Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Теория лигандной сверхтонкой структуры парамагнитных центров с незаполненными 3d и 4f-оболочками

Диссертация: Теория лигандной сверхтонкой структуры парамагнитных центров с незаполненными 3d и 4f-оболочками
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Измерения локальных магнитных полей на ядрах диамагнитных ионов, расположенных вблизи от парамагнитных ионов, показали, что они существенно отличаются от чисто диполь-дипольных. Это обстоятельство в свое время непосредственно показало недостаточность представлений об ионных магнетиках, как о некоторых структурах с фиксированным числом электронов в. узлах кристаллической решетки. Модель должна… Читать ещё >

Теория лигандной сверхтонкой структуры парамагнитных центров с незаполненными 3d и 4f-оболочками (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА I. ОБЗОР СОСТОЯНИЯ ТЕОРИЙ И ЭКСПЕРИМЕНТА
    • 1. 1. Феноменологическое описание сверхтонкой структуры от лигандов
    • 1. 2. Краткий обзор экспериментальных данных
    • 1. 3. Метод МОЛКАО
    • 1. 4. Метод МОЛКАО для редкоземельных элементов
  • ГЛАВА II. МЕТОД НАЛОЖЕНИЯ КОНФИГУРАЦИЙ В- ПАРАМАГНИТНЫХ ЦЕНТРАХ
    • 2. 1. Теория возмущений
    • 2. 2. Построение ортогональных. функций, принадлежащих, различным конфигурациям
    • 2. 3. Техника приближенного вторичного квантования
  • ГЛАВА III. ЛИГАНДНОЕ СВЕРХТОНКОЕ. ВЗАИМОДЕЙСТВ®-. ИОНОВ ГРУППЫ ЖЕЛЕЗА
    • 3. 1. Сравнение с методом молекулярных орбиталей
    • 3. 2. Третий порядок теории возмущений по. энергии. переноса электрона металл-лиганд
    • 3. 3. Эффективный гамильтониан лигандной сверхтонкой структуры ян-теллеровских центров
  • ГЛАВА 1. У. ЛИГАНДНОЕ СВЕРХТОНКОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ИОНОВ РЕДКИХ ЗЕМЕЛ
    • 4. 1. Общие механизмы ЛСТВ для редкоземельных ионов
    • 4. 2. Расчет констант ЛСТВ для редкоземельных. ионов с конфигурациями J*3, П и
    • 4. 3. Определение средних параметров ковалентности

Хорошо известно, что ионные кристаллы, активированные ионами переходных групп, находят все более широкое применение в технике. Они используются в качестве лазерных сред, люминофоров, в различных. устройствах микроэлектроники и т. д. Все более интенсивное использование таких кристаллов естественно требует детального исследования их физических свойств. Одним из важнейших методов исследования является метод магнитного резонанса. В частности, он позволяет провести тончайшие измерения локальных магнитных полей на магнитных ядрах ионов, расположенных в различных. узлах кристаллической решетки.

Измерения локальных магнитных полей на ядрах диамагнитных ионов, расположенных вблизи от парамагнитных ионов, показали, что они существенно отличаются от чисто диполь-дипольных. Это обстоятельство в свое время непосредственно показало недостаточность представлений об ионных магнетиках, как о некоторых структурах с фиксированным числом электронов в. узлах кристаллической решетки. Модель должна быть более совершеннойнеобходимо. учитывать эффекты перекрывания электронных орбит и процессы виртуальной перезарядки ионов, связанные с переносом электронов от одного узла к другому. С другой стороны, при правильной интерпретации данные магнитного резонанса по локальным магнитным полям представляют уникальную возможность для количественных измерений амплитуд вероятности перескоков электрона анион-катион, которые затем можно использовать для расчета других характеристик кристаллов.

Для количественного анализа величины локальных полей можно использовать два конкурирующих между собой метода, которые вместе с тем и дополняют друг друга: метод молекулярных орбиталей и метод наложения конфигураций в парамагнитном центре. В настоящее время, как правило, используется только метод молекулярных орбита-лей. Он естественно связан с описанием оптических и микроволновых спектров в схеме сильного кристаллического поля. На его основе легко представить в наглядной форме пространственное распределение заряда и сказать, в каких направлениях от парамагнитного иона локальные поля наиболее сильно будут отличаться от дипольных.

Однако при всех своих достоинствах метод молекулярных орбиталей имеет и ряд недостатков, затрудняющих его использование. В частности, его трудно использовать для парамагнитных центров с отсутствующими — или Ксвязями. Он плохо связан с уде сложившимся мощным методом описания оптических и микроволновых спектров в схеме промежуточного и слабого кристаллических полей.

В связи с этим представляется актуальным попытаться развить теорию локальных магнитных полей по методу наложения конфигураций, который был бы тесно связан со сложившимся способом описания оптических спектров свободных ионов и вместе с тем включал бы эффекты перекрывания орбит разных ионов и процессы переноса заряда между ними.

Решению этой задачи посвящена данная диссертация. В первой главе дается обзор экспериментальных данных. Приведены экспериментальные данные, не имевшие до работ автора своего. удовлетворительного объяснения. Во второй главе изложен метод наложения конфигураций в парамагнитных центрах и используемая далее техника приближенного вторичного квантования. Приводится оригинальное определение нулевого хартри-фоковского приближения во вторичноквантованной форме, а также способ ортогонализации функций, принадлежащих различным конфигурациям.

В третьей главе анализируются локальные поля в соединениях с элементами группы железа. Развитый метод расчета сравнивается с методом молекулярных орбиталей. Показано, что он легко позволяет воспроизвести все результаты, полученные ранее. В дополнение рассмотрены случаи отсутствия бсвязей и орбитально вырожденного состояния.

В четвертой главе рассмотрены редкоземельные парамагнитные центры.

Автор защищает следующие основные положения:

1. В рамках метода наложения конфигураций с использованием техники приближенного вторичного квантования, развита теория локальных магнитных полей на ядрах диамагнитных ионов в парамагнитных центрах в ионных кристаллах.

2. Показано, что предложенный метод включает в себя все результаты, полученные ранее методом молекулярных орбиталей, и легко позволяет рассматривать случаи орбитально-вырожденных центров. Рассчитаны параметры лигандного сверхтонкого взаимодействия (ЛСТВ) для ряда парамагнитных центров с незаполненной 3dоболочкой при отсутствии б* -связи с лигандами.

3. Найдено, что в случае редкоземельных центров, наряду с эффектами перекрывания и ковалентности j-fоболочек, существенную роль в формировании ЛСТВ играют процессы переноса заряда с участием аустых Set и заполненных Гр — оболочек. Рассчитаны параметры ЛСТВ всех наученных к настоящему времени редкоземельных примесных центров в перовскитах и флюоритах с кубической симметрией.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Основные реаультаты. диссертации могут быть кратко сформулированы. следующим образом.

1. Приведена процедура ортогонализации состояний основной и возбужденных конфигураций парамагнитного центра, при использовании которой обычная теория возмущений дает в первом порядке по энергии переноса электрона лиганд-металл выражения для физических величин полностью совпадающие с аналогичными выражениями метода МО.

2. Построен эффективный оператор произвольного одночастич-ного взаимодействия, позволяющий учитывать процессы второго порядка по энергии переноса. В качестве примера рассмотрены ионы группы железа. в кубическом и октаэдрическом окружении не имеющие & -связи. Показано, что именно эти процессы ответственны за появление отрицательной спиновой плотности на лигандах.

3. Построен спиновой гамильтониан лигандного сверхтонкого взаимодействия, позволяющий учитывать эффект Яна-Теллера.

4. Для объяснения экспериментально наблюдаемых сверхтонких полей на ядрах лигандов предложена более совершенная модель редкоземельного примесного центра. Согласно ей, наряду с эффектами неортогональности и ковалентности оболочки, за появление этих полей ответственны так же процессы с участием.

S’cL — оболочек.

5. Построены эффективные операторы соответствующие этим.

1,3+7−2+ г процессам. Рассчитаны константы ICTB для ионов)? tim, р. г ,.

Ho* tfi «Е в Сь и Уе, Тт в KMg/^. Все имеющиеся экспериментальные данные хорошо согласуются с рассчитанными в предположении, что параметры ковалентности примерно одинаковы, для всех рассматриваемых ионов в одной и той же матрице.

6. Найдены средние значения параметров ковалентности для ScL-оболочек. Эти средние значения могут быть использованы для оценок вкладов от неортогональности и переноса заряда в среднее значение произвольного оператора определенного в пространстве конфигураций кластера.

Работа выполнена в Казанском государственном университете на кафедре теоретической физики по теме «Исследование кристаллических полей и электронно-колебательные взаимодействия в парамагнитных кристаллах». Регистрационный номер № 81 009 036. Основные результаты работы докладывались на Всесоюзном совещании по физическим и математическим методам в координационной химии (Кишинев, 1980), на Всесоюзной конференции по современным методам ЯМР и ЭПР в химии твердого тела (Черноголовка,!982), на УП Всесоюзном симпозиуме по спектроскопии кристаллов, активированных ионами редкоземельных и переходных металлов (Ленинград, 1982), на Всесоюзном совещании по физическим и математическим методам в координационной химии (Кишинев, 1983)9 на Уральском семинаре «Квантовая химия и спектроскопия твердого тела» (Свердловск, 1982), на итоговых конференциях и теоретических семинарах Казанского университета и физико-технического института КФАН СССР.

В заключение я хотел бы поблагодарить М. В. Еремина за руководство работой и полезные дискуссии.

Показать весь текст

Список литературы

  1. В.М. Дцерный резонанс в ионных кристаллах. Новосибирск: Наука, 1981, 225 с. 2. bowdin P.O. Quantum theory of cohesive properties of Solids. Ad-van. Phys., 1956, v. 5, H IT, p. I-I7I.
  2. A., Блини Б. Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов. Москва: Мир, 1972, т.1, 651 с.
  3. Anderson P.W. An approximate quantum theory of the antifer-romagnetic ground state. Phys.Rev., 1952, v.86, II 4, p.694−701.
  4. Д. Магнетизм и химическая связь. Москва: Металлургия, 1968, 325 с.
  5. Еремин М. В, Влияние процессов переноса заряда на кристаллическое поле в диэлектриках. ФТТ, 1979, т.21, Л 12, с. 3634−3640.
  6. С.А., Козырев Б. М. Электронный парамагнитный резонанс. Москва: Наука, 1972, 672 с.
  7. Baker J.M., Christidist Т. Idgand Е1Ш0Е in alkaline earth3+fluorides containing Gd-^ at cubic sites. J.Phys.C: Sol. St.Phys., v. 10, П, p.1059−1062.
  8. М.В., Конов И. О., Теплов М. А. Вклад высших магнитныхмультипольных моментов ионов ти3+ в локальное поле на ядгаpax -ч? и косвенное спин-спиновое взаимодеиствие в кристалле Li№ 4 . &-ЭТФ, 1977, т. 73, № 2, с.569−576.
  9. Feher G. Observation of nuclear magnetic resonances via the electron spin resonance line. Phys.Rev., 1956, v. I03, N 3, p.834−835.
  10. Griffiths J.H.E., Owen J. Complex hyperfine structures in microwave spectra of covalent iridium compounds. -Proc.Roy.Soc., 1954, v. A226, Ж II64, p.96-III.
  11. TinMiam M. Paramagnetic resonance in dilute iron group fluorides. Proc.Roy.Soc., 1956, v. A 236, Ж 1207, p.535−548.
  12. Shulman R.G., Jaccarino V. Effects of superexchange on the nuclear magnetic resonance of MriFg* Phys.Rev., 1956, v.103, Ж 4, p. 1126.
  13. Shulman R.G., Knox K. Nuclear magnetic resonance in KMiiEy Phys.Rev., I960, v.119, Ж I, p.94−101.
  14. Shulman R. G., Sugano S. Covalency effects in KNi.?^. I. Nuclear Magnetic resonance studies. Phys.Rev., 1963″ v. I30, Ж 2, p. 506−5И.
  15. Ihornley J.H.M., Windsor C.G., Owen J. Concerning the magnetic properties of covalent octahedral cobalt complexes. Proc.Roy.Soc., 1965, v. A 284, Ж 1397, p.252−271.
  16. Hall I. P. P., Hayes W., Stevenson R.W.H., Wilkens J. Investigation of the Bonding of Iron-Group Ions in Fluoride Crystals. J.Chem.Phys., 1963, v.38, Ж 8, p. I977-I984.
  17. Davies J.J., Smith S.R.P., Owen J., Ham B.F. EKDOR measurements of spin transfer in (VTg)^. J.Phys.C: Sol.St.Phys., 1972, v.5, Ж 2, p.245−256.
  18. Galindo S., Owen J., Murrieta H. Transferred hyperfine interaction for .?e2+ in KMgP^. J.Phys.C: Sol.St.Phys., 1978, v. II, Ж 2, p. L73 — Ь75.
  19. Adam C.D. E1TD0R determination of covalency in K^NaAlFg: I? e3+, Cr3+. J.Phys.C- Sol. St.Phys., 1981, v. 14, Ж 5, p. Ъ 105 — 1 Ю9.
  20. Buzare J.Y., beble A., Fayet J.G. EPR investigations on V2+ in KZnBy Phys.stat.sol.(b), 1975, v.67, N 2, p.456−460.
  21. Ю.Ф., Польский Ю. Е., Фалин М. Л. Исследование суперсверхтонкого взаимодействия Ti2+ в гомологическом ряду флюорита методом двойного электронно-ядерного резонанса. ЖГТ, 1969, т. XI, № 12, с. 3555−3560.
  22. Ю.Ф., Польский Ю. Е., Фалин М. Л. ДЭЯР Ti2+ в кристаллах СаЕ2 и srF2 . ФТТ, 1971, т. 13, № 6, с. 18 301 831.
  23. М. Ъ., Meilclyar V.P., Zaripov М.М. E1TD0R determination of the sign of hyperfine structure parameter. Phys. stat. sol.(Ъ), v.72, H 2, p. KI33-KI37.
  24. М.М., Кайбияйнен В. К., Мейкляр В. П., Фалин М. Л. Двойной электронно-ящерный резонанс Мп2+ в Caj?2 —. -ФТТ, 1975, т.17, № 6, с. I69I-I695.
  25. Ealin М.Ь., Meiklyar V.P., Ulanov Y.A., Zaripov М.М.2+
  26. Electron nuclear double resonance of Mn in Sr.?2. Phys. stat.sol.(Ъ), 1976, v.75, Ж 2, p.731−734.
  27. BaJcer J.M., Hurrel J. P. Fluorine electron nuclear double resonance in calcium fluoride. Proc.Phys.Soc., 1963, v. 82, Ж 4, p.742−756.
  28. Bessent E.G., Hayes W. Electron nuclear double resonance of divalent thulium in calcium fluoride. Proc.Roy. Soc., v. A 285, И 1402, p.430−444.
  29. Ranon TJ., Hyde J. S. Electron-nuclear-double-resonance and- electron-paramagnetic-resonance analisis of the itterbium-fluorine superhypefine interaction in CaF2: Yb3+. Phys.Rev., 1966, v.141, N I, p.259−274.
  30. Secemslci E., bow W. Electron-nuclear double resonance of divalent holmium in calcium fluoride. Phys.Rev.B, 1974, v. 9, N II, p.4954−4963.
  31. IPalin M. b., Meiklyar V.P., Konkin A.1. EKDOR of Yb3+ in perovskite-type crystals. J.Phys.C: Sol.St.Phys., 1980, v. I3, N 7, p.1299−1303.
  32. Xee S., Bevolo A.J., Tang C.C. Investigations of ESR super-hyper fine structure for the cubic Gd3+ center in Са.?2,
  33. Sr| and ВаЛ?2. J.Chem.Phys., 1974, v. 60, H 4, p. 16 281 633.
  34. Baberschke K. Z. Change of hyperfine and transferred hyper-fine interaction of Eu2+ in Cd.?2, СаЛ?2, Sr3?2 and Ba3?2. -Z, Physik, 1972, v.252, IT I, p.65−73.
  35. Baker J.M., Wood R.b. EPR and EITDOR of Gd3+ at cubic sites in PbP2. J.Phys.C: Sol.St.Phys., 1979, v.12, И 19, p.4033−4038.
  36. Baker J.M., Davies B.R., Hurrell J.P. Electron nuclear double resonance in calcium fluoride containing Yb^+ and Ce^ in tetragonal sites. -Proc.Eoy.Soc., 1968, v. A308,p.4o3.
  37. P.H. Суперсверхтонкое взаимодействие тетрагонального центра иЗ+ в монокристалле Вал?2 . ФТТ, 1978, т.20, В 7, с.2074−2077.
  38. Е.А., Бузник В. М., Гончарук В. К. Сверхтонкие взаимодействия в трифториде хрома. ФГТ, 1983, т.25, № I, с.248−250.
  39. Sugano S., Shulman E.G. Covalency effects in ШШ?^. III. Theoretical studies. Phys.Eev., 1963, v.130, IT 2, p.517−530.
  40. Hubbard J., Eiramer D.E., Kopgood F. R, A. Weak covalency in transition memal salts. Proc.Phys.Soc., 1966, v.88,1. U 559, p.13−36,
  41. Eichardson J.W., Vaught D.M., Soules Т.Е., Powell E.E. Electron derealization and spectra of transition-metal fluorides. J. Chem. Phys., 1969, v.50, IT 8, p.3633−3634.
  42. Matsuoka 0., Kunii I.b.On covalency in KMnF^. J.Phys. Soc. Japan, 1971, v. 30, IT 6, p. 1771.
  43. Soules T'.F., Richardson J.W., Vaught D.M. Electronic structure and spectrum of the ITlFg"^ cluster: results of calculations based on self-censistent-field models. Phys. Eev. B, 1971, v.3, К 7, p.2186−2204.
  44. Malek J., Polak K, The semiempirical LCA0-M0 treatment of
  45. NiFg cluster. Phys. Stat, Sol.(b), 1972, v.52, N 2, p.407−414.
  46. Shrivastava E.N. Theory of the Я -electron spin density due to the Cr^+ ion and Cr^+ pair in a cubic fluoride lattice. Phys.Eev.B, 1979, v.20, IT 12, p.5375−5378.
  47. Shrivastava К. IT. Origin of I9E hyperfine interaction in2+
  48. Mn ion and ion pair. Physica, I9S0, v. IOO B, IT I, p.67−73.
  49. Emery J., Eayet J.C. Analyis of transferred spin densities in the 3d^ VEg complex, through ЬСАО-МО calculations.- J. Physique, 1980, v.41, IT II, p. I327-I333.
  50. Shashkin S.Y., ITikiforov A.E., Cherepanov V.I. The semiempi-rical LCAO-MO method of energy spectrum and electronic struc" ture calculation for open-shell clusters. Phys.Stat.Sol. (t>), 1980, v.97, IT 2, p.421−430.
  51. Axe J.D., Burns G, Influence of covalency upon rare-earth ligand field splittings. Phys.Rev., 1966, v. I52, IT I, p.331−340.
  52. Anisimov E., Dagys R. Electronic structure and spectrum of the (TmP8)6~ cluster. Phys.Stat.Sol.(Ъ), 1972, v.53,1. I, p.85−92.
  53. Newman D.J. Theory of lanthanide crystal fields. Advan. Phys., I971, v.20, N 84, p.197−256.
  54. Baker J.M., Christidis Т., Walker P.J., Wanklyn B.M. I70 EITDOR of CeOr: Yb^+. Evidence for covalency. J. Phys. С: Sol. St.Phys., 1978, v. IX, IT 14, p. 3071−3080.
  55. Watson R.E., Ereeman A.J. Covalent effects in rare-earth crystal-field splittings. Phys. Rev. B, 1967, v. 156, IT 2, p.251−258.
  56. McGarvey B.R. The ligand hyperfine interaction with rare-earth ions. II. Calculation of the paramagnetic HMR shift. J.Chem.Phys., 1976, v. 65, П 3, p.962−968.
  57. Mustafa M.R., McGarvey B.R., Banks E. The ligand hyper-fine interactions with rare-earth ions. III. щ single-crystal study ofErl^. J. Magn, Resonance, 1977, v.25, N 2, p.341−356.
  58. Renveni A., McGarvey B.R. The ligand hyperfine interaction with rare-earth ions. XV. NMR study of single crystals of TbF^ and НоЯу J.Magn.Resonance, 1978, v, 29, II I, p.21−33.
  59. Owen J, Thornley J.H.M. Covalent bonding and magnetic properties of transition metal ions. Rep.Prog.Phys., 1966, v.29, 2, p.675−728.
  60. Л.Д., Лифшиц E.M. Квантовая механика. Москва:1. Наутса, 1974, 752 с.
  61. Вир Г. Л., Пику с Г. Е. Симметрия и деформационные эффекты в полупроводниках. Москва: Наука, 1972, 584 с. 64. bowdin P.O. On the nonorthogonality problem. Adv. Quantum Chem., 1970, v.5, К I, p.185−199.
  62. М.В., Леушн A.M. Техника вторичного квантования в обобщенном методе Гайтлера-Лондона. ФГТ, 1974, т.16,1. J6 7, с.1917−1923.
  63. М.В., Корниенко А. А. Техника учета переноса заряда в методе эффективного гамильтониана. ФТТ, 1977, т.19,il: 10, с.3024−3030.
  64. М.В., Влияние, процессов переноса заряда на кристаллическое поле в диэлектриках. ФГТ, 1979, т.21, № 12,с.3634−3640.
  65. О.А., Еремин М. В. Теория электронно-ядерных взаимодействий парамагнитных ионов с лигандами при отсутствиио или /7-связей. — ФТТ, 1981, т.23, № 3, с.706−713.
  66. М.В., Корниенко А. А. Влияние ковалентности на параметры Слэтера и корреляционное поле в соединениях переходных металлов. Опт. и спектр., 1982, т.53, Л I, с.79−85.
  67. О.А., Еремин М. В. Теория электронно-ядерных взаимодействий парамагнитных ионов с лигандами при отсутствииfr или 77 -связей. — В сб.: Физические и математические методы в координационной химии. Тезисы докладов. Кишинев, 1980, с. 114.
  68. Anikeenik О.А., Eremin M.V., Ealin М.Ь., Meiklyar У.P.
  69. The peculiarities of the transferred hyperfine interaction in СаР2: Т12+, and SrE2: Ti2+. J.Phys.C: Sol. St.Phys., 1982, v. 15, JJ 5, p. Б105-Ы0?.
  70. . Вторичное квантование и атомная спектроскопия. Москва: Мир, 1970, 136 с.
  71. Р.И., Визбарайте Я. Й., Рудзикас З. Б., Юцис А. П. Таблицы для расчета матричных элементов операторов атомных величин. Москва: Вычислительный центр АН СССР, 1967, 101 с.
  72. A.M. Таблицы функций преобразующихся по неприводимым представлениям кристаллических точечных групп. Москва: Наука, 1968, 142 с.
  73. М.В., Корниенко А. А. Кластерная модель парамагнитных центров ионных кристаллов и теория кристаллического поля.- В сб.: Парамагнитный резонанс. Казанский университет, 1978, В IO-II, с.259−281.
  74. Shadmi Y. The configurations 3d11 + 3dn**I4s in the third spectra of the Iron group. Bull.Res.Couns. of Israel, 1962, v. IOE, IT I, p. 109−132.
  75. Dales J. J, Horai K. The hyperfine of fluorine ions in the vicinity of Cr^+ and Cr+ in KMgiy J. Phys* С: Sol. .
  76. St.Phys., 1971, v.4, 15, p.682−688.
  77. M.B. Межконфигурационные переходы в примесныхцентрах кристаллов. В кн.: Спектроскопия кристаллов. Ленинград: Наука, 1978, с.39−45.
  78. Tunusov IT.В., Zentsov V.P. Electronic structure and ESR2+of Ti in fluorite type crystals. Phys. stat. sol. (b), 1978, v.88, IT I, p.87−97.
  79. Hayes W., Wilkens J. An investigation of the Ii+ ionin irradiated XiE and ЖаЕ. Proc.Roy.Soc., 1964, V. A28I, IT 1386, p. 340−361.
  80. Swalen J.D., Johnson В., Sladney EF.M. Covalency and electp. ronic structure of Cu in ZnE2 by EPR. J.Chem.Phys., 1970, v.52, IT 8, p.4078−4086.
  81. O.A., Гумеров P.M., Еремин M.B., Иванова T.A.,
  82. Ю.В. Лигандная сверхтонкая структура псевдо ян-теллеровских центров в кристалле KgZnE^ . В сб.: Физические и математические методы в координационной химии. Тезисы докладов, Кишинев, 1983, с.81−82.
  83. О.А., 1£емин М.В. К теории переноса спиновой плотности от редкоземельных ионов на лиганды. ФТТ, 1981, т.23, № 6, с.1797−1799.
  84. O.K., Еремин М. В., Мейкляр В. П., Фалин М. Л. К теории электронно-ядерных взаимодействий редкоземельных ионов с лигандами в ионных кристаллах. В кн.: Современные методы ЯМР и ЭПР в химии твердого тела. Черноголовка, 1982, с.184−185.
  85. McG-'arvey В.К. An anisotropic Fermi interaction and isotropic dipolar interaction? A study of the hyperfine interaction of ГЬ3+ in KmgF^. j.Chem.Phys., 1979, v.70, N ii, p.4971−4973.
  86. McClure D.S. Progress in the spectroscopy of rare-earth and transition jnetal ions. J. luminescence, 1976, v. 12, H 13, p.67−78.
  87. Clementi E., Roetti C. Roothaan -Hartree-Fock atomic wave-functions. Basis function and their coefficients for ground and certain excited states of neutral and ionized atoms, z 54. At. Data lucl.Data Tables, 1974, v.14,1. N 3−4, p. 177−478.
  88. H.B., Груздев П. Ф., Пашнина Е. П., Ганин В. А. Электронная структура ионов редких земель. Хартри-Фоковские расчеты 4: Р~^конфигура1ЩЙ ионов tr2+. В кн.: Спектроскопия кристаллов. Москва: Наука, 1975, с.216−222.
  89. Saxena К.М. S., Malli С. Numerical Hartree-Fork results for some triply and doubly ionized rare-dearth. Technical Report TR-I970−0I. Department of Chemistry, Simon Fraser University.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!