Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Моделирование кинетических процессов в плазме активных сред лазеров с ядерной накачкой и оптического разряда

Диссертация: Моделирование кинетических процессов в плазме активных сред лазеров с ядерной накачкой и оптического разряда
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Теоретическое исследование и моделирование кинетики неравновесной столкновительной плазмы применяется для решения широкого круга задач физики плазмы, физики газового разряда, лазерной физики и ряда других областей современной науки. Такой подход эффективен в тех случаях, когда нарушено ионизационно-рекомбинационное равновесие и/или распределения компонент по энергетическим состояниям существенно… Читать ещё >

Моделирование кинетических процессов в плазме активных сред лазеров с ядерной накачкой и оптического разряда (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • 1. ОБЗОР ОСНОВНЫХ КИНЕТИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В ПЛАЗМЕ, ВОЗБУЖДАЕМОЙ ВНЕШНИМ ИСТОЧНИКОМ В ПОЛЕ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ, И МЕТОД ИХ МАТЕМАТИЧЕСКОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ
    • 1. 1. Особенности кинетики плазмы, возбуждаемой внешним источником в поле лазерного излучения
    • 1. 2. Физические аспекты и метод численного моделирования плазмохимической кинетики в активных средах газовых лазеров
      • 1. 2. 1. Анализ электронной кинетики
      • 1. 2. 2. Анализ кинетики ионно-молекулярных реакций
  • 2. МОДЕЛИРОВАНИЕ КИНЕТИКИ ИОННОГО НЕ-гМ-ЛАЗЕРА С ЯДЕРНОЙ НАКАЧКОЙ
    • 2. 1. Обзор механизмов возбуждения ионных лазеров
    • 2. 2. Кинетическая модель Не-?п-лазера с ядерной накачкой
    • 2. 3. Результаты расчетов и
  • выводы
    • 2. 3. 1. Характеристики генерации на длине волны 491−492нм
    • 2. 3. 2. Характеристики генерации на длине волны 610 нм
    • 2. 3. 3. Характеристики генерации на длине волны 748 и 759 нм
    • 2. 4. Оценка перспектив Не-^п-лазера с ядерной накачкой
  • 3. МОДЕЛИРОВАНИЕ КИНЕТИКИ НвВК-ЛАЗЕРА ПРИ ПРЯМОЙ ЯДЕРНОЙ НАКАЧКЕ
    • 3. 1. Современное состояние работ по Б^Вг-лазеру
    • 3. 2. Кинетическая модель лазера на переходах Н^Вг (В—>Х) при возбуждении осколками деления
    • 3. 3. Результаты расчетов и
  • выводы
    • 3. 3. 1. Характеристики генерации в смеси Ке-ЩВгг
    • 3. 3. 2. Характеристики генерации в смесях, содержащих ксенон
    • 3. 4. Сравнение с экспериментальными данными. Перспективы В^Вг-лазера с ядерной накачкой
  • 4. МОДЕЛИРОВАНИЕ КИНЕТИКИ ХЕЯ (С-А)-ЛАЗЕРА С КОМБИНИРОВАННОЙ ЯДЕРНО-ОПТИЧЕСКОЙ НАКАЧКОЙ
    • 4. 1. Комбинированная ядерно-оптическая накачка газовых лазеров
    • 4. 2. Кинетическая модель ХеЖ-лазера с комбинированной накачкой
    • 4. 3. Результаты моделирования 102
  • Заключение. Перспективы ХеР-лазера с комбинированной накачкой
  • 5. МОДЕЛИРОВАНИЕ КИНЕТИЧЕСКИХ ПРОЦЕССОВ В ПЛАЗМЕ ОПТИЧЕСКОГО РАЗРЯДА, ДВИЖУЩЕЙСЯ В ПОПЕРЕЧНОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ
    • 5. 1. Обзор основных механизмов распространения оптических разрядов
    • 5. 2. Световая детонация в поперечном магнитном поле
      • 5. 2. 1. Основные уравнения
      • 5. 2. 2. Устойчивость структуры фронта СДВ в поперечном магнитном поле
      • 5. 2. 3. Расчет параметров за фронтом СДВ

Теоретическое исследование и моделирование кинетики неравновесной столкновительной плазмы применяется для решения широкого круга задач физики плазмы, физики газового разряда, лазерной физики и ряда других областей современной науки. Такой подход эффективен в тех случаях, когда нарушено ионизационно-рекомбинационное равновесие и/или распределения компонент по энергетическим состояниям существенно отличаются от равновесных. В общем случае для задания состояния неравновесной плазмы необходимо найти концентрации и параметры распределений (по энергиям, а в случае выраженной анизотропности поля — по скоростям) для всех ее компонент. Очевидно, в такой постановке задача едва ли может быть решена даже численно, так как кроме огромных затрат труда и машинного времени потребуется большое количество данных о сечениях элементарных взаимодействий, которые пока еще недостаточно изучены. Поэтому в настоящее время в задачах плазмохимической кинетики основным методом исследования является построение кинетической модели исследуемой системы и проведение вычислительного эксперимента. Ключевым моментом в создании кинетической модели является выделение наиболее важных компонент и процессов. Отметим, однако, что в плазме сложного состава их число может достигать десятков и сотен соответственно, а скорости процессов сильно различны и нередко зависят от способа создания и состояния плазмы.

Хотя изучению кинетики плазмы в последнее время уделялось большое внимание, и были достигнуты значительные успехи (см., например, [1]), плазмохимические процессы исключительно разнообразны, и целый ряд вопросов еще требует рассмотрения. В их числе — исследуемые в данной работе кинетические процессы в низкотемпературной слабоионизованной плазме с внешним источником ионизации — в плазме газовых лазеров с ядерной накачкой (ЛЯН), а также в плазме перед фронтом оптического разряда, распространяющегося в режиме волны световой детонации (СДВ) в поперечном магнитном поле. В рассматриваемых задачах плазма характеризуется энергиями частиц 0,025−1эВ при концентрациях нейтральных.

19 3 6 3 частиц порядка 10 см" и степени ионизации 10″ -10″. В таких условиях доминируют (неупругие) процессы диссипации энергии, связанные с атомными и молекулярными степенями свободы, как правило сильно различающиеся по скоростям. Значительная роль принадлежит процессам радиационного переноса возбуждения и взаимодействия лазерного излучения с компонентами плазмы, что также связано с нарушением равновесных распределений по энергетическим состояниям.

С практической точки зрения моделирование кинетики процессов преобразования энергии в активных средах ЛЯН позволяет предварительно оценить перспективность этих активных сред до проведения экспериментов, которые обычно длительны и дорогостоящи. Актуальность исследований кинетики плазмы оптического разряда, распространяющейся в режиме СДВ поперек внешнего магнитного поля, связана с возможностью преобразования энергии лазерного излучения в электрическую энергию. Преобразование в режиме СДВ эффективно для высоких интенсивностей лазерного излучения и может найти применение в системах передачи энергии на большие расстояния, включаемых в концепцию ядерно-лазерной энергетики [2]. Ее ключевым моментом является прямое преобразование ядерной энергии в энергию лазерного излучения с последующим ее использованием для широкого круга целей, без промежуточного преобразования в тепловую энергию, что характерно для современной ядерной энергетики.

Исследования механизмов работы лазеров с ядерной накачкой проводятся с 70-х годов. Возбуждение активных сред ЛЯН осуществлялось пучками заряженных частиц, осколками деления урана, продуктами ядерных реакций типа (п, р), (п, а) тепловых нейтронов с ядрами 3Не, 10 В, бЫ, а также нейтронным и гамма-излучением ядерного взрыва [3−6]. Основные преимущества ЛЯН связывают с большой энергоемкостью и относительной компактностью источника накачки, что открывает возможность возбуждения активной среды большого объема с достижением высокой выходной энергии в импульсе генерации. Для создания энергетических установок наибольший интерес представляет использование для накачки цепной реакции деления урана, примерно 80% энергии которой уносят тяжелые многозарядные ионыосколки деления. В настоящее время развиваются два направления ЛЯНконцепция реактора-лазера (РЛ), в котором пространственно совмещены активная зона реактора и лазерно-активная среда [5,7,8], и концепция оптического квантового усилителя с ядерной накачкой (ОКУЯН) с разделенными импульсным реактором и лазерным блоком [4,9,10].

Выдвигались идеи использовать ЛЯН для осуществления лазерного термоядерного синтеза [11−13], дистанционного снабжения энергией космических аппаратов и их перевода с низких орбит на геостационарные [11,14], очистки околоземного пространства от «космического мусора» [14,15], а также для обработки материалов [14] и производства некоторых химических соединений в реакциях фото диссоциации [16].

В данной работе исследуется кинетика некоторых активных сред, перспективных для ядерной накачки и излучающих в сине-зеленом диапазоне (450−5 Юнм). Эта область спектра примечательна тем, что в ней многие естественные среды, в том числе и вода, имеют наименьшее поглощение, с чем связан целый ряд важных применений [18,19]. Поэтому интерес к созданию мощных сине-зеленых лазеров весьма значителен, в то же время эта задача еще далека от решения, что подчеркивает необходимость исследования кинетики перспективных активных сред.

В диапазоне 450−5 Юнм до сих пор не получена генерация при ядерной накачке, а разработанные к настоящему времени сине-зеленые лазеры с неядерными источниками накачки имеют весьма посредственные энергетические характеристики по сравнению с достигнутыми на других длинах волн. Лазеры на красителях (кумарины) с накачкой импульсными лампами [19,20] имеют невысокий полный КПД (<1%) и ограниченный ресурс, причем последнее относится и к самим импульсным лампам. В электроразрядном ХеС1-лазере с ВКР-преобразованием длины волны в парах свинца (Х=459нм) или с преобразованием в органических красителях достигнута энергия в импульсе 1−2Дж при КПД до 2% [17], но этот лазер требует высокой плотности накачки и его ресурс пока недостаточен. Сравнительно высокий КПД — до 2−3% - имеет лазер на парах меди (а=510нм), однако энерговклад в его активную среду ограничен [22]. Возможно, самые предпочтительные характеристики имеет электроразрядный Н^г-лазер с длиной волны А,=502нм и КПД около 2% при энергии в импульсе ЮДж (см. ссылки в [23,24]), хотя перспективы значительного увеличения его мощности пока неясны.

В данной работе при выборе наиболее перспективных активных сред предварительно анализировались сине-зеленые лазеры с неядерными источниками накачки на переходах атома Си (Х=510нм), ионов 8е+(А,=470−510нм), гп+(Х=491- 492нм), Си+(Аг=485−506нм), 1+(Х=493- 499нм), 1Ч2+(Х=470нм), молекул Н§ Зг (А,=501−504нм), ХеР (^~480нм), Щ^=491нм), АгН (А,=250−500нм), Кг2Р (а~450нм). В результате для более подробного исследования и моделирования были выбраны ионный Не-2п+ лазер и эксиплексные HgBr и ХеБ лазеры.

Исследованиям волны световой детонации (СДВ) и других режимов распространения оптических разрядов посвящено большое число теоретических и экспериментальных работ, среди которых можно выделить [25−27]. СДВ имеет весьма сложную структуру — если перенос энергии осуществляется гидродинамически, то квазистационарность обеспечивается радиационными процессами. Среди других режимов распространения разрядов режим СДВ является промежуточным, в чем проявляется его схожесть с ионизующими ударными волнами [28,29], и исключительно важную роль играет кинетика ионизации плазмы в самом начале фронта волны.

С другой стороны, в СДВ энергия лазерного излучения эффективно преобразуется в энергию направленного движения плазмы, что дает основания для ее преобразования в электрическую энергию при наложении внешнего магнитного поля. В случае большой мощности пучка преобразование энергии в режиме СДВ может стать альтернативой фотогальваническому или термоэмиссионному способам, и может быть использовано, например, в системах передачи энергии в том числе и мощных ЛЯН на космические расстояния, если удастся обеспечить малую расходимость пучка. Это придает дополнительный интерес исследованию кинетических процессов, определяющих структуру СДВ в магнитном поле и параметры плазмы и поля за ее фронтом.

Цели работы:

1) исследование кинетики перспективных активных сред газовых лазеров с ядерной накачкой, излучающих в сине-зеленом диапазонемоделирование кинетических процессов в активных средах Н? Вг (В-«Х), Не-2п+(4Р-«4В) лазеров с прямой ядерной накачкой и ХеР (С->-А) лазера с комбинированной ядерно-оптической накачкой, определение основных каналов превращения энергии, расчет некоторых выходных характеристик этих лазеров;

2) исследование кинетических процессов в плазме оптического разряда, распространяющегося в режиме волны световой детонации (СДВ) поперек внешнего магнитного поля и определение параметров плазмы и поля за фронтом волны.

Научная новизна:

1) Впервые проведено моделирование кинетических процессов в смесях №-Хе-Нфт2 и Не-2п при прямой ядерной накачке с учетом неравновесного распределения электронов по энергиям и получены расчетные выходные характеристики Н^г (В-«Х) и Не-2п+(4Р->4Б) лазеров. Впервые проведено моделирование кинетических процессов в смеси Аг-ХеРг при накачке димерным излучением ксенона, возбуждаемого осколками деления и получены расчетные выходные характеристики ХеР (С—>А)-лазера с комбинированной ядерно-оптической накачкой.

2) Впервые исследована волна световой детонации в поперечном магнитном поле, определены условия устойчивости и магнитная структура фронта волны. Исследована кинетика ионизации плазмы и ее роль в формировании структуры СДВ в поперечном магнитном поле. Рассчитаны параметры плазмы и электромагнитного поля за фронтом волны для различных начальных условий, интенсивности лазерного излучения и напряженности магнитного поля. I.

Научное и практическое значение работы В работе исследована кинетика плазмохимических процессов в активных средах ЩВг (В->Х), Не-2п+ и ХеР (С-«А) лазеров при ядерной накачке, что позволяет выяснить механизмы возбуждения этих сред и оценить перспективность их применения для создания мощного лазера с ядерной накачкой, излучающего в сине-зеленом диапазоне. Разработанные кинетические модели позволяют рассчитывать характеристики Н§ Вг (В->Х), Не-2п+ и ХеР (С-«А) лазеров в широком диапазоне начальных параметров активной среды (состава среды, давления и температуры) и мощности накачки.

В результате исследования светодетонационной волны в поперечном магнитном поле определены условия устойчивости и магнитная структура волны, получены значения параметров плазмы, электрического и магнитного полей за фронтом СДВ в зависимости от интенсивности лазерного излучения и напряженности внешнего магнитного поля. Полученные результаты могут быть использованы для оценки перспектив прямого преобразования энергии лазерного излучения в электрическую энергию в этом режиме.

На защиту выносятся:

1) модели кинетических процессов в плазме активных сред ЩВг (В-«Х) и Не-Ъъ лазеров с прямой ядерной накачкой и ХеР (С—>А)-лазера с комбинированной ядерно-оптической накачкой;

2) результаты моделирования кинетических процессов в активных средах этих лазеров для различных начальных параметров сред и в зависимости от удельной мощности накачки;

3) результаты теоретического исследования СДВ в магнитном поле, влияния кинетических процессов в плазме СДВ на ее устойчивость и магнитную структуру;

4) результаты численного расчета электрического и магнитного полей и параметров состояния плазмы за фронтом СДВ, а также скорости СДВ, распространяющейся в поперечном магнитном поле в аргонеа также следующие положения.

1. Возможно получить квазинепрерывную генерацию на 4Р->4Б переходе иона Ъх с длиной волны 492нм при ядерной накачке активной среды Не-2п. При длительности импульса накачки ЗООмкс и максимальной мощности у энерговклада 0,2−1кВт/см эффективность заселения верхнего лазерного уровня1 может достигать 8−10%, эффективность люминесценции — около 1%, однако КПД лазера не превышает 0,4%. Коэффициент поглощения лазерного излучения димерами цинка может достигать ЮЛм" 1.

2. Максимальная эффективность заселения верхнего уровня Е? Вг (В-«Х)-лазера с прямой ядерной накачкой может достигать 20−25%, а эффективность люминесценции — около 10%. КПД лазера сильно зависит от скорости возрастания мощности накачки из-за накопления в активной среде продуктов распада молекулы HgBr2, поглощающих лазерное излучение. Коэффициент.

3 1 поглощения этими продуктами может достигать 10″ см". Поэтому длительность импульса HgBr-лазера ограничена величиной 10−15мкс.

3. Максимальная эффективность заселения верхнего уровня XeF (C->A) лазера с комбинированной ядерно-оптической накачкой может достигать 15−18%, а эффективность люминесценции — около 10%. Удельная энергия и длительность импульса генерации ограничены «выгоранием» XeF2 в активной среде. При л удельной мощности энерговклада 1 кВт/см в максимуме импульса накачки длительностью ЗООмкс длительность генерации составляет около ЮОмкс, интегральный КПД лазера — около 1%. Коэффициент поглощения при температуре <1эВ не превышает 10″ 5см" Максимальная концентрация молекул.

17 1.

XeF2 ограничена значением -10 см" из-за сильного тушения ими и продуктами их диссоциации эксиплексов XeF (B, C).

4. Скорость волны световой детонации (СДВ) в поперечном магнитном поле, параметры состояния плазмы и электрическое поле за ее фронтом определяются кинетикой ионизации неравновесной плазмы в поле лазерного излучения перед фронтом волны. Напряженность индуцируемого электрического поля за фронтом СДВ может достигать ~10−100В/см при напряженности внешнего магнитного поля ~103−104 Э.

Структура и объем работы Диссертация состоит из введения, 5 глав и заключения, включает 155 страниц машинописного текста, 20 рисунков, 9 таблиц и содержит библиографию из 172 наименований.

Заключение

.

В работе исследована кинетика плазмохимических процессов в активных средах Н^Вг (В-^Х), Не-гп и ХеР (С—>А) лазеров при ядерной накачке, что позволило выяснить механизмы возбуждения этих сред и оценить перспективность их применения для создания мощного лазера с ядерной накачкой, излучающего в сине-зеленом диапазоне. Разработанные кинетические модели можно использовать для расчета характеристик ВДг (В->Х), Не-гп и ХеР (С->А) лазеров в широком диапазоне начальных условий (состава активной среды, давления и температуры, характеристик импульса накачки).

Результаты моделирования позволяют сделать следующие заключения. Эксиплексные HgBr и ХеР-лазеры характеризуются примерно в 2 раза более высокой максимальной эффективностью заселения верхнего лазерного уровня, чем Не^п-лазер. Квантовый КПД рабочих переходов эксиплексных лазеров примерно в 5−6 раз выше, чем у Не-йп-лазера, и это дает в результате почти на порядок более высокую максимальную эффективность люминесценции. Однако генерационные характеристики этих сред отличаются не так радикально. Механизмы очистки нижнего лазерного уровня при не очень больших мощностях накачки достаточно эффективны во всех средах. Хотя распад молекулы ХеР в отталкивательном состоянии ХеР (А) происходит гораздо быстрее, чем столкновительное колебательное девозбуждение молекулы HgBr (X) или радиационная очистка 4Б-состояний иона. В активной среде HgBr-лaзepa быстрое накопление молекул HgBr (X), поглощающих лазерное излучение в реакции фотодиссоциации, ограничивает длительность импульса генерации величиной 10−15мкс. Кинетический КПД HgBr (B—>X) лазера с прямой ядерной накачкой сильно зависит от скорости возрастания мощности энерговклада в импульсе накачки. Это ставит под вопрос возможность накачки Н§ Вг-лазера импульсным ядерным реактором, если не будет решена проблема эффективного разрушения поглощающих молекул. В противном случае длительность импульса накачки должна быть меньше ~50мкс. Расчет показывает, что при длительности импульса накачки л.

ЗОмкс и максимальной мощности энерговклада 1−5кВт/см мгновенный КПД ЩВг-лазера для смеси Хе-Ь%Вг может превышать 1−2%. Удельная энергия и длительность импульса генерации ХеР-лазера определяются «выгоранием» молекул ХеРг в активной среде. Максимальная концентрация молекул ХеР2.

17 1 ограничена значением -10 см" из-за сильного тушения ими эксиплексов ХеР (В, С). Кроме того эффективность ХеР-лазера может снижаться при значительном возрастании температуры активной среды (до примерно 1000К) из-за перемешивания В и С-состояний молекулы ХеР и возможности поглощения ЛИ молекулами ?2 и на обратном переходе С<-А молекулы ХеР. В л расчетах при удельной мощности энерговклада 1 кВт/см в максимуме импульса накачки длительностью ЗООмкс КПД лазера составляет около 1−1,5%, длительность импульса генерации немного превышает ЮОмкс, значительного нагрева активной среды еще не происходит. Отметим, наконец, что ХеР-лазер позволяет перестраивать длину волны, и для некоторых применений это может оказаться важным фактором при выборе конкретной активной среды.

Не^п-лазер, вероятно, позволит получить квазинепрерывную генерацию при ядерной накачке. В его пользу говорит также низкий порог генерации — 503 3.

100Вт/см против 600−800Вт/см у эксиплексных лазеров. Однако из-за быстрой конверсии атомарных ионов гелия в молекулярные, а также по причине высокой начальной температуры активной среды (800−850К), оптимальная концентрация атомов буферного газа в этой среде гораздо ниже, что приводит к ее значительному нагреву за время импульса. В свою очередь это может вызвать рост поглощения ЛИ димерами цинка. В расчетах при длительности импульса накачки ЗООмкс и максимальной мощности л энерговклада 0,2−1 кВт/см КПД Не-2п-лазера на сине-зеленом переходе (Х=492нм) в квазистационарном режиме равен 0,2−0,5%.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Л.М.Биберман, В. С. Воробьев, И. Т. Якубов. Кинетика неравновесной низкотемпературной плазмы. М.: «Наука», 1982.
  2. P.P.Dyachenko. Nuclear-laser power engineering is a perspective direction in nuclearenergy utilization // Proceedings of the 8-th International Conference on Emerging Nuclear Energy Systems (ICENES'96), Vol.1, p. 296−303, Obninsk, Russia, 1997.
  3. В.Я.Пупко. Обзор экспериментальных работ по непосредственной ядерной накачкегазовых лазерно-активных сред // Препринт ФЭИ-1245, Обнинск, 1981.
  4. А.А.Синянский. Исследования по созданию ядерно-лазерных устройств непрерывного действия во ВНИИЭФ // Труды 2-й международной конференции «Физика ядерно-возбуждаемой плазмы и проблемы лазеров с ядерной накачкой», Т.1, с. 16−36, Арзамас-16, 1995.
  5. R.T.Schneider, F.Hohl. Nuclear-pumped lasers // Advances in nuclear science and technology. Vol. 16, N.Y. 1984. P. 123−287.
  6. A.I.Mis'kevich. Visible and near-infrared direct nuclear pumped lasers // Laser Physics,
  7. Vol. 1, No.5, p.445−481 (1991).
  8. Л.И.Гудзенко, С. И. Яковленко. Плазменные лазеры. М.: Атомиздат, 1978.
  9. А.В.Карелин, А. А. Синянский, С. И. Яковленко. Лазеры с ядерной накачкой и физические проблемы создания реактора-лазера // Квантовая электроника, 24(5), 387−414 (1997).
  10. P.P.Dyachenko. Experimental and theoretical works performed by the Institute of Physics and Power Engineering on the physics of nuclear-induced plasmas. // Laser and Particle Beams (1993), Vol.11, No.4, p.619−634.
  11. А.В.Гулевич, П. П. Дьяченко, А. В. Зродников, В. Н. Кононов, Ю. А. Прохоров, В. Я. Пупко. Энергетический макет лазерной системы с накачкой от импульсного реактора// Атомная энергия. 1996. Т.80, вып.5, с.361−365.
  12. G.H.Miley. Overview of nuclear pumped lasers // Труды Отраслевой конференции ЛЯН-92, Т.1, с.40−53, Обнинск, 1992.
  13. П.П.Дьяченко, А. В. Зродников, В. Я. Пупко и др. Лазеры с ядерной накачкой в проблеме создания гибридного ядерно-термоядерного реактора // Труды 2-й Международной конференции ЛЯН-94, Т.1, с.37−43, Арзамас-16, 1995.
  14. M.A.Prelas, F.P.Boody. Use of nuclear-driven solid-state laser drivers for inertial confinement fusion // Труды Отраслевой конференции ЛЯН-92, Т. З, с.233−246, Обнинск, 1992.
  15. RJ.Lipinski, D.A.McArthur. Applications for reactor-pumped lasers // Proceedings of NPL-94 International Conference, Vol.1, p.44−51, Arsamas-16, Russia, 1995.
  16. C.RPhipps, M.M.Michaelis. Clearing near-Earth space debris in 4 years using a 20kW, 530-nm repetitively pulsed laser // Труды 2-й Международной конференции ЛЯН-94, Т.2, с.252−259, Арзамас-16, 1995.
  17. M.A.Prelas. Lasers with combined nuclear pumping // Труды Отраслевой конференции ЛЯН-92, T. l, с.75−100, Обнинск, 1992.
  18. Rieger Н. Performance evaluation of lead vapor heat-pipe asa stimulated Raman convertes for XeCl-lasers// IEEE J. of Quantum Electronics, 1986, v.22, N3, p.405−410.
  19. Р.А.Казарян, А. В. Оганесян, К. П. Погосян, Е. Р. Мшпотин. Оптические системы передачи информации по атмосферному каналу. Под ред. Р. А. Казаряна. Москва, Радио и связь, 1985, 208с.
  20. Физические величины. Справочник, под ред. И. С. Григорьева, Е. З. Мейлихова. М.: Энергоатомиздат, 1991.
  21. Справочник по лазерам. Под ред. А. М. Прохорова. В 2-х томах. М.: Сов. радио, 1978.
  22. А.П.Будник, А. С. Вакуловский. Вычисление функции распределения электронов по энергии в поле монохроматической электромагнитной волны. Обнинск, ВНИИГМИ-МЦД. Аннотированный перечень новых поступлений в ОФАП Госкомгидромета, в. 1, N И771, с. 20, 1985.
  23. Газовые лазеры. Под ред. И. Мак-Даниеля и У.Нигэна. М.: «Мир», 1986.
  24. Ю.Б.Алферов, А.П.Будник// Отчет ГНЦ РФ ФЭИ, инв. № 9324, Обнинск, 1996.
  25. Ю.Б.Алферов, А. П. Будник. Кинетическая модель лазера на парах дибромида ртути с ядерной накачкой // Труды конференции «Физика ядерно-возбуждаемой плазмы и проблемы лазеров с ядерной накачкой», Т.1, с.240−249, Арзамас-16, 1995.
  26. Ю.П.Райзер. Лазерная искра и распространение разрядов. М.: Наука, 1974.
  27. Я.Б., Райзер Ю. П., Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. М.: Наука, 1966.
  28. И.В. //Изв. АН СССР, Сер. физ., 1982, Т.46, N.6, с. 1026.
  29. Великович A. JL, Либерман М. А. Физика ударных волн в газах и плазме. М.: Наука, 1987.
  30. M.A.Liberman, A.L.Velikovich. Physics of ionizing shock waves in magnetic fields // Phys. Reports. 1982. V.84, No.l. P. 1−84.
  31. Ю.Б.Алферов, А. П. Будник. Моделирование кинетических процессов в активных средах сине-зеленых лазеров с ядерной накачкой // Труды ФЭИ 1997 г, стр.96−103, Обнинск, 1998.
  32. Ю.Б.Алферов, А. П. Будник. Световая детонация в поперечном магнитном поле // Препринт ФЭИ-2335, Обнинск, 1993.
  33. Ю.Б.Алферов, А.П.Будник// Отчет ФЭИ, hhb. N8886, Обнинск, 1994.
  34. Ю.Б.Алферов, А. П. Будник. О световой детонации в поперечном магнитном поле // Физика плазмы, Т.22, № 3, 1996, с.214−218.
  35. Yu.B.Alferov, A.P.Budnik. Laser-supported detpnation in a transverse magnetic field: A qualitative theory and direct conversion of laser radiation energy into electricity // Laser and Particle Beams, Vol.14, N. l, 1996, p.511−518.
  36. Yu.B.Alferov, A.P.Budnik. Kinetics and excitation mechanisms of HgBr-laser with direct nuclear pumping // J. of the Moscow Phys. Soc., N7, p. 139−144, 1997.
  37. Ю.Б.Алферов, А. П. Будник. Теоретическое исследование кинетических процессов в He-Zn-лазере с накачкой осколками деления // Препринт ФЭИ-2605, Обнинск, 1997.
  38. Ю.Б.Алферов, А. П. Будник. Теоретическое исследование кинетических процессов в ХеР (С-А)-лазере с комбинированной ядерно-оптической накачкой // Препринт ФЭИ-2647, Обнинск, 1997.
  39. Н.М., Бочков А. В., Бочкова Н. В., Гребенкин К. Ф. и др. Первый ультрафиолетовый лазер с ядерной накачкой // Письма в ЖТФ, 22(15), 83−86 (1996).
  40. Э.П.Магда. Анализ экспериментальных и расчетно-теоретических работ по лазерам с ядерной накачкой, выполненных во ВНИИТФ // Труды Отраслевой конференции ЛЯН-92, Т.1, с.65−74, Обнинск, 1992.
  41. А.В.Бочков, В. А. Крыжановский, Э. П. Магда и др. Исследование характеристик эксимерных лазерных сред // Труды 2-й Международной конференции ЛЯН-94, Т.1, с. 154−161, Арзамас-16, 1995.
  42. А.А.Мавлютов, А. И. Миськевич, Б. С. Саламаха. Спектральные характеристики эксимерных активных сред при ядерной накачке // Труды 2-й Международной конференции ЛЯН-94, Т.1, с. 162−171, Арзамас-16, 1995.
  43. П.П.Дьяченко, Ю. Б. Дорофеев, Е. Д. Полетаев и др. Подпороговая диагностика активных сред для лазеров с ядерной накачкой // Препринт ФЭИ-2070, Обнинск, 1990.
  44. V.N.Kononov, M.V.Bokhovko, P.P.Dyachenko et al. Nuclear pumped lasing experiments on fast burst reactor BARS-6 // Proceedings of the 8-th International Conference on Emerging Nuclear Energy Systems (ICENES'96), Vol.1, p.336−343, Obninsk, Russia, 1997.
  45. W.J.Alford, G.N.Hays. Measured laser parameters for reactor-pumped He/Ar/Xe and Ar/Xe lasers // J. Appl. Phys., 65(10), 3760 (1990).
  46. A.P.Budnik, Yu.V.Sokolov, A.S.Vakulovskiy. Mathematical simulation of the spacetime evolution of fission-fragment plasma tracks // Hyperfine Interactions. 1994, Vol.88, p. 185−192.
  47. А.П.Будник, И. В. Добровольская, П. П. Дьяченко, С. В. Козел. Исследование негомогенных кинетических процессов в газовой среде, возбуждаемой многозарядными ионами // Письма в ЖТФ, 1997, Т.23, вып.7, с.89−94.
  48. А.П.Будник, А. С. Вакуловский, И. В. Добровольская. Влияние трековой структуры плазмы на кинетические процессы в лазерах с накачкой оскожами деления // Письма в ЖТФ, 1994, Т.20, вып.23, с.67−72.
  49. Ю.В.Соколов. Начальный ионный заряд осколка деления // Атомная энергия, 1992, Т.73, вып.2, с. 146−153.
  50. V.A.Rykov, P.P.Dyachenko, F.V.Mahrov, Yu.V.Sokolov. Ejected electron energy dependance of ionization cross section of He and Ar atoms by fission fragments bombardment // Laser and Particle Beams, 1993, Vol.11, No.3, p.485−490.
  51. В.А.Рыков. О влиянии плотности газа на величину ионных зарядов осколков деления // Препринт ФЭИ-2471, Обнинск, 1995.
  52. А.В.Карелин, С. И. Яковленко. Кинетика активных сред лазеров высокого давления на парах металлов // Квантовая электроника, 20(7), 631−651 (1993).
  53. А.М.Бойченко, В. И. Держиев, А. Г. Жидков и др. Кинетические модели некоторых плазменных лазеров, накачиваемых жестким ионизатором // Труды ИОФАН, Т.21, с.44−115 (1989).
  54. А.В.Демьянов, Н. А. Дятко, И. В. Кочетов, А. П. Напартович. Моделирование эксимерных лазеров с ядерной накачкой // Труды Отраслевой конференции ЛЯН-92, Т.1, с.252−261, Обнинск, 1992.
  55. E.G.Batyrbekov. Direct and combined nuclear pumped lasers / Preprint, Institute of the Atomic Energy, National Nuclear Center, Republic of Kazakhstan, Almaty, 1994.
  56. J.W.Shon, M.J.Kushner. Predictions for gain in the fission-fragment-excited atomic xenon laser // J. Appl. Phys., 73(6), 2686−2694 (1993).
  57. T.J.Moratz, T.D.Saunders, M.J.Kushner. Heavy-ion versus electron-beam excitation of an excimer laser // J.Appl.Phys., 64(8), 3799−3810 (1988).
  58. M.Ohwa, T.J.Moratz, M.J.Kushner//J. Appl. Phys., 66, 5131 (1989).
  59. В.Я.Пупко. Методы оценки характеристик газовых лазеров с непосредственной ядерной накачкой // Препринт ФЭИ-1247, Обнинск, 1981.
  60. А.В.Паращук, Г. Л. Юдин. Кинетика формирования лазерно-активной гелиевой плазмы ядерного происхождения. Плазмохимические процессы и лазерная кинетика//Препринт ФЭИ-1746, Обнинск, 1985.
  61. И.В.Добровольская. Исследование влияния трековой структуры плазмы на кинетические процессы в активных средах лазеров с накачкой осколками деления // Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук, Обнинск, 1997.
  62. И.Г.Иванов, Е. Л. Латуш, М. Ф. Сэм, Ионные лазеры на парах металлов, М.: Энергоатомиздат, 1990.
  63. Н.Г.Басов, В. А. Данилычев. Лазеры на конденсированных и сжатых газах // УФН, 148(1), 55−99 (1986).
  64. В.Ф.Тарасенко, С. И. Яковленко. Лазеры на димерах и галогенидах инертных газов //Квантовая электроника, 24(12), 1145−1153 (1997).
  65. Н.Г.Басов, В. С. Зуев, Л. Д. Михеев, Ю. Ю. Стойлов. Новые эффективные механизмы сине-зеленой лазерной генерации в газах высокого давления // Изв. АН СССР, Сер. Физ., 46(8), 1510−1520 (1982).
  66. Л.С.Полак, А. А. Овсянников, Д. И. Словецкий, Ф. Б. Вурзель. Теоретическая и прикладная плазмохимия. М.: Наука, 1975.
  67. W.B.Lacina. Theoretical modeling of molecular and electron kinetic processes. Vol.1. Northrop Research and Technology Center, 1979.
  68. Л.С.Полак, М. Я. Гольденберг, А. А. Левицкий. Вычислительные методы в химической кинетике. М., Наука, 1984.
  69. Ю.П.Райзер, Физика газового разряда, М.: «Наука», 1992.
  70. С.И.Брагинский. Явления переноса в плазме. // В сборнике «Вопросы теории плазмы» под ред. М. А. Леонтовича, М.: Госатомиздат, 1963.
  71. В.П.Коновалов, Э. У. Сон. Деградационные спектры электронов в газах // Химия плазмы, сб. статей под ред. Б. М. Смирнова, вып. 14, с. 194−226, М.: Энергоатомиздат (1987).
  72. Н.М.Барышева, Н. В. Бочкова, К. Ф. Гребенкин. Анализ кинетических моделей гелий-кадмиевого лазера высокого давления // Вопросы атомной науки и техники, сер. Теоретическая и прикладная физика, вып.2, 12−18 (1991).
  73. G.J.Collins. Properties ofHe-Ne-Zn laser//J. Appl. Phys., 42(10), 3812−3815 (1971).
  74. J.APiper, P.Gill. Output characteristics of the He-Zn laser // J. Phys. D, 8, 127−134 (1975).
  75. J.A.Piper, M. Brandt, cw laser oscillation on transitions of Cd+ and Zn+ in He-Cd-halide and He-Zn-halide discharges // J. Appl. Phys. 48(11), 4486−4494 (1977).
  76. Piper J.A., Webb C.H. A hollow cathode device for cw helium-metal vapour laser systems // J. Phys. D, D6(4), 400−407 (1973).
  77. Я.О.Довгий, М. К. Заморский, И. В. Китык, В. Л. Колтун. Гелий-селеновые лазеры // Квантовая электроника, Вып. 39, 14−25 (1990).
  78. В.Ф.Кейдан, В. С. Михалевский, М. Ф. Сэм, А. П. Шелепо. Генерация в ионизированном селене // Квантовая электроника 1(13), 75−78 (1973).
  79. J.R.McNeil, G.J.Collins, K.B.Persson et.al. Cw laser oscillation in Cull // Appl. Phys. Lett. 27(11), 595−598(1975).
  80. J.R.McNeil, G.J.Collins, K.B.Persson, D.L.Franzen. Ultraviolet laser action from Си II in the 2500-A region // Appl. Phys. Lett. 28(4), 207−209 (1976).
  81. J.A.Piper. Increased efficiency and new cw transitions in the helium-iodine laser system // J. Phys. D, D7(2), 323−328 (1974).
  82. J.A.Piper, C.Webb. High-current characteristics of the continuous-wave hollow-cathode He-I2 laser // IEEE J. Ouantum Electronics, QE-12(1), 21−25 (1976).
  83. J.Berkowitz, W.A.Chupka. Comment on the composition of selenium vapor // J.Chem.Phys. 48, 5743−5744 (1968).
  84. А.А.Мавлютов, А. И. Миськевич, Б. С. Саламаха. Механизмы возбуждения He-Zn-лазера с ядерной накачкой // Труды Отраслевой конференции ЛЯН-92, Т.1, с.359−366, Обнинск, 1992.
  85. А.В.Карелин, С. И. Яковленко. Отчет по НИР «Теоретико-расчетное исследование процессов в лазерах с ядерной накачкой на парах металлов», ИОФАН, Москва, 1995.
  86. А.В.Карелин, Д. Ю. Нагорный, В. Ф. Тарасенко, С. И. Яковленко. Пучковый He-Zn лазер на А,=610нм с пеннинговской и электронной столкновительной очисткой // Письма в ЖТФ, 16(15), 52−55 (1990).
  87. V.Derzhiev, A. Karelin, O. Sereda et al. Numerical modeling of a He-Zn laser with helical hollow cathode. // Appl. Phys. B, 51, 465−468 (1990).
  88. A.R.Turner-Smith, J.M.Green, C.E.Webb. Charge transfer into excited states in thermal energy collisions // J.Phys.B, 6(1), 114−130 (1973).
  89. P.Gill, C.E.Webb. Radial profiles of excited ions and electron density in the hollow cathode He/Zn laser // J.Phys.D, 11, 245−254 (1978).
  90. G.J.Collins. Excitation mechanisms in He-Cd and He-Zn ion lasers // J.Appl.Phys. 44(10), 4633−4652 (1973).
  91. В.Ю.Баранов, В. М. Борисов, Ф. И. Высикайло и др. Исследование характеристик разряда и генерации эксимерных лазеров // Препринт ИАЭ-3080, Москва, 1979.
  92. L.Vriens. Calculation of absolute ionization cross sections of He, He*, He+, Ne, Ne*, Ne+, Ar, Ar*, Hg and Hg* // Phys. Lett. 8(4), 260−261 (1964).
  93. Б.М.Смирнов, Возбужденные атомы, M.: Энергоиздат, 1982.
  94. В.А.Иванов. Распадающаяся плазма с молекулярными ионами // Химия плазмы, сб. статей, под ред. Б. М. Смирнова, вып. 13, с.74−113, М.: Энергоатомиздат (1987).
  95. Н.Б.Колоколов, А. А. Кудрявцев. Процессы хемоионизации в низкотемпературной плазме // Химия плазмы, сб. статей, под ред. Б. М. Смирнова, вып. 15, с. 127−162, М.: Энергоатомиздат (1989).
  96. С.В.Белинский, А. В. Паращук, В. Н. Смольский, Г. Л. Юдин. Расчеты вероятностей атомных переходов для Са II, Cd II и Zn II // Препринт ФЭИ-2162, Обнинск, 1991.
  97. О.Звелто. Принципы лазеров. М.: Мир, 1990.
  98. Н.А.Дятко, И. В. Кочетов, А. П. Напартович // Физика плазмы, 18(7), 888 (1992).
  99. С.Р. de Vries, H.J.Oskam. Four-body conversion of atomic helium ions // Phys. Rev. A, 22, 1429−1435 (1980).
  100. C.F.Bender, T.N.Rescigno, H.F.Schaefer, A.E.Orel // J. Chem. Phys. 71, 1122 (1979).
  101. J.Mizeraczyk, G. Jakob, E. Schmidt, J.Mentel. Absorbtion of the 441.6nm He-Cd laser line in a He-Cd positive column utilized in cataphoretic confinement // J. Appl. Phys. 73(11), 7180−7183 (1993).
  102. R.H.Lipson, K.J.Jordan, H.A.Bascal. Fluorescence excitation spectra of jet-cooled HgBr radicals // J. Chem. Phys. 98(2), 959−967 (1993).
  103. J.H.Parks. Laser action on the B2Z+½ →X2?+½ band of HgBr at 5018A // Appl. Phys. Lett. 31(4), 297−300 (1977).
  104. R.Т.Brown, W.L.Nighan. Efficient HgBr (B→X) laser oscillation in electron-beam-controlled-discharge-excited Xe/HgBr2 mixtures // Appl. Phys. Lett. 37(12), 1057−1058 (1980).
  105. Е.А.Петрухин, А. С. Подсосонный. Электроразрядный HgBr-лазер с УФ-предыонизадией // Квантовая электроника 17(5), 535−536 (1990).
  106. T.A.Znotins, C.H.Fisher, T.E.DeHart et al. High efficiency 3-J HgBr2 discharge laser // Appl. Phys. Lett. 46(3), 228−230 (1985).
  107. С.П.Бажулин и др. Фотодиссоционный молекулярный лазер сине-зеленого диапазона с энергией ЗДж // Письма в ЖТФ, 12(23), 1423−1429 (1986).
  108. M.W.McGeoch, J.C.Hsia, D.E.Klimek. A kinetic model of the sustained discharge HgBr-laser // J. Appl. Phys. 54(7), 3723−3731 (1983).
  109. В.В.Боев, А. С. Камруков, Н. П. Козлов и др. Новые активные среды фотодиссоционных лазеров видимого диапазона // Квантовая электроника 18(12), 1441−1444(1991).
  110. E.J.Schimitschek, J.E.Celto, J.A.Trias. Mercuric bromide photodissociation laser // Appl. Phys. Lett. 31(9), 608−610 (1977).
  111. J.Husain, J.R.Wiesenfeld, R.N.Zare. Photofragment fluorescence polarization following photolysis of HgBr2 at 193nm // J. Chem. Phys. 72(4), 2479−2483 (1980).
  112. W.L.Nighan, R.T.Brown. Kinetic processes in the HgBr (B-«X)/HgBr2 dissociation laser//J. Appl. Phys. 53(11), 7201−7210 (1982).
  113. R.S.F.Chang, R.Burnham. Dissociative excitation of HgBr2 by rare-gas metastable atoms and N2 (A3E+U) // Appl. Phys. Lett. 36(3), 397−400 (1980).
  114. M.W.McGeoch, J.C.Hsia, D.E.Klimek. HgBr (B) formation by electron impact in HgBr2 /noble gas discharges // J. Chem. Phys. 78(3), 1180−1184 (1983).
  115. M.J.Kushner, A.L.Pindroh, C.H.Fisher et al. Multidimensional modeling of transverse avalanche laser discharges: Applications to the HgBr laser // J. Appl. Phys. 57(7), 2406−2423 (1985).
  116. M.J.Kushner. Response times and energy partitioning in electron-beam-excited plasmas // J.Appl.Phys. 66(6), 2297−2306 (1989).
  117. А.И.Куприяновская, В. В. Рыбкин, Ю. А. Соколова, А. К. Тростин. Компиляция данных по сечениям электронных неравновесных процессов. // Иваново, 1990.
  118. W.J.Wiegand, L.RBoedeker. Low energy electron impact attachment and ionization in HgBr2 // Appl. Phys. Lett., 40(3), 225−227 (1982).
  119. M.F.Mahmood. Collisional studies involving discharge emissions relevant to HgBr-laser // Japanese J. Appl. Phys. 29(4), 769−771 (1990).
  120. C.Kenty. Production of 2537 radiation and the role of metastable atoms in argon-mercury discharges // J. Appl. Phys., 21, p. 1309−1318 (1950).
  121. S.D.Rockwood. Elastic and inelastic cross sections for electron-Hg scattering from Hg transport data // Phys. Rev. A, 5(5), p.2348−2358 (1973).
  122. J.G.Eden, RW.Waynant. HgBr and Hgl B-state quenching rate constants // Appl. Phys. Lett., 34(5), 324−327 (1979).
  123. Е.А.Петрухин, А. С. Подсосонный. Влияние добавок Hg и Br на характеристики электроразрядного HgBr-лазера // Квантовая электроника 16(9), 1793−1798 (1989).
  124. T.Y.Suzuki, Y. Sakai, B.S.Min et al. Measurement of cross sections and oscillator strengths for Xe by electron impact // Phys. Rev. A, 43(11), 5867 (1991).
  125. D.J.Eckstrom, H.H.Nakano, D.C.Lorents et al. Characteristics of electron-beam-excited Xe2 at low pressures as a vacuum ultraviolet source // J. Appl. Phys. 64(4), 1679−1690 (1988).
  126. N.Nishida, T. Takashima, F.K.Tittel et al. Theoretical evaluation of a short-pulse electron-beam-excited XeF (B-X) laser using a low-pressure, room-temperature Ar/Xe/F2 gas mixture //J. Appl. Phys., 67(9), 3932−3940 (1990).
  127. G.Greig, H.E.Gunning, O.P.Strausz. Reactions of metal atoms. II. The combination of mercury and bromine atoms and the dimerization of HgBr // J. Chem. Phys., 52(7), 3684−3690 (1970).
  128. J.K.K.Ip, G.Bur. Recombination of Br atoms by flash photolysis over a wide temperature range II. Br2 in He, Ne, Ar, Kr, N2 and 02 // J. Chem. Phys., 51(8), 34 143 424 (1969).
  129. W.R.Wadt. The electronic structure of HgCl and HgBr // Appl. Phys. Lett., 34(10), 658−660 (1979)
  130. Г. А.Батырбеков, Ш. Х. Гизатулин, С. К. Кунаков и др. Интегральныеохарактеристики люминесценции среды He-HgBr2-N2, возбуждаемой излучением ядерного реактора ВВР-К // ЖПС, 53, 563−566 (1990).
  131. А.В.Демьянов, Н. А. Дятко, И. В. Кочетов, А. П. Напартович. Теоретический прогноз XeF-лазера с ядерной накачкой // Отчет 10/НИР-4003, ТРИНИТИ, Троицк, 1992.
  132. F.P.Boody, M.A.Prelas. Kinetics model for pulsed nuclear-driven fluorescers, with comparison to experiment // Proceedings of Specialist conference NPL-92, Vol.1, p.292−301, Obninsk, Russia, 1992.
  133. Н.Г.Басов, В. А. Данилычев, В. А. Долгих и др. Спектры люминесценции при$ *возбуждении XeF2 излучением эксимеров Хе2 и Кг2 // Квантовая электроника, 12(7), 1425−1430(1985).
  134. W.K.Bischel, D.J.Eckstrom, H.C.Walker et al. Photolytically pumped XeF (C-A) laser studies // J.Appl.Phys., 52(7), 4429−4434 (1981).
  135. Н.Г.Басов, В. А. Данилычев, В. А. Долгих и др. Исследование УФ-лазера на молекуле XeF* с накачкой эксимерным излучением // Квантовая электроника, 13(9), 1808−1814(1986).
  136. Н.Г.Басов, Е. П. Глотов, В. А. Данилычев и др. Исследование С-А переходамолекулы XeF при накачке XeF2 эксимерным излучением // Квантовая электроника, 11(6), 1162−1167(1984).
  137. В.С.Зуев, Л. Д. Михеев, Д. Б. Ставровский. Фотодиссоционный ХеБ-лазер с КПД генерации около 1%//Квантовая электроника, 11(6), 1080−1081 (1984).
  138. П.П.Дьяченко, В. В. Калинин, Е. А. Серегина и др. Рассмотрение применения жидкости D20 Eu3+ - U022+ в качестве активной среды для лазеров с ядерной накачкой // Труды 2-й Международной конференции ЛЯН-94, Т.1, с.219−226, Арзамас-16, 1995.
  139. E.W.McDaniel, M.R.Flannery, H.W.Ellis et al. Compilation of Data Relevant to Nuclear Pumped Lasers, Vol.5, p.2009, 1979.
  140. S.B.Hutchison, J.T.Verdeyen, J.G.Eden. I*(6s4P) Collisional quenching: Application to the IF 491-nm laser // J. Appl. Phys. 52(7), 4780−4784 (1981).
  141. А.С.Барабаш, А. И. Болоздыня, Жидкостные ионизационные детекторы. М.: Энергоатомиздат, 1993.
  142. С.Н.Анисимов, АИ. Болоздыня, В. Н. Стеханов и др. Сцинтилляторы диаметром 0,5 м на основе конденсированного криптона // Приборы и техника эксперимента, 1984, № 6, с.51−55.
  143. S.AMishchenko, B.B.Krynetskii, AM. Prokhorov et al. Lasing characteristics of excimer active media near the pumping threshold by a hard ionization source // Laser Physics, Vol.2, No. l, 19−26 (1992).
  144. А.М.Бойченко, АВ. Карелин, С. И. Яковленко. Расчет пороговых характеристик Ne-Xe-NF3 лазера с ядерной накачкой // Труды 2-й Международной конференции ЛЯН-94, Т. 1, с. 193−202, Арзамас-16, 1995.
  145. E.W.McDaniel, M.R.Flannery, E.W.Thomas et al. Compilation of Data Relevant to Nuclear Pumped Lasers, Vol.4, p. 1489, 1978.
  146. E.W.McDaniel, M. RFlanneiy, H.W.Ellis et al. Compilation of Data Relevant to Nuclear Pumped Lasers, Vol.2, p.658, 1977.
  147. В.А.Легасов, Б. М. Смирнов, Б. Б. Чайванов. Интенсивные химические процессы с участием атомов // Химия плазмы, сб. статей, под ред. Б. М. Смирнова, вып.9, с. 100−117, М.: Энергоатомиздат (1982).
  148. E.W.McDaniel, M.R.Flannery, H.W.Ellis et al. Compilation of Data Relevant to Nuclear Pumped Lasers, Vol.7, p.2569, 1980.
  149. Б.М.Смирнов, АС.Яценко. Параметры газовых димеров // Химия плазмы, сб. статей, под ред. Б. М. Смирнова, вып. 15, с.93−126, М.: Энергоатомиздат (1989).
  150. Л.И.Гудзенко, Л. В. Гурвич, В. С. Дубов, Я. Э. Лапскер. Флуоресценция XeF* при химических радиационных столкновениях в системе Хе + F2 // Доклады АН СССР, 248(1), 146−150 (1979).
  151. Л.И.Гудзенко, Л. В. Гурвич, В. С. Дубов, С. И. Яковленко. Химические радиационные столкновения // ЖЭТФ, 73(6), 2067−2076 (1977).
  152. Н.И.Коротеев, И. Л. Шумай, Физика мощного лазерного излучения, М.: Наука, 1991.
  153. В.И.Фишер, В. М. Хараш. О сверхдетонационном движении фронта плазмы навстречу мощному лазерному излучению // ЖЭТФ, Т.82, вып. З, 1982, с.740−746.
  154. В.И.Фшпер, В. М. Хараш. О быстрой волне ионизации газа в лазерном луче // ЖЭТФ, Т.83, вып.5(11), 1982, с. 1738−1746.
  155. В.И.Фишер. Смена режима при сверхзвуковом распространении разряда // Письма в ЖТФ, Т.10, вып.21, 1984, с.1290−1293.
  156. В.П. и др. Взаимодействие мощного импульсного лазерного излучения с твердыми телами в газах. «Радиотехника» (Итоги науки и техники ВИНИТИ). М., 1983, Т.31, с. 1−120.
  157. И.Шкаровский, Т. Джонстон, М.Бачинский. Кинетика частиц плазмы. М.: Атомиздат, 1969.
  158. Ю.Л.Климонтович. Статистическая физика. М.: Наука, 1982.
  159. H.H., Пащенко Н. Т., Райзер Ю. П. // ПМТФ, 1970, N.5, с. 11.
  160. Р.В., Черкасова К. П. Магнитогидродинамические волны // УФН, 1966, Т.88, С. 593.
  161. В.В., Губарев A.B., Панченко В. П. Сверхзвуковые МГД-генераторы. М.: Энергоиздат, 1988.153
  162. Н.П., Пекшев А. В., Протасов Ю. С., Суслов В. И. // В сб. Радиационная плазмодинамика, под ред. Ю. С. Протасова. М.: Энергоиздат, 1991. Т. 1. С. 462.
  163. M.Niino, K. Kisara, L.Chen. Concept of Lunar Energy Park II 44th Congress of the International Astronautical Federation, 16−22 October 1993, Graz, Austria.
  164. Атмосфера. Справочник, Ленинград, Гидрометеоиздат, 1991.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!