Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Поляризационные процессы в квантовой хромодинамике

Диссертация: Поляризационные процессы в квантовой хромодинамике
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

X и, с. учетом поперечного движения кварков, их абсолютную величину / 45 /. Учет нарушений скейлинга в функциях распределения и фрагментации партонов позволяет объяснить поведение сечений с ростом рт / 46 /. Несколько сложнее, по-видимому, выглядит картина рождения барионов, где наблюдается более быстрое, чем для мезонов, падение сечения с ростом поперечного импульса. По-видимому, это связано… Читать ещё >

Поляризационные процессы в квантовой хромодинамике (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА I. Поперечная поляризация и калибровочная инвариантность. II
    • 1. 1. Ковариантный анализ поперечной поляризации и ее общие свойства в упругих процессах. II
    • 1. 2. Калибровочная инвариантность и инфракрасная стабильность поперечной поляризации
    • 1. 3. Поперечная поляризация в кварк-кварковом рассеянии
    • 1. 4. Факторизация больших и малых расстояний, калибровочная инвариантность и массовый параметр
  • ГЛАВА 2. Глюонная компонента волновой функции адрона и эффективная масса кварка
    • 2. 1. Переопределение массы кварка в скалярном глюонном поле
    • 2. 2. Полный анализ матрицы плотности бариона в КХД
    • 2. 3. Правила сумм и Т-инвариантность
    • 2. 4. Глюонные эффекты в глубоконеупругом рассеянии
    • 2. 5. Одиночные ассиметрии в КХД
  • ГЛАВА 3. Тензорная поляризация векторных мезонов в высокоэнергетических процессах
    • 3. 1. Кинематический анализ спиновой выстроенности в жестких процессах
    • 3. 2. Выстроенность векторных мезонов в КХД
    • 3. 3. Выстроенностъ векторного мезона в нерелятивистской кварковой модели
    • 3. 4. Модель слияния и выстроенностъ в мягких процессах

Одним из наиболее фундаментальных свойств элементарных частиц является наличие у них внутреннего момента количества движения — спина.

Опыт физики высоких энергий .учит, что, хотя основные черты какого-то класса явлений часто могут быть поняты и без учета спиновых степеней свободы, это отнюдь не является основанием для того, чтобы считать такой учет второстепенным делом. Напротив, распространение теории на спиновую физику часто оказывается решающим — либо в окончательном ее утверждении, либо в указании на ограниченную применимость. Так, изучение поляризации нуклонов в пион-нуклонном рассеянии было весьма существенным для развития реджевской теории. Если упругое рассеяние хорошо описывается интерференцией померона и рполюса, то для объяснения поляризации в реакции перезарядки понадобился учет разрезов в плоскости комплексного момента.

Главной особенностью современной физики высоких энергий является существование квантовой хромодинамики (КХД) / 1−6 / -теории калибровочных взаимодействий цветных / 7, 8 / кварков, чьи претензии на роль фундаментальной теории сильных взаимодействий становится все труднее ставить под сомнение. Естественно, теоретическое изучение спиновой физики в ее рамках и постановка поляризационных экспериментов для ее проверки представляют большой интерес.

Первым жестким процессом, привлекшим внимание экспериментаторов и теоретиков, было гл. убоконеупругое рассеяние электронов на протонах (см. напр./1, 2/).

Спиновая структура виртуального комптоновского рассеяния вперед была впервые проанализирована в связи с рассмотрением вклада структуры протона в сверхтонкое расщепление / 9 /.

Вклад в сечение, пропорциональный поляризациям протона и электрона, определяется новыми структурными функциями /2,10,11/, которые не могут быть получены из «неполяризованных» структурных функций. Применение к ним операторных разложений /12, 6 / и уравнений ренормгруппы / 6, 13 / дало возможность вычислить их эволюцию с изменением передачи импульса / 14 /х.

Поляризационные эффекты в глубоконеупругом рассеянии изучались и экспериментально / 17, 18 /. Надо, однако, отметить, что имеющиеся здесь данные позволяют судить лишь о величине структурных функций, а отнюдь не об ихэволюции. Поэтому подобная проверка КХД, аналогичная неполяризованному случаю, затруднительна.

В связи с этим всякая информация о поведении поляризационных структурных функций становится чрезвычайно важной. В частности, на них могут быть наложены ограничения сверху, следующие из положительной определенности матрицы плотности / 2, 19−21 /. Важную роль играют также правила сумм Бьеркена / 2, 22, 23 / и Буркхардта-Коттингэма / 2, 24 /, полученные еще методами алгебры токов (простой вывод в рамках партонной модели см. в /25 /, радиационные поправки изучались в / 16, 17, 26 /).

Для получения более детальной информации об этих функциях распределения нужно сделать модельные допущения о том, как переносится спин адрона валентными и морскими партонами. Чаще всего Отметим, что при рассмотрении поперечной поляризации в / 14 / допущены ошибки, связанные с необходимостью учета глюонов (которая будет подробно обсуждаться в гл. 2) и исправленные в /15/ и / 16 /. Это отнюдь не умаляет значения пионерской работы /14/" являющейся первой попыткой описания спина в рамках КХД. используется так называемая консервативная модель /27, 28 /, объединяющая 5Ц (6) -инвариантность с правилом сумм Бьеркена. Популярна предложенная Бродским и Лепажем / 29 / картина, в которой быстрый (с х I) кварк несет весь спин адрона, а также основанная на ней модель Карлитца-Каура / 30, 31 /. При рассмотрении спиновых свойств моря учитывается его поляризация за счет рождения поляризованных кварк-антикварковых пар / 32 /. Полученные таким образом в виде аналитических параметризаций функции распределения позволяют распространить расчеты жестких процессов в рамках главного логарифмического (Грибова-Липатова) приближения (ГЛП) (см. напр. / 3 /) на спиновые явления / 33 /. Существенно, что такому расчету поддаются лишь эффекты, в которых фиксированы поляризации 2-х частиц (или четного их числа), то есть корреляции и коэффициенты передачи поляризации. Это связано с тем, что только они отличны от нуля, в случае борновеких диаграмм подпроцессов, вычисленных в пренебрежении всеми массовыми эффектами.

Следует отметить, что расчет подобных поляризационных эффектов является в настоящее время наиболее развитой областью применения КХД к описанию спина, сочетающей достаточную (во всяком случае, не худшую, чем в случае усредненных по спину сечений) обоснованность с богатой физикой и широкими возможностями для наиболее чистых проверок КХД / 34−44 /.

Для экспериментального изучения, однако, более приемлемы в силу их простоты величины, зависящие от спина одной частицыодиночные асимметрии. Наибольший экспериментальный материал накоплен по измерению поперечных поляризаций инклюзивных барио-нов в адронных столкновениях.

Процессы рождения мезонов с большим поперечным импульсом являются одним из (уже) традиционных объектов приложения теоретико-возмущенческой КХД / 1−3 /. Ее применение совместно с картиной жесткого рассеяния объясняют зависимость сечений от.

X и, с. учетом поперечного движения кварков, их абсолютную величину / 45 /. Учет нарушений скейлинга в функциях распределения и фрагментации партонов позволяет объяснить поведение сечений с ростом рт / 46 /. Несколько сложнее, по-видимому, выглядит картина рождения барионов, где наблюдается более быстрое, чем для мезонов, падение сечения с ростом поперечного импульса. По-видимому, это связано с сильным (в 3000 раз) подавлением триггерным отбором процесса фрагментации кварка в барион при кварк-кварковом рассеянии и преобладанием прямого образования барионов за счет подпроцесса ^^^ВЦ- / I /• Это приводит к дополнительной степени падения, пропорциональной барионному формфактору, но подавление триггером здесь отсутствует. Обнаружение большой поперечной поляризации у инклюзивных Лчастиц с поперечным импульсом Гэв / 47 / явилось поэтому весьма неожиданным для теоретиков.

В первой же работе было обнаружено, что поляризация: а) линейно растет с ростом поперечного импульса, достигая 30% в районе 2 Гэв/сб) относительно слабо зависит от Х/г в области 0,2−0,8. Дальнейшие эксперименты / 48−52 / подтвердили и уточнили эти данные, а также позволили установить, что поляризация: е) слабо зависит от энергии в области от 24 до 1500 Гэв и сорта падающего пучкаг) не зависит от сорта мишени (Н2, Ве, Pt > Си). Большая поляризация наблюдалась и для других странных барионов /53, 54 /. В случае, А — частиц / 48 / и протонов /55, 56 / поляризация, однако, отсутствует.

Поскольку рождение барионов, как отмечалось выше, является более сложным процессом, чем рождение мезонов, особый интерес представляет праволевая асимметрия при образовании инклюзивных /7 — мезонов на поляризованной мишени. Наблюдавшаяся асимметрия очень велика ~ 50% при поперечном импульсе Рт ~ 2 Гэв/с. Следует отметить, однако, что пионерская работа / 57 / остается пока что единственной, ошибки весьма велики, а энергия (24 Гэв) сравнительно мала, так что события с большим поперечным импульсом оказываются в квази-упругой области. В связи с этим планируемый аналогичный эксперимент на поляризованном пучке в лаборатории им. Ферми / 58 / представляется чрезвычайно важным.

Существует ряд попыток теоретического объяснения поляризации странных барионов / 59−63 /, которые объединяет предположение о фрагментационном механизме их образования. Поскольку в системе покоя бариона импульсы странного кварка и диквар-ка антипараллельны, построить из них псевдовектор поляризации нельзя. Учет взаимодействия с адронным остатком, «вымирающего» в системе бесконечного импульса, оказывается поэтому совершенно необходимым.

Распространение подобных механизмов на область поперечных импульсов, значительно превосходящих средний поперечный импульс кварков в адроне (0,5 Гэв/с) по-видимому, затруднителен. Весьма сложно объяснить также большую асимметрию пионов. Следует, однако отметить, что предварительные данные / 64 / о малой поляризации, А — частиц в пионном пучке, свидетельствуют в пользу выделенной роли процессов с участием дикварков.

Одна из первых попыток объяснения этих явлений была сделана А. В. Ефремовым / 65 /. Она была основана на механизме жесткого подпроцесса (кварк-кваркового или прямого рождениявклад последних б продольную поляризацию, А — частиц, рожденных поляризованным протонным пучком, анализировался в работе / бб /), матрица плотности которого имеет вид п'= aCSj t') + 6Cs t')(?n)siny, где (J — .угол между пучком и мишенью в системе покоя барио-нап — нормаль к плоскости реакции, а штрихованные кинематические переменные относятся к партонному подпроцессу. Предположение о скейлинговом поведении функций й, e*-(S) * *%л, г (s'/t) приводило к выражению для поляризации: о tv *AhtPlгде Xi ~ - U/$) *z= -t/s, a lC*i3)(z) -слабо зависящая от аргументов при X* или Хг. < 0,2 функция.

Такая модель может воспроизвести зависимость от поперечного импульса (особенно с учетом ферми-движения партонов) и позволила предсказать независимость от энергии и сорта мишени, а также большую асимметрию пионов. Как указывалось выше, все эти предсказания подтвердились экспериментально. Объяснить отсутствие поляризации у протонов и Агиперонов в рамках этой модели, однако, не удается.

Различие могло бы возникнуть за счет разных партонных подпроцессов. Анализ таких подпроцессов / 67 /, однако, немедленно приводит к малой поляризации, пропорциональной токовой массе кварка по нижеследующей причине.

Поляризация является псевдовектором / 68 /. В случае сохранения четности она должна быть пропорциональна единственному псевдовектору П ~ Р1 х Р2/)Р4 * Р2-] - нормали к плоскости рассеяния. Поскольку поляризация поперечная, а безмассовые частицы (каковыми обычно считаются токовые кварки) всегда поляризованы продольно / 68 /, то поляризация б кварковом подпроцессе может. появиться только в слагаемых, пропорциональных массе кварка.

Кроме того, поляризация отсутствует в борновском приближении. Для компенсации мнимой единицы в, входящей в поляризационную матрицу плотности 68 /, амплитуда должна иметь мнимую часть (скачок по).

Следовательно, ее разложение в ряд теории возмущений начинается, с однопетлевых диаграмм. Поляризация при этом пропорциональна.

Подпроцессы же вне массовой поверхности оказываются инфракрасно-нестабильными: появляются слагаемые с лишними ?<>9 5 /Р, которые невозможно собрать в мультипликативный сомножитель и включить в функцию распределения, как это делается при вычислении усредненных по спину инклюзивных сечений / 69 /.

Эти причины привели авторов работы / 67 / к выводу, что наблюдаемая поляризация Л противоречит либо КХД, либо ее применимости.

В связи с этим в диссертации предпринята попытка систематического изучения одиночных асимметрий в неабелевой калибровочной теории, каковой является квантовая хромодинамика. При этом последовательно изучались упругое рассеяние (партонный подпроцесс), факторизация больших и малых расстояний без учета глюон-ного поля (глава I), вклад глюонного поля и его физическая интерпретация (глава 2).

В последнее время появились экспериментальные данные /70−71/, свидетельствующие о том, что векторные мезоны в высокоэнергетических адронных процессах обладают большой тензорной поляризацией (выстроенностью) / 72 /. Естественно поэтому рассмотреть подобные эффекты в жесткой области, при больших поперечных импульсах, где работает КХД. Этому, а также феноменологическому анализу мягкой области, посвящена глава 3.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах / 82, 87, 92, 103, 104, 105 /.

В заключение хочу выразить искреннюю признательность А. В. Ефремову за предложенную тему, руководство диссертацией и постоянную помощь в работе.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Перечислим вкратце основные результаты, полученные в работе.

1. В рамках теории возмущений КХД получена партонная формула для сечения жесткого процесса с участием поляризованного ад-рона. Показано, что в случае поперечной поляризации в ней присутствуют корреляторы — двухаргументные функции распределения, описывающие интерференцию однои двухпартонных состояний.

2. Установлено, что истинным размерным параметром поперечной поляризации является масса поляризованного адрона. Показано, что причиной этого является эффективная перенормировка массы кварка глюонным полем адрона.

3. Показано, что вклады, пропорциональные корреляторам, приводят к большим (не пропорциональным «Ц) одиночным асимметриям. Сдвиг фаз при этом возникает на стадии перехода поляризованного адрона в партоны, то есть, как и массовый параметр, генерируется большими расстояниями. Физика при этом оказывается связанной не с подпроцессом, а с функцией распределения.

Установлено, что экспериментальное изучение одиночных асимметрий в лептон-адронных и фотон-адронных процессах весьма перспективно с точки’зрения партонометрии корреляторов. В связи с этим вычислена асимметрия в инклюзивном коиптон-эффекте на поляризованной мишени.

5. Исследованы кинематические свойства выстроенности инклюзивных векторных мезонов с большим поперечным импульсом. Показано, что выстроенность имеет компоненты, которые не «вымирают», с ростом поперечного импульса, а стремятся к определенному пределу.

6. Асимптотическая выстроенность исследована в рамках теории возмущений КХД. Показано, что она определяется тем же подпроцессом, что и усредненное сечение и возникает лишь благодаря «выстроенной» функции распределения. Как и мягкая одиночная асимметрия, она обязана своим происхождением большим расстояниям. Феноменологический анализ показывает, что выстроенная функция распределения может быть весьма значительной по величине, как и выстроенность в мягких процессах.

Показать весь текст

Список литературы

  1. А.В., Радюшкин А. В. Партоны, жесткие процессы и квантовая хромодинамика. — Д. убна, 1980. — 108 с. — (Лекции для молодых.ученых. Вып. 21/0бъед. ин-т ядер, исслед.: P2−1.763).
  2. .Л., Липатов Л. Н., Хозе В. А. Гл.убоконеупругие процессы. М.: Энергоатомиздат, 1983. — 264 с.
  3. И.В. Хромодинамика и жесткие процессы при высоких энергиях. М.: Наука, 1981. — 192 с.
  4. Politzer H.D. Reliable perturbative results for strong interactions? Phys.Rev.Lett., 1973, v.30, Ш 26, p.1346−1349.
  5. Gross D.J., Wilczek P. Ultraviolet behaviour of non-Abe-lial gauge theories. Phys.Rev.Lett., 1973, v.30, 26, p.1343−1346.
  6. Politzer H.D. Asymptotic freedoms an approach to strong interactions. Phys.Rep., 1974, v.14, Ш 4, p.129−180.
  7. H.H., Струминский Б. В., Тавхелидзе А. Н. К вопросу о составных моделях в теории элементарных частиц. Дубна, 1965. — 27 с. (Нрепринт/Объед. ин-т ядер, исслед.: Д-1968).
  8. Han H.V., Nambu’X. (Three-triplet model with double SU (3)symmetry. Phys.Rev., 1965, v.139, Jfi 4B, р.13Ю06−13Ю10.
  9. Iddings C.K. Structure of the proton and the hyperfine shift in hydrogen. Phys.Rev., 1965, v.138, Ш 2B, p. B446-B45S.
  10. Galfi L., Kuti J., Pat Kos A. Spin-dependent deep inelastic electron-proton scattering. Phys.Lett.B., 1970, v.31, m 7, p.465−469.
  11. Heimann R.L. Spin dependent high frequency inelastic electron scattering and helecity flip couplings. Nucl.Phys.B., 1973, v.64, Ш 1, p.429−463.
  12. Wilson E.G. Non-lagrangion models of current algebra. -Phys.Rev., 1969, v.179, N8 5, p.'1499−1512.
  13. H.H., Ширков Д. В. Введение в теорию квантованных полей. М.: Наука, 1976. — 480 с.
  14. Ahmed Н., Ross G. Polarized lepton-hadron scattering in asymptotically free gauge theories. Nucl.Phys.B., 1976, v.111, Ш 3, p.441−460.
  15. Shuryak E.V., Vainshtein A.I. Theory of power corrections to deep inelastic scattering in quantum chromodynamics. II. effects- polarized target. Nucl.Phys.B., 1982, v.201, Ш 1, p.141−158.
  16. А.П., Кураев Э. А., Липатов Л. Н. Гл.убоко-неупругое рассеяние электронов в КХД. Письма в 1ЭТФ, 1983, т. 37, вып. 8, с. 406−409.
  17. Alquard M.J. et al. Deep inelastic ep asymmetry measurements and comparison with Bjorken sum rule and models of proton spin structure. Phys.Rev.Lett., 1978, v.41, Ifi 2, p.70−73
  18. Baum G. et al. New measurement of deep inelastic e-p asymmetries. Phys.Rev.Lett., 1983, v.51, Ш 13, p.1135−1138.
  19. Minnaert P. Spin-density matrix analysis, positivity conditions and Eberhard-Good theorem. Phys.Rev., 1966, v.151, Ш 4, p.1306−1318.
  20. Doncel M.G., de Rafael E. Inelastic lepton scattering from nucleons and positivity restrictions. Nuovo Cim.A., 1971, v.4, Ш 2, p.363−382.
  21. Gnadig P., Niedermayer P. Positivity inequalities for spin-dependent lepton-hadron scattering from the light-cone algebra for quark currents. Hucl.Phys.B., 1973, v.55, 3, p.612−620.
  22. Bjorken J.D. Applications of the chiral U (6)® U (6) algebra of current densities. Pbys.Rev., 1966, v.146, ?fi 4, p.1467−1478.
  23. Bjorken J.D. Inelastic scattering of polarized leptons from polarized nucleons. Phys.Rev.D., 1970, v.1, Ш 5, p.1376−1379.
  24. Burkhardt M., Cottingham W.H. Sum rules for forward virtual compton scattering. Ann. of Phys.(USA), 1970, v.56, 2, p.453−463.
  25. P. Взаимодействие фотонов с адронами. М.: Мир, 1975. — 390 с.
  26. Codaira И. et al. QCD higher-order effects in spin-dependent deep inelastic electroproduction. Nucl.Phys.B., 1979, v.159, Ш 1, p.99−124.
  27. Look G., Fishbach E. Analysis of recent data on the parton distribution function for polarized protons. Phys.Rev. D., 1977, v.16, Ш 1, p.211−215.
  28. Cheng H., Fishbach E. Polarization asymmetries in high-PT inclusive production. Phys.Rev.D., 1979, v.19, W2 3, p.860−866.
  29. Brodsky S.J., Lepage G.P. Spin effects in perturbative quantum chromodynamics. Stanford, 1980. — 16 p. (preprint/ Stanford Linear Accelerator Center: SLAC-PUB-2656).
  30. Carlitz R., Kaur J. Chiral sabstructure of the nucleon. Phys.Rev.Lett., 1977, v.38, Ш 13, p.673−675- N8 19, p.1102(E).
  31. Kaur J. Spin distribution in the quark parton model. -Uucl.Phys.B., 1977, v.128, Ж 2, p.219−251.
  32. Close F., Sivers D. Whirlpools in the sea: polarization of antiquarks in a spinning proton. Phys.Rev.Lett., 1977, v.39,ге 18, p.1116−1126.
  33. Baldrachini F., Craigie U.S., Roberto V., Sokolovsky M. A survey of polarization asymmetries predicted by Q, CD. Fort.d.Phys., 1981, v.29, H? 11/12, p.505−550.
  34. Soffer J., Taxil P. Testing spin properties of constituents from massive lepton pair production. Phys.Lett.B., 1979, v.85, w? 4, p.404−4-07.
  35. Bajpai R.P., IToman M., Ramachandran R. Polarization asymmetry in dilepton production in perturbative quantum chromodynamics. Phys.Rev.D., 1981, v.24, Iii 7, p.1832−1840.
  36. Soffer J., Taxil P. Polarization effects in massive lepton pair production. Nucl.Phys.B., 1980, v.172, Ы 1, p.106−118.
  37. Craigie N.S. et al. Polarization of prompt photons produced at large P^, in polarized proton-proton collisions. Fuel. Phys.B., 1982, v.204, m 3, p.365−374.
  38. Ranft J., Ranft G. QCD predictions for large PfJ? hadron production by polarized hadrons. Phys.Lett.B., 1978, v.77, J" 3, p.309−311.
  39. Craigie N.S. et al. Study of factorization in QCD with polarized beams and A production at large P^. Phys.Lett.B., 1980, v.96, m 3−4, p.381−386.
  40. Г., Ранфт И. Спиновые эффекты в процессах жестких соударений. Физ. элементарн. частиц и атомн. ядра, 1984, т. 15, вып. 3, с. 555−616.
  41. Argyres E.N., Lam С.S., Li Bing-an. Effect of triplegluon coupling in semi-inclusive polarized, scattering process. -Z.Phys., 1983, v.17, № 3, p.335−346.
  42. Duplij S.A., Rekalo M.P. Complete analysis of polarization in two-particle QCD processes. Kiev, 1982. — 12p. (Preprint/Institute for theoretical Physics: 1ШР-82−122Е).
  43. Field R.D., Peynman R.P. Quark elastic scattering as a source of high-transverse momentum mesons. Phys.Rev.D., 1977″ v.15, Ш 9, p.2590−2616.
  44. И.С., Матвеев В. А., Слепченко Л. А. Проблема рт в адронных соударениях. В кн.: Кварки — 82:
  45. Материалы семинара, Сухуми, 5−7 мая 1982 г. M., 1983, с. 266−270.
  46. Bunce G. et al. Hyperon polarization in inclusive production by 300-Gev protons on beryllium. Phys.Rev.Lett., 1976, v.36, m 16, p.1113−1116.
  47. Heller К. et al. f° hyperon Polarization in inclusive production by 24 Gev protons on platinum. Phys.Lett.В., 1977, v.68, Ш 5, p.460−482.
  48. Heller К. et al. Polarizationof A and A produced by 400 Gev protons. Phys.Rev.Lett., 1978, v.41, K2 9, p.607−611.
  49. Lomanno P. et al. Measurement of A polarization in inclusive production at 28,5 Gev/c. Phys.Rev.Lett., 1979, V.43, Ш 26, p.1905−1908.
  50. Erhan S. et al. ?° polarization in proton-proton collisions at is =53 and 62 Gev. Phys. Lett .В., 1979, v.82, ni 2, p.301−304.
  51. Wilkinson C. et al. Polarization of Ъ hyperons produced by 400-Gev protons. Phys.Rev.Lett., 1981, v.46, Ш 12, p.803−806.55* Polvado R.O. et al. Proton polarization in inclusive processes at 100−400 Gev. Phys.Rev.Lett., 1979, v.42, III 16, p.1325−1327.
  52. Yamin P. et al. Proton polarization in inclusive production at 400 Gev/c. Phys.Rev.D., 1981, v.23, IS 1, p.31−32.
  53. Antille J. et al. Spin dependence of the inclusive reactions P+P (Polarized) → tf*+X at 24- Gev/c for high-PT TT° produced in the central region. Phys.Lett.B., 1980, v.94, «2 4, p.523−526.
  54. Yokosawa A. Fermilab polarized beams and associated experimental topics. В кн.: Спин б физике высоких энергий: Труды международного симпозиума по поляризационным явлениям в физике высоких энергий. Дубна, 1982, с. 31−41 (Сообщение/
  55. Объед. ин-т ядер, исслед.: Д 1,2−82−27.
  56. Andersson В., Gustafso’n G., Ingelman G. A semiclassical model for the polarization of inclusively produced A° particles at high energies. Phys.Lett.B., 1979, v.85, Ш 4, p.417−420.
  57. Szwed T. Spin effects in hadronic collisions. Acta Phys.B., 1983, v.14, № 4, p.239−280.
  58. И.М., Назиров M.T. Упругое рассеяние протонов и поляризационные эффекты при больших переданных импульсах в кварковой модели. Ядер, физ., 1980, т. 31, № 6, с. I606−1613.
  59. De Grand Т.А., Miettinen H.I.' Quark dynamics of polarization in inclusive hadron production. Phys.Rev.D., 1981, v.23, rti 5, p.1227−1230.
  60. .В. Кварковая динамика поляризационных явлений в инклюзивных процессах. Ядер, физ., 1981, т. 34, № б, с. 1594−1597.
  61. Bensinger J. et al. Inclusive A production and polarization in 16 Gev/c fr P interaction. Phys.Rev.Lett., 1983, v.50, Ш 5, p.313−316.
  62. А.В. Поляризация в процессах с большим поперечным импульсом и в кумулятивном рождении адронов. Ядер.физ., 1978, т. 28, № I, с. 166−172.
  63. Craigie N.S., Batcliffe P. Higher power QCD mechanisms for large P^ strange or charmed baryon production in polarized proton-proton collisions. Z.Phys.C., 1983, v.17, Ш 1, p.47−51.
  64. G.L., Pumplin J., Repko W. (Transverse quark polarization in large P(J reactions, e+e"~ -jets and leptoproduction as a test of QCD. Phys.Rev.Lett., 197S, v.41, Ш 25, p. 16 891 692.
  65. В.Б., Лифшиц Е. М., Питаевский Л. П. Квантовая электродинамика. М.: Наука, 1980. — 704 с. (Серия „Теоретическая физика“, том 1У).
  66. Politzer H.D. Gluon corrections to Drell-Yan processes.-Hucl.Phys.B., 1977, v.129, Jfi 2, p.301−31S.
  67. В. Исследование спиновой выстроенности векторных мезонов во взаимодействиях адронов. В кн.: Спин в физике высоких энергий: Труды международного симпозиума по поляризационным явлениям в физике высоких энергий. Дубна, 1982, с. I4I-I50
  68. Сообщение/Объед. ин-т ядер, исслед.: Д I, 2−82−27).
  69. Sixel P. et al. Inclusive f production in K~"p andT7+Pinteractions and comparison with J/у/ production. Nucl.Phys.B., 1932, v.199, №. 2−3, p.381−398.- 123
  70. JI.И. Поляризационные явления в адронных соударениях при промежуточных энергиях. Физ.элемент.частиц и атомн. ядра, 1984, т. 15, вып. 3, с. 493−554.
  71. А.И., Берестецкий В. Б. Квантовая электродинамика. М.: Наука, 1981. — 432 с.
  72. А.П., К.ураев Э.А., Липатов JI.H. Уравнения эеэлюции для операторов с высокими твистами. Ядер, физ., 1983, т. 38, № 2, с. 439−453.
  73. Calm R., Tsai W. Up-down asymmetry in inelastic electron-polarized proton scattering. Phys.^ev. D, 1970» v. 2, N 5, p.870- 886.
  74. Efremov A. V., Ginzburg I.F. Short distance scale invariance, high energy processes and elementary particles. -Fortsch.d.Phys., 1974, v.22, N lO, p.575−600.77* Efremov A.V. Asyraptotics of the Feynman graphs. III. Spinor graphs. Dubna, 1965, — 24 p.
  75. H.H., Ширков Д. В. Квантовые поля. М.: Наука, 1980. — 319 с.
  76. Дк. Калибровочные теории слабых взаимодействий.-- М.: Мир, 1978. 206 с.
  77. Ratcliffе P. Radiative corrections to the helicity asymmetries for the Drell-Yan process in QCD. Nucl.Phys. B, 1983, v.223, N 1, p.45−66.
  78. Справочник по специальным функциям/Под ред. M. Абрамовича и И.Стиган. M.: Наука, 1979. — 832 с.
  79. А.В., Теряев О. В. О спиновых эффектах в квантовой хромодинамике. Ядер, физ., 1982, т. 36, № 6, с. 242−246.
  80. А.В., Радюшкин А. В. Теоретико-полевой подход к процессам с большой передачей импульса. Ш. Калибровочные теории. — Теор. и мат.физ., 1980, т. 44, Ш 3, с. 327−341.- 124
  81. Л.H. Партонная модель и теория возмущений. -- Ядер, физ., 1974, т. 20, te I, с. I8I-I98.
  82. А.П., Кураев Э. А., Липатов Л. Н. Глубоко-неупругое рассеяние на поляризованной мишени в КХД. Новосибирск, 1983. — 61 с. (Лрепринт/Ин-т ядер. физ. СО АН СССР: 83−147).
  83. Shifman M.A., Vainshtein A.I., Zakharov V.I. QCD and resonance physics. Nucl.Phys.B., 1979, v.147, fa 5, p.385−534.
  84. Furmanski V/. Scaling violations in QCD. Trieste, 1981. 12 p. (Preprint/International Center for Theoretical Physics: IC/81/152).
  85. Ellis R.K., Famanski W., Petronzio R. Unravelling higher twists. Nucl.Phys.B., 1983, v.212, № 1, p.29−98.
  86. Л.Б. Кварки и лептоны. М.: Наука, 1981. — 304 с.
  87. .З. Поляризационная матрица плотности для частиц с произвольным спином. Ядер.физ., 1970, т. 12, Hi 6, с. 1286−1297.
  88. Gunion J.F. Production of particles containing charmed quarks in hadronic collisions. Phys.Rev.D., 1975″ v.12, p.1345
  89. В.Г., Лиходед А. К., Пронъко Г. П. Рождение новых частиц в адрон-адронных столкновениях. Серпухов, 1976. — 19 с. (препринт/Ин-т физ. высок, энергий: 76−38).
  90. В.В., Лиходед А. К., Петров В. А., Толстенков А. Н. Адронное рождение мезонов в партонной модели. Серпухов, 1977. — с. (Препринт/Мн-т физ. высок, энергий: 77−106).
  91. А.К., Слабоспицкий С. Р., Толстенков A.M. Инклюзивное рождение очарованных адронов в модели доминантности векторных мезонов. Ядер, физ., 1982, т. 35, № 5, с. 1240−1246.
  92. Suaya H., Tournsend T.S. Quark fragmentation: Some simple tests for quantum chromodynamics. Phys.Eev.D., 1979, v.19, I® 6, p.1414−141?.
  93. E.M., Рыскин M.Г. Что интересно измерять с точки зрения мультипериферической модели с постоянным полным сечением? Ядер, физ., 1974, т. 19, с. 904−920.
  94. Р. Сравнение процессов множественного образования частиц в антипротон-протонных взаимодействиях и в других реакциях. Физ. элемент, частиц и атомн. ядра, 1984, т. 15, вып. 3, с. 619−655.
  95. Cohen I et al. Electroproduction of mesons. Phys.fiev.D., 1982, v.25, IS 3, p.634−638.
  96. Frachik J., Lichard P., Pisut J. Spin alignment of rho mesons produced in pp colisions and quark recombination model.-Czechosl.J. of Phys.B., 1983, v.33, m 8, p.880−902.
  97. A.B., Теряев u.B. Выстроенность векторных мезонов в модели слияния. Дубна, 1982. — 6 с. (Препринт/Объед. ин-т ядер, исслед.: Р2−82−832).
  98. А.В., Теряев О. В. Поперечная поляризация в квантовой хромодинамике. Ядер.физ., 1984, т. 39, № б, с. I5I7-I526.
  99. А.В., Теряев О. В. Асимметрия в КХД и измерение структурных функций поляризованного адрона. Дубна, 1984. 9 с. (Препринт/Объед. ин-т ядер, исслед.: Р2−84−603).
  100. Efremov А.У., Teryaev 0.7. QCD asymmetry and polarised haaron structure functions measurement. Hhys.Lett.B, 1985, v.150, No.5, p.383−386.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!