Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Исследование процессов неустойчивости на границе жидкость-пар вблизи сильно перегретой поверхности

Диссертация: Исследование процессов неустойчивости на границе жидкость-пар вблизи сильно перегретой поверхности
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Достоверность полученных результатов Достоверность экспериментальных результатов исследований обеспечивается использованием прямых методов их получения. Достоверность теоретических результатов обеспечивается использованием в аналитической модели известных уравнений движения жидкости, теплопереноса в слое пара, сохранения энергии и признанных методов учёта главных действующих факторов, а также… Читать ещё >

Исследование процессов неустойчивости на границе жидкость-пар вблизи сильно перегретой поверхности (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ОБОЗНАЧЕНИЯ
  • Актуальность
  • Цель работы
  • Научная новизна
  • Практическая значимость
  • Основные положения, выносимые на защиту
  • Достоверность полученных результатов
  • Апробация работы
  • Публикации
  • Структура и объем работы
  • 1. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ И ПОСТАНОВКА ЗАДАЧ ИССЛЕДОВАНИЯ 13 * 1.1 Стационарные условия взаимодействия жидкости и нагретой стенки
    • 1. 2. Динамическое взаимодействие капель жидкости с поверхностью нагретого тела
    • 1. 3. Взаимодействие испаряющейся жидкости с нагретым расплавом
    • 1. 4. Выводы
  • 2. ПРОЦЕСС ОБРАЗОВАНИЯ ВОЛН НА ПЛЕНКЕ ЖИДКОСТИ В
  • ПАРОВОМ СЛОЕ
    • 2. 1. Экспериментальная установка для визуализации волн. ф 2.2 Результаты экспериментов
    • 2. 3. Д лина волн
    • 2. 4. Высота гребня волн
    • 2. 5. Фазовая скорость волн
    • 2. 6. Механизм развития волн на поверхности жидкости
  • 3. МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ
    • 3. 1. Уравнения, определяющие движения жидкости
    • 3. 2. Переход к средней по сечению скорости
    • 3. 3. Представление решения в виде бегущей волны
    • 3. 4. Линейный случай решения волнового уравнения
    • 3. 5. Соотношения, связывающие волновое число и частоту
    • 3. 6. Толщина слоя жидкости, участвующей в волновом движении
    • 3. 7. Параметры волнового движения жидкости
    • 3. 8. Конвективная составляющая теплового потока в движущейся 62 жидкости
    • 3. 9. Разность давлений по обе стороны гребня волны
    • 3. 10. Определение разности температур по обе стороны гребня
    • 3. 11. Нелинейный случай
    • 3. 12. Скорость гребня волны жидкости, направленная по нормали к греющей поверхности
    • 3. 13. Зависимости параметров волнового движения жидкости от начальной толщины паровой слоя и от времени с начала контакта
    • 3. 14. Влияние силы тяжести и термокапиллярных сил на процесс развития неустойчивости поверхности жидкости
  • 4. ТЕМПЕРАТУРЫ И ТЕПЛОВЫЕ ПОТОКИ ПРИ ПАДЕНИИ КАПЕЛЬ НА НАГРЕТУЮ ПОВЕРХНОСТ
    • 4. 1. Методика эксперимента
    • 4. 2. Экспериментальная установка для определения изменения
  • Ф температуры поверхности нагретого тела
    • 4. 3. Результаты измерений поверхностной температуры
    • 4. 4. Определение плотности теплового потока в зоне контакта

Выбор параметров теплоэнергетических устройств обычно осуществляется с помощью известных эмпирических или полуэмпирических зависимостей, которые не всегда полно отражают влияние различных факторов на параметры процесса теплопередачи. При этом одной из важнейших задач является задача о теплопередаче от нагретой стенки к испаряющейся жидкости. Такая задача может решаться только на базе.

• понимания физических процессов, происходящих при теплопередаче к испаряющейся жидкости, в частности при теплопередаче от нагретой поверхности к жидкости через паровую прослойку. Такой процесс теплопередачи осуществляется во многих областях техники: при струйном охлаждении в металлургии, закризисном теплообмене в парогенераторах, капельном охлаждении при кризисах высыхания, жидкостных реактивных двигателях, проектируемых термоядерных реакторах и системах охлаждения зеркал мощных лазеров, при гипотетических тяжёлых авариях ядерных реакторов с взаимодействием расплава активной зоны с охлаждающей водой и др. Предложены различные зависимости расчёта теплопередачи в таких процессах, подтверждённые многочисленными экспериментами, однако, некоторые особенности механизма процесса переноса теплоты от горячих объектов к охлаждающей жидкости через паровую прослойку остаются до сих пор малоисследованными. Одной из таких особенностей механизма процесса переноса теплоты является задача о возбуждении волнового движения поверхности жидкости при нагреве её через паровую прослойку и влияние этого движения на теплоперенос в жидкости.

Актуальность темы

Выбор параметров теплоэнергетических устройств обычно осуществляется с помощью известных эмпирических или полуэмпирических зависимостей, которые не всегда полно отражают влияние различных факторов на параметры процесса теплопередачи. Такая задача может решаться только на базе понимания физических процессов, происходящих при теплопередаче к испаряющейся жидкости, в частности при теплопередаче от нагретой поверхности жидкости через паровую прослойку. Такие процессы существуют при струйном охлаждении в металлургии, закризисном теплообмене в парогенераторах, капельном охлаждении при кризисах высыхания, жидкостных реактивных двигателях, проектируемых термоядерных реакторах и системах охлаждения зеркал мощных лазеров, при гипотетических тяжёлых авариях ядерных реакторов с взаимодействием расплава активной зоны с охлаждающей водой и др. Предложены различные зависимости для расчёта теплопередачи в таких процессах, подтверждённые многочисленными экспериментами. Однако механизм процесса переноса теплоты в поверхностных слоях жидкости, отделенной паровой прослойкой от греющего объекта, в начальные моменты времени контакта остается малоисследованным.

Известные задачи о влиянии нагрева жидкости греющей поверхностью через паровую прослойку на ее движение ограничиваются одномерной постановкой, т. е. рассматриваются движения жидкости, нормальные к греющей поверхности: плоские, цилиндрические, сферические задачи. В этом случае жидкость в поверхностном слое движется как целое и нет перемешивания жидкости и перетечек теплоты в касательном направлении, теплоперенос в жидкости в этом случае может осуществляться t преимущественно молекулярным механизмом теплопроводности. Однако измерения локальной мгновенной плотности теплового потока через нагретую поверхность при капельном или струйном ее охлаждении при температуре поверхности выше, чем возможная для осуществления непосредственного контакта поверхности и жидкости в начальные моменты времени показали, что существует значительный конвективный поток теплоты в жидкость. Поэтому существует необходимость расчета теплопереноса в поверхностных слоях жидкости на основе двухмерной модели движения жидкости, позволяющей найти конвективную составляющую теплового потока на поверхности жидкости, направленную внутрь жидкости.

Цель работы.

Целью настоящей работы является теоретическое и экспериментальное исследование процесса возникновения конвекции и высокой величины мгновенной плотности теплового потока в поверхностных слоях жидкости в начальные моменты времени контакта жидкости через паровую прослойку с нагретой поверхностью.

Для достижения указанной цели необходимо решить следующие задачи:

— разработать методику эксперимента и провести измерения параметров неоднородностей на поверхности жидкости при контакте её через паровую прослойку с нагретой поверхностью в начальные моменты времени контакта;

— разработать физическую модель механизма роста возмущений на поверхности жидкости, отделенной паровой прослойкой от нагретого тела;

— разработать двухмерную модель движения поверхностных слоёв жидкости, обогреваемых плоской поверхностью через паровой слой в течение коротких промежутков времени, и получить приближенные аналитические выражения для параметров неоднородностей на поверхности.

4″ жидкостинайти конвективную составляющую теплового потока в поверхностных слоях жидкости;

— провести измерения локальной мгновенной плотности теплового потока в условиях реализации теплопередачи в жидкость через паровой слой при капельном охлаждении нагретого металлического тела.

Научная новизна.

Разработана новая методика эксперимента и проведены эксперименты по визуализации волнового процесса на поверхности жидкости при контакте ее с нагретой твердой поверхностью через паровой слой в начальные моменты времени контакта, получены новые экспериментальные данные о характере и параметрах волн на поверхности жидкости.

Установлен впервые новый механизм развития возмущений на поверхности жидкости при обогреве её греющей поверхностью через слой пара.

Разработана новая математическая модель движения поверхностных слоев жидкости при обогреве их нагретой поверхностью через слой пара в течение коротких промежутков времени с момента начала обогрева.

Получены новые аналитические выражения для параметров поверхностных волн и конвективной составляющей теплового потока в поверхностных слоях жидкости.

Получены новые экспериментальные данные о процессе изменения температуры нагретой поверхности и о величине мгновенной локальной плотности теплового потока при капельном охлаждении в широком диапазоне начальных параметров.

Установлено, что величина мгновенного теплового потока, измеренная на поверхности нагретого твердого тела при капельном охлаждении близка к величине конвективной составляющей теплового потока в жидкости из капли, рассчитанной из аналитической модели.

Практическая значимость.

Учёт механизма конвективной теплопередачи необходим при разработке теорий процессов теплопередачи, проектировании и расчёте различных теплотехнических устройств в различных областях техники. В случае если греющая поверхность — высокотемпературный расплав, влияние волнообразования на процесс фрагментации расплава с помощью разработанной модели можно учесть непосредственно.

Полученные экспериментальные данные о локальных мгновенных величинах теплового потока при взаимодействии мелких быстрых капель с нагретой поверхностью могут быть непосредственно использованы, например, при расчётах параметров теплообмена нагретой стенки с ядром паро-капельного потока.

Установленный механизм возбуждения поверхностных волн необходимо учитывать в разработке более точных моделей взаимодействия жидкости и нагретой поверхности через слой пара.

Основные положения, выносимые на защиту Механизм возбуждения волн на поверхности жидкости при нагреве её через паровую прослойку греющей стенкой.

Аналитическая модель процесса возбуждения волн в поверхностных слоях жидкости при обогреве ее нагретым телом через паровую прослойку в начальные моменты времени после начала обогрева, соотношения для параметров поверхностных волн и величины конвективной теплопередачи.

Методика экспериментов и результаты экспериментального исследования параметров волн при контакте греющей стенки с жидкостью.

Результаты измерений параметров взаимодействия отдельных капель с нагретой металлической поверхностью через паровую прослойку: величина падения температуры, длительность фронта падения температуры, длительность теплового контакта, а также результаты измерений локальной мгновенной плотности теплового потока на нагретой поверхности.

Достоверность полученных результатов Достоверность экспериментальных результатов исследований обеспечивается использованием прямых методов их получения. Достоверность теоретических результатов обеспечивается использованием в аналитической модели известных уравнений движения жидкости, теплопереноса в слое пара, сохранения энергии и признанных методов учёта главных действующих факторов, а также сравнением параметров волн и теплопередачи, полученных расчётным путём из аналитической модели развития поверхностных волн, с параметрами, полученными экспериментально.

Апробация работы.

Основные положения и научные результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались:

— на научно-методических семинарах и заседаниях кафедры промышленной теплоэнергетики Кубанского государственного технологического университета;

— на IV Минском международном форуме по тепломассообмену (г.Минск, 2000 г.);

— на межрегиональной конференции «Молодые ученые России — теплоэнергетике» (г.Новочеркаск, 2001 г.);

— на шестой Международной конференции «Экология и здоровье человека. Экологическое образование. Математические модели и информационные технологии"(г.Краснодар, 2001 г.);

— на III Российской национальной конференции по теплообмену (г. Москва, 2002 г.);

— на XIV школе-семинаре молодых учёных и специалистов под руководством академика РАН А. И. Леонтьева «Проблемы газодинамики и тепломассообмена в энергетических установках» (г. Рыбинск, 2003 г.).

Публикации.

По теме работы опубликовано 12 печатных работ.

Структура и объём работ.

Диссертация состоит из введения, четырёх глав, списка использованных источников из 92 наименований, общий объём диссертации 147 е., включая 55 рисунков, 1 приложение.

Основные результаты и выводы диссертации состоят в следующем:

1 .Разработана методика и проведены экспериментальные исследования формы поверхности жидкости при обогреве ее через тонкий слой пара нагретым телом и установлено возникновение и рост возмущений на поверхности жидкости в течение коротких (10~* -П03)с промежутков времени с момента начала обогрева.

2.Установлено, что возмущения расположены хаотично по поверхности жидкости, форма и характер движения возмущений близки форме и характеру поверхностных кольцевых волн. Найдены параметры этих волн: длина волны, фазовая скорость, высота гребня волны, оценена скорость роста гребня волны.

3.Установлен впервые механизм роста гребня таких волн, сводящийся к действию возникающей разности давлений пара между сторонами гребня при движении его по поверхности жидкости.

4.Разработана аналитическая двухмерная модель развития волн на поверхности жидкости при обогреве ее через тонкий слой пара нагретым телом для коротких промежутков времени с момента начала обогрева, при линеаризации которой получены параметры: длина волн, частота, амплитуда, скорость роста амплитуды, величина конвективного теплопереноса через поверхностные слои жидкости. При учете нелинейности, в частном случае, установлена возможность возникновения струек жидкости, направленных по нормали к греющей поверхности.

5.Проведены экспериментальные исследования по измерению теплопередачи от нагретого тела к капельной жидкости через паровую прослойку в течение коротких промежутков времени и установлено возникновение высоких мгновенных локальных плотностей теплового потока ю8 —) в нагретом теле, близких к рассчитанному по аналитической модели м конвективному теплопереносу в жидкости, возникающему вследствие волнового движения.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Показать весь текст

Список литературы

  1. А. П., Боришанский В. М. О расчете температуры установления сфероидального состояния и времени испарения капли в этом режиме. // Кризисы теплообмена и околокритическая область. —Л.: Энергия. —1977. — 170— 182 с.
  2. В. М. Теплоотдача к жидкости, свободно растекающейся на поверхности, нагретой выше температуры кипения. — В кн.: Вопросы теплообмена при изменении агрегатного состояния вещества. М.— Л.: Госэнергоиздат. —1953. —118— 155 с.
  3. В. М., Кутателадзе С. С. Некоторые данные об испарении жидкости, находящейся в сфероидальном состоянии. // Журнал технический физики. — 1947, т. 17, вып. 8, — 891 — 902 с.
  4. P., Hopenfeld J., Silverberg М. е. a. Onset on stable film boiling and the foam limit. // Intern. J. Heat Mass Transfer. — 1963, v. 6, p. 987— 994.
  5. А. Л. Воздушно— водоиспарительное охлаждение оборудования и материалов. Автореф. дис. на соиск. учен, степ, д— ра техн. наук. — Киев: АН УССР, Институт технической теплофизики. —1974. — 21с.
  6. Seki М., Kawamura Н., Sanokawa К. Transient temperature profile of a hot wall due to an impinging liquid droplet. // Transact. ASME, ser. C. — 1978, v. 100, № 1, p. 167— 169.
  7. Baumeister K. J., Simon F. F. Leidenfrost temperature its correlation for liquid metals, cryogens, hydrocarbons and water. // Transact. ASME, ser. C. — 1973, v. 95, № 2, p. 166— 173.
  8. Wachters L. H. J., Bonne H., Van Nouhuis H. J. The heat transfer from a hot horizontal plate to sessile water drops in the spheroidal state. //Chem. Engng. Scien. — 1966, v. 21, № 10, p. 923— 936.
  9. Gottfried B. S., Lee C. J., Bell K. J. The Leidenfrost phenomenon: film boiling of liquid droplets on a flat plate. // Intern. J. Heat Mass
  10. Transfer. — 1966, v. 9, № 11, p. 1167— 1187.
  11. С. С. Основы теории теплообмена. —М.: Атомиздат, —1979.-416 с.
  12. В. М. Теплоотдача к кипящей жидкости при свободной конвекции: Автореф. дис. на соиск. учен, степ, д— ра техн. наук. —М.: Московский инженерно— физический институт. — 1959. — 35 с.
  13. Emmerson G. S. The effect of pressure and surface material on the Leidenfrost point of discrete drops of water. // Intern. J. Heat Mass Transfer. — 1975, v. 18, № 3, p. 381—386.
  14. Wachters L. H. J., Westerling N. A. J. The heat transfer from a hot wall to impinging woter drops in the spheroidal state. // Chem. Engng. Science. —1966, v. 21, № 11, p. 1047— 1056.
  15. П.Васильев Н. И., Гугучкин B.B., Нигматулин Б. И., Взаимодействие капель нагретой жидкости с нагретой поверхностью. // ТВТ. —1993— т.31.— № 5.— с.804— 804.
  16. Л.Д., Лифшиц Е.М.Теория поля. Сер. Теоретическая физика.Т.2. — М.:Наука, 1986. — 340 с.
  17. М.Е. Особенности теплообмена при кратковременном контакте с перегретой стенкой. Автореферат. Дис. М.1986.
  18. С., Миясака Е., Нисида К. Нестационарная теплопередача капель воды, ударяющих о горячую поверхность.// НКГР. —1989. В51, № 467, с.1047—1053.
  19. В.Г., Пименов А. Г., Теплухин Г. Н. Теплообмен с компактными и разбрызганными струями при закалке.// Изв. ВУЗ «Черная металлургия». № 5. —1984.
  20. В.В.Глазков, В. Т. Зимин, Ю. Г. Ивочкин и др. Экспериментальное и теоретическое исследование процесса инициирования парового взрыва на твёрдой полусферической модели. 4.1. Эксперимент. //Труды 2— й РНКТ. — М.:МЭИ. —1988. т.4. 72— 75с.
  21. В.В.Глазков, В. Т. Зимин, Ю. А. Зейгарник и др. Экспериментальное исследование смены режимов кипения на сильно перегретой полусфере, погружённой в неоднородную жидкость.// Труды 3— й РНКТ. —М/.МЭИ. — 2002. т.4. 72— 75 с.
  22. В.В.Глазков, В. Т. Зимин, Ю. А. Зейгарник и др. Взрывной режим развития неустойчивости, приводящий к разрушению паровой плёнки на твёрдой нагретой полусферической поверхности.// ДАИ. 2001. Т.376. № 3. с.328—330.
  23. А.В.Дедов, А. Н. Варава, А. Т. Котов, В. В. Ягов. Особенности теплообмена в недогретом закругленном потоке. // Труды 3— й РНКТ. М.:МЭИ. 2002. т.4.с.76— 79.
  24. Д.А., Ягов В. В. Механика двухфазных систем. М.: Изд— во МЭИ, 2000,374с.
  25. А.Г., Варавва А. Н., Дедова А. В., Скородутов С. В. Экспериментальное исследование критических тепловых нагрузок при кипении в недогретом закругленном потоке при неоднородном обогреве.// Проблемы энергетики, Известия вузов, 2000, № 1— 2. с. З— 11.
  26. Board S. J., Fanner C. L. and Poole D.H., Fragmentation in thermal explosions.//Int. J. Heat Mass Transfer.— 1974, — Vol. 17.— P. 331—339.
  27. A.A., Дергунов И. М., Крюков А. П. Эволюция паровой полости при кипении сверхтекучего гелия. // Труды Второй Российской национальной конференции по теплообмену. М. Издательство МЭИ, 1988. Т.4, с.80— 83.
  28. Inoue A., Ganguli A., S. Bankoff G. Destabilization of film boiling due to arrival of a pressure shock. Part II: analytical. // Trans. ASME, Ser. C.: J. Heat Transfer.—1981.— Vol. 103.— P. 465—471.
  29. Bradfield W. S. Liquid— Solid Contact in Stable Film Boiling.// Ind. Eng. Chem. Fundamentals, — 1966— № 5. — P. 200.
  30. М.В.Бесчастнов Промышленные взрывы. Оценка и предупреждение М., Химия, 1991, С. 432.
  31. Проблема удержания расплава активной зоны в корпусе реактора: — под ред. А. Д. Ефанова, ФЭИ, Обнинск, с. 235.
  32. D.F.Fletcher, R.P.Anderson. A review of pressure inducted propagation models of the vapor explosion process: Progress in Nucl. Energy, v.23, N 2, 1990, pp. 137—179.
  33. S.Sugimoto, N. Yamata et al. Full— coolant Interaction experiments in alpha program: NURETH— 5, 1992, pp.890— 897.
  34. T.FukeVi, T.FuJishiro. Generation of destructlvity forces during fuel/coolant interactions under severe reactivity initiated accident conditions: • NURETH— 5, 1992, pp. 753— 761.
  35. H.S.Park, C. Yoon, M.L.Corradini, K.H.Bang. Experiments on the trigger effect for 1— D large scale vapor explosions: Int. Conf. New Trends In Nuclear system Thoirnohydraullcs, Pisa Italy, 30 May 1994, v. II, pp.271— 280.
  36. Е.В.Степанов Физические аспекты явления парового взрыва. Препринт ИАЭ— 5450/3. М. 1991, 97 с.
  37. Б.И.Нигматулин, Е. В. Волков, Г. В. Осокин и др. Экспериментальные исследования парового взрыва при взаимодействии высокотемпературного расплава с водой: Труды I Российской конференции по теплообмену, Т.4, стр. 183— 185, М., 1994.
  38. D.F.Fletcher «An Improved mathematical model of melt/water detonations I. Model formulation and example results,» Int. J. Heat Mass Transfer, 1991, Vol. 34, N 10,2435— 2448.
  39. Bankoff S.G. Vapor explosions: a critical review// cm. 5., Vol. 6. P. 355—360.
  40. Baneijee S., Hancox W.T. Transient Ihermohydraulics for nuclear reactors// Heal iransfer. 1978. Proc. of VI Internal. Heal Transfer Conf. Toronto, Canada. 1978. Vol. 6. P. 311—337.
  41. M.A.Gllbertson, D.B.R.Kenning, D.F.Fletcher. Small— scale coarse mixing expperiments: problems of comparison with multiphase flow models: Int.Conf. New Trends In Nuclear system Thermohydraulics. Pisa Italy, 30 May 1994, v. II, pp. 247—255.
  42. Ochiai M., Bankoff S.G. Third Spec. Mtg. on SFI. Tokyo. 1976. Vol. 1. P. 129— 152.
  43. Buchanan D. J. A model for fuel— coolant interactions. //J. Phys. D: Appl— Phys.— 1974. —Vol. 7.— P. 1441— 1457.
  44. Han S.H., Bankoff S.G. Thermal interactions of a molten tin drop with water triggered by a low— pressure shock // Int. J. Heat and Mass Transfer. — 1987. Vol. 30. — No.3. — P. 569 — 579.
  45. Nelson L. S., Duda P. M., Steam Explosions Experiments with Single Drops of Iron Oxide Melted with C02— laser. // High. Temp. — High Press, — 1982. — V. 14.— P. 259— 281.
  46. B.B., Жилин В. Г., Зейгарник Ю. А., Ивочкин Ю.П., Игумнов
  47. B.C., Синкевич О. А., Цой В. Р., Швец В. Г. Исследование развития неустойчивости и разрушения парового слоя на твёрдой нагретой полусферической поверхности. //ТВТ.— 2000.— Т.38.— № 6.— с.935— 944.
  48. Л.А., Зайчик Л. И. Учет динамики парового пузыря при расчете теплового взаимодействия горячей сферической частицы с окружающей водой. //ТВТ. — 2000 — Т.38. — № 6. — С. 975 984.
  49. Aziz S., Hewitt G.F., arid Kenning D.B.R. Heat transfer retinues in forced— convection film boiling on spheres. // Heat Transfer 1986: Proceedings of the 8b> International Heat Transfer Conference. — 1986. — Vol.5. — P.2149— 2154.
  50. Fodemski T.R. The influence of liquid viscosity and system pressure on stagnation point vapour thickness during forced convection film boiling // Int. J. Heat Mass Transfer. — 1985. — Vol. 28. — №. 1. P. 69— 80.
  51. Rayleigh O.M. On the pressure developed in a liquid during the collapse of spherical cavity. // Phyl. Mag. — 1917.— vol. 34.—№. 200 — P. 94— 98.
  52. Turner J В., Colver C. P. Heat Transfer to Pool— Boiling Mercury from Horizontal Cylindrical Heaters at Heat. Fluxes up to Burnout. // Trans. ASME, Ser.
  53. C.:J. Heat Transfer, —1971.— №. 93 .P.l .
  54. Л.Д., Лифшиц Е. М. Гидродинамика. Сер. Теоретическая физика.Т.6. — М.:Наука, 1986. — 730 с.
  55. Taylor G.I., The Instability of Liqud Surfaces when Accelerated in a Direction Perpendicular to their Plane. — I // Proc. Roy. Soc. (London), ser. A.1950 — Vol. 210,—P. 192.
  56. Левич.В. Г. Физико — химическая гидродинамика. — М.:ФИЗМАТГИЗ. —1959. —699с.
  57. А.В., Михайлов Ю. А. Теория тепло— и массопереноса. — М.: ГосЭнергоИздат. —1963. —534с.
  58. Н.Б. Теплофизические свойства веществ. Справочник. М.: ГосЭнергоИздат. —1960. —369с.
  59. К. Вычислительные методы в динамике жидкостей М.: Мир, 1991.— Т.1.—500с.
  60. В.П., Кушнырев В. И. Струйное охлаждение.—М: Энергоатомиздат. —1974. —216с.
  61. А.С. Решение нестационарных задач теплопроводности с использованием характеристик мнимых частот. — ИФЖ, 1985.Т.49, № 4.
  62. Э.М. Аналитические методы в теории теплопроводности твердых тел. — М: Высшая школа, 1985.
  63. B.C. Одномерные задачи механики сплошной среды с подвижными границами. — Киев: Наукова думка, 1985.
  64. Н. И. Васильев, В. В. Гугучкин, Б. И. Нигматулин. Взаимодействие капель жидкости с нагретой поверхностью.//Теплофизика высоких температур, 1993, том 31, № 5.
  65. Ю. И. Тепломассообмен. Метод расчёта тепловых и диффузных потоков. Л.: Химия, 1986. — 144с.
  66. А.П. Движение жидкости в канале с паром при наличии продольного теплового потока. // ТВТ. — 2000. —Т.38. —№ 6.1. С.945—949.
  67. Муратова Т. М, Лабунцов Д. А. Кинетический анализ процессов испарения и конденсации. // Теплофизика высоких температур. —1969. Т.9.,№ 5. С. 959 — 967.
  68. A.C., Васильев Н. И., Гугучкин B.B., Авакимян Н. Н. О механизме роста возмущений в слое пара на границе расплав вода. // г. Краснодар, 1999 г., Труды КубГТУ т.З. вып. 1. с. 12.
  69. А.С., Васильев Н. И., Гугучкин В. В., Терещенко И. В., Авакимян Н. Н. Волны на поверхности расплава металла в системе расплав— вода. // МИФ 2000. Том 5. Материалы 3— ей международной конференции по теплообмену. г. Минск, 2000 г., т. 5,458 — 462с.
  70. Математические модели и информационные технологии. Краснодар, 2001, 234 с.
  71. А.С., Терещенко И. В., Васильев Н. И. Температура поверхности нагретой стенки при капельном охлаждении. Мат— лы межрегиональной конференции «Молодые ученые России — теплоэнергетике», Новочеркасск, 2001, 95— 99. с.
  72. А.С., Терещенко И. В., Васильев Н. И., Авакимян Н. Н. Температура поверхности нагретой стенки при капельном охлаждении. // Материалы межрегиональной конференции «Молодые ученые России — теплоэнергетике», г. Новочеркасск 2001 г. 95— 99 с.
  73. А.С. Трофимов, Н. Н. Авакимян, Н. И. Васильев, И. В. Терещенко. Волны на межфазной поверхности при взаимодействии жидкости с перегретой стенкой. // Труды третьей Российской национальной конференции по теплообмену. Т.4. Москва, 2002 г., 192— 194 с.
  74. Л.Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. Сер. Теоретическая физика. — М.:Наука, 1982. — 640с.
  75. A.M., Стерман Л. С., Стюшин Н. Г. Гидродинамика и теплообмен при парообразовании. —М.: Высшая школа, 1986. —448с.
  76. S., Takara E., Yuen W., Theofanous T.G. // Proceedings of Fifths International Topical Meeting on Reactor Thermal Hydraulis (NURETH-— 5). —USA, Salt Leyke Citi. —1992. p.471—478.
  77. Г. М. Курс Дифференциального и интегрального исчисления, т.2. М.: Наука. —1969.— 800с.
  78. YuenW.W., Chen X. and Theofanous T.G. On the Fundamental Microinteractions that Support the Propagation of Steam Explosion. //(NURETH— 7) in Saratoga Springs (USA), Sept. 10— 15, 1995.
  79. A.B. Теория теплопроводности. M.: Высшая школа, 1967. —599с.
  80. А.С. № 31 445 (Россия) Термопара для измерения пульсаций поверхностных температур в металлических стенках. /Васильев Н.И., Арестенко Ю. П., Авакимян Н. Н., Трофимов А. С. Опубл. В Б.И. № 22, 2003.
  81. А.С., Терещенко И. В., Авакимян Н. Н. Влияние волнообразования на теплопередачу при контакте жидкости с нагретой твердой поверхностью через паровую прослойку. // Электромеханические преобразователи энергии, Краснодар, 2003 г. с. 56.
  82. Н.И., Трофимов А. С., Терещенко И. В., Авакимян Н. Н. Учет нелинейности в задаче взаимодействия жидкости с перегретой стенкой. // «Обозрение прикладной и промышленной математики», Москва выпуск 3, т.Ю., 2003. —760 с.
  83. Г. Теория пограничного слоя. М.: Наука, 1974, — 712с.300't200100.1. С° зоо1 001 200 100.100
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!