Абсолютная калибровка детекторов в мягком рентгеновском диапазоне с использованием синхротронного излучения

Оптическая радиометрия, как считается, ведет свое начало с теоретического подтверждения в 1883 году Людвигом Больцманом (Ludwig Boltzmann) закона зависимости излучения черного тела как четвертой степени температуры. Этот закон ранее был эмпирически найден Иозефом Стефаном (Joseph Stefan) в 1879 году. Вскоре после этого, в 1893 году К. Ю. Ангстрем (Knut Johann Angstrom) в 1893 году [1] и Ф. Курлбаум (Ferdinand Kurlbaum) в 1894 г [2]. предложили использовать для метрологических целей абсолютный радиометр с электрическим замещением мощности (ЭЗМ). Радиометр, построенный Курлбаумом, стал первой вполне удачной попыткой создания замены абсолютного первичного стандарта, которым на тот момент являлся источник единица силы света — амил-ацетатная лампа Гефнера (Heffner amyl acetate lamp). Таким образом, была создана замкнутая система радиометрических эталонов — черное тело, как эталонный источник излучения с хорошо рассчитываемыми параметрами с одной стороны, и радиометр с ЭЗМ, как неселективный измеритель мощности излучения — с другой. Такая система позволила обеспечить потребности калибровки различного рода детекторов в инфракрасной, видимой и ближней ультрафиолетовой областях — т. е. для длин волн А,=25−0.25 мкм (что соответствует энергиям фотонов от А,=0.05 — 5 эВ). Одним из признанных лидеров в разработке высокостабильных черных тел с рабочей температурой 2800−3500К считается российский институт ВНИИОФИ (г. Москва) [3]. Продвижение в область более высоких энергий фотонов (область вакуумного ультрафиолетового, мягкого рентгеновского излучения и далее) было сопряжено с рядом технологических сложностей и потребовало новых подходов для реализации нового типа эталонного источника излучения. Такими источниками нового типа в настоящее время признаются источники синхротронного излучения. Впервые на возможность использования излучения ультрарелятивистских пучков заряженных частиц для радиометрических задач указал Ю. Швингер (J. Schwinger) в 1949 году [4]. Главное преимущество источника синхротронного излучения — его высокая эквивалентная яркостная температура, которая составляет сотни тысяч градусов, что нереализуемо для моделей черного тела. Синхротронное излучение позволяет создать эталонный источник в коротковолновой области спектра, в частности в области жесткого мягкого рентгеновского (МР), длины волн А.=0.1−120 А, и вакуумного ультрафиолетового излучения (ВУФ), длины волн Х= 120−1200 A. Источник СИ также отличают непрерывный спектр, высокая мощность, известные геометрические и поляризационные свойства. Сочетание всех перечисленных характеристик с возможностью точного их расчета делают СИ удобным инструментом для проведения широкого спектра метрологических измерений.

В настоящее время только три национальных метрологических центра в мире официально заявляют об использовании источников синхротронного излучения в качестве эталонов спектральной яркости. Это — NIST (США, накопитель SURF-III [5]), РТВ (Германия, накопители BASSY-II и MLS [6]) и ВНИИОФИ (Россия, установка ТОРОЛЛЬ-П [7]). Установка ТРОЛЛЬ-II является компактным импульсным источником СИ и позволяет проводить радиометрические измерения в ультрафиолетовой области.

В ИЯФ СО РАН метрологические работы с использованием синхротронного излучения начали проводиться с 80-х годов прошлого столетия [8], [9], однако специализированных метрологических станций не существовало до конца 90-х годов. В настоящее время России, как и во всем мире, наблюдается устойчивый рост потребности в работах подобного рода. Наибольшим спросом среди потребителей пользуются работы по абсолютной калибровке различного рода детекторов. Детекторы, прокалиброванные в мягком рентгеновском диапазоне, находят свое применение для наблюдения лазерной плазмы (ВНИИЭФ, г. СаровВНИИТФ, Снежинск), астрофизике (ФИ РАН, г. МоскваГОИ, Санкт-Петербург), проекционной нанолитографии с рабочей длиной волны А,=130 А (ИМФМ, Нижний Новгород). Результаты калибровки также представляют интерес для производителей детекторов для отладки процесса их изготовления (ФТИ, Санкт-Петербург). Настоящая работа направлена на создание аппаратно-методического комплекса, работающего с использованием синхротронного излучения и обеспечивающего метрологическую поддержку перечисленных потребностей. Станция, созданная в ходе этой деятельности, позволяет не только использовать СИ в качестве эталонного источника, но и реализовать ряд других метрологических методик.

На защиту выносятся следующие положения:

— создание комплекса аппаратуры для проведения метрологических работ в ВУФ и МР спектральных диапазонах (метрологическая станция синхротронного излучения и действующий макет абсолютного измерителя мощности СИ);

— разработка и реализация методики калибровки основных свойств детекторов в мягком рентгеновском диапазоне 80−1600 эВ (спектральная чувствительность, однородность чувствительности по поверхности детектора, радиационная стойкость);

— разработка и реализация методики калибровки спектральных свойств тонкопленочных рентгеновских фильтров;

— разработка и реализация методики построения аналитической функции спектральной чувствительности кремниевых фотодиодов.

Выводы по главе 3.

На станции Калибровки детекторов в МР излучении и станции «Космос» реализован ряд методик абсолютной калибровки спектральной чувствительности детекторов. Техническое оснащение станции «Космос» в настоящий момент позволяет реализовать все методики, описанные в настоящей главе. Также возможен, в случае необходимости, перенос разработанных методик на подобные станции СИ в других центрах.

Методика селективных фильтров представляет собой разновидность методики эталонного источника, позволяет достаточно дешево прокалибровать детекторы с малой чувствительностью и большими токами утечки (от 1 до 10 мкА), предъявляет минимальные требования к технической оснащенности станции СИ. Обеспечивает погрешность калибровки 5−10%.

Методика эталонного детектора демонстрирует высокую точность результата калибровки, не накладывает практически никаких ограничений на тип калибруемого детектора. Результаты измерений, выполненные по этой методике, не требуют сложной математической обработки. Для реализации методики необходим эталонный детектор, что для некоторых станций СИ может представлять определенные технические, организационные или финансовые сложности. Метод эталонного детектора обеспечивает погрешность калибровки 2−3%.

Методика самокалибровки не требует наличия эталонного ни детектора, ни эталонного источника. Требует наличия монохроматора и адекватной модели чувствительности калибруемого детектора. Методика рассчитана на калибровку полупроводниковых фотодиодов и не подходит ряда других видов детекторов. Обеспечивает погрешность калибровки 23%.

Поскольку метод самокалибровки и метод эталонного детектора дают взаимно-дополняющую информацию, их комбинированное применение к одному и тому же детектору дает возможность повысить качество калибровки.

Глава 4. Реализация дополнительных методик калибровки детекторов 4.1. Калибровка селективных фильтров Постановка задачи.

Калибровка детекторов методом селективных фильтров опирается на спектральную функцию пропускания фильтров, используемых в эксперименте, и поэтому возникает необходимость калибровки самих фильтров. В эксперименте были использованы фильтры, полученные напылением металлов Со, М, Си, М^, А1 на тонкую пленочную подложку из параксилилена (СН) или (для А1) лавсана (в дальнейшем, для обозначения фильтров, используются названия металлов). Измерения пропускания фильтров М^ и А1 выполнены на установке РСМ500 [139] с использованием характеристического излучения сменных анодов. Функции пропускания фильтров Со, N1, Си измерены на станции «Калибровка детекторов в мягком рентгеновском излучении» накопительного кольца ВЭПП-2М.

Схема измерений.

Измерения проводились с помощью монохроматора, устанавливаемого на оси «белого» пучка синхротронного излучения, по схеме, представленной на Рис. 47. Монохроматор состоял из двух многослойных зеркал VZSi (см. Приложение 3. Таб. 2). Поперечные размеры рентгеновского пучка при измерениях фильтров определялись коллиматорами, установленными на канале вывода синхротронного излучения, и составляли 2×1 мм2 (горизонталь х вертикаль). Для подавления зеркальной и диффузной компонент перед входным окном л детектора дополнительно устанавливался защитный фильтр (А1 1.4 г/см + СН 1.1 г/см). Результат отражения высоких порядков подавлялся, как показывают расчеты, за счет экспоненциального спада спектра синхротронного излучения со стороны больших энергий фотонов.

Экспериментальный объем.

ВЭПП-2М.

Коллиматор

Расстояние до точки излучения 1585 см.

Защитный и калибруемый фильтры.

Детектор (АХ11/10(ХЗ) к компьютеру.

Рис. 47 Схема измерений.

Для регистрации монохроматического пучка использовался фотодиод АХЦУЮСЮ. Интенсивность излучения измерялась фотодиодом сначала без фильтра на пути пучка, затем с введенным в пучок исследуемым фильтром. Все измерения нормировались на ток накопителя. Отношение нормированных сигналов с фильтром и без фильтра перед фотодиодом представляет собой спектральную функцию пропускания калибруемого фильтра: (38) Полученные данные и их обработка.

Полученные в спектральные зависимости функций пропускания аппроксимировались с использованием библиотеки сечений Национального Института Стандартов США (№ 8Т) [125], [140].

Рис. 48 Экспериментальные и расчетные функции пропускания фильтров Экспериментальные функции фильтров Со, N1, Си получены в результате измерений на накопителе ВЭПП-2М. Разброс между результатами серий, составивший вблизи максимума пропускания не более 2%, принят в качестве меры экспериментальной погрешности. Функции пропускания фильтров и А1 измерены на спектрометрической установке РСМ500 [139] с погрешностью не превышающей 1%.

В измеряемый сигнал вносит вклад энергетическое разрешение монохроматора, что учитывалось путем свертки расчетной функции пропускания фильтра с кривой Гаусса, ширина кривой соответствовала разрешению монохроматора на соответствующих участках сканирования по спектру (например, для фильтров Со, N1, Си, а = 8 эВ). Результаты представлены на Рис. 48 и в Таб. 10. Различия не выходят за рамки погрешности измерений (столбец 4 Таб. 10), за исключением узкого участка, непосредственно за ЬЗ-скачком. Толщины металлического напыления фильтров и их подложек были подобраны в результате последовательных итераций, обеспечивающие максимально точное воспроизведение экспериментальных зависимостей. При подборе экспериментальные данные сразу после Ъз скачка соответствующих элементов, по вышеописанной причине, в расчете не участвовали.

Таб. 10 Характеристики фильтров и погрешности.

Идентификатор Толщина Толщина Погрешность Погрешность Вклад в фильтра металла подложки измерения табличных погрешность пропускания данных калибровки детектора mg/cm2) (mg/cm2) (%) (%) (%).

Со 0.15 0.11 2.0 +3.0 3.6.

Ni 0.26 0.11 2.0 +3.5 4.0.

Си 0.45 0.16 2.0 -2.5 3.2.

Mg 1.13 0.26 1.0 -2.0 2.2.

AI 0.27 0.22 0.5 -0.5 0.7.

В первом столбце указан металл фильтра, во втором — его массовая толщина. Третий столбец — массовая толщина подложки, в качестве которой для всех фильтров, кроме А1, служил параксилилен (СН) — алюминий был напылен на лавсан. Четвертый столбец — относительная погрешность (1а), с которой выполнены измерения пропускания. Пятый столбец — влияние на результаты калибровки детекторов погрешностей используемых сечений. Шестой столбец — результат суммирования квадратов двух составляющих: погрешности, с которой выполнены измерения функции пропускания, и погрешности, с которой известны сечения взаимодействия фотонов. Эта величина характеризует вклад в погрешность калибровки детекторов определяемый селективными фильтрами.

4.2. Пространственная однородность чувствительности по входному окну.

Постановка задачи.

В состав работы вошли исследования пространственной однородности чувствительности по входному окну и эффективности регистрации вторичных электронных умножителей ВЭУ-6 (умножитель с спиралеобразным капиллярным непрерывным динодом [141] и воронкообразным фотокатодом) и ВЭУ, изготовленного для проекта «Космический солнечный патруль» в Государственном оптическом институте им. С. И. Вавилова, (Санкт-Петербург) [142] (далее в текстеВЭУ-ГОИ) — 13-динодный умножитель с дискретными корытообразными динодами и L-образным ВеО фотокатодом. Помимо методического (отработка методики исследования пространственной однородности чувствительности по входному окну для счетных детекторов), работа имела и практический смысл: изучалась целесообразность проведения калибровки ВЭУ-6 по запросу физико-технического института при Томском политехническом университете. Кроме того, ВЭУ-6 широко используется российскими исследователями для различных приложений. Второй детектор, ВЭУ-ГОИ проходил аттестацию в рамках продолжения работ по калибровки аппаратуры «Космического солнечного патруля», работы по калибровке которого были инициированы проектом МНТЦ № 2500. Основной задачей являлось измерение пространственной однородности, а измерение абсолютной квантовой эффективности обоих ВЭУ не являлось первоочередной задачей.

Схема измерений.

Для проведения измерений оптическая схема, описанная в пункте 3.5, (Рис. 35, стр. 85) дополняется диафрагмой, формирующей размер зондирующего пучка. Диафрагма устанавливается между фильтрами и тестируемым детектором.

Размер диафрагмы зависит от требуемой детализации пространственной однородности чувствительности. Перед началом сканирования форма зондирующего пучка измеряется двухкоординатным детектором, одновременно проверяется наличие отблесков вокруг него. Измерения проводятся путем сканирования детектором относительно пучка. Шаг сканирования выбирается равным размеру диафрагмы. После измерения отклика каждой точки проходит измерение темнового сигнала детектора. В случае если соотношение сигнал-шум становится хуже, чем несколько десятков, применяется процедура учета локального тренда шумовых условий детектора (процедура описана на стр. 90 настоящей диссертации). Для решения ряда задач оказывается достаточно двух линейных сканирований по направлениям, перпендикулярных друг другу — крест-накрест по линиям, проходящим через центр детектора. В случае, если есть необходимость подробного и полного сканирования поверхности детектора, измерения требуют значительных затрат пучкового времени — 12 часа.

Зондирующий пучок формируется диафрагмой (круглое отверстие диаметром 280 мкм в медной фольге с толщиной 50 мкм). Измерения проводились на энергии 268 эВ (окно прозрачности углерода вблизи его К-края поглощения — 284,2 эВ). Состав оптического тракта приведен в Приложении (Приложение 3. Таб. 4, точка калибровки № 34). Ток электронного пучка в накопителе на разных этапах измерений составлял от 4.26 до 0.5 мА. Поток фотонов в зондирующем пучке оценивался с помощью эталонного детектора и составлял 5.8−104 квантов в секунду на каждый миллиампер тока накопителя.

Результаты измерений.

Измерения проводились в счетном режиме ВЭУ, шаг сканирования составлял 0.2 мм. Входное окно ВЭУ-6 устанавливалось перпендикулярно оси зондирующего пучка. По результатам измерений наблюдается сильная пространственная неоднородность чувствительности умножителя. Формаворонкообразная, с резким возрастанием от периферии к центру окна детектора. В центре окна, на площадке размером около 1 мм, вновь наблюдается резкий провал чувствительности, практически до нулевого значения. Вид на пространственную характеристику в плане (Рис. 49-а) позволяет наблюдать периодическую двухмерную структуру, порожденную сеткой, установленной на входном окне ВЭУ-6. Очевидно, что наклонное падение монохроматического излучения к оси ВЭУ-6, это позволит добиться более равномерной пространственной характеристики ВЭУ. С увеличением напряжения питания динодной системы ВЭУ эффективность регистрации фотонов в целом возрастает, при этом общая форма пространственной характеристики остается воронкообразной, а градиент неоднородности усиливается. Максимальная зарегистрированная квантовая эффективность ВЭУ-6 составила 3.5% и 6.8% при напряжениях питания динодной системы -2 кВ и -2.4 кВ соответственно. Погрешность измерения оценивается в пределах 15−25%. иг. о «В и-«2 5 «в а) ВЭУ-6 б) ВЭУ-ГОИ.

Рис. 49 Пространственные характеристики однородности ВЭУ-6 и ВЭУ-ГОИ при различных напряжениях питания динодной системы.

На Рис. 49−6 приведены результаты измерений пространственной характеристики однородности ВЭУ-ГОИ при различных значениях напряжения питания динодной системы (2.5 кВ и 3.5 кВ. Значения напряжений выбраны в соответствии с рекомендациями разработчика), шаг сканирования по обеим координатам составлял 0.25 мм. Как и в случае работы с ВЭУ-6, измерения проводились в режиме счета фотонов. Боковая проекция фотокатода ВЭУ-ГОИ имеет Ь-образную форму, и по рекомендации разработчика прибор установлен так, чтобы падающее излучение образовывало угол 36° с передней плоскостью фотокатода .

Рис. 50 Схема установки ВЭУ-ГОИ на пучок.

1 — динодная система.

2 — Ь-образный фотокатод.

3 — корпус ВЭУ.

Передняя плоскость фотокатода образует с зондирующим пучком угол 36°.

Измерения демонстрируют существенную неоднородность пространственной характеристики ВЭУ-ГОИ. По линии сгиба фотокатода (вдоль оси У, координата Z=4 мм) наблюдается сильный провал чувствительности (до уровня 30% от максимума при напряжении 2.5 кВ и 45% - при напряжении 3.5 кВ). В целом, при увеличении напряжения пространственная неоднородность чувствительности ВЭУ несколько сглаживается, оставаясь, тем не менее, существенно неоднородной, при этом общая эффективность регистрации ВЭУ возрастает. Максимальная зарегистрированная квантовая эффективность ВЭУ-ГОИ составила 5.8% и 11.9% при напряжениях питания динодной системы +2.5 кВ и +3.5 кВ соответственно. Погрешность измерения оценивается в пределах 15−20%.

Обсуждение результатов Практические выводы по работе:

Оба ВЭУ продемонстрировали достаточно высокую квантовую эффективность. Измерения показали наличие существенной пространственной неоднородности чувствительности по входному окну для обоих типов ВЭУ (особенно ВЭУ-6). При повышении напряжения питания динодной системы наблюдается тенденция некоторого сглаживания неоднородности для ВЭУ-ГОИ и, напротив, усиление неоднородности для ВЭУ-6. В обоих случаях при увеличении напряжения общая эффективность регистрации возрастает. Также следует ожидать существенной зависимости пространственных характеристик однородности обоих ВЭУ от угла падения на них регистрируемых фотонов. Как уже упоминалось, получение каждой из пространственных характеристик связано с существенными затратами пучкового времени (от 1 до 2 часов), поэтому в данной работе мы ограничились измерениями только на одной энергии фотонов (268 эВ). По результатам измерений можно сделать вывод, что абсолютная калибровка обоих ВЭУ имеет смысл только в составе готового измерительного прибора с жестко фиксированными коллиматорами излучения, обеспечивающими воспроизводимость геометрии измерений.

Методические выводы и пути улучшения методики: Метод позволяет исследовать пространственную характеристику однородности детекторов, работающих в счетном режиме. Как ожидается, имеется возможность существенно сократить время полного сканирования пространственной характеристики, если проводить измерения не в узлах регулярной сетки, а выбирать координаты точек измерений методом Монте-Карло, а для интерполяции данных применять методы обработки цифровых изображений [143].

4.3. Исследование радиационной стойкости фотодиодов Постановка задачи.

Работа проводилась в рамках сравнения основных радиометрических характеристик двух типов кремниевых фотодиодовФДУК-100УВ и АХ1Л/-100. На стадии проведения работы станция не имела своего прокалиброванного эталонного детектора, и необходимо было выбрать, который из двух типов лучше подходит на эту роль. Поскольку исследование радиационной стойкости детектора является разрушающим тестом, выбор происходил не между отдельными экземплярами, а между типами детекторов.

Ход измерений.

После измерения пространственной однородности чувствительности оба детектора АХиУ-100 и ФДУК-100УВ были подвергнуты облучению квазимонохроматическим пучком СИ для исследования их радиационной стойкости. Из «белого» пучка СИ с помощью платиновых зеркал полного внешнего отражения и фильтра (полипропилен 1 мкм + 8п 0.1 мкм) выделялась спектральная область 150−300 эВ. Со стороны высоких энергий спектр ограничивался коэффициентом отражения зеркал, со стороны низких энергий — спектральным пропусканием фильтра (Рис. 51).

Рис. 51 Спектральный состав излучения при проверке радиационной стойкости детекторов. 98% мощности излучения лежит в области 150−300 эВ.

I 11(1.

Г I I 11 ¦

I МП.

МО'.

Энергия фотонов. эВ.

Контроль набранной дозы велся по измеряемому току детектора. При пересчете тока детектора в поверхностную дозу облучения принималось, что энергия образования электрон-дырочной пары в кремнии равна е = 3.66 эВ [127]. Детекторы подвергались облучению пучком размером 1.3×5 мм и поверхностной дозой порядка 2.7 Дж/см2 для АХиУ и дозой 75.5 Дж/см2 для ФДУК-100УВ (соответствующие поглощенные дозы составляли 7.3 МГр и 32 МГр).

Результаты и их обсуждение.

Обнаружено, что детектор ФДУК-100УВ при почти 30-кратном превышении дозы облучения по сравнению с дозой облучения для АХ1Л/100, не проявил никаких признаков деградации чувствительности.

Рис. 52 Чувствительность ФДУК-100УВ не изменилась после локального облучения поверхностной дозой 75.5 л.

Дж/см Энергия фотонов -205 эВ, шаг сканирования -250 мкм. в то же время как АХИУ-100 продемонстрировал падение чувствительности примерно на 70% от первоначальной. Отдельного внимания заслуживает тот факт, что деградация детектора АХиУ-100 произошла не только в месте облучения, но и на гораздо большей площади (Рис. 53). Место оолучшшя.

Рис. 53 Карта чувствительности АХиЛМОО после первого облучения с поверхностной дозой 2.7 Дж/см2. Деградация произошла по значительной части поверхности, не подвергавшейся прямому излучению. Энергия фотонов — 205 эВ, шаг сканирования -250 мкм.

С целью проверки повторяемости этого эффекта проводилось повторное облучение детектора АХ1Л/-100 дозой 3.5 Дж/см. Для этого перед приемной поверхностью детектора была установлена медная фольга толщиной 50 мкм с круглым отверстием диаметром 1.5 мм. Фольга устанавливалась для исключения возможности засветки детектора рассеянным излучением. Картина деградации поверхностной чувствительности совпала с наблюдаемой ранее (Рис. 54).

Рис. 54. Карта чувствительности АХиУ-100 после повторного облучения с поверхностной дозой 3.5 Дж/см2. Картина деградации чувствительности совпадает с эффектом, наблюдаемым ранее. Энергия фотонов — 205 эВ, шаг сканирования — 250 мкм.

Удовлетворительного объяснения факту деградации детектора по площади, не подвергавшейся непосредственному облучению, к настоящему времени не обнаружено. Требуются дополнительные исследования. Стоит также отметить, что деградация чувствительности происходит лишь до определенного предела (порядка 30% от первоначальной). После достижения этой степени деградации детектор становится существенно менее чувствительным к набранной дозе.

Информация, полученная в ходе выполнения работы, представляет существенный интерес для производителей детекторов.

Заключение

.

В результате выполнения работ, описанных в диссертации, создан и функционирует в настоящее время комплекс аппаратуры для проведения работ по абсолютной калибровке детекторов:

— метрологическая станция «Космос» ,.

— действующий прототип абсолютного измерителя мощности СИ на основе ВТСП болометра.

На основе имеющегося аппаратного комплекса разработан и реализован на практике ряд методик для абсолютной калибровки детекторов в мягком рентгеновском диапазоне (100 эВ 1000 эВ):

— калибровка спектральной чувствительности методом селективных фильтров,.

— калибровка спектральной чувствительности методом эталонного детектора,.

— калибровка спектральной чувствительности методом самокалибровки,.

— калибровка однородности чувствительности детекторов по их поверхности методом зондирующего монохроматического пучка,.

— калибровка радиационной стойкости (разрушающий метод),.

— методика построения функции спектральной чувствительности кремниевого фотодиода.

Кроме того, разработаны и реализованы на практике сопутствующие методики измерений в мягком рентгеновском диапазоне (100 эВ 1000 эВ):

— калибровка спектрального пропускания рентгеновских фильтров,.

— калибровка полного потока СИ калориметрическим методом.

Аппаратно — методический комплекс, созданный на накопителе ВЭПП-4, позволяет проводить широкий круг метрологических работ, включающий в себя не только калибровки детекторов, но и возможность проведения рефлектометрических измерений, калибровки спектрометров и радиометров как единого целого, аттестацию фильтров, плоских и фокусирующих оптических элементов, и т. д. Вакуумные объемы станции и имеющиеся в них механические приспособления позволяют работать с различными калибруемыми объектами — детекторами, рентгеновской и ВУФ оптикой, со спектрометрами в сборе. Метрологические работы выполнялись как в рамках научного сотрудничества, так и в рамках контрактов с рядом российских научных организаций.

Накопитель ВЭПП-4 может быть использован как эталонный источник, имеется возможность его аттестации независимым измерителем на основе сверхпроводящего болометра. Такое сочетание дает возможность в обозримой перспективе создать первичный эталон энергетической яркости и первичный эталон потока излучения и энергетической освещенности.

В заключение автор выражает свою благодарность коллегам, без помощи которых эта работа не могла бы быть выполнена:

Научному руководителю Г. Н. КулипановуВ.Ф. Пиндюрину, за общее руководство и поддержку в ходе выполнения работколлективам-накопительных комплексов ВЭПП-2М ВЭПП-4М — за предоставление возможности работы с пучками синхротронного излученияколлективу сотрудников ВНИИЭФ (г. Саров): А. Н. Субботину, В. В. Гаганову, А. В. Калуцкому, А. Е. Шмарову, за определяющий вклад в разработку метода селективных фильтров и создание расчетного программного обеспечения для этого методаКоллективу ГОИ им. С. И. Вавилова: И. А. Хребтову, В. Г. Малярову, В. Ю. Зерову — за определяющий вклад в создание сверхпроводящего измерителя мощности СИ, С. В. Авакяну, И. М. Афанасьеву, H.A. Воронину — за помощь при создании и проведении первых экспериментов на станции СИ «Космос» — сотруднику ФТИ им. А. Ф. Иоффе В.В. Забродскому — представителю команды, создавшей фотодиод ФДУК-100УВ, за многочисленные консультации при его калибровке.

Сотрудникам ИЯФ СО РАН В. А. Чернову, Н. И. Чхало, Н. В. Коваленкоза предоставленные для работы оптические. элементы для канала «Космос», калибровку фильтров на спектрометре РСМ-500 имногочисленные консультации в вопросах рентгеновской оптикисотрудникам ИЯФ СО РАН В-П.Назьмову, К. Э. Куперу, Б. Г. Гольденбергу — за помощь в создании и проведении первых экспериментов на Станции калибровки детекторов на ВЭПП-2М, В. В. Лях, М. А. Холопову, Н. Г. Гаврилову, И. В. Полетаеву, М. А. Шеромову — всестороннюю помощь при создании и запуске станции «Космос», В. А. Василенко, без квалифицированной и повседневной технической поддержки которого станция «Космос» не смогла бы функционироватьA.A. Легкодымову за создание основы программного обеспечения для автоматизации станции «Космос» — ныне действующей команде, ведущей эксперименты на станции «Космос»: М. Р. Машковцеву, A.B.Горловому, Д. В. Ивлюшкину, Н. С. Шадрину.