Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Исследование бесконтактных методов возбуждения ультразвуковых колебаний

Диссертация: Исследование бесконтактных методов возбуждения ультразвуковых колебаний
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Впервые экспериментально исследованы амплитудно-временные параметры УЗ-импульсов, возбуждаемых лазерным излучением. Показано, что при малых интенсивностях излучения Т0 длительность и форма ультразвукового и лазерного импульсов совпадают. При интенсивностях, близких к пороговому значению теплового пробоя Inof>, на амплитудно-временные параметры УЗ-импульса существенное влияние оказывает… Читать ещё >

Исследование бесконтактных методов возбуждения ультразвуковых колебаний (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА I. РЕГИСТРАЦИЯ УЛЬТРАЗВУКОВЫХ КОЛЕБАНИЙ
    • 1. 1. Выбор методов регистрации
    • 1. 2. Измерение колебаний лазерными интерферометрами
    • 1. 3. Емкостный црием УЗ-колебаний
  • ГЛАВА 2. ЕМКОСТНЫЙ МЕТОД ВОЗБВДЕНИЯ
    • 2. 1. Краткий аналитический обзор
    • 2. 2. Анализ работы емкостного преобразователя
    • 2. 3. Экспериментальные исследования. Обсуждение результатов
  • ГЛАВА 3. ВОЗБЗДЕНИЕ УЗ-КОЛЕБАНИЙ ЭЛЕКТРОИСКРОВЫМ МЕТОДОМ
    • 3. 1. Краткий аналитический обзор
    • 3. 2. Анализ механизмов возбуждения
    • 3. 3. Экспериментальные исследования. Обсуждение результатов
  • ГЛАВА 4. ОПТИЧЕСКИЙ МЕТОД ВОЗБВДЕНИЯ УЗ-КОЛЕБАНИЙ
    • 4. 1. Краткий аналитический обзор
    • 4. 2. Теоретический анализ механизмов возбуждения
    • 4. 3. Описание экспериментальной установки
    • 4. 4. Экспериментальные результаты и их обсуждение. НО

В последнее время значительно возрос интерес к бесконтактным, широкополосным методам возбуждения ультразвуковых (УЗ) колебаний. Это обусловлено необходимостью повышения точности измерения упругих характеристик материалов, увеличения чувствительности к выявлению мелких дефектовнеобходимостью ввода УЗ-колебаний в образец с необработанной или горячей поверхностью и т. д. Так, например, в работе [4 J указывалось на то, что наличие промежуточных слоев между пьезопреобразователем и образцом не позволяют проводить измерения скорости и затухания ультразвука с погрешностью менее и 1% соответственно. Кроме того, узко-полосность пьезопреобразователей не обеспечивает возможности одновременного измерения этих параметров в широком диапазоне частот и не позволяет оперативно исследовать структуру материалов. Применение бесконтактных методов, например, оптических позволяет устранить этот недостаток [III-II4] и открывает возможности для повышения точности измерения акустических величин.

Бесконтактные методы возбуждения можно разделить на следующие группы: электромагнитныеударныепотоками быстрых частицемкостныйэлектроискровой и оптический (щелевой метод [2]здесь не будет рассматриваться, т.к. он обладает ярко выраженными резонансными свойствами). В настоящее время наиболее полно исследованы электромагнитные методы возбуждения [ 1−2]. Однако эти методы обладают низкой эффективностью преобразования электромагнитной энергии в акустическую (~ 10″ ^ * 10″ ^), которая к тому же резко падает с увеличением частоты и зависит от материала образцов.

Ударные методы возбуждения целесообразно применять в диапазоне частот до I МГц, т.к. граничная частота) пропорциональна (Vy)^ [3] (- скорость ударника относительно образца, в котором возбуждаются УЗ-колебания). Для увеличения £гр необходимо увеличивать ^ до очень больших значений (^ 10^ 4с.

10 м/с), цри этом происходит разрушение поверхности образца.

При взаимодействии потоков быстрых частиц (электронов, протонов, оС — частиц) с поверхностью образца генерируются УЗ-колеС 1J бания достаточно высокой амплитуды (~ 10 +10 Па) и длительностью в несколько десятков наносекунд [2]. Недостатками этого метода являются: сложность и громоздкость оборудованиянеобходимость радиационной защитысложность управления сечением пучка частиц.

Емкостный метод[20−26], не обладая дистанционностью (в отличие от остальных методов), имеет по сравнению с пьезоэлектрическим то преимущество, что при его осуществлении преобразователь не находится в акустическом контакте с образцом. Этим методом возбуждались УЗ-импульсы (в режиме радиоимпульсов) амплитудой до Ю5 Па и частотой от I МГц до 1000 МГц.

Электроискровой метод f 51−53] являясь самым цростым, по-видимому, позволяет возбуждать УЗ-импульсы с достаточно широким спектром и может быть использован для имитации сигналов акустической эмиссии или калибровки пьезоцреобразователей [54]. Однако литературных данных об амплитудно-временных параметрах УЗ-импульсов, генерируемых этим методом, нет.

Оптический метод [62−106], интенсивно развивающийся с появлением мощных лазеров, позволяет возбуждать в образцах из различных материалов УЗ-импульсы наносекундного диапазона [107] амплитудой до 10^ * 10® Па [100, 101]. Единственным недостатком этого метода является относительная сложность существующих лазерных устройств.

Несмотря на достаточно широкий ряд теоретических и экспериментальных работ бесконтактные методы возбуждения УЗ-колебаний изучены еще недостаточно полно [2], не исследованы амплитудно-временные параметры УЗ-импульсов и влияние на них различных факторов, не определены коэффициенты преобразования электромагнитной энергии в акустическую, не получено аналитических выражений для расчета формы УЗ-импульсов. Эти недостатки обусловлены тем, что в большинстве работ (за исключением [24,25,107]) для приема УЗ-колебаний использовались пьезопреобразователи.

В связи с перспективностью бесконтактных методов возбуждения УЗ-колебаний и недостаточно полной их изученностью в работе рассмотрены три метода: емкостный, электроис1фовой и оптический.

Целью настоящей работы является: детальное исследование емкостного, электроискрового и оптического методов возбуждения УЗ-колебаний с применением широкополосных бесконтактных методов их регистрации.

В соответствии с поставленной целью решались следующие задачи:

1. Выбрать методы регистрации УЗ-колебаний.

2. Исследовать амплитудно-временные параметры УЗ-импульсов.

3. Определить зависимость параметров УЗ-импульсов от условий возбуждения: а) от параметров возбуждающего электрического импульсаразмера электрода и силы прижатия его к образцу — при емкостном методе возбужденияб) от параметров разрядной цеписпособа возбуждения и расстояния от разрядника до образца — при электроискровом методу возбужденияв) от интенсивности, длины волны, длительности лазерного импульсатемпературной зависимости коэффициента поглощения и от наличия покрытий на поверхности образцапри оптическом методе возбуждения.

4. Исследовать механизмы возбуждения, приводящие к генерации УЗ-колебаний при электроискровом и оптическом методах возбуждения.

5. Определить эффективность преобразования электромагнитной энергии в акустическую, установить пути ее повышения.

Защищаемые положения диссертационной работы можно сформулировать следующим образом.

1. Емкостный метод позволяет возбуждать УЗ-импульсы длительностью от десятков наносекунд до единиц микросекунд, амплитудой до 2'ПГ9 м.

2. При электроискровом методе возбуждения основным механизмом генерации УЗ-колебаний является действие ударной волны, возникающей в искровом канале. Временная форма генерируемых УЗ-импульсов не зависит от параметров разрядной цепи.

3. Оптический метод позволяет возбуждать в металлах УЗ-имg тт пульсы длительностью порядка 10 с и менее (до КГХ с), ампли-—8 тудой до 7*10 м.

4. Одним из механизмов генерации УЗ-колебаний является действие ударной волны, возникающей вследствие теплового пробоя, воздуха вблизи поверхности образца.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и приложения.

Основные результаты, полученные в настоящей работе можно сформулировать следующим образом.

Емкостный метод возбуждения.

1. Получены простые выражения, позволяющие рассчитывать амплитудно-временные и энергетические параметры УЗ-импульсов с погрешностью менее 30%.

2. Впервые теоретически и экспериментально исследовано влияние силы црижатия электрода к образцу на амплитудно-временные и энергетические параметры УЗ-импульсов. Показано, что увеличение силы прижатия приводит к уменьшению амплитуды и длительности УЗ-импульсов, а также к уменьшению коэффициента преобразования электрической энергии в акустическую. При этом, когда давление электрода на образец превосходит З’Ю^ Н/м2 коэффициент преобразования слабо зависит как от материала образца прокладки, так и от длительности возбуждающего электрического импульса.

Электроискровой метод.

3. Впервые показано, что основными механизмами возбуждения в случае, когда одним из электродов разрядника является сам образец является термоупругость, обусловленная нагревом искрового канала током разряда, и ударная волна, обусловленная резким выделением тепла в искровом канале в начальной стадии развития пробоя. Причем термоупругость проявляется при больших значениях разрядной емкости С (С^- 5*10 Ф). При возбуждении искрой, возникающей в разряднике, находящемся на некотором расстоянии от образца основное действие оказывает ударная волна.

4. Получено приближенное выражение, позволяющее рассчитывать амплитуды УЗ-импульсов с погрешностью менее 50%.

5. Впервые показано, что для увеличения эффективности преобразования необходимо уменьшать сопротивление разрядной цепи R и увеличивать пробивное напряжение.

6. Впервые показано, что временные параметры УЗ-импульса практически не зависят от параметров разрядной цепи и пробивного п напряжения (при С < 5*10 Ф).

Оптический метод возбуждения.

7. Впервые экспериментально исследованы амплитудно-временные параметры УЗ-импульсов, возбуждаемых лазерным излучением. Показано, что при малых интенсивностях излучения Т0 длительность и форма ультразвукового и лазерного импульсов совпадают. При интенсивностях, близких к пороговому значению теплового пробоя Inof>, на амплитудно-временные параметры УЗ-импульса существенное влияние оказывает температурная зависимость коэффициента поглощения. При Хо >ТП0р УЗ-импульс состоит из «короткой» составляющей амплитудой Цт и «полки» амплитудой ипол длительностью равной определяемой искрой теплового пробоя (где z? — толщина образца;

Q1 j Я? — скорости продольной и сдвиговой волн). Получены достаточно точные выражения для расчета Um и Un0Jf .

8. Впервые исследовано влияние длины волны лазерного излучения на параметры УЗ-импульса.

9. Впервые показано, что увеличение интенсивности свыше.

ТО р то р

2,5*10 Вт/м в воздухе или вакууме и 1,2*10 Вт/м при нанесении покрытий из воды, масла или туши нецелесообразно, так как при значениях 10 выше этих пределов эффективность преобразования оптической энергии в акустическую снижается. Максимальное значение эффективности, реализованное в настоящей работе, составило величину ~ 5*Ю~2 (покрытие из воды 10 = 9*Ю12 Вт/м2).

10. На основании результатов исследований разработаны: устройство для измерения скорости УЗ-волн с применением емкостных преобразователейметодика измерения дисперсии скорости и затухания продольных УЗ-волнметодика измерения скорости сдвиговых волн оптическими методами.

Работа выполнена в лаборатории оптико-механических измерений научно-производственного объединения «Дальстандарт» .

Автор искренне признателен за поддержку и постоянное внимание к работе своему научному руководителю к.ф.-м.н., старшему научному сотруднику А. Н. Бондаренко.

Автор выражает также глубокую благодарность сотрудникам объединения: ЮБ. Дроботу, В. П. Троценко, В. И. Архипову, Ю.М.Крини-цыну, С. Е. Подымахину, В. А. Луговому, С. А. Гусакову и всему коллективу лаборатории за многочисленные, полезные обсуждения, ценные замечания по вопросам, затронутым в диссертации, а конструктору СКВ В. Г. Возжаеву за разработку и изготовление дифференциального усилителя.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Ю.М. Бесконтактные методы ультразвукового контроля.-М.: Машиностроение, 1974, 56 с.
  2. Г. А., Гуревич С. Ю. Современное состояние бесконтактных методов и средств ультразвукового контроля (обзор).- Дефектоскопия, 1981, № 5, с.5−33.
  3. Гольдсмит Д.Удар.-М.: Стройиздат, 1965,-420с.
  4. Р., Эльбаум Ч., Чик Б. Ультразвуковые методы в физике твердого тела.-М.: Мир, 1972, 307 с.
  5. М.В. Широкополосный апериодический преобразовательультразвуковых колебаний.-Дефектоскопия, 1973, № 4, с.12−16.
  6. Tornas HJ., Warren C.W. An Optica? method of measurement
  7. SmoPf Vibrations- Pklt. Mag., 1928, v. 5} a/33, p. 1125−1138.
  8. РаВтег С. H. Green Q. E. DphicoP probing of Jtcousiie emission waves. A/ondesiruc-t-ive gvctHuoton of MaieriaPs. &diltd Xj.
  9. Burke. V Weiss.- PEenum Press, dew York and London, 1978 p.347−379.
  10. В.П. Разработка и исследование оптических методов и средств измерения малых акустических сигналов на основе стабильных газовых лазеров. Автореф.дисс.канд.техн.наук.-Ленинград, 1978, 21 с.
  11. А.Н., Маслов Б. Я., Троценко В. П. Оптическая установка для измерения сверхмалых акустических колебаний.- Приборы и техника эксперимента, 1975, № 6, с.211−213.
  12. А.Н., Троценко В. П. Многолучевой интерферометр для измерения сверхмалых амплитуд механических колебаний.- Измерительная техника, 1978, № 7, с.56−57.
  13. М., Вольф Э. Основы оптики.- М.: Наука, 1973- 719 с.
  14. KoEsky H. The propagation of stress PuPses In Viseoe-2о Site SoPic/8.- XJpFP. Phys. t №St net. 3, v. 10, p. 693 110.
  15. AT., Bore* F.} GoedsmM IK? Pa she wave propagation in art exponen-ttoP rod. Ini. У. Mech. Sti,} 19 Щ V.28, p. 199−207.
  16. Н.Б., Добромыслов B.M., Сажин В. В. Определение некоторых параметров датчиков ультразвуковых дефектоскопов.- Дефектоскопия, 1971, № I, с.51−57.
  17. WadBey И. А/. Sc.ru С В. Л. Stud и of deformation and frodurB processes Ln Q tow- я?? oy sieeP ty acoustic emission transient anctPysis, Jda. Mei%/ 1979, // 4, p. 61Z-61G.
  18. В.Б., Манукин А. Б. Измерение малых сил в физических экспериментах.- М.: Наука, 1974, 151 с.
  19. В.Б., Митрофанов В. П. и др. Измерение слабых акустических волн при помощи емкостного датчика.- Приборы и техника эксперимента, 1971, № 4, с.241−244.
  20. В.Б. Физические эксперименты с пробными телами.-М.: Наука, 1970, 136 с.
  21. А.Н., Дробот Ю. Б., Кондратьев А. И. Применение емкостного метода для регистрации коротких акустических импульсов.- Дефектоскопия, 1981, № 5, с.109−111.
  22. Л. Ультразвук и его применение в науке и технике.-М.: Изд-во И.Л., 1957, 520 с.
  23. Leg ros Ц^ Le winder J ^ bi^uQrcf p. Generation of
  24. UPtro Sound Q die Pee i не. Transduced. Jcoust. Soe. Jnter.} 1973, v. S2} v 1t p. 196- m.
  25. Con-trttt J.H. Vr. f Bre-ogeo EE M.Jf. Сорос dive driver ilnff Jiniie ornpEUude uEirfieonic. wQve$ in SoEids.-Msirs. Pep, Ш. Xni. Sgmp. A/ontin JconsL, BfacsSbrg, Ш, v. i, p. 92−96.
  26. Can-lrePP J.H.tfr. t BreoseoEE М.Л. OapacUive driver* Jor measurement of- и tiro sonic wove Cr?
  27. So Beds* UEira somes Wise. .h/ew York / 19 741 p. S37- 539.
  28. K.O., Мансфельд Г. Д. Возбуждение ультразвуковых импульсов в твердых телах. Приборы и техника эксперимента, 1977, № I, с.128−131.
  29. К.О., Котелянский И. Н., Мансфельд Г. Д. Исследование диэлектрического электроакустического преобразователя.- Акуст. ж., 1977, т.23, № 4, с.544−549.
  30. Mbrgensiej-n ВВес1к>оки$ШсЬег- EEeclrei ЛаЬШгwandit*. Muslih — 197 $, v.? , p. %f-90.27. blennion C%t Le^inder- J. J new f>rinziph jor -the de-Sifyn of eon denser- eltclreh -transducers. — Jcouat. Sdc. Jtrner. 1972, v. 63 f v A, p. f?29- ml
  31. Дж.А. Теория электромагнетизма . M.-JL: Гостехиз-дат, 1948, — 456 с.
  32. .М., Детлаф А. А. Справочник по физике. М.: Наука, 1968, — 558 с.
  33. А.Н., Дробот Ю. Б., Кондратьев А. И. Возбуждение упругих колебаний емкостным методом.- Дефектоскопия, 1979,№ 6, с.99−101.
  34. Ю.Б., Кондратьев А. И., Луговой В. А. Возбуждение коротких упругих импульсов емкостным методом.- Дефектоскопия, 1983, № 3, с.35−37.
  35. И.И., Александров В. Н., Бабешко В. А. Неклассические смешанные задачи теории упругости.-М.: Наука, 1974, 455с.
  36. Краткий справочник металлиста под ред. Малова А.Н.- М.: Машиностроение, 1972, 81 с.
  37. В. Теория упругости.- М.: Мир, 1975, — 872 с.
  38. И.Г., Егорычев О. А. Нестационарные колебания и дифракция волн в акустических и упругих средах.-М.: Машиностроение, 1977, 303с.
  39. Д. Численные результаты в задаче Лэмба о действии сосредоточенной единичной нагрузки.- Прикладная механика, 1970,2, с.272−273.
  40. Д., Макловиц К. Неустановившееся возбуждение упругого полупространства движущейся над его поверхностью точечной нагрузкой.- Прикладная механика, 1969, № 3, с.131−135.
  41. А.И. Возбуждение сдвиговых волн емкостным методом. В кн.: Использование современных физических методов в нераз-рушающих исследованиях и контроле. Тез.докл., Хабаровск, 1981, ч.2, с.98−99.
  42. Т., Эрдэйен А. Справочная математическая энциклопедия. Таблицы интегральных преобразований, т.1-М.: Наука, 1969, 343 с.
  43. Д.Н., Огурцов К. И. Количественные оценки упругих волн напряжений в плоской задаче Лэмба. В сб.: Исследования по упругости и пластичности.- Л.: ЛГУ, 1966, № 5, с.34−44.
  44. Ш. FahPane W. The Sound HodiaUon -J-wm a Condenser-Discharge. Phi P. 1934, и ft, />. <24−26.
  45. H.C., Гегечкори H.M. Осциллографическое исследование искрового канала.- ШЭТФ, 1951, т.21, № 4, с.484−492.
  46. Н.М. Экспериментальные исследования искрового канала разряда.- ЖЭТФ, 1951, т.21, № 4, с.493−506.
  47. Г. И. Физика диэлектриков (область сильных полей)-М.: Изд-во физ.-мат. лит-ры, 1958, 907 с.
  48. Мик.Дж.Крэгс Дж. Электрический пробой в газах.- М.: Изд-во иностр. лит-ры, 1966, — 605 с. 49. navies Ъ. R. Shock wQves in Mr qI High pressures.—
  49. The proceedings of -the PhysicaP Society f 19И, У 344, f>. 105-- HO.
  50. С.И. К теории развития канала искрового разряда.-ЖЭТФ, 1951, т.21, № 4, с.475−483.
  51. Chyciien А/. Stress u/Qvt ptopQCjaiion Jrom eiec±yic.Q / disharcje on t^PindricQP qPuminium rod. — LtEirasounds1. WZ, v. 1?% p. € 9−76.
  52. В.А., Дробот Ю. Б. Акустическая эмиссия.-М.: Изд-во Стандартов, 1976, 271 с.
  53. С.С., Кондратьев А. И. К использованию электроискрового метода возбуждения УЗ-колебаний.- В кн.: Использование современных физических методов в неразрушающих испытаниях и контроле. Тез.докл., Хабаровск, 1981, ч.2, с.100−101.
  54. В. Вопросы термоупругости.- М.: изд-во АН СССР, 1962, 380 с.
  55. В. Динамические задачи термоупругости.- М.: Мир, 1970, 256 с.
  56. Г. Расчеты взрывов на ЭВМ. Гидродинамика взрывов. Серияновое в зарубежной науке. Механика. М.: Мир, 1976, вып.4,-270 с.
  57. В.И. Температурные напряжения в упругом полупространстве, возникающие вследствии внезапного нагрева его границ.-Прикладная матем. и мех., 1950, т.14, № 3, с.316−318.
  58. В.И. Температурное поле и температурные напряжения, возникающие в упругом полупространстве, вследствии потока лучистой энергии, падающей на границу полупространства.-Изв. АН СССР, отд.техн.наук., мех. и машиностроение, 1959, № 3, с.129−134.
  59. В.И., Зубчанинова В. Н. Температурные напряжения, возникающие в цилиндрах под действием светового потока. -Физ. и хим. обработки материалов, 1969, № 4, с.16−18.
  60. РоРтег Л, Jsmus 3. F. J SiuBy of Ьотодет^Шп and dispersion of Pa Jet- Induced и/Qves. JppP. Qpt., 1. V. Qt p. 257−239.
  61. Kuiofa fC.- Yoshihtko /К OpUcoP E/Uaiion of Jcou$ 4ik puPse in SoPids. — Japan. 3. JppP- Phys.} 1973, л/6, p.
  62. KuBo-La К. DpUkaP exciUd ePafiic wCtves in SePids.
  63. SoPids SMt Communs 1971, v. Q Vc?3 p. <204Г~<°047.* ' / /
  64. Ф.В., Комиссаров B.M. Оптическое возбуждение звуковых волн (обзор).-Акуст.ж., 1973, т.19, № 3, с.305−320.66. fersiYQp С. А/. Сел e^aiecf siгйзз waves in о Dispersive ePoskc god.-У. of JppP. Physr^ 1967t v.3St13, p. S5U-S31S.
  65. Catome E F CPork /V.A MocPBer ?? Ge. ni ration of Jcousiic1. V у JsicjnaPs in Liquids Ц RuBu La set-induced TermaP Stress
  66. Transients. Jppf. Phys. Ldir^ m4t vJ., «p. 9S-Q7.
  67. Ф.В., Карлов H.B. и др. Возбуждение звука при поглощении лазерного импульса поверхностным слоем жидкости.-Письма в ЮТФ, 1971, т.13, № 9, с.479−483.
  68. А.И., Бункин Ф. В., Савранский Б. В. Генерация звука в жидкости при облучении ее поверхности лазерным импульсом с модулированной интенсивностью.-Письма в ЖГФ, 1975, т. I,№ 9,с.435−43 9
  69. Л.И., Бункин Ф. В. Генерация звука в жидкости при поглощении в ней лазерного излучения с модулированной добротностью.- Квантовая электроника, 1975, т.2,№ 8,с.17бЗ-177б.
  70. Н.М., Букатый В. И., Хмелевцев С. С. Генерация акустических волн, возникающих в процессе взаимодействия лазерного импульса с водой.- Акуст.ж., 1976, т.22,№ 5,с.652−656.
  71. ВеРЕ С. В MaccaiPe В. S Shocb wave, generation in dir a net in Water C.0^ TEA Paser radiationP. Opt., 1974, v. fO, p. mi- 103*.
  72. Bus ha nam G, Barnes. F. laser generated -thermotPasiic Shock nrfves Cn Piguids. J. vac. Qncf TechnePv973 v. 10, p. <037- 1032.
  73. Н.И. и др. Ударные волны, возникающие при воздействии лазерного импульса на прозрачные тела.-В сб.: Квантовая электроника, № 6 М.: Сов. радио, 1971, с. 126−128.
  74. Н. } Stahen Н.Тег та Р exc.Ua Hon of uHra sonicleaves ёц Poser Light. —Opt oommuns> 1972, v. A/3t p.239−241
  75. Ю.М., Моспанов B.C., Фивейский Ю. Д. Термоупругие напряжения в твердых прозрачных диэлектриках, возникающие под действием фокусированного луча лазера.- В сб.: Квантовая электроника, № 3, М.: Сов. радио, 1971, с.67−72.
  76. Л.М., Наугольных К. А. Оптическая генерация звука. Нелинейные эффекты (обзор).-Акуст.ж., 1981, т.27, № 5,с.641−649.
  77. Г. A. 0 возбуждении звука при взаимодействии двух лазерных лучей.- В сб.: Нелинейная оптика. Новосибирск: Наука, 1968, с.415−417.
  78. .И., Ковалев А. А. 0 воздействии излучения ОКГ на твердые прозрачные диэлектрики.- Квантовая электроника, 1975, т.2, № 7, с.1552−1554.
  79. Bushanam? Bornes Laser- generated UtmoePtts-Ut sM wove Cn Pitfitids.- y.JppP. Phys. f 197S} v. srs, p. 2й74 -зоъг.
  80. Бонч-Бруевич A.H., Разумова Т. К., Старобогатов И. О. Исследование возникновения ультразвуковых волн в поглощающих и прозрачных жидкостях при прохождении мощного оптического излучения.» Письма в ЖГФ, 1975, № I, № 2, с.65−68.
  81. Е.В. Интерференционно-оптическое возбуждение акустических колебаний в поглощающих средах.- Письма в ЖГФ, 1976, т.2, № 10, с.466−469.
  82. А.П., Базунов И. В. и др. Генерация УЗ волн при облучении поверхности тела модулированным по интенсивности световым потоком.- Тр.Моск.авиац.ин-та, 1975, вып.332,с.5−137.
  83. И.В., Наугольных К. А. Об оптической генерации звука. Материалы IX Всес.акуст.конф., 1977, секц.4, М., 1977, с.17−19.
  84. Л.М., Седов Л. В. К теории генерации звука.- Акуст.ж., 1977, т.23, № 3, с.411−419.
  85. С.Г., Лямшев Л. М. Генерация звука при поглощении модулированного лазерного излучения в жидком полупространстве с крупномасштабными неровностями границы.- Акуст.ж., 1977, т.23,2, с.265−272.
  86. С.Г., Лямшев Л. М. О генерации звука в жидкости лазерными импульсами произвольной формы. Акуст.ж., 1978, т.24,4, с.534−539.
  87. Л.В. Об оптической генерации звука в жидком полупространстве при наличии слоя другой жидкости на его границе.-Акуст.ж., 1977, т.23, № 5, с.788−796.
  88. Л.М. Оптическая генерация звука в жидком полупространстве, граничащим с твердым слоем.- Акуст.ж., 1979, т.25,№ 4, с.566−574.
  89. Л.В., Карабутов А. А., Руденко О. В., Черепецкая Е.Б.0 влиянии тепловой нелинейности на термооптическую генерацию звука.-Акуст.ж., 1979, т.25, № 4, с.616−619.
  90. Т.А., Егерев С. В., Лямшев Л. М., Наугольных К. А. К нелинейной теории теплового механизма генерации звука лазерным излучением.-Акуст.ж., 1979, т.25, № 4, с.622−625.
  91. RoQch У.Р.- ZoqieiocjP Паипс&У.М. Shotk wave generation Ln diePeehic. Pitjuids asing % switched Pa sets. — Phot.
  92. EBB, 1969, v. s?f Af Qf p. 1693−1694.
  93. Reody У. F La set produced shock and their reflationio materia P damacjt.- I… J. Quant. EPtctron t 197Я, v. 14, л/4, p. 79-gt.
  94. Т.А., Егерев С. В., Лямшев Л. М., Наугольных К.А., Па-шин А. Е. Гидродинамические эффекты при оптическом пробое жидкости.- Акуст.ж., 1982, т.28, № 2, с.192−201.
  95. Г. А., Прохоров Г. Ф. и др. Возбузвдение звука в жидкости за счет испарения. ЖЭТФ, 1963, т.44, № 2,с.180−184.
  96. Г. А. Возбуждение упругих волн в твердом теле лучем лазера вследствии термоупругого эффекта.-Дефектоскопия, 1979, № 2, с. 75−81.
  97. Г. А. Возбуждение волн в упругом полупространстве при тепловых воздействиях конечной длительности.- Дефектоскопия, 1979, № 3, с.75−82.
  98. Го у У. Л.- Вагг Д. М laser Cnduced stress waves in6061- 76 a Bu minium. JppP. Dpt., 1973, v. 12, л/ 11, p.2?47-- <2541.
  99. Fox У. M. Effect of water and painl coatings cm Paser-Uradiated targets. JppP. Phys. LettX) 1974, v. 24, л/10, p. 4B1'bG4.
  100. A.E. и др. Регистрация волн напряжения, вызываемых лучом ОКГ.- Физ. и хим. обработки металлов, 1968, № 3,с.3−6.
  101. CaPtfer CJ.} MP сох W.W. Technigue for measurement of ePasitic. constants }y Poser energy deposition.- Res. Seient. Insttum, 1974, v. 4S. л/ 12, p- 1557- 1 € 59.
  102. P.E., Рожин О. Ф., Филиппов H.M. Направленность прямоугольного излучателя ультразвуковых импульсов, возбуждаемых излучением лазеров.-Дефектоскопия, 1980, № 4,с.107−109.
  103. Siegrist Л/., tneuPiihe F.K. Shock and comptPSSion By
  104. TEA-СОг- Poser puise? dyasticaPPg enhanced iy iiguicf Payers Spread an surfaces of- Solids* JppP. Phys.) 19 731 v. 2, /V 1, p. 43−44.
  105. May ее 7. J wist Pad RJ.^ KrehP P. Laser-induced stresses in coated and aneoate. d -targets.phgs>., 197St1. V.? Л/ 5~, p. 49Я 504.
  106. A.H., Дробот Ю. Б., Круглов С. В. Оптическое возбуждение и регистрация наносекундных импульсов цри неразрушающих испытаниях.-Дефектоскопия, 1976, № 6, с.85−88.
  107. А.Н., Вологдин В. К., Кондратьев А. И. Влияние температурной зависимости коэффициента поглощения на форму акустического импульса при лазерном возбуждении.-Акуст.ж., 1980, т.26, № б, с.828−832.
  108. В.И., Бондаренко А. Н., Кондратьев А. И. Исследование возбуждения упругих импульсов лазерным излучением в металлах. -Акуст. ж., 1982, т.28, № 3, с.303−310.
  109. НО. Архипов В. И., Бондаренко А. Н., Кондратьев А. И. Влияние длины волны излучения на форму упругих импульсов при лазерном возбуждении.- Акуст.ж., 1984, т.30, № I, с.
  110. A.H., Кондратьев А. И., Измерение дисперсии скорости и затухания упругих волн- Акуст.ж., 1981, т.27, № I, с.51−55.
  111. А.Н., Дробот Ю. Б., Вологдин В. К. Оптическое устройство для измерения групповой скорости ультразвука.-Измерительная техника, 1980, № 3, с.68−69.
  112. С.И., Имас Я. Д., Романов Г. С., Ходыко Ю. В. Действие излучения большой мощности на металлы.-М.: Наука, 1970,-272с.
  113. Ma/tr WE.- ИоРР Й.5. ExpefimeniaP ierrnaP copPincjof Poser ieorn?. % JppP. Phys497%, v. 49, p. 2254-&-С/.
  114. Таблицы физических величин. Справочник под ред. Кикоина И.К.-М.: Атомиздат, 1976, 639с.
  115. Koslenko M.I., Sirocjanow tfond к* hi ev A.I. ThtrmaPy enhoncecf response of me+QP oxide — metaP diodeg. -Opt. Commun., 19 $ 1, у. 36, л/£- p. 140- 143.
  116. В.А. Скорости распространения ультразвуковых волн в различных металлах и сплавах. Дефектоскопия, 1977, № 3, с.65−68.
  117. B.C., Уральский М. П. Затухание и скорость ультразвука в некоторых титановых сплавах.- Дефектоскопия, 1974,№ 5, с.130−132.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!