Открытие реликтового излучения.
XX век ознаменовался бурным развитием космологии — науки о строении и эволюции Вселенной. Эта сравнительно молодая теоретическая наука в течение нескольких десятков лег обрела прочный наблюдательный фундамент, заложенный многочисленными наземными, баллонными и космическими экспериментами. Не будет преувеличением сказать, что в связи с развитием наблюдательной техники в настоящее время космология становится все более точной наукой. В круг ее задач теперь входит не только развитие теоретических представлений об эволюции Вселенной и интерпретация полученных экспериментальных данных, но и максимально точное измерение различных космологических параметров.
Возникновение космологии как науки связано с работами А. Эйнштейна, создавшего в 1910;х годах релятивистскую теорию тяготения, и А. А. Фридмана, впервые получившего в 1922 году нестационарные решения уравнений тяготения Эйнштейна для случая однородного и изотропного распределения вещества. Из этих решений следовало, что Вселенная должна эволюционировать со временем. До работ Фридмана существовала лишь стационарная модель Эйнштейна, в которой Вселенная представала вечной и неизменной в целом. Поскольку в рамках общей теории относительности стационарная модель не допускалась, Эйнштейн ввел в исходные уравнения так называемую космологическую постоянную или Л-член. Фридман же показал, что Вселенная, заполненная тяготеющим веществом, не может быть статичной и должна расширяться или сжиматься.
В 1929 году Э. Хаббл открыл явление «разбегания» галактик со скоростями, пропорциональными расстояниям до них. Таким образом, фрид-мановская модель эволюционирующей Вселенной получила экспериментальное подтверждение. Это открытие составило первый наблюдательный базис космологии и, тем самым, положило начало эпохе наблюдательной космологии.
Явление расширения Вселенной было единственным экспериментальным тестом космологии до середины 60-х годов XX века. Новая эра началась в 1965 го/iy, когда А. Пензиас и Р. Вилсон открыли реликтовое излучение (или, как его называют в западной литературе, космическое микроволновое фоновое излучение — CMBR). Реликтовое излучение (РИ) дошло до нас со времен, когда температура Вселенной была очень высокой. Тем самым, факт его существования является прямым свидетельством в пользу горячей модели эволюции Вселенной, предложенной Г. Гамовым в 1946 году. Согласно этой модели плазма и электромагнитное излучение на ранних стадиях расширения Вселенной имели высокую плотность (И)20г/см3 и выше) и температуру (более 10° К). Поскольку излучение присутствовало во Вселенной начиная с самых первых секунд ее жизни, то современный микроволновый фон — это целая кладовая, в которой «зашифрованы данные» о ранних стадиях эволюции Вселенной. Этим и обусловлен огромный интерес к изучению свойств РИ, стимулировавший развитие теории и эксперимента, направленных на расшифровку «генетического кода Вселенной» ио образному выражению Ю. Н. Парийского.
Исюрия предсказания и открытия РИ изобилует интересными фактами и сама ио себе увлекательна. Описание ее можно найти, например, в монографии (Насельский и др., 2003) и других обзорах, посвященных этой теме. Здесь же кратко остановимся на основных событиях.
Реликтовое излучение было открыто А. Пензиасом и Р. Вилсоном, сотрудниками американской фирмы «Bell Telephone Laboratories». В 1964 году, измеряя излучение Галактики с помощью рупорного рефлектора, исследователи настроили приемник на волну Л = 7.3 см, чтобы уточнить уровень шума. При этом они направили антенну на темный участок Галактики, но измеренный сигнал оказался неожиданно большим. После многократных проверок было установлено, что измеряемый сигнал не зависит от направления и не связан с земными источниками. А. Пензиас и Р. Вилсон опубликовали свои результаты в журнале «Astrophysical Journal» (Пензиас и Вилсон, 1965). В эю же время другая группа ученых в составе Р. Дикке, П.Дж.Пиблса, П. Ролла и Д. Уилкинсона готовила аналогичный эксперимент сознательно, намереваясь проверить выводы теории Большого Взрыва. Теоретическая статья упомянутых авторов была опубликована в том же номере журнала (Дикке и др., 1965). Впоследствии обе группы ученых провели наблюдения на волне Л = 3 см и подтвердили существование РИ. За открытие реликтового излучения А. Пензиас и Р. Вилсон получили Нобелевскую премию в 1978 году.
Следует отметить, что первые предсказания существования РИ как следеi вия горячего прошлого Вселенной были сделаны Г. Гамовым. Однако он пришел к выводу, что реликтовое излучение, температура которого ио его расчетам не могла превышать 5−6 К в современную эпоху, невозможно пронаблюдать из-за фонового излучения звезд и галактик. А в работе (Дорошкевич и Новиков, 1964) было указано на то, что в радиодиапазоне РИ должно превосходить по интенсивности все другие фоновые излучения.
Интересно, чгю косвенные указания на существование РИ были известны задолго до его открытия. Так, в 1941 году канадский астроном Э. Мак-Келлар обнаружил, что межзвездные молекулы циана CN поглощаю г излучение звезд, находясь во вращательном состоянии с чемнературой возбуждения около 2.3 К (Мак-Келлар, 1941). Обьяснение этому явлению было дано только после открытия реликтового излучения. А в середине 50-х годов советский астроном Т. Шмаонов с помощью рупорной антенны обнаружил фоновый радиосигнал космического происхождения на волне 3.2 см. Свои результаты он опубликовал (Шмаонов, 1957), но поскольку точность измерений была невысока, должного значения этой работе никто не придал.
Спектральные характеристики реликтового излучения.
После 1965 года температура РИ многократно измерялась и уточнялась в различных экспериментах на протяжении нескольких десятилетий. Сводку результатов этих измерений можно найти, например, в монографии (Насельский и др., 2003). Здесь лишь отметим, что к началу 90-х годов прошлого столетия было произведено более шестидесяти экспериментов в диапазоне длин волн от 1 мм до 73.5 см. Подавляющее большинство этих экспериментов не отличалось высокой точностью. Рывок в этом отношении произошел с запуском космического аппарата СОВЕ (COsmic Background Explorer), работавшего на орбите с 1989 по 1992 год. По данным СОВЕ спектр РИ с точностью Ю-4 соответствует черночельному распределению Планка 2hv3 1 и ~~ с2 ehv/kT I с температурой в современную эпоху Tq = 2.725 ± 0.001 К (Фиксен и Мэй-зер, 2002). Эти данные были получены с помощью инструмента FIRAS (Far Infrared Absolute Spectrophotometer), установленного на спутнике СОВЕ, в диапазоне длин волн 0.1 мм — 1 см. На рисунке 1 изображен планковский спектр РИ по измерениям COBE/FIRAS, и для сравнения даны соответствующие измерения на других инструментах.
Wavelength (cm).
10 100 Frequency (GHz).
Рис. 1. Спектр реликтового излучения по измерениям в различных экспериментах (Смут и Скогт, 2000).
Jm.
Длина водны в и ЮО м 1и I см 100 мкм 1 ммм 100А 1Д 0.01Д.
W i-'-T-.1 I t I t II.
— 20 -22 -24.
Чернотельно^ Инфранросные ¡-•излучение-/ источники.
У/ Ненаблюдаемое уsf /1% УР ~ излучение ucilTm ОтичйУо^.
— раоиоизлучение источники анальных галантин И.
Ренте, излучение б 3 ю г 14 16 Ш 20.
Ы^ Гц).
Рис. 2. Спектр электромагнитного излучения Вселенной. Рисунок взят с сайта www.astronet.ru (ГАИШ МГУ).
Частотный Интенсивность, Доля плотности диапазон Вт м-2стерад-1 энергии.
Радио 1.2 х КГ12 1.1 х НГЬ.
РИ 9.96 х КГ7 0.93.
ИК (4 -т- 5.2) х 10″ 8 0.04 0.05.
Оптика (2-г4) х ИГ* 0.02 0.04.
Рентген 2.7 х К)" 10 2.5 х ИГ4.
Гамма 3 х Ю-11 2.5×1(Гб.
Таблица 1. Распределение энергии в различных диапазонах космического электромагнитного излучения (Насельский и др., 2003).
Космическое микроволновое фоновое излучение равномерно заполняет пространство и по плотности энергии превосходит все другие фоновые излучения (см. таблицу 1). Из рисунка 2, на котором изображен спектр электромагнитного фонового излучения Вселенной, видно, что РИ является основной составляющей яркости неба в диапазоне от метровых до субмиллиметровых длин волн. Плотность фотонов РИ в современную эпоху составляет тгР1, = 411 см-3, что соответствует плотности энергии 0.25 эВ/смл. Максимум функции Планка при температуре Т0 = 2.725 К находится на частоте = 1.6 • 1011 Гц. Вследствие изотропного расширения Вселенной температура РИ уменьшалась по закону Т (г) = Т{)(1 + г), где Т () — современное значение температуры РИ, г — красное смещение. При этом чернотельный характер спектра реликтового излучения сохраняется, так что выполняется соотношение 7/(1 + г) = 7^/(1 + <г2), 1'де 7 и Т2 -значения температуры РИ при красных смещениях г и г<2 соответственно.
Искажения спектра реликтового излучения.
Исследование тепловой истории Вселенной очень важно для понимания современного спектра реликтового излучения, поскольку он определяется взаимодействием фотонов с веществом на разных стадиях эволюции. Так как состояние вещества с течением времени менялось, то характер этого взаимодействия также менялся, и наблюдаемый в настоящее время спектр реликтового излучения является результатом этого длительного взаимного влияния двух составляющих материи.
Предположение о существенном отклонении спектра РИ от иланков-ского, которое могло быть обусловлено мощными дополнительными источниками энергии в ранней Вселенной или сильным отличием состояния вещества от термодинамически равновесного, было снято после эксперимента СОВЕ (Мэйзер и др., 1994). Измерения спектра РИ показали, что он описывас1ся функцией Планка с точностью порядка Ю-4, и этот факт свиде1ельствуег о том, что в прошлом имело место полное термодинамическое равновесие между плазмой и фотонами. Теоретически было показано (Зельдович и Новиков, 1975), что это равновесие должно было соблюдаться, начиная с самых ранних этапов расширения Вселенной вплоть до температуры, соответствующей порогу рождения электрон-позитронных пар Тее- ~ 2т^/к «Ю10 К, что соответствует красному смещению г ~ 5 • 1()9. В самом деле, условием установления термодинамического равновесия можно считать выполнение неравенства: £ге/ «С 1ехр, где ¿-ге- -время релаксации распределения частиц, но энергии к равновесному распределению, а Ьехр — характерное время изменения параметров плазмы, по порядку величины равное времени расширения Вселенной. В электрон-позитронной плазме время определяется скоростью аннигиляции частиц, которая оказывается на 17 порядков больше скорости расширения, т. е. ?ге-/?еа-р ~ Ю-17. Так что равновесие в плазме обеспечивается за счет процессов е++е~ <�—> 2'). Очевидно, что аналогичные рассуждения можно провести и для более ранних стадий эволюции Вселенной, когда в равновесии находились более тяжелые частицы, нуклоны и антинуклоны.
При дальнейшем падении температуры вплоть до эпохи г ~ 1()7 возможные нарушения чернотельного характера спектра РИ должны замываться благодаря двойному комптоновскому рассеянию фотонов на свободных электронах, оставшихся после аннигиляции (Данезе и Де Зот-ти, 1982). Этот процесс, а также образование и поглощение фотонов при свободно-свободных переходах, происходят с большими скоростями и эффективно разрушают искажения, обусловленные возможным энерговыделением в эпоху с г > 107.
Высокая степень близости спектра РИ к чернотельному распределению накладывает ограничения на возможные источники энерговыделения в ранней Вселенной при 2 < 107. В качестве таких источников в разных работах рассматривались распады нестабильных частиц, аннигиляция частиц, диссипация акустических волн, аккреция вещества на первичные черные дыры и др. Искажения спектра РИ, формирующиеся начиная с 2 ~ К)7 при наличии источников энерговыделения, а также в результате других неравновесных процессов, можно разделить на несколько классов:
1) При 105 < г < 107 распределение фотонов по энергиям на высоких частотах может описываться не функцией Планка, а бозе-эйннпейновским распределением, характеризуемым безразмерным химическим потенциалом ц > 0 (Зельдович и Сюняев, 1970):
Fu =.
2 hv6 c2(e (hv+, i)/kT jj*.
В эгу эпоху комптоновское рассеяние устанавливает полное кинетическое равновесие между фотонами и электронами. Такие искажения называют ¿-¿—искажениями. После обработки данных СОВЕ была получена оценка М < 9 • 10″ 5 (Фиксен и др., 1996).
2) Комптоновские искажения при рассеянии фотонов на электронах при 105 < г < 10 В эту эпоху комптоновское рассеяние не устанавливает полного кинетического равновесия между излучением и электронами, а спектр, получающийся в результате эх ого рассеяния характеризуется параметром (Зельдович и Сюняев, 1969) где Те, Try, те — электронная температура, температура излучения и оптическая толщина по комптоновскому рассеянию соответственно, шемасса электрона, к — постоянная Больцмана. Такие искажения называют ¿-/-искажениями. После обработки данных СОВЕ была получена оценка у < 1.5 • 10″ 5 (Фиксен и др., 1996).
3) Искажения спектра РИ во время космологической рекомбинации вещества (гелия и водорода) при красных смещениях 800 < -г < 6000. В процессе рекомбинации вещества выделяется энергия в виде фотонов, которые искажают наблюдаемый равновесный фон реликтового излучения. Спектр этих «сверхравновесных» фотонов, называемый рекомбинаци-онным спектром, является предметом исследования в настоящей работе. В следующей главе будет дано подробное описание механизмов образования данного типа искажений спектра РИ.
4) Искажения за счет свободно-свободных переходов в эпоху реиони-зации при 2 < 10J. В эту эпоху комптоновское рассеяние уже не эффективно, так как плотность вещества невелика. Поэюму излучаемые при таких переходах фотоны не термализуются и должны искажать спектр РИ (Зельдович и Сюняев, 1969, 1980).
5) Тепловой эффект Сюняева-Зельдовича: комптоновские искажения спектра при рассеянии РИ на горячем межгалактическом газе и на горячем газе скоплений галактик с температурой Те ~ 107 при г < 10. Эют эффект проявляет себя на угловых масштабах порядка одной минуты дуги и был зарегистрирован в ряде экспериментов (Карлстром и др., 2002).
Рекомбинационные искажения реликтового излучения.
По море расширения Вселенной температура вещества и излучения уменьшается, и примерно через 100 тысяч лет после начала расширения плазма начинает рекомбинировать. Эта ключевая в плане формирования интересующих нас искажений РИ эпоха начинается при красном смещении 2 ~ 6000, когда Т ~ 5 • 104 К. В это время начинается фаза рекомбинации Hell, коюрая переходит в фазу рекомбинации Hei около z ~ 3000, а затем, уже при 2 ~ 1800, начинает рекомбинировать водород. К концу эпохи рекомбинации при 2 ~ 1000 температура вещества и излучения падает до Т ~ 2000 — 3000 К и излучение «отрывается» от вещества. Момент отделения излучения от вещества называют эпохой последнего рассеяния или эпохой нросветления. С этого момента излучение распространяется в пространстве свободно, поскольку вещество становится прозрачным для излучения. Фотоны достигают наблюдателя при z — 0, подвергаясь, но пути только красному смещению. Именно эти фотоны мы и наблюдаем как реликтовое излучение. До этого они взаимодействовали с веществом, и та информация, которую они несли с собой, в значительной мере замывалась. Этим взаимодействием определяется так называемый физический горизонт, дальше которого нельзя «заглянуть», используя прямые методы наблюдений. Процессы, происходившие в более ранние эпохи, могут оставить только косвенные свидетельства в спектре реликтового излучения. Здесь уместно сказать, что информацию о прошлом до эпохи рекомбинации также могут дать реликтовые нейтрино и гравитационные волны, если они будут обнаружены.
В настоящей работе вычисляется космологический рекомбинационный спектр водорода. Для гелия существует аналогичная задача, но здесь она не рассматривается по двум причинам. Во-первых, космологический спектр гелия гораздо слабее, чем спектр водорода в силу того, что число атомов гелия во Вселенной меньше: Nu^/Nu «0.1. Во-вторых, расчеты рекомби-национного спектра гелия гораздо более трудоемкие, поскольку структура энергетических уровней гелия сложнее, чем у водорода.
Фотоны, образующиеся при переходах в атомах водорода в эпоху рекомбинации, частично доживают до современной эпохи (Дубрович, 1975), (Дубрович и Столяров, 1995), и тем самым искажают равновесный реликтовый фон. Расчету подобных искажений посвящены работы (Бернштейн и др., 1977), (Бошан и Билтзингер, 1998), (Рубино-Мартин и др., 2005), (Холупенко и др., 2005), (Вон и др., 2006), (Рубино-Мартин и др., 2006). Основные результаты перечисленных работ будут изложены в Главе 2.
Измерения длины волны, интенсивности и формы рекомбинационных линий позволят получить информацию о температуре плазмы, о бари-онной плотности вещества, о красном смещении, соответствующем эпохе рекомбинации, и продолжительности этой эпохи. С точки зрения эксперимента, основная трудность состоит в том, что рекомбинационный спектр является очень слабым, но сравнению с основным тепловым фоном. Это является прямым следствием того, что отношение числа фотонов равновесного реликтового излучения к числу рекомбинирующих атомов велико: г^/пв ~ 109. Однако возможности наблюдательной техники в настоящее время рас I у г, так что задача является актуальной. Обнаружение реком-бинационных искажений РИ станет, во-первых, еще одним свидетельством существования фазы рекомбинации вещества в ранней Вселенной. И, во-вторых, будет получен еще один независимый метод оценки барионной плотности во Вселенной, поскольку, как будет ясно из дальнейшего изложения, космологический рекомбинационный спектр водорода напрямую зависит о г этой величины.
Здесь уместно упомянуть о других способах оценки барионной плотности вещества, которые уже ранее использовались. Самый очевидный способ состоит в анализе содержания барионов в различных объектах и структурах во Вселенной: звездах, звездных остатках, планетах, газовых и пылевых облаках, межгалактической среде. Однако точность этого метода невелика в силу того, что трудно оценить количество тех или иных объектов, например, звездных остатков, слабых звезд и коричневых карликов. Анализ содержания барионов этим способом изложен в работе (Фукужита и др., 1998).
Другой способ оценки доли барионов заключается в анализе пространственного спектра анизотропии реликтового излучения С (1). Так как вид этого спектра, положение пиков и их величина определяются, в частности, возмущениями плотности и скорости вещества в эпоху рекомбинации водорода, то ио спектру анизотропии можно судить о содержании барионов во Вселенной (Ху и Сугияма, 1995). В то же время, этот пространственный спектр очень сильно зависит и от других космологических параметров: плотности темной материи определяющей скорость расширения Вселенной, космологической постоянной и др. Таким образом, для хорошего отождествления Пв по спектру анизотропии РИ необходимо решать сложную многопараметрическую задачу.
Что касается измерения Ив по наблюдению космологического рекомби-национного спектра водорода, то в данном случае наблюдаемые интенсивности рекомбинационных линий напрямую зависят от содержания барионов (см. Главу 2), поскольку фактически количество излученных в процессе рекомбинации плазмы фотонов пропорционально количеству протонов, образующих водород. При этом коночный спектр слабо зависит о г других космологических параметров. Если отношение доли гелия к доле водорода во Вселенной известно, то из наблюдений космологического ре-комбинационного спектра водорода можно определить полное содержание барионов.
Но чтобы как можно точнее определять Пв из наблюдений этого спектра, необходимо как можно точнее его предсказывать теоретически. Т. е. необходима достаточно точная теория космологического рекомбинациои-ного спектра, включающая учет максимального количества реально влияющих на него эффектов.
Настоящая работ посвящена изучению двух таких эффектов. Первый эффект состоит в том, что при учете расщепления энергетических уровней атома водорода на подуровни по орбитальному моменту I существенным образом изменяются интенсивность и форма рекомбинационных линий, но сравнению с аналогичными расчетами без учета этого расщепления. Причем интенсивность некоторых линий возрастает в 2 — 3 раза, а некоторые линии приобретают «отрицательную» интенсивность, т. е. оказываются в поглощении. Подробно все эти вопросы рассмотрены в Главе 2.
Второй эффект связан с тем, что космологический рекомбинационный спектр водорода очень чувствителен к изменению малых отклонений на-селенностей состояний атома водорода от равновесных значений (см. Главу 3). Эти отклонения, в частности, зависят о того, как распределены населенности состояний атома в зависимости от углового квантового числа I. Причем, это распределение в силу ряда причин, которые излагаются в Главе 3, не является равновесным. Однако в ряде работ (Ху и др., 1995), (Мацуда и др., 1969; 1971) утверждается, что ударные переходы между подуровнями 2б и 2р тонкой структуры устанавливают равновесное распределение по I. Поскольку в рассматриваемой задаче этот вопрос является важным, то в настоящей работе исследовалось влияние упомянутых ударных переходов на скорость рекомбинации и на космологический рекомбинационный спектр водорода. Было выяснено, что эти ударные переходы не устнавливают равновесного распределения по подуровням тонкой структуры атома водорода, и при расчетах их можно не учитывать.
Цели и задачи диссертационной работы:
1) Вычисление космологического рекомбинационного спектра водорода с учетом зависимости населенное! ей состояний атома водорода от углового квантового числа I. Расчет интенсивностей и профилей линий, оценка искажений в бальмеровском, пашеновском и двухфо-тонном континуумах водорода.
2) Исследование зависимости космологического рекомбинационного спектра водорода о г космологических параметров. Оценка точности измерения интенсивности реликтового излучения, необходимой для определения барионной плотности О, в по космологическому рекомбина-ционному спектру водорода.
3) Вычисление кинетики рекомбинации водорода (зависимости степени ионизации плазмы от красного смещения).
4) Вычисление скоростей элементарных процессов в плазме с учетом углового квантового числа I. Реализация точного и асимптотических алгоритмов и их сравнение.
5) Исследование влияния ударных переходов между по/уровнями тонкой структуры атома водорода 2з<->2р на населенности состояний атома водорода, на скорость рекомбинации и на космологический рекомбинационный спектр водорода.
Личный вклад автора в совместные работы. Работы [1] и [2] из списка публикаций по теме диссертации были выполнены в соавторстве. В работе [1] автором были получены аналитические выражения для интенсивностей космологических рекомбинационных линий водорода, возникающих в процессе рекомбинации плазмы в ранней Вселенной. Автором были выполнены все численные расчеты и получен результирующий космологический рекомбинационный спектр.
В работе [2] автору принадлежит создание программы, реализующей численные расчеты скорости ударных переходов между подуровнями тонкой структуры атома водорода и 2р. Автор также произвел численные оценки влияния ударных переходов на населенности состояний атома водорода, на кинетику рекомбинации и космологический рекомбинационный спектр водорода. Кроме того, автор участвовал в интерпретации полученных результатов.
Научная новизна работы. Все основные результаты диссертации, выносимые на защиту, являются новыми и получены впервые. Они отражают решения поставленных задач, приведенных выше, и суммированы в разделе «Заключение» диссертации.
Научная и практическая ценность работы. Проделанные теоретические расчеты космологического рекомбинационного спектра водорода могут быть использованы при планировании наблюдений фонового излучения с целью обнаружения космологического рекомбинационного спектра водорода, а в будущем — для интерпретации наблюдаемых искажений спектра реликтового излучения в области длин волн Л «0.3-гЗ мм и определении таких параметров, как продолжительность эпохи рекомбинации водорода и диапазон соответствующих ей красных смещений, температура и плотность плазмы в эту эпоху. Кроме того, сопоставление проведенных расчетов с наблюдениями позволит определить очень важный космологический параметр — долю барионов во Вселенной Од. В данной работе оценена точность измерения интенсивности реликтового излучения, необходимая для определения Од по космологическому рекомбина-ционному спектру водорода. Кроме того, определен диапазон длин волн, в котором наблюдения космологического рекомбинационного спектра водорода с целыо измерения Од являются наиболее перспективными.
Для того, чтобы как можно точнее определять космологические параметры, в том числе Од, из наблюдений космологического рекомбинационного спектра водорода, необходима достаточно точная теория этого спектра, включающая учет максимально возможного числа влияющих на него эффектов.
В настоящей работе проведено исследование одного из таких эффектов, связанного с ударными переходами между подуровнями тонкой структуры атома водорода 2я и 2р. Было показано, что эти ударные переходы не приводят к равновесной заселенности указанных подуровней, что влияет на соотношение между скоростями переходов 2р—"Ь и —приводящих к необратимой рекомбинации атомов водорода в основное состояние. Также было найдено, что рассматриваемые ударные переходы практически не влияют на скорость рекомбинации водорода и на интенсивность реком-бинационной линии На. Все эти выводы пополняют детальную картину рекомбинации водорода.
Программные процедуры, реализующие расчет скоростей радиационных процессов в плазме с учеюм углового квантового числа /, включены в библио1еку по расчету космологического рекомбинационного спектра водорода ЭРБСВК (Бургин, 2003с), находящуюся в свободном доступе. Эш процедуры могут быть использованы не только в рассматриваемой задаче, но и в других астрофизических задачах, имеющих дело с элементарными процессами в плазме.
Программные коды, реализующие вычисления космологического ре-комбинационного спектра водорода и кинетики рекомбинации водорода, снабжены необходимыми комментариями и интерфейсом и могут быть использованы в дальнейших исследованиях в рамках рассматриваемой задачи.
Апробация результатов. Все основные результаты и положения, выносимые на защиту, докладывались на следующих семинарах и конференциях:
1) Отчетные сессии Астрокосмического центра ФИАН в 2004, 2005, 2006 годах.
2) Конференция «Фундаментальные и прикладные проблемы современной физики», Москва, 2006 год.
3) Семинар отдела теоретической астрофизики Физико-Технического института им. Иоффе, Санкт-Петербург.
4) 33-я и 35-я Международная студенческая конференция «Физика Космоса», Екатеринбург, 2004 и 2006 годы.
5) Конференция «Астрономия 2006: традиции, настоящее и будущее», Санкт-Петербург, 2006 год.
7) International WE Heraens Siimmerschool: «Physics with Cosmic Accelerators», Bad Honnef, Germany, 2004.
Публикации ПО теме диссертации. Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:
1) Дубрович В. К., Шахворостова H.H., «Абсорбционные линии водорода в спектре реликтового излучения», Письма в Астрономический журнал, 2004, т. 30, № 8, с. 563.
2) Бургин М. С., Кауц B. JL, Шахворостова H.H., «О влиянии ударных переходов на космологический рекомбинационный спектр водородаПисьма в Астрономический журнал, 2006, т. 32, № 8, с. 1.
3) Шахворостова H.H., «О кинетике космологической рекомбинации водородаТруды 35-й Международной студенческой научной конференции «Физика Космоса», Екатеринбург, 2006, с. 280.
Структура И объем диссертации
Работа состоит из Введения, трех глав и Заключения. Объем работы составляет 116 страниц, в том числе 27 рисунков и 5 таблиц. Список цитируемой литературы содержит 86 наименований.
Основные результаты, выносимые на защиту.
1) Вычислен космологический рекомбинационный спектр водорода с учетом зависимости населенностей уровней атома водорода от орбитального квантового числа I. Показано, что учет зависимости от I существенно изменяет величину и форму искажений спектра реликтового излучения по сравнению с результатами, полученными в предположении равновесного распределения по подуровням тонкой структуры.
2) Изучено влияние ударных переходов 2з"-«2р на населенности состояний 2й и 2р в эпоху космологической рекомбинации водорода. Показано, что ударные переходы 2з<-«2р не приводят к равновесному распределению по подуровням с разным значением орбитального квантового числа I. Показано, что опубликованное ранее (Ху и др., 1995) утверждение о полной термализации распределения атомов водорода в сосюянии п = 2 по подуровням тонкой структуры неверно.
3) Изучено влияние ударных переходов 2з"-«2р на интенсивность ре-комбинационной линии На. Показано, что относительное изменение интенсивности космологической линии На вследствие ударных переходов не превышает Ю-3.
Благодарности.
Автор выражает благодарность научному руководителю В. Г. Курту за ряд ценных советов и внимание, оказанные автору в течение всего времени работы над диссертацией.
Автор горячо благодарит М. С. Бургина за огромное количество предложений, идей и замечаний, за проявленную выдержку и терпение к автору в процессе написания диссертации, за неоценимую помощь и поддержку, оказанные автору как в течение всего периода работы над диссертацией, так и в работе над ее текстом.
Автор искренне признателен В. К. Дубровичу и В. Л. Кауцу за многочисленные обсуждения, а также Н. С. Кардашеву за проявленный интерес к pa6oie.
Автор благодарит О. С. Уголыгакова за общие замечания по содержанию и оформлению диссертации, A.B. Алакоза и В. И. Кондратьева за предоставленные ТЕХ-файлы с шаблонами текста и ряд общих совегов.
Огромное спасибо всем членам семьи за моральную поддержку, внимание и проявленное участие в работе автора над текстом диссертации.
Заключение
.
В диссертации рассмотрены искажения спектра реликтового излучения, формирующиеся в эпоху космологической рекомбинации водорода. Основной целью работы являлся расчет космологического рекомбинаци-онного спектра водорода с учетом зависимости населенностей состояний атомов водорода от орбитального квантового числа I. Эта задача включала в себя вычисление кинетики рекомбинации водорода и, собственно, вычисление интенсивности и формы линий, образующихся в эту эпоху, а также их зависимость от космологических параметров.
Проведенный анализ методов расчета кинетики рекомбинации, использовавшихся в различных работах, выявил необходимость в создании собственного программного кода, реализующего такой расчет. В результате был предложен меюд вычисления кинетики рекомбинации водорода, основанный на квазистационарном приближении. Полученные результаты сравнивались с современным кодом ПЕСРАБТ (Сигер и др., 1999).
Кроме того, были проанализированы методы расчета сечений элементарных процессов в плазме с учетом зависимости населенностей состояний атома от орбитального квантового числа I. Все методы реализованы в виде программных кодов, проведено сравнение результатов, полученных разными методами. Реализация реккурентного алгоритма вычисления сечений с учетом / включена в пакет по расчету космологического рекомбинационно-го спектра ЭРБСВП (Бургин, 2003с), находящегося в свободном доступе. Следует отметить, что все написанные программные коды для расчета сечений и скоростей процессов в плазме могут быть использованы и в других астрофизических задачах.
В настоящей работе были подробно рассмотрены спектральные искажения реликтового излучения за счет излучения избыточных фотонов в субординатных линиях водорода. Показано, что учет расщепления уровней атома водорода на подуровни по орбитальному квантовому числу / существенно влияет на конечный рекомбинационный спектр. В частности, изменяется интенсивность рекомбинационных линий, причем некоторые линии оказываются в поглощении, что усиливает контрастность рассматриваемых спектральных искажений. Предложен метод расчета искажений спектра реликтового излучения, основанный на использовании понятия эффективности радиационных переходов в атоме водорода с учетом /.
Оценена интенсивность космологических рекомбинационных линий водорода. Так, для линии, Но получено, что 1(На) «бх Ю-24 эргс-1Гц-1стр-1 Исследована зависимость космологического рекомбинационного спектра водорода от космологических параметров, в частности от доли барионов ИвНаиболее отчетливо зависимость от Ив проявляет себя в диапазонах длин волн 0.6 < Л < 0.8 мм, 1.5 < А < 2 мм, из чего делается вывод о целесообразности проведения будущих наблюдений космологического рекомбинационного спектра водорода именно в этих диапазонах длин волн.
В данной работе также проведены численные расчеты влияния столк-новителытых переходов 2з"-«2р на населенности подуровней уровня п = 2. При параметрах плазмы, типичных для периода рекомбинации водорода в ранней Вселенной, эти расчеты показывают, что столкновительные переходы между подуровнями 2э и 2р не приводят к равновесному соотношению между населенностями указанных подуровней. Кроме того, было установлено, что относительное изменение скорости образования избыточных фотонов в компонентах линии На иод влиянием ударных переходов не превышает Ю-3. Таким образом, был сделан вывод о том, что при интегрировании уравнений кинетики космологической рекомбинации и при расчетах космологического рекомбинационого спектра влиянием ударных переходов между состояниями 2р и 2б можно пренебречь.
