Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Спектроскопия комбинационного рассеяния жидко-капельной и газообразной фаз воды в атмосфере

Диссертация: Спектроскопия комбинационного рассеяния жидко-капельной и газообразной фаз воды в атмосфере
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Таким образом, актуальность постановки данной работы обусловлена, как необходимостью исследования процессов взаимодействия лазерного излучения с жидко-капельной и парообразной фазами воды, находящимися в реальной атмосфере, так и решением практических задач, связанных с изучением процессов конденсации влаги в атмосфере, механизмов взаимодействия в системе океан-атмосфера, а так же условий… Читать ещё >

Спектроскопия комбинационного рассеяния жидко-капельной и газообразной фаз воды в атмосфере (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Глава I. Особенности спектров КР жидко-капельной и газообразной воды в атмосфере
    • 1. 1. Комбинационное рассеяние света в атмосфере
    • 1. 2. Распространение лазерного излучения в атмосфере, содержащей жидко-капельную воду
    • 1. 3. Особенности спектров КР воды в жидко-капельном состоянии, на границах раздела фаз, конденсированных состояниях и в атмосфере
    • 1. 4. Выводы по главе
  • Глава II. Лидарные комплексы для исследования спектров КР атмосферы
    • 2. 1. Анализ параметров лидарных систем
    • 2. 2. Стационарный лидар для регистрации спектров КР и измерения концентрации основных газовых составляющих атмосферы
    • 2. 3. Судовой лидар КР
    • 2. 4. Выводы по главе
  • Глава III. Экспериментальные исследования спектров КР жидко- капельной воды в атмосфере
    • 3. 1. Спектры КР чистой атмосферы и уровни флуоресценции водного аэрозоля в атмосфере
    • 3. 2. Распространение мощного лазерного излучения в атмосфере, содержащей жидко-капельную воду
    • 3. 3. Спектры КР водного аэрозоля
    • 3. 4. Встречное вынужденное комбинационное рассеяние на водном аэрозоле в атмосфере
    • 3. 5. Выводы по главе
  • Глава IV. Использование КР спектроскопии для исследования полей влажности в нижней атмосфере
    • 4. 1. Измерение вертикального распределения паров воды
    • 4. 2. Учет особенностей спектров КР жидко-капельной фазы воды при измерении высотных распределений концентрации водяного пара
    • 4. 3. Использование лидарной спектроскопии КР для исследования динамики паров воды над океаном
    • 4. 4. Спектроскопия КР в исследовании условий распространения радиоволн над морской поверхностью
    • 4. 5. Выводы по главе

Вода, присутствующая в атмосфере в газообразной и жидкой фазе, является самым изменчивым её компонентом, который оказывает существенное влияние на планетарную жизнедеятельность. Фазовые переходы воды обеспечивают обменные энергетические процессы между океаном и атмосферой, которые в значительной степени определяют глобальные климатические условия [1]. Водяной пар является одним из парниковых газов и поглощение электромагнитных волн парами воды существенно влияет на радиационный баланс планеты. С другой стороны, в атмосфере присутствует жидкая фаза воды в виде капельного аэрозоля, который участвует в общем процессе воздействия атмосферного аэрозоля на ¦радиационный баланс Земли путём рассеяния и поглощения солнечной радиации, а так же счёт модификации свойств облаков [2].

В настоящее время большая доля оперативной информации о процессах взаимодействия океана и атмосферы получается с помощью спутниковых измерительных комплексов [3]. Измерения интегрального по высоте содержания водяного пара проводится с использованием пассивных спутниковых измерителей и систем глобального позиционирования [4]. Однако на измеряемые из космоса характеристики излучения большое влияние оказывают подстилающая поверхность и пограничный слой атмосферы, в котором содержится большая доля водяного пара, подверженная значительным вариациям. В связи с этим возникает необходимость развития методов, позволяющих проводить дистанционные измерения высотного распределения концентрации паров воды. Задачи совершенствования систем получения и передачи информации, локации подвижных объектов, создания приборов, управляемых на расстоянии, требуют всестороннего изучения условий распространения электромагнитных волн различных диапазонов в атмосфере и установления связи между измеряемыми метеорологическими параметрами и особенностями распространения излучения в атмосферном канале. Одним из важных аспектов изучения механизмов распространения электромагнитных волн является оперативное обнаружение, учет и использование продолжительных отклонений состояния воздушной среды от среднего для целей передачи и получения информации. Такие отклонения наиболее характерны для пограничного слоя атмосферы (ПСА), в котором пространственно-временное распределение метеорологических параметров существенно зависит от подстилающей поверхности [5]. Наиболее выражено эти особенности проявляются в пограничном слое атмосферы над морской поверхностью. Недостаточность данных о структуре ПСА над океаном объясняется, в основном, трудностью метеоизмерений в первых сотнях метров атмосферы над океаном традиционными аэрологическими методами. Для детального изучения этого слоя требуются новые методы и аппаратура, способная оперативно измерять распределение основных метеопараметров с разрешением по высоте от морской поверхности до верхней границы атмосферного пограничного слоя. Традиционные аэрологические методы этим требованиям удовлетворяют не в полной мере, так как с помощью радиозондов нельзя восстановить вертикальный профиль с хорошим пространственным разрешением. Кроме того, датчики температуры и влажности радиозондов инерционны, показания датчиков температуры могут искажаться при контакте с жидкой фазой атмосферной влаги [6−8].

К сказанному выше необходимо добавить, что для решения широкого круга задач необходимо регистрировать наличие жидкой фазы воды в атмосфере, определять начало фазовых переходов из газообразного состояния в жидкую фазу и измерять концентрацию жидкой фазы воды в атмосфере. Это дает основание говорить о необходимости разработки оперативных, дистанционных методов мониторинга полей влажности в приводном слое атмосферы, которые обеспечивают необходимое пространственное и временное разрешение, а также позволяют изучать динамику фазовых переходов воды в атмосфере.

Наиболее перспективными методами получения оперативной информации о пространственном распределении основных метеорологических параметров в нижнем слое атмосферы являются методы лидарного зондирования [9,10]. Традиционная техника лазерного зондирования основана на интерпретации пространственно-временного изменения сигнала упругого рассеяния в исследуемой среде на одной или нескольких частотах оптического диапазона [11]. В последние десятилетия отмечается закономерная тенденция к расширению диапазона использования линейных и нелинейных, так называемых, трансспектральных процессов, проходящих с переизлучением в исследуемой среде на других частотах [12]. Наиболее практически значимыми являются процессы спонтанного комбинационного (рамановского) рассеяния [13,14] и лазерно-индуцируемой флуоресценции [Ю, 15].

Эти методы позволяют дистанционно, не внося возмущения в исследуемую среду, измерять с помощью лидаров вертикальное распределение влажности, температуры, давления, регистрировать наличие капельной влаги, в слое атмосферы толщиной до десяти километров с пространственным разрешением до 50 метров, как с наземных станций, так и с борта судна или самолёта [16−18].

В настоящее время известны такие методы определения влажности атмосферы с помощью лидаров, как метод регистрации интенсивности сигнала обратного аэрозольного рассеяния [19−24], метод резонансного дифференциального поглощения лазерного излучения молекулами воды [2528] и метод регистрации интенсивности обратного комбинационного рассеяния света в спектральном интервале, соответствующем рассеянию на молекулах водяного пара [6,13,16,29 — 37].

Первый из этих методов основан на регистрации интенсивности сигнала обратного рассеяния, который увеличивается за счёт конденсации влаги на аэрозолях при повышении влажности атмосферы. Эта же зависимость используется для оценок концентрации капельной влаги по измеренной метеорологической дальности видимости [38]. Хотя корреляция между этими явлениями многократно подтверждалась экспериментально, что послужило основанием для разработки процедур вычисления влажности по данным лидарного зондирования и водности по измерениям метеорологической дальности видимости, её нельзя считать достаточной для создания корректной вычислительной схемы в силу многообразия факторов, влияющих на величину сигнала обратного рассеяния.

Для корректного решения этой задачи требуется учёт микроструктуры аэрозоля и всей совокупности температурных, ветровых и конденсационных процессов, что практически трудно осуществимо. Поэтому данный метод применим лишь для получения качественной картины изменчивости влажности и для грубых оценок водности атмосферы, а также в качестве вспомогательного при использовании прямых методов измерения.

Для определения концентрации паров воды по методу резонансного дифференциального поглощения зондирование проводится обычно на двух длинах волн. Причем одна из длин волн должна попадать в центр линии поглощения водяного пара, а другая должна располагаться вне линии поглощения. Так как длины волн при перестройке излучателя изменяются в небольших пределах, поэтому коэффициенты аэрозольного и молекулярного ослабления, входящие в расчетные соотношения, обычно принимаются равными. При совместном решении системы уравнений для сигналов обратного рассеяния можно исключить эти коэффициенты и получить выражение для расчета концентрации водяного пара по трассе зондирования. В настоящее время данный метод является самым чувствительным методом лидарного измерения пространственного распределения концентрации водяного пара в атмосфере. В ряде работ сообщается об измерении влажности атмосферы этим методом на высотах порядка 15 км [26]. Однако практическая реализация этого метода встречается с рядом трудностей. Для получения высокой точности измерений необходимо обеспечить ширину линии излучения на порядок меньше, чем ширина линии поглощения. Лазерный излучатель должен обладать хорошей стабильностью, с высокой скоростью и точностью должен перестраиваться из одного спектрального участка вне линии поглощения в спектральный участок, который точно совпадает с центром линии. Эти жесткие требования на характеристики зондирующего излучения приводят к довольно сложной конструкции излучателя лидара и системы контроля его параметров [24]. Кроме этого, для получения профиля концентрации, необходимо учитывать изменение полуширины линии поглощения с высотой и проводить расчёт на вычислительных машинах с применением регуляризующих алгоритмов. В последнее время при многочастотном зондировании для упрощения вычислительных процедур и повышения степени достоверности получаемой измерительной информации используют дополнительный измерительный канал, регистрирующий сигнал комбинационного рассеяния на атмосферном азоте [39−41].

Для абсолютной калибровки подобных лидарных систем используются оптические кюветы с высокой концентрацией измеряемого газа, размещаемые на определенном расстоянии от лидара, что в условиях морского эксперимента трудно осуществимо. Трудности эксплуатации и неоднозначность процедуры калибровки аппаратуры в связи с расчетом геометрического фактора [42, 43] делают данный метод малопригодным для оперативного получения информации об изменчивости влажности на высотах до двух километров мобильными лидарами в полевых условиях. Кроме этого, данный метод не позволяет проведение исследований фазовых переходов атмосферной влаги на одной лидарной установке.

Метод спектроскопии комбинационного рассеяния (КР) света, называемый в современной литературе также рамановским методом, основан на измерении интенсивности сигнала обратного рассеяния на молекулах воды, содержащихся в зондируемом объеме атмосферы. Этот метод не налагает жестких требований на длину волны и стабильность зондирующего излучения, поэтому техническая реализация излучателя лидара осуществляется значительно проще, чем в методе дифференциального поглощения. Возможность получения информации о различных составляющих атмосферы при использовании одного излучателя, однозначность и простота интерпретации данных зондирования при высокой информационной ёмкости спектров комбинационного рассеяния, относительная несложность аппаратурной реализации этого метода, часто являются определяющими факторами при выборе метода измерения высотного распределения концентрации водяного пара мобильными лидарными системами. Кроме этого, данный метод позволяет раздельно регистрировать жидкую и парообразную фазу воды в атмосфере, а по спектрам жидкой фазы позволяет отслеживать конденсационные процессы. Особенностью метода спектроскопии комбинационного рассеяния является малое сечение неупругого взаимодействия света с веществом. Это существенно ограничивает дальность зондирования влажности первыми километрами атмосферы для мобильных лидарных систем или десятком километров при отсутствии облачности для стационарных лидарных станций [44]. Таким образом, метод спектроскопии комбинационного рассеяния в наибольшей степени соответствует требованиям получения информации о пространственно-временном распределении влажности и водности в пограничном слое атмосферы над океаном при изучении его влияния на распространение электромагнитных волн различных диапазонов.

Таким образом, актуальность постановки данной работы обусловлена, как необходимостью исследования процессов взаимодействия лазерного излучения с жидко-капельной и парообразной фазами воды, находящимися в реальной атмосфере, так и решением практических задач, связанных с изучением процессов конденсации влаги в атмосфере, механизмов взаимодействия в системе океан-атмосфера, а так же условий распространения радиоволн и мощного лазерного излучения в приповерхностном слое атмосферы. Быстрое развитие оптических дистанционных методов зондирования, создание глобальной лидарной сети и широкое использование лидарных методов для мониторинга окружающей среды с целью решения фундаментальных и прикладных проблем в исследовании океана и атмосферы ставят задачу разработки оперативного и универсального метода исследования динамики полей влажности в нижнем слое атмосферы и исследования механизмов взаимодействия жидко-капельного атмосферного аэрозоля с лазерным излучением.

Цель работы.

Целью данной работы являлось исследование физических процессов взаимодействия мощного лазерного излучения при его распространение в атмосфере, содержащей водный аэрозоль. Исследование возможностей метода спектроскопии комбинационного рассеяния для измерения концентрации водяного пара и жидкой фазы воды в атмосфере в нижнем слое атмосферы над океаном, создание аппаратурных комплексов для исследования динамики полей влажности в морской атмосфере, изучение динамики фазовых переходов воды.

В задачу исследований входило: 1. Провести исследования процесса распространения мощного лазерного излучения над морской поверхностью при наличии водного аэрозоля: провести измерения распределения интенсивности в спектральной полосе обратнорассеянного рамановского сигнала при различных концентрациях водного аэрозоля в атмосфере над морской поверхностьюисследовать полученные спектральные распределения с целью выделения спектрального интервала, подходящего для количественной диагностики жидкой фазы водыопределить степень вклада вынужденных процессов в сигналы комбинационного рассеяния;

2. Определить величины сигналов от КР жидкой фазы воды и сигнала широкополосной флюоресценции морского аэрозоля в спектральный интервал регистрации КР водяного пара в различных атмосферных условиях.

3. Разработать методику коррекции рамановского сигнала водяного пара при измерении в атмосфере, содержащей водный аэрозоль.

4. Провести разработку аппаратурного комплекса — стационарного и судового лидара КР, методики абсолютной калибровки двухканального КР лидара и осуществить пространственно — разрешенные измерения концентрации водяного пара в пограничном слое атмосферы над океаном.

Научная новизна. Впервые проведено измерение спектров КР водного аэрозоля в атмосфере, исследованы структурные особенности полученных спектров. Выявлены специфические особенности спектров водного аэрозоля, а также зависимость формы спектра от микрофизических параметров водного аэрозоля. Интерпретация полученных данных проведена в рамках теории вынужденного комбинационного рассеяния в водных каплях, которые нужно рассматривать не только как источники стоксовых фотонов, но и как резонаторы-усилители фотонов при их движении к источнику излучения.

Впервые проведены измерения величины сигнала широкополосной флуоресценции аэрозоля над морской поверхностью, которые позволили получить оценки минимально обнаружимых концентраций водяного пара, измеряемых методом спектроскопии КР.

Изучены угловые характеристики лазерного излучения пикосекундной длительности при его распространении в морской атмосфере, содержащей водный аэрозоль.

Впервые в рамановском спектре водного атмосферного аэрозоля зарегистрирована спектральная компонента комбинационного рассеяния, обусловленная несимметричными ОН-колебаниями молекул воды, находящихся на границе раздела пар — жидкость.

Практическая ценность работы состоит в возможности использования полученных результатов:

— в исследованиях распространения мощного лазерного излучения в реальной атмосфере и изучении вынужденных процессов, возникающих при взаимодействии с жидко — капельным аэрозолем;

— при измерении концентрации водного пара в атмосфере методов комбинационного рассеяния при наличии жидко — капельной влаги и морского аэрозоля;

— в исследованиях динамики полей влажности над морской поверхностью и решении задач взаимодействия океана и атмосферы и прогнозирования условий распространения радиоволн УКВ и СВЧ диапазонов над морской поверхностью.

Основные положения, выносимые на защиту:

1. Взаимодействие лазерного излучения с плотностью мощности более 0,5 ГВт/см2 на длине волны 532 нм при его распространении в атмосфере, содержащей водный аэрозоль, приводит к возникновению эффекта вынужденного комбинационного рассеяния.

2. Наличие вынужденного КР на водном аэрозоле приводит к изменению формы спектра КР жидкой фазы воды: наблюдается разрешение линий симметричного колебания — VI и второго обертона деформационного колебания — 2у2, находящихся в резонансе Фермиперераспределение интенсивности этих линийсмещение центров этих линий.

3. При распространении лазерных импульсов пикосекундной длительности с мощностью порядка 0,1 ГВт в атмосфере, содержащей жидко — капельный аэрозоль наблюдается значительное перераспределение плотности мощности в поперечном сечении лазерного пучка, обусловленное эффектом мелкомасштабной фокусировки.

4. Наличие сигнала широкополосной флуоресценции морского аэрозоля в атмосфере увеличивает значения минимально обнаружимых концентраций паров воды, регистрируемых методом спектроскопии КР.

5. Присутствие в атмосфере мелкодисперсного аэрозоля приводит к проявлению свободных несимметричных ОН колебаний с частотным сдвигом около 3750 см'1 в спектре комбинационного рассеяния воды, которые наблюдаются в виде разрешённого пика, либо в виде перегиба на длинноволновом крыле симметричных колебаний VI водяного пара.

4.5. Выводы по главе.

Методика калибровки двухканального рамановского лидара позволила проводить измерения абсолютных концентраций паров воды в атмосфере. Сравнение результатов лидарных измерений и результатов стандартных психрометрических измерений показало хорошую корреляцию, что позволяет говорить в высокой степени достоверности лидарных измерений. Разработанные аппаратные средства зондирования, методики абсолютной калибровки и коррекции результатов обеспечили проведение измерений высотного распределения паров воды в условиях морских экспедиций на ходу судна при волнении до трех баллов. При зондировании под углом к горизонту профиль влажности восстанавливался до высот порядка 1 км с пространственным разрешением 50 м и относительной погрешностью на уровне 15% при времени усреднения сигнала обратного рассеяния 15 минут. Продемонстрированы возможности дистанционной рамановской спектроскопии для исследования изменчивости полей влажности в морском пограничном слое атмосферы, процессов развития ночной конвекции и динамики задерживающего слоя. Проведены экспериментальные исследования по обнаружению и прогнозированию условий волноводного распространения УКВ излучения над морской поверхностью, позволяющие сделать заключение о перспективности применения дистанционной рамановской спектроскопии в этой области. Достоверность лидарных измерений параметров приподнятых волноводов подтверждена экспериментом по прямому радиопросвечиванию.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В работе были получены следующие основные результаты:

1. Разработан судовой лидар с излучателем на второй гармонике Ш: УАв, приемный двухканальный спектральный блок с дифракционной решеткой, позволяющий осуществить абсолютную калибровку с использованием сигнала рамановского рассеяния на атмосферном азоте, система регистрации сигнала в режиме счета фотоэлектронов, что обеспечило проведение измерения высотного распределения абсолютных концентраций водяного пара, уровней флуоресценции морского аэрозоля и спектров жидкой фазы воды в различных атмосферных условиях над морской поверхностью.

2. Разработанный метод отбора фотоумножителей, которые обладают наиболее высокими отношениями величин сигнала к шуму при регистрации слабых световых потоков в режиме счета, позволил определить оптимальные режимы питания для отобранных ФЭУ, что увеличило в несколько раз эффективность регистрации слабых сигналов комбинационного рассеяния от жидкой и газообразной фаз воды в атмосфере.

3. Проведены измерения уровней сигнала широкополосной флуоресценции морского аэрозоля в различных атмосферных и климатических условиях.

4. Исследованы особенности спектров КР жидкой фазы водных дымок, туманов и дождя. Они выявили существенные отличия распределения интенсивности в спектрах водного аэрозоля от спектров спонтанного комбинационного рассеяния жидкой воды, что позволяет говорить о проявления нелинейного взаимодействия водного аэрозоля и излучения с импульсной мощностью порядка или более 10 МВт, используемого при зондировании.

5. Проведены экспериментальные исследования распространения пикосекундного лазерного излучения с импульсной мощностью порядка 100 МВт над морской поверхностью в условиях образования водного аэрозоля. Наблюдаемые в эксперименте изменения углового распределения интенсивности в световом пучке обусловлены мелкомасштабной самофокусировкой за счет перераспределения плотности мощности по сечению пучка.

6. Наиболее вероятным нелинейным процессом в ближней зоне, в случае зондирования лазерными импульсами наносекундной длительности и импульсной мощностью порядка 10 МВт, который соответствует экспериментальным данным, является процесс встречного вынужденного рамановского усиления стоксовых фотонов в водных каплях, находящихся в поле накачки зондирующего импульса. ' ' • У.

7. Методика калибровки двухканального рамановского лидара позволила проводить измерения абсолютных концентраций паров воды в атмосфере. Сравнение результатов лидарных измерений и результатов стандартных психрометрических измерений показало хорошую корреляцию, что позволяет говорить в высокой степени достоверности лидарных измерений. Разработанные аппаратные средства зондирования, методики абсолютной калибровки и коррекции результатов обеспечили проведение измерений высотного распределения паров воды в условиях морских экспедиций на ходу судна при волнении до трех баллов. При зондировании под углом к горизонту профиль влажности восстанавливался до высот порядка 1 км с пространственным разрешением 50 м и относительной погрешностью на уровне 15% при времени усреднения сигнала обратного рассеяния 15 минут.

8. Продемонстрированы возможности дистанционной рамановской спектроскопии для исследования изменчивости полей влажности в морском пограничном слое атмосферы, процессов развития ночной конвекции и динамики планетарного пограничного слоя.

9. Проведены экспериментальные исследования по обнаружению и прогнозированию условий волноводного распространения УКВ излучения над морской поверхностью, позволяющие сделать заключение о перспективности применения дистанционной рамановской спектроскопии в этой области. Достоверность лидарных измерений параметров приподнятых волноводов подтверждена экспериментом по прямому радиопросвечиванию трассы.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Э. Б. Взаимодействие атмосферы и океана. Л., Гидрометеоиздат.1976.467 с.
  2. А.Х. Физика атмосферы. М., Наука. 1986. 670 с.
  3. Лазерное зондирование из космоса. Под ред. В. М. Захарова. Л., Гидрометеоиздат. 1988. 215 с.
  4. R. Н., Alber С., Rocken С., and Solheim F. Sensing integrated water vapor along GPS ray paths. Geophys. Res. Lett. 24. 1997. 417−420.
  5. Изменчивость физических полей в атмосфере над океаном. Под ред. B.C. Самойленко. М.: Наука. 1983. 168 с.
  6. Cooney J.A. Comparison of water vapor profiles obtained by radiosonde and laser backscatter. J. Apll. Meteor, v. 10. 1970. 301−308.
  7. B.M., Костко О. К. Метеорологическая лазерная локация. Л., Гидрометеоиздат. 1977.318 с.
  8. Ferrare R.A., Melfi S.H., Whitteman D.N., Evans K.D., Schmidlin F.J., Starr D.O.C. A comparison of water vapor measurements made by Raman lidar and radiosondes. J. Atmos. Ocean. Tech. 12.1995.1177−1195.
  9. Э. Д. Лазерный контроль атмосферы. М., Мир. 1979. 482 с.
  10. Р. Лазерное дистанционное зондирование. М., Мир. 1987.550с.
  11. Г. М., Кавкянов С. И., Крекова М. М. Интерпретация сигналов оптического зондирования атмосферы. Новосибирск, Наука. 1987.185 с.
  12. Г. М., Крекова М. М. Статистическое моделирование трансспектральных процессов при лазерном зондировании окружающей среды. I. Рамановское рассеяние. Оптика атмосферы и океана. 17. № 10 2004. 845−853.
  13. Melfi S. H. Remote measurement of the atmosphere using Raman scattering. Appl. Opt. V 11.1972.1605−1610.
  14. Whiteman D. N. Examination of traditional Raman lidar technique. Appl. Opt. 42. 2003. 2571−2608.
  15. Gelbwachs J., Dirnhaum M. Fluorescence of atmospheric aerosol and lidar implications. Appl. Opt. 12.1973.2442−2447.
  16. I., Ansmann A., Althausen D., Jaenisch V., Wandinger U., Muller D., Arshinov Y.F., Bobrovnikov S.M., Serikov I. B. «Relative-Humidity Profiling in the Troposphere with a Raman Lidar» Applied Optics-LP, v.41, Issue 30, 2002. 6451−6462.
  17. Behrendt A., Nakamura Т., Omshi M., Baumgardt R., Tsuda T. Combined Raman lidar for measurement of atmospheric temperature, water vapor, particle extinction coefficient, and particle backscatter coefficient. Appl. Opt. 41.2002. 7657−7666.
  18. Ю.С., Креков Г. М., Самохвалов И. В. Рахимов Р.Ф. К учёту влажности при лазерном зондировании аэрозоля. В кн.: Дистанционное зондирование атмосферы. Новосибирск. Наука. 1978. с.47−59.
  19. Werner Ch., Herman Н. Lidar measurements of the vertical absolute humidity distribution in the boundary layer. J.Appl.Meteorol. v.20. № 4. 1981.476−481.
  20. B.H., Самохвалов И. В., Соснин A.B. К методике измерения влажности в свободной атмосфере. В кн.: Дистанционное зондированиеатмосферы. Новосибирск. Наука. 1978. с. 137−140.
  21. .П., Маричев В. Н. Некоторые результаты лазерного зондирования поля влажности атмосферы. 5-й Всесоюзный симпозиум по лазерному и акустическому зондированию атмосферы: Тез. докл. часть 2. Томск. 1978. с.61−65.
  22. В.Г., Гуляев B.C., Кучьянов А. С. и др. Лазер для дистанционного зондирования атмосферы. В кн.: Аппаратура и методы дистанционного зондирования атмосферы. Новосибирск: СО. Наука. 1980. с.64−75.
  23. Zuev V.E., Makushkin Yu. S., Marichev V.N. at all. Lidar differential absorption end scattering technique. Theory. Appl. Opt. v.22. № 23.1983. 3733−3741.
  24. Zuev V.V., Zuev V.E., Makushkin Yu. S., Marichev V.N. at all. Laser soundingof atmospheric humidity.1 Experiment. Appl. Opt. v.22. № 23.1983.3742−3746.
  25. Wulfmeyer V. Ground-based differential absorption lidar for water-vapor profiling: assessment of accuracy, resolution, and meteorological applications. Appl.Opt. 37.1998. 3804−3844.
  26. S., Browell E. V., Ferrare R. A., Kooi S. A., Clayton M. В., Brackett V. G., and Russell P. B. LASE measurements of aerosol and water vapor profiles during TARFOX. J. Geophys. Res. 105. 2000. 99 039 916.
  27. Melfi S.H., Laurence J.D., Mc Cormick J.M.P. Observation of Raman Scattering by water vapor in the atmosphere. Appl. Phys. Lett, v.15, № 9.1969.p.34−36.
  28. O.K. Хаттатов В. У., Крикунов Г. А. и др. Определение влажностиприземного слоя атмосферы лазерным локатором. Метеорология и гидрология. № 12. 1975. с.95−98.
  29. Cooney J.A. Remote measurements of atmospheric water vapor profiles using the Raman components of laser backscatter. J. Apll. Meteor, v.9. 1970. 182−184.
  30. Leonard D.A. Observation of Raman scattering from the atmosphere using pulsed nitrogen ultraviolet laser. Nature, v.216. 1967.142.
  31. Whiteman, D.N., S.H. Melfi, and Ferrare R.A. Raman lidar system for the measurement of water vapor and aerosols in the earth’s atmosphere. Appl. Opt. 31. 1992.3068−3073.
  32. Goldsmith J. E. M., Blair F. H., Bisson S. E. and Turner D.D. Turn-key Ramanlidar for profiling atmospheric water vapor, clouds, and aerosols. Appl. Opt. 37. 1998.4979−4981.
  33. Sakai Т., Nagai Т., Nakazato M, Matsumura T. Raman lidar measurement ofwater vapor and ice clouds associated with Asian dust layer over Tsukuba. Japan. J. Geophys. Res. 31. 2004. L06128. doi: l0.1029/2003 GL0 19 332.
  34. Sherlock V., Hauchecome A.^ Lenoble J. Methodology for the independent calibration of Raman backscatter water-vapor lidar systems. App. Opt. 38. 27. 1999.5816−5837.
  35. G., Wareing D. P., Thomas L., Mitev V. «Humidity measurements in the free troposphere using Raman backscatter. Q. J. R. Meteor. Soc. 114. 1988.1471−1484.
  36. В. E., Кабанов М. В. Перенос оптических сигналов в земной атмосфере. М.: Сов.Радио. 1977.
  37. Veselovskii I., Barchunov В. Eximer-laser based lidar for tropospheric ozonemonitoring. Appl. Phys. B.68. 1999. 1131−1137.
  38. Muller D., Wandinger U., Ansmann A. Microphysical particle parametersfrom extinction and backscatter lidar data by inversion with regularization simulation. Appl. Opt. V 38. 1999. 2358−2368.
  39. Ansmann A., Riebessel M., WeitkampC., Voss E., Lachmann W., Michaehs
  40. W. Combined Raman elastic backscatter lidar for vertical profiling of moisture, aerosol extinction, backscatter and lidar ratio. Appl. Opt. 55 1992. 18−28.
  41. Ю.М., Гейко П. П., Самохвалов И. В. Зондирование газовых загрязнений атмосферы методом дифференциального поглощения в ИК-области спектра. Оптика атмосферы и океана. 16, № 9 (2003). 783 791.
  42. Fiorani L., Durieux Е. Comparison among error calculation in differential absorption lidar measurements. Optics & Laser Technology.33(2001).371−377.
  43. Г. М., Крекова M.M. Об эффективности методов колебательно-вращательной рамановской спектроскопии при лазерном зондировании облачной атмосферы. Оптика атмосферы и океана.18, № 05−06, 2005. 471−481.
  44. Ю.Э., Землянов A.A., Зуев В. Е., Кабанов A.M., Погодаев В. А. Нелинейная оптика атмосферного аэрозоля. Новосибирск: Изд-во СО РАН, 1999. 260 с. :
  45. С.М., Панчин И. М., Фадеев В. В., Спектры KP при фазовом переходе вода-лед и лазерная диагностика гетерофазных водных систем. Квантовая электроника. 16, 1989. 843 852 .
  46. С. Молекулярная нелинейная оптика. М., Наука, 1981. 672 с.
  47. М.М. Комбинационное рассеяние света и строение вещества. М., 1981.
  48. М.М. Вынужденное рассеяние света. М, Наука, 1985.476 с.
  49. JI.T. Курс общей метеорологии. Физика атмосферы. Л., Гидрометеоиздат, 1984, 751с.
  50. С.А., Елисеев A.A., Попова Т. Н., и др. Параметры комбинационного рассеяния молекул газов. Журнал прикладной спектроскопии, 35, в.4.1981, 581−586.
  51. A.A., Попова Т. Н., Раводина О. В. Определение эффективного сечения колебательного комбинационного рассеяния для молекул воды. Известия ВУЗов. Физика, 23, № 7.1978. 33−36.
  52. И. И., Коротков Н. А., Клименко В. А., Демьяненко О. П. Поперечное сечение КР колебательного спектра молекул воды в жидком и газообразном состоянии. Оптика и спектроскопия, т.43, в.4, 1977, 645−649.
  53. Penney С.М., Stpeters R.L., Lapp М. Absolute rotational Raman cross sections for N2, 02, and C02. J.Opt.Soc.Am. 64, (1974).712−716.
  54. Д., Кауцман В. Структура и свойства воды. JL: Гидрометеоиздат. 1975. 344 с.
  55. G. Е. Raman spectral stadies of the effects of the temperature on water stracture. J. Chein. Phys., v.47. 1967. 114−126.
  56. Scherer J. R., Go M. K., and Kint S. Raman spectra and structure of water from -10 to 90. deg. J.Phys.Chem.78, (1974).1304−1313.
  57. Walrafen G. E. Raman spectral stadies of water structure. J. Chem. Phys. v.4011. 1964.3249−3256.
  58. Г. В. Инфракрасная спектроскопия воды. М.: Наука, 1973. 208с.
  59. Walrafen G.E. and Elijah Pugh. Raman Combinations and Stretching Overtones from Water, Heavy Water and NaCl in Water. J. of Sol. Chem. V33, 1,2004.81−97.
  60. Г. В., Волков В. В. Полоса валентных колебаний и структура жидкой воды. Доклады Академии Наук. 353, № 4, 1997. 465−468.
  61. В.М., Морозов В. Н., Смирнова Е. В. Оптические постоянные природных и технических сред. 1984. 216 с.
  62. Marshall В. R. and Smith R.C. Raman scattering and inwater ocean optical properties. Appl. Opt. 29, (1990). 71−84.
  63. Slusher R. B. and Derr V. E. Temperature dependence and cross sections of some Stokes and anti-Stokes Raman lines in ice Ih. Appl. Opt. 14. (1975). 2116−2120.
  64. Abe N. and Ito M. Effects of hydrogen bonding on the Raman intensities of methanol, ethanol, and water. J. Raman Spectrosc. 7, (1978). 161−167.
  65. Ни C. and Voss K. J. In situ measurements of Raman scattering in clear ocean water. Appl. Opt. 36, (1997). 6962−6967 .
  66. Faris G. W. and Copeland R. A. Wavelength dependence of the Raman cross section for liquid water. Appl. Opt. 36, (1997). 2686−2688.
  67. Н.П., Шуклин B.C. Сечение комбинационного рассеяния жидкой воды. Оптика и спектроскопия, т.38, 1975, 1120−1124.
  68. С.А., Самохвалов И. В. Влияние параметров оптических систем на характеристики лидара. Оптико-механическая промышленность, № 5, 1979, с.5−8.
  69. В.А., Игнатенко В. М. Экспериментальные исследования, систематических искажений лидарных сигналов в ближней зоне. Изв. АН СССР, ФАО. т. 19,1983,36−42.
  70. Pourny J.C., Renaut D., Orszag A. Raman Lidar humidity sounding of theatmospheric boundary layer. Appl. Optic, v.18, № 8, 1979.1141−1148.
  71. В.E., Кабанов М.В.. Оптика атмосферного аэрозоля. Л.:Гидрометеоиздат 1987. 367.
  72. Wandinger U., Ansmann A., Reichardt J., and Deshler Т. Determinationof stratospheric aerosol microphysical properties from independent extinction and backscattering measurements with a Raman lidar. Appl. Opt. 34, (1995). 8315−8329.
  73. Veselovskii I., Kolgotin A., Griaznov V., Muller D., Franke K., Whiteman D.N. Inversion of multiwavelength Raman lidar data for retrieval of bimodal aerosol size distribution. Appl.Opt. 43, (2004). 11 801 195.
  74. Liou K.N. Influence of cirrus clouds on weather and climate processes.
  75. A global perspective. Mon. Weather Rev. V 114. 1986.1167−1195.
  76. Wandinger U. Multiple-scattering influence on extinction and backscatter-coefficient measurements with Raman and high-spectral-resolution Iidars. Appl. Opt. V. 37. 1998. 417−427.
  77. WengenmayerM., Cheng A.Y.S., Volger P., Oppel U.G. Raman Lidar multiple scattering. Proc. SPIE. V. 5059.2003.200−211.
  78. Reichardt J. Error analysis of Raman differential absorption lidar ozone measurements in ice clouds. Appl. Opt. V. 39. 2000. 6058−6071.
  79. Bruscaglioni P., Gai M., Ismaelli A. Molecular lidar and Mie multiple scattering. Proc. of MUSCLE 10, Florence, 1999. 206−212,
  80. И.А. Многоволновая и рамановская дистанционная лазерная диагностика аэрозольных и газовых составляющих атмосферы. Докторская диссертация. ИОФАН им. A.M. Прохорова. М., 2005. 385.
  81. Г. М., Крекова М. М. Об эффективности методов колебательновращательной рамановской спектроскопии при лазерном зондировании облачной атмосферы. Оптика атмосферы и океана, т. 18, № 5−6, 2005, 471 481.
  82. Sherlock V., Hauchecorne A., LenobleJ. Methodology for the independent calibration of Raman backscatter water vapor lidar systems. Appl. Opt. V 38. 1999. 5816−5837.
  83. Berger L., Skupin S., Lederer F., Mejean G., Yu J., Kasparian J., Salmon E.,
  84. Wolf J.P., Rodriguez M., Woste L., Bourayou R., Sanerbrey R. Multiple fila-mentation of terawatt laser pulses in air. Phys. Rev. Lett. V. 92. N 22. 2004. 225 002:1−4.
  85. Hosseini S.A., Luo Q., Ferland В., Liu W., Chin S.L., Kosareva O. C, Panov N.A., Akozbek N., Kandidov V.P. Competition of multiple filaments during the propagation of intense femtosecond laser pulses. Phys. Rev. A. V. 70. N 3. 2004. 33 802:1−12.
  86. В.П., Милиции В. О. Интенсивность светового поля и концентрация электронов лазерной плазмы в капле водного аэрозоля при воздействии фемтосекундного импульса. Геометрооптический анализ. Оптика атмосферы и океана. Т. 17. № 1.2004. 54—62.
  87. Ю.Э., Землянов А. А., Чистякова Е. К. Вынужденное комбинационное рассеяние света изолированными прозрачными каплями. Оптика атмосферы и океана. 7, (1994). 914−927.
  88. А.А., Гейнц Ю. Э. Спонтанная флуоресценция молекул из микрочастицы, инициированная лазерными импульсами. Оптика атмосферы и океана. 18. № 1−2. 2005. 61−69.
  89. Courvoisier F., Boutou V., Kasparian J., Salmon E., Mijean G., Yu J., Wolf J.P. Ultra intense light filaments transmitted through clouds. Appl. Phys. Lett.1. V. 83. N2.2003.213−215.
  90. Kolesik M., Moloney J.V. Self-healing femtosecond light filaments. Opt. Lett.
  91. V. 29. N 6. 2004. 590−592.
  92. В.П., Милиции В. О. Формирование множества филаментов в мощном фемтосекундном лазерном импульсе в условиях дождя. Оптика атмосферы и океана, т. 19, № 9 (2006). 765−772.
  93. В.И., Таланов В. И. О нитевидной структуре пучков света в нелинейных жидкостях.Письма в ЖЭТФ. З.В. 12. 1966.471−475.
  94. В.О., Кузьминский Л. С., Кандидов В. П. Стратифицированная модель распространения мощного фемтосекундного лазерного излучения в атмосферном аэрозоле. Оптика атмосферы и океана. Т. 18. 10. 2005. 880−886.
  95. Н.Н., Кабанов A.M., Погодаев В. А. Оптоакустика канала распространения мощного импульсного лазерного излучения в атмосфере. Оптика атмосферы и океана. 16, № 9 (2003). 816−821.
  96. В.В., Землянов А. А., Копытин Ю. Д. Нелинейная оптика атмосферы JL, Гидрометеоиздат. 1989.256 с.
  97. А.А., Гейнц Ю. Э. Резонансное возбуждение светового поля в слабопоглощающих сферических частицах фемтосекундным лазерным импульсом. Особенности нелинейно оптических взаимодействий. Оптика атмосферы и океана. 14, № 5, «2001, 349−359.
  98. Hill S.C., Boutou V., Yu J., Ramstein S., Wolf J.P., Pan Y., Holler S. and Chang R. K. Enhanced backward-directed multiphoton excited fluorescence from dielectric microcavities. Phys. Rev. Lett. V85, N 1, 2000, 54−57.
  99. Boutou V., Favre C., Hill S.C., Zimmer W., Krenz M., Lambrecht H., Yu J.,
  100. Chang R. K., Woeste L. and Wolf J.-P. White light nanosource with directional emission. Phys. Rev. Lett. V 89. N3,2002. 3 500:2−1.
  101. Boutou V., Favre C., Hill S.C., Pan Y.L., Chang R.K., Wolf J.P. Backward enhanced emission from multiphoton processes in aerosols. Appl. Phys. B. 75 N2−3. 2002. 145−152.
  102. A.A., Гейнц Ю. Э., Панина E.K. Угловое распределение интенсивности многофотонно возбужденной флуоресценции от сферической частицы: геометрический подход. Оптика атмосферы и океана. 17, № 10 (2004). 835−840.
  103. Kennedy Р. К, Boppart S. A, Hammer D.X., Rockwell В.A., Noojin
  104. G.D. and Roach W.P. A first order model for computation of laser-induced breakdown threshold in ocular and aqueous media. IEEE. J. Quantum.Election. V 31. N12. 1995. 2250−2256.
  105. А.А., Гейнц Ю. Э. Пороги оптического пробоя прозрачной микрочастицы в нано, пико и фемтосекундном диапазонах длительностей лазерных импульсов. Оптика атмосферы и океана. 17, № 4. (2004). 306−311.
  106. А. А., Гейнц Ю. Э. Нестационарное упругое линейное рассеяние света на сферических микрочастицах. Оптика атмосферы и океана. 15. № 8,2002.684−692.
  107. Fan С.Н., Sun J., Longtin J.P. Breakdown threshold and localized election density in water induced by ultrashort laser pulses.J. Appl.
  108. Phys. V 91. № 4. 2002. 2530−2536.
  109. Chylek P., Jarzembski M.A., Snvastava V., Pinnick R.G., Pendleton J.D., Cruncleton J.P. Effect of spherical particles on laser induced breakdown of gases. Appl. Opt. V 26. № 5. 1987.760−762.
  110. Talebpour A., Yang J., Chin S.L. Semi empirical model for the rate of tunnel ionization of N2 and O2 molecule in an intense Ti sapphire laser pulse. Opt.Comm. V 163.1999. 29−32.
  111. Vogel A., Noack J., Nalien K., Theisen D., Busch S., Parhtz U., Hammer D.X., Noojin G.D., Rockwell B.A., Birngruber R. Energy balance of optical breakdown in water at nanosecond to femtosecond time scales. Appl. Phys.B. V 68. 1999. 271−280.
  112. Tzeng H.M.,. Wall K.F., Long M. B. and Chang R. K. Evaporation and condensation rates of liquid droplets deduced from structure resonances in the fluorescence spectra. Opt. Lett. 9,1984. 273−275,
  113. Thurn R., Kiefer W. Structural resonances observed in the Raman spectra of optically levitated liquid droplets. Appl. Opt. 24, (1985). 1515−1519.
  114. Shweiger G. Raman scattering on microparticles: size dependence. J.Opt.Soc.Am. В 8, (1991).l770−1778
  115. P., Kiehl J.T., Ко M.K.W. Stimulated Raman Scattering and CARS in liquid droplets. Appl. Opt. V. 17. N. 19. 1978. 3019−3021.
  116. Biswas A., Latifi H., Armstrong R.L., Pinnik R.G. Double resonance stimulated Raman scattering from optically levitated glycerol droplets. Phys. Rev. В. V 40. N 12. 1989.7413−7416.
  117. С. M. Спектроскопия комбинационного рассеяния колебаний ОН-групп структурных комплексов жидкой воды. Оптика и спектроскопия. 98. № 4. (2005). 594−605.
  118. Allen Н.С., Raymond Е.А., Richmond G.L. Surface structural studies at air/aqueous solution interfaces using VSF spectroscopy. J. Phys. Chem. A. 2001 V. 105. P. 1649−1655.
  119. Schnitzer C, Baldelli S., Campbell DJ., Shultz MJ. The Analysis of Interference Effects in the Sum Frequency Spectra of Water Interfaces.2 J. Phys. Chem. A. 103.1999. 6383−6394.
  120. Du Q., Superfine R., Freysz E., Shen Y.R. Vibrational Spectroscopy of Water at the Vapor/Water Interface Phys. Rev. Lett. V. 70. 15. 1993. 2313−2316.
  121. Richmond G.L. Molecular bounding and interaction at air/aqueous Surfaces as probed VSF spectroscopy. Chemical Rev. 102. 2002. 2693−2724.
  122. А. Ф. Нурматов А.А. Четырехфотонная спектроскопия низкочастотных вращательных резонансов молекул Н20 в жидкой фазе. Оптика и спектроскопия. 97. № 2. 2004. 198−201.
  123. А.А., Гейнц Ю. Э. Генерация вынужденного комбинационного рассеяния света в сферической микрочастице. Оптика атмосферы и океана. 15, № 12 (2002). 1088−1094.
  124. Lin Н.В., Eversole J.D., Campillo A.J. Continuous wave stimulated Raman scattering in microdroplets. Opt. Lett. V 17. N1 1. 1992. 828 830.
  125. Vehnng R., Schweiger G. Threshold of stimulated Raman scattering in microdroplets. J. Aerosol Sci. V 26. 1995,235−236.
  126. Whiteman D.N., Melfi S. H. Cloud liquid water, mean droplet radius and number density measurements using a Raman lidar. J. Geophys. Res., 104,(1999). D2431411−31 419.
  127. Melfi S.H., Evans K.D., Jing Li, Whiteman D., Ferrare R., and Schwemmer G. Observation of Raman scattering by cloud droplets in the atmosphere. Appl.Opt. 36, (1997).3551−3563.
  128. Rizi V., Iarlori M., Rocci G., Visconti G. Raman lidar observations of cloud liquid water. Appl. Opt. 43, (2004). 6441−6453
  129. Н.Г., Шуклин B.C. О выборе длины волны лидара для определения водности облаков и туманов с помощью комбинационного
  130. V рассеяния света. Пятый* Всесоюзный симпозиум по лазерному, и акустическому зондированию атмосферы. Томск, 1978, тезисы докладов, ч.2, с.34−38.
  131. О.А., Столярчук С. Ю., Тяпкин В. А. Измерение профилей влажности в нижнем слое атмосферы методом спектроскопии комбинационного рассеяния света. Журнал прикладной спектроскопии, т. 10. № 4.1985.631−636.
  132. Ю.А. Оптические резонаторы и проблема расходимости лазерного излучения. М.: Наука, 1979. 328 с.
  133. Методы и средства контроля и юстировки оптических систем лазерных установок. М., ЦНИИАТОМИНФОРМ. 1975. 35 с.
  134. В.А. Малогабаритный генератор импульсов для питания электрооптического затвора. Приборы и техника эксперимента.№ 8. 1987. 15−17.
  135. О.А., Копвиллем У. Х., Столярчук С. Ю., Тяпкин В. А. Исследование спектров КР атмосферных газов. Журнал прикладной спектроскопии. т. З 8, в. 5,1983,776−779.
  136. O.A., Тяпкин В. А., Копвиллем У. Х., Столярчук С. Ю. СКР лидар для исследования газового состава атмосферы. ДЕПОН ВИНИТИ. № 5471−81
  137. O.A., Столярчук С. Ю., Тяпкин В. А. Дистанционный лидарный контроль параметров атмосферы. Всесоюзная конференция «Использование современных физических методов в неразрушающих исследованиях и контроле». Хабаровск 1981. с. 9−11. ¦¦
  138. У.Х., Букин O.A., Чудновский В. М., Столярчук С. Ю., Тяпкин В. А. Эффекты вынужденного рассеяния при взаимодействии мощного лазерного излучения с водным аэрозолем в атмосфере. Препринт ДВНЦ АН СССР, ТОЙ. Владивосток. 1984.
  139. У.Х. Копвиллем, O.A. Букин, В. М. Чудновский, Столярчук С. Ю., Тяпкин В. А. Вынужденное комбинационное рассеяние назад на водяном аэрозоле в атмосфере. Оптика и спектроскопия, т. 59. вып.2. 1985. 306−310.
  140. В.А., Лысун В. Н., Букин O.A., Столярчук С. Ю. и др. Малогабаритный блок питания для твердотельного лазера и оптического усилителя. Приборы и Техника Эксперимента. № 2.1986. с. 176−178.
  141. О.А., Столярчук С. Ю., Тяпкин В.А.. Метод отбора фотоумножителей для регистрации слабых световых потоков. Приборы и Техника Эксперимента. № 5. 1982. с. 144−145.
  142. О.А., Лысун В. Н. Автоматизированная система регистрации однофотонных сигналов с фотоумножителей. Материалы Всесоюзной конференции «Использование современных физических методов в неразрушающем контроле и исследованиях» Хабаровск, 1987.С.236.
  143. В.А., Майор А. Ю., Букин О. А. Многоканальный счетчик одноэлектронных импульсов с фотоэлектронных умножителей. Приборы и Техника Эксперимента, № 3, 2006, 163−164.
  144. С.С., Гулаков И. Р., Перцев А. Н., Резников И. В. Одноэлектронные фотоприемники. М.Атомиздат. 1979.360 с.
  145. Maior A. Yu, Krikun V.A.,. Pavlov A. N, Bukin O.A. Multi-channel photon counter. XIII International symposium. Atmospheric and ocean optics. Atmospheric physics. Tomsk, 2006 p. 155.
  146. B.A., Майор А. Ю., Букин O.A. Счетчик фотонов: пат. 47 099 Рос. Федерация: МПК7 G 01 J 1 /заявитель и патентодержатель ТОЙ ДВО
  147. РАН.-№ 2 005 109 642/22- заявл. 04.04.2005- опубл. 10.08.2005, Бюл.№ 22.-5 с.
  148. Gelbwach J.A., Birnbaum М., Tucker A.W. at all. Fluorescence determination of atmospheric NO2. Opto-Electronics, v.4, 1972, p.155−166.
  149. Fouche D.G., Herzenberg A., Chang R.K. Inelastic photon scattering by a polyatomic molecule NO2. J. Appl. Phys., v.43, № 9, 1972, 3846−3851.
  150. Gelbwach J.A., Birnbaum M. Fluorescence of atmospheric aerosols and lidar implicanion. Appl. Optics v.12, №.10, 1973, 2442−2447.
  151. M. А. Булдаков, А. А. Елисеев, Ю. Д. Копытин. Люминесценция твердых аэрозолей под действием лазерного излучения. В кн.
  152. Проблемы оптики атмосферы. Новосибирск! Наука. 1983. с.74−81.
  153. М. В., Панченко М. В., Пхалагов К. А. и др. Оптические свойства прибрежных атмосферных дымок. Новосибирск.: Наука. Сиб. отд-ние, 1988. 201с.
  154. М. К. Dheer, D. Madliavan, Rao D. Ramachandra. Stimulated Raman spectra of H20 and D20. Chem. Phys. Lett. v.32. 2. 1975. p.342−344.
  155. Penzkoffer A., Zanbereau A., KaiserW. High intensity Raman interaction. Prog. Quant. Electron, v 6,1980, 55- 59.
  156. А. В., Букин О. А., Копвиллем У. X., Столярчук С. Ю., Тяпкин В. А. Материалы X Всесоюзной конференции «Высокоскоростная фотография и метрология быстропротекающих процессов». М.: Госстандарт, 1981, с. 87.
  157. С.А., Никитин С. Ю. Физическая оптика. М., Наука, 2004, 654 с.
  158. Marburger J.H. Self-focusing: theory. Prog. Quantum Electron. V. 4. 1. 1975. 35−110.
  159. В.П., Косарева О. Г., Можаев Е. И., Тамаров М. П. Фемтосекундная нелинейная оптика атмосферы. Оптика атмосферы и океана. Т. 13. в. 5. 2000. 429−436.
  160. Н. J. Colles, G. Е. Walrafen, К. W. Wecht. Stimulated Raman spectra from H20, D20, HDO, and solution in NaC104 in H20 and D20. J. Chem. Phys. v.4.10. 1970.116−124.
  161. M. Sceats, A. Stuarts, J. E. Butler. The stimulated Raman scattering. J. Chem. Phys. v. 63.12.1975. 5390−5397.
  162. M.A., Голяев Ю. И., Днепровский B.C., Курминский И. И. Индикатрисса и спектры ВКР, возбуждаемые пикосекундными импульсами вжидкости. ЖЭТФ. т.52. в.2. 1962. 346−353.
  163. Я.С., Борткевич А. В. Некоторые особенности КР в порошке нитроанилина и родственных соединениях. Оптика и Спектроскопия, т.25. в.5. 1968. 763−766.
  164. С.К. Потапов Резонанс Ферми в случае вынужденного комбинационного рассеяния. Оптика и Спектроскопия, т.29. в.21. 1970. 419−421.
  165. Ю. Ф. Аршинов, С. А. Даничкин. Влияние прозрачности атмосферы на точность измерения влажности по спектрам комбинационного рассеяния. Изв. АН СССР ФАО. 11. № 4. 1975. 414−416.
  166. Ю.М. Основы расчёта оптико-электронных приборов с лазерами. М., Радио, 1978, 262с.
  167. В.Г., Букин О. А., Столярчук С. Ю., Тяпкин В. А. Изменчивость профилей влажности воздуха над океаном по данным лидарного зондирования. Изв. АН СССР. ФАО. № 3. 1985. 324−327.
  168. В. Г. Бородин, О. А. Букин, С. Ю. Столярчук, В. А. Тяпкин. Обнаружение условий волноводного распространения УКВ над морем с помощью лидара. Радиотехника и электроника, т.30. № 6. 1985. с.1219−1221.
  169. Bukin О.A., Pavlov A.N., Shmirko К.A., Krikun V.A., Stolyarchuk S. Yu. Atmosphere aerosol dynamics above Vladivostok during dust storm in the Gobi desert. Proceedings of International workshop ISTC Baikal. 2006. p. 44 -46.
  170. Bukin O.A., Pavlov A.N., Kulchin J.N., Shmirko K.A., Salyuk P.A., Stoluarchuk S.Y., Aerosol dynamics above the water area of the Peter the Great Bay during the dust storm in the Gobi desert. Proceedings of SPIE, 13th
  171. Joint International Symposium on Atmospheric and Ocean Optics/ Atmospheric Physics. 2006. — V. 6522. — 652 218
  172. WhitemanD. N., Walrafen G. E., Wen-Huang Yang, and S. H. Melfi. Measurement of an Isosbestic Point in the Raman Spectrum of Liquid Water by use of a Backscattering Geometry. Appl.Opt. 38, (1999). 26 142 615.
  173. Avila G., Fernandez J., Mate В., Tejeda G., Montero S. Rovibrational Raman cross sections of water vapor in the OH stretching region. J. Mol. Spectr. 196, (1999).77.
  174. Alimpiev S.S., Bukreev V.S., Vartapetov S.K., Veselovskii I.A., Kusakin V.I., Likhanskii S.V., Obidin A.Z. Spectrum narrowing, phase conjugation and compression of excimer laser pulses. J. Laser Physics 1,(1991) 261 -27ly ' ! ^'- ^ «. V- V' v
  175. К. Крупномасштабное взаимодействие. В кн. Море. JL: Гидрометеоиздат. 1965. 312с.
  176. Под ред. Каменковича В. М., Монина А. С. Океанология. Физика океана. Т.1. М.: Наука. 1978. с. 456.
  177. Метеорологические условия распространения ультракоротких радиоволн в атмосфере. Аннот. библиограф, указатель. ч.1. Обнинск. 1980. ч.2. Обнинск. 1982.
  178. А. Е. Кутуза Б.Г., Исследование радиоизлучения и поглощения облачной атмосферой в миллиметровом и сантиметровом диапазонах волн. Труды ГГО, вып. 222, Л., Гидрометеоиздат, 1986, с. 100−110.
  179. Gaikovich К.Р., Markina N.N., Naumov А.Р., Plechkov V.M., Sumin M.I. Investigation of remote sensing possibilities. Intern. J. Remote Sensing, V.4,1983, 419−431.
  180. Ф.Б. Распространение радиоволн. M.: Сов.Радио. 1972. 464 с.
  181. Н. Т. Dougherty, В. A. Mart. Resent progress inducts propagation prediction. IEEE Transaction, YAP -27, 4. 1979. 137−139.
  182. Fedi F., Piccordi M., Rodino di Miglione. Zond distance UHF propagation over Mediterranean Sea. Alta Freq. V.42,11.1973, 564−571.
  183. Clark P.J., Jenner P.J. Radar ducting in Mediterranean Sea. Mar. Observ. V49,263, 1979,13−15.
  184. Bruce C. Garret. Ions at the Air/Water Interfase. Science, v 303. 2004. 1146−1147.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!