Нахождение переходных процессов в электрических цепях первого и второго порядка
Важнейшим моментом при этом в практическом плане является необходимость определения только независимых начальных условий, что существенно облегчает расчет переходных процессов в цепях высокого порядка по сравнению с классическим методом. Так же отпадает необходимость определения постоянных интегрирования. В классическом метода тоже есть свои преимущества, например, хорошо объясняет физический… Читать ещё >
Нахождение переходных процессов в электрических цепях первого и второго порядка (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
СУРГУТСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ФАКУЛЬТЕТ АВТОМАТИКИ И ТЕЛЕКОММУНИКАЦИЙ КАФЕДРА ИНФОРМАТИКИ И КОМПЬЮТЕРНЫХ СИСТЕМ Курсовое проектирование по дисциплине
«Общая электротехника»
расчёт переходных процессов в электрических цепях Выполнил: студент группы.12−91
Банишевский Р.Ю.
Проверила: доцент кафедры РЭ Попова А.И.
Сургут 2011 г.
Содержание электрический цепь ток переходной
- Введение
- 1. Расчет переходных процессов классическим методом
- 1.1 Определение начальных условий
- 1.2 Определение установившейся составляющей
- 1.3 Определение свободной составляющей
- 1.4 Нахождение постоянных интегрирования
- 1.5 Построение графика полученного аналитического выражения
- 2. Расчет переходных процессов операторным методом
- 2.1 Определение начальных условий
- 2.2 Составление операторной схемы замещения
- 2.3 Нахождение изображения искомой функции
- 2.4 Нахождение оригинала искомой функции
- 2.5 Построение графика полученного аналитического выражения
- 3. Расчет переходных процессов с использованием интеграла Дюамеля
- 3.1 Нахождение переходной характеристики
- 3.2 Аналитическое описание функции входного напряжения
- 3.3 Запись интеграла Дюамеля
- 3.4 Построение графика полученного аналитического выражения
- Вывод по работе
Данная курсовая работа является частью курса по предмету «Теоретические основы электротехники» и выполняется на основе индивидуального задания для более глубокого изучения материала, более детального рассмотрения методик расчетов при решении задач.
Работа предусматривает выполнение расчётов переходных процессов в электрических цепях классическим и операторным методами, а также с помощью интеграла Дюамеля. Параллельно этого студентом исследуются преимущества и недостатки каждого из перечисленных методов расчета, производятся соответствующие выводы, сравниваются полученные результаты.
В процессе решения данных задач применяются изученные законы и алгоритмы нахождения неизвестных величин. Все расчёты и построения графических объектов осуществляются по действующим методикам и стандартам.
1. Расчет переходных процессов классическим методом
1.1 Определение начальных условий
Для того чтобы найти ток через катушку индуктивности найдем протекающий в цепи ток. Для определения независимых начальных условий перерисовываем схему до коммутации.
Рис. 1.1: Схема исследуемой цепи до коммутации Поскольку в цепи находится источник постоянной ЭДС, то все токи и напряжения в ней будут постоянными. Тогда, поскольку постоянный ток через конденсатор протекать не может, ток, токи равны. Заменим конденсатор разрывом, а катушку индуктивности — проводником.
Рис. 1.2: Преобразованная схема исследуемой цепи до коммутации Таким образом, начальные условия для тока на катушке и напряжения на конденсаторе по законам коммутации:
1.2 Определение установившейся составляющей
Определим сначала установившуюся составляющую. Будем считать, что система находится в установившемся режиме. Перерисуем схему цепи для момента времени .
Рис. 1.3: Схема исследуемой цепи в установившемся режиме.
Поскольку в цепи находится источник постоянной ЭДС, то все токи и напряжения в ней будут постоянными. Тогда, поскольку постоянный ток через конденсатор протекать не может, ток. Преобразуем схему: объединим два параллельных резистора R1 и R4 в R5, заменим конденсатор разрывом, а катушку индуктивности — проводником.
Рис. 1.4: Преобразованная схема исследуемой цепи в установившемся режиме.
Таким образом, ток на катушке и напряжение на конденсаторе в установившемся режиме:
1.3 Определение свободной составляющей
Перерисуем схему электрической цепи после коммутации, объединив два параллельных резистора R1 и R4 в R5. Обозначим направления обходов выбранных контуров и направления токов.
Рис. 1.5: Схема исследуемой цепи в момент коммутации.
Составим систему уравнений по методу уравнений Кирхгофа и сведем ее к одному интегро-дифференциальному уравнению относительно искомой величины — ток через катушку индуктивности :
Из уравнения 1 выразим ток и подставим в уравнения 2 и 3:
Выразим из (5) уравнения ток и подставим в 6:
Приведем подобные слагаемые и продифференцируем обе части уравнения:
Мы получили неоднородное дифференциальное уравнение второго порядка. По однородной части данного уравнения составим характеристический полином, произведя следующую замену:
Получили квадратное уравнение вида:
Переходя к числовым значениям, получим:
a=0,038; b=371,761 364; с=698 863,636;
Т.к., и корни характеристического полинома — действительные отрицательные, то, следовательно, процесс — апериодический и решение для свободной составляющей тока имеет вид:
Аналитическое выражение процесса имеет вид:
1.4 Нахождение постоянных интегрирования
Для нахождения постоянных интегрирования воспользуемся начальными условиями для катушки индуктивности:
Для нахождения второго уравнения воспользуемся тем условием, что при постоянном токе напряжении на зажимах катушки равно нулю:
В момент времени t=0:
Итого, получено два уравнения для нахождения постоянных интегрирования :
;
Отсюда получаем:
После того как найдены постоянные интегрирования, запишем окончательное аналитическое выражение переходного процесса:
1.5 Построение графика полученного аналитического выражения.
Построим график изменения в функции времени на интервале от
до ,
где
;
Рис. 1.6: График полученного аналитического выражения.
2. Расчет переходных процессов операторным методом
2.1 Определение начальных условий
Для того чтобы найти ток через катушку индуктивности найдем протекающий в цепи ток. Для определения независимых начальных условий перерисовываем схему до коммутации.
Рис. 2.1: Схема исследуемой цепи до коммутации Поскольку в цепи находится источник постоянной ЭДС, то все токи и напряжения в ней будут постоянными. Тогда, поскольку постоянный ток через конденсатор протекать не может, ток, токи равны. Заменим конденсатор разрывом, а катушку индуктивности — проводником.
Рис. 2.2: Преобразованная схема исследуемой цепи до коммутации Таким образом, начальные условия для тока на катушке и напряжения на конденсаторе по законам коммутации:
2.2 Составление операторной схемы замещения
Перерисуем операторную схему замещения после коммутации, добавляя при необходимости операторные источники, учитывающие энергии, накопленную в конденсаторе и катушке индуктивности до коммутации.
Операторная ЭДС источника, связанного с энергией, накопленной в магнитном поле катушки индуктивности:
Операторная ЭДС источника, связанного с энергией, накопленной в электрическом поле конденсатора:
Операторная ЭДС источника с постоянной ЭДС:
Рис. 2.3: Операторная схема замещения исследуемой цепи.
Преобразуем схему: объединим два параллельных резистора R1 и R4 в R5:
Рис. 2.4: Преобразованная операторная схема замещения исследуемой цепи.
2.3 Нахождение изображения искомой функции
В преобразованной операторной схеме замещения обозначим направления обходов контуров и составим систему уравнений по методу уравнений Кирхгофа.
Рис. 2.5: Операторная схема замещения исследуемой цепи с обозначенными направлениями обходов контуров.
Выразим из (1) уравнения ток и подставим в (3) уравнение:
Выразим из (6) уравнения
Подставим получившееся уравнение в (5):
Выразим из получившегося выражения ток, это и будет изображением тока, проходящего через катушку индуктивности:
Упростим выражение и, раскрыв скобки, приведем подобные слагаемые:
Получили выражение вида:
Подставляя численные значения, получим окончательное аналитическое выражение для тока:
2.4 Нахождение оригинала искомой функции.
Изображение тока через катушку индуктивности:
где:
Для использования формулы разложения, найдем полюса изображения тока:
где
Т.к. корни действительные, разные и один из них — нулевой, то используем следующую формулу обратного преобразования Лапласа:
Окончательное аналитическое выражение переходного процесса:
2.5 Построение графика полученного аналитического выражения.
Построим график изменения в функции времени на интервале от до, где
;
Рис. 2.6: График полученного аналитического выражения.
3. Расчет переходных процессов с использованием интеграла Дюамеля
3.1 Нахождение переходной характеристики
Найдем переходную характеристику цепи через операторную передаточную функцию, для чего составим операторную схему замещения цепи.
Поскольку до коммутации в цепи отсутствовал источник ЭДС, то начальные условия для катушки индуктивности будут нулевыми:, и операторная ЭДС источника, связанная с энергией, накопленной в магнитном поле катушки индуктивности, в операторной схеме замещения будет отсутствовать.
Рис. 3.1: Операторная схема замещения исследуемой цепи.
Учитывая направления обходов контуров, составим систему уравнений по методу уравнений Кирхгофа:
Искомое напряжение будем находить методом Краммера. Для этого составим матрицу:
Далее, находим ток через резистор R3:
Изображение напряжения на резисторе:
Запишем операторную передаточную функцию:
Переходная характеристика в операторном виде будет равна:
Используя обратное преобразование Лапласа, переходим от изображения к функции времени:
Введем обозначения:
Найдем корни полинома знаменателя:
Для нахождения переходной характеристики используем следующую формулу разложения:
Окончательно получаем:
3.2 Аналитическое описание функции входного напряжения
Функция входного напряжения имеет следующий вид:
Рис. 3.2: Функция входного напряжения.
Из предыдущего пункта найдем постоянную времени :
И зададим значение времени :
3.3 Запись интеграла Дюамеля
Общий вид интеграла Дюамеля:
Запишем интеграл Дюамеля для первого промежутка:
Для второго промежутка интеграл Дюамеля выглядит следующим образом:
3.4 Построение графика полученного аналитического выражения
Для двух временных промежутков, используя полученные аналитические выражения, построим график зависимости .
Рис. 3.3:Графики напряжений для обоих временных промежутков.
Вывод по работе
В ходе выполнения курсовой работы были изучены переходные процессы и определена неизвестная величина (ток через катушку индуктивности) двумя методами: операторным и классическим. С использованием интеграла Дюамеля находили напряжение на резисторе, параллельно соединенного с катушкой индуктивности.
В классическом и операторном методе полученные аналитические выражения для переходного процесса полностью совпадают, совпадают также графики в математическом пакете Advanced Grapher, выполняется закон коммутации для катушки индуктивности — в начальный момент времени после коммутации ток скачком не меняется.
Так же хочется отметить, что применение классического метода расчёта к цепям более высокого порядка встречает определённые трудности. Главная из них — возрастающий объём необходимых вычислений, связанных с решением уравнений высокого порядка. В этой связи операторный метод имеет преимущество. Существенно упрощает процесс вычисления неизвестной величины в операторном методе — это преобразование Лапласа, которое позволяет перенести решение из области функций действительного переменного в область комплексного. Далее, дифференцирование и интегрирование заменяются соответствующими операциями умножения и деления, т. е. система интегро-дифференциальных уравнений сводится к системе алгебраических.
Важнейшим моментом при этом в практическом плане является необходимость определения только независимых начальных условий, что существенно облегчает расчет переходных процессов в цепях высокого порядка по сравнению с классическим методом. Так же отпадает необходимость определения постоянных интегрирования. В классическом метода тоже есть свои преимущества, например, хорошо объясняет физический смысл того или иного процесса, тогда как операторный метод формализован.
Интеграл Дюамеля удобно применять в цепях с входным сигналом, имеющим сложную форму. Единственная сложность этого метода в нахождении переходной характеристики цепи. Использование такой характеристики позволяет свести расчёт реакции цепи от действия непериодического сигнала произвольной формы к определению реакции цепи на простейшее воздействие типа импульсной функции, с помощью которой аппроксимируется исходный сигнал.
Вычисления, произведённые в данной работе с использованием различных способов расчётов, и применением различных пакетов инженерных и математических программ позволяют легче освоить, углубить и закрепить знания.