Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Лазеры на основе оптических волокон, легированных ионами гольмия

Диссертация: Лазеры на основе оптических волокон, легированных ионами гольмия
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Следует отметить, что в цитируемых выше работах по лазерам с самомодуляцией добротности, для подавления постоянной обратной связи использовался косой выходной торец лазера. Сварка с другими волокнами приводила к возникновению обратной связи в случае их большой длины. В реализованной схеме подавление постоянной обратной связи осуществлялось за счет волоконного поглощающего поглотителя и качество… Читать ещё >

Лазеры на основе оптических волокон, легированных ионами гольмия (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Глава I. Гольмиевые лазеры как один из типов волоконных лазеров (по литературе)
    • 1. 1. Оптические волокна, легированные ионами гольмия, и лазеры на их основе
    • 1. 2. Концентрационные эффекты в волоконных лазерах и усилителях
    • 1. 3. Методы получения режима модуляции добротности в волоконных лазерах
    • 1. 4. Постановка задач
  • Глава II. Характеристики активных волокон и лазерная схема
    • 2. 1. Основные параметры волокон, легированных ионами гольмия
    • 2. 2. Определение концентрации активных ионов, объединенных в кластеры
    • 2. 3. Схема лазера с накачкой иттербиевым волоконным лазером в области 1.15 мкм
  • Глава III. Исследование свойств гольмиевых волоконных лазеров
    • 3. 1. Лазеры на основе волокна с высокой концентрацией ионов гольмия
    • 3. 2. Влияние концентрации активных ионов на эффективность генерации
    • 3. 3. Динамические характеристики излучения гольмиевых волоконных лазеров
    • 3. 4. Широкополосный гольмиевый источник излучения
  • Глава IV. Импульсные лазеры с использованием волокон, легированных ионами гольмия
    • 4. 1. Иттербиевый волоконный лазер с поглотителем на основе голъмиевого волокна
    • 4. 2. Гольмиевый волоконный лазер с модуляцией добротности
    • 4. 3. Импульсная генерация с использованием затвора на карбоновых нанотрубках

Волоконные лазеры являются одним из наиболее ярких достижений современной квантовой электроники [1]. Это направление возникло на стыке лазерной физики и волоконной оптики. Ряд преимуществ волоконных лазеров по сравнению с традиционными квантовыми генераторами позволяют им найти различные применения, среди которых телекоммуникация, медицина, обработка материалов, оптическая локация, беспроводная оптическая связь и др. В ряде применений волоконные лазеры уже заменяют традиционные излучатели.

В настоящее время разработаны и промышленно производятся мощные лазеры на основе волокон, легированных ионами УЬ3+ [2], Ег3+ [3], Тш3+ [4]. Получили распространение волоконные лазеры на эффекте вынужденного комбинационного рассеяния [5]. Ведутся активные исследования в области лазеров на основе волокон, легированных висмутом [6]. Эти источники в совокупности позволяют перекрыть спектральный диапазон от 1 до 2 мкм.

В то же время, волоконные лазеры, излучающие на длинах волн более 2 мкм, разработаны значительно слабее. Интерес к таким источникам обусловлен тем, что в области 2.1−2.2 мкм расположен локальный максимум пропускания атмосферы. Кроме того, в медицине достаточно широкое распространение нашли твердотельные гольмиевые лазеры, излучающие на длине волны 2.05 мкм [7]. Широкое клиническое применение таких лазеров обусловлено высоким коэффициентом поглощения биотканями. Замена твердотельных лазеров на компактные волоконные устройства позволила бы упростить использование таких излучателей в медицинской практике.

В диссертационной работе рассматривается возможность реализации эффективного гольмиевого лазера в полностью волоконном исполнении, излучающего на длинах волн более 2 мкм. Актуальность исследований в этой области подтверждается возросшим в последние годы вниманием к ней со стороны нескольких исследовательских групп по всему миру. В качестве примера можно привести группы из университетов Сиднея (Sydney) и Саутгемптона (Southampton). Следует отметить, что рассматриваемые в настоящей работе проблемы реализации гольмиевых волоконных лазеров включают в себя широкий круг вопросов, которым к настоящему времени посвящен ряд опубликованных статей, ссылки на которые будут даны по тексту при рассмотрении обсуждаемых в них вопросов. К защищаемым положениям данной диссертации относятся:

• Иттербиевые волоконные лазеры длинноволнового диапазона эффективны для накачки гольмиевых волоконных лазеров. Реализация набора гольмиевых лазеров, а также широкополосного источника двухмикронного диапазона.

• Концентрация легирующей примеси и состав сетки стекла влияет на эффективность генерации гольмиевых волоконных лазеров, возможность ее оптимизации, а также оптимизация схемы лазера для повышения эффективности генерации.

• Концентрации примеси ионов гольмия влияет на динамические характеристики лазера и на получение непрерывного режима генерации.

• Оптическое волокно, легированное ионами гольмия, эффективно работает в качестве насыщающегося поглотителя в схеме импульсного иттербиевого волоконного лазера.

• Реализация гольмиевого волоконного лазера, работающего в режиме пассивной модуляции добротности.

Научная новизна работы заключается в следующем:

• В результате оптимизации активного волокна и схемы лазера реализован волоконный лазер с рекордной квантовой эффективностью генерации, составившей 81%.

• Измерена спектральная эффективность генерации гольмиевых волоконных лазеров.

• Обнаружен и исследован динамический режим работы гольмиевых лазеров в зависимости от концентрации ионов гольмия в активном волокне.

• Предложена и реализована оригинальная схема иттербиевого волоконного лазера с модуляцией добротности с использованием гольмиевого волокна в качестве пассивного затвора.

• Предложена и реализована схема импульсного гольмиевого волоконного лазера, работающего в режиме модуляции добротности, где в качестве затвора использовался отрезок высококонцентрированного гольмиевого волокна.

Практическая ценность работы состоит в том, что результаты исследований имеют широкий круг возможных применений, как в научных, так и в прикладных областях. На основе проведенных исследований реализован ряд эффективных источников лазерного излучения среднего инфракрасного диапазона с длиной волны излучения 2 — 2.15 мкм, которые могут быть использованы для мониторинга газового состава воздуха, для лазерной локации, в системах связи, в медицине, в тепловидении, для военно-технических применений и пр. Кроме того, излучение среднего инфракрасного диапазона менее опасно для зрения по сравнению с видимым и ближним инфракрасным диапазоном, что упрощает практическое использование источников.

Структура диссертационной работы следующая: диссертация состоит из введения, 4 глав, заключения и списка цитируемой литературы.

Выход.

1<н)% брэгговская решетка л * 2050 нм.

Рис, 57. Схема импульсного гольмиевого волоконного лазера с модуляцией добротности В качестве активной среды лазера использовался отрезок волокна длиной.

19 -3.

10 м, легированный ионами гольмия с концентрацией 1.6−10 см" (образец № 291). Без использования насыщающего поглотителя лазер излучал в непрерывном режиме. На рис. 58 (график 1) представлена зависимость выходной мощности от мощности накачки. Максимальная выходная мощность составила около 4 Вт. Максимальная непоглощенная мощность накачки составляла около 0.5 Вт.

Для получения импульсного режима в качестве насыщающегося поглотителя к выходному торцу этого волокна приваривался отрезок волокна с.

20 3 высокой концентрацией ионов гольмия — 3−10 см" «(образец № 296). Поглощение слабого сигнала на длине волны 2.05 мкм составляло около 75 дБ/м. Режим генерации исследовался при различных длинах поглотителя, при этом максимальная длина составила 1.5 м.

Мощность накачки, Вт.

Рис. 58. Зависимость выходной мощности от мощности накачки (график 1) — зависимость средней мощности от мощности накачки (график 2) — зависимость средней мощности от мощности накачки при длине насыщающегося поглотителя около 1 м (график 3).

При использовании насыщающегося поглотителя в зависимости от его длины на выходе лазера наблюдалось два различных режима генерации. При длине 1.5 м наблюдалась генерация коротких импульсов длительностью около 20 не. Последовательность импульсов при мощности накачки 8 Вт представлена на рис. 59. На рис. 60 показана типичная форма отдельного импульса. Динамические характеристики лазера оказываются сходными с лазерами с самомодуляцией добротности, описанными в работах [43, 44].

0,8О.

О 100 200 300 400 500 600 700 800.

Время, мкс.

Рис. 59. Последовательность импульсов при мощности накачки 8 Вт.

Время, не.

Рис. 60. Форма импульса гольмиевого импульсного волоконного лазера.

В условиях подавленной постоянной обратной связи в этих лазерах нелинейная обратная связь реализуется сначала за счет обратного рэлеевского рассеяния, приводящего к возникновению ВРМБ, которое и обеспечивает возникновение импульсной генерации [103, 104]. Как видно из рис. 60, основной импульс сопровождается последовательностью импульсов уменьшающейся амплитуды. Период следования этих импульсов составляет около 30 не и соответствует времени двойного прохода через насыщающийся поглотитель.

Частота следования основных импульсов линейно возрастала с мощностью накачки, достигая 38 кГц при максимальной мощности накачки 13 Вт. Зависимость средней мощности от мощности накачки представлена на рис. 58 (график 2). Порог генерации составил 4.7.Вт, максимальная мощность — 1.65 Вт. Исходя из измеренных энергетических и динамических характеристик, энергия импульса может быть оценена как 50 мкДж, а пиковая мощность — 2 кВт.

Следует отметить, что в цитируемых выше работах по лазерам с самомодуляцией добротности, для подавления постоянной обратной связи использовался косой выходной торец лазера. Сварка с другими волокнами приводила к возникновению обратной связи в случае их большой длины. В реализованной схеме подавление постоянной обратной связи осуществлялось за счет волоконного поглощающего поглотителя и качество выходного торца значения не имело. Это значительно облегчает использование лазера в волоконных схемах.

При уменьшении длины волоконного насыщающегося поглотителя наблюдался переход в режим самомодуляции, вызванной кластеризацией активных ионов, описанной в разделе 4.3 настоящей работы. Характерная последовательность импульсов показана на рис. 61. На рис. 62 представлены зависимости частоты повторения и длительности импульса от мощности накачки, а на рис. 58 (график 3) — соответствующая зависимость средней мощности при длине насыщающегося поглотителя около 1 м.

1,0-о 0,8.

— о 0,6-ж ' я, а х 0,4-К.

0,20,00 20 40 60 80 100.

Время, мкс.

Рис. 61. Последовательность импульсов при режиме самомодуляции.

Можно полагать, что в этом случае присутствует постоянная обратная связь. При этом отрезок высококонцентрированного волокна работает как генератор, а волокно с относительно невысокой концентрацией активных ионов — как усилитель.

1000 о х.

— П н о о.

X л аЗ н X сЧ.

80 я и х св Н О н о <Й У.

8 9 10 11 Мощность накачки, Вт.

Рис. 62. Зависимости частоты повторения и длительности импульса от мощности накачки.

В данной конфигурации энергия импульса составила 7 мкДж, а пиковая мощность — 15 Вт. Эти значения уступают параметрам лазера с самомодуляцией добротности на основе высококонцентрированных оптических волокнах. Поэтому практическое применение такой схемы выглядит проблематичным.

4.3. Импульсная генерация с использованием затвора на карбоновых напотрубках.

В настоящей работе впервые было проведено исследование по возможности получения импульсного режима гольмиевого волоконного лазера с использованием насыщающегося поглотителя на напотрубках. Слой нанотрубок толщиной 120 мкм был нанесен на в ые окоотражающ ее металлическое зеркало (Рис.63), Накачка гольмиевого лазера осуществлялась иттербиевым волоконным лазером на длине волны 1.125 мкм. Излучение накачки вводилось через мультиплексор, который обеспечивал объединение двух излучений: на длине волны накачки и генерации.

Рис. 63. Фотография зеркала с нанесенными образцами нанотрубок.

В работе исследовалась схема лазера, представленная на рис 64 Схема лазера со встречной накачкой позволила разместить активное волокно непосредственно перед зеркалом и фактически увеличить его эффективный коэффициент отражения за счет уменьшения потерь между зеркалом и активным волокном. Кроме того, для того чтобы стабилизировать длину волны выходного излучения была использована брэгговская решетка на резонансную длину волны 2.1 мкм. акачка I- 1125 им, Но — ВОЛОКНО.

Мультиплексор 50×50 4 = 1100−2100 нм.

ВыХ0А 1 п% Ктгг&trade-&trade-" Карбоновые нанотрубки.

100% зеркало.

10% брэгговская решетка л 2100 нм.

Рис. 64. Схема гольмиевого лазера с использованием нанотрубок в качестве затвора.

Таким образом, данная схема лазера позволила реализовать режим модуляции добротности. При достижении порога генерации (около 2 Вт) лазер генерировал стабильную последовательность импульсов. Осциллограмма последовательности импульсов представлена на рис. 65.

Время, мкс.

Рис. 65. Осциллограмма последовательности импульсов.

К недостаткам использования в схеме лазера полимерных пленок с нанотрубками следует отнести достаточно большие непросветленные оптические потери, составляющие десятки процентов. Кроме того, мощность генерируемых импульсов ограничивается слабой лучевой стойкостью полимерной пленки.

Таким образом, максимальная средняя выходная мощность генерации в режиме модуляции добротности составила 1.3 Вт при мощности накачки 8.4 Вт, соответствующая зависимость представлена на рис. 66.

Мощность накачки, Вт.

Рис. 66. Зависимость выходной мощности в режиме модуляции добротности от мощности накачки.

На рис. 67 представлена зависимость частоты повторения от мощности накачки. Частота повторения линейно зависела от мощности накачки, изменяясь от 60 кГц у порога генерации до 180 кГц.

Рис. 67. Зависимость частоты повторения от мощности накачки.

На рис. 68 представлена зависимость длительности импульса от мощности накачки. Из представленной характеристик видно, что длительность импульса нелинейно зависит от мощности накачки и спадает от 3 мкс до 0.8 мкс с ростом мощности накачки.

Мощность накачки, Вт Рис. 68. Зависимость длительности импульса от мощности накачки.

Таким образом, в работе была продемонстрирована возможность использования насыщающегося поглотителя на нанотрубках в качестве пассивного затвора в схеме гольмиевого волоконного лазера, работающего в режиме модуляции добротности. Следует отметить, что получение импульсной лазерной генерации с высокой энергией в схемах с • использованием поглотителей на углеродных нанотрубках в настоящее время представляется затруднительным из-за низкой лучевой стойкости полимерных пленок, на которые наносятся слои нанотрубок.

Заключение

.

Основными результатами и выводами настоящей диссертационной работы являются:

1. Реализован набор эффективных полностью волоконных гольмиевых лазеров с накачкой от иттербиевого волоконного лазера, а также широкополосный источник двухмикронного диапазона. Впервые измерена спектральная эффективность генерации гольмиевых волоконных лазеров.

2. Показано, что концентрация легирующей примеси и состав сетки стекла влияют на эффективность генерации. Оптимизирована концентрация активной примеси для повышения эффективности генерации гольмиевых волоконных лазеров. При использовании гольмиевого волокна с.

19 3 концентрацией активной примеси 1.6−10 см" реализован гольмиевый волоконный лазер с рекордной квантовой эффективностью генерации 81%.

3. Впервые показано, что концентрация примеси ионов гольмия влияет на динамические характеристики лазера. Показана возможность получения импульсной генерации с пиковой мощностью до 25 Вт при концентрациях активной примеси от Ю20 см" 3. Обнаружено, что для получения непрерывного режима генерации необходимо использовать волокна с концентрацией.

19 3 активной примеси менее 5−10 см" .

4. Впервые реализован иттербиевый волоконный лазер с гольмиевым волокном в отдельном резонаторе в качестве насыщающегося поглотителя. Получен режим модуляции добротности с пиковой мощностью 300 Вт. Реализован гольмиевый волоконный лазер с пиковой мощностью 2.2 кВт, работающий в режиме модуляции добротности.

Благодарности.

Автор считает своим долгом поблагодарить сотрудников лаборатории активных сред твердотельных лазеров ИОФ РАН Ю. Н. Пыркова, В. Ф. Серегина, С .я. Русанова, заведующего лаборатории Цветкова Владимира Борисовича, без взаимодействия с которыми эта работа не была бы проделана.

Отдельно хотелось бы выразить благодарность своему научному руководителю доктору физико-математических наук Куркову Андрею Семеновичу за выбор научного направления, постоянную поддержку и неоценимую помощь на всех этапах работы, что обеспечило высокий научный потенциал проводимых исследований.

Автору хочется выразить признательность сотруднику лаборатории волоконной оптики НЦВО РАН О. И. Медведкову за изготовление волоконных брэгговских решеток, которые были использованы при выполнении работы, сотрудникам ФГУП «РФЯЦ — ВНИИТФ им. академика Е.И. Забабахина».

A.В Маракулину, J1.A. Манишиной за изготовление образцов кварцевого волокна, легированного ионами гольмия.

Кроме того, автор выражает благодарность сотрудникам НЦВО РАН.

B.М Парамонову, С. А. Васильеву, А. Ф. Косолапову, А. Е. Левченко, А. Г. Охримчуку, аспирантам ИОФ РАН A.A. Вебер, А. Д. Ляшедько, А. И. Трикшеву, В. А. Камынину за плодотворные обсуждения и помощь в работе.

Показать весь текст

Список литературы

  1. А.С.Курков, Е. М. Дианов. «Непрерывные волоконные лазеры средней мощности». Квантовая Электроника, 34, стр. 881, (2004).
  2. Y. Jeong, J. К. Sahu, D. N. Payne, and J. Nilsson. «Ytterbium-doped large-core fiber laser with 1.36 kW continuous-wave output power». Optics Express, 12, p. 6088, (2004).3. www.ipgphotonics.com.
  3. D. Y. Shen, J. K. Sahu, and W. A. Clarkson. «High-power widely tunable Tm: fibre lasers pumped by an Er, Yb co-doped fibre laser at 1.6 pm». Optics Express, 14, p. 6084, (2006).
  4. А.С.Курков. «Волоконные лазеры на эффекте вынужденного комбинационного рассеяния». Вестник ННГУ, № 2, стр. 32, (2008).
  5. I.A. Bufetov and Е.М. Dianov. «Bi-doped fiber lasers». Laser Physics Letters, 6, p. 487, (2009).
  6. Гольмиевый лазер в медицине. Под ред. С. В. Грачева. М.: «Триада-Х», 2003. — 240 с.
  7. М. А. Ельяшевич. «Спектры редких земель», ГТТИ, М. 1953, с.404−425.
  8. Н. W. Gandy, and R. J. Ginther. «Simulated emission from holmium activated silica glass», Proc. IRE, vol. 50, p. 2113 (1962).
  9. B. J. «The absorption and fluorescence spectra of rare-earth ions in silica-based monomode fiber», Journal of Lightwave Technology, 9, 287−293 (1988).
  10. D. C. Hanna, R. M. Percival, R. G. Smart. «Continuous-wave oscillation of holmium-doped silica fibre laser», Electronics Letters, vol. 25, pp. 593−594, (1989).
  11. K. Oh, T. F. Morse, A. Kilian, and P. M. Weber. «Continuous-wave oscillation of thulium-sentized holmium-doped silica fiber laser», Opt. Lett., vol. 19, p. 278 (1994).
  12. Ch. Ghisler, W. Ltithy, and P. M. Weber. «Cladding-pumping of a Tm3+ :Ho3+ silica fibre laser», Optics Comm., 132, pp. 474−478 (1996).
  13. S. D., King T. A. «CW operation of a 1.064-pm pumped Tm-Ho-doped silica fiber laser», Quantum Electronics, vol. 34, Issue 9, pp. 1578−1587 (1998).
  14. Jackson S. D., S. Mossman. «High-power diode-cladding-pumped Tm3+, Ho3±doped silica fiber laser», Appl. Phys. B 77, 489−491 (2003).
  15. Jackson S. D., Sabella A., Hemming A., Bennetts S., and Lancaster D. J. «High-power 83 W holmium-doped silica fiber laser operating with high beam quality», Optics Letters 32, 241 (2007).
  16. S. D. Jackson. «Midinfrared holmium fiber lasers», Quantum Electronics, vol. 42, Issue 1−2, pp. 187−191, (2006).
  17. J. W. Kim, A. Boyland, J. K. Sahu, and W. A. Clarkson, in CLEO/Europe and EQEC2009 Conference Digest, pp. 65, (Optical Society of America, 2009).
  18. A. S. Kurkov, E. M. Dianov, O. I. Medvedkov, G. A. Ivanov, V. A. Aksenov, V.M. Paramonov, S.A. Vasiliev, E.V. Pershina. «Efficient silica-based Ho3±fiber laser for 2 jam spectral range pumped at 1.15 |im», Electronics Letters, vol.36, p. 1015, (2000).
  19. Y. Jeong, J. K. Sahu, D. N. Payne, and J. Nilsson. «Ytterbium-doped large-core fiber laser with 1.36 kW continuous-wave output power», Optics Express, 12, 6088 (2004).
  20. A. S.Kurkov. «Oscillation spectral range of Yb-doped fiber lasers». Laser Physics Letters, 4, 93 (2007).
  21. S. D. Jackson. «2.7-W Ho3±doped silica fibre laser pumped at 1100 nm and operating at 2.1 jam», Appl. Phys. B 76, pp. 793−795 (2003).
  22. A. S. Kurkov, V. M. Paramonov, O. I. Medvedkov, Yu. N. Pyrkov, E. M. Dianov. S. E. Goncharov, I. D. I. Zalevskii. «Compact fiber source emitting at 2.1 fim with an output power of 2 W», Laser Phys. Lett. 3, No. 3, pp. 151−153 (2006).
  23. S. D. Jackson, F. Bugge, G. Erbet. «Directly diode-pumped holmium fiber lasers», Optics Letters, vol. 32, No. 17, (2007).
  24. S. D. Jackson, F. Bugge, G. Erbert. «High-power and highly efficient diode-cladding pumped Ho3± doped silica fiber lasers», Optics Letters, vol. 32, No. 22, pp. 3349, (2007).
  25. S.S. Walker. «Rapid modeling and estimation of total spectral loss in optical fibers», Journal of Lightwave Technology, 18, 1125 (1986).
  26. P.Myslinski, D. Nguen, and J.Chrostowski. «Effects of concentration on the performance of erbium-doped fiber amplifiers», IEEE J of Lightwave Communication, vol.15, p. 112 (1997).
  27. B.J., «Concentration effect on optical amplification characteristics of Er-doped silica single-mode fibers», IEEE Photon.Techn.Lett., v.2, 559, (1990).
  28. P.M., Nilsson J., Carinas Т., Jaskorzynska В., «Concentration-dependent upcon vers ion in Er3± doped fiber amplifiers experiments and modeling», IEEE Photon.Techn.Lett., v.3, pp. 996 — 998, (1991).
  29. А.Ю.Плоцкий, А. С. Курков, М. Ю. Яшков, М. М. Бубнов, М. Е. Лихачев, А. А. Сысолятин, А. Н. Гурьянов, Е. М. Дианов, «Усилительные свойства активных световодов с высокой концентрацией ионов эрбия», Квантовая электроника, 35, 559−562 (2005).
  30. Delevaque Е., Georges Т., Monerie М., Lamouler P., and Bayon J.-F. «Modeling of pair-induced quenching in erbium-doped silicate fibers», IEEE Photonics Techn. Lett., v.5, pp. 73 75 (1993).
  31. А.С. Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук, Москва 2003.
  32. P. Le Boudec, P.L. Francois, E. Delevaque, J.-F. Bayon, F. Sanchez, G.M.Stephan. «Influence of ion-pairs on the dynamical behavior of Er3+ -doped fiber lasers», Optical and Quantum Electronics 25, pp. 501 507, (1993).
  33. Kir’yanov A.V., Il’ichev N.N., and Barmenkov Yu.O. «Excited-state absorption as a source of nonlinear thermo-induced lensing and self-Q-switching in an all-fiber Erbium laser», Laser Physics Letters 1, 194 (2004).
  34. S. D. Jackson and T. A. King «Dynamics of the output of heavily Tm-doped double-clad silica fiber lasers» J. Optical Society of America B, 16, 2178 (1999).
  35. L. Orsila, L. A. Gomes, N. Xiang, T. Jouhti, O. G. Okhotnikov. «Mode-locked ytterbium fiber lasers», Applied Optics, 43, pp. 1902 1906, (2004).
  36. O. G. Okhotnikov, T. Jouhti, J. Konttinen, S. Karirinne, M. Pessa. «1.5-mu m monolithic GalnNAs semiconductor saturable-absorber mode locking of an erbium fiber laser», Optics Letters, 28, pp. 364 366, (2003).
  37. A. A. Krylov, P. G. Kryukov, E. M. Dianov, O. G. Okhotnikov. «Picosecond pulse generation in a passively mode-locked Bi-doped fibre laser», Quantum Electronics, 39, pp. 882 886 (2009).
  38. M. A. Solodyankin, E. D. Obraztsova, A. S. Lobach, A. I. Chernov, A. V. Tausenev, V. I. Konov, E. M. Dianov. «Mode-locked 1.93 mu m thulium fiber laser with a carbon nanotube absorber», Optics Letters, 33, pp. 1336 1338, (2008).
  39. S. Kivisto, T. Hakulinen, A. Kaskela, B. Aitchison, D. P. Brown, A. G. Nasibulin, E. I. Kauppinen, A. Harkonen, O. G. Okhotnikov. «Carbon nanotube films for ultrafast broadband technology», Opt. Express 17, 2358 -2363, (2009).
  40. S.V. Chernikov, Y. Zhu, J.R.Taylor, V.P. Gapontsev. Optics Letters, «Supercontinuum self-Q-switched ytterbium fiber laser», 22, pp. 298 300 (1997).
  41. D A Grukh, A S Kurkov, I M Razdobreev, A A Fotiadi. «Self-Q-switched ytterbium-doped cladding-pumped fibre laser», Quantum Electronics, 32, 1017 1019, (2002).
  42. A.S.Kurkov, I.A.Shukshin, D.A.Grukh, V.M.Paramonov, E.M.Dianov, S.E.Goncharov, I.D.Zalevskii. «Compact fiber source of the pulses with an output power up to 0.17 mJ», Laser Physics Letters, 3, 86 88 (2006).
  43. M. Delgado-Pinar, D. Zalvidea, A. Diez, P. Pertz-Millan, M. Y. Andres, «Q-switching of an all-fiber laser by acousto-optic modulation of a fiber Bragg grating», Opt. Express 14, pp. 1106 1112, (2006).
  44. M. Delgado-Pinar, A. Diez, J.L. Cruz, M.V. Andres., «Enhanced Q-switched distributed feedback fiber laser based on acoustic pulses», Laser Physics Letters, 6, 139- 144, (2009).
  45. M. Gong. B. Peng, Q. Liu, and P. Yan. «Novel Q-switching method with mechanical all-fiber module», Laser Physics Letters, 5, 733 -736, (2008).
  46. P. Perez-Millan, A. Diez, M. V. Andres, D. Zaividea and R. Duchowicz. «Q-switched all-fiber laser based on magnetostriction modulation of a Bragg grating», Optics Express, 13, pp. 5046 -5051, (2005).
  47. N.K. Chen, Z.Z. Feng, and S.K. Liaw. «All-fiber pulsewidth tunable actively Q-switched erbium fiber laser using abrupt-?apered Mach-Zehnder block filter», Laser Physics Letters, 7, pp. 363 -366, (2010).
  48. L. Tordella, H. Djellout, B. Dussardier, A. Saissy and G. Monnom. «High repetition rate passively Q-switched Nd3+: Cr4+ all-fibre laser», Electronics Letters, 39, pp. 1307 1308 (2003).
  49. A. A. Fotiadi, A. S. Kurkov and I. M. Razdobreev. Conference on Lasers and Electro-Optics Europe, (Optical Society of America, 2005), p. 515.
  50. V. V. Dvoyrin, V. M. Mashinsky, and E. M. Dianov. «Yb-Bi pulsed fiber lasers», Optics Letters, 32, 451 -453, (2007).
  51. A.S. Kurkov, Ya.E. Sadovnikova, A.V. Marakulin, and E.M. Sholokhov. «All fiber Er-Tm Q-switched laser», Laser Physics Letters, 7, pp. 795 -797, (2010).
  52. S.B.Poole, D.N.Payne, R.J.Mears, M.E.Fermann, and R.I.Laming. «Fabrication and characterization of low-loss optical fibers containing rare-earth ions», IEEE Journal of Lightwave Technology, vol.4, p.870−876 (1986).
  53. А.В.Белов, А. Н. Гурьянов, Д. Д. Гусовский, Г. Г. Девятых, Е. М. Дианов, Ю. Б. Зверев, А. С. Курков, В. Ф. Хопин. «Одномодовый волоконный световод на основе высокочистого кварцевого стекла, легированного ионами эрбия», Высокочистые вещества, № 3, с. 205 (1990).
  54. D.Marcuse. «Loss analysis of single-mode fiber splices», Bell Syst. Techn. J, 56, 703−718 (1977).
  55. А.С.Курков, Е. М. Шолохов, А. В. Маракулин, Л. А. Минашина. «Влияние концентрации активных ионов на эффективность генерации гольмиевых волоконных лазеров», Квант, электроника, 40, стр. 386−388, (2010).
  56. P.R.Morkel and R.I.Laming. «Theoretical modeling of erbium-doped fiber amplifiers with excited-state absorption», Optics Letters, vol.14, p. 1062 (1989).
  57. B.Pedersen, A. Bjarklev, J.H.Povlsen, K. Dybdal, and C.C.Larsen. «The design of erbium-doped fiber amplifier», IEEE Journal of Lightwave technology, vol.9, p.1105 (1991).
  58. А.В., Payne D., Turner P.W. Zervas M.N., Ibsen M., Durkin M.K. «An optical fiber arrangement». International patent WO 00/67 350, priority date 30.04.1999.
  59. М.А. Мелькумов, И. А. Буфетов, К. С. Кравцов, А. В. Шубин, Е. М. Дианов. «Сечения поглощения и вынужденного излучения ионов Yb3+ в силикатных световодах, легированных Р2О5 и А120з», РИИС ФИАН, М., (2004).
  60. М.А. Мелькумов, И. А. Буфетов, К. С. Кравцов, А. В. Шубин, Е. М. Дианов. «Генерационные параметры иттербиевых волоконных световодов, легированных Р2О5 и А1203″, Квантовая электроника, 34 (9), стр. 843−848, (2004).
  61. С. А. Васильев, О. И. Медведков, И. Г. Королев, А. С. Божков, А. С. Курков, Е. М. Диаиов. „Волоконные решетки показателя преломления и их применения“, Квантовая Электроника, 34, стр. 1085, (2005).
  62. A.S.Kurkov. „Oscillation spectral range of Yb-doped fiber lasers“, Laser Physics Letters, 4, p. 93, (2007).
  63. Д.А.Грух, А. С. Курков, В. М. Парамонов, Е. М. Дианов. „Влияние нагрева на оптические свойства легированных ионами Yb3+ волоконных световодов и лазеров на их основе“, Квантовая Электроника, 34, стр. 579−582, (2004).
  64. A.S. Kurkov, V.M. Paramonov, and O.I. Medvedkov. „Ytterbium fiber laser emitting at 1160 nm“, Laser Physics Letters, 3, p. 503, (2006).
  65. В. В. Гайнов, P. И. Шайдуллин, О. А. Рябушкин. „Стационарный разогрев активных волоконных световодов при оптической накачке“, Квантовая Электроника, 41, стр. 637, (2011).
  66. A.S. Kurkov, Е.М. Sholokhov, O.I. Medvedkov, V.V. Dvoyrin, Yu.N. Pyrkov, V.B. Tsvetkov, A.V. Marakulin, and L.A. Minashina. „Holmium fiber laser based on the heavily doped active fiber“, Laser Phys. Letters, 6, p. 661, (2009).
  67. А.С., Шолохов Е. М., Маракулин А. В., Двойрин В. В. „Гольмиевые волоконные лазеры“, XII Международная школасеминар по люминесценции и лазерной физике, о. Байкал, пос. Хужир, 26−31 июля 2010 г.
  68. A.S., Dvoyrin V.V., Marakulin A.V. „All-fiber 10 W holmium lasers pumped at X=1.15 pm“, Optics Letters, 35, pp. 490−492, (2010).
  69. А.С.Курков, Е. М. Шолохов, А. В. Маракулин, Л. А. Минашина. „Влияние концентрации активных ионов на эффективность генерации гольмиевых волоконных лазеров“, Квантовая электроника, 40, 386 (2010).
  70. А.С.Курков, Е. М. Шолохов, А. В. Маракулин, Л. А. Минашина. „Концентрационные эффекты в гольмиевых волоконных лазерах“, Материалы IV Российского семинара по волоконным лазерам, 19−22 апреля 2010 г., г. Ульяновск, 42−43.
  71. A.S.Kurkov, E.M.Sholokhov, V.B.Tsvetkov, A.V.Marakulin. „Concentration effects in Ho-doped fiber lasers“, CLEO/Europe, p.CJ.P.31, Munich, Germany, 22 26 May 2011.
  72. A.C. Курков, E.M. Шолохов, В. Б. Цветков, A.B. Маракулин, Л. А. Минашина, О. И. Медведков, А. Ф. Косолапов, „Гольмиевый волоконный лазер с рекордной квантовой эффективностью“, Квантовая электроника, 41, стр. 492−494, (2011).
  73. J. W. Kim, A. Boyland, J. К. Sahu, and W. A. Clarkson, in CLEO/Europe and EQEC 2009 Conference Digest, (Optical Society of America, 2009), paper CJ65.
  74. A.S.Kurkov, E.M. Sholokhov, A.V. Marakulin, and L.A. Minashina „Dynamic behavior of laser based on the heavily holmium doped fiber“. Laser Physics Letters, 7, pp. 587−590, (2010j.
  75. A.C. Курков, E.M. Шолохов, А. В. Маракулин, Л. А. Минашина, „Влияние концентрации активнх ионов на динамику генерации гольмиевых волоконных лазеров“, Квантовая электроника, 40 (10), стр. 858−860, (2010).
  76. Е.М.Шолохов, А. С. Курков, А. В. Маракулин. „Динамика лазера на основе высококонцентрированного гольмиевого оптического волокна“, Материалы IV Российского семинара по волоконным лазерам, г. Ульяновск, стр. 44−45, 19−22 апреля 2010 г.
  77. A.S.Kurkov, E.M.Sholokhov, V.B.Tsvetkov, A.V.Marakulin. „Concentration effects in Ho-doped fiber lasers“, 20 International Laser Physics Workshop, Sarajevo, Bosnia and Herzegovina. July 11−15 2011.
  78. C.W. Hodgson, A.M.Vengsarkar, Optical Fiber Communication Conf. OFC'96, San Jose, USA, February 25-March 1, Techn. Dig., 2, 29 (1996).
  79. Д.А., Богатырев В. А., Сысолятин A.A., Парамонов В. М., Курков А.С, Днанов Е. М. „Широкополосный источник излучения на основе иттербиевого волоконного световода с распределенной по длине накачкой“, Квантовая Электроника, 34, 247 (2004).
  80. A.M. „Да будет белый свет: генерация суперконтинуума сверхкороткими лазерными импульсами“, УФН, 176, стр. 623 649 (2006).
  81. A.C. Курков, Е. М. Шолохов, В. М. Парамонов, А. Ф. Косолапов. „Широкополосный источник излучения в области 2 мкм на основе волоконного световода, легированного ионами Но3+“, Квантовая электроника, 2008, 38 (10), 981−982.
  82. Шолохов, Курков A.C. „Широкополосный источник излучения на основе волоконного световода, легированного ионами гольмия“, II Российский семинар по волоконным лазерам, 1−4 апреля 2008, г. Саратов. Материалы семинара, стр. 65.
  83. A.B., Гурьянов А. Н., Гусовский Д. Д., Дианов Е. М., Курков A.C., Неуструев В. Б. „Изгибные потери в одномодовых волоконных световодах“, Квантовая электроника, 12,, 1076 1978 (1985).
  84. A.S.Kurkov, E.M.Sholokhov, O.I.Medvedkov. „All fiber Yb-Ho pulsed laser“, Laser Phys. Letters», 6,135, 2009.
  85. А.С.Курков, Е. М. Шолохов. «Импульсный волоконный Yb: Ho лазер», 3 Российский семинар по волоконным лазерам, 31 марта-2 апреля 2009, г. Уфа, Сборник трудов, с. 54−55.
  86. A.S.Kurkov, E.M.Sholokhov, O.I.Medvedkov, «АН fiber Yb-Ho pulsed laser», Proc. CLEO/Europe, p. CJ6.1, 2009.
  87. Е.Л.Сурменко, Т. Н. Соколова, И. А. Попов, A.C. Курков, «Волоконные лазеры в обработке пленок и поверхностных покрытий», Материалы Всероссийской конференции по волоконной оптике, Пермь, 12−14 октября 2011, А-5−8. Фотон-Экспресс, 6(94), 64, 2011.
  88. E.M.Sholokhov, A.V.Marakulin, A.S.Kurkov, V.B.Tsvetkov, «All-fiber Q-switched holmium laser», Laser Physics Letters, 8, 382 (2011).
  89. A. A. Fotiadi, P. Megret, M. Blondel, D. Grukh, A.S. Kurkov, I. Razdobreev. Proc. SPIE5137, 119 (2003).
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!