Поправка на распад
Период полураспада р/н в ПЭТ относительно короток (см. табл. 6.1). Когда набор данных осуществляется в единичном статическом режиме, то введение поправки на распад р/н не требуется. Однако при исследованиях всего тела в динамическом режиме или при количественных измерениях поправка на распад р/н должна вводиться. Как правило, время для коррекции на распад t отсчитывается от момента введения РФП… Читать ещё >
Поправка на распад (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
Период полураспада р/н в ПЭТ относительно короток (см. табл. 6.1). Когда набор данных осуществляется в единичном статическом режиме, то введение поправки на распад р/н не требуется. Однако при исследованиях всего тела в динамическом режиме или при количественных измерениях поправка на распад р/н должна вводиться. Как правило, время для коррекции на распад t отсчитывается от момента введения РФП до середины фрейма или до пробы крови, если продолжительность мала в сравнении с Г½. Выражение для поправки имеет вид:
где A (t) — активность в конкретный момент времени t; X — постоянная распада р/н.
Обычно поправка на распад применяется к изображениям как масштабирующий фактор (одно число для всего изображения). При динамических исследованиях поправочный фактор вводится непосредственно в физиологическую модель.
Поправка на случайные совпадения
Как описывалось ранее, случайные совпадения возникают, когда два не связанных 511 кэВ фотона, образующихся в разных событиях аннигиляции, детектируются парой детекторов в пределах одного и того же временного окна. Случайные совпадения в сильной степени минимизируются септой при 2-М наборе данных, в то время, как при 3-М наборе данных в отсутствии септы их вклад вызывает сильное уменьшение контраста изображения. Вклад случайных совпадений увеличивается с увеличением ширины энергетического и временного окон и с увеличением активности источника. Причем в последнем случае их вклад возрастает пропорционально квадрату активности. Соответственно, вклад случайных совпадений можно уменьшить, уменьшая величину ширины окон и активность источника. К этому же результату приводит увеличение диаметра кольца детекторов.
Для измерения числа случайных совпадений применяется два метода. Первый метод основан на измерении числа одиночных отсчетов (NSa, NSb), которые определяются для каждого детектора парных совпадений (см. рис. 6.2). Тогда скорость счета от случайных совпадений будет равна.
где т — разрешающее время совпадений (~ 10 нс).
Для одиночной скорости счета 10 000 отсчетов/с скорость случайных совпадений будет 1 отсчет/с, а при 100 000 отсчетов/с скорость случайных уже равна 100 отсчетов/с. Коррекция на случайные совпадения в этом случае проводится после набора данных в каждом фрейме по простой формуле:
где NT — скорость счета истинных совпадений; Nm — полная скорость счета. Что же касается отдельных совпадений, то определить, истинное ли совпадение или случайное, невозможно.
Второй метод используется для измерения скорости счета случайных совпадений в реальном времени (on-line). В этом методе для каждой LOR применяется два отдельных счетчика. Первый счетчик дает приращение для каждого события совпадения, которое происходит в пределах 10 нс временного интервала совпадений (iVm). Второй счетчик измеряет совпадения, которые возникают от одного из детекторов пары LOR, который имеет электронные импульсы, задержанный, по крайней мере, на два разрешающих времени. Поэтому любое событие, которое удовлетворяет временному критерию совпадений после этой задержки, должно быть случайным совпадением, так как первичная пара аннигилляционных фотонов уже исчезла. Только события, которые приходят от двух различных актов аннигиляции, могут быть сосчитаны задержанным счетчиком. Приращение второго счетчика вычитается из приращений первого счетчика (iVm — NR). События, скорректированные на случайные совпадения, в конечном итоге, запоминаются в компьютере во время набора данных. Оба метода приводят примерно к одинаковому результату, но второй метод не требует постпроцессинга компьютера.