Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Неадиабатические переходы в молекулярных столкновениях с участием ионно-парных состояний I2

Диссертация: Неадиабатические переходы в молекулярных столкновениях с участием ионно-парных состояний I2
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Несмотря на огромное число работ, посвященных исследованию индуцированных столкновениями неадиабатических переходов (ИСНП) в электронно-возбужденных состояниях молекул, не существует достаточно общих моделей, позволяющих предсказывать их основные характеристики (правила предпочтения, коэффициенты ветвления по энергетически доступным каналам и т. п.) в конкретных системах. Сложность приготовления… Читать ещё >

Неадиабатические переходы в молекулярных столкновениях с участием ионно-парных состояний I2 (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Глава 1. Индуцированные столкновениями неадиабатические переходы между ионно-парными состояниями молекулярного йода (литературный обзор)
    • 1. 1. Ионно-парные состояния молекулы йода
    • 1. 2. Экспериментальные исследования ИСНП с участием ИП состояний
    • 1. 3. Теоретические исследования
  • Глава 2. Техника эксперимента и анализа экспериментальных данных
    • 2. 1. Экспериментальная установка и методика проведения экспериментов
    • 2. 2. Моделирование спектров люминесценции
    • 2. 3. Выбор партнёров по столкновению с 12(.Е, уЕ)
  • Глава 3. Сверхтонкое взаимодействие Е0+8, уе= 19 и у! и, уу=18 ионно-парных состояний
  • Глава 4. Столкновительно-индуцированные неадиабатические переходы
    • 4. 1. М= (Не, Аг, Кг, Хе)
    • 4. 2. М= 12, N2, С
    • 4. 3. М= СБ31, (СН3)2СО (ацетон)
    • 4. ЛМ=С?4, ББб
  • ВЫВОДЫ

Индуцированные атомно-молекулярными столкновениями процессы перераспределения энергии возбуждения между различными степенями свободы партнёров по столкновению в значительной степени определяют свойства плазмы, атмосферы Земли и других планет, фотои радиационно-химических систем. Изучение динамики таких столкновительных процессов является одной из фундаментальных проблем физики. Современные представления обращают все большее внимание на слабые межмолекулярные взаимодействия (появление супрамолекулярной химии), играющие огромную роль как в столкновительных процессах в атмосфере, так и в биологически активных системах, процессах в кристаллах и на их поверхности. Процессы, индуцированные межмолекулярным взаимодействием в столкновениях, слабосвязанных комплексах или кластерах, являются ярким примером значительной роли слабых взаимодействий в молекулярных динамических системах.

Такие процессы представляют и прикладной интерес, например, для создания новых активных сред для генерации, усиления или модификации лазерного излучения, диагностики различных процессов в плазме и атмосфере.

Несмотря на огромное число работ, посвященных исследованию индуцированных столкновениями неадиабатических переходов (ИСНП) в электронно-возбужденных состояниях молекул, не существует достаточно общих моделей, позволяющих предсказывать их основные характеристики (правила предпочтения, коэффициенты ветвления по энергетически доступным каналам и т. п.) в конкретных системах. Сложность приготовления партнеров по столкновению в строго определенных квантовых состояниях определяет достаточно случайный выбор объектов исследования среди большого многообразия. Отсутствие эффективных методов расчета кривых потенциальной энергии (КПЭ) и матричных элементов неадиабатического взаимодействия, сложности количественного теоретического моделирования динамики являются основными проблемами теоретического анализа подобных процессов.

Разработка методов многофотонного оптического резонанса позволила проводить исследования процессов столкновений с селекцией по квантовым состояниям во входном канале, а использование методов эмиссионной спектроскопии определять" распределения, по* квантовым состояниям в открытых выходных каналах. Получаемые при этом парциальные (дифференциальные) сечения (константы скорости) наиболее чувствительны к особенностям1 энергетических спектровпартнёров по столкновению и потенциалов взаимодействия между ними и необходимы для построения теоретических моделей атомно-молекулярных процессов.

Процессы ИСНП изучены достаточно глубоко лишь для легких двухатомных молекул с «редким» электронным и колебательно-вращательным спектром состояний, таких, как СО+, С]Ч, N0, N2, N2″, БЮ! Между тем, именно общая картина динамики ИСНП дает ключ к пониманию и использованию селективности неадиабатических процессов с целью стабилизации высокоэнергетических состояний молекул, управления выходами процессов переноса энергии и реакционной способностью, созданию перспективных сред для генерации и преобразования лазерного излучения.

Одним из наиболее интересных объектов для подобных исследований являются неадиабатические столкновительные переходы в так называемых ионно-парных (ИП) состояниях молекул галогенов, находящихся над валентными состояниями и коррелирующих с пределами диссоциации,.

АЗ 1.

1*2,1,о)+1~(*$о) [!]• Уникальность такой системы определяется следующими обстоятельствами: ИП состояния, имеющие различные значения проекции углового момента электронного движения, четности и электронные конфигурации, группируются в четыре выделенные группы, или ярусы, сходящиеся к одному пределу диссоциации в пределах яруса. Энергии* термов, равновесные расстояния и спектроскопические константы ИП состояний в каждом ярусе близки, но не идентичны. Ровибронные уровни разных состояний нерегулярно сдвинуты по энергии друг относительно друга, что приводит к наличию случайных резонансов. Таким образом, исследование неадиабатических переходов в отдельном ярусе дает представление об их селективности по отношению к симметрии электронных состояний, резонансным эффектам и перекрыванию колебательных волновых функций. К тому же спектроскопические постоянные ИП и валентных состояний галогенов хорошо известны, что позволяет моделировать спектры люминесценции и поглощения с достаточно хорошей точностью. Малые радиационные времена жизни ИП состояний, дают возможность исследовать динамику в условиях однократных столкновений без применения сложной техники молекулярных пучков.

К моменту постановки диссертационной работы в нескольких лабораториях, включая нашу, измерены константы скорости неадиабатических переходов Е0+8,уе—>В01,уо и распределения по уд в ?>* состоянии при столкновениях с атомами инертных газов (И^) в широком диапазоне заселяемых колебательных уровней vE. В работах группы МГУ проведены теоретические исследования подобных систем. Сравнение теоретических расчетов с экспериментальными данными уже привело к существенному уточнению потенциалов взаимодействия 1 г (ИП) с.

В динамике столкновительно индуцированных процессов большую роль играют дальнодействующие электростатические взаимодействия" [2−5], однако детальные и систематические исследования этого механизма не проводились. Сравнительно простая теоретическая модель в рамках первого приближения Борна, использующая наиболее общее мультипольное разложение электростатического потенциала взаимодействия, дает удовлетворительное согласие с экспериментом уже при учете только первого отличного от нуля слагаемого мультипольного разложения потенциала взаимодействия. Для молекул с различными электрооптическими характеристиками это слагаемое соответствует взаимодействиям различной физической природы (дипольный момент перехода — дипольный момент партнера по столкновению, дипольный момент перехода — квадрупольный момент партнера по столкновению, индукционное взаимодействие и т. д.). В связи с этим значительный интерес представляют исследования неадиабатических переходов между ионно-парными состояниями 12, индуцированных столкновениями с партнерами, обладающими различными электрооптическими характеристиками.

Главной идеей настоящей работы является детальное и последовательное исследование правил предпочтения и механизмов неадиабатических процессов при столкновениях 12(Е) с партнерами, отличающимися электрооптическими характеристиками с использованием разрешенных по ровибронным уровням спектроскопических экспериментов и последующее сравнение с теоретическими результатами в рамках существующих моделей.

Целью работы является детальное исследование процессов ИСНП с участием возбужденных состояний 12(В0+, у^) с селекцией по колебательным состояниям с различными партнерами по столкновению. Для достижения этой цели необходимо:

1. Уточнение потенциальных кривых и функций дипольных моментов переходов, необходимых для идентификации всех открытых в процессах ИСНП каналов;

2. Измерения парциальных констант скорости по всем открытым каналам для широкого круга партнеров по столкновению с различными электрооптическими характеристиками. Определение колебательных распределений заселяемых ИП состояний.

3. Анализ правил предпочтения и основных механизмов процессов ИСНП.

Положения выносимые на защиту: о Сверхтонкое взаимодействие СЕО*, 19, /?=81) и (у1и, уг=18, ^=80) состояний 12. о Уточненные параметры КПЭ для с и с' 1 я валентных состояний,.

О «7 сходящихся к пределу диссоциации /(Р3/2)+1{ Рц). о Набор значений полных и парциальных констант скорости ИСНП при столкновениях 12(2?, У£=8, 13, 19) с различными партнерами: Не, Аг, Кг, Хе, 12(Х), С02, СБ31, СН3(СО)СН3 (ацетон), С¥-4 и 8Рб.

Распределения по колебательным состояниям в выходных каналах ИСНП. о Многомодовый характер распределений по колебательным состояниям в заселенных при столкновениях с молекулярными партнерами электронных состояний 12 обусловлен колебательным возбуждением партнёров. о Изменение вращательной (колебательно-вращательной) энергии молекулярных партнеров по столкновению может компенсировать энергетический зазор между начальным и конечным состояниями 12, Что приводит к увеличению вклада резонансных процессов,.

О о характеризующихся большими (~ 10″ см /с) константами скорости и узкими колебательными распределениями, о Простая электростатическая модель, по крайней мере, на качественном уровне позволяет предсказывать характеристики ИСНП.

Выбор в качестве партнеров по столкновению атомов инертных газов и молекул С02, С031, СН3(СО)СН3, С¥-4 и ББб обусловлен различием первого отличного от нуля слагаемого в мультипольном разложении потенциала взаимодействия этих партнеров с Ранее экспериментально установлено, что различие в особенностях ИСНП для М= 12(^0 и обусловлено различием во взаимодействии' между партнёрами по столкновению на больших расстояниях — взаимодействии диполь перехода — постоянный квадруполь для h (X) и поляризационным взаимодействием для Rg. Выбором партнера по столкновению можно менять тип взаимодействия, что позволяет установить связь основных особенностей ИСНП с видом взаимодействия на больших расстояниях.

Научная новизна работы связана с тем, что впервые в рамках одной работы произведены систематические исследования ИСНП с участием широкого круга партнеров по столкновению. Объясненына качественном уровне в рамках электростатической модели основные особенности ИСНП. Показана связь типа взаимодействия на больших расстояниях с механизмами ИСНП в ИП состояниях 12.

Практическая ценность работы:

1. Полученные значения констант скорости ИСНП в ионно-парных состояниях 12 могут быть использованы для уточнения механизма заселения верхнего рабочего уровня йодных лазеров и оптимизации их характеристик.

2. Выявленные в работе закономерности ИСНП и обоснование применимости электростатической модели полезны и при анализе других неравновесных систем с электронно-возбужденными молекулами.

Апробация работы — основные результаты работы отражены в публикациях [6 — 12] и тезисах следующих конференций: XX International Conference on Physics of Electronic and Atomic Collisions, XX ICPEAC [13] и XVII European Conference on Dynamics of Molecular Systems, MOLEC — 2008 [14, 15].

Работа была поддержана Российским Фондом Фундаментальных Исследований (проект № 05−03−32 371), грантом конкурса 2004 года для поддержки, научно-исследовательской работы аспирантов государственных образовательных учреждений высшего профессионального образования, находящихся в ведении Федерального агентства по образованию (проект № А04−2.9−457) и грантом конкурса научной программы «Университеты России» 2005 г (проект ур.01.01.295).

Содержание работы — диссертация состоит из введения, 4 глав, заключения и списка литературы. В первой главе представлен обзор экспериментальных исследований процессов ИСНП в молекуле 12(ИП), основных теоретических моделей. Подробнее рассмотрена используемая в дальнейшем простая электростатическая модель, сформулированная в рамках первого приближения Борна и использующая наиболее общее мультипольное разложение электростатического потенциала взаимодействия. Вторая глава посвящена описанию лазерного люминесцентного спектрометра и методики исследования процессов ПС НИ. Описана методика моделирования спектров и расчета парциальных констант скорости ИСНП. В конце главы представлена краткая характеристика выбранных объектов исследования. В третьей главе представлены экспериментальные результаты и анализ сверхтонкого взаимодействия (Е0+, v?= 19, /?=81) и (уи, уу=18, ^=80).

выводы.

С использованием метода двойного оптического резонанса проведен цикл исследований процессов индуцированных столкновениями неадиабатических переходов в молекуле (Е, У£=8, 13, 19- /?^55) для различных столкновительных партнеров с целью выяснения основных закономерностей переходов и механизма взаимодействия различных партнеров.

Г. Обнаружено сверхтонкое взаимодействие ровибронных уровней Е, уе= 19, /?=81 и у, уу=18, /,=80. Анализ спектров эмиссии позволил уточнить вид потенциальных кривых валентных с1я и с'1г состояний 12 и оценить матричный элемент сверхтонкого взаимодействия.

2. Методом люминесцентной спектроскопии исследованы ИСНП селектированных по состояниям Ъ (Е, V/.-) молекул с широким кругом партнеров по столкновению (Б^, Ь, N2, С02, С031, (СНз)2СО, СР4 и 8Бб), отличающихся электрооптическими характеристиками. Измерены полные и парциальные константы скорости ИСНП и распределения по колебательным состояниям в открытых каналах.

3. ИСНП при столкновениях 12(?, с для которых характерно преобладание поляризационного взаимодействия на больших расстояниях, характеризуются сравнимыми вероятностями иеадиабатических переходов из оптически заселяемого состояния во все ИП состояния 1-го яруса 12 и широкими распределениями по колебательным состояниям, центрированными в области энергий оптически заселяемого уровня. Выявлена корреляция распределения вероятностей каналов ИСНП с поляризуемостью атомов инертных газов.

4. ИСНП при столкновениях с молекулярными партнерами могут сопровождаться изменением вращательной и колебательно-вращательной энергии партнеров. В ряде случаев (например, для систем I2(is)+N2, I2(i?)+CF4) изменение внутренней энергии партнеров по столкновению компенсирует энергетический зазор между начальным и конечным состояниями 12, что увеличивает роль резонансных процессов. Для таких процессов характерны большие (~.

О 1.

10″ см /с) константы скорости и узкие распределения по колебательным состояниям.

5. При столкновениях с молекулярными партнерами, обладающими ИК-активными колебательными модами (С02, CD3I, (СН3)2СО, CF4, SF6) наблюдаются миогомодовые P (vD), структура которых определяется колебательным возбуждением партнеров. За. эту структуру ответственно взаимодействие двух переходных дипольных моментов: Е—>В перехода в 12 и ПК перехода партнера. В случае столкновений с CF4 и SF (, до 85% всех ИСНП сопровождаются колебательным возбуждением партнера.

6. Экспериментальные данные, по крайней мере, на качественном уровне, согласуются с простой моделью первого порядка теории возмущений, использующей мультипольное разложение потенциала электростатического взаимодействия.

Благодарности.

Эта работа не могла бы быть выполнена без участия и поддержки многих людей. В первую очередь выражаю благодарность моему научному руководителю Акопяну М. Е., а также Правилову A.M. — руководителю группы и, неофициально, второму руководителю этой работы. Хочу поблагодарить С. А. Порецкого, многих студентов — за помощь в работе над диссертацией.

Показать весь текст

Список литературы

  1. A.M. Фотопроцессы в молекулярных газах. М.: Энергоатомиздат, 1992. — 265 с.
  2. Akopyan М.Е., Bibinov N.K., Kokh D.B., Pravilov A.M., Sharova O.L. and Stepanov M.B. The approach-induced I2(ii0+g—>D0+U) transitions, M= He, Ar, l2, N2, CF4 // Chem. Phys. 2001. — V. 263. — P. 459−470.
  3. Bibinov N.K., Malinina O.L., Pravilov A.M., Stepanov M.B. and Zakharova A.A. The «approach-induced» and collision-induced I2(is0+g—>jD0+u) transitions from low, vE 8−23, vibronic levels of the h (E) state // Chem. Phys. — 2002. — V. 277. — P. 179−189.
  4. Akopyan M.E., Pravilov A.M., Stepanov M.B. and Zakharova A.A. The collision-induced ЬС^О"^ —> D0+u) transitions, M=He, Ar, N2, CF4 // Chem. Phys. 2003. — V. 287. — P. 399−410.
  5. Akopyan M.E., Chinkova I.Yu., Fedorova T.V., Poretsky S.A., Pravilov A.M. The collision-induced nonadiabatic transitions from J0+g state of the iodine ion-pair second tier // Chem. Phys. 2004. — V. 302. — P. 6167.
  6. M.E., Лукашов C.C., Масленникова Ю. Д., Порецкий С. А., Правилов A.M. Сверхтонкое взаимодействие E0+g и у u ионно-парных состояний молекулы йода // Вестник СПбГУ. — 2007. Сер. 4. — Вып. 1. -С. 103−109.
  7. Akopyan M.E., Lukashov S.S., Maslennikova Yu.D., Poretsky S.A. and Pravilov A.M. Hyperfine coupling of the iodine E0+g, vE = 19 and yu, vy = 18 ion-pair states // J. Phys. B. 2007. — V. 40 — P. 1173−1181.
  8. Dagdigian P.J. State-resolved collision-induced electronic transitions // Annu. Rev. Phys. Chem. 1997. — V. 48. — P. 95−123.
  9. Г. Электронные спектры и строение многоатомных молекул. — М.: Мир, 1969.-772 с.
  10. LawleyK.P., JewsburyP., Ridley Т., Langridge-Smith P., Donovan R J. Einstein-coefficients and transition dipole moments for some ion-pair to valence transitions in I2 // Mol. Phys. 1992. — V. 75. — P. 811-.
  11. Oldenberg O.Z. Uber Elementarvorgange bei Ausstrahlung der Jobanden 11 Z. Phys. 1924. — V. 25. — P. 136−159.
  12. Guy A., Viswanathan K.S., Sur A., Tellinghuisen J. Reinterpretation of the emission spectrum of I2 in argon // Chem. Phys. Lett. 1980. — V. 73. — P. 582−588.
  13. Callear A.B., Metcalfe M.P. Fluorescence and quenching of the 3400 A bands of iodine // Chem. Phys. Lett. 1976. — V. 43., №. 2. — P. 197−200.
  14. Callear A.B., Metcalfe M.P. Reactions of I2 D%+ and h 3U2g. The mechanism of formation of IO in the flash photolysis of I2, 02 mixtures // Chem. Phys. 1977. — V. 20. — P. 233−242.
  15. Tellinghuisen J., Phillips L.F. Kinetics of iodine following photolysis at 1930 A: temperature dependence of A'-state quenching // J. Phys. Chem. -1986.-V. 90, № 21.-P. 5108−51 020.
  16. Hemmati H., Collins G.J. Laser excited fluorescence of I2 // Chem. Phys. Lett. 1980. — V. 75. — P. 488−493.
  17. Brandford R.S., Ault E.R., Bhaumik M.L. High-power I2 laser in the 342-nm band system // Appl. Phys. Lett. 1975. — V. 27. — P. 546−548.
  18. Ewing J.J., Brau C.A. Laser action on the 342-nm molecular iodine band // Appl. Phys. Lett. 1975. — V. 27. — P. 667−559.
  19. Н.Г., Дацкевич И. С., Зуев B.C., Михеев Л. Д., Старуев А. В., Широких А. П. Ультрафиолетовый с оптической накачкой молекулярный йодный лазер // Квантовая электроника 1977. — В. 4. -С. 638−639.
  20. Ю.Ю. Исследование флюоресценции молекулярного йода в полосе 340 нм // Квантовая электроника 1978. — Т. 5. — С. 388−393.
  21. В.Н., Михеев Л. Д., Павлов А. Б., Фоканов В. П., Ходарковский М. А., Широких А. П. Исследование люминесценции и спектра возбуждения молекулярного йода // Квантовая электроника — 1981.-Т. 8.-С. 1138−1141.
  22. Donovan R.J., O’GradyB.V., Lain L., Fotakis C. Reactive and inelastic processes involving 12(£>'Е*) with the collision partners CH4, CH3C1, CF3C1 and CF4 //J. Chem. Phys. 1983. -V. 78. — P. 3727−3731.
  23. H.K., Виноградов И. П. Спектроскопия молекулы 12 в спектральной области 170−203 нм // Хим. Физика. 1988. — Т. 7, № 3. -С. 297−304- № 4. — С. 455−461.
  24. И.П., Терещенко Е. Н. Изучение дезактивации состояния D0+u молекулы 12 методом тушения люминесценции // Оптика и Спектроскопия 1990. — Т. 69, № 2. — С. 569−573.
  25. Kvaran A., Jonsdottir S.O., Thorgeirsson Т.Е. Mechanism of vibrational relaxation and intersystem crossing within excited ion-pair states of I2 // Proc. Indian Acad. Sci. 1991. — V. 103, № 3. — P. 417−428.
  26. Exton R.J., Balla R.J. ArF laser excitation, collisional transfer, and quench-free fluorescence in I2/foreign gas mixtures // J. Quant. Spectr. and Radiat. Transf. 2004. — V. 86. — P. 267−283.
  27. H.K., Виноградов И. П. Спектроскопия молекулы 12 в спектральной облати 170−203 нм // Оптика и спектроскопия. 1983. -Т. 54. -Вып. 2. — С. 232−237.
  28. Demtroeder W. Laser Spectroscopy. Berlin: Springer, 1996. — 1016 р.
  29. Rousseau D.L., Williams P.F. Discrete and diffusion emission following two-photon excitation of the E state in molecular iodine // Phys. Rev. Lett. -1974.-V. 33.-P. 1368−1371.
  30. Koffend J.B., Sibai A.M., Bacis R. Collisionally induced optical double resonance in I2: rotational analysis of the D'(2g)-A'(2u) laser transition // J. Phys.-1982.-V. 43.-P. 1639−1651.
  31. Ubachs W., AbenL, Milan J.B., Somsen J., StuiverA.G., Hogervorst W. Radiative and collisional relaxation of single rovibrational quantum state of I2: ?(0+g), u=8, /=56 // Chem. Phys. 1993. — V. 184. — P. 285−295.
  32. Teule R., Stolte S., Urbachs W. Collision-induced ?(0+g) D{0+u) state-to-state energy transfer in I2 // Laser Chem. — 1999. — V. 18. — P. 111−128.
  33. D., Cerby D., Nota M., Basic R., Churassy S., Skorokhodov V. ?0+g → Alu and E0+g —> B"lu laser-induced fluorescence in molecular iodine recorded by Fourier-transform spectroscopy // Chem. Phys. 1999. — V. 243.-P. 305−321.
  34. Fecko C.J., Freedman M.A., Stephenson T.A. Collision-induced electronic energy transfer from u=0 of the ?(0+g) ion-pair state in I2: collisions with l2(X) // J. Chem. Phys. 2001. — V. 115 — P. 4132−4138.
  35. Fecko C.J., Freedman M.A., Stephenson T.A. Collision-induced electronic energy transfer from d=0 of the E (0+g) ion-pair state in I2: collisions with He and Ar // J. Chem. Phys. -2002. V. 116.-P. 1361−1369.
  36. Chandra P.J., Stephenson T.A. Franck-Condon effects in collision-induced electronic energy transfer: l2(E-v = 1,2) + He, Ar I I J. Chem. Phys. 2004. -V. 121.-P. 2985−2991.
  37. AkopyanM.E., BibinovN.K., Kokh D.B., Pravilov A.M., Stepanov M.B., Vasyutinskii O.S. The approach-induced I2(E0+g—>D0+U) transition // Chem. Phys. 1999. — V. 242. — P. 263−272.
  38. Abramenko M.E., Bibinov N.K., Izmailov A.M., Koch D.B. Investigation of electron—vibrational relaxation in iodine molecule by means of two-color lasers excitation // Journal de Physique IV. 1994. — V. 4. — P. 763−766.
  39. Hutchison J.M., Carlisle B.R. and Stephenson T.A. Rovibrational resonance effects in collision-induced electronic energy transfer: I2(E,^=0−2)+CF4 II J. Chem. Phys.-2006. V. 125.-P. 194 313−1-194 313−8.
  40. Lawley K.P. Dispersion polarization forces associated with the ion-pair states of diatomic molecules // Chem. Phys. 1988. — V. 127. — P. 363−371.
  41. И.Г. Введение в теорию межмолекулярных взаимодействий. -М.: Наука, 1982.-312 с.
  42. Е.Е. Динамика молекулярных столкновений. М.: ВИНИТИ. Итоги науки и техники, 1983. — Сер. «Кинетика и катализ», Т. 11. — 170 с.
  43. Atom-molecule collision theory: a guide for experimentalists / Ed. by Bernstein R.B. -N.Y.: Plenum Press, 1979. 779 c.
  44. Scouteris D., Castillo J.F., Manolopoulos D.E. ABC: A Quantum Reactive Scattering Program // Computer Physics Communications 2000. — V. 133. -P. 128−135.
  45. Hutson J.M., Green S. MOLSCAT Program. Collaborative Computional Project No 6 of the Science and Engineering Research Council (UK). -1994.
  46. T.B. Неадиабатические переходы, индуцированные межмолекулярным взаимодействием: системы инертный газ — галоген. Диссертация на соискание учёной степени кандидата физ-мат. наук, 2005.- 135 с.
  47. Tscherbul T.V., Buchachenko A.A. Modeling of the non-adiabatic E0+g—>D0+U transitions induced by Ar in molecular iodine: a first, attempt // Chem.Phys.Lett. 2003. -V. 370. — P. 563−571.
  48. T.B., Бучаченко A.A. Квантовомеханические расчёты динамики неадиабатических переходов при столкновениях молекулы 12(D, vd=4) с атомами Не и Аг // Хим. Физика. 2004. — Т. 23. — С. 3−8.
  49. Ю.В., Щербуль Т. В., Бучаченко А. А. Динамика неадиабатических переходов при столкновениях молекулы 12(.Е) смолекулой h{X) II Журнал физической химии. -2007. Т. 81. — С. 6373.
  50. Alexander М.Н. Quantum treatment of rotationally inelastic collisions involving molecules in 11 electronic states: New derivation of the coupling potential // Chem.Phys. 1985. — V. 92. — P. 337−344.
  51. Alexander M.H. Dipolar model for collisional energy transfer between dark and radiating excited electronic states: CaO (A' *П, а 3П) + N20 <→ CaO (A.S+) + N20 // J. Chem. Phys. 1982. — V. 76. — P. 429144.
  52. Krems R.V., Buchachenko A.A. Quantum and semiclassical study of the1. О 7intramultiplet transitions in collisions of C1(~P) and 0(P) with He, Ar and Xe // J. Phys. B. 2000. — V. 33. — P. 4551^1564.
  53. Химия плазмы: Сб. ст. Вып. 14/ Под ред. Безрукова В. Н. М.: Энергоатомиздат., 1987.-С. 102−127.
  54. Cross R.J., Gordon R.G. Long-range scattering from anisotropic potentials: Dipole-dipole scattering // J.Chem.Phys. 1966. — V. 45. — P. 3571−3582.
  55. Sharma R.D., Brau C.A. Energy transfer in near-resonant molecular collisions due to long-range forces with application to transfer of vibrational energy from v3 mode of C02 to N2 // J. Chem. Phys. 1969. — V. 50. -P. 924−930.
  56. Derouard J., Sadeghi N. Resonant excitation of Li atoms to the (2 P) state by collisions with Ы2*(А111и+,>', У) molecules 11 Chem.Phys.Lett. 1984. -V. 111.-P. 353−359.
  57. Ubachs W., Aben I., Milan J.B., Somsen G.J., Stuiver A.G., Hogervorst W. Radiative and collisional relaxation of a single rovibrational quantum state of I2: E (0+g, v=8, J= 56) // Chem. Phys. 1993. — V. 184. — P. 285−295.
  58. Л.Д., Лифшиц E.M. Статистическая физика. 4.1. M.: Наука, 1976.-С. 136−137.
  59. Л.А., Кузоменко Н. Е., Кузяков Ю. Я., Пластинин Ю. А. Вероятности оптических переходов двухатомных молекул. М.: Наука, 1980.-319 с.
  60. Brand J.C.D., Ноу A.R., Kalkar А.К., Yamashita А.В. The Е-В band system of diatomic iodine // J. Mol. Spectr. 1982. — V. 95. — P. 350−358.
  61. Martin F., Bacis R., Churassy S., Verges J. Laser-induced-fluorescence Fourier transform spectrometry of the X0g+ state of I2: Extensive analysis of the B0U+ X0g+ fluorescence spectrum of 127I2 // J. Mol. Spectr. 1986. -V. 116. -P. 71−100.
  62. Akopyan M.E., Pravilov A.M., Stepanov M.B., Zakharova A.A. Dipole moment functions of iodine E0g±Alu and E0g±B"u transitions // J. Phys. B. 2003. — V. 36. — P. 2873−2880.
  63. Tellinghuisen J. The D state of I2: a case study of statistical error propagation in the computation of RKR potential curves, spectroscopic constants, and Franck-Condon factors // J. Mol. Spectr. 2003. — V. 217. — P. 212−221.
  64. Luc P. Molecular constants and Dunham expansion parameters describing the B-X system of the iodine molecule // J. Mol. Spectr. 1980. — V. 80. -P. 41−55.
  65. Nowlin M.L., Heaven M.C. Improved spectroscopic constants for I2 D’ZU+ // Chem. Pliys. Lett. 1995. -V. 239. — P. 1−5.
  66. Zheng X., Fei S. and Heaven M.C. Spectroscopy of metastable species in a free-jet expansion: The D'
  67. Zheng X., Fei S., Heaven M.C., Tellinghuisen J. Observation and analysis of the P A transition of I2 in a free-jet expansion // J. Mol. Spectr. 1991.— V. 149.-P. 399−411.
  68. PerrotJ.P., BroyerM., FemelatM. Extensive Study of the lg (3P2) ion pair state of I2 11 J. Mol. Phys. 1987. — V. 61. — P. 85−95.
  69. Handbook of Chemistry and Physics, 49th ed. / Ed. By Weast R.C. -Cleveland, Ohio.: CRC Press, 1968. P. E106.
  70. Landolt—Boernstein, Zahlenwerte und Funktionen aus Naturwissenschafiten und Technik Berlin.: Springer, 1951.
  71. Buckingham A.D., Graham C., Williams J.H. Electric field-gradient-induced birefringence in N2, C2H6, C3H6, Cl2, N20 and CH3 °F // Mol. Phys. 1983. -V49.-P. 703−710.
  72. РадцигА.А., Смирнов Б. М. Справочник по атомной и молекулярной физике. — М.: Атомиздат, 1980. 240 с.
  73. JI.M., Ковнер М. А., Крайпов Е. П. Колебательные спектры многоатомных молекул. — М.: Наука, 1970. — 560 с.
  74. Peter R., Dreizler H. Das Mikrowellenspektrum von acetone im torsionsgrundzustand I IZ. Naturforsch. 1965. — V. A20. — P. 301−307.
  75. Maroulis G. Electric properties of carbon tetrafluoride // Chem. Phys. Lett. -1996.-V. 259.-P. 654−660.
  76. RotheE.W. and Bernstein R.B. Total collision cross sections for the interaction of atomic beams of alkali metals with gases // J. Chem. Phys. -1959.-V. 31.-P. 1619−1627.
  77. Motohiro S., Umakoshi A., IshiwataT. Perturbation-facilitated optical-optical double-resonance spectroscopy of the l^Z)) and 2u (lD) ion-pair states of through the parity mixing intermediate state // J. Mol. Spectrosc. 2001. — V. 208. — P. 213−218.
  78. Jewsbury P.J., Lawley K.P., Ridley Т., Donovan R. J. Determination of the radiative lifetimes of nine ion-pair states of I2 // Chem. Phys. 1991. — V. 151, № l.-P. 103−109.
  79. Vigue J., Broyer M., Lehman J.C. Natural hyperfine and magnetic predissociation of the I2 И stale. I. Theory // J. Physique. 1981. — V. 42, № 7. — P. 937−947.
  80. Nakano Y., Ukeguchi H., Ishiwata T. Observation and analysis of the 2g (.D) ion-pair state of I2: The glu mixing between the 1"('Z)) and 2g (lD) states I I J. Chem. Phys.-2004.-V. 121.-P. 1397−1404.
  81. К.П., ГерцбергГ. Константы двухатомных молекул. Том 1 -М.: Мир, 1984. 408 с.
  82. Herzberg G. Molecular spectra and molecular structure: infrared and raman spectra of polyatomic molecules. — New Jersey: Nostrand, Princeton, 1967. — 660 p.
  83. Koivusaari M., Kouppinen J., Kelhala A.M., Antilla R. The infrared band v6 of CD3I, // J. Mol. Spectrosc. 1980. — V. 84. — P. 342−354.
  84. Г. Электронные спектры и строение многоатомных молекул -М.: Мир, 1969.-772 с.
  85. Shimanouchi Т. Tables of molecular vibrational frequencies consolidated // National Bureau of Standards. 1972. — V. 1. — P. 1−160.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!