Физическое объяснение кривых

Последовательн. градиент — зонд.

При удалении зонда от плоскости раздела z2Lr.

j=j0.

При приближению к разделу плотность тока возрастает.

В пределе при 2= к, 121.

До пересечения границы раздела электродами M и N k=2121+2−1 — постоянно СледовательноI1=I2.

Таким образом, пересечение границ плоскости раздела отметится на кривой k резким скачком. Чем больше 2, тем больше скачок k, 222. При дальнейшем удалении от границ раздела k стремится к 2 (при 1,5 Lr достигает 2). электрический ток интерпретация каротажный Для обращенного зонда (NMA) при приближении к границе раздела сред в связи с экранированием тока верхней средой высокого сопротивления плотность тока между электродами М и N и, следовательно, кажущееся сопротивление, уменьшаются. На границе раздела сред k минимально и при 2 k, 2. При пересечении электродами М и N плоскости раздела сред k резко возрастает и достигает величины 212 121.

В силу постоянства In на границе раздела сред k, 1k, 2=12.

Следовательно.

После перехода заземления, А в верхнюю среду кажущееся сопротивление следствие уменьшающего влияния среды возрастает вначале резко, а затем более плавно, достигая при l=2−3lп значение 2.

При взаимной замене сопротивлений сред 1 и 2 кривые кажущегося сопротивления будут зеркальным отображением для сред 21.

2=101.

При удалении от границы раздела k1=k2. При приближении к границе раздела к возрастает, что объясняется увеличением плотности тока в полупространстве ниже электрода М (момента пересечения заземлением, А границы раздела и до пересечения этой границы электродом М.

k=212/1+2=const.

После перехода электрода М в верхнюю среду кажущееся сопротивление вновь возрастает, асимитотически приближаясь к 2 сперва интенсивно, затем более плавно.

Зона в пределах которой фиксируется переход от k=212/1+2 к к=2 тем больше, чем выше отношение 21 и больше размер зонда. Протяженность этой зоны практически не превышает пятикратного размера зонда.

Для пласта неограниченной мощности значения К подсчитаны для ряда наиболее важных практически случаев. Это кривые зависимости к /с от L/dС.

Это теоретические кривые БКЗ Удобно пользоваться логарифмическим масштабом. На каждый бланк с логарифмической сеткой наносят несколько кривых БКЗ, объединенных согласно этому принципу на одном бланке, называется палеткой БКЗ.

Двухслойные кривые БКЗ для градиент — зондов свидетельствуют о следующем:

• 1. При очень малых L величина к приближается к величине с независимо от п.
• 2. При пс с увеличением длины зонда к сначала растет, становится равным п и потом превышает его. Достигнув максимального значения, к при дальнейшем увеличении длины зонда стремится к удельному и становится равном ему.
• 3. При пс с увеличением длины зонда к сначала уменьшается, становится равным п, а затем меньше него. Достигнув минимального значения, к при дальнейшем увеличении L приближается к п и, наконец, становится равным ему.

Таким образом, правой асимптотой кривых БКЗ является величина п, а левой — значение п = с.

Трехслойные кривые БКЗ сгруппированы на трехслойных палетках БКЗ, которые отличаются друг от друга параметрами зп с и D/dc.

Зона проникновения изменяется в большинстве случаев от 5 до 100 с, а D — от 2 до 16 dc. В случае необходимости палетки и отдельные трехслойные кривые получают путем интерполяции.

Из сопоставления двухслойных и трехслойных кривых видно, что:

1. Понижающее проникновение приводит в основном к понижению к, а повышающее — к повышению по сравнению с показаниями против пласта такого же удельного сопротивления без проникновения. Изменение показаний характерно для малых и средних градиент — зондов и несущественно для зондов большой длины.

Чем больше глубина ЗП, тем больше L, при котором проникновение влияет на к.

Любая трехслойная кривая расположена между двумя двухслойными кривыми БКЗ, модули которых равны значениям п/с и зпс данной трехслойной кривой. Левые ветви трехслойных кривых приближаются к двухслойной кривой с модулем, равным зпс, а их правые ветви — к трехслойной кривой с модулем зпс.

Форма кривых кажущегося сопротивления.