Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Эффекты новой физики в моделях с расширенной цветовой симметрией

Диссертация: Эффекты новой физики в моделях с расширенной цветовой симметрией
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Вследствие естественной малости юкавских констант связи с легкими кварками вклады таких скалярных дублетов в процессы с обычными кварками малы и ограничения на их массы из текущих экспериментальных данных оказываются относительно слабыми. Так, скалярные лептокварки S^ и скалярные глюоны F (в отличие от векторных леп-токварков) могут быть относительно легкими, с массами ниже 1 ТэВ, без… Читать ещё >

Эффекты новой физики в моделях с расширенной цветовой симметрией (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Глава 1. Рождение дублетов цветных скалярных частиц минимальной модели с четырехцветовой симметрией кварков и лептонов на ЬНС
    • 1. 1. Введение
    • 1. 2. Скалярный сектор минимальной модели с четырехцветовой симметрией кварков и лептонов
    • 1. 3. Рождение цветных скалярных частиц в партонных подпроцессах слияния глюонов и аннигиляции ад-пар
    • 1. 4. Рождение скалярных лептокварков и скалярных глюонов в рр-столкновениях при энергии ЬНС

2.2. Взаимодействия ^'-бозона МКЛС-модели с фермионами и скалярными полями .39

2.3. Вклады ^'-бозона МКЛС-модели в сечение и асимметрию вперед-назад процесса рождения ¿-¿—пар на Тэватроне в древесном приближении .43

2.4. Вклады дублетов скалярных глюонов МКЛС-модели в сечение и асимметрию вперед-назад процесса рождения ¿-¿—пар на Тэватроне в древесном приближении .47

2.5.

Заключение

.52

Глава 3. Киральная цветовая симметрия кварков и ее возможные эффекты в адронных столкновениях на Тэватроне и ЬНС. 54

3.1.

Введение

. 54

3.2. Модель с киральной цветовой симметрией кварков. 54

3.3. Сечение и асимметрия вперед-назад процесса парного рождения кварков в партонных подпроцессах ад-аннигиляции и дд-слшния с учетом вкладов С'-бозона .60

3.4. Сечение а^ и асимметрия вперед-назад А1рВ процесса парного рождения ¿-¿—кварков на Тэватроне с учетом С-бозона и ограничения на массу С-бозона из данных СЭР по сгйи. 66

3.5. Возможные проявления С-бозона на ЬНС. 74

3.6.

Заключение

. 78

Заключение

. 80

Литература

83

Стандартная модель (СМ) электрослабого и сильного взаимодействий, основанная на калибровочной группе

Gsm = SUC (3) х SUL (2) х U (l), (0.1) до настоящего времени показывает хорошее согласие с экспериментом и имеет высокую предсказательную способность. Вместе с тем имеется ряд соображений, указывающих на то, что Стандартная модель, по-видимому, не является окончательной фундаментальной теорией, а лишь низкоэнергетическим пределом некоторой более фундаментальной теории, и поиски возможных расширений СМ составляют одно из направлений исследований современной физики элементарных частиц.

Поиски возможных расширений Стандартной модели, дополняющих ее, основаны с одной стороны на экспериментальных поисках возможных отклонений от предсказаний СМ, а с другой стороны на разработке и исследовании теоретических моделей, расширяющих СМ и являющихся по тем или иным причинам привлекательными в качестве дальнейшего развития Стандартной модели. Среди возможных расширений СМ рассматривались модели Великого объединения (GUT) [1−6], суперсимметричные модели [7−13], лево-право-симметричные SUl (2) х SUr (2) х U (1) -модели [14−16], модели с двумя хиггсовскими дублетами [17−19], модели Техницвета (Technicolor) [20−24], модели физики нечастиц (Unparticle models) [25−27], Little-Higgs-модели [28−33] и др. Среди таких моделей наибольший интерес представляют модели, предсказывающие эффекты новой физики, доступные их непосредственной экспериментальной проверке при энергиях действующих ускорителей и ускорителей ближайшего будущего.

Особо интересными представляются модели, основанные на некоторых естественных расширениях симметрии СМ (0.1) (упомянутые выше суперсимметрия, правая ?'[/д (2)-симметрия и др.), экспериментальные следствия которых могут быть проверены на действующих и будущих коллайдерах. Среди таких расширений отметим два расширения СМ, основанных на двух возможных расширениях группы ?>С/с (3) цветовой симметрии кварков.

Первое расширение СМ основано на возможной четырехцветовой симметрии между кварками и лептонами, рассматривающей лептоны как кварки четвертого цвета. Эта симметрия расширяет группу 5£/с (3) до группы четырехцветовой симметрии С? с (4) кварков и лептонов, которая в простейшем случае имеет векторный характер 5Т/у (4)

Сс (4) = 4) — 5£/с (3) (0.2) и спонтанно нарушается до группы 5Е/С (3) на некотором энергетическом масштабе Мс.

Четырехцветовая симметрия кварков и лептонов была впервые предложена в работах Пати-Салама [34] в ее векторном варианте на основе группы ЗТМ4) х 5^(2) х 5С/д (2). (0.3)

Эта симметрия приводит к предсказанию новых частиц — векторных лептокварков с массами порядка масштаба Мс нарушения четырехцветовой симметрии. Впоследствии четырехцветовая симметрия в том или ином контексте обсуждалась в целом ряде работ, которые можно условно разделить на два типа.

Работы первого из них стимулировались идеей Большого объединения и содержали четырехцветовую симметрию как промежуточный этап в схеме нарушения исходной симметрии. При таком подходе масштаб нарушения четырехцветовой симметрии Мс оказывался, обычно, достаточно большим. Так в 50(10) — модели он составляет порядка Мс ~ 1012 ГэВ [35] хотя и может быть понижен до Мс ~ 105 — 106 ГэВ при соответствующей схеме нарушения симметрии [36].

В работах второго типа [37−45] четырехцветовая симметрия рассматривается как некоторая исходная симметрия, масштаб нарушения которой определяется, главным образом, экспериментальными данными. При таком подходе нижний предел на Мс оказывается довольно низким и может составлять порядка 1000 ТэВ [41], порядка сотен ТэВ [37−40] и даже может быть понижен до 1 ТэВ при специальном размещении фермионов в 577(4)-мул ьтиплетах [42−45].

При своем минимальном объединении с симметрией СМ на основе калибровочной группы

Смдьз = 5 СМ 4) х 5^(2) х ия{1) (0.4) с хиггсовским механизмом расщепления масс кварков и лептонов (минимальная кварк-лептон-симметричная модель — МКЛС-модель [38, 40]), четырехцветовая симметрия предсказывает в калибровочном секторе векторные лептокварки Уа и дополнительный нейтральный бозон, а в скалярном секторе — новые 5?/^(2) дублеты скалярных частиц — цветовые триплеты скалярных лептокварков 5^ и цветовые октеты группы 5[/с (3), так называемые, скалярные глюоны ^ (а = 1,2 и, а = 1,.3, г = 1,.8 — 5С//,(2) и 5С/с (3) индексы соответственно)

38, 40, 46].

В силу своего хиггсовского происхождения юкавские константы связи этих скалярных дублетов с кварками пропорциональны отношениям масс кварков к вакуумному среднему CM rj, и, следовательно, величина этих констант известна (с точностью до параметров смешивания), при этом их взаимодействие с глюонами определяется известной константой сильного взаимодействия gst

Вследствие естественной малости юкавских констант связи с легкими кварками вклады таких скалярных дублетов в процессы с обычными кварками малы и ограничения на их массы из текущих экспериментальных данных оказываются относительно слабыми. Так, скалярные лептокварки S^ и скалярные глюоны F (в отличие от векторных леп-токварков) могут быть относительно легкими, с массами ниже 1 ТэВ, без противоречий с данными по S, Т, U—параметрам радиационных поправок [47−49] и по К^ —> ?^ё^ распадам [50−52], процессам b —> 57, li —> Ijj [53, 54] и аномальному магнитному моменту мюона и нейтрино [55].

При массах порядка и ниже 1 ТэВ такие скалярные частицы могут приводить к эффектам четырехцветовой симметрии, доступным для наблюдения при энергия действующих (LHC) и будущих (ILC) ускорителей. В частности, будучи цветными объектами группы SUC (3), скалярные лептокварки S^ и скалярные глюоны F могут парно рождаться в рр-столкновениях через слияние глюонов и, частично, через аннигиляцию кварк-антикварковых пар. При массах ниже 1 ТэВ сечения рождения скалярных лептокварков [56, 57] и скалярных глюонов [58−60] оказываются достаточными для эффективного рождения этих частиц на ЬНС и поиски таких частиц на ШС представляют интерес. Кроме возможности своего прямого рождения на ЬНС скалярные лептоквар-ки и скалярные глюоны ^ при своих относительно малых массах (порядка или ниже 1 ТэВ) могут приводить и к другим эффектам че-тырехцветовой симметрии, доступным для наблюдения при энергиях будущих ускорителей.

Отметим, что скалярные лептокварки общего вида были впервые феноменологически введены и систематизированы в работе [61] и затем рассматривались в ряде работ (см. обзоры [62, 63]), а ££4(3)-октеты скалярных частиц рассматривались с другой мотивировкой в недавних работах [58, 64−73] и др.

Второе возможное расширение Стандартной модели основано на идее изначально кирального характера цветовой симметрии кварков, т. е. на группе киральной цветовой симметрии кварков

Сс — 5?^(3)х5^д (3) Бис{3), (0.5) которая является точной при высоких энергиях и нарушена до обычной Зис (3) при низких энергиях. Кирально-цветовые модели [74−77] в простейшем случае дь = дя в дополнение к обычному безмассовому глюону йц предсказывают существование нового октетного по цвету калибровочного бозона, аксиглюона С?^ с массой тсА, аксиально-векторным образом взаимодействующего с кварками с константой связи, равной константе сильного взаимодействия д3, и имеющего ширину ТОл0.1тСА [78].

Будучи цветным объектом, аксиглюон должен приводить к увеличению адронного сечения и появлению резонансного пика в распределении сечения рождения ¿-¿—пары по инвариантной массе [79] а также в силу аксиально-векторной структуры его взаимодействия с кварками к появлению асимметрии вперед-назад порядка а1 [80]. Анализ феноменологии аксиглюона на современных ускорителях был проведен в работах [80−82]. Массивный цветной октет общего вида (с произвольными векторной и аксиально-векторной константами связи) был феноменологически введен в работах [83−86] с анализом ограничений на его массу и константы связи из имеющихся экспериментальных данных.

В настоящее время представляет интерес рассмотреть цветной октет как калибровочный С-бозон, индуцируемый киральной цветовой симметрией (0.5) в общем случае д^ ф дц. Цветной октет векторных частиц, индуцируемый калибровочной цветовой симметрией (0.5) при 9ь Ф 9я, рассматривался впервые в работе [87], киральная цветовая симметрия (0.5) как следствие 5£7(3)-симметрии в 5.0-модели типа Калуци-Клейна обсуждалась в работе [88], С-бозон с анализом его феноменологии на Тэватроне и ЬНС был рассмотрен в работах [89−91].

Феноменология С-бозонов различного происхождения с учетом данных Тэватрона по сечению и асимметрии вперед-назад процесса рождения ¿-¿—пар, а также возможная феноменология С'-бозонов на ЬНС обсуждаются также в работах [92−104]. Имеющиеся отклонения в асимметрии вперед-назад Арв в процессе рождения ¿-¿—пар, измеренной на Тэватроне группами СОР [105] и Э0 [106], от предсказаний СМ [82] дополнительно стимулируют исследования в данной области.

Настоящая диссертация посвящена теоретическому исследованию возможных эффектов четырехцветовой симметрии кварков и лепто-нов и эффектов киральной цветовой симметрии кварков при высоких и умеренных (достижимых на Тэватроне и ЬНС) энергиях. Исследуются возможные вклады новых скалярных и калибровочных частиц, предсказываемых указанными симметриями, в наблюдаемые величины и возможности проявления таких частиц на Тэватроне и ЬНС.

В первой главе рассматривается рождение пар цветных скалярных частиц произвольного цветового мультиплета группы 5С/с (3) в-столкновениях и находятся дифференциальное и полное сечения соответствующих партонных подпроцессов с применением полученных результатов к рождению дублетов скалярных лептокварков и скалярных глю-онов МКЛС-модели. Вычисляется полное сечение рождения октетов скалярных глюонов Р на ЬНС в зависимости от их массы и обсуждаются необходимые для их поиска доминирующие распады этих частиц в МКЛС-модели.

Во второй главе рассматриваются вклады скалярных глюонов Р и ^'-бозона МКЛС-модели в процессы рождения ¿-¿—пар на Тэватроне и ЬНС. Исследуются теоретические предсказания для сечения, а а и асимметрии вперед-назад /1рВ процесса парного рождения ¿-¿—кварков на Тэватроне с учетом вкладов предсказываемых четырехцветовой кварк-лептонной симметрией дополнительного ^'-бозона и дублетов скалярных глюонов в древесном приближении в сравнении с имеющимися экспериментальными данными с Тэватрона по сечению сг^ и асимметрии А% .

В третьей главе рассматривается калибровочная модель с киральной цветовой симметрией кварков и исследуются возможные проявления этой симметрии в рри рр-столкновениях при энергиях Тэватрона и ШС. Вычисляются и анализируются сечение а^ и асимметрия впередназад АрВ процесса парного рождения ¿-¿—кварков на Тэватроне с учетом вкладов (З'-бозона, предсказываемого киральной цветовой симметрией кварков, в зависимости от двух свободных параметров модели — массы С-бозона тс и угла смешивания воИсследуются ограничения на тс в зависимости от 9 о из данных Тэватрона по а^ и ЛрВ. Обсуждается область значений масс тс, доступная для наблюдения С-бозона на ЬНС.

В заключении сформулированы основные результаты, представленные в диссертации.

Заключение

В настоящей диссертации рассмотрены возможные эффекты четы-рехцветовой симметрии кварков и лептонов и эффекты киральной цветовой симметрии кварков при высоких и умеренных (достижимых на Тэватроне и ШС) энергиях. Исследованы возможные вклады новых скалярных и калибровочных частиц, предсказываемых указанными сим-метриями, в наблюдаемые величины и возможности проявления таких частиц на Тэватроне и ЬНС.

В диссертации получены следующие результаты.

1. Вычислено и проанализировано полное сечение рождения скалярных глюонов Р в рр-столкновениях на ЬНС в зависимости от их массы и обсуждены необходимые для их поиска доминирующие распады этих частиц в МКЛС-модели. Показано, в частности, что сечение рождения скалярных глюонов с массами тр < 1300 ГэВ является достаточным для эффективного (Л^ег^ ^ 100 -1000 при Ь — 10 — 100 фбн-1) рождения этих частиц на ЬНС, а число сигнальных ШЬ событий от распадов скалярного глюона при тр1 < 990 ГэВ и Ь = Юфбн-1 может на > За превышать фон СМ.

2. Получены в древесном приближении и проанализированы вклады предсказываемых четырехцветовой кварк-лептонной симметрией дополнительного ^'-бозона и дублетов скалярных глюонов Р в сечение сг" и асимметрию вперед-назад процесса парного рождения ¿-¿—кварков на Тэватроне.

Показано, что вклады ^'-бозона и дублетов скалярных глюонов оказываются малыми (не превышающими текущих экспериментальных ошибок по этим величинам) и недостаточными для объяснения имеющегося расхождении между теоретическим (в СМ) и экспериментальным значениями асимметрии АрВ.

3. Рассмотрена калибровочная модель с киральной цветовой симметрией кварков как одно из возможных расширений Стандартной Модели при дь ф дц. Найдены взаимодействия предсказываемого этой симметрией С-бозона с кварками, дано краткое описание скалярного сектора модели и отмечено наличие в нем безмассового (в древесном приближении) электрически нейтрального 5[/ь (2)-синглетного бесцветного скалярного поля.

4. Вычислены сечение и асимметрия вперед-назад процесса парного рождения (5<5-кварков в партонных подпроцессах зд-аннигиляции-слияния с учетом вкладов С-бозона, предсказываемого киральной цветовой симметрией кварков.

5. Вычислены сечение а^ и асимметрия вперед-назад АрВ процесса парного рождения ¿-¿—кварков на Тэватроне с учетом вкладов С-бозона, предсказываемого киральной цветовой симметрией кварков, и исследована зависимость этих величин от от двух свободных параметров модели, массы С-бозона тс и угла смешивания ес.

6. Из данных Тэватрона по <�тни АрВ получены и исследованы ограничения на массу С'-бозона в зависимости от во и в плоскости тс — вд найдена область значений (тс > 1−03 ТэВ, 10° < во < 20°), одновременно совместная с этими данными в пределах 1<�т. Показано, что в этом случае С-бозон может давать вклад в АрВ порядка 10% и тем самым уменьшать существующее различие между экспериментальным и теоретическим (в СМ) значениями асимметрии вперед-назад А^в процесса парного рождения ¿-¿—кварков на Тэватроне.

7. Рассмотрено возможное проявление С-бозона в процессе парного рождения ¿-¿—кварков на ЬНС при = 7ТэВ, 14ТэВ в виде увеличения сечения этого процесса и появления резонансного пика в распределении сечения по инвариантной массе ¿-¿—пары. Исследовано возможное превышение числа сигнальных событий над фоном и указана область значений масс С-бозона (в зависимости от во), доступная для наблюдения С-бозона по этому превышению. В частности, показано, что при = 14ТэВ для углов во = 45°, 30°, 20°, 15° С'-бозон с массами тс < 6.5 ТэВ, 7.0 ТэВ, 7.9 ТэВ, 9.8 ТэВ может проявляться на ЬНС в ¿-¿—событиях при интегральной светимости Ь = Юфбн-1 на уровне значимости > За.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Langacker P. Grand Unified Theories and Proton Decay // Phys.Rept. — 1981. — Vol. 72. — P. 185.
  2. Buras A. J., Ellis J., Gaillard M. K., Nanopoulos D. V. Aspects of the grand unification of strong, weak and electromagnetic interactions // Nuclear Physics B. 1978. — Vol. 135, no. 1. — Pp. 66 — 92.
  3. Fritzsch H., Minkowski P. Unified interactions of leptons and hadrons. //Ann. of Phys. 1975, — Vol. 93, no. 1−2, — Pp. 193 266.
  4. Georgi H., Glashow S. L. Unity of All Elementary-Particle Forces. // Phys. Rev. Lett. Feb 1974. — Vol. 32, no. 8. — Pp. 438−441.
  5. Georgi H., Nanopoulos D. V. Ordinary predictions from grand principles: t-quark mass in 0(10). // Nucl. Phys. B. — 1979. Vol. 155, no. 1. — Pp. 52−74.
  6. Georgi H., Quinn H. R., Weinberg S. Hierarchy of Interactions in Unified Gauge Theories. // Phys. Rev. Lett. Aug 1974. — Vol. 33, no. 7. — Pp. 451−454.
  7. Martin S. P. A Supersymmetry Primer // Perspectives on super-symmetry II / Ed. by G. Kane. — 1997. — Pp. 1−157, arXiv: hep-ph/9 709 356.
  8. Wess J., Zumino B. Supergauge Transformations in Four-Dimensions // Nucl. Phys. 1974. — Vol. B70. — Pp. 39−50.
  9. Scherk J., Schwarz J. H. Spontaneous Breaking of Supersymmetry Through Dimensional Reduction // Phys.Lett. 1979. — Vol. B82. -P. 60.
  10. Witten E. Dynamical Breaking of Supersymmetry // Nucl. Phys. — 1981,-Vol. B188.-P. 513.
  11. Dimopoulos S., Raby S. Supercolor // Nucl.Phys. — 1981.— Vol. B192. — P. 353.
  12. Nilles H. P. Supersymmetry, Supergravity and Particle Physics // Phys.Rept. — 1984.-Vol. 110,-Pp. 1−162.
  13. Cooper F., Khare A., Sukhatme U. Supersymmetry and quantum mechanics // Phys. Rept. 1995.- Vol. 251, — Pp. 267−385, arXiv: hep-th/9 405 029.
  14. Mohapatra R. N., Pati J. C. A Natural Left-Right Symmetry // Phys. Rev. 1975. — Vol. D11. — P. 2558.
  15. Mohapatra R. N., Senjanovic G. Exact Left-Right Symmetry and Spontaneous Violation of Parity // Phys. Rev. — 1975. — Vol. D12. — P. 1502.
  16. Deshpatide N. G., Gunion J. F., Kay ser B., Olness F. I. Left-right symmetric electroweak models with triplet Higgs // Phys. Rev. — 1991. Vol. D44. — Pp. 837−858.
  17. Grinstein B., Savage M. J., Wise M. B. B ^ X (s) e+ e- in the Six Quark Model // Nucl. Phys. 1989. — Vol. B319. — Pp. 271−290.
  18. Inoue K., Kakuto A., Nakano Y. Perturbation Constraint On Particle Masses In The Weinberg-salam Model With Two Massless Higgs Doublets // Prog. Theor. Phys. 1980. — Vol. 63. — P. 234.
  19. Ferreira P., Jones D. Bounds on scalar masses in two Hig-gs doublet models // JHEP.- 2009, — Vol. 0908, — P. 069, arXiv:0903.2856hep-ph.
  20. Andersen J., Antipin O., Azuelos G., Del Debbio L., Del No-bile E. et al. Discovering Technicolor // Eur.Phys.J.Plus. — 2011. — Vol. 126. P. 81, arXiv: 1104 .1255 hep-ph.
  21. Dimopoulos S., Susskind L. Mass Without Scalars // Nucl.Phys. — 1979. Vol. B155. — Pp. 237−252.
  22. Farhi E., Susskind L. Technicolor // Phys.Rept. — 1981. — Vol. 74. P. 277.
  23. Dine M., Fischler W., Srednicki M. Supersymmetric Technicolor // Nucl.Phys. 1981. — Vol. B189. — Pp. 575−593.
  24. Hill C. T. Topcolor assisted technicolor // Phys.Lett.— 1995. — Vol. B345. — Pp. 483−489, arXiv: hep-ph/9 411 426.
  25. Georgi H. Another odd thing about unparticle physics // Phys.Lett. — 2007, — Vol. B650. Pp. 275−278, arXiv:0704.2457hep-ph.
  26. Cheung K., Keung W.-Y., Yuan T.-C. Collider signals of unparticle physics // Phys.Rev.Lett. — 2007, — Vol. 99, — p. 51 803, arXiv:0704.2588hep-ph.
  27. Luo M., Zhu G. Some phenomenologies of unparticle physics // Phys.Lett.- 2008.- Vol. B659. Pp. 341−344, arXiv:0704.3532hep-ph.,
  28. Schmaltz M., Tucker-Smith D. Little Higgs Review // Ann. Rev. Nucl. Part. Sci.— 2005.- Vol. 55, — Pp. 229−270, arXiv: hep-ph/502 182.
  29. H., Kaplan D. В., Galison P. Calculation of The Composite Higgs Mass // Phys. Lett. 1984. — Vol. B143. — P. 152.
  30. D. В., Georgi H., Dimopoulos S. Composite Higgs Scalars // Phys. Lett. 1984. — Vol. В136. — P. 187.
  31. Dugan M. JGeorgi H., Kaplan D. B. Anatomy of a Composite Higgs Model // Nucl. Phys. 1985. — Vol. B254. — P. 299.
  32. Arkani-Hamed N., Cohen A., Katz E., Nelson A. The Littlest Higgs 11 JHEP. — 2002.- Vol. 0207, — P. 034, arXiv: hep-ph/206 021.
  33. Han Т., Logan H. E., McElrath В., Wang L.-T. Phenomenology of the little Higgs model 11 Phys.Rev. 2003. — Vol. D67. -P. 95 004, arXiv: hep-ph/ 301 040.
  34. Pati J. C., Salam A. Lepton number as the fourth 'color' // Phys. Rev. D. Jul 1974. — Vol. 10, no. 1. — Pp. 275−289.
  35. Freire E. M. SUC (4)-breaking scale and bounds on the top-quark mass. // Phys. Rev. D. — Jan 1991, — Vol. 43, no. 1, — Pp. 209 213.
  36. Senjanovic G., Sokorac A. Light lepto-quarks in 50(10). // Z. Phys.
  37. C. 1983. — Vol. 20. — Pp. 255−257.
  38. Smirnov A. D. The Minimal Quark-Lepton Symmetry Model and the Limit on Z'-mass // Physics Letters В. — 1995, — Vol. 346, — P. 297, arXiv: hep-ph/ 950 323 9.
  39. D. T. Son, A. N. Tavkhelidze. — World Scientific Publishing Co., 1995, — Pp. 349−356.
  40. А. Д. Минимальная четырехцветовая кварк-лептон-симметричная модель и ее ограничения на массу Z'-бозона // ЯФ. 1995. — Т. 58, № 12. — С. 2252−2259. — Physics of Atomic Nuclei, 1995, Vol.58, N 12, p.p. 2137−2143.
  41. Volkas R. R. Prospects for mass unification at low energy scales. 11 Phys. Rev. D.~ Mar 1996, — Vol. 53, no. 5.- Pp. 2681−2698, arXiv: hep-ph/9 507 215.
  42. Foot R. An alternative SU (4)®SU (2)LSU (2)R model. 11 Phys. Lett. B. 1998. — Vol. 420. — Pp. 333−339, arXiv: hep-ph/9 708 205.
  43. Foot R., Filewood G. Implications of TeV scale SU (4) <8> SU (2)ь SU{ 2) r quark-lepton unification. 11 Phys. Rev. D.- Oct 1999. — Vol. 60, no. 11,-P. 115 002, arXiv: hep-ph/9 903 374.
  44. Yoon T. L., Foot R. Solutions of the atmospheric, solar, and LSND neutrino anomalies from TeV scale quark-lepton unification. 11 Phys. Rev. D.- Nov 2001.- Vol. 65, no. 1, — P. 15 002, arXiv: hep-ph/105 101.
  45. Blumhofer A., Lampe B. A low-energy compatible ?>?/(4)-type model for vector leptoquarks of mass < 1 TeV. 11 Eur. Phys. J. C. — 1999. — Vol. 7.-Pp. 141−148, arXiv: hep-ph/97 064 54.
  46. А. В., Смирнов А. Д. Асимптотика амплитуд с продольными лептокварками и структура скалярного сектора в минимальной модели с четырехцветовой симметрией // ЯФ. — 2001. — Т. 64. С. 78−87. — Phys. At. Nucl. V. 64, P. 74 (2001).
  47. Smirnov A. D. Bounds on scalar leptoquark and scalar gluon masses from S, T, U in the minimal four color symmetry model // Phys. Lett. B. — 2002. — Vol. 531.-P. 237, arXiv: hep-ph/202 229.
  48. А. Д. 5, T, U-параметры радиационных поправок и массы скалярных лептокварков в минимальной модели с четырехцветовой симметрией // ЯФ. 2001. — Т. 64, № 2. — С. 367−375. -Phys. At. Nucl.V. 64, 318 (2001).
  49. А. В., Смирнов А. Д. Ограничения на массы скалярных лептокварков и скалярных глюонов из S, Т, U -параметров в минимальной модели с четырехцветовой симметрией // ЯФ. — 2003. — Т. 66. С. 2259−2265. — Phys. At. Nucl., V. 66, 2208 (2003).
  50. Smirnov A. D. Mass limits for scalar and gauge leptoquarks from I<1 eV=, B° е+т* decays // Mod. Phys. Lett. A. 2007. -Vol. 22, no. 31. — Pp. 2353−2363. — hep-ph/0705.0308.
  51. Povarov A. V., Smirnov A. D. Scalar Leptoquark Contributions into k —Iji Processes 11 Submitted to Proceedings of the 16th International Seminar «Quarks-2010», Kolomna, Russia, 6−12 June, 2010. — 2010.
  52. А. В., Смирнов А. Д. Ограничения на массы скалярныхлептокварков из лептонных распадов с изменением аромата k —> 1Л // ЯФ. 2011. — Т. 74, № 5. — С. 758−765.
  53. А. В. Вклад скалярных лептокварков в магнитный момент нейтрино // ЯФ. 2007. — Т. 70, № 5. — С. 905−911.
  54. Blumlein J., Boos Е., Kryukov A. Leptoquark Pair Production in Hadronic Interactions // Z. Phys. C.- 1997, — Vol. 76.- P. 137, arXiv: hep-ph/9 610 408.
  55. Blumlein J., Boos E., Kryukov A. Leptoquark Pair Production Cross Sections at Hadron Colliders. 11 Preprint DESY 97−067. 1998. -arXiv:hep-ph/9 811 271.
  56. Manohar A. V., Wise M. B. Flavor Changing Neutral Currents, an Extended Scalar Sector, and the Higgs Production Rate at the LHC // Phys. Rev. 2006. — Vol. D74. — P. 35 009, arXiv: hep-ph/606 172.
  57. Martynov M. V., Smirnov A. D. Colored scalar particles production in pp-collisions and possible mass limits for scalar gluons from future LHC data // Mod. Phys. Lett. 2008. — Vol. A23. — Pp. 29 072 913, arXiv:0807.4486hep-ph.
  58. Buchmuller W., Ruckl R., Wyler D. Leptoquarks in lepton quark collisions // Phys. Lett. 1987. — Vol. B191. — Pp. 442−448.
  59. Hewett J. L., Rizzo T. G. Leptoquark-boson signals at e+e— colliders. // Phys. Rev. D. — Dec 1987, — Vol. 36, no. 11.- Pp. 33 673 372.
  60. Hewett J. L., Rizzo T. G. Much ado about leptoquarks: A comprehensive analysis. // Phys. Rev. D.— Nov 1997, — Vol. 56, no. 9.— Pp. 5709−5724.
  61. Gresham M. I., Wise M. B. Color Octet Scalar Production at the LHC // Phys. Rev.- 2007, — Vol. D76. P. 75 003, arXiv:0706.0909hep-ph.,
  62. Gerbush M., Khoo T. J., Phalen D., Pierce A., Tucker-Smith D. Color-octet scalars at the LHC // Phys. Rev. 2008. — Vol. D77. -P. 95 003, arXiv: 0710. 3133 hep-ph.,
  63. Dorsner I., Mocioiu I. Predictions from type II see-saw mechanism in SU (5) // Nucl.Phys. 2008. — Vol. B796. — Pp. 123−136, arXiv:0708.3332hep-ph.
  64. Zerwekh A. R., Dib C. O., Rosenfeld R. A New signature for color octet pseudoscalars at the CERN LHC // Phys. Rev. 2008. -Vol. D77. — P. 97 703, arXiv: 0802. 4 303 hep-ph.
  65. Plehn T., Tait T. M. P. Seeking Sgluons // /. Phys. 2009. -Vol. G36. — P. 75 001, arXiv: 0810. 3919 hep-ph.
  66. Perez P. F., Imintiiyaz H., Rodrigo G. Proton Stability, Dark Matter and Light Color Octet Scalars in Adjoint SU (5) Unification // Phys. Rev. 2008. — Vol. D78. — P. 15 013, arXiv: 0803. 4156 hep-ph.
  67. Perez F. P., Gavin R., McElmurry T., Petriello F. Grand Unification and Light Color-Octet Scalars at the LHC // Phys. Rev. 2008. -Vol. D78. — P. 115 017, arXiv: 0809.2106 hep-ph.
  68. Dorsner I., Fajfer S., Kamenik J. F., Kosnik N. Light colored scalars from grand unification and the forward-backward asymmetry in top quark pair production // Phys. Rev. — 2010.— Vol. D81.— P. 55 009, arXiv: 0912. 0972 hep-ph.,
  69. Dobrescu B. A., Krnjaic G. Z. Weak-triplet, color-octet scalars and the CDF dijet excess. 2011, — arXiv: 1104. 2893 hep-ph.
  70. Patel K. M., Sharma P. Forward-backward asymmetry in top quark production from light colored scalars in SO (IO) model // JHEP.— 2011.- Vol. 1104, — P. 085, arXiv: 1102. 4736 hep-ph.,
  71. Pati J. C., Salatn A. Mirror Fermions, J/psi Particles, Kolar Mine Events and Neutrino Anomaly // Phys. Lett. — 1975. — Vol. B58. — Pp. 333−337.
  72. Hall L. J., Nelson A. E. Heavy Gluons And Monojets 11 Phys. Lett. 1985. — Vol. B153. — P. 430.
  73. Frampton P. H., Glashow S. L. Unifiable Chiral Color With Natural Gim Mechanism // Phys. Rev. Lett. 1987. — Vol. 58. — P. 2168.
  74. Frampton P. H., Glashow S. L. Chiral Color: An Alternative to the Standard Model // Phys. Lett. 1987. — Vol. B190. — P. 157.
  75. Bagger J., Schmidt C., King S. Axigluon Production In Hadronic Collisions // Phys.Rev.D. 1988. — Vol. 37. — P. 1188.
  76. Frederix R., Maltoni F. Top pair invariant mass distribution: a window on new physics 11 JHEP.- 2009, — Vol. 01.- P. 047, arXiv:0712.2355hep-ph.,
  77. Rodrigo G. Axigluon signatures at hadron colliders // PoS RAD-COR.- 2007, — Vol. 2007, — P. 010, arXiv: 0803.2 992 hep-ph.,
  78. Choudhury D., Godbole R. M., Singh R. K., Wagh K. Top production at the Tevatron / LHC and nonstandard, strongly interacting spin one particles // Phys. Lett. 2007. — Vol. B657. — Pp. 69−76, arXiv:0705.1499hep-ph.
  79. Antunano O., Kuhn J. H., Rodrigo G. Top Quarks, Axigluons and Charge Asymmetries at Hadron Colliders // Phys. Rev. — 2008. — Vol. D77. — P. 14 003, arXiv: 0709 .1652 hep-ph.
  80. Ferrario P., Rodrigo G. Massive color-octet bosons and the charge asymmetries of top quarks at hadron colliders // Phys. Rev. — 2008. Vol. D78. — P. 94 018, arXiv: 0809. 3354 hep-ph.
  81. Ferrario P., Rodrigo G. Constraining heavy colored resonances from top-antitop quark events // Phys. Rev. — 2009. — Vol. D80. — P. 51 701, arXiv: 0906. 5541 hep-ph.,
  82. Ferrario P., Rodrigo G. Charge asymmetries of top quarks: a window to new physics at hadron colliders // /. Phys. Conf. Ser. — 2009. — Vol. 171.- P. 12 091, arXiv: 0907. 0096 hep-ph.
  83. Ferrario P., Rodrigo G. Heavy colored resonances in top-antitop + jet at the LHC 11 JHEP.- 2010.- Vol. 02, — P. 051, arXiv:0912.0687 hep-ph.
  84. Cuypers F. Asymmetric Chiral Color // Z. Phys.— 1990. — Vol. C48. Pp. 639−646.
  85. Carone C. D., Erlich JSher M. Extra Gauge Invariance from an Extra Dimension 11 Phys. Rev. 2008, — Vol. D78. — P. 15 001, arXiv:0802.3702hep-ph.
  86. Martynov M. VSmirnov A. D. Chiral color symmetry and possible G"-boson effects at the Tevatron and LHC // Mod. Phys. Lett. — 2009, — Vol. A24. — Pp. 1897−1905, arXiv: 0906. 4525 hep-ph.
  87. Martynov M. V., Smirnov A. D. On mass limit for chiral color symmetry G'-boson from Tevatron data on tt production // Mod. Phys. Lett. 2010.- Vol. A25, no. 31.- Pp. 2637−2643, arXiv:1006.424 6hep-ph.
  88. M. В., Смирнов А. Д. Киральная цветовая симметрия кварков и возможные ограничения на массу G'-бозона из данных Тэватрона и LHC // ЯФ. 2012. — Т. 75, № 3. — С. 349−361.
  89. Rodrigo G., Ferrario P. Charge asymmetry: a theory appraisal 11 Nuovo Cirri.- 2010, — Vol. C33. P. 04, arXiv:1007.4328 hep-ph.
  90. Aguilar-Saavedra J. A., Perez-Victoria M. Simple models for the top asymmetry: constraints and predictions // JHEP.— 2011. — Vol. 1109.- P. 097, arXiv: 1107. 0841 hep-ph.
  91. Gresham M. I., Kim I.-W., Zurek K. M. On Models of New Physics for the Tevatron Top AFB 11 Phys.Rev. 2011, — Vol. D83.-P. 114 027, arXiv: 1103. 3501 hep-ph.
  92. Haisch U., Westhoff S. Massive Color-Octet Bosons: Bounds on Effects in Top-Quark Pair Production // JHEP. 2011. — Vol. 1108. -P. 088, arXiv: 1106. 0529 hep-ph.
  93. Shu J., Wang K., Zhu G. A Revisit to Top Quark Forward-Backward Asymmetry 11 Phys.Rev.- 2012, — Vol. D85. P. 34 008, arXiv:1104.0083hep-ph.
  94. Tavares G. M., Schmaltz M. Explaining the t-tbar asymmetry with a light axigluon // Phys.Rev. 2011, — Vol. D84. — P. 54 008, arXiv:1107.0978hep-ph.
  95. Vignaroli N. A New Strategy to Discover Heavy Colored Vectors at the Early LHC // Nuovo Cim. 2011, — Vol. C34. — P. 6, arXiv:1107.4558hep-ph.
  96. Djouadi A., Moreau G., Richard F. Forward-backward asymmetries of the bottom and top quarks in warped extra-dimensionalmodels: LHC predictions from the LEP and Tevatron anomalies // Phys.Lett. — 2011, — Vol. B701.- Pp. 458−464, arXiv:1105.3158hep-ph.
  97. Bauer M., Goertz F., Haisch U., Pfoh T., Westhoff S. Top-Quark Forward-Backward Asymmetry in Randall-Sundrum Models Beyond the Leading Order // JHEP.- 2010, — Vol. 1011, — P. 039, arXiv:1008.0742hep-ph.
  98. Westhoff S. Top-Quark Forward-Backward Symmetry.— 2011.— arXiv:1105.4624hep-ph.
  99. Wang H., Wang Y.-k., Xiao B., Zhu S.-h. New color-octet axial vector boson revisited again // Phys.Rev. — 2011.— Vol. D84.— P. 94 019, arXiv: 1107. 5769 hep-ph.
  100. Wang X.-P., Wang Y.-K., Xiao B., Xu J., Zhu S.-h. New Color-Octet Vector Boson Revisit // Phys.Rev. 2011. — Vol. D83. — P. 115 010, arXiv:1104.1917hep-ph.
  101. Kamenik J. F., Shu J., Zupan J. Review of new physics effects in t-tbar production. — 2011.— arXiv: 1107. 5257 hep-ph.
  102. CDF Collaboration. Measurement of the Inclusive Forward-Backward Asymmetry and its Rapidity Dependence Afb (Ay) of tt Production in 5.3/fb of Tevatron Data.— 2010, — CDF/ANAL/TOP/PUBLIC/10 224.
  103. Abazov V. M. et al. Forward-backward asymmetry in top quarkantiquark production // Phys.Rev. 2011. — Vol. D84. — P. 112 005, arXiv:1107.4995hep-ex.
  104. M. В., Смирнов А. Д. Рождение цветных скалярных частиц в рр-столкновениях и массы скалярных глюонов из будущих данных LHC // ЯФ. 2010. — Т. 73, № 7. — С. 1247−1253. -Phys. At. Nucl. V. 73, No. 7, pp. 1207−1213 (2010).
  105. Popov P. Y., Povarov A. V., Smirnov A. D. Fermionic decays of scalar leptoquarks and scalar gluons in the minimal four color symmetry model // Mod. Phys. Lett. A. 2005. — Vol. 20. — P. 3003, arXiv: hep-ph/511 149.
  106. А. В., Попов П. Ю., Смирнов А. Д. Доминирующие распады лептокварков и скалярных глюонов // ЯФ. — 2007. — Т. 70. С. 771. — Phys.At.Nucl 70, 739 (2007).
  107. Choi S. Y., Drees M., Kalinowski J., Kim J. M., Popenda E., Zerwas P. M. Color-Octet Scalars of N=2 Supersymmetry at the LHC // Phys. Lett.- 2009.- Vol. B672. Pp. 246−252, arXiv:0812.3586hep-ph.
  108. Chen C.-R., Klemm W., Rentala V. f Wang K. Color Sextet Scalarsat the CERN Large Hadron Collider 11 Phys. Rev.- 2009,-Vol. D79. P. 54 002, arXiv :0811.2105 hep-ph .
  109. Dongpei Z. Zeros in scattering amplitudes and the structure of non-Abelian gauges theories 11 Phys. Rev. D.— 1980.— Vol. 22, — P. 2266.
  110. Ченг Т.-П., Ли JI.-Ф. Калибровочные теории в физике элементарных частиц. — М.:Мир, 1988.
  111. Alekhin S. Parton distributions from deep-inelastic-scattering data // Phys.Rev.D. — 2003, — Vol. 67, — P. 14 002, arXiv: hep-ph/211 096.
  112. Kersevan B. P., Richter-Was E. The Monte Carlo Event Generator AcerMC 1.0 with Interfaces to PYTHIA 6.2 and HERWIG 6.3 11 Comput. Phys. Commun.- 2003, — Vol. 149, — P. 142. http:// arxiv.org/abs/hep-ph/201 302.
  113. Bartsch V., Quast G. Expected Signal Observability at Future Experiments. 2005. — CMS-NOTE-2005−004.
  114. Bityukov S. I., Krasnikov N. V. Observability and probability of discovery in future experiments.— 1999.— arXiv: hep-ph/9 908 402. INR-0945C-99.
  115. Amsler C., et al. (PDG). Review of Particle Physics // Phys. Lett. B. — 2008. — Vol. 667, — P. 1.
  116. Aaltonen Т., et al. (CDF Collaboration). Search for new physics in high mass electron-positron events in pp collisions at y/s =1.96- TeV // Phys. Rev. Lett. 2007.- Vol. 99, — P. 171 802, arXiv:0707.2524 hep-ex.
  117. Cheung K.-m. Constraints on electron quark contact interactions and implications to models of leptoquarks and extra Z bosons // Phys. Lett. 2001, — Vol. B517. — Pp. 167−176, arXiv: hep-ph/106 251.
  118. Smirnov A. D. Minimal four-color model with quark-lepton symmetry and constraints on the Z'-boson mass // Phys. At. Nucl. — 1995. Vol. 58, no. 12. — Pp. 2137−2143.
  119. Alcaraz J. et al. A Combination of preliminary electroweak measurements and constraints' on the standard model. — 2006. — arXiv: hep-ex/612 034.
  120. Smirnov A. D., Zaitsev Y. S. On a possible manifestation of the four color symmetry Z' boson in events at the LHC // Mod. Phys. Lett. 2009, — Vol. A24. — Pp. 1199−1207, arXiv:0902.2931hep-ph.,
  121. Smirnov A. The Minimal quark lepton symmetry model and the limit on Z-prime mass // Phys.Lett. — 1995.— Vol. B346.— Pp. 297−302, arXiv: hep-ph/9 503 239.
  122. Cacciari M., Frixione S., Mangano M. L., Nason P., Ridolfi G. Updated predictions for the total production cross sections of top and of heavier quark pairs at the Tevatron and at the LHC // JHEP. — 2008. Vol. 09, — P. 127, arXiv: 0804 .2800 hep-ph.
  123. Kidonakis N., Vogt R. The Theoretical top quark cross section at the Tevatron and the LHC 11 Phys. Rev. 2008. — Vol. D78. -P. 74 005, arXiv :0805.3844 hep-ph .
  124. CDF Collaboration. Combination of CDF top quark pair production cross section measurements with up to 4.6 fb~1.— 2009.— Public Note 9913.
  125. Aaltonen T. et al. Evidence for a Mass Dependent Forward-Backward Asymmetry in Top Quark Pair Production // Phys.Rev. — 2011. Vol. D83. — P. 112 003, arXiv: 1101. 0034 hep-ex.
  126. M. В., Смирнов А. Д. Киральная цветовая симметрия и ограничения на массу G'-бозона из новых данных Тэватрона по рождению ii-кварков // Вестн. Сам. гос. техн. ун-та. Сер. Физ.-мат. науки. — 2011. — Т. 1(22).-С. 305−312.
  127. Cao J., Wang L., Wu L., Yang J. M. Top quark forward-backward asymmetry, FCNC decays and like-sign pair production as a joint probe of new physics // Phys.Rev. 2011. — Vol. D84. — P. 74 001, arXiv:1101.4456hep-ph.
  128. Dobrescu B. A., Fox P. J. Quark and lepton masses from top loops //
  129. JHEP. — 2008, — Vol. 08.- P. 100, arXiv: 0805. 0822 hep-ph.
  130. Idilbi A., Kim C., Mehen T. Factorization and resummation for single color-octet scalar production at the LHC // Phys. Rev. — 2009. — Vol. D79. — P. 114 016, arXiv: 0903. 3668 hep-ph.
  131. Idilbi A., Kim C., Mehen T. Pair Production of Color-Octet Scalars at the LHC // Phys. Rev.- 2010, — Vol. D82. P. 75 017, arXiv:1007.0865hep-ph.
  132. Barger V., Keung W.-Y., Yu C.-T. Tevatron Asymmetry of Tops in a W', Z' Model 11 Phys.Lett. 2011, — Vol. B698. — Pp. 243−250, arXiv:1102.0279hep-ph.
  133. Bhattacherjee B., Biswal S. S., Ghosh D. Top quark forward-backward asymmetry at Tevatron and its implications at the LHC // Phys.Rev. — 2011.- Vol. D83. P. 91 501, arXiv:1102.0545hep-ph.
  134. Sehgal L. M., Wanninger M. Forward-Backward Asymmetry In Two Jet Events: Signature Of Axigluons In Proton Anti-Proton Collisions // Phys. Lett. — 1988. — Vol. B200. — P. 211.
  135. Shao D. Y. et al. Model independent analysis of top quark forward-backward asymmetry at the Tevatron up to 0(a2s/A2) // Phys. Rev. 2011, — Vol. D84. — P. 54 016, arXiv: 1107. 4012 hep-ph.
  136. Moch S.} Uwer P. Heavy-quark pair production at two loops in QCD // Nucl. Phys. Proc. Suppl. 2008.- Vol. 183.- Pp. 7580, arXiv:0807.2794hep-ph.,
  137. Kuhn J. H., Rodrigo G. Charge asymmetry of heavy quarks at hadron colliders // Phys. Rev. 1999.- Vol. D59. — P. 54 017, arXiv: hep-ph/9 807 420.
  138. Bowen M. T., Ellis S. D., Rainwater D. Standard model top quark asymmetry at the Fermilab Tevatron // Phys. Rev. — 2006. — Vol. D73. — P. 14 008, arXiv: hep-ph/050 92 67.
  139. Almeida L. G., Sterman G., Vogelsang W. Threshold Resummation for the Top Quark Charge Asymmetry // Phys. Rev. — 2008. — Vol. D78. — P. 14 008, arXiv: 0805 .1885 hep-ph.
  140. Zerwekh A. R. Axigluon Couplings in the Presence of Extra Color-Octet Spin-One Fields // Eur. Phys. J.- 2010, — Vol. C65.-Pp. 543−546, arXiv: 0908.3116 hep-ph.,
  141. Frampton P. H., Shu J., Wang K. Axigluon as Possible Explanation for pp —? tt Forward-Backward Asymmetry 11 Phys. Lett. — 2010. — Vol. B683.-Pp. 294−297, arXiv: 0911. 2955 hep-ph.
  142. Shu J., Tait T. M. P., Wang K. Explorations of the Top Quark Forward-Backward Asymmetry at the Tevatron // Phys. Rev. — 2010.- Vol. D81. — P. 34 012, arXiv: 0911. 3237 hep-ph.
  143. Jung S., Murayama H., Pierce A., Wells J. D. Top quark forwardbackward asymmetry from new t-channel physics // Phys. Rev. — 2010.-Vol. D81. — P. 15 004, arXiv: 0907. 4112 hep-ph.
  144. Djouadi A., Moreau G., Richard F., Singh R. K. The forward-backward asymmetry of top quark production at the Tevatron in warped extra dimensional models // Phys. Rev.— 2010. — Vol. D82. — P. 71 702, arXiv: 0906. 0604 hep-ph.,
  145. Cheung K., Keung W.-Y., Yuan T.-C. Top Quark Forward-Backward Asymmetry // Phys. Lett. 2009. — Vol. B682. — Pp. 287−290, arXiv:0908.2589hep-ph.
  146. Arhrib A., Benbrik R., Chen C.-H. Forward-backward asymmetry of top quark in diquark models // Phys. Rev. — 2010.— Vol. D82.— P. 34 034, arXiv: 0911. 4875 hep-ph.
  147. Cao J., Heng Z., Wu L., Yang J. M. Top quark forward-backward asymmetry at the Tevatron: a comparative study in different new physics models // Phys. Rev. 2010, — Vol. D81.- P. 14 016, arXiv:0912.1447 hep-ph.
  148. Cao Q.-H., McKeen D., Rosner J. L., Shaughnessy G., Wagner C. E. M. Forward-Backward Asymmetry of Top Quark Pair Production // Phys. Rev.- 2010, — Vol. D81.- P. 114 004, arXiv:1003.3461hep-ph.,
  149. Chen C.-H., Cvetic G., Kim C. S. Forward-backward asymmetry of top quark in unparticle physics // Phys.Lett. — 2010. — Vol. B694. — Pp. 393−397, arXiv: 1009. 4165 hep-ph.
  150. Chivukula R. S., Simmons E. H., Yuan C. P. Axigluons cannot explain the observed top quark forward- backward asymmetry // Phys.Rev. — 2010.- Vol. D82. P. 94 009, arXiv:1007.0260hep-ph.
  151. Ferrario P., Rodrigo G. Charge asymmetry of top quarks // PoS. — 2010.-Vol. DIS2010. — P. 191, arXiv: 1006. 5593 hep-ph.
  152. Xiao B., Wang Y.-k., Zhu S.-h. Forward-backward Asymmetry and Differential Cross Section of Top Quark in Flavor Violating Z' model at 0(a2aax) 11 Phys. Rev. 2010, — Vol. D82. — P. 34 026, arXiv:1006.2510hep-ph.,
  153. Barger V., Keung W.-Y., Yu C.-T. Asymmetric Left-Right Model and the Top Pair Forward- Backward Asymmetry // Phys.Rev. — 2010, — Vol. D81. — P. 113 009, arXiv: 1002 .1048 hep-ph.
  154. Wang Y.-k., Xiao B., Zhu S.-h. One-side Forward-backward Asymmetry in Top Quark Pair Production at CERN Large Hadron Collider // Phys. Rev.- 2010, — Vol. D82. P. 94 011, arXiv:1008.2685hep-ph.
  155. Dorsner I., Fajfer S., Kamenik J. F., Kosnik N. Light Colored Scalar as Messenger of Up-Quark Flavor Dynamics in Grand Unified Theories // Phys.Rev.- 2010, — Vol. D82. P. 94 015, arXiv:1007.2604 hep-ph.
  156. Kom C. H., Stirling W. J. Charge asymmetry ratio as a probe of quarkflavour couplings of resonant particles at the LHC // Eur.Phys.J. — 2011, — Vol. C71. — P. 1546, arXiv: 1010 .2988 hep-ph.
  157. Lee J. P., Lee K. Y. A like-sign dimuon charge asymmetry at Tevatron induced by the anomalous top quark couplings. — 2010.— arXiv:1010.6132hep-ph.
  158. Degrande C., Gerard J.-M., Grojean C., Maltoni F., Servant G. Non-resonant New Physics in Top Pair Production at Hadron Colliders // JHEP. — 2011.- Vol. 1103, — P. 125, arXiv: 1010. 6304 hep-ph.
  159. Xiao В., Wang Y.-k., Zhu S.-h. New Color-Octet Vector Boson? — 2010.- arXiv:1011.0152hep-ph.
  160. Wang Y.-k., Xiao В., Zhu S.-h. One-side forward-backward asymmetry at the LHC 11 Phys. Rev. 2011. — Vol. D83. — P. 15 002, arXiv:1011.1428hep-ph.
  161. Cao J., Wu L., Yang J. M. New physics effects on top quark spin correlation and polarization at the LHC: a comparative study in different models // Phys.Rev. 2011.- Vol. D83. — P. 34 024, arXiv:1011.5564hep-ph.
  162. Burdman G., de Lima L., Matheus R. D. New Strongly Coupled Sector at the Tevatron and the LHC 11 Phys.Rev. 2011. — Vol. D83. -P. 35 012, arXiv: 1011. 6380 hep-ph.
  163. Jung D.-w., Ко P., Lee J. S., Nam S.-h. Model-independent analysis of forward-backward asymmetry of top quark production atthe Tevatron 11 PoS.- 2010.- Vol. ICHEP2010.- P. 397, arXiv:1012.0102hep-ph.
  164. Choudhury D., Godbole R. M., Rindani S. D., Saha P. Top polarization, forward-backward asymmetry and new physics // Phys.Rev. — 2011.- Vol. D84. — P. 14 023, arXiv: 1012. 4750 hep-ph.
  165. Collab. C. Measurement of the Charge Asymmetry in Top Quark Pair Production. CMS PAS TOP-11−014.
  166. Alekhin S., Melnikov K., Petriello F. Fixed target Drell-Yan data and NNLO QCD fits of parton distribution functions 11 Phys. Rev. — 2006. Vol. D74. — P. 54 033, arXiv: hep-ph/606 237.
  167. Kidonakis N. Top quark pair and single top production at Tevatron and LHC energies // PoS. 2010.- Vol. ICHEP2010. — P. 059, arXiv:1008.2460hep-ph.
  168. Melnikov K., Schulze M. NLO QCD corrections to top quark pair production in association with one hard jet at hadron colliders // Nucl. Phys.- 2010.- Vol. B840. Pp. 129−159, arXiv:1004.3284hep-ph.
  169. Dittmaier S., Uwer P., Weinzierl S. NLO QCD corrections to t anti-t + jet production at hadron colliders // Phys. Rev. Lett. — 2007. — Vol. 98, — P. 262 002, arXiv: hep-ph/703 120.
  170. Bevilacqua G., Czakon M., van Hameren A., Papadopoulos C. G., Worek M. Complete off-shell effects in top quark pair hadroproduc-tion with leptonic decay at next-to-leading order // JHEP. — 2011. — Vol. 1102. P. 083, arXiv: 1012. 4230 hep-ph.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!