Болеетого, наблюдается даже некоторое падение температуры, несмотря на то, что теплота всё еще поступает в воздух. Сразу после прекращения горения температура начинает быстро убывать до величины порядка 100оС. Максимальная достигнутая средняя температура оказалась равной 249оС, что практически вдвое меньше, чем в расчете для интегральной модели. Всё это говорит о том, что, с ростом температуры воздуха, начиная с температуры порядка 100оС, существенно возрастает потеря тепла за счет собственного теплового излучения воздуха, находящегося в помещении. Дело в том, что при горении метана в воздух непрерывно поступают продукты горения: углекислый газ, вода и частицы сажи. Эти примеси, по сравнению с чистым воздухом, обладают гораздо большей излучательной способностью. С ростом температуры и с ростом содержания в воздухе примесей непрерывно растет и скорость тепловых потерь воздуха за счет собственного излучения. В конце концов, величина потерь становится равной притоку тепла за счет горения, и тогда рост температуры прекращается. Однако, горение продолжается, и примеси продолжают поступать в помещение, что постепенно сдвигает тепловое равновесие в область более низких температур. После окончания горения, собственное излучение всё ещё горячего воздуха продолжается, и, вследствие этого, температура довольно быстро понижается до величины, при которой излучение оказывается сравнительно небольшим. Учет собственного излучения в интегральной модели. Сравнение результатов расчетов, полученных с помощью интегральной и зонной моделей, показывает, что обе модели дают одинаковое время достижения критической температуры (70оС): чуть более двух минут. Заключение
Результаты расчетов позволяют сделать вывод о том, что интегральная и зонная модели дают весьма сходные результаты, если необходимо вычислить только среднюю температуру воздуха в помещении, по крайней мере, для случаев, когда перенос тепла с воздухом через проемы несущественен. Расчеты показывают, что время достижения критической температуры (70оС) в помещении, где происходит горение, не зависит не только от типа использованной модели, но даже от того, учтено ли в модели собственное излучение воздуха. Для более сложных случаев, в которых необходимо учитывать перенос тепла и примесей через проёмы, сравнение моделей имеет смысл продолжить. Список использованной литературы
Брушлинский Н. Н. Моделирование пожаров и взрывов / под ред. Н. Н. Брушлинского и А. Я. Корольченко. — М.: Асс.
" Пожнаука", 2000. 482 с. Астапенко В. М., Кошмаров Ю. А., Молчадский И. С., Шевляков А. Н. Термогазодинамика пожаров в помещениях. М.: Стройиздат, 1986. 370 с. Воланин Е.
Температурный режим и газообмен в помещениях в условиях пожара при горении ЛВЖ: автореф. дис. … канд. техн. наук. − М., 1983. 143 с. Гузанов Б. Н., Субачева А. А. Реализация деятельностного подхода в условиях информатизации образовательного процесса// Информационные технологии и их приложения: сб. статей VIII междунар. научн.
техн. конференции. Пенза, 2008. С.124−127.Гутов В. Н., Лицкевич В. В. Математическая модель развития пламенного горения в здании // Пожаровзрывобезопасность. 1994.
Т.3, № 4. С.58−65.Есин В. М,. Ильминский И. И., Попов П. Н., Стецовский М. П. Математическая модель движения продуктов горения по зданию при пожаре // Пожарная техника и тушение пожаров: Сб. науч. тр. М., 1982. С.147−149.Журавлев Ю. Г., Теребнев В. В., Холошня Н. С. Пожарная тактика: методические указания к выполнению курсовой работы. М. :
Академия ГПС МВД России, 2000. 54с.
