого же сигнала. Очевидно, что у АИМ эти две характеристики совпадают, так как модулируемым параметром является амплитуда импульсов. Характеристика представлена на рис. 3. Принципиально система с АИМ может иметь линейную модуляционную характеристику и быть линейной, так как с ростом амплитуда импульсов может неограниченно возрастать, однако в реальных системах обязательно наступают технические ограничения, что и показано пунктиром на рис. 3.
Рис. 3 Модуляционная характеристика системы с АИМ У систем с ШИМ амплитудная и модуляционные характеристики не совпадают (рис. 4 и 5), причем обе резко нелинейны. На рис. 5 модулируемый параметр — относительная длительность импульсов , — длительность импульса, — период квантования. Очевидно, что не может быть больше чем .
Рис. 4 Амплитудная характеристика с ШИМ Рис. 5 Модуляционная характеристика системы с ШИМ В КМ и ИКМ характеристики совпадают и нелинейны, как это показано на рис. 6.
Рис.6
4. Критерии оценки качества формирования и воспроизведения сигналов с импульсной модуляцией
Рассмотрим сущность задач формирования и воспроизведения сигналов с ИМ.
Задача формирования — заданы требования к выходу импульсной системы. Необходимо найти алгоритм, при котором достигается максимальное приближение импульсного выходного сигнала, например, напряжения, к заданному непрерывному. Это приближение может быть достигнуто различными методами ИМ и различными аппаратными средствами. В последнее время используют методы формирования заданного выхода из ортогональных функций Уолша, которые рассматриваются в разделе 4.
Задача воспроизведения (усиления) - задан входной сигнал. Необходимо найти алгоритм, при котором выходной усиленный сигнал максимально (без искажений) приближается к входному.
Критерии оценки качества формирования рассматривались в курсе «Преобразовательная техника». Кратко приведем основные соотношения для типового синусоидального сигнала:
1) коэффициент гармоник
(5)
где - эффективное значение выходного сигнала;
- эффективное значение первой гармоники выходного сигнала;
2) коэффициент искажения:
; (6)
3) коэффициент нормы:
; (7)
где - среднее по модулю значение выходного сигнала;
4) к.п.д. выделения:
; (8)
где - мощность i-ой гармоники.
В системах воспроизведения теряет свое значение даже в том случае, если мы воспроизводим типовой синусоидальный сигнал, т.к. появляется дефект амплитуды.
Для систем воспроизведения с импульсной модуляцией установим вначале понятие неискажающей системы (НС), структурная схема которой показана на рис. 7.
Рис.7
Предварительно отметим, что в разных областях электроники эти критерии различны. Например, в звуковоспроизводящей аппаратуре важна форма спектра. В телевидении, телеметрии, информационно-импульсных системах может изменяться масштаб (k), сдвиг () и постоянная составляющая (a):
. (9)
При наличии энергетического входа (рис.8) в ИМС нельзя менять постоянную составляющую, т.к. она передает энергию. Здесь выражение для выходного сигнала примет вид:
. (10)
Рис.8
Наиболее жестким является понятие НС в многофазных системах:
(11)
т.к. изменение сдвига вызовет искажения.
Пусть (12)
тогда, подставляя (12) в (10), получим:
(13)
где - амплитуда неискаженного сигнала.
В рассматриваемой ИМС
(14)
где - дефект амплитуды;
- амплитуда первой гармоники выходного сигнала;
- амплитуда k-ой гармоники.
Следовательно, если, то передача первой гармоники производится без искажений. Для систем воспроизведения введем коэффициент квадратичного отклонения - .
. (15)
С учетом значений для и преобразуем выражение (15):
где, так как
в силу ортогональности функций. Тогда
(16)
так как, , .
Если нет ограничения на фазу, то можно принять, тогда. Выражение (16) примет вид:
(17)
так как, то .
Тогда выражение для можно записать только через выходные параметры:
. (18)
Если и, т. е., то
При оценке качества воспроизведения сигнала в импульсных системах по критерию происходит отображение сигнала в число, и объективно это число говорит о его качестве только в одном случае, когда отсутствуют мешающие компоненты и. Во всех других случаях оценка может считаться объективной только при сопоставлении сигналов, близких по свойствам (по структуре). Для того, чтобы связать оценку сигнала с его структурой в частотной области, было введено понятие частотно зависимого коэффициента среднеквадратичного отклонения :
(20)
где - абсцисса центра тяжести спектра выходного сигнала.
Определение связано с вычислением моментов n-го порядка:
(21)
где - огибающая спектра.
В случае вычисления момента первого порядка (n=1) формула (21) приобретает вид:
. (22)
В формуле (22) роль «силы» играет площадь, охваченная огибающей спектра, а является точкой приложения этой силы. Отметим, что для идеальной системы .
5. Графическое представление электрических сигналов
Существует два способа представления электрических сигналов: временной и спектральный.
При временном способе электрический сигнал изображается графиком в прямоугольной системе координат, по ординате которой указывается мгновенное значение напряжения (тока) изображаемого сигнала, а по оси абсцисс — текущее время (рис.9).
Рис.9 Временной способ представления сигнала
При спектральном способе представления электрический сигнал рассматривается как сумма простых (гармонических) колебаний, каждое из которых имеет свое максимальное значение, частоту и фазу. Эта сумма гармонических составляющих однозначно определяет сигнал (его свойства, форму кривой и т.п.). При спектральном способе гармонические составляющие графически представляют в прямоугольной системе координат в виде вертикальных линий, абсциссы которых определяют частоту гармоник, а высота (ордината) соответствует их максимальным значениям (рис.10).
Рис.10 Спектральный способ представления сигнала
Напомним, что связь сигналов во временной и частотной области устанавливается преобразованиями Фурье. При этом периодический импульсный сигнал с периодом «Т» во временной области представляется дискретным частотным спектром в частотной области по формуле:
(23)
где - постоянная составляющая;
- амплитуды спектральных составляющих;
- угловая частота следования импульсов.
В свою очередь амплитуды гармоник находятся по известным формулам:
(24)
Непериодический импульсный сигнал имеет непрерывный частотный спектр (спектральную плотность), который находится с использованием прямого преобразования Фурье:
. (25)
Если известна спектральная плотность, то можно найти сигнал во временной области с использованием обратного преобразования Фурье (интеграла Фурье):
. (26)
6. Амплитудно-частотный и фазо-частотный спектры периодической последовательности прямоугольных импульсов
Для лучшего понимания материала о свойствах спектров модулированных импульсных сигналов, представленных в последующих разделах, рассмотрим способы построения амплитудно-частотного спектра (АЧС) и фазо-частотного спектра (ФЧС) немодулированной последовательности импульсов, а также поведение АЧС при изменении длительности и частоты следования этих импульсов. Зададим периодическую импульсную последовательность (рис.11):
(27)
где - амплитуда импульса;
- середина первого импульса, относительно начала координат;
- длительность импульса;
- период следования импульсов.
Рис. 11 Периодическая последовательность импульсов
Постоянная составляющая:
(28)
где - относительная длительность импульсов.
Амплитуды косинусоидальных составляющих:
. (29)
Амплитуды синусоидальных составляющих:
. (30)
Амплитуды гармоник:
. (31)
Фазы гармоник:
. (32)
Выражение для немодулированной последовательности импульсов приобретает вид:
. (33)
Анализ выражения (23) дает следующие выводы:
1) постоянная составляющая пропорциональна ;
2) амплитуды всех гармоник пропорциональны и зависят от
3) распределение амплитуд гармоник по величине подчиняется закону, где ;
4) сдвиг фазы не зависит от, а определяется только значением .
Для определения АЧС выражение (33) запишем в следующем виде:
(34)
где - частота следования импульсов;
1,2,3,…- номер интервала значений ««.
Огибающая АЧС:
(35)
где .
Огибающая пересекает ось частот при, т. е. при ,.
При, ;
при, ,, ;
при, ,, и т. д.
Таким образом, для построения АЧС есть все необходимое:
1) угловая частота следования импульсов ;
2) угловые частоты всех других гармоник, где n = 1,2,3,…;
3) закон изменения амплитуд .
Нормируем амплитуды, поделив все в формуле (33) на. Проводим вертикали частот 0,, и т. д. и огибающую. Пересечение их дает амплитуды гармоник (рис.12).
Рис.12 Спектральная характеристика немодулированной последовательности прямоугольных импульсов
Обычно эффективная полоса частот задается выражением:
.
При построении АЧС необходимо пользоваться следующими положениями:
1) спектральные линии должны быть расположены на равном расстоянии, которое равно ;
2) спектр имеет арочную структуру. Ширина первой полуарки и каждой малой арки равна, т. е. определяется периодом следования и относительной длительностью импульсов ;
3) число спектральных линий под каждой аркой определяется соотношением между длительностью импульсов и частотой их следования и равно, т.к. при кратных амплитуды равны нулю.
Для построения ФЧС воспользуемся выражением:
(36)
Которое следует из выражения (34) и обозначает сдвиг фазы n — ой гармоники. Ширина арки равна:
.
Сдвиг фазы на частоте, соответствующей окончанию арки:
.
Получается треугольник (рис.13):
К определению угла наклона ФЧС:
Рис.13
.
Отсюда, т. е. знак определяет наклон огибающей и знак дискретного слагаемого в формуле (36) (см рис.14).
7. Краткие сведения о разрывных функциях Для аналитического представления импульсных сигналов широко применяют разные функции.
Под разрывными понимают функции, для которых в определенных точках пределы справа и слева от точки не равны друг другу, т. е. имеют в виду функции с разрывами первого рода. Наиболее распространенные из них приведены в табл.1, а графики этих функций представлены на рис. 15.
Рис.14 ФЧС при различных значениях
Таблица 1
Наименование функции | График | Аналитическое описание | Обозначение | |
1. Единичная -«; | рис. 15,а рис. 15,б | 1(x) 1(-x) | ||
3. Модуль | рис. 15,в | |||
4. Сигнум (знак х) | рис. 15,г | |||
5. Дельта | рис. 15,д | |||
6. Антье 7. -«; 8. -«; | рис. 15,е рис. 15,ж -«; | |||
9. Дробная 10. -«; 11. -«; 1 -«; | рис. 15,з рис. 15,и рис. 15,к рис. 15,л | |||
13. Треугольная 14. -«; | рис. 15,м рис. 15,н | |||
15. Прямоугольный синус 16. -«; | рис. 15,о рис. 15,п | |||
17. -«; 18. Смещенные функции | рис. 15,т рис. 15,с | |||
Рис.15
импульсный модуляция частотный сигнал Табл.1 является исходной, для описания сложных сигналов при моделировании электронных импульсных схем, например, с ШИМ, МИМ и т. д. С помощью рассмотренных разрывных функций можно задавать алгоритмы преобразования сигналов управления и описать импульсный сигнал на выходе модулятора в функции времени.
1. Барыбин, А. А. Электроника и микроэлектроника. Физико-технологические основы / А. А. Барыбин. — М.: ФИЗМАТЛИТ, 2006. — 424 c.
2. Белов, Н. В. Электротехника и основы электроники: Учебное пособие / Н. В. Белов, Ю. С. Волков. — СПб.: Лань, 2012. — 432 c.
3. Белоусов, В. В. Судовая электроника и электроавтоматика: Учебник / В. В. Белоусов, В. А. Волкогон. — М.: Колос, 2008. — 645 c.
4. Борисенко, В. Е. Наноэлектроника: теория и практика: Учебник / В. Е. Борисенко, А. И. Воробьева, А. Л. Данилюк, Е. А. Уткина. — М.: БИНОМ. ЛЗ, 2013. — 366 c.
5. Вайнштейн, Л. А. Теория дифракции. Электроника СВЧ / Л. А. Вайнштейн. — М.: Радио и связь, 1995. — 600 c.
6. Велстистов, Е. Все о приключениях Электроника: Повести / Е. Велстистов. — СПб.: Азбука-Аттикус, 2013. — 592 c.
7. Велтистов, Е. С. Победитель невозможного: третья книга из цикла о приключениях Электроника / Е. С. Велтистов. — М.: Дет. лит., 2010. — 235 c.
8. Воронков, Э. Н. Твердотельная электроника. Практикум: Учебное пособие для студ. высш. учеб. заведений / Э. Н. Воронков. — М.: ИЦ Академия, 2010. — 128 c.
9. Воронков, Э. Н. Твердотельная электроника: Учебное пособие для студ. высш. учеб. заведений / Э. Н. Воронков, А. М. Гуляев, И. Н. Мирошникова. — М.: ИЦ Академия, 2009. — 320 c.
10. Гальперин, М. В. Электротехника и электроника: Учебник / М. В. Гальперин. — М.: Форум, НИЦ ИНФРА-М, 2013. — 480 c.
11. Голубева, Н. С. Основы радиоэлектроники сверхвысоких частот: Учебное пособие / Н. С. Голубева, В. Н. Митрохин; Под общ. ред. проф. д.т.н. И. Б. Федоров. — М.: МГТУ им. Баумана, 2008. — 488 c.
12. Горохов, П. К. Толковый словарь по радиоэлектронике / П. К. Горохов. — М.: Русский язык, 1993.
13. Гусев, В. Г. Электроника и микропроцессорная техника: Учебник / В. Г. Гусев, Ю. М. Гусев. — М.: КноРус, 2013. — 800 c.
14. Джонс, М. Х. Электроника — практический курс / М. Х. Джонс. — М.: Техносфера, 2013. — 512 c.
15. Евстратов, В. А. Радиоэлектроника прогулочных судов / В. А. Евстратов. — М.: ТрансЛит, 2008. — 128 c.
16. Ермуратский, П. В. Электротехника и электроника / П. В. Ермуратский, Г. П. Лычкина, Ю. Б. Минкин. — М.: ДМК Пресс, 2013. — 416 c.
17. Ефимов, И. Е. Основы микроэлектроники / И. Е. Ефимов, И. Я. Козырь. — М.: Высшая школа, 1983.
18. Жаворонков, М. А. Электротехника и электроника: Учебное пособие для студ. высш. проф. образования / М. А. Жаворонков, А. В. Кузин. — М.: ИЦ Академия, 2013. — 400 c.
19. Иньков, Ю. М. Электротехника и электроника: Учебник для студентов учреждений среднего профессионального образования / Б. И. Петленко, Ю. М. Иньков, А. В. Крашенинников. — М.: ИЦ Академия, 2013. — 368 c.
20. Калашников, В. И. Электроника и микропроцессорная техника: Учебник для студ. учреждений высш. проф. обр. / В. И. Калашников, С. В. Нефедов. — М.: ИЦ Академия, 2012. — 368 c.
21. Кашкаров, А. П. Новейшие технологии в электронике: дома, на даче, в автомобиле / А. П. Кашкаров. — Рн/Д: Феникс, 2013. — 172 c.
22. Колистратов, М. В. Электротехника и электроника: электротехника на оборудовании National Instruments: Лабораторный практикум / М. В. Колистратов, Л. А. Шапошникова; Под ред. Л. А. Шамаро. — М.: ИД МИСиС, 2012. — 79 c.
23. Кузовкин, В. А. Электротехника и электроника: Учебник для бакалавров / В. А. Кузовкин, В. В. Филатов. — М.: Юрайт, 2013. — 431 c.
24. Кучумов, А. И. Электроника и схемотехника: Учебное пособие / А. И. Кучумов. — М.: Гелиос АРВ, 2011. — 336 c.
25. Лапынин, Ю. Г. Контрольные материалы по электротехнике и электронике: Учебное пособие для учреждений среднего профессионального образования / Ю. Г. Лапынин. — М.: ИЦ Академия, 2011. — 128 c.
26. Лачин, В. И. Электроника: Учебное пособие / В. И. Лачин, Н. С. Савелов. — Рн/Д: Феникс, 2010. — 703 c