Положим, что в феррите в направлении оси г, вдоль которой направлено постоянное магнитное поле индукции В0, распространяется плоская электромагнитная волна частотой со. В соответствии с формулой (24.32).
L Подставим в уравнения Максвелла rot Я = j со екЁ и rot E = -dB/dt значения Ё и В. Получим:
Полагаем, что потери в феррите отсутствуют, и поэтому волна будет распространяться без затухания. Тогда можно принять:
где ?0г, Е0у, Н0ж и Н0у — значения Ех, Еуу Нх и Н0у при г = 0.
Совместно решая уравнения (24.33) с учетом (24.34), получаем:
Из первых двух уравнений (24.35) найдем Н0у и Н0х и подставим их в остальные два уравнения:
Совместно решая (24.36) и (24.37). получаем уравнение относительно р.
Уравнение (24 38) имеет два корня, удовлетворяющих условию задачи
Подставляя найденные значения р в (24.36) и (24.37), находим Ё0у = ± j Ьо*- Если р = р*, то E0y = jE0x, т. е. ?0> по фазе опережает ?0х на 90*. Этому соответствует правое вращение плоскости поляризации и фазовая скорость.
Если р-р~У то Ё0у = - j Ё$х, т. е. Ё0у отстает на 90* от Ё0х—левое вращение плоскости поляризации. Ему соответствует фазовая скорость.
Положим, что вдоль оси х распространяется волна, компоненты второй, соответствующие правой и левой поляризации, имеют одинаковые амплитуды Ёт.
Проекция суммы напряженностей на оси х и у.
Результирующая напряженность поля.
Волна поляризована в плоскости, проходящей через вектор ?р и ось х. Тангенс угла (3 между вектором ?р и осью х определяется выражением tg (3 = ?^/?г = = tg (0,5 (р+ — р~) г]. Угол р увеличивается пропорционально расстоянию г. Среда называется гиротропной (вращающей) потому, что плоскость поляризации волны непрерывно поворачивается с ростом х (эффект Фарадея).
Если электромагнитная волна будет распространяться вдоль осих (т. е. встречно постоянному полю В0), то коэффициент с изменит знак, в результате направление вращения плоскости поляризации (если смотреть вслед волне) сохраняется прежним, а не изменится на противоположное, т. е. для гиротропной среды не выполняется принцип взаимности.
Эффект вращения плоскости поляризации волны используется для создания вентильных устройств волноводного тракта, например в устройстве, называемом циркулятором (отрезок волноводного тракта, заполненного ферритом), с двух сторон которого находятся поляризаторы. В волноводе с таким устройством электромагнитная волна может проходить только в одном направлении, а в другом задерживается одним из поляризаторов.