Построение схем при релаксациях. 
Условные обозначения

Для тепловой иерархии энергий для двух релаксаций: магнитной и электрической можно применить условные радиотехнические обозначения.

Для тепловой релаксации применим такие же обозначения как для электрической, но границы тела обведём пунктиром.

Линейность процессов переноса при релаксациях

Релаксации — это уравнивание энергий между телом ими обладающим и окружающем его пространством. Как мы видим скорость этого процесса имеет вид падающей экспоненты и определяется НООСнакопительной отрицательной обратной связью. В дифференциальное уравнение такого процесса входит закон переноса: закон о магнитном токе, закон Ома, закон Фурье. Для механической иерархии энергий такие законы переноса также должны присутствовать: закон о трении, закон о препятствии силе.

После того как мы провели основные опыты по релаксациям и представили аналогии, мы можем задать вопрос: существуют ли другие способы переноса заряда, отличные от релаксаций?

Можно произвольно управлять процессом заряда, если применить нелинейные элементы в цепи постоянной времени RC. Проведём опыт с зарядом конденсатора через стабилизатор тока. Ток стабилизации равен 20 микроампер.

Стабилизатор тока — это нелинейный резистор, сопротивление которого зависит от тока. В данном опыте не соблюдается закон Ома.

Обычно схему заряда (или разряда) конденсатора через стабилизатор тока применяют для получения пилообразного напряжения. На рис. 1. линия очень близка к прямой. Нелинейность возникает из-за наличия параллельного сопротивления подключённого к обкладкам конденсатора. Обычно это сопротивление измерительного вольтметра подключенного параллельно к сопротивлению самого конденсатора.

Если ток стабилизации равен Iст, напряжение на обкладках Uc, результирующее сопротивление утечки равно R, то график описывается дифференциальным уравнением:

Такое дифференциальное уравнение тоже имеет вид НООС, но в нём можно добиться подбором элементов схемы более линейного графика зависимости Uc от времени.

На рисунке 2. за счёт увеличения тока стабилизации, получен более линейный график для заряда конденсатора.

Линейный заряд во времени конденсатора от стабилизатора тока уже не называют «релаксацией». Он не выражается посредством экспоненты. А линейность графика достигается нелинейным внутренним сопротивлением стабилизатора тока.

Можно сделать вывод, что графики релаксации (падающую экспоненту во времени), которые мы наблюдали для явлений физики — это результат линейности процессов переноса (закон Ома, закон Фурье, закон для магнитного тока) и независимости от потенциала элементов цепи постоянной времени RC (от напряжения, от температуры, от силы тока).