Электромагнитный парадокс. 
Физика и геометрия эмпирических видов дальнего взаимодействия материальных миров

Так как величина магнитного натяжения.

(9).

введена в качестве вектор — функции на основании закона Ампера о взаимодействии электрических токов, то из её определения:

(11).

сразу следует непосредственный вывод о взаимодействии токов с полем магнитного натяжения :

(30).

Применяя этот вывод к взаимодействию между собой сторон изогнутого провода с токами, как на рис. 12, можно выразить силы взаимодействия сторон изогнутого провода между собой:

(6).

(7).

Рис. 12.

Так как из рис. 12 самоочевидны тождества: I1I2 и T1 T2, то ясно, что, то есть силы сторон изогнутого провода стремятся просто распрямить его.

СИММЕТРИЯ ФИЗИЧЕСКИХ ЭФФЕКТОВ В ЭЛЕКТРОМАГНЕТИЗМЕ

В физике давно известны эффект намагничивания наэлектризованного стержня при его вращении вокруг продольной оси [10] и электризация вращающегося вокруг своей продольной оси магнитного стержня [11], но из-за отсутствия в природе «монополей» магнетизма не удавалось построить логичное с позиций классической электродинамики объяснение механизма электризации вращающегося магнита, что не позволяло рассматривать эти эффекты симметричными, как это делается в других областях физики (электрострикция, пьезоэффект и т. п.). Так как в действительности в силу (11) «монополями» магнетизма являются электрические токи, то с позиций магнитодинамики становится понятным механизм электризации вращающегося магнита и, таким образом, восстанавливается симметрия физических эффектов в электромагнетизме, как это показано в работе [12], Эксперименты, описанные Эйнштейном [13], окончательно подтвердили гипотезу А. Ампера об элементарных токах электричества, создающих магнетизм ферромагнетиков. Дальнейшие исследования [14] выявили две группы электронов (sи d-электроны) в кристаллической решетке металлов. Первые из них происходят из недостроенных оболочек атомов металла, поэтому легко освобождаются и образуют тот «электронный газ» в кристаллической решетке металла, которому он и обязан своей электропроводимостью. Вторые же привязаны к своим атомам, их «коллективизированное» поведение то и определяет магнитные свойства металла в заданных условиях.

Представим себе, исходя из этих представлений, схематично распределение s — и d — электронов на поперечном срезе намагниченного стержня железа как на рис. 13, где обозначены: Ve — орбитальные скорости d — электронов; Ia — направления элементарных токов в атомах железа; Icm — направление электрического тока, образованного смещением s — электронов при вращении стержня; f — направление электромагнитных сил, действующих на ток смещения s — электронов полями натяжения элементарных токов атомов; - направление магнитной индукции вращающегося стержня, параллельное оси вращения стержня со скоростью. Так как геометрические размеры траекторий s — электронов при вращении кристаллической решетки железного стержня намного превосходят размеры орбитальных контуров элементарных токов в атомах железа — «монополей» магнетизма вращающегося магнита, то можно с большой точностью рассматривать их взаимодействие как частный случай взаимодействия замкнутых контуров электротоков — «монополей» магнетизма с током по прямому проводу [9]. Механизм электризации вращающегося магнита понятен из рис. 3, на котором — сила, действующая на s — электроны в поле магнитного натяжения элементарных токов при смещении s — электронов вместе с кристаллической решеткой при вращении, направлена радиально. В соответствии с предложениями магнитодинамики [9] по определению направлений магнитного натяжения вокруг электрических токов притяжение «монополей» магнетизма наблюдается при встречном направлении вектор — функций взаимодействующих токов, а согласное направление векторов взаимодействующих токов — «монополей» магнетизма приводит к их отталкиванию. Обобщая всевозможные варианты с изменением направлений вращения магнита и магнитного потока в нём, можно отметить лишь два итоговых эффекта: при совпадении направлений этих векторов (и) поверхность вращающегося магнита электризуется отрицательно, а при встречном направлении этих векторов на поверхности образуется положительный электрический заряд. Действительно, так как сила смещения траекторий s — электронов может быть найдена по выражению (5), то:

(30),.

которая при скоплении электрических зарядов вблизи оси вращения и на поверхности вращающегося стержня магнита будет компенсирована в стационарном процессе электрическим полем этих зарядов:

(31),.

что и наблюдается в опытах с вращающимися магнитами. На основания определения магнитодинамики по (9):

с привлечением параметров микроструктуры ферромагнетиков по [9] можно показать, что для постоянных магнитов справедливо соотношение:

(32),.

где — определяется конкретными условиями эксперимента. Тогда:

(33).

Сам М. Фарадей в своих опытах [11] определял электризацию вращающегося магнита с помощью простого электроскопа, в котором индикатор — полоска бумаги непосредственно электрически соединена с электризуемой поверхностью через скользящий контакт, как это наглядно у него показано на его собственноручных рисунках, то есть в опытах М. Фарадея индикатор имеет электрический заряд, одноименный с зарядом электризуемой поверхности вращающегося магнита.

В случаях же определения электризации вращающегося магнита в современных физических условиях с помощью ЭО необходимо учитывать его конструктивные особенности, показанные на рис. 14. Принципиальная электросхема физических лабораториях с входной цепи ЭО С1−19Б помощью электронных Емкости на входе обозначены: осциллографов необходимо у вертикальных пластин С1−3 и С1−4 учитывать то обстоятельство, у горизонтальных пластин С1−5 и С1−6 что индикатор — электронный луч, оставляющий свой след на экране ЭО, — имеет свой неизменный отрицательный электрический заряд — заряд электронов электронного пучка, поэтому направление его отклонения будет определяться полярностью входных клемм управляющих пластин ЭО.

Рис. 14.

Так как нижняя пластина" «У» соединена «на корпус», то есть постоянно имеет отрицательный потенциал, то положительный импульс создаёт на экране ЭО изображение вверх от оси ОХ, а обратная полярность импульса на входе «У» приведёт к «опрокидыванию» изображения на экране ЭО. Всё сказанное справедливо при подаче импульса непосредственно на пластины «У», но при включении емкостных фильтров изображение на экране ЭО снова перевернётся" (см. рис. 14).