Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Температурные зависимости теплоёмкости и электросопротивления жидких тантала и ниобия до 5000 К

Диссертация: Температурные зависимости теплоёмкости и электросопротивления жидких тантала и ниобия до 5000 К
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Развиваются также структурные модели жидких металлов, применяемые в численных методах. Они соответствуют представлениям о структуре реальных металлических жидкостей, которые возникли при анализе экспериментальной информации о рассеянии рентгеновских лучей и нейтронов. Из теоретических структурных моделей можно выделить: модель твердых сфер, двухмерную модель Изинга, флуктуацион-ную модель… Читать ещё >

Температурные зависимости теплоёмкости и электросопротивления жидких тантала и ниобия до 5000 К (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • АННОТАВДЯ
  • ГЛАВА I. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ. Ю
    • 1. 1. Возможности различных методов нагрева .Ю
    • 1. 2. Свойства тугоплавких металлов в области высоких температур
      • 1. 2. 1. Аномалии электронной эмиссии
      • 1. 2. 2. Проблема измерения высоких температур
      • 1. 2. 3. Теплоемкость
        • 1. 2. 3. 1. Твердое состояние. Медленный нагрев
  • Быстрый нагрев
    • 1. 2. 3. 2. Жидкое состояние
    • 1. 2. 4. Электросопротивление
    • 1. 2. 5. Спектральная излучательная способность
    • 1. 2. 6. Энергия плавления
    • 1. 3. Постановка задачи исследования
  • ГЛАВА 2. МЕТОД БЫСТРОГО ОДНОРОДНОГО ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО НАГРЕВА ШДКИХ МЕТАЛЛОВ
    • 2. 1. Ограничение, особенности, достоинства и недостатки
    • 2. 2. Условия отсутствия шунтирующего электрического разряда
    • 2. 3. Условия однородного электрического нагрева жидких тугоплавких металлов
  • ВЫВОДЫ
  • ГЛАВА 3. ОПИСАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ УСТАНОВКИ И АППАРАТУРЫ. ТЕХНОЛОГИЯ ИЗГОТОВЛЕНИЯ И МОНТАЖА ОБРАЗЦОВ
    • 3. 1. Основные требования к оборудованию, используемому в импульсных экспериментах
    • 3. 2. Установка для формирования импульса электрического тока
    • 3. 3. Схема синхронизации установки и аппаратуры
    • 3. 4. Модернизация осциллографа для повышения точности импульсных измерений
    • 3. 5. Импульс на я рентгенографическая установка
    • 3. 6. Фольговый образец, моделирующий абсолютно черное тело
  • ВЫВОДЫ
  • ГЛАВА 4. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ АНАЛИЗ
    • 4. 1. «Обработка и погрешности экспериментальных данных
      • 4. 1. 1. Методика определения температуры и физических свойств металлов
      • 4. 1. 2. Погрешности измерения
    • 4. 2. Способ исключения шунтирующего электрического разряда
    • 4. 3. Сохранение формы и однородности расплавленных фольговых образцов
    • 4. 4. Основные результаты измерения температуры и свойств тантала и ниобия в твердом и жидком состояниях. Обсуждение полученных результатов
      • 4. 4. 1. Температура
      • 4. 4. 2. Спектральная нормальная излучательная способность
      • 4. 4. 3. Энергия плавления
      • 4. 4. 4. Электрическое сопротивление
      • 4. 4. 5. Теплоемкость
  • ВЫВОДЫ

Экспериментальное исследование физических свойств металлов в области высоких температур, особенно в щцком состоянии, имеет большое теоретическое и практическое значение. Новые экспериментальные данные по свойствам металлов в этой малоизученной области стимулируют развитие теории конденсированного состояния.

Одним из направлений развития теории жидкого состояния является компьютерное моделирование. На этом пути отсутствует принципиальные сложности, поскольку необходим небольшой объем экспериментальной информации и используются общие термодинамические и статистические закономерности. Но ограниченная память и малое быстродействие ЭВМ не позволяют решать задачи Сбольшим числом частиц, которое соответствовало бы реальной ситуации.

Развиваются также структурные модели жидких металлов, применяемые в численных методах. Они соответствуют представлениям о структуре реальных металлических жидкостей, которые возникли при анализе экспериментальной информации о рассеянии рентгеновских лучей и нейтронов. Из теоретических структурных моделей можно выделить: модель твердых сфер, двухмерную модель Изинга, флуктуацион-ную модель Бернала, модель Принса и двухструктурную квазикристаллическую модель Архарова-Новохатского [I]. Последняя модель представляет собой дальнейшее развитие модели Принса-Френкеля [2]. Она позволяет связать экспериментальные данные по структурному фактору, радиальной функции распределения с физическими свойствами жидких металлов [3,4]. Для успешного построения структурных моделей необходимы новые экспериментальные данные по свойствам металлов. Одним из таких свойств является теплоемкость.

В настоящее время теория жидких металлов развита недостаточно для осуществления на ее основе количественного расчета свойств тугоплавких переходных металлов.

Тугоплавкие металлы, имеющие температуру плавления Тпл> 2200 К, широко применяются при создании различных технических устройств. Общей тенденцией развития ядерной техники, квантовой электроники и энергетики является использование экстремально высоких плотностей энергии и температур, а также переход к импульсным процессам. Это позволяет достигнуть больших мощностей, высоких плотностей энергии, максимальных коэффициентов полезного действия. Металлические элементы устройств в обычном рабочем режиме или даже целиком все устройства в аварийном режиме находятся или могут находиться при высоких температурах, превышающих Т^. Поэтому для описания физических процессов, а также прогнозирования поведения и создания наиболее эффективных конструкций необходимы данные по свойствам жидких металлов. Представляют интерес данные, полученные при импульсном нагревании.

Например, существует точка зрения, что металлические электроды являются одними из самых перспективных для крупных магнитогидроди-намических генераторов открытого цикла [5]. Их применение существенно улучшает электрические и ресурсные характеристики стенок канала. Электроды работают, как правило, в контрагироЕанном микродуговом режиме. Плотности электрического тока в быстроперемещающемся пятне превышают ^ ъ Ю5 А/см* При этом происходит локальное плавление металлического электрода и нагрев жидкой фазы до высоких температур. Очевидно, что технические характеристики этого устройства определяются свойствами жидкого металла. В этой связи экспериментальное исследование свойств металлов при высоких температурах, особенно в жидком состоянии, является актуальной задачей и составляет цель настоящей работы.

Состояние исследований и круг возникающих вопросов представлен в главе I. Для обеспечения однородного нагрева при высоких температурах в главе 2 обоснована необходимость использования электрического нагрева. Предложен новый способ исключения шунтирующего электрического разряда (глава 4, приложение). При исследовании жидкого состояния одной из главных задач является решение проблемы измерения истинной температуры (глава 1.2.2). В работе использована новая методика измерения температуры с помощью жидких образцов, моделирующих абсолютно черное тело (глава 4).

Из-за того, что свойство жидких тугоплавких металлов изучены недостаточно, целесообразно проверять методику измерения температуры, применяя ее для исследования более изученной области твердого состояния. В условиях быстрого нагрева можно получить информацию не только о жидком, но и о твердом состоянии, проводя единый эксперимент на одной установке с одним и тем же образцом (глава 4). В работе получены новые данные о поведении теплоемкости твердых и жидких металлов в условиях импульсного однородного электрического нагрева (4).

В приложении представлены результаты попытки измерения температуры тантала в области электрического взрыва и результаты исследования возможности создания быстродействующего бездугового высоковольтного коммутатора постоянного тока. Эти результаты получены при использовании нового способа исключения шунтирующего разряда, основанного на ограничении пространства вокруг электрически нагреваемого проводника (глава 4).

Настоящая работа является естественным продолжением плановых работ по изучению свойств металлов методом электрического взрыва, проводимого в ИВТА. Н под руководством Лебедева C.B.

Автор выносит на. защиту:

1. Методику измерения истинной температуры жидких металлов с использованием образцов, моделирующих абсолютно чёрное тело, в процессе электрического нагрева.

2. Полученные с помощью этой методики результаты, экспериментального исследования температурных зависимостей теплоёмкости и электросопротивления тантала и ниобия.

3. Вывод о том, что вдали от температуры плавления: теплоёмкость тугоплавких металлов постоянна, и её величина близка к обычным значениям, характерным по оценке для. металлических жидкостей. Экспериментально обнаруживаемые вблизи от температур плавления особенности их теплоёмкости не зависят от изменения: скорости нагрева, соответствующего изменению плотности нагревакн щего тока в диапазоне (2 8)* 10® А/см^.

4. Вывод о совпадении импульсных и стационарных данных о температурной зависимости электросопротивления твёрдых тугоплавких металлов.

Выводы главы 4.

I. Ограничение пространства вокруг электрически нагреваемого образца позволяет исключить шунтирующий электрический разряд как в случае проволок, так и цилиндрических фольговых образцов, моделирующих абсолютно черное тело. При ^? (6.10^ + 8*10^) А/см2 такой разряд не возникает внутри полости металлического цилиндра при его диаметре около? I мм и толщине стенок? 0,01 мм. Это обеспечивает возможность регистрации излучения образца, определяемого только температурой металла при нагреве в воздухе до уровня введенной энергии, соответствующей началу электрического взрыва.

Обнаружено, что металлический проводник осуществляет выключение нагревающего его электрического тока при изменении в пределах от 6 до 32 соотношения объемов или поперечных сечений нагреваемой проволоки и внутренней полости диэлектрической трубки, ограничивающей объем пространства. Этот диапазон практически не зависит от типа металла и материала, из которого изготовлена диэлектрическая трубка. На этой способности металлического проводника полностью выключать ток основан принцип работы бездугового быстродействующего еысоковольтного коммутатора постоянного тока.

2. С помощью импульсной рентгенографии проверено, что расплавленный фольговый цилиндрический образец сохраняет в течении времени эксперимента до? 10 мкс свою первоначальную цилиндрическую форму. Установлено, что при электрическом нагреве фольги тугоплавких металлов менее однородны, чем проволоки. Первоначальная неоднородность поперечного сечения фольг толщиной ~ 10 микрон и 12 класса чистоты поверхности вызывает ускорение развития мелкомасштабных неоднородностей в расплавленных образцах. Выяснено, что в диапазоне плотностей тока (2+8) 10® А/см2 скорость нагрева достаточно велика для обеспечения однородного нагрева жидкометаллических образцов до 4200 К в случае тантала и до 5000 К в случае ниобия. Полученные данные для фольг тантала и ниобия по их электросопротивлениям в точках плавления и удельным энергиям плавления свидетельствуют об отсутствии особенностей использованных фольг в процессе их нагреЕа в области плавления по сравнению с проволоками.

3. Удельные энергии плавления тантала и ниобия не зависят от вида нагрева и от его скорости при изменении плотности нагревающего электрического тока в диапазоне ^ «(6*10^ * 10^) А/см2.

4. Температурные зависимости электросопротивления тантала и ниобия совпадают с равновесными ео всем исследованном температурном диапазоне твердого состояния. Можно сделать вывод, что величина температуры плавления металлов не зависит от скорости процесса нагрева. Это также доказывает эффективность и пригодность для измерения истинной температуры фольговых образцов моделирующих абсолютно черное тело. Кроме того, результаты измерения температуры твердых и жидких металлов, полученные с помощью таких образцов не зависят от длины волны регистрируемого излучения. Это является подтвервдением того, что использованная методика позволяет получать достоверную информацию о литературе металла при его электрическом нагреве,.

5. В жидком состоянии до 4200 К для тантала и до 5000 К для ниобия получены данные по температурной зависимости электросопротивления. У тантала обнаружено уменьшение и изменение знака температурного коэффициента электросопротивления в жидком состоянии по сравнению с твердым.

6. Температурная зависимость излучательной способности для металлических образцов в условиях первоначального нагреЕа является их однозначной характеристикой при соответствующей скорости процесизлучательная способность отличается величиной и характером зависимости от температуры по сравнению со стационарными данными для отожженных металлических образцов. В условиях быстрого процесса первоначального нагрева такие данные получены впервые не только для жидкого, но и для твердого состояний. Они указывают на источник систематической ошибки в работах [49,50,57], в которых использовалось свечение поверхности для измерения температуры и, следовательно, теплоемкости тугоплавких металлов вдали от точки плавления.

7. Полученные данные по теплоемкости тантала и ниобия в области температур (0,6 * 0,8) Т^ совпали с литературными данными. Это доказало, что использованная нами методика измерения теплоемкости позволила получать достоверную информацию.

В области (0,8 + 0,9) Т^ обнаружено совпадение теплоемкости при быстром нагреве с данными полученными в условиях импульсного или стационарного нагревов. Подтверждено на примере тантала и ниоса нагрева. Получено, что для твердого тантала бия существование особенностей теплоемкости тугоплавких металлов в твердом состоянии при Т 0,9 Т^ в условиях быстрого нагрева. Экспериментально проверено, что особенности не зависят от изменения плотности нагревающего тока в диапазоне (6-Ю5 * 8"10®) А/см2. Указано, что величина молярной теплоемкости вблизи в условиях быстрого нагрева зависит от типа металлов. Оказалось, что в этой области температур для всех исследованных тугоплавких металлов зависимость от температуры избыточной удельной теплоемкости является одинаковой. Б твердом состоянии при Т ~ Тдд эта теплоемкость достигает значения, равного я 0,25 Дж/г^К.

8. После плавления тантала и ниобия при быстром нагреве обнаружен в жидком состоянии спад теплоемкости. Причем данные по теплоемкости жидких тантала и ниобия не зависят от изменения скорости нагрева, соответствующего изменению тока в диапазоне (2+8)* •10® А/см2. При температуре плавления теплоемкости как тантала, так и ниобия, в твердом и жидком состояниях близки между собой.

Б области высоких температур вдали от температуры плавления, теплоемкости жидких тантала и ниобия постоянны. Они близки к величинам, характерным для одноатомных жидкостей.

ЗАКЯКНЕНИЕ.

Результаты проведённого исследования показывают реальную возможность осуществления жидкометаллической модели чёрного тела. Измерение температуры по излучению самого образца, моделирующего абсолютно чёрное тело, открывает новые возможности дляисследования при высоких температурах свойств жидких, в тем числе тугоплавких, металлов. Это показано на примере тантала и ниобия.

Использование тугоплавких металлов при решении ряда прикладных задач позволяет увеличивать рабочие температуры и достигать высоких плотностей энергии. Экспериментальные данные о температурных зависимостях их свойств, получаемых в условиях импульсного нагревания, имеют большое значение в связи с расширением практического применения импульсных процессов введения энергии.

Результаты диссертации могут быть использованы:

1. для. дальнейшего развития исследовании теплоёмкости и температурных зависимостей других свойств жидких металлов и сплавов в малоизученной области высоких температур;

2. при изучении физических процессов, протекающих в металлических электродах различных электроразрядных устройст^гри большой.

А/см2) плотности электрического тока, например, в. условиях контрагированного электрического разряда или электрического пробоя;

3. для выяснения причин возникновения особенностей физического состояния тугоплавких металлов, обнаруживаемых в области высоких температур в процессе быстрого электрического нагрева.

Отметим наиболее важные результаты, полученные в работе при однородном электрическом нагреве тантала и ниобия:

1. Впервые предложена и реализована методика измерения истинной температуры, жидких тугоплавких: металлов при однородном электрическом нагревании образцов, моделирующих абсолютно чёрное тело. Предложен новый способ исключения шунтирующегоэлектрического разряда внутри трубчатых металлических образцов. Проведена проверка предложенной методики измерения: температуры путём сравнения, полученных данных о свойствах металлов в твёрдом состоянии © соответствующими литературными данными. Использование жидких образцов, моделирующих абсолютно чёрное тело, открывает перспективы высокотемпературных исследований! оптических характеристик жидких металлов (при условии очи<�Жи их поверхности).

2. В жидком состоянии до 5000 К для: ниобия, и до 4200 К для тантала исследованы теплоёмкость и электросопротивление. Обнаружено, что с ростом температуры у этих металлов в жидком состоянии, начиная от температуры плавления., теплоёмкость уменьшается: независимо от изменения скорости процесса нагрева, соответствующего изменению плотности нагревающего тока в диапазоне (2-^8) 10® А/см2. Вдали от температуры плавления теплоёмкость жидких тантала и ниобия постоянна. Её величина близка к обычным значениям, характерным по оценке для металлических жидкостей.

3. Выяснено, что причиной завышения литературных данных о теплоёмкости жидких тугоплавких металлов является невыполнение в. экспериментах предположения о постоянстве излучательной способности.

4. Проверено, что в условиях быстрого однородного электрического нагрева температурная зависимость электросопротивления тугоплавких металлов в твёрдом состоянии совпадает с литературными данными, полученными при медленном импульсном и стационарном нагреве.

5. Кроме того при исследовании тантала и ниобия в твёрдом состоянии подтверждено существование необычно больших величин теплоёмкости тугоплавких металлов вблизи температуры плавления в усло=гвиях их быстрого электрического нагревания. Проверена, независимость полученных данных от скорости электрического нагрева при изменении плотности тока в диапазоне (6*10^ + 8-Ю6)А/см2. Обнаружено, что величина превышения экспериментальных данных о теплоёмкости по сравнению со значениями, рассчитываемыми по известному экстраполяционному выражению Ср= 4.18 (б + 3 Т/Тпп), Дж/г-аи-К, пропорциональна молекулярному весу металлов.

В работе применён новый способ исключения шунтирующего разряда при электрическом нагреве металлов в воздухе. На основе экспериментальных результатов предложен способ бездуговой коммутации постоянного тока высокого напряжения.

Результаты диссертационной работы опубликованы в журналах «Теплофизика высоких температур» [124−126] и «Электричество» [127], а также в «Бюллетене открытий, изобретений, патентов и товарных знаков» [128] .

Апробация материалов, включенных в диссертацию, производилась на научных семинарах ИВТАН, ОиХФ-иТФ им. Ландау, Всесоюзном семинаре «Фазовые превращения при импульсном нагревании веществ» (Москва, ИВТАН, март 1979 г.), семинаре секции научного Совета АН СССР по проблемам электрических измерений и. измерительных систем на тему: «Повышение точности оптических методов измерения температуры» (декабрь 1981 г.) .

Что касается объяснения особенностей поведения теплоёмкости, имеющихся в области плавления у тугоплавких металлов, то при всей бесспорности их существования в дальнейшем необходимо: во-первых, попытаться установить их однозначную связь с дефектами структурыво-вторых, провести детальный теоретический анализ эффектов., возможных в металлах при их электрическом нагревании током большой плотности в области высоких температур.

В заключении автор считает своим приятным долгом выразить признательность научному руководителю Лебедеву C.B. за внимание к работе, ценные советы при проведении исследований, постоянный интерес к получаемым результатам и их творческое обсуждение.

Показать весь текст

Список литературы

  1. В.Я. Строение и электрические свойства жидких металлов. — Обзоры по теплофизическим свойствам вещеете, Ш 6 (22), ТФЦ, М.: ИВТАН, 1980.
  2. Я.И. Кинетическая теория жидкостей. Ленинград, Наука, 1975.
  3. И.А., АрхароЕ В.й. Количественная оценка структурной микронеоднородности жидких металлов. Доклады АН СССР, 1971, т. 201, гё 4, с. 905−908.
  4. НоЕахатский И, А., Архаров В. И., Велжанов В. П. Исследование металлических расплавов по данным дифракционных методов. -Физ. металлов и металловедение, 1973, т. 35, в. 3, с.602−605.
  5. A.C. Исследование контрагированного режима работы электродов е М1Д генераторе открытого цикла. Автореферат канд. дисс. — М., ИВТАН, 1979.
  6. Э.Э., Якимович К. А., Тоцкий Е. Е. и др. Теплофизи-ческие свойства щелочных металлов. М.: Стандарты, 1970.
  7. Э.Э., Каган Д. Н., Ульянов С. Н. Измерение теплоемкости и теплот фазоЕых переходов бария импульсно-дифферен-циальным методом. Теплофиз. высоких температур, 1980, т.18, № 6, с. II84-II90.
  8. H.A., Пастухов Э. А., Сермягин В. Н. Влияние температуры на структуру жидкого алюминия. Доклады АН СССР, 1975, т. 222, с. 641−643.
  9. .П., Полчаев Д. К., Пашук Е. Г., РеЕелис В.Г. Тепяо-физические свойства поливалентных металлов и сплавов в твердом и жидком состояниях. Инженерно-физ.журн., 1980, т.38, № 4, с. 614−620.
  10. С.Н., Филиппов Л. П. Новые измерения комплекса теп-лоеых свойств жидких олова и свинца, Теплофиз. высоких температур, iffiт, II, JG 3, с. 668−671.
  11. H.H., Миницкая Н. С. Температурные зависимости теплофизических свойств некоторых металлов. Минск: Наука и техника, 1975.
  12. И.К., СенченкоЕ А.П. Электропроводность и уравнение состояния ртути в области температур 0*2000 С и давления 200*500 атмосфер. Физ. металлов и металловедение, 1967, т. 24, В 5, с. 843−858.
  13. Ю.С., Сенченков А. П., Асиновский Э. И., Кунашн А. Т. Измерение p-V-T зависимости для цезия при высоких температурах и давлениях и оценка параметров критической точки. Теплофиз. высоких температур, 1970, т. 8, № 6,с. I289-I29I.
  14. Yoanq D.A., Adler B.Y. Critikal point of metals from the van der V/aajs model. -Phis. Rev., 1971, v.3, A, 1, pp. 364−371.
  15. А. Плавление и кристаллическая структура. М.: Мир, 1969.
  16. Л.П. Измерение тепловых свойств твердых и щцких металлов при еысоких температурах. М.: МГУ, 1967.
  17. Л.П. Исследование теплопроводности жидкостей. -М.: MIT, 1970.
  18. В.Я. Энтальпия, теплоемкость, теплоты и энтропия плавления некоторых тугоплавких металлов. Обзоры по теп-лофизическим свойствам веществ, № 6 (20), ТФЦ, М.: ИВТАН, 1979.
  19. Филиппов I, П. Методы периодического нагрева в теплофизи-ческом эксперименте. Измерительная техника, 1980, № 5, с. 45−47.
  20. Я.А. В кн. «Работы по физике твердого тела», в. I. Под ред. Стрелкова П. Г. Новосибирск, Наука, 1967.
  21. Я.А. Метод наблюдения релаксационных эффектов в высокотемпературной теплоемкости металлов. Теплофиз. высоких температур, 1981, т. 19, е. 3, с. 656−658,
  22. КраеЕ O.A. Об одном Еарианте модуляционного метода измерения теплоемкости металлов. Теплофиз, высоких температур, 1967, т. 5, № 5, с. 817−820.
  23. И.М., Мардыкин И. П. О теплоемкости жидких металлов.-Известия АН СССР. Металлы, 1974, № 4, с. 67−72.
  24. В.Э. Функция Лоренца тугоплавких металлов. Обзоры по теплофизическим свойствам веществ, № 2 (22), ТФЦ, М.: ИВТАН, 1980.
  25. Cezairliyan A. Advances in measurements of thermo? hisikal properties by dynamib techniques, -High Temperatur
  26. High Pressure, 1979, v.11, № 1, pp. 9−16.26., Hultgren R., Desai P.D., Hawkins D.T., Gleiser M., Kelley K.K., Wagman D.D. Selected values of the termodyna-mic properties of the element. -ASME, H.Y.?Metal Park, 1973.
  27. Я.А. Теплоемкость при высоких температурах и образование вакансий в тугоплавких металлах. В кн. «Исследования при высоких температурах» / Под ред. Новикова И. И., Стрелкова П. Г. Новосибирск: Наука, 1966,
  28. Л.П., Юрчак Р. П. О высокотемпературных исследованиях теплоЕых свойств твердых тел. Инженерно-физ, журн., 1971, т. 21, №, с. 561−577.
  29. В.Э., Воскресенский В. Ю. Теплофизические свойства тантала при температурах выше 1000 С. Теплофиз. высоких температур, 1966, т. 4, Ш 3, с. 336−342.
  30. И.Г. Энтальпия и средняя теплоемкость ниобия. -Теплофиз. высоких температур, 1974, т. 12, 4, с. 896−897.
  31. .Я., Чеховской В. Я. Энтальпия и теплоемкость ниобия и Еанадия в области от 298,15 К до температур плавления. Теплофиз. высоких температур, 1977, т. 15, № 4,с. 772−778.
  32. .Я., Чеховской В. Я. Энтальпия тантала в области температур от 2400 К до температуры плавления. Известия АН СССР, Металлы, 1977, J& 3, с, 63−65.
  33. Hoch М., Johnston H.L. A high temperature drop calorimetries the heat capacities of tantalum and tungsten between 1000 and ЗОООК. -Journ. Phys.Chem., 1961, v.5, PP. 885−867.
  34. Cezairliyan A. High- speed (subsecond) measurement of heat capacity, electrical resistivity and thermal radation properties of niobium in the range 1500 to 2700K. Journ, of Res. NBS, A, Phis, and Chem., 1971, v. 75A, № 6, pp.565−571
  35. Cezairliyan A., McClure J.L., Beckett C.W. High-speed (subsecond) measurement of heat capacity, electrical resistivity and thermal radiation properties of tantalum in therange 1900 to 3200K. -Journ. of Res. NBS, A, Phys. andv
  36. Cezairlian A., McClure J.L. High- speed (subsecond) measurement of heat capacity, resistivity and thermal radiation of tungsten in the range 2000 to ЗбООК, -Journ. of Res. NBS,
  37. A, Phys. and Chem., 1971, V.75A, K§ 4, pp. 283−290.
  38. Betz G., Frohberg M.G. The entalpy of solid and liquid niobium. -Scripta metallurgica, 1981, v. 15, N23, pp. 269 272.
  39. BeresinB. Ya., Chekhovskoi V. Ya., Sheindlin A.E. Entalpy of solid and liquid molibdenum by a levitation calorimetry. Heat of fusion of molibdenum. -High Temp.-High Press., 1971, № 3, PP. 287−297.
  40. C.H., Филиппов JI.П. Экспериментальное изучениекомплекса тепловых свойсте некоторых редкоземельных металлов при высоких температурах. Инженерно-физ. журн., 1974, т. 27, JS I, с. 68−71.
  41. В.Е., Дремин А. И., Леонтьев А. А. Оценка параметров критической точки. Теплофиз. высоких температур, 1975, т. 13, № 5, с. I072−1080.
  42. Л.В., Бушман А. В., ЖерноклетоЕ М.В., Зубарев В. Н., Леонтьев А. А., Фортов В. Е. Изоэлектроны разгрузки и уравнение состояния металлов при еысоких плотностях энергии. Журн. эксперим. и теорет, физики, 1980, т. 78, № 2, с. 741−761.
  43. C.B. Явления в вольфрамовых проволоках, предшествующие их взрыву под действием сильного тока. Журн. эксперим. и теорет. физики, 1954, т. 27, № 5 (II), с.605−614.
  44. C.B. Аномалии электронной эмиссии вольфрама, нагреваемого импульсом тока большой плотности. Курн. эксперим. и теорет. физики, 1954, т. 26, te 6, с. 723−735.
  45. C.B. Взрыв металла под действием электрического тока. Журн. эксперим. и теорет. физики, 1957, т. 32, в.2, с. 199−207.
  46. C.B. Возможность использования «электрического взрыва» проволок для исследования металлов при высоких температурах. Теплофиз. еысоких температур, 1968, т. 6, № I, с. 157−159.
  47. C.B., Савватимский А. И., Смирнов Ю.Б.Измерение теплоты плавления тугоплавких металлов. Теплофиз. высоких температур, 1971, т. 9, в. 3, с. 635−638.
  48. И.Я., Лебедев C.B. Теплоемкость вольфрама вблизи точки плагления. Теплофиз. еысоких температур, 1970, т.9, в. I, с. 55−58.
  49. И.Я., Лебедев C.B. Исследование некоторых теплофизических свойств вольфрама и молибдена вблизи точки плавления методом электрического взрыЕа. Теплофиз. еысоких температур, 1971, т. 9, № 5, с. 929−933.
  50. C.B., Савватимский А. И., СмирноЕ Ю.Б. Об измерении теплоты плавления и электропроводности тугоплавких металлов методом электрического ЕзрыЕа. Журн. технич. физики, 1972, т. 42, В 8, с. 1752−1760.
  51. А.И. Теплота плавления и электропроводность ниобия и радия в точке плавления. Теплофиз. высоких температур, 1973, т. II, в. 6, с. II82−1187.
  52. О.Ш., Лебедев С. В. Теплоемкость Еольфрама при высоких температурах. Теплофиз. еысоких температур, 1976, т. 14, в. I, с. 83−86.
  53. Генри, Стефенс, Стейнберг, Ройс. Метод измерения равновесных термодинамических характеристик жидких металлов при высоких температурах и давлениях. Приборы для научных исследований, 1972, В 12, с. 42−49.
  54. Shaner J.W., Gathers G.R., Hodgson W.M. Termophysical measurements of liquid metals above 4000К, — Proc. 7th Symp. on thermophys. prop. NBS, Gaitherburg, Md., 1977.
  55. И.П., Лебедев C.B. О роли поверхностных загрязнений металла в возникновении аномальной эмиссии электронов. -Теплофиз. высоких температур, 1971, т. 9, в. 6, с. II68-II72.
  56. БородоЕСкая Л.Н., Лебедев C.B. Зависимость электропроводности и электронной эмиссии от энергии металла в процессе его нагревания током большой плотности. Журн. эксперим. и теорет. физики, 1955, т. 28, е. I, с. 96−110.
  57. C.B. Явления, связанные с электронной эмиссией взрывающихся проволок в стадии плавления. Теплофиз. высоких температур, 1970, т. 8, в. 2, с. 252−259.
  58. C.B. Об аномальной электронной эмиссии металлов. -Теплофиз. высоких температур, 1973, т. II, в. 5, с. 986−994.
  59. ЛебедеЕ C.B. Исследование металлов в процессе импульсного нагревания электрическим током большой плотности. Автореферат докт. диссертации.- М.: ИВТАН, 1980.
  60. C.B., Степанова Н. В. Аномальная электронная эмиссия иридия, нагреваемого импульсом тока большой плотности. Поверхность. Физика, химия, механика, 1982, № 5, с. I0I-III.
  61. Howard A., Langmuir I. The characteristics of tungsten filaments as function of temperature. -General Electric Rev., 1927, v.30, N26, p.1, pp. 31−119.
  62. В. Технология электрОЕакуумных материалов. Часть I. -М.: Госэнергоиздат, 1962.
  63. Д.Я. Объективные методы высокотемпературной пирометрии при непрерывном спектре излучения. М.: Наука, 1968.
  64. Д.Я. Оптические методы измерения истинных температур. -М.: Наука, 1982.
  65. Излучательные свойства твердвх материалов. Справочник / Под общ. ред. Шейндлина А. Е. М.: Энергия, 1974.
  66. В.А., Чеховской В. Я., Шейндлин А. Е. Экспериментальное определение интегральной степени черноты металлов и сплагов при высоких температурах. Теплофиз. высоких температур, 1963, т. I, & I, с. 24−29.
  67. В.А., Чеховской В. Я., Шейндлин А. Е. Экспериментальное определение степени черноты ниобия в интервале температур (1200 + 2500) К. Теплофиз. высоких температур, 1963, т.1, & 3, с. 462−464.
  68. В.А., Чеховской В. Я., Шейндлин А. Е. Интегральная полусферическая способность и удельное электрическое сопротивление тантала в интервале температур (1200 + 2800) К. -Теплофиз. высоких температур, 1968, т. 6, в. 3, с. 548−549.
  69. И.И., Гордон А. Р., Мучник Г. Ф. Исследование спектральных излучагельных характеристик материалов ТЭП в диапазоне температур (1300 * 3000) К. В книге: Теплотехнические проблемы прямого преобразования энергии, в. 2 Киев, Науко-ва думка, 1971.
  70. Sheindlin А.Е., Berezin B.Ya., Chekhovskoi V.Ya. Entalpyof niobium in the solid and liquid states. -Third Europ.conf. on thermophys. prop, at high temp., Italy, 1972.
  71. V7. Berezin В.Уа., Chekhovskoi V. Ya., Sheindlin A, E. -High Temp.-High Press., 1971, v.3, pp. 287−297.
  72. Margrrave J.L. High temperatures thermodynamic data for liquid metals Ъу levitation calorimetry. -High Temp.-High Press., 1970, pp. 583−586.
  73. Treverton J.A., Margrave J.J. Thermodynamic data for lihquid metals Ъу levitation calorimetry. -Pros, of the 5 Symp. on thermophys. prop., ASME, 1970, pp. 489−494.
  74. Sheindlin A.E., Berezin B.Ya., Chekhovskoi V.Ya. Entalpy of niobium in the solid and liquid states. -High Temp.-High Press., 1972, v.4, pp. 611−619.
  75. Cezairliyan A. A high-speed (subsecond) system for accurate thermophysical measurement at high temperatures. -Etude des transformations cristallines a hautes temperatures.
  76. P.2, CNRS № 205, Paris, 1972.
  77. А.Ф., Голубев B.C., Даньшиков E.B., Лебедев Ф. В., Настоящий А. Ф., Рязанов А. В. Ионизационно-тепловой пробой воздуха у поверхности металлов, облучаемых COg лазером. -Доклады АН СССР, 1980, т. 253, $ 4, с. 268−271.
  78. К.Б., Валицкий В. П., Вандакуров Ю. В., Златин Н. А., Перегуд Б. П. Магнитощцродинамические неустойчивости при электрическом взрыве. Доклады АН СССР, 1966, т. 167, № 4, с. 778−781.
  79. С.В. О механизме электрического Езрыва металлов. -Теплофиз. высоких температур, 1980, т. 18, № 2, с. 273−279.
  80. Е.К., Боднар З. М., Кравченко К. В. и др. Портативные осциллографы. -М.: Сов. радио, 1978.
  81. Л.М. Световоды. М.: Энергия, 1973.
  82. С.П. Эффективная излучательная способность цилиндрической полости с диффузным и зеркальным характером отражения. Теплофиз. высоких температур, 1968, т. 6, № 3, с.552−553.
  83. В.Б., Егоров B.C. Излучательная способность цилиндрической полости при наличии градиента температуры. Теплофиз. еысоких температур, 1968, т. 6, 15 3, с. 498−501.
  84. В.Е. Излучательная способность конического дна цилиндрической полости с зеркально отражающей поверхностью.-Теплофиз. еысоких температур, 1964, т. 2, № I, с. 90−93.
  85. В.Е. Расчет излучательной способности цилиндрических полостей. Инженерно-физ. журн., 1964, т. 7, № II, с. 32−35.
  86. Cezairlian A. Measurement of melting point, normal spectral emitance (at melting point) and electrical resistivity (above 2650K) of niobium by a pulse heating method. -High Temp.-High Press., 1972, v.4, pp. 453−458.
  87. Cezairliyan A. Measurement of the variation of normal-IlOspectral emitance of tantalum during melting Ъу a pulse heating method.-High- Temp.-High Press., 1970, v.2, pp.501−506.
  88. П.А., Айзенштадт B.C. Таблицы распределения энергии и фононов в спектре равновесного излучения. Минск:1. АН БССР, 1961.
  89. C.B., Савгатимский А. И. Об исчезновении электропроводности металла вследствии сильного нагревания электрическим током большой плотности. Теплофиз. высоких температур, 1970, т. 8, № 3, с. 524−531.
  90. Г. Н., Лабуда A.A. К вопросу о природе паузы тока при электрическом взрыве проволок. Инженерно-физ. журн., 1958, № 9, с. 94−101.
  91. Е.В., Литвиненко В. П. О механизме взрыва проводников импульсами тока. Журн. технич. физики, 1976, т. 46, в. 10, с. 2081−2088.
  92. C.B. Исследование металлов в процессе импульсного нагревания электрическим током большой плотности. Докторская диссертация, М.: ИВТАН, 1979.
  93. Дж., Логе И. Теория дислокаций. /Пер. с анг.- М.: Атом-издат, 1972.
  94. .С., Бокштейн С. З., Жуховицкий A.A. Термодинамика и кинетика диффузии в твердых телах. М.: Металлургия, 1974.
  95. C.B. Взрыв металла под действием электрического тока. Журн. эксперим. и теорет. физики, 1957, т. 32, в.1, с. 199−207.
  96. А.П., Белаго В. А., Будцев В. Я., Искольдский A.M., Шестак А. Ф. О характере разрушения проводников при электрическом взрыве. Предпринт te 100. Новосибирск: Институт автоыатики и электрометрии СО АН СССР, 1979,
  97. Н.В., Золотухин В. Д., Кашурников Ю. М., Летягин В. А., Махорин Б. И. 0 характере вскипания меди при импульсном нагреве проходящим током. Теплофиз. высоких температур, 1977, Е. 15, в. 2, с. 362−369″
  98. Shaner J.W., Gathers G.R., Minichino G. Thermophysical properties of liquid tantalum and molybdenum. -High Temp.-High Press., 1977, v.9, № 3. PP. 331−343.
  99. Газерс, Шейнер, Брир. Усовершенствованная установка для теплофизических измерении на расплавах металлов при температурах до 8000 К. Приборы для научных исследований, апрель 1976, № 4, с. 71−81.
  100. Hodgson W.M. Equation of state and transport measurements on expanded liqiud metals up to 8000K and 0,4 GPa. USRL-52 493, Ph. D. Thesis. -Livermore, USA, may 1978.
  101. И.П. Анализ трансформаторной схемы индуктивного накопителя энергии. Труды МЭИ, в. 45, электроэнергетика, 1963, с. 183−245.
  102. И.П. Испытательные установки и измерения на высоком напряжении. М.- Энергия, 1980.
  103. ПО. Импульсные системы большой мощности. / Пер. с анг. под ред. Асиновского Э. И. М.: Мир, 1981.
  104. В.А., Гуденко В. В., Дубовой Л. В., Литуновский В. Н., Прокопенко В. Ф., Щекин Ю. Г. Электрический взрыв фольг в дугогасящих средах. Предпринт Т-0224. Ленинград: НИИ ЭФА, 1974.
  105. Е.И., Войтенко А. Е., Исаков В. П., Котов Ю.А.
  106. Взрывной электрический генератор, Журн. технич. физики, 1976, т. 46, в. 9, с, 1957−1963.
  107. К.К., Хмельницкий P.C., Аникеева К. Н. Плавкие предохранители, М.: Энергия, 1979.
  108. Conn W.M. Studies of the mechanism of electrically «exploded» wires. -Naturwissenshaffen, 1955, Bd. 42, № 3, PP. 65−66.
  109. Г. Гидродинамика. M.: 01ИЗ, 1947.
  110. К. Физика жидкого состояния. Статистическое введение. /Пер. с анг. М.: Мир, 1978.
  111. Г. В. Дуговые процессы при коммутации электрических цепей. М.: Энергия, 1973.
  112. C.B., Савватимский А. И. Некоторые результаты исследования электрического взрыва проводников. Физика и химия обработки материалов, 1976, № I, с. 6−14.
  113. И.Г. Катодные процессы электрической дуги. М.: Наука, 1968.
  114. Н.К. О возбуждении спектра в искровом разряде. -Труды ФИАИ, 1961, т. 15, с. 123−126.
  115. Электрический взрыв проводников. Том 2. /Пер. с анг. М.: Мир, 1965.
  116. М.П., Данилов И. Б., Зельдович А. Г., Фрадков А. Б. Справочник по физико-техническим основам глубокого охлаждения. М.-Л.: Госэнергоиздат, 1963.
  117. В.В., Баев В. П., Лебедев C.B., Савватимский А. И. Сверхпроводящий импульсный соленоид, коммутируемый методом «электрического взрыва». Доклады АН СССР, X98I, т. 256, й 5, с. III9-II22.
  118. C.B., Можаров Г. И. Измерение температуры тантала в твердом и жидком состояниях при быстром нагревании электрическим током. Теплофиз. еысоких температур, 1976, т. 14, в. 6, с. 1266−1269.
  119. C.B., Можаров Г. И. Теплоемкость тантала при быстром импульсном нагревании электрическим током большой плотности. Теплофиз. высоких температур, 1977, т. 15, в. I, с.53−57.
  120. Г. И., Савватимский А. И. Теплоемкость твердого и жидкого ниобия до 5000 К. Теплофиз. высоких температур, 1981, т. 19, в. 5, с. 954−957.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!