Переход через скорость звука.
Сопло Лаваля
Которое связывает отношение площадей текущего и критического сечений сопла с отношением давлений в текущем сечении и на входе в сопло. Из этого соотношения следует, в частности, что при изменении давления на входе в сопло рх пропорционально изменяется давление во всех сечениях сопла. Такое комбинированное сопло, состоящее из суживающейся и расширяющейся частей, впервые было применено для… Читать ещё >
Переход через скорость звука. Сопло Лаваля (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
По определению числом Маха называют отношение скорости потока к местной скорости звука: М = V/a.
Вспомним выражение для расчета потока массы.
В стационарном состоянии произведение в правой части постоянно и б/(рДТ) = 0, т. е.
или, если разделить на рAV,
Кроме того, для теплоизолированного потока в стационарном состоянии dh = -VdV.
поэтому для изоэнтропного потока dh = —.
Р Давление формально можно представить как функцию плотности и энтропии рp (p, s), тогда полный дифференциал давления равен.
Для изоэнтропного потока, как известно,.
откуда Теперь полученные соотношения можно объединить:
Полученное соотношение связывает площадь канала и скорость потока в данном сечении. Здесь М= V/a — число Маха, которое равно отношению скорости потока к местной скорости звука.
Рассмотрим четыре случая.
- 1. Дозвуковое сопло, М < 1, поток ускоряется, dV > 0, эти условия предполагают, что dA < 0, канал сужается в направлении потока.
- 2. Сверхзвуковое сопло, М > 1, поток ускоряется, dV > 0, эти условия предполагают, что dA > 0, канал расширяется в направлении потока.
- 3. Сверхзвуковой диффузор, М > 1, поток тормозится, dV < 0, эти условия предполагают, что dA < 0, канал сужается в направлении потока.
- 4. Дозвуковой диффузор, М < 1, поток тормозится, dV < 0, эти условия предполагают, что dA > 0, канал расширяется в направлении потока.
Все четыре случая изображены на рис. 7.8.
Итак, чтобы ускорить поток, который при ркр>рср достиг скорости звука на выходе из суживающегося сопла, газ в потоке должен расширяться, т. е. сопло нужно расширять (рис. 7.9).
Рис. 7.8. Схематическое изображение взаимосвязи типа течения
и профиля канала
Рис. 7.9. Законы изменения скорости потока и скорости звука по длине для сопла Лаваля
Такое комбинированное сопло, состоящее из суживающейся и расширяющейся частей, впервые было применено для получения сверхзвуковых скоростей истечения газа шведским инженером К. Г. П. Лавалем в 1880-х гг. Поэтому сопла такого типа часто называют соплами Лаваля (converging-diverging nozzle).
Очевидно, соотношения для расчета скорости потока и массовой скорости, которые были получены для суживающегося сопла, справедливы и для сопла Лаваля, поскольку в основе этих соотношений лежат только законы сохранения.
Нужно отметить, что для разгона потока до сверхзвуковой скорости недостаточно просто использовать сопло Лаваля. Если давление в самом узком сечении канала равно давлению окружающей среды, ускорения потока в расширяющейся части сопла добиться нельзя. Однако и выполнение условия ркр > рср не гарантирует разгон потока в сопле Лаваля. При недостаточно высоком давлении в критическом сечении под действием ударной волны происходит отрыв потока от стенок сопла, что приводит к его торможению. В последнем случае допущения об изоэнтропном характере течения и одномерности потока применять нельзя.
Используя соотношения (7.6) и (7.7), а также то обстоятельство, что при установившемся режиме течения rh = const, нетрудно получить соотношение.
которое связывает отношение площадей текущего и критического сечений сопла с отношением давлений в текущем сечении и на входе в сопло. Из этого соотношения следует, в частности, что при изменении давления на входе в сопло рх пропорционально изменяется давление во всех сечениях сопла.
В следующем примере рассмотрено влияние давления в окружающей среде на работу сопла.
Пример 7.1.
Площадь суживающегося сопла на выходе равна 0,001 м2. Скорость воздуха на входе в сопло пренебрежимо мала, давление = 1 МПа, Тх = 360 К. Для изоэнтропиого потока идеального газа с k = 1,4 рассчитайте поток массы и М2 для двух случаев: а) рср = 0,5 МПа; б) рс{> = 0,8 МПа.
Решение По формуле находим ркр = 0,528.
Для случая а) р = рс[) / р{ =0,5<�ркр — сверхзвуковой (критический) режим истечения, поэтому на выходе сопла скорость потока равна местной скорости звука (М2 = = 1), а давление —.
Для случая 6) Р = рср / р, = 0,8 > РК1) — докритический режим истечения, поэтому Вспоминая, что р{г = RT{, для воздуха R = 286,7 ДжДкг • К), получаем V2 = 211,2 м/с. Параметры на срезе сопла найдем, но формулам.