Явления взаимодействия электромагнитного излучения с веществом, наблюдаемые в космических объектах

В жидкостях и тканях пробег электромагнитного излучения составляет десятки сантиметров, и даже метры. Ослабление пучка рентгеновского и γ-излучения описывается экспоненциальным законом, причём линейный коэффициент поглощения для рентгеновского излучения:, а для γ-излучения:

в законе. Величины μк, μн, μфи μа определяют вклад когерентного и некогерентного рассеяния, явления фотоэффекта и аннигиляции в значение коэффициента поглощения μ. Для γ-излучения высоких энергий этот закон выполняется весьма приблизительно, т.к. не учитывает вторичных эффектов: аннигиляцию родившихся пар и возникновение новых γ-квантов [31]. 1. Ядерно-активное компонента космических лучей и множественная генерация частиц. При взаимодействии протонов и других ядер первичных космических лучей высокой энергии (космические лучи несколько ГэВ и выше) с ядрами атомов земной атмосферы (главным образом азота и кислорода) происходит расщепление ядер и рождение нескольких нестабильных элементарных частиц (т. н.

множественные процессы), в основном р-мезонов (пионов) — заряженных (р +, р) и нейтральных (р 0) со временем жизни 2,5 * 10−8 сек и 0,8 * 10−16 сек соответственно. Со значительно меньшей вероятностью (в 5−10 раз) рождаются К-мезоны и с еще меньшей — гипероны и практически Резонанси мгновенно распадаются. Среднее число вторичных частиц, образующихся в одном акте взаимодействия протона (или р-мезона) с легким ядром плиодним нуклоном такого ядра, возрастает с ростом энергии E сначала по степенному закону, близкому к E1 / 3 (до E 20 ГэВ), а затем (в области энергий 2 * 1010−1013 эв) этот рост замедляется и лучше описывается логарифмической зависимостью [16]. В то же время косвенные данные по широким атмосферным ливнях указывают на процессы значительно более высокой множественности при энергиях 1014 эВ. Угловая направленность потока рожденных частиц в широком интервале энергии первичных и рожденных частиц такова, что составляющая импульса, перпендикулярная направлению первичной частицы (т. н.

поперечный импульс), составляет в среднем 300−400 МэВ / с, где с — скорость света в вакууме (при очень высоких энергиях E частицы, когда энергией покоя частицы mc2 можно пренебречь по сравнению с ее кинетической энергией, импульс частицы р = E / c, ибо в физике высоких энергий импульс обычно измеряют в единицах МэВ / с) [17]. Первичные протоны при столкновении теряют в среднем около 50% начальной энергии (при этом они могут испытывать перезарядку, превращаясь в нейтроны), образующиеся при расщеплении ядер вторичные нуклоны (протоны и нейтроны) и рожденные в столкновениях заряженные пионы высокой энергии также (вместе с, что потеряли часть энергии первичными протонами) будут участвовать в ядерных взаимодействиях и вызывать расщепление ядер атомов воздуха и множественное образование пионов. Средний пробег, на котором осуществляется одна ядерное взаимодействие, принято измерять удельной массой пройденного вещества он составляет для первичных протонов космические лучи 90 г / см2 воздуха, то есть космические лучи 9% всей толще атмосферы.

С ростом атомного веса вещества, а средний пробег постепенно возрастает (примерно как А1 / 3), достигая космические лучи 160 г / см2 для свинца. Рождения пионов происходит в основном на больших высотах (20−30 км.), Но продолжается в меньшей степени по всей толще атмосферы и даже на глубине нескольких м грунта [31]. Когда энергия отдельной частицы становится меньше 1 ГэВ, рождение новых частиц практически прекращается и остаются (как правило) только процессы частичного (а иногда полного) расщепления атомного ядра с вылетом нуклонов сравнительно небольших энергий. Общий поток частиц ядерно-активной компоненты по мере дальнейшего проникновения в глубь атмосферы уменьшается, и на уровне моря (Космические лучи1000 г / см2) остается менее 1% ядерно-активных частиц.

2. Электронно-фотонные ливни и мягкая компонента вторичных космических лучей. Образующиеся при взаимодействиях частиц ядерно-активной компоненты с атомными ядрами нейтральные пионы практически мгновенно распадаются (вследствие их очень малого времени жизни) в два фотона (г) каждый). Этот процесс дает начало электронно-фотонной компоненте космических лучей (она называется также мягкой, то есть легко поглощается, компонентой). В сильных электрических полях атомных ядер эти фотоны рождают электронно-позитронные пары e — e + (г> e- + e +), а электроны и позитроны, в свою очередь, путем тормозного излучения выпускают новые фотоны (е ±> е ± + р) и т. д. Такие процессы, носящие каскадный характер, приводят к лавинообразному нарастанию общего числа частиц — к образованию электронно-фотонной ливни [29]. Развитие электронно-фотонной ливни приводит к быстрому дробления энергии р0 на все большее число частиц, то есть к быстрому уменьшению средней энергии каждой частицы ливня. После максимального развития мягкой компоненты, достигается на высоте около 15 км. (.

Космические лучи 120 г / см2), происходит ее постепенное затухание. Когда энергия каждой частицы становится меньше некоторого критического значения (для воздуха критическая энергия составляет около 100 МэВ), преобладающую роль начинают играть потери энергии на ионизацию атомов воздуха и комптоновское рассеяния; увеличение числа частиц в ливне прекращается, и его отдельные части быстро поглощаются. Практически полное поглощение электронно-фотонной компоненты происходит на сравнительно небольших толщах вещества (особенно большой плотности) в лабораторных условиях для этого достаточно иметь свинцовый экран толщиной 10−20 см (в зависимости от энергии частиц) [19]. Основной характеристикой электронно-фотонной ливни является изменение числа частиц с увеличением толщины пройденного вещества. Согласно теории этого процесса число частиц в максимуме каскадной кривой примерно пропорционально энергии первичной частицы. Углы отклонения частиц от оси ливня определяются рассеянием электронов и позитронов, а средний поперечный импульс составляет около 20 МэВ / с. Вместе с р-мезонов в космических лучах существуют и другие источники образования электронно-фотонных ливней. Это электроны и гамма — кванты высокой энергии (> 100 МэВ) первичных космических лучах, а также г-электроны, то есть атомарные электроны, выбиваются за счет прямой электрической взаимодействия пройденных через вещество быстрых заряженных частиц космических лучей [21].

При очень высоких энергиях (1014 эв) электронно-фотонные ливни в земной атмосфере приобретают специфические черты широких атмосферных ливней. В таких ливнях очень большое число последовательных каскадов размножения приводит к сильному росту общего потока частиц (исчисляемого в зависимости от энергии многими миллионами и даже миллиардами) и к их широкой пространственной разногласия — на десятки и сотни м от оси ливня. В широких атмосферных ливнях у поверхности Земли один вид ливни приходится примерно на несколько (2−3) ГэВ энергии первичной частицы, вызвало шквал. Это дает возможность оценивать по полному потоку частиц в ливне энергию приходящих на границу земной атмосферы «предков» этих ливней, невозможно сделать непосредственно из-за крайне малой вероятности их прямого попадания в точку наблюдения [22]. Вследствие большой плотности потока частиц в широком атмосферном ливне выпускается сравнительно интенсивное направленное электромагнитное излучение как в оптической области спектра, так и в радиодиапазоне. Оптическая часть свечения определяется процессом Черенкова — Вавилова излучения, поскольку скорости большинства частиц превышают фазовую скорость распространения света в воздухе. Механизм радиоизлучения сложнее; он связан, в частности, тем, что магнитное поле Земли вызывает пространственное разделение потоков отрицательно и положительно заряженных частиц, что эквивалентно возникновению переменного во времени электрического диполя [38]. 3.

Космические мюоны и нейтрино. Проникающая компонента вторичного излучения. Возникающих в атмосфере под действием космических лучей заряженные пионы участвуют в развитии ядерного каскада лишь при достаточно энергиях — до тех пор, пока не начинает сказываться их распад на лету. В верхних слоях атмосферы процессы распада становятся существенными уже при энергиях 1012 эВ [31]. Заряженный пион (с энергией 1011 эв) распадается на мюон и нейтрино н (нейтральную частицу с нулевой массой покоя). В свою очередь, мюон распадается на позитрон (или электрон), нейтрино и антинейтрино.

Так как скорости мюонов очень близки к скорости света с, то, согласно теории относительности, среднее время до их распада достаточно большое — пропорционально полной энергии E, и теряют свою энергию в основном на ионизацию атомов. Поэтому поток мюонов является проникающая компонента космических лучей. Даже при сравнительно умеренной энергии космические лучи 10 ГэВ мюон может не только пройти через всю земную атмосферу, но и проникнуть далеко в глубь Земли на расстоянии около 20 м грунта. Максимальная глубина, на которой регистрировались мюоны наиболее высокой энергии, составляет около 8600 м в переводе на водный эквивалент. Таким образом, одновременно с развитием описанного выше ядерного каскада происходит (за счет процесса в атмосфере распада р0) его «обрастания» электронно-фотонной компонентой, а также проникающей мюонной компонентой. Высокая проникающая способность в сочетании с прямо пропорциональным плотности вещества коэффициент поглощения при умеренных энергиях (десятки и сотни ГэВ) делает проникающую компоненту космических лучей очень удобным средством для подземной геофизической и инженерной разведки. Измеряя интенсивность космических лучей телескопом счетчиков в штольнях и сравнивая полученные данные с известными кривыми поглощения космических лучей в воде или почве, можно выявлять или уточнять положения рудных пластов и пустот, а также измерять весовую нагрузку на грунт от сооружений, стоящих на нем. При энергиях около 1012 эВ и выше вместе с ионизационными потерями энергии мюонов становятся все более существенными потери энергии на образование электронно-позитронных пар и тормозное излучение, а также на прямые взаимодействия с атомными ядрами вещества. В результате на глубинах 8 км. водного эквивалента под углами 50 ° к вертикали поток космических мюонов оказывается очень малым.

Эксперименты, проводившиеся с 1964 в шахтах Индии и Южной Африки с установками огромной площади, позволили обнаружить на этих глубинах под углами> 50 ° дополнительный поток мюонов, единственным источником которых могли быть только взаимодействия нейтрино с атомными ядрами вещества. Эти опыты были уникальной возможностью изучения свойств самой проникающей — нейтрино — компоненты космических лучей. Наиболее важной проблемой при этом является изучение взаимодействия нейтрино сверхвысоких энергий с веществом; в частности, для выяснения структуры элементарных частиц особый интерес представляет исследование увеличения поперечного сечения взаимодействия (уменьшение «прозрачности» вещества) с ростом энергии нейтрино. Такой рост сечения взаимодействия нейтрино установлено на ускорителях до энергий 1010 эВ.

Очень важно исследовать, будет продолжаться этот рост сечения вплоть до энергий 1015 эВ (соответствующих характерной расстоянии слабых взаимодействий 6*1017 см) [5]. Измерения потоков солнечных нейтрино значительно более низких энергий (космические лучи 1 МэВ) позволят подойти к решению и другой, космофизической проблемы физики нейтрино. Это связано с использованием огромного проникающей способности нейтрино для косвенного измерения температуры недр Солнца, от которой зависит характер ядерных реакций, протекающих в нем — основного источника солнечной энергии. ГЛАВА 4. СИНХРОТРОННОЕ ИЗЛУЧЕНИЯ В АТМОСФЕРЕ СОЛНЦАСинхротронное излучениемагнитотормозное излучение, излучение электромагнитныхволнзаряженнымичастицами, движущимисясрелятивистскимискоростямивмагнитномполе. Излучениеобусловленоускорением, связанным с искривлением траекторий частиц в магнитном поле. Аналогичноеизлучениенерелятивистскихчастиц, движущихсяпокруговымилиспиральнымтраекториям, называют циклотронным излучением; оно происходит на основной гиромагнитной частоте и её первых гармониках [21]. С увеличениемскорости частицы рольвысоких гармоник возрастает; приприближениик релятивистскому пределуизлучение в области наиболее интенсивных высоких гармоник обладает практически непрерывным спектром и сосредоточено в направлении мгновенной скорости в узком конусе с углом раствора Ψ, который для синхротронного излучения определяется как mc2/Е, где m и Е — масса и энергия частицы, с — скорость света в вакууме. Полнаямощностьизлучениячастицы с энергией.

Е >> mc2равна:

где е — заряд частицы, H⊥ — составляющая магнитного поля, перпендикулярнаяскоростичастицы. Сильная зависимость излучаемой мощности от массы частицы делаетсинхротронное излучениенаиболеесущественнымдлялёгкихчастиц—электронови позитронов. Спектральное (по частоте ν) распределение излучаемой мощности определяется выражением:

где, а — цилиндрическаяфункциявторогородамнимогоаргумента. График функциипредставлен нарисунке 4.

2.Характерная частота, на которую приходится максимум в спектре излучения частицы, равна (в Гц) [19]. Излучение отдельной частицы в общем случае эллиптически поляризовано с большой осью эллипса поляризации, расположенной перпендикулярно видимой проекции магнитного поля. Степень эллиптичности направление вращения электрического вектора зависят от направления наблюдения по отношению к конусу, описываемому вектором скорости частицы вокруг направления магнитного поля. Для направлений наблюдения, лежащих на этом конусе, поляризация линейная. Синхротронное излучениепервоначальнонаблюдалосьотэлектроноввциклических ускорителях, вчастностивсинхротроне, откуда оно и получило название. Потери энергии на синхротронное излучение, а также связанные с ним квантовые эффекты вдвижении частиц необходимо учитывать при конструировании циклических ускорителей электронов высокой энергии. Синхротронное излучениециклических ускорителей электронов используется для получения интенсивных пучковполяризованного электромагнитного излучения в ультрафиолетовой области спектра и в области «мягкого» рентгеновского излучения; пучки рентгеновского синхротронного излучения применяются, в частности, в рентгеновском структурном анализе. Большойинтереспредставляетсинхротронное излучение космических объектов, в частности нетепловой радиофон Галактики, нетепловое радио-и оптическое излучение дискретных источников (сверхновых звёзд, пульсаров, квазаров, гадиогалактик). Синхротронная природа этих излучений подтверждается особенностями их спектра и поляризации. Согласно современных представлениям, релятивистские электроны, входящие в состав космических лучей, дают снхротронное излучение в космическихмагнитных полях в радио-оптическом, а возможно, и в рентгеновском диапазонах. Измерения спектральной интенсивности и поляризациикосмического синхротронного излучения позволяют получить информацию о концентрации и энергетическом спектре релятивистских электронов, величинеинаправлениимагнитногополявудалённыхчастях.

Вселенной.Рис.

4.1. Синхротронное излучение.

Количество энергии, излучаемой с 1 м2поверхности.

Солнца в 1 с, равно6,28*107 Вт. На среднем расстоянии Земли от.

Солнца (1а.е.) поток излучения.

СолнцаВт/м2(солнечная постоянная) [1]. Развитие внеатмосферных методов наблюдений позволило изучить спектр

Солнца вовсёмдиапазонеэлектромагнитных волн. Основной компонент солнечногоизлучения — непрерывное тепловое излучение фотосферы. Его спектр в первом приближении аналогиченспектруабсолютночёрноготеластемпературой около 6000 К (рис. 4.2). Это излучениепростирается от 180 нм до 1 см, смаксимумомоколо 450 нм. В нём заключенаосновная часть энергии, излучаемой.

Солнцем. Поскольку температуpa газа вфотосферемедленно убывает с высотой, на краях диапазона (около 200 нм и около 20−50 мкм) спектризлучения несколько более крутой, соответствующий температуреверхней фотосферы (4500 К).Рис. 4.

2. Спектр излучения Солнца. Непрерывные линии — результаты измерений, штриховые — распределение энергии в спектре абсолютно чёрного тела с температурой.

Т6000 К. Дляволндлиннее30мкмпорядки величин потоков указаны отдельно (близкривых).Солнечное излучение во всех диапазонах подвержено влиянию солнечной активности. В видимой и близкой ИК-областях спектра относительно изменения потока излучения с характерными временами порядка суток и месяцев составляют всего 0,1−0,3%. Такова же и общая амплитуда изменений в течение 11-летнего цикла. На излучение в других диапазонах, возникающее не в фотосфере, а в хромосфере и короне, активность влияетгораздосильнее. Появляется переменная часть излучения, делящаяся на медленоизменяющуюся и вспышечную составляющие. Излучение первой из них -дополнитэмисия, возникающая в активныхобластях. Вращение.

Солнца снеоднороднымраспределениемактивных областей подискуобусловливает27-дневнуюповторяемостьформыкривойизменениясовременемпотокаизлучения.

Сонца, наблюдаемогос.

Земли.Развитиеиливозникновениенавидимомдискеновых активных областейиногданарушаетстрогуюповторяемость формы этойкривой. Амплитудаизмененийврадио-имягкомрентгеновском диапазонахсоставляетуже десятки процентов и увеличивается при удалении от оптического диапазона в обе стороны. Со вспышками связаны всплески излучения с характерными временами от минут до часов. В радиои рентгеновском диапазонах амплитуда этих всплесков может быть очень большой. Оптическое и УФ-излучение — непрерывное излучение, «изрезанное» фраунгоферовими линиями. В диапазоне 800 — 180 нм содержится около 2/3 всей энергии, излучаемой Солнцем. В УФ-диапазоне становятся заметными вариации излучения, связанные с солнечной активностью. В солнечном спектреотождествлено болем 30 000 линий поглощения.

Энергия, поглощаемая в этих линиях, составляет 30% энергии непрерывного излучения в УФ-диапазоне, доходит до 40−50% вдиапазоне 300−400 нм и постепенноуменьшаетсяккраснойобласти спектра. Наблюдается также ряд полос простейших молекул СН, CN, СО и др. Эти линии возникают в области температурногоминимумамеждуфотосферойи хромосферой, а также над пятнами. В диапазоне 30−180 нм солнечный спектр представляетсобойнаборэмиссионныхлиний. Этилинии злучаються вузком переходом слоемежду хромосферой и короной при температуpax от 104 до 106 К. Частьизлучения водовода в линях лаймановской серии, а также линия нейтрального гелия, λ=58,4нм, возникают в хромосфере. Самыми яркими линиями (помимо лаймановских линий) являются линиинаиболее обильныхэлементов (линия Hell, λ=30,4нм, СII-IV, ОII-VI, SiII-IV, железа и другие). В этом же диапазоненаблюдаются также несколько участков непрерывного излучениярекомбинационные континуумы водорода, нейтрального и ионизованного гелия [20]. Излучение в этой области спектра изменяется на десятки процентов в зависимости от уровня солнечной активности, и хотя энергия этого излучения невелика, её достаточно, чтобы ионизовать и нагреть верхние слоиземнойатмосферы. Источником рентгеновского излученияявляетсясолнечнаякорона, главным образом её плотные нижние слои (так называемая внутренняя корона).

Это излучение горячей разреженной оптически тонкой плазмы с температурой К. Диапазон рентгеновского излучения спокойной короны от 1 нм до нескольких десятковнм. Поток рентгеновского излучения на орбите Земли 1−3 эрг/см2*с, или5*10−6 среднего солнечного потока в видимой областиспектра. Рентгеновское излучениесостоитиз2компонентов — линейчатогои непрерывного. Многочисленные спектральные линии ионоввысокойкратности (железа, кремния, кислорода идр.) обусловлены возбуждением ионов электронным ударом и последующими спонтанными переходами (свободно-связанное излучение).

Непрерывное излучение связано с изменениями энергии свободных электронов в электрическом полеионов (свободно-свободное излучение). Вклад линейчатого излучения в суммарное излучение в несколько раз больше, чем непрерывного, однако на КВ-конце (ок.1 ям) вклады обох типов излучения становятсясравнимы. Активные области в короне — корональне конденсации излучают болем интенсивно. Этовызывает флуктуации рентгеновского излучения при возникновении и развитии активних областей на видимой стороне Солнца, появлении27-дневнойпериодичностиврегистрируемом потоке, связанной с вращением Солнца. Взависимостиотуровня солнечной активности суммарная мера эмиссии изменяется от3*1048см-3 до 1050см-3 при незначительных изменениях температуры. Изменениярентгеновского излучения сильне выраженыв.

КВ-частидиапазона.Некоторыемощныецентрыактивностивызывают появление заметных потоков излучения даже вдиапазоне 0,3 — 1 нм, что связано с нагревом плазмы до температур, в несколько раз превышающих её среднее значение в источниках внутренней короны. Рентгеновское излучение Солнца возрастает и далеко простирается в область високих энергий при любих нестационарных процессах, особенно вспышках. По величине потока излучения вблизи орбиты Земли в диапазоне 0,1−0,8 нм вспышки делятся на 3класса: С, Ми X. Тепловоеизлучение вспышек, длящееся всё время вспышки (от минут до часов), связано с образованием плазмы сК. В спектре наблюдаются линииионов, укоторых остались только 1−2 электрона (FeXXV и др.). Кроме теплового излучения горячей плазмы при некоторыхвспышкахгенерируетсянетепловоеизлучениеэлектронов, ускоренных доэнергий, превышающих10 кэ.

В (иногда100кэ.

Виболее).Какправило, этивсплески продолжаютсяне более100с [13]. Детально изучена структура источников рентгеновского излучения Солнца. Излучающая плазма заключна в систему петель — арок, являющихся пучками силових линий магнітного поля, проникающего из фотосферы во внутреннюю корону. Физические условия в петлях — температуpaК и концентрація электронов-незначительноизменяются как в самой петле, так и при переходе от одной петли к другой. Длины петель составляют 109−1010см. Газ вне петель (там, где силове линии магнитного поля уходять на большие расстояния от Солнца) из-за своеймалой плотности и меньшей температурыслабее излучает в рентгеновском диапазоне (коронарне дыры).Источник теплового рентгеновского излученияпривспышках — системапетель, заполненныхплазмойс.

Т3*107К и. Пучки нетеплових электроновбываютв начале некоторых вспышек весьма плотными, <до10−4 тепловых электронов может ускоряться до энергий, превышающих15кэ.

В[12].

Заключение

.

Космические лучи представляют собой интересное явление природы, и, как все в природе, оно тесно связано с другими процессами в звездных объектах, в нашей Галактике, на Солнце, в гелиомагнитосфери и в атмосфере Земли. Человек уже многое знает о космические лучи, но такие важные вопросы, как причины ускорения космических лучей, в том числе в столь гигантских значений как E ~ 1020еВ, химический состав КЛ при E> 1014 эВ, количественное описание процессов распространения частиц в Галактике и в околосолнечном пространстве, ускорение частиц во вспышках на Солнце и многое другое остаются пока нерешенными. Исследование космического излучения привели в свое время к открытию позитрона и ряда мезонов; детальное изучение этих частиц было проведено в дальнейшем с помощью ускорителей. Можно думать, что и в будущем изучения, космического излучения приносить ценные данные об элементарных частицах, особенно в связи с использованием космических лабораторий, начинается (спутников). Все больше растет также роль космического излучения как источника астрофизической информации, то есть информации о процессах, происходящих в далеких областях Вселенной, где излучение зарождается и распространяется.

Литература

.

Акасофу С.-И., Чепмен С. Солнечно-земная физика. — Москва: Мир, 1974.

Ахиезер А.И., Ахиезер И. А. Электромагнетизм и электромагнитные волны. — Москва: Высшая школа, 1985.

Березинский В.С., Буланов С. В., Гинзбург В. Л., Догель В. А., Птускин В. С. Астрофизика космических лучей. — Москва: Наука, 1990.

Бережко Е.Г., Елшин В. К., Крымский Г. Ф., Петухов С. И. Генерация космических лучей ударными волнами. — Новосибирск: Наука, 1988.

Биттенкорт Ж. А. Основы физики плазмы. — Москва: Физматлит, 2009.

Вакулин П.И., Кононович Э. В., Мороз В. И. Курс общей астрономии. — Москва: Наука, 1983.

Горбунов Д.С., Рубаков В. А.

Введение

в теорию ранней Вселенной. — Москва: Изд-во Института ядерных исследований, 2007.

Звезды/ Ред.-сост. В. Г. Сурдин. — Изд. 2-е испр. и доп. — М.: Физматлит, 2009.

Клапдор-Клайнгротхаус Г. В., Цюбер К. Астрофизика элементарных частиц. — Москва: Редакция журнала «Успехи физических наук», 2000.

Лайонс Л., Уильямс Д. Физика магнитосферы. — Москва: Мир, 1987.

Мартынов Д.Я., Липунов В. М. Сборник задач по астрофизике. — Москва: Наука, 1986.

Мурзин В.С.

Введение

в физику космических лучей. — Москва: Атомиздат, 1979.

Панасюк М. И. Странники Вселенной или эхо Большого взрыва. — Фрязино: ВЕК2, 2005.

Постнов К.А., Засов А. В. Курс общей астрофизики. — Москва: Изд-во МГУ, 2005.

Топтыгин И. Н. Космические лучи в межпланетных магнитных полях. — Москва: Наука, 1983.

Физика космоса (маленькая энциклопедия). — Москва: Советская энциклопедия, 1986.

Черепащук А.М., Чернин А. Д. Вселенная, жизнь, черные дыры. — Фрязино: ВЕК2, 2003.

Широков Ю.М., Юдин Н. П. Ядерная физика. — Москва: Наука, 1980.

Физика космоса, Маленькая энциклопедия, ред. Р. А. Сюняев, М.: Сов. Энциклопедия, 1986. Н. Г. Бочкарев. Основы физики межзвездной среды. М., Изд. МГУ, 1992.

Л. Спитцер (мл.). Физические процессы в межзвездной среде. Пер. с англ. М.: Мир, 1981. М. Лонгейр. Астрофизика высоких энергий.

Пер. с англ. М.: Мир, 1984. С. А. Каплан. Физика звезд. 3 изд. М.: Наука, 1977.

Я.Б. Зельдович, С. И. Блинников, Н. И. Шакура. Физические основы строения и эволюции звезд. М.: МГУ, 1982. П. В. Щеглов. Проблемы наземной оптической астрономии. М.: Наука, 1980. Я. Б. Зельдович, И. Д. Новиков. Теория тяготения и эволюция звезд. М.: Наука, 1975.

Д.А. Франк-Каменецкий. Физические процессы внутри звезд. М.: Физматгиз, 1959. Р. Дэвис, М. Кошиба. Нобелевские лекции по физике.

// Успехи Физ. Наук, 2004, N4 В. В. Соболев. Курс теоретической астрофизики. М.: Наука, 1985.В. Л. Гинзбур и С. И. Сыроватский, Происхождени космически лучей, М., Изд-в, А СССР, 1963; дополненно издани Origin of Cosmic Rays, Pergamon Press, 1964.

Хаякава С. Физика космических лучей. М., 1974. Ч. 1,2.Мурзин В. С.

Введение

в физику космических лучей. М.: Изд-во МГУ, 1988.

Бугаев Э. В., Котов Ю. Д., Розенталь И. Л. Космические мюоны и нейтрино. М., 1970.

Березинский В. С. и др. Астрофизика космических лучей. М., 1990.

Лонгейр М. Астрофизика высоких энергий. М., 1984.M. Ambrosio et al. V.

ertical muon intensity measured with MACRO at the Gran Sasso laboratory. P hys. R ev.

D 52 (1995) 3793.I.A. Belolaptikov et al. (BAIKAL C ollaboration). T he Baikal underwater neutrino telescope: Design, performance and first results. A stropart.

P hys. 7 (1997) 263−282.E. V. B ugaev, V. A. N.

aumov, S. I. S inegovsky and E. S. Z.

aslavskaya. P rompt leptons in cosmic rays. N uovo Cimento, 1989, 12C, No.1, p. 41.V. A. N.

aumov, S. I. S inegovsky, and E. V. B ugaev. A new method for calculating energy spectrum of cosmic-ray muons under thick layers of matter.

Ядерная физика. 1994, Т.57, No.

3. с. 439.E. V. B ugaev, A.

M isaki, V. A. N aumov, T.S. Sinegovskaya, S. I. S inegovsky, and N.Takahashi.Atmospheric muon flux at sea level, underground and underwater. P.

hys. R ev. D 58, No. 5, (1998) 54 001 (27 p.).V.A. Naumov, T.S. Sinegovskaya, S.I. Sinegovsky.

T he Kl3 form factors and atmospheric neutrino flavor ratio at high energies. Nuovo Cimento, 111A (1998) 129−148;

http://xxx.lanl.gov/hep-ph/9 802 410, 16p. Материалы Байкальской школы по фундаментальной физике «Астрофизика и физика микромира» (11−17 октября 1998, Иркутск), под ред. В. А. Наумова и др. Иркутск, изд-во ИГУ, 1998, 275 с.