Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Управление взаимодействием встречных ультракоротких импульсов света во вращающихся кольцевых лазерах на YAG: Nd3+ с помощью акустооптических обратных связей и невзаимных эффектов

Диссертация: Управление взаимодействием встречных ультракоротких импульсов света во вращающихся кольцевых лазерах на YAG: Nd3+ с помощью акустооптических обратных связей и невзаимных эффектов
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

В-четвертых, актуальность исследования ТКЛ в режимах СМ обусловлена возможностью минимизации взаимодействия ВВ через АС, негативно сказывающейся на стабильности двунаправленной генерации и режима биений. Дело в том, что одним из основных факторов, определяющих динамику генерации и АЧХ ТКЛ на кристалле УАС: Ыс11+, отличительной особенностью которого является однородный характер линии усиления… Читать ещё >

Управление взаимодействием встречных ультракоротких импульсов света во вращающихся кольцевых лазерах на YAG: Nd3+ с помощью акустооптических обратных связей и невзаимных эффектов (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА I. Конкурентное взаимодействие встречных УКИ во вращающихся твердотельных кольцевых лазерах (ТКЛ) на УАС: М3+ с волнами автоподсветки (ВА), создаваемыми с помощью оптических обратных связей (ОС)
    • 1. 1. Ослабление конкуренции встречных УКИ по вращающихся ТКЛ с помощью ВА (обзор теоретических и экспериментальных работ)
    • 1. 2. Экспериментальная установка
    • 1. 3. Взаимодействие встречных УКИ во вращающихся ТКЛ с ВА, создаваемыми с помощью внешних отражателей или квазирезонансной ОС
      • 1. 3. 1. Конкурентное взаимодействие встречных УКИ во вращающихся ТКЛ в режимах акустооптической синхронизации мод при отсутствии
      • 1. 3. 2. Конкурентные эффекты встречных УКИ во вращающихся ТКЛ при встречном взаимодействии встречных волн и В А
      • 1. 3. 3. Конкурентные эффекты встречных УКИ во вращающихся ТКЛ при попутном взаимодействии встречных волн и В А
    • 1. 4. Взаимодействие встречных УКИ и автостабилизация двунаправленной генерации во вращающихся ТКЛ с ВА, создаваемой квазирезонансной акустооптической ОС
    • 1. 5. Конкурентные эффекты встречных УКИ в ТКЛ с ВА, создаваемой антирезонансной акустооптической ОС
  • Выводы к главе 1
  • ГЛАВА II. Невзаимные эффекты для встречных УКИ и динамика генерации вращающихся ТКЛ при резонансных и нерезонансных периодических возмущениях
    • 2. 1. Конкурентное взаимодействие встречных УКИ во вращающихся ТКЛ при наличии невзаимных акустооптических эффектов в условиях дифракции Брэгга на бегущей УЗ волне
      • 2. 1. 1. ТКЛ без дифракционной акустооптической ОС
      • 2. 1. 2. ТКЛ с дифракционной акустооптической ОС
    • 2. 2. Невзаимные акустооптические эффекты для встречных УКИ при дифракции Брэгга на стоячей ультразвуковой УЗ волне
    • 2. 3. Взаимодействие встречных УКИ и автостабилизация двунаправленной генерации во вращающихся ТКЛ в режимах нестационарной СМ
  • Выводы к главе II
  • ГЛАВА III. Частотные характеристики (ЧХ) вращающихся ТКЛ с ВА при устранении конкуренции встречных УКИ с помощью дифракционных акустооптических ОС
    • 3. 1. ЧХ вращающихся ТКЛ с В А, создаваемой квазирезонансной дифракционной акустооптической ОС
    • 3. 2. ЧХ вращающихся ТКЛ с ВА и антирезонансной дифракционной акустооптической ОС
    • 3. 3. Эффект светоиндуцированной постоянной и знакопеременной оптической невзаимности и стабилизации режима биений в ТКЛ с ВА при нестационарной дифракционной акустооптической ОС
  • Выводы к главе III

Актуальность работы. Во второй половине 20 века классическая оптика была дополнена, по меньшей мере, двумя новыми разделами, обусловленных созданием лазеров, — Нелинейной оптики и Оптики лазеров, что позволило перейти к изучению оптических явлений на качественно новом уровне, в частности, позволило изучать взаимодействие с веществом не только «обычных» световых воли, но и ультракоротких импульсов света (УКИ) внутри различных оптических резонаторов. Данная диссертация относится к разделу Оптика лазеров и посвящена изучению ряда невзаимных оптических эффектов для встречных УКИ — эффектов Саньяка и невзаимных фазовых и амплитудных акустооптических эффектов в особом случае — во вращающихся твёрдотельных кольцевых лазерах (ТКЛ) с однородно-уширенной линией усиления активной среды (АС) и медленным временем релаксации инверсной населённости. Такая постановка задачи была обусловлена рядом причин. Во-первых, сами ТКЛ являются уникальным инструментом для измерения невзаимных оптических эффектов и угловых скоростей вращения [1−10, 118]. Во-вторых, твердотельные АС (и, в первую очередь, YAG: Nd3+) по ряду своих лазерно-физических характеристик существенно превосходят газовые АС. Так, за счет большой ширины линии люминесценции и большого коэффициента усиления в ТКЛ па YAG: Nd3+, даже при малом периметре резонатора, возможно получение режима вынужденной синхронизации мод (СМ), в котором моды стабилизированы и эквидистантны, а встречные волны (ВВ) представляют собой периодические последовательности УКИ с длительностью много меньшей времени обхода светом резонатора [11−38]. Таким образом, благодаря режиму СМ удается существенно улучшить спектрально-временные характеристики излучения ТКЛ и более чем на порядок уменьшить связь ВВ за счет обратного рассеяния и область захвата их частот. В-третьих, как показали проведенные исследования, для стабилизации режима вынужденной СМ целесообразно применять амплитудную акустооптическую СМ [33−36, 39−58, 61−64, 68, 127], (в отличие, например, от фазовой электрооптической [11, 12, 35−37]), поскольку она позволяет использовать для стабилизации режима СМ дифрагировавшие в акустооптическом синхронизаторе мод (АОСМ) лучи. Так, использование ТКЛ в режимах акустооптической СМ позволяет создать обратную связь (ОС) по дифрагировавшему лучу, что существенно улучшает характеристики АОСМ па стоячей и бегущей ультразвуковых (УЗ) волнах, стабилизирует параметры УКИ, расширяет полосу СМ [61−68, 127], а также позволяет управлять АЧХ ТКЛ за счет изменения величины и знака невзаимных амплитудных и фазовых акустооптических эффектов [92].

В-четвертых, актуальность исследования ТКЛ в режимах СМ обусловлена возможностью минимизации взаимодействия ВВ через АС, негативно сказывающейся на стабильности двунаправленной генерации и режима биений. Дело в том, что одним из основных факторов, определяющих динамику генерации и АЧХ ТКЛ на кристалле УАС: Ыс11+, отличительной особенностью которого является однородный характер линии усиления и медленность релаксации инверсной населенности по сравнению со скоростью установления поля в резонаторе и поляризации АС, является нелинейное взаимодействие ВВ в АС ТКЛ [69 — 78, 90, 186]. Так, в режимах свободной двунаправленной генерации в области перекрытия ВВ в АС за счет интерференции наводятся инерционные, а в случае неравенства оптических частот ВВ движущиеся периодические решетки инверсной населенности, на которых происходит самодифракция ВВ. Пространственная неоднородность снятия инверсной населенности этих динамических решеток приводит к сильной конкуренция ВВ и генерируемых мод в ТКЛ, что сказывается на стабильности режима биений — двунаправленной генерации ВВ с разными оптическими частотами. В результате в режиме двунаправленной свободной генерации увеличение частотной невзаимности кольцевого резонатора (разницы между собственными частотами кольцевого резонатора для ВВ), возникающее, например, из-за вращения TKJI, приводит к подавлению ВВ в одном из направлений и неустойчивости двунаправленной генерации в режиме биений [27, 79−90].

Вместе с тем при переходе от режима свободной генерации к режиму СМ при двунаправленной генерации в TKJ1 имеется возможность устранить пространственную неоднородность снятия инверсной населенности в АС. Так, за счет пространственно-временного разделения встречных УКИ в АС, реализуемого при расположении АОСМ в резонаторе ТКЛ на расстоянии L/4 от центра AC (L — периметр кольцевого резонатора, встречные УКИ встречаются в АОСМ в моменты минимума потерь), снятие инверсной населенности становится однородным.

И, наконец, в-пятых, режим СМ позволяет эффективно использовать перспективный метод устранения конкуренции ВВ в ТКЛ на YAG: Nd3+ и стабилизации режима биений, использующий нелинейное взаимодействие встречных УКИ в АС, — метод волн автоподсветки (ВА) [93−118, 188, 189]. Суть метода ВА заключается в возвращении (инжекции) обратно в резонатор ТКЛ под малым углом к его оси части выходного излучения — ВА, что позволяет создавать в АС в области перекрытия ВВ и ВА дополнительные решетки инверсной населенности. Взаимная дифракция ВВ и ВА на ими же наведенных решетках в принципе может обеспечить больший коэффициент усиления для волны меньшей интенсивности и привести к стабилизации режима биений. Однако в режимах свободной генерации должны использоваться две ВА, и в цепях ОС должны располагаться невзаимные амплитудные элементы.

В этой связи очень важен поиск оптимальных способов реализации метода ВА именно в режимах СМ. Дело в том, что вопреки ожидаемой, на первый взгляд, стабилизации двунаправленной генерации во вращающемся ТКЛ в режимах СМ, при пространственно-временной развязке встречных УКИ в АС и уменьшении стабилизирующего влияния связи ВВ за счет обратного рассеяния, конкурентное подавление одной из ВВ во вращающемся ТКЛ по сравнению с режимами свободной генерации обычно увеличивается [13, 14, 27]. Как нами было показано, такая особенность динамики TKJI в режимах СМ может быть обусловлена не только эффектом Саньяка при вращении TKJI, но также невзаимными амплитудными и фазовыми аку-стооптическими эффектами в АОСМ при временных сдвигах встречных УКИ от минимума потерь па периоде модуляции [91, 92]. Таким образом, задача по управлению взаимодействием встречных УКИ в ТКЛ на YAG: Nd" актуальна как с точки зрения разработки специальных методов по устранению конкуренции встречных УКИ и стабилизации режима биений с целью регистрации малых оптических невзаимпостей, так и исследования физики нелинейного невзаимного взаимодействия встречных УКИ не только в АС ТКЛ, но и в других средах, в первую очередь, в средах светозвукопроводов АОСМ и акустооптических модуляторов (АОМ).

Вместе с тем следует отметить, что, несмотря на перспективность использования ТКЛ на YAG: Nd3+ в режимах акустооптической СМ, исследование взаимодействия встречных УКИ в такой сложной нелинейной системе, какой является ТКЛ, является весьма непростой задачей. Как показали экспериментальные исследования, на взаимодействие встречных УКИ в режимах акустооптической СМ оказывают влияние целый ряд причин, в частности: связь встречных УКИ за счет обратного рассеяния на внутрирезонаторных элементах, параметры накачки, частота модуляции потерь, положение АОСМ в резонаторе ТКЛ и т. д. Задача еще более усложняется при учете влияния таких факторов, как: наведение динамических инерционных решеток инверсной населенности в АС, которые являются одной из причин нелинейной динамики не только ТКЛ, но и линейных лазеров и допускают существование целого ряда периодических, квазипериодических и хаотических режимов генерации [27, 69, 88, 90, 109, 118, 119, 120, 125−144, 182−186], в том числе весьма нетривиальных режимов пространственно-временного гистерезиса и аномально длительной памяти [145−148]. Кроме того на взаимодействие встречных УКИ в ТКЛ оказывают влияние различного рода дифракционные акустооптические ОС и элементы, обладающие для встречных УКИ фазовой, амплитудной и поляризационной невзаимностями [4, 92, 101, 149 181].

Существенно, что до настоящего времени такие акустооптические невзаимности изучались исключительно при дифракции ВВ на бегущей УЗ волне. Амплитудные и фазовые характеристики брэгговских акустооптиче-ских модуляторов на стоячей УЗ волне при различных углах падения света, длинах акустооптического взаимодействия и т. д. оставались невыясненными. Кроме того специальных исследований относительно влияния акустооптического взаимодействия на параметры встречных УКИ, учитывавших различную геометрию акустооптического взаимодействия световых ВВ и «идеальной» стоячей УЗ волны, не имеющей бегущей компоненты, также не проводилось. Вместе с тем, как нами было теоретически установлено, амплитудные и фазовые акустооптические невзаимности, имеют место в АОСМ не только на бегущих, но и на стоячих УЗ волнах [58]. В частности было показано, что при использовании АОСМ на стоячей УЗ волне в режиме дифракции Брэгга при отсутствии фазового синхронизма параметры УКИ могут существенно меняться, что должно отразиться на параметрах генерации ТКЛ. Так теоретический анализ показал, что в результате акустооптического взаимодействия со стоячей УЗ волной в АОСМ встречные УКИ приобретают невзаимную нелинейную, меняющую знак по профилю, частотную модуляцию (чирп), величина которой зависит как от временных сдвигов между прохождением УКИ АОСМ и минимумом потерь, так и от отстройки угла падения света на АОСМ от угла Брэгга. При этом чирп УКИ, проходящих через АОСМ в минус первом прядке дифракции, особенно значителен, а АОСМ помимо своей основной функции — модуляции потерь, исполняет роль невзаимного амплитудного и фазового элемента, вызывающего, кроме того, еще и невзаимную частотную модуляцию. Как нами было показано [116, 189], эффект сильного чирпа УК И в минус первом прядке дифракции при использовании АОСМ на стоячей УЗ волне можно использовать для стабилизации режима биений во вращающемся ТКЛ на УАС: Ш с сильной конкуренцией встречных УКИ при создании УКИ автоподсветки из луча минус первого порядка дифракции, стабилизирующего двунаправленную генерацию за счёт самодифракции основных УКИ и УКИ автоподсветки на наведённых в АС решётках инверсной населённости. Вместе с тем детальная проработка ЧХ вращающегося ТКЛ требует учета того, что при дифракции Брэгга в реальных АОСМ на стоячей УЗ волне имеют место как фазовая, так и амплитудная невзаимности, обусловленные «паразитной» бегущей компонентой УЗ волны [92]. Указанное обстоятельство с необходимостью требует комплексного учета всех невзаимных эффектов, имеющих место при акусто-оптическом взаимодействии встречных УКИ как с бегущими, так и со стоячими УЗ волнами. Добавим к сказанному, что при создании ОС по дифрагировавшем лучу характер этих невзаимностей в зависимости от параметров ОС может существенно меняться [92].

Актуальность проведенных в настоящей диссертационной работе экспериментальных и теоретических исследований обусловлена, кроме вышеизложенного, еще и тем, что существующий к настоящему времени классический подход, описывающий взаимодействие встречных УКИ в ТКЛ в режиме амплитудной СМ, сформулирован без учета частотной модуляции УКИ в АОСМ, когда функция АОСМ сводится только к модуляции потерь в резонаторе и связи встречных УКИ через обратное рассеяние на торцах [40]. Таким образом, учет невзаимного чирпирования, амплитудных и фазовых невзаимностей, вносимых АОСМ на стоячей УЗ волне в ТКЛ, необходим, что существенно дополняет задачу по изучению взаимодействия встречных УКИ в АС ТКЛ в режимах акустооптической СМ.

Цель работы.

Цель настоящей работы состояла, во-первых, в исследовании до настоящего времени неизвестных физических закономерностей и эффектов нелинейного взаимодействия встречных УКИ как в кристаллической АС ТКЛ с однородно-уширенной линией усиления и медленной релаксацией инверсной населённости, так и в аморфных средах светозвукопроводов АОСМ при взаимодействии со стоячими и бегущими УЗ волнамиво-вторых, с поиском эффективных методов устранения сильной конкуренции встречных УКИ и стабилизации двунаправленной генерации с разными частотами ВВ во вращающихся ТКЛ, работающих в режимах акустооптической СМ, с целью регистрации с помощью ТКЛ скоростей вращения относительно инерциальной системы отсчёта.

Научная новизна.

0 Впервые предложено и экспериментально реализовано сочетание в ТКЛ в режимах акустооптической СМ с одной стороны, оптико-физических схем квазии антирезонансных акустооптических ОС, а с другой стороны, метода ВА, позволяющих, при использовании амплитудных и фазовых невзаимных акустооптических эффектов в АОСМ на стоячих и бегущих УЗ волнах, эффективно управлять конкурентным взаимодействием встречных УКИ и динамикой генерации вращающихся ТКЛ. Обнаружены и исследованы новые необычные конкурентные эффекты встречных УКИ во вращающемся ТКЛ в режимах нестационарной СМ, а также в асимметричных схемах ТКЛ с ВА: а) в ТКЛ с антирезонансной акустооптической ОС, при которой резонатор ТКЛ имеет вид «восьмерки», с осью резонатора, самопересекающейся в АОСМ, и б) в ТКЛ с одной ВА без дифракционной акустооптической ОС.

0 Впервые проведены детальные экспериментальные исследования ЧХ вращающихся ТКЛ на УАО: Ш3+ с В, А и квазирезонанспой как стационарной, так и нестационарной акустооптической ОС, т. е. зависимости разности оптических частот ВВ (частоты биений) от разности частот кольцевого резонатора для ВВ а, при устранении конкуренции ВВ. 0 Впервые теоретически исследованы певзаимные акустооптические эффекты, возникающие при брэгговской дифракции встречных УКИ на стоячей УЗ волне, при этом исследованы возможности управления амплитудой и фазой световых волн в нулевом и минус первом порядках дифракции в АОМ.

Практическая ценность. 0 Предложенные и разработанные в диссертационной работе эффективные методы управления взаимодействием встречных УКИ и динамикой генерации ТКЛ с ВА в режимах акустооптической СМ при использовании различных видов акустооптических ОС существенно расширяют возможности применения ТКЛ для генерации мощных высокостабильных УКИ в целях измерения невзаимных оптических эффектов в лазерной гироскопии и гирометрии.

0 Предложен и экспериментально реализован метод: устранения паразитной акустооптической невзаимности, возникающей при взаимодействии встречных УКИ в условиях дифракции Брэгга, а также способ устранения возможности образования системы связанных оптических резонаторов в ТКЛ, при создании только одной ВА, а также создания ВА с псевдообращением волнового фронта и при использовании специальных отражателей. ° Исследованные особенности акустооптического взаимодействия в АОСМ на бегущих и стоячих УЗ волнах и связанные с этим оптические невзаимности, позволяют управлять фазовой и амплитудной невзаимностью встречных УКИ в ТКЛ за счёт изменения временных сдвигов между прохождением УКИ АОСМ и минимумом потерь на периоде модуляции, а также отстройки от угла Брэгга.

Новизна и практическая ценность этих методов подтверждается четырьмя Авторскими свидетельствами СССР.

Положения, выносимые па защиту.

1. ВА, создаваемая квазирезонансной акустооптической ОС при возвращении на АОСМ дифрагировавшего в нём луча большей интенсивности, позволяет стабилизировать режим биений — двунаправленную генерацию с разными частотами ВВ во вращающемся ТКЛ с однородно-уширенной линией усиления и медленной релаксацией инверсной населённости АС (лазер типа В), работающем в режиме акустооптической СМ, при создании в такой несимметричной схеме ТКЛ начальной амплитудной невзаимности для ВВ за счёт отклонения АОСМ от угла дифракции Брэгга.

2. Две ВА, создаваемые антирезонансной акустооптической обратной связью в кольцевых резонаторах типа «восьмерки» и АОСМ, помещенным в области пересечения оси кольцевого резонатора, позволяют стабилизировать режим биений в симметричной схеме вращающегося ТКЛ при отсутствии компенсирующей амплитудной невзаимности за счёт отклонения АОСМ от угла Брэгга, и наличии автокомпенсации акустооптических невзаимностей за счёт симметричной геометрии акустооптического взаимодействия, практически полном устранении дифракционных потерь и резком возрастании эффективности акустооптической ОС и ВА, обусловленных тем, что УКИ автоподсветки остаются в резонаторе ТКЛ и усиливаются в АС.

3. При брэгговской дифракции встречных УКИ на стоячей УЗ волне имеют место амплитудные и фазовые акустооптические невзаимности, обусловленные экспериментально обнаруженным эффектом разных временных сдвигов между временами прохождениями встречными УКИ АОСМ и минимумом дифракционных потерь па периоде модуляции, возникающих как при создания разности оптических частот ВВ во вращающемся ТКЛ, так и при отстройке частоты модуляции потерь от межмодовой частоты.

4. При дифракции Брэгга на стоячей УЗ волне при условии отсутствия фазового синхронизма акустооптического взаимодействия у встречных УКИ как в нулевом, так и в минус первом порядках дифракции имеет место чирп — частотная модуляция их оптических частот.

5. При изменении разности частот ВВ во вращающемся ТКЛ в режимах нестационарной СМ имеет место устранение подавления одной из ВВ за счёт обнаруженного эффекта автостабилизации — появления больших потерь для УКИ большей интенсивности, возникающих за счёт разных временных сдвигов встречных УКИ от минимума потерь на периоде модуляции. I.

6. ЧХ ^(П) вращающегося ТКЛ на УАС: Ис1 с УКИ автоподсветки, создаваемыми квазирезонансной акустооптической ОС, может приближаться к идеальной ЧХ КЛ уь=.!2ж вдали от области захвата (а>>а0) при оптимизации параметров ТКЛ (в т. ч., отстройки частоты модуляции от меж-модовой частоты, величины отклонения АОСМ от угла Брэгга).

7. При нестационарной самодифракции УКИ автоподсветки в АС ТКЛ с дифракционной акустооптической ОС при небольших доплеровских сдвигах оптической частоты УКИ автоподсветки Дкд<100 кГц имеют место постоянная и знакопеременная светоиндуцированная разности частот ВВ, При этом частота колебаний отражателя в цепи ОС меньше обратного времени релаксации инверсной населённости [к <1/ Тх~ 5 кГц), а амплитуда колебаний отражателя, а > (0,1 —)Х.

Личный вклад автора. Все изложенные результаты получены автором лично, либо при его непосредственном участии.

Апробация результатов работы. Материалы диссертации докладывались на III Всесоюзной конференции молодых ученых и специалистов «Теоретическая и прикладная оптика», (Ленинград, 1988), VI Всесоюзной конференции «Оптика лазеров», (Ленинград, 1990), У1 Международной научно-практической конференции «Современное состояние естественных и технических наук», (Москва, 2012), УШ Международной научно-практической конференции «Современное состояние естественных и технических наук», (Москва, 2012).

Публикации. Основные результаты диссертации изложены в 17 печатных работах, включая 8 статей в рецензируемых научных журналах из списка ВАК России, 4 — авторских свидетельства, 4 тезиса докладов на всероссийских и международных конференциях и 1 препринт.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ.

1. Установлено, что стабилизация режима биений — двунаправленной генерации с разными частотами В В во вращающемся ТКЛ с однородно-уширенной линией усиления и медленной релаксацией инверсной населённости АС (лазер типа В), работающем в режиме акустооптической СМ может быть осуществлена: во-первых, с помощью одной ВА, создаваемой квазирезонансной акустооптической ОС при возвращении на АОСМ дифрагировавшего в нём луча большей интенсивности, при создании в такой несимметричной схеме ТКЛ начальной амплитудной невзаимности для ВВ за счёт отклонения АОСМ от угла дифракции Брэггаво-вторых, с помощью двух ВА, создаваемых антирезонансной акустооптической ОС в симметричных кольцевых резонаторах типа «восьмерки» и АОСМ, помещенным в области пересечения оси кольцевого резонатора.

В то же время, наряду с эффектами автостабилизации, были обнаружены интересные с точки зрения нелинейной динамики оптических систем новые виды конкурентного взаимодействия УКИ — управляемые режимы с несколькими УКИ на периоде модуляции, а также бифуркационные одноим-пульсные режимы. Эти эффекты наблюдались в асимметричных схемах TKJI с ВА: а) в TKJI с «восьмёркообразным» резонатором при расположении АОСМ на расстоянии L/8 (а не, как обычно, на L/4) от АС (L — периметр TKJ1) и б) в TKJI с одной ВА без дифракционной акустооптической ОС. 2. Установлено, что основными причинами, приводящими к одновременной стабилизации во вращающемся TKJI на YAG: Nd3+ режимов СМ и биений при использовании вместо двух только одной ВА, являются особенности дифрагировавшего в АОСМ излучения, а именно: 1) поляризационная развязка основных и дифрагировавших УКИ, благодаря чему реализуется дифракционная невзаимность цепи акустооптической ОС для встречных УКИ и УКИ автоподсветки, 2) обнаруженный эффект сильного нелинейного чирпа основного и «фонового» дифрагировавших УКИ автоподсветки, благодаря чему достигается эффективное усреднение инверсной населенности и поля излучения в резонаторе лазера.

Показано, что для создания компенсирующей амплитудной невзаимности ВВ в TKJI с одной ВА можно использовать тот факт, что при брэгговской дифракции ВВ в реальных АОСМ на стоячей УЗ волне, имеющих бегущую компоненту (~ 5%), при отстройке от угла Брэгга на [Дд|" пА / 21, фазовая невзаимность устраняется, а амплитудная невзаимность имеет максимум.

3. Теоретически показано, что при дифракции Брэгга на стоячей УЗ волне для встречных УКИ имеют место невзаимные амплитудные и фазовые аку-стооптические эффекты, обусловленные разными временными сдвигами между временами прохождения встречными УКИ АОСМ и минимумом дифракционных потерь на периоде модуляции Д/р. При этом величиной и знаком таких акустооптических невзаимностей можно управлять за счет изменения как Д/|2, так и геометрии акустооптического взаимодействия. Установлено, что независимо от знака отстройки от угла Брэгга |д д, АОСМ вносит большие потери для УКИ, проходящих АОСМ с опережением относительно минимума модулирующего напряжения, по сравнению с потерями для УКИ встречного направления. Вместе с тем знак фазовой невзаимности определяется знаком ¡-Д5[. При |д5|>0 фазовый набег для отстающих УКИ.

Ф^ больше, чем у опережающих, и наоборот.

4. Теоретически установлено, что парциальные величины акустооптиче-ских невзаимностей, возникающих при взаимодействии световых ВВ с бегущими и стоячими УЗ волнами могут быть сопоставимы, а их общее влияние на соотношение интенсивностей встречных УКИ в зависимости от направления распространения бегущей компоненты УЗ волны и разности времён прохождения через АОСМ в отсутствие фазового синхронизма акустооптического взаимодействия 0) может как усиливаться, так и ослабляться.

При этом набег фазы световой волны в нулевом порядке дифракции Ф0 при прохождении через АОСМ на стоячей УЗ волне имеет экстремум, знак которого определяется знаком отстройки |Д5|, а фазовый набег в минус первом порядке дифракции Ф[ может быть устранен.

5. Теоретически показано, что при дифракции Брэгга на стоячей УЗ волне в нулевом и минус первом порядках дифракции в отсутствие фазового синхронизма акустооптического взаимодействия (|Дд|^0) встречные УКИ имеют невзаимный чирп. Установлены зависимости величины и знака чирпа переднего и заднего фронта УКИ в нулевом порядке дифракции от временных сдвигов между прохождением УКИ АОСМ и от отстройки от угла Брэгга.

6. Экспериментально обнаружен эффект разных временных сдвигов встречных УКИ от минимума потерь на периоде модуляции при изменении разности частот ВВ во вращающемся ТКЛ в режиме нестационарной СМ, позволяющий устранить подавление одной из ВВ во вращающемся TKJI за счет создания больших потерь для УКИ с большей интенсивностью.

7. Экспериментально показано, что ЧХ вращающегося TKJ1 с квазирезонансной акустооптической ОС может приближаться к идеальной ЧХ KJI vb = |fi / 2п вдали от области захвата (Q >> Q0) при оптимизации параметров TKJI (в т. ч., отстройки частоты модуляции от межмодовой частоты, величины отклонения АОСМ от угла Брэгга).

При этом уже в покоящихся TKJ1 обнаружены новые невзаимные светоиндуцированные эффекты — постоянные и знакопеременные разности частот ВВ при медленной нестационарной самодифракции УКИ автоподсветки, получаемой при небольших допплеровских сдвигах их оптической частоты (Д vD <100 кГц) и малых частотах колебаний отражателя в цепи.

ОС (fK < 1 / 7]).

В заключение автор считает приятным долгом выразить глубокую благодарность в первую очередь своему научному руководителю д.ф.-м.н., профессору Анатолию Николаевичу Шелаеву за постановку задачи, всестороннее внимание и контроль, а также активное и инициативное участие в подготовке настоящей диссертации. Кроме того, автор выражает искреннюю признательность д.ф.-м.н., профессору Н. В. Кравцову за внимание к работе, ценные советы и конструктивные замечания на первых этапах ее выполнения, а также нынешним и бывшим сотрудникам отдела физических проблем квантовой электроники НИИ ядерной физики МГУ: В. В. Михайлину, JI.C. Корниенко, Е. Г. Ларионцеву, O.E. Нанию, A.M. Сусову, Н. И. Наумкину, В. В. Фирсову.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Н.В., Шелаев А. Н. Квантовый гироскоп. Физическая энциклопедия. М., Сов. Энцик., 1990, т. 2, с. 330- Лазерный гироскоп. -Физич. Энциклопедия, 1990 г., т. 2, с. 558−559- Волоконно-оптический гироскоп. — Физич. Энциклопедия, 1988, т. 1, с. 335−336.
  2. В.Н., Шелаев А. Н. Невзаимные оптические элементы. Физич. Энциклопедия, М., Большая российская энцикл., 1992, т. 3, с. 250−251.
  3. Post E.G. Sagnac Effect. Reviews of Modem Physics, 1967, v. 39, No 2, p. 475−493.
  4. H.B., Кравцов H.H. Невзаимные эффекты в кольцевых лазерах. -Квантовая электроника, 1999, т. 27, № 2, с. 98−120.
  5. Н.М., Скроцкий Г. В. Физические основы квантовой гироско-пии.-УФН, 1970, т. 100, в. 3, с. 361−394.
  6. .Ф., Шереметьев А. Г., Умников В. Н. Оптический квантовый гироскоп. М., машиностроение, 1973. — 221.
  7. . Ф. Лазерные гироскопы. в сб.: Применения лазеров, пер. с англ. под ред. Тычинского В. П., М., Мир, 1974, с. 182−269.
  8. Волновые и флуктуационные процессы в лазерах. Монограф. под. ред. Климонтовича Ю. Л., М. Наука, 1974.
  9. С. И., Лукьянов Д. П., Бакаляр А. И. Лазерный гироскоп. М., Советское радио, 1975, — с. 424.
  10. Н.В., Ларионцев Е. Г. Влияние частотной невзаимности на динамику излучения твердотельных кольцевых лазеров. Квантовая электроника, 2000, т. 30, № 2, с. 105−114.
  11. Л.С., Кравцов Н. В., Шелаев А. Н. Синхронизация аксиальных мод в твердотельном кольцевом ОКГ. Квантовая электроника, 1977, т. 4, в. 9, с. 1994−1996.
  12. А.Н. Некоторые возможности управления спектральными характеристиками твердотельных кольцевых ОКГ. Тезисы докл. I Всес. конф. «Проблемы управления параметрами лазерного излучения», Ташкент, 1978, с. 194−154.
  13. И.Ф., Корниенко Л. С., Кравцов Н. В., Наний O.E., Шелаев А. Н. Конкурентные эффекты в твердотельном кольцевом лазере на YAG:Nd3' в режимах акустооптической синхронизации мод. Квантовая электроника, 1981, т. 8, № 6, с. 1347−1350.
  14. Л.С., Кравцов Н. В., Прохоров A.M., Шелаев А. Н. Твердотельные кольцевые лазеры на YAG:Nd3+. Abstracts of the 4-th Int. Conf. on Lasers and their Applications, Leipzig, 1981, p. 142.
  15. Statz H., DeMars G.A. Self-Locking of Modes in Lasers. J. of Applied Physics, 1967, № 5, p. 2212−2222.
  16. Я.И. Роль нелинейности активной среды при синхронизации мод твердотельного лазера. Квантовая электроника, 1978, т. 5, № 3, с. 590−596.
  17. Ю.Д., Грушецкий A.B., Капцов Л. Н., Соколов В. А. Затягивание частоты мод в лазере на фанате с неодимом. Письма в ЖТФ, 1977, т. 3, в. 2, с. 1226−1229.
  18. A.A., Кружалов C.B., Львов Б. В., Пахомов Л. Н., Петрунькин В. Ю. О самосинхронизации продольных мод в YAG:Nd лазере. Квантовая электроника, 1981, т. 8, № 5, с. 954−964.
  19. A.A., Кружалов C.B., Львов Б. В., Пахомов Л. Н., Петрунькин В. Ю. Генерация второй гармоники в лазере с самосинхронизацией продольных мод. Квантовая электроника, 1983, т. 10, № 3, с.547−557.
  20. A.A., Кружалов C.B., Львов Б. В., Пахомов Л. Н., Петрунькин В. Ю. Непрерывный АИГ: Nd лазер с пассивной стабилизацией режима самосинхронизации мод. — Оптика и спектроскопия, 1984, т. 56, в. 4, с. 708−711.
  21. В.И., Польский Ю. Е. Синхронизация мод в ОКГ с кольцевым резонатором, Радиотехника и электроника, 1973, т. 18, в. 7, с. 1434−1439.
  22. Л.С., Ларионцев Е. Г., Сидоров В. А. Теория кинематическойсинхронизации мод в твердотельном лазере. Квантовая электроника, 1980, т. 7, № 6, с. 1213−1218.
  23. . В.А. Исследование кинематической синхронизации мод в твердотельных лазерах. Канд. диссертация, М., НИИ ядерной физики МГУ им. М. В. Ломоносова, 1982. — 123 с.
  24. О.Н., Капцов Л. Н., Гван Ким. Расчет спектра излучения твердотельного лазера с периодически меняющейся длиной резонатора. -Вестник МГУ, сер. 3, физика, 1989, т. 30, № б, с. 17−23.
  25. В.Л., Калоша В. П., Полойко И. Г., Михайлов В. П. Синхронизация мод непрерывных твердотельных лазеров за счет линейного и нелинейного частотных сдвигов. Квантовая электроника, 1995, т. 22, № 11, с. 1107−1110.
  26. Л.С., Кравцов Н. В., Ларионцев Е. Г., Палеев М. Р., Сидоров В. А. Частотные характеристики кольцевого лазера с кинематической подставкой. Квантовая электроника, 1986, т. 13, № 1, с. 221−223.
  27. Kravtsov N.V., Lariontsev E. G, Shelaev A.N. Oscillation regimes of solid-state lasers and possibilities for their stabilization (reviews). Laser Physics, 1993, v. 3, No. 1, p. 21−62.
  28. Е.Г. Теория синхронизации мод лазера с помощью внешней активной модуляции.- Квантовая электроника, — 1994, т. 21, № 3, с. 209−212.
  29. В.А. Эволюция формы и спектра УКИ при активной синхронизации мод. Квантовая электроника, 2003, т. 33, № 11, с. 1009−1014.
  30. В.Л., Полойко И. Г., Михайлов В. П. Генерация УКИ в лазерах с внешней частотной модуляцией. Квантовая электроника, 1998, т. 25, № 3, с. 272−276.
  31. В.Г., Наний О. Е. Одночастотный монолитный кольцевой лазер с акустооптическим изолятором. Квантовая электроника, 1997, т. 24, № 10, с. 891−892.
  32. П.Г. Лазеры ультракоротких импульсов (обзор). Квантоваяэлектроника, 2001, т. 31, № 2, с. 95 119.
  33. McDuff О.P., Harris S.E. Nonlinear Theory of the Internally Loss-Modulated Laser. IEEE J. Quantum Electron., v. 3, № 3, p. 101−111, (1967).
  34. Hjelme D.R., Mickelson A.R. Theory of Timing Jitter in Actively Mode-Locked Laser.- IEEE J. Quantum Electron., v. 28, № 6, 1594−1605, (1992).
  35. Kuizenga D.J., Siegman A.E. FM and AM Mode Locking of the Homogeneous Laser-Part I: Theory. IEEE J. Quantum Electron., v. 6, № 11, 1970, p. 694−708.
  36. Kuizenga D.J., Siegman A.E. FM and AM Mode Locking of the Homogeneous Laser-Part II: Experimental Results in Nd: YAG Laser With Internal FM Modulation. IEEE J. Quantum Electron., v. 6, № 11, 1970, p. 709−715.
  37. Kuizenga D.J., Siegman A.E. FM-Laser Operation of the Nd: YAG Laser. -IEEE J. Quantum Electron., v. 6, № 11, 1970, p. 673−677.
  38. H.B., Сидоров В. А., Сусов A.M. Кинематическая синхронизация мод в твердотельном ОКГ. Письма в ЖТФ, 1977, т. 3, в. 3, с. 126−130.
  39. Клочан E. J1., Корниенко J1.C., Кравцов Н. В., Ларионцев Е. Г., Шелаев A.M. Ширина полосы синхронизации в твердотельном кольцевом лазере. Письма в ЖТФ, 1975, т. 21, в. 1, с. 30−33.
  40. Е.М., Клочан Е. Л., Ларионцев Е. Г., Амплитудные характеристики твердотельного кольцевого лазера с активной синхронизацией мод. -Квантовая электроника, 1986, т. 13, № 9, с. 1902−1908.
  41. Ю.Д., Лантратов С. В. Активная синхронизация мод непрерывных лазеров на гранате с неодимом. Квантовая электроника, 1983, т. 10, № 5, с. 925−931.
  42. Е.Г. Ширина области активной синхронизации мод в твердотельном лазере. Квантовая электроника, 1985, т. 12, № 6, с. 1322−1324.
  43. Л.С., Кравцов Н. В., Сидоров В. А., Сусов A.M. Яценко Ю. П. Ширина полосы вынужденной синхронизации мод в непрерывном твердотельном лазере. Квантовая электроника, 1986, т. 13, № 2, с. 434−437.
  44. Е.Г. Теория синхронизации мод лазера с помощью внешней активной модуляции.- Квантовая электроника, — 1994, т. 21, № 3, с. 209−212.
  45. BuholzN., Chodorov M. Acoustic Wave Amplitude Modulation of aMulti-mode Ring Laser. IEEE J. of Quantum Electronics, 1967, v. QE-3, No 11, p. 454−459.
  46. E.P., Парыгин В.H. Методы модуляции и сканирования света. -М., Наука, 1970.-295 с.
  47. Н.В., Львов Б. В., Самусев К. Б., Шелаев А. Н., Шокало В. И. Малогабаритный кольцевой Nd:YAG лазер с непрерывной светодиодной накачкой в режиме синхронизации мод. Тезисы докл. V Всес. конф. «Оптика лазеров», Ленинград, 1987, с. 185.
  48. Н.В., Парфенов, C.B., Шелаев А. Н. Твердотельный кольцевой лазер. Авторское свидетельство СССР № 1 628 799, приоритет от 21.02. 1989.
  49. Н., Капцов Л. И. Автомодуляция средней интенсивности излучения лазера на АИГ: Nd3+ с активной синхронизацией мод. Квантовая электроника, 1990, т. 17, № 6, с. 728−732.
  50. Clarson W.A., Neilson A.B., Hanna D.C. Undirectional operation of ring lasers via the acoustooptic effect.- IEEE J. of Quantum Electronics, 1996, v. 32, № 2, p. 311−325.
  51. В.И., Нагаєва И.А. Оптоэлектронный генератор на основе акустооптического взаимодействия. Квантовая электроника, 1996, т. 23, № 3, с. 261−264.
  52. В.Е., Наний O.E., Использование бегущих акустических волн для синхронизации мод в лазерах. Квантовая электроника, 1989, т. 16, № 11, с. 2231−2234.
  53. Т.В., Клочан Е. Л., Ларионцев Е. Г. Акустооптическая ячейка с оптической обратной связью в режиме дифракции Брэгга. Радиотехника и электроника, 1989, т. 34, № 11, с. 2409−2415.
  54. Т.В., Клочан E.J1., Ларионцев Е. Г. Характеристики акустооп-тического модулятора с дифракционной обратной связью. Радиотехника и электроника, 1990, т. 35, № 8, с. 1739−1746.
  55. Т.В., Клочан Е. Л., Ларионцев Е. Г. Анализ синхронизации мод в лазере с модулятором на бегущей акустической волне. Квантовая электроника, 1990, т. 17, № 12, с. 1568−1571.
  56. В.И., Никанорова Е.А, Парыгин В. Н. Фазовые соотношения при дифракции Брэгга. Вестник МГУ, сер. З физика, 1983, т. 24, № 6, с. 7075.
  57. С.В., Шелаев А. Н. Фазовые характеристики брэгговских акустооптических модуляторов на стоячей ультразвуковой волне. Естественные и технические науки, 2011, № 4, с. 45−47.
  58. С.В., Шелаев А. Н. Невзаимные оптические эффекты для встречных световых УКИ при дифракции Брэгга на стоячей ультразвуковой волне. Естественные и технические науки, 2011, № 5, с. 22−26.
  59. Wax Sidney I. Phase Modulation of a Ring-Laser Gyro Part I: Theory. -IEEE J. of Quantum Electronics, 1972, v. 8, No 3, p. 343−352.
  60. Wax Sidney I., Chodorov Marvin. Phase Modulation of a Ring-Laser Gyro -Part II: Experimental Results. IEEE J. Quantum Electronics, 1972, v. 3, No 3, p. 352−361.
  61. Л.С., Кравцов H.B., Наний O.E., Шелаев А. Н. Твердотельный кольцевой лазер с обратной дифракционной акустооптической связью мод. -Квантовая электроника, 1981, т. 8, № 12, с. 2552−2556.
  62. Kornienko L.S., Kravtzov N.V., Nanii О.Е., Shelaev A.N. Forced Mode-Locking in a Solid-State Ring Laser with Diffractive Acousto-optic Feedback.-Abstracts of Intern. Conf. and School «Lasers and Applications», Bucharest, 1982, p. 210−211.
  63. О.E., Шелаев А.Н. Оптическая бистабильность и гистерезис в ТКЛ в режимах вынужденной синхронизации мод и одномодовой генерации
  64. Тезисы докл. XI Всес. конф. по когер. и нелин. оптике, Ереван, 1982, ч. I, с. 198−199.
  65. Н.В., Магдич JI.H., Шелаев A.M., Шницер П. И. Синхронизация мод лазера с помощью модулятора на бегущей акустической волне. Письма в ЖТФ, 1983, т. 9, в. 7, с. 440−443.
  66. Л.С., Кравцов Н. В., Шелаев А. Н. Метод получения вынужденной синхронизации мод с помощью модулятора на бегущей акустической волне. Сб. «Ученые МГУ — науке и производству», М., МГУ им. М. В. Ломоносова, 1989, с. 131.
  67. Kornienko L.S., Kravtzov N.V., Nanii O.E., Shelaev A.N. New methods of active and passive mode-locking in CW lasers. Abstracts of Intern. Conf. «Nonlinear Dynamics in Optical Systems», Afton, Oklahoma, USA, 1990, p. 230.
  68. Я.И. Основы динамики лазеров, М., Наука, 1999.
  69. Н.Г. Материалы квантовой электроники. М., Советское радио, 1972, — 382 с.
  70. Справочник по лазерной технике. Под ред. Байбородина Ю. В., Крикрова A.M. М., Советское радио, 1978, т. 1 — 504 е.- т. 2 — 400 с.
  71. Справочник по лазерам, в 2-х т. Пер с англ. Под ред. Прохорова A.M. -М., Советское радио 1978, т. 1 504 с- т. 2 — 400 с.
  72. Ю., Соскин М. С., Хижняк А. И. Связь генерационных характеристик кристаллов ИАГ:Ш3+ с их пассивными оптическими параметрами.
  73. Квантовая электроника, Киев, «Наукова Думка», 1983, № 25, с. 24−41.
  74. Г. М., Голяев Ю. Д. Лазеры на кристаллах и их применение. М., Радио и связь, 1994, — 311 с.
  75. И.И., Цветков Ю. В. Твердотельные лазеры с накачкой полупроводниковыми излучателями. Известия АН СССР, сер. физическая, 1987, т. 51, № 8, с. 1332−1340.
  76. Fan Tso Yee, Byer Robert L. Diode-Laser-pumped Solid-State Lasers. IEEE J. of Quantum Electronics, 1988, v. 24, № 6, p. 895−912.
  77. Kane T.J., Byer R.L. Monolithic Unidirectional Single-Mode Nd: YAG Ring Laser. Optics Letters, 1985, v. 10, № 2, p. 65−67.
  78. H.B., Наний O.E. Высокостабильные одночастотные твердотельные лазеры (обзор). Квантовая электроника, 1993, т. 20, № 4, с. 322−344.
  79. Л.С., Кравцов Н. В., Шелаев А. Н. Некоторые характеристики непрерывного твердотельного кольцевого лазера. Оптика и спектроскопия, 1973, т. 35, в. 4, с. 775−776.
  80. Е.Л., Корниенко Л. С., Кравцов Н. В., Ларионцев Е. Г., Шелаев А. Н. Режимы генерации кольцевого ОКГ на твердом теле. Письма в ЖЭТФ, 1973, т. 17, в. 8, с. 404−409.
  81. Е.Л., Корниенко Л. С., Кравцов Н. В., Ларионцев Е. Г., Шелаев А. Н. Режимы генерации вращающегося твердотельного кольцевого лазера на твердом теле. ЖЭТФ, 1973, т. 65, в. 4(10), с.1344−1356.
  82. Л.С., Кравцов Н. В., Митюшин А. И., Шелаев А. Н. Особенности кинетики генерации кольцевых твердотельных ОКГ, связанные с дифракционным взаимодействием волн. Вестник МГУ, сер. физика, 1973, № 6, с. 719−721.
  83. Е.Л., Корниенко Л. С., Кравцов Н. В., Ларионцев Е. Г., Шелаев А. Н. Однонаправленная генерация в кольцевом твердотельном лазере. ДАН СССР, физика, 1974, т. 215, № 2, с. 313−316.
  84. E.Jl., Корниенко Л. С., Кравцов Ы. В., Ларионцев Е. Г., Шелаев А. Н. Спектральные характеристики непрерывного твердотельного ОКГ на YAG:Nd3+. Радиотехника и эл-ка, 1974, т. 19, в. 10, с. 2096−2104.
  85. А.Н. Исследования режимов генерации непрерывнодействую-щих твердотельных кольцевых ОКГ. Канд. диссертация, M., НИИ ядерной физики МГУ им. М. В. Ломоносова, 1974. — 156 с.
  86. Л.С., Наний O.E., Шелаев. А. Н. Использование конкуренции встречных волн для модуляции и стабилизации излучения кольцевого лазера. Квантовая электроника, 1988, т. 52, № 9, с. 1833−1839.
  87. . А.Н. Новая возможность управления конкурентным взаимодействием встречных волн в твердотельном кольцевом лазере. Квантовая электроника, 1983, т. 10, № 5, с. 1053−1056.
  88. A.B., Ларионцев Е. Г., Шелаев А. Н. Аномалии в частотных характеристиках твердотельного кольцевого лазера. Тезисы докл. IV Всес. конф. «Оптика лазеров», Ленинград, 1984, с. 167−168. — Письма в ЖТФ, 1984, т. 10, в. 1, с. 20−25.
  89. Н.В., Ларионцев Е. Г. Особенности фазовой динамики в кольцевом твердотельном лазере. Квантовая электроника, 2005, т. 35, № 7, с. 615 618.
  90. Н.В., Ларионцев Е. Г. Режимы генерации твердотельных кольцевых лазеров при модуляции их параметров (обзор). Квантовая электроника, 2004, т. 34, № 6, с. 487−505.
  91. Н.В., Парфенов, C.B., Шелаев А. Н. Амплитудно-частотные характеристики вращающегося твердотельного кольцевого лазера в режимах нестационарной акустооптической синхронизации мод. Квантовая электроника, 1988, т. 15, № 12, с. 2434−2440.
  92. Т.В., Клочан Е. Л., Ларионцев Е. Г., Парфенов, C.B., Шелаев А. Н. Амплитудная и фазовая невзаимности акустооптических модуляторовдля встречных световых воли при дифракции Брэгга. Квантовая электроника, 1990, т. 17, № 7, с. 823−828.
  93. Е.Г., Шелаев А. Н. Новый метод управления конкурентным взаимодействием встречных волн в усиливающей среде с помощью волн автоподкачки. Тезисы докл. XII Всесоюз. конф. по когер. и нелин. оптике, Москва, 1985, ч. 2, с. 745−746.
  94. Kornienko L.S., Lariontsev E.G., Shelaev A.N. A Mode-Locked Solid-State Ring Laser with Autopiimping Waves for Stabilization of Bidirectional Lasing. -Abstracts of 5-th Intern. Conf. on Lasers and their Applications, Dresden, 1985, p. 55.
  95. Л.С., Кравцов H.B., Шелаев. А. Н. Новые методы стабилизации режимов генерации твердотельных кольцевых лазеров. Тезисы докл. V Всесоюз. конф. «Оптика лазеров», Ленинград, 1987, с. 163.
  96. Е.Г., Палеев М. Р., Шелаев А. Н. Твердотельный кольцевой лазер с волнами автоподсветки в режиме активной синхронизации мод. -Квантовая электроника, 1988, т. 15, № 5, с. 949−959.
  97. Н.В., Парфенов, С, В., Шелаев А. Н. Твердотельный кольцевой лазер. Авторское свидетельство СССР № 1 538 845, приоритет от 20.01.1988.
  98. Л.С., Кравцов Н. В., Ларионцев Е. Г., Шелаев А. Н. Новые методы стабилизации режимов генерации твердотельных кольцевых лазеров. -Известия АН, сер. физическая, 1988, т. 52, № 6, с. 1236−1239.
  99. Kornienko L.S., Kravtsov N.V., Lariontsev E.G., Shelaev A.N. Dynamical Self-Diffraction for Controlling the Opposite Waves Interaction in Ring Laser. -Abstracts of the Third Intern. Conf. «Trends in Quantum Electronics», Bucharest, 1988, p. 228−229.
  100. Jl.С., Кравцов И. В., Ларионцев Е. Г., Парфенов C.B., Шелаев A.M. Твердотельный кольцевой лазер с волнами автоподсветки и обратной дифракционной акустооптической связью. Препринт НИИ ядерной физики МГУ № 89−27/104, М., 1989, с. 1−43.
  101. Н.В., Парфенов C.B., Шелаев А. Н. Твердотельный кольцевой лазер с волнами автоподсветки и антирезонансной дифракционной акустооптической обратной связью. Квантовая электроника, 1990, т. 17, № 11, с. 1408−1411.
  102. Н.В., Парфенов C.B., Шелаев А. Н. Частотные характеристики твердотельного кольцевого лазера с волнами автоподсветки в режиме синхронизации мод. Квантовая электроника, 1991, т. 18, № 5, с. 566−571.
  103. А.Н. Светоиндуцированные невзаимные оптические эффекты в твердотельном кольцевом лазере с волнами автоподсветки. Тезисы докл. XIV Междунар. конф. по когер. и нелин. оптике, Ленинград, 1991, ч. II, с. 4748.
  104. Е.В., Ларионцев Е. Г. Ослабление конкуренции встречных волн в кольцевом лазере с помощью волн автоподсветки. Квантовая электроника, 1986, т. 13, № 2, с. 430−433.
  105. Е.Л., Ларионцев Е. Г., Тюльбашева Г. Э. Частотная подставка в кольцевом лазере с волнами автоподсветки, отражающейся от движущегося зеркала. Вестник МГУ, сер. физика, 1991, т. 32, № 2, с. 47−52.
  106. . А.H. Невзаимные оптические эффекты в твердотельных кольцевых лазерах с динамической самодифракцией УКИ автоподсветки. Тезисы докл. VII Междунар. Научно-тех. конф. «Лазеры в науке, технике, медицине», Сергиев Посад, 1996, с. 21−62.
  107. Shelaev А. N. Nonreciprocal optical effect in the solid-state ring lasers with self-pumping ultrashort pulses dynamic self-diffraction. Материалы 3-ей Межд. конф. по Лазерной физике и спектроскопии, Гродно, 1997, т. 1, с. 139−140.
  108. . А.Н., Селунский А. Б. АЧХ вращающегося ТКЛ в режимах автомодуляции и биений. Тезисы докл. VIII Межд. научно-техн. конф. «Лазеры в науке, технике, медицине», Пушкинские горы, 1997, с. 35−36.
  109. . А.Н. Режимы генерации импульсных вращающихся твердотельных кольцевых лазеров с однородно-уширенной линией усиления. Тезисы докл. VIII Межд. научно-техн. конф. «Лазеры в науке, технике, медицине», Пушкинские горы, 1997, с. 33−34.
  110. Н.В., Парфенов, C.B., Шелаев А. Н. Твердотельный кольцевой лазер. Авторское свидетельство СССР № 1 760 932, приоритет от 02.04.1990.
  111. Н.В., Клочан Е. Л., Парфенов C.B., Ларионцев Е. Г., Шелаев А. Н. Твердотельный кольцевой лазер. Авторское свидетельство СССР № 1 759 210, приоритет от 02.04.1990.
  112. Shelaev A.N. Nonreciprocal optical effect in the solid-state ring lasers with self-pumping waves created by using acoustooptic feedback. Abstracts of the 7th Int. Workshop on Lasers Physics, Berlin, 1998, v. 2, p. 170−172.
  113. A.H. Динамика генерации и невзаимные оптические эффекты в твердотельных кольцевых лазерах. Докт. диссертация, М., НИИ Ядерной физики МГУ им. М. В. Ломоносова, 2001. — 307 с.
  114. М.Р. Амплитудные и частотные характеристики твердотельного кольцевого лазера при периодической модуляции параметров резонатора. -Канд. диссертация, М., НИИ Ядерной физики МГУ им. М. В. Ломоносова, 1988. 155 с.
  115. Globes A.R., Brienza M.J. Single-Frequency Travelling Wave Nd: YAG Laser. Applied Physics Letters, 1972, v. 21, No 6, p. 265−267.
  116. Ю.В., Проклов B.B., Шкердин Г. Н. Дифракция света на звуке в твердых телах. УФН, 1978, т. 121, в. 1, с. 61 -111.
  117. Л.Н., Молчанов В. Я. Акустооптические устройства и их применение. М. Сов. радио, 1978. — 111 с.
  118. В.И., Парыгин В. Н., Чирков Л. Е. Физические основы акустооптики. М., Радио и связь, 1985. — 279 с.
  119. В.Ю., Водоватов И. А. Теория дифракции света на ультразвуке (изотропные среды). Известия АН СССР, сер. физическая, 1987, т. 26, № 12, с. 1570−1578.
  120. Л.С., Кравцов Н. В., Шелаев А. Н. Твердотельный кольцевой лазер с доплеровски сдвинутым инжектируемым сигналом. ЖТФ, 1980, т. 50, в. 7, с. 1576−1578.
  121. Kornienko L.S., Kravtzov N.V., Shelaev A.N. Optical Bistability and Hysteresis in Solid-State Ring Laser. Abstracts of Symposium «Optica-84», Budapest, 1984, p. 174−175. — Proceedings of SPIE, 1984, v. 473, p. 215−218.
  122. П.А., Ханин Я. И. Влияние сдвига частоты генерации и невзаимности резонатора на спектр релаксационных частот твердотельного кольцевого лазера. Квантовая электроника, 1982, т. 9, № 3, с. 637−638.
  123. Н.В., Ларионцев Е. Г., Шелаев А. Н. Влияние аномальной дисперсии на характеристики кольцевого лазера. Вестник МГУ, сер. 3, физика, 1987, т. 28, № 3, с. 94−96.
  124. . Е.Л., Ларионцев Е. Г., Наний O.E., Шелаев А. Н. Твердотельный кольцевой лазер с нелинейным поглотителем. Квантовая электроника, 1987, т. 14, № 7, с. 1385−1392.
  125. O.E., Шелаев А. Н. Двунаправленная беспичковая генерация в твердотельном лазере с нелинейным поглотителем. Квантовая электроника, 1989, т. 16, № 6, с. 1122−1127.
  126. O.E., Палеев М. Р. Четырехчастотная генерация в твердотельном кольцевом лазере. Квантовая электроника, 1992, т. 19, № 9, с. 882−883.
  127. O.E. Феноменологическая модель многоканальных твердотельных лазеров и ее использование для описания стационарных режимов генерации кольцевых и линейных лазеров. Квантовая электроника, 1996, т. 23, № 1, с. 17−20.
  128. О.Н., Капцов Л. Н. Спектр релаксационных частот многомодового твердотельного лазера. Квантовая электроника, 1989, т. 16, № 8, с. 1157−1164.
  129. И.И., Кравцов Н. В., Ларионцев Е. Г., Макаров A.A., Фирсов В. В. Спектр релаксационных частот твердотельного кольцевого лазера в автомодуляционном режиме генерации. Квантовая электроника, 1994, т. 21, № 1, с. 5−6.
  130. Н.В., Ларионцев Е. Г. Автомодуляционные колебания и релаксационные процессы в твердотельных кольцевых лазерах. Квантовая электроника, 1994, т. 21, № 10, с. 903−918.
  131. И.И., Кравцов Н. В., Кравцов H.H., Ларионцев Е.Г., Макаров
  132. A.A. Взаимодействие автомодуляционных и релаксационных колебаний и его роль в нелинейной динамике твердотельного кольцевого лазера. -Квантовая электроника, 1997, т. 24, № 7, с. 638−642.
  133. И.И., Кравцов Н. В., Ларионцев Е. Г., Макаров A.A., Фирсов
  134. B.В. Новые механизмы возникновения динамического хаоса в твердотельном кольцевом лазере. Квантовая электроника, 1995, т. 22, № 3, с. 213−215.
  135. И.И. Нелинейная динамика автомодуляционных колебаний излучения твердотельного кольцевого лазера. Канд. диссертация, М., НИИ Ядерной физики МГУ им. М. В. Ломоносова, 1995. — 123 с.
  136. И.И., Ларионцев Е. Г. Параметрический резонанс в автономном твердотельном кольцевом лазере. Квантовая электроника, 1995, т. 22, № 12, с. 1171−1175.
  137. B.C., Успенский A.B., Эффекты Брэгговского рассеяния в твердотельных лазерах. Радиотехника и электроника, 1977, т. 22, № 12, с. 2584−2591.
  138. Л.С., Кравцов Н. В., Шелаев А. Н. Новые режимы генерации твердотельного кольцевого лазера с нестационарным резонатором. ЖТФ, 1980, т. 50, в. 2, с. 421−422.
  139. А.Н. Эффект сверхнизкочастотной коммутации направления излучения в твердотельных кольцевых лазерах в режимах автомодуляции IIрода. Вестник МГУ, сер. 3, физика, 2004, № 4, с. 65−67.
  140. Shelaev A.N. Superlow-frequency instability unidirectional and bidirectional lasing in CW solid-state ring lasers with homogeneously broadened gain line. -Abstracts of 10-th Internat. Laser Physics Workshop, Moscow, 2001, p. 197.
  141. Shelaev A.N. Very long memory and spatial-temporal hysteresis of lasing regimes in self-stabilized CW YAG: Nd3+ solid -state ring lasers. Abstracts of 10th Internat. Laser Physics Workshop, Moscow, 2001, p. 198.
  142. Л.С., Кравцов Н. В., Шелаев А. Н. Невзаимные эффекты и кинематическая синхронизация мод в твердотельном кольцевом лазере с нестационарным резонатором. Квантовая электроника, 1981, т. 8, № 1, с. 8387.
  143. Н.В., Ларионцев Е. Г., Шелаев А. Н. Акустооптическая невзаимность на эффекте Физо в кольцевом лазере. Квантовая электроника, 1987, т. 14, № 4, с. 840−842.
  144. Л.Н., Молчанов В. Я. Невзаимные явления в акустооптических модуляторах. ЖТФ, 1977, т. 47, № 5, с. 1068−1069.
  145. Г. Е., Купченко Л. Ф. Прохождение света через ультразвуковой пучок в однородном и изотропном диэлектрике. Радиотехника и электроника, 1975, т. 20, № 11, с. 2347−2356- 1977, т. 22, № 8, с. 1151−1156.
  146. Г. Е., Сидоров И. Н., Купченко Л. Ф. К теории дифракции света на ультразвуке. Радиотехника и электроника, 1982, т. 27, № 2, с. 241−247.
  147. A.A. Акустооптический фазовый невзаимный элемент. -Квантовая электроника, 1985, т. 12, № 8, с. 1748−1751.
  148. В.И., Пентегов С. Ю., Фазовые характеристики акустооптиче-ского взаимодействия в Брэгговском режиме дифракции. Вестник МГУ, сер. З, физика, 1985, т. 26, № 6, с. 59−64.
  149. С.Н., Поручиков П. В., Бышевский O.A., Ветошко П. М. Особенности невзаимного акустооптического эффекта. Радиотехника и электроника, 1988, т. 33, в. 4, с. 814−818.
  150. П.П., Обозненко Ю. Л. Амплитудная невзаимность брэгговской дифракции света на бегущей ультразвуковой волне. Радиотехника и электроника, 1987, т. 32, в. 1, с. 15−21.
  151. В.Г., Корниенко Л. С., Маний O.E. Самосогласованный расчет твердотельных кольцевых лазеров с интерференционными элементами. -Квантовая электроника. 1996, т. 23, № 12, с. 1095−1099.
  152. Л.С., Маний Н. В., Наний O.E. Невзаимность в акустооптических модуляторах на бегущих акустических волнах, Квантовая электроника, 1990, т. 17, № 11, с. 1472−1474.
  153. O.E., Селунский А. Б. Невзаимный эффект при прохождении узких световых пучков через ультразвуковую волну. Вестник МГУ, сер. 3, физика, 1991, т. 45, № 1, с. 41−44.
  154. Г. Е., Купченко Л. Ф., Голотвянская Г. Ф. Дифракция света наультразвуке в кристаллах с оптической активностью. Радиотехника и электроника, 1984, т. 29, № 12, с. 2449−2454.
  155. O.E. Невзаимные оптические эффекты при анизотропной дифракции на бегущей ультразвуковой волне. Квантовая электроника, 1996, т. 23, № 2, с. 172−176.
  156. Ю.Д., Задерновский A.A., Ливинцев А. Л. Твердотельный кольцевой лазер с акустооптической фазовой невзаимностью встречных волн. Квантовая электроника, 1987, т. 14, № 5, с. 917−919.
  157. Т.В., Игметов А. Б., Кравцов Н. В., Наний Н. В., Наний O.E. Наночастотный лазер бегущей волны на YAG:Nd3+ с акустооптическим невзаимным элементом. Квантовая электроника, 1992, т. 19, № 2, с. 142 144.
  158. O.E. Особенности акустооптического взаимодействия в кольцевых лазерах. Квантовая электроника, 1995, т. 22, № 6, с. 585−588.
  159. П.П., Обозненко Ю. Л., Пугач И. П. Лазер с акустооптическим зеркалом в резонаторе. Квантовая электроника, 1986, т. 13, № 1, с. 164 166.
  160. Н.В., Ларионцев Е. Г. Оптическая невзаимность в средах с нелинейным показателем преломления. -ЖТФ, 1981, т. 50, № 1, с. 182−183
  161. Н.В., Кравцов H.H., Чиркин A.C. Новые невзаимные эффекты в пространственно неоднородных средах. Квантовая электроника, 1996, т. 23, № 8, с. 677−678.
  162. А.Я., Савушкин А. Ф. Теория дифракционных явлений в кольцевом лазере. -1974, т. XXXVII, в. 2, с. 317−321.
  163. Ю.В., Радина Т. В., Фрадкин Э. Е. Дифракционная невзаимность генерации встречных волн в кольцевом лазере со слабой дифракцией. -Оптика и спектроскопия, 1984, т. 57, в. 2, с. 328−334.
  164. Blayzey R. Light Scattering by Laser Mirrors. Applied Optics, 1967, v. 6, № 5, p. 831−835.
  165. И.П., Степанов Д. П. Обнаружение и измерение малых обратных отражений лазерного излучения. Известия ВУЗов, радиофизика, 1973, т. 16, № 4, с. 531−535.
  166. А.Я., Савушкин А. Ф., Соломатин В. А. Асимметрия коэффициентов связи встречных волн в кольцевом лазере. ЖПС, 1982, т. 37, в. 1, с. 174−176.
  167. O.E. Влияние акустооптических и магнитооптических эффектов на характеристики излучения твердотельного кольцевого лазера на YAG:Nd3+. Канд. диссертация, М., НИИ Ядерной физики МГУ им. М. В. Ломоносова, 1984. — 184 с.
  168. И.И., Ларионцев Е. Г. Новые возможности измерения оптической невзаимности в твердотельном кольцевом лазере. Квантовая электроника, 1993, т. 20, № 5, с. 489−492.
  169. O.E. Особенности акустооптического взаимодействия в кольцевых лазерах. Квантовая электроника, 1995, т.22, № 6, с.585−588.
  170. O.E. Невзаимный акустооптический эффект в планарных волноводах. Квантовая электроника, 2000, т. 30, № 3, с. 271−273.
  171. O.E. Теория акустооптического невзаимного эффекта в лазерах с «самовозвращением» дифрагировавших лучей. Квантовая электроника, 1998, т. 25, № 12, с. 1100−1102.
  172. И.И., Клименко Д. Н., Кравцов Н. В., Ларионцев Н. Г., Фирсов В. В. Параметрические процессы и мультистабильность в кольцевом чип-лазере с периодической модуляцией накачки. Квантовая электроника, 1996, т. 23, № 10, с. 938−942.
  173. И.И., Клименко Д. Н., Ларионцев Н. Г. Влияние периодической модуляции потерь на динамику автомодуляционных колебаний в твердотельном кольцевом лазере. Квантовая электроника, 1996, т. 23, № 7, с. 625−629.
  174. Е.Г. Параметрические процессы в нелинейной динамике излучения твердотельного кольцевого лазера. Известия АН, сер. физическая, 1996, т. 60, № 6, с. 188−196.
  175. Д.Н., Кравцов Н. В., Ларионцев Н. Г. Синхронизация динамического хаоса во встречных волнах кольцевого лазера. Квантовая электроника, 1997, т. 24, № 7, с. 64−652.
  176. Н.В., Ларионцев Н. Г. Нелинейная динамика твердотельных кольцевых лазеров (обзор). Квантовая электроника, 2006, т. 36, № 3, с. 192 220.
  177. Kornienko L.S., Kravtsov N.V., Nanii O.E., Shelaev A.N. Solid-State Ring Lasers with a Homogeneously Broadened Gain Line. Abstracts of Intern. Conf. «Nonlinear Dynamics in Optical Systems», Afton, Oklahoma, USA, 1990, p. 229.
  178. M.P., Парфенов C.B. Стабилизация режима биений в твердотельном кольцевом лазере с помощью волн автоподсветки. Тезисы докладов III Всесоюзной конф. молодых ученых и специалистов «Теоретическая и прикладная оптика», Ленинград, 1988, с. 63−64.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!