Взаимодействие электронного пучка с веществом
Возможен и процесс многократного рассеяния на малые углы в результате взаимодействия электронов с электронным облаком атома. В каждом акте рассеяния электрон испытывает незначительное отклонение, однако после нескольких актов взаимодействия электрон может существенно изменить направление движения — практически на обратное. Вероятности механизмов первого или второго типа рассеяния существенно… Читать ещё >
Взаимодействие электронного пучка с веществом (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
При попадании электронов зонда на поверхность мишени-образца происходит множество достаточно сложных явлений, связанных с передачей энергии электронов пучка веществу мишени [1, 2]. В первом приближении все эти явления можно разделить на две большие группы:
- • Упругое рассеяние, связанное с изменением траекторий электронов при малой потере энергии;
- • неупругое рассеяние, обусловленное неупругим взаимодействием с ядрами атомов и неупругим взаимодействием со связанными электронами.
Для описания взаимодействия потока частиц с веществом обычно используют понятия «сечение взаимодействия» и «длина свободного пробега частиц».
Сечение взаимодействия определяется как.
где п — число столкновений в единице объема; пт — число атомов в единице объема мишени; п0 — число падающих частиц в единицу времени.
Длина свободного пробега
гдеА — атомная масса[1]; JVA = 6,2 214 0857(74) • 1023 моль^[1] — число Авогадро; р — плотность вещества, г/см3; а — сечение взаимодействия, см[3].
Основные механизмы потерь энергии электронов в веществе
Упругое рассеяние электронов, возникает в результате кулоновского взаимодействия электронов с полем ядра (так называемое резерфордовское рассеяние) и происходит на углы порядка десятков градусов. Сечение рассеяния стг зависит от угла рассеяния ф и атомного номера Z и описывается формулой Резерфорда.
где Е — энергия частиц, кэВ.
Возможен и процесс многократного рассеяния на малые углы в результате взаимодействия электронов с электронным облаком атома. В каждом акте рассеяния электрон испытывает незначительное отклонение, однако после нескольких актов взаимодействия электрон может существенно изменить направление движения — практически на обратное. Вероятности механизмов первого или второго типа рассеяния существенно зависят от материала мишени и энергии падающего пучка электронов.
Неупругое рассеяние электронов в материале мишени происходит в результате множества механизмов, таких как возбуждение электронного газа решетки (плазмоны), возбуждение электронов проводимости (вторичные электроны, наведенный ток), ионизация внутренних электронных оболочек атома (оже-электроны и характеристическое рентгеновское излучение), возбуждение тормозного рентгеновского излучения, возбуждение фотонов (катодолюминесценция) и пр.
Процесс потерь энергии электронами связан с многократными актами их взаимодействия с кулоновскими полями ядер и электронами атомных оболочек и носит многоступенчатый характер. Описание траекторий электронов в таких многократных случайных актах обычно проводится в рамках метода Монте-Карло.
Расчет потерь энергии электронов в мишени в предположении непрерывности потерь впервые был сделан X. Бете (1934) на основе квантовой теории. Окончательное выражение для скорости потерь энергии электронов имеет вид.
где Ет — средняя энергия электронов, кэВ; х — расстояние, проходимое электронами, мкм; е — заряд электрона; NA — число Авогадро; Z — атомный номер; А — атомная масса; — плотность вещества, г/см3; J — средний потенциал ионизации элемента, кэВ;
Для вычисления средних потерь энергии на единицу длины и единицу плотности, т. е. на единицу массовой толщины, используют выражение средней тормозной способности.
Зная средние потери, можно легко определить полную длину пробега электрона в мишени, которая будет складываться из участков траекторий между каждыми двумя соседними по времени актами взаимодействия:
Выражение для полной длины пробега (было предложено К. Канайей и С. Окаямой в 1972 г.) с учетом полного сечения рассеяния, учитывающего как упругие, так и неупругие акты взаимодействия, и имеет вид.
В формуле (4.12) энергия электронов Е задается в килоэлектронвольтах (кэВ), атомный вес А — в граммах на моль (г/моль), а плотность вещества — в граммах на сантиметр кубический (г/см3), вычисленная полная длина пробега электронов в мишени выражается в микронах (мкм).
Следует подчеркнуть два обстоятельства: во-первых, полная длина пробега не совпадает с глубиной проникновения электрона в мишень; во-вторых, приведенные формулы очень приближенны и могут дать лишь грубые оценки этих величин.
Рассмотрим несколько подробнее основные механизмы взаимодействия электронного пучка с веществом мишени.