Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Определение теплофизических характеристик при интенсивном ударно-волновом воздействии

Диссертация: Определение теплофизических характеристик при интенсивном ударно-волновом воздействии
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Альтернативный подход при построении уравнений состояния в широком диапазоне параметров заключается в конструировании полуэмпирических моделей, в которых общий вид функциональных зависимостей термодинамического потенциала устанавливается с привлечением теоретических представлений, а данные экспериментальных измерений используются для определения численных значений свободных коэффициентов в этих… Читать ещё >

Определение теплофизических характеристик при интенсивном ударно-волновом воздействии (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Глаеа1. Термодинамические свойства и электропроводность конденсированного водорода в диапазоне давлений до 1.5 Мбар
    • 1. 1. Введение
    • 1. 2. Постановка эксперимента
    • 1. 3. Результаты исследования
  • Глава2. Экспериментальное исследование термодинамических свойств металлов вблизи критической точки перехода жидкость—пар
    • 2. 1. Методика эксперимента
    • 2. 2. Спектральные особенности излучения свинца при разгрузке в оптически прозрачную газовую среду
    • 2. 3. Определение критических параметров металлов
  • Глава 3. Исследование термодинамических свойств бромоформа при ударно-волновом воздействии
    • 3. 1. Введение
    • 3. 2. Экспериментальные методы
    • 3. 3. Результаты измерений
    • 3. 4. Результаты расчета

Работа посвящена экспериментальному исследованию и теоретическому описанию термодинамических, оптических и электропроводящих свойств широкого круга веществ в экстремальных условиях при высоких концентрациях энергии.

Изучение свойств конденсированных сред при интенсивном энерговкладе представляет существенный интерес для современной физики высоких плотностей энергии [1−4]. Развитие мощных источников импульсного воздействия (высокоскоростной удар, интенсивное лазерное или рентгеновское излучение, ионные и релятивистские электронные пучки и т. п. [2−4]) сделало объектом лабораторных исследований состояния веществ в обширной области фазовой диаграммы, характеризующейся экстремально высокими значениями давлений и температур. При этом характерно чрезвычайное разнообразие возникающих физических состояний — от сжатых и сильно разогретых в области твердого тела, жидкости и неидеальной плазмы до разреженных в газовой фазе. Проведение гидродинамических расчетов при численном моделировании подобных процессов требует знания свойств среды в широкой области фазовой плоскости. Уравнение состояния, замыкающее при расчетах систему уравнений движения среды, в значительной степени определяет точность и надежность результатов вычислений. Следует также отметить, что получаемая в условиях интенсивного энерговклада опытная информация имеет, как правило, сложный интегральный характер, и интерпретация результатов измерений, а также расчет режимов работы новых экспериментальных и технологических установок в большинстве случаев невозможны без привлечения методов численного моделирования [4].

Вещество в экстремальных условиях, характерных для импульсных высокоэнергетических процессов, является крайне неудобным объектом для чистой теории. Основная трудность проведения последовательного теоретического расчета уравнений состояния при высоких концентрациях энергии заключается в необходимости корректного учета сложного по структуре межчастичного взаимодействия [5]. Современные теоретические модели, использующие выделение одного или нескольких малых параметров, позволяют проводить вычисление термодинамических и других характеристик вещества лишь на отдельных и неперекрывающихся участках фазовой плоскости.

Альтернативный подход при построении уравнений состояния в широком диапазоне параметров заключается в конструировании полуэмпирических моделей, в которых общий вид функциональных зависимостей термодинамического потенциала устанавливается с привлечением теоретических представлений, а данные экспериментальных измерений используются для определения численных значений свободных коэффициентов в этих зависимостях [1, 4]. Подобный метод дает возможность, максимально используя имеющуюся опытную информацию, получить уравнение состояния в компактной форме, удобной для проведения численных расчетов. Большое значение при этом имеет наличие экспериментальных регистраций в возможно более широком интервале параметров, поскольку такие данные являются своеобразными реперными точками, позволяющими оценить применимость имеющихся моделей уравнений состояния в отдельных областях фазовой плоскости.

Целью данной работы было развитие новых измерительных методик исследования свойств вещества в условиях ударно-волнового нагружения. Проверка существующих полуэмпирических моделей уравнений состояния вещества их модификация и построение новых.

Исследование механизмов теплообмена в контактном слое металл-газ, использование полученной информации для получения новых данных о веществе.

В первой главе настоящей работы обсуждаются результаты экспериментов с ударно-сжатым водородом. Наиболее сложной областью для теоретического моделирования и наиболее интересной с точки зрения физических процессов, протекающих в водороде, является диапазон плотностей -0.6−0.9 г/смЗ и давлений -150 ГПа. В этом диапазоне происходит интенсивная диссоциация водорода с последующим переходом его в металлическую фазу. Для достижения интересующих параметров водорода использовался режим многократного ударного сжатия — водород зажимался между стальным ударником и сапфировым окном. Данная схема эксперимента позволила провести одновременную регистрацию как оптического излучения водорода, так и его электропроводности. Эксперименты проводились как с жидким, так и с газообразным водородом. Аналогичные эксперименты с жидким водородом были проведены Неллисом[6], но в них проводилась регистрация только проводимости. Полученные экспериментальные данные по температуре водорода существенно отличаются от существующих расчетных.

Для обработки экспериментов была реализована схема одномерного газодинамического расчета в модели Уилкинсона[7]. Для оценки параметров водорода, достигаемых в эксперименте, было создано уравнение состояния водорода на основе модели [8]. В дальнейшем оно было модифицировано^], с целью правильного описания последних экспериментальных данных (изотерма 300К, ударная адиабата до давления 150 ГПа). Достигнуто хорошее согласие с экспериментами Неллиса по проводимости (при использовании одинаковой модели состояния водорода). Кроме того, было построено и в дальнейшем модифицировано уравнение состояния водорода в форме предложенной Россом[10] для описания экспериментов с газообразным водородом. Получено хорошее согласие расчетов по двум моделям.

Во второй главе описывается серия экспериментов по изучению оптических особенностей излучения гелия. В этих экспериментах проводилась регистрация линий излучения гелия ударно-сжатого до давлений 0.01−0.1 ГПа. Впервые была осуществлена попытка изучить сдвиг линий излучения в ударно-волновом эксперименте. Анализ полученных данных показал, что зарегистрированный сдвиг линии невозможно описать в модели чисто гелиевых электронов. Для описания сдвига линий была предложена модель, в которой гелий излучает из очень тонкого слоя вблизи поверхности свинца, в котором гелий и свинец смешиваются в равных объемах. Данное предположение подтверждается анализом эффективной температуры излучающей поверхности. Для проведения расчетов использовалась химическая плазменная модель уравнения состояния гелия и свинца[11]. Турбулентное перемешивание было решено использовать для определения критических точек металлов (Яп). Так как достичь высоких температур металла в ударной волне достаточно сложно, решено было нагревать металл газом. Благодаря изобарическому нагреву металл достигает значений температур близких к бинодали. Излом на кривой температура — конечное давление расширения металла приписывается критической точке металла. Полученные по данной методике значения критических точек металлов хорошо согласуются с имеющимися моделями.

В третьей главе обсуждается серия экспериментов, посвященных изучению термодинамических свойств ударно-сжатого бромоформа. Проведен газодинамический расчет процесса ударного сжатия бромоформа до давлений 2 Мбар с учетом постановки эксперимента. По результатам расчета были скорректированы ранее полученные данные по скорости звука, описан рост температуры во фронте ударной волны однократного сжатия. Построено термодинамически полное уравнение состояния бромоформа в условиях интенсивного ударно-волнового нагружения на основе имеющейся экспериментальной информации. Полученное уравнение состояния бромоформа позволило полностью описать экспериментальный профиль волны сжатия и разгрузки.

В четвертой главе описываются использованные в настоящей работе модели уравнения состояния вещества. Приводятся параметры для модифицированного уравнения состояния водорода, проведено сопоставление с уравнением состояния, использованным в работах Неллиса[10]. Также приведены параметры разработанного уравнения состояния бромоформа.

Начиная с 60-х годов в физике высоких давлений нашли применение различные датчики давления, основанные на зависимости различных свойств веществ-эталонов от давления — такие, как манганиновый, пьезокварц, различные поляризованные полимерные пленки. Как известно, для достижения высоких динамических давлений во взрывном эксперименте — единиц и десятков мегабар в лабораторных условиях необходимо использовать слоистые метательные системы, что приводит к резкому уменьшению размеров образцов. Еще меньше пространственный и временной масштаб ударных волн, полученных в экспериментах с лазерами, ионными и релятивистскими электронными пучками. В качестве датчика давления в этом диапазоне давлений может использоваться бромоформ.

Благодаря сильной зависимости температуры свечения бромоформа от давления на фронте ударной волны, достаточно надежно определяется скорость звука в ударно-сжатом состоянии. Полученные из эксперимента данные — температура, плотность, скорость звука в ударной волне — позволяют построить полное уравнение состояния под ударной адиабатой практически без привлечения дополнительных физических моделей. Построенные уравнения состояния использовались для сравнения газодинамического расчета и эксперимента. Согласие оказалось достаточно хорошим.

Полученные результаты докладывались и обсуждались на международных и Российских конференциях: «Воздействие интенсивных потоков энергии на вещество» (Приэльбрусье, 1997), «Уравнения состояния вещества» (Приэльбрусье, 1996 и 1998), «13-ый Симпозиум по теплофизическим свойствам» (США, Болдер, 1996), «Ударное сжатие конденсированного вещества» (США, Нью-Йорк, 1997), «26 Совещание по молекулярным и низко-размерным системам под давлением» (Италия, Катаниа, 1998), «Международное совещание по физике неидеальной плазмы Р]ГР-9» (Германия, 1998), «Бюллетень американского физического общества» (США, Сноуберд, 1999), «15 Европейская конференция по теплофизическим свойствам» (Германия, Вюрзбург, 1999).

Результаты представленной работы опубликованы в 20 научных трудах.

Основные результаты диссертационной работы могут быть сформулированы следующим образом:

1. Для описания поведения водорода в условиях многократного ударного сжатия были воспроизведены две разные модели уравнения состояния. В последствии они были модифицированы для корректного описания имеющихся экспериментальных данных по регистрируемой температуре. Проведен газодинамический расчет процесса многократного ударного сжатия водорода, что позволило соотнести экспериментально регистрируемые данные по электропроводности водорода с его термодинамическими параметрами.

2. Проведен газодинамический расчет процесса ударного сжатия бромоформа до давлений 2 Мбар с учетом постановки эксперимента. По результатам расчета были скорректированы ранее полученные данные по скорости звука, описан рост температуры во фронте ударной волны однократного сжатия. Построено термодинамически полное уравнение состояния бромоформа в условиях интенсивного ударно-волнового нагружения на основе имеющейся экспериментальной информации. Полученное уравнение состояния бромоформа позволило полностью описать экспериментальный профиль волны сжатия и разгрузки.

3. Изучены спектральные особенности излучения металлов вблизи критической точки перехода жидкость—пар при расширении в оптически прозрачную газовую (гелиевую) среду. В модели конвективного тепломассообмена (турбулентного перемешивания) металла и газа в излучающем слое описан наблюдаемый сдвиг линий излучения и температура излучающей поверхности.

4.В рамках модели конвективного тепломассообмена были описаны экспериментальные данные по изоэнтропическому расширению олова и сделаны оценки параметров его критической точки (Ркр = 0.25±0.02 ГПа, Ткр = 7850±300 К).

В заключение автор выражает глубокую признательность своему научному руководителю Терновому В. Я. за общую идейную помощь, ценные советы при выполнении данной работы, сотрудникам лаборатории Николаеву Д. Н., Квитову С. В., Филимонову A.C. за практическую помощь и поддержку при выполнении данной работы. Глубоко признателен Фортову В. Е. за поддержку и внимание к настоящей работе.

Экспериментальные данные по свойствам ударно-сжатого бромоформа.

Ударник, А и, Р, ГПа, А с*, т, 8 Т, км/с км/с г/см3 км/с км/с кК кК.

Алюминий 5.65 3.01 49 6.18 5.4 0.1 5.7 0.2.

Алюминий 5.87 3.17 54 6.28 6.6 0.1 6.1 0.2.

Сталь 6.27 3.46 63 6.44 6.5 0.1 6.7 0.2.

Сталь 6.56 3.67 70 6.55 6.0 0.1 7.5 0.2.

Сталь 6.56 3.67 70 6.55 6.4 0.05 7.8 0.3.

Сталь 6.66 3.74 72 6.59 6.4 0.05 8.0 0.4.

Медь 6.89 3.91 78 6.67 — — 8.4 0.2.

Сталь 7.20 4.13 86 6.78 6.6 0.3 9.7 0.2.

Сталь 7.31 4.21 89 6.82 7.3 0.05 10.3 0.2.

Сталь 7.70 4.49 100 6.94 7.3 0.4 12.4 0.6.

Сталь 7.86 4.61 105 6.99 7.3 0.1 12.2 0.6.

Сталь 8.02 4.72 110 7.03 6.9 0.2 11.8 0.3.

Медь 8.02 4.72 110 7.03 7.8 0.2 11.8 0.5.

Сталь 8.18 4.84 114 7.08 7.3 0.1 12.8 0.4.

Медь 8.21 4.86 115 7.09 7.5 0.3 13.0 0.4.

Сталь 8.27 4.91 117 7.10 — — 13.2 0.3.

Сталь 8.36 4.97 120 7.13 7.4 0.1 13.2 0.2.

Молибден* 8.67 5.20 130 7.21 7.8 0.1 15.1 0.7.

Сталь 8.88 5.35 137 7.27 7.8 0.1 15.0 1.0.

Сталь 8.91 5.37 138 7.27 7.8 0.2 15.2 0.2.

Молибден 10.2 6.30 186 7.57 9.0 0.4 20.7 0.6.

Молибден* 10.5 6.52 198 7.63 — — 22.7 0.9.

Примечание: * — тонкая алюминиевая фольга в качестве экрана.

Характеристики материалов ударников.

Материал Алюминий Медь Молибден Сталь.

Ро, г/см3 2.71 9.83 10.2 7.89 а, км/с 5.34 3.91 4.67 4.553.

Ъ 1.364 1.48 1.233 1.482.

Го 2 1.96 1.62 1.69.

Коэффициенты уравнений состояния бромоформа.

Параметры.

Го 0.264*.

Уос 0.264.

Рос 19.9 т 1.12 п 1.56.

СТт 0.66.

Уп 1.088.

Г Ос 0.62.

Г< —.

Еа 00 а 2.292.

Ъ 1.42.

А1 -0.05 а2 1.168.

Вх 1.31 в2 0.281.

Единицы измерения коэффициентов соответствуют исходным о единицам: Р = 1 ГПа, V = 1 см /г, Е = 1 кДж/г, Т = 1 кК.

Заключение

.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Я. Б., Райзер Ю. П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. М.: Наука, 1966.
  2. JI. В. Применение ударных волн в физике высоких давлений//УФН. 1965. Т. 85. № 2. С. 197−258.
  3. Physics of High Energy Density / Eds. Caldirola P., Knoepfel H. New York: Academic Press, 1971.
  4. А. В., Канель Г. И., Ни А. Л., Фортов В. Е. Теплофизика и динамика интенсивных импульсных воздействий. Черноголовка: ОИХФ АН СССР, 1989.
  5. А. В., Фортов В. Е. Модели уравнения состояния вещества // УФН. 1983. Т. 140. № 2. С. 177−232.
  6. S. Т., Mitchell А. С., Nellis W. J. Metallization of fluid molecular hydrogen//Phys. Rev. Lett. 1996. V. 76.1 11. P. 1860−1863.
  7. М.Л. «Расчет упрого-пластических течений» Мир 1967г.
  8. Ф. В., Кормер С. Б., Михайлова О. Л., Толочко А. П., Урлин В. Д. Уравнение состояния молекулярного водорода. О фазовом переходе в металлическое состояние // ЖЭТФ. 1978. Т. 75. № 5. С. 1683−1693.
  9. Н. Juranek, R. Redmer, G. Roepke, V.E. Fortov, A.A. Pyalling. A comparative study for the equation of state of dense fluid hydrogen. Plasma Physics, v39 (1999) 3, p. 251−261.
  10. Nellis W. J., Holmes N. C., Ross M. Temperature measurements of shock compressed liquid hydrogen // Science. 1995. V. 269. 1 5228. P. 12 491 252.
  11. W. Ebeling, A. Foerster, V.E. Fortov, V.K. Gryaznov, A.Ya. Polishchuk, Thermophysical Properties of Hot Dense Plasmas (Teubner, StuttgartLeipzig, 1991).
  12. E., Huntington H. В. On the possibility of a metallic modification of hydrogen // J. Chem. Phys. 1935. V. 3. 1 12. P. 764−770.
  13. Ashcroft N. W. Metallic hydrogen: a high temperature superconductor? // Phys. Rev. Lett. 1968. V. 21. 1 26. P. 1748−1749.
  14. Ю., Пушкарев В. В., Холас А. Уравнение состояния металлической фазы водорда// ЖЭТФ. 1977. Т. 73. № 3. С. 967−987.
  15. Мао Н. К., Hemley R. J. Ultrahigh pressure transition in solid hydrogen // Rev. Mod. Phys. 1994. V. 66. 1 2. P. 671−692.
  16. V. Е., Filimonov A. S., Kvitov S. V., Nikolaev D. N., Postnov V. I., Ternovoi V. Ya., Utkin A. V. Hydrogen and helium thermophysical properties under multiple shock compression // Bull. Am. Phys. Soc. 1997. V. 42. № 5. P. 1494.
  17. Postnov V. I., Nikolaev D. N., Ternovoi V. Ya., Filimonov A. S., Fortov V. E., Yakushev V. V. The opportunity of use of sapphire at multiple shock-wave compression of hydrogen // Bull. Am. Phys. Soc. 1997. V. 42. № 5. p. 1547.
  18. S. Т., Mitchell A. C., Nellis W. J. Electrical resistivity of single-crystal А12Оз shock-compressed in the pressure range 91−220 GPa (0.912.20 Mbar) // J. Appl. Phys. 1996. V. 80.1 3. P. 1522−1525.
  19. V. Е., Kvitov S. V., Nikolaev D. N., Ternovoi V. Ya. Thermodynamics and opacity of hot dense plasma in rarefaction waves // Abstracts of 20th International Symposium on Shock Waves. Pasadena: California Institute of Technology, 1995. P. 557.
  20. Ternovoi V. Ya., Fortov V. E., Kvitov S. V., Nikolaev D. N. Experimental study of lead critical point parameters // Shock Compression of Condensed Matter — 1995 / Eds. Schmidt S. C., Tao W. C. New York: AIP Press, 1996. P. 81−84.
  21. Ternovoi V. Ya., Filimonov A. S., Fortov V. E., Lomonosov I. V., Nikolaev D. N., Pyalling A. A. Investigation of tin thermodynamics in near critical point region // Bull. Am. Phys. Soc. 1997. V. 42. № 5. P. 1524.
  22. D. N., Filimonov A. S., Fortov Y. Е., Lomonosov I. V., Ternovoi V. Ya. Mechanical properties of preshocked sapphire driver // Bull. Am. Phys. Soc. 1997. V. 42. № 5. P. 1523−1524.
  23. Bushman A. V., Fortov V. E., Khishchenko К. V., Lomonosov I. V. Caloric equations of state of structural materials // Bull. Am. Phys. Soc. 1993. V. 38. 1 6. P. 1515.
  24. Loubeyre P., LeToullec R., Hausermann D., Hanfland M., Hemley R. J., Mao H. K., Finger L. W. X-ray diffraction and equation of state of hydrogen at megabar pressures // Lett. Nature. 1996. V. 383. 1 24. P. 702 704.
  25. Dick R. D., Kerley G. I. Shock compression data for liquids. II. Condensed hydrogen and deuterium // J. Chem. Phys. 1980. V. 73. 1 10. P. 5264−5271.
  26. Nellis W. J., Mitchell A. C" van Thiel M., Devine G. J., Trainor R. J. Equation-of-state data for molecular hydrogen and deuterium at shock pressures in the range 2−76 GPa (20−760 kbar) // J. Chem. Phys. 1983. V. 79. 1 3. P. 1480−1486.
  27. В. E., Якубов И. Т. Неидеальная плазма. Москва: Энергоатомиздат, 1994.
  28. Ichimaru S. Statistical Plasma Physics II. Reading, MA: Addison-Wesley, 1994.
  29. Magro W. R., Ceperley D. M., Pierleoni C., Bernu B. Molecular dissosiation in hot, dense hydrogen // Phys. Rev. Lett. 1996. V. 76. 1 8. P. 1240−1243.
  30. Saumon D., Chabrier G. Fluid hydrogen at high density: the plasma phase transition // Phys. Rev. Lett. 1989. V. 62. 1 20. P. 2397−2400.
  31. Ross M. Linear-mixing model for shock-compressed liquid deuterium // Phys. Rev. B. 1998. V. 58. 2. P. 669−677.
  32. JI. В., Бушман А. В., Жерноклетов М. В., Зубарев В. Н., Леонтьев А. А., Фортов В. Е. Изоэнтропы разгрузки и уравнениесостояния металлов при высоких плотностях энергии // ЖЭТФ. 1980. Т. 78. № 2. С. 741−760.
  33. В. Г., Бушман А. В., Кулиш М. И., Лебедев М. Е., Леонтьев А. А., Терновой В. Я., Филимонов А. С., Фортов В. Е. Термодинамика плотной плазмы свинца в окрестности кривой высокотемпературного кипения // Письма в ЖЭТФ. 1988. Т. 48. № 11. С. 608−611.
  34. Griem Н. R. Spectral Line Broadening by Plasmas. New York, London: Academic Press, 1974.
  35. Berg H. F., Ali A. W., Lincke R. et al. Measurement of Stark profiles of neutral and ionized helium and hydrogen lines from shock-heated plasmas in electromagnetic tubes // Phys. Rev. 1962. V. 125. P. 199−206.
  36. Ahrens J., Bass J. D., Abelson J. R. Shock temperatures in metals // Shock Waves in Condensed Matter — 1989 / Eds. Shmidt S. C., Johnson J. N., Davison L. W. New York: Elsevier Science Publishers В. V., 1990. P. 851−857.
  37. Hornung K. Liquid metals coexistence properties from corresponding states and third law // J. Appl. Phys. 1975. V. 46.1 6. P. 2548- 2558.
  38. Pottlacher G., Jager H. Measurement of thermophysical properties of lead by a submicrosecond pulse-heating method in the range 2000−5000 К // Int. J. Thermophys. 1990. V. 11.1 4. P. 719−729.
  39. Young D. A. A soft-sphere model for liquid metals: Lawrence Livermore Laboratory Report UCRL-52 352. Livermore: 1977.
  40. Young D. A., Alder B. J. Critical points of metals from the van der Waals model // Phys. Rev. A. 1971. V. 3. P. 364−371.
  41. Л. В. II УФН. 1965. Т. 85. № 2. С. 197.
  42. Я. Б., Райзер Ю. П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. М.: Наука, 1966.
  43. М. Н., McQueen R. G., Walsh J. М. II Solid State Phys. 1958. V. 6. P. 1.
  44. Compendium of Shock-Waves Data / Ed. van Thiel M. Lawrence Livermore Laboratory Report UCRL-50 108. Livermore: 1977.
  45. LASL Shock Hugoniot Data / Ed. Marsh S. P. Berkeley: Univ. of California Press, 1980.
  46. Свойства конденсированных веществ при высоких давлениях и температурах / Под ред. Трунина Р. Ф. Арзамас-16: ВНИИЭФ, 1992.
  47. М. В., Зубарев В. Н., Трунин Р. Ф., Фортов В. Е. Экспериментальные данные по ударной сжимаемости и адиабатическому расширению конденсированных веществ при высоких плотностях энергии. Черноголовка: ИХФЧ РАН, 1996.
  48. Graham R. A., Asay J. R. II High Temp.-High Press. 1978. V. 10. P. 355.
  49. A. Г, Fortov V. E., Kanel' G. I., Ni A. L. Intense Dynamic Loading of Condensed Matter. Washington: Taylor & Francis, 1993.
  50. Г. И., Разоренов С. В., Уткин А. В., Фортов В. Е. Ударно-волновые явления в конденсированных средах. М.: Янус-К, 1996.
  51. С. Б. II УФН. 1968. Т. 94. № 4. С. 641.
  52. М. Ф. Температуры ударного сжатия конденсированных сред. М.: МИФИ, 1988.
  53. М. Ф., Долгобородов А. Ю. // Хим. физика. 1994. Т. 13. № 12. С. 118.
  54. Л. В., Кормер С. Б., Бражник М. И. и др. П ЖЭТФ. 1960. Т. 38. № 4. С. 1061.
  55. McQueen R. G" Hopson J. W., Fritz J. N. 11 Rev. Sci. Instr. 1981. V. 53. 1 2. P. 245.
  56. И. M., Долгобородов А. Ю. II Детонация. Черноголовка: 1989. С. 91.
  57. А. Ю., Воскобойников И. М, Толстое И. К. II Хим. физика. 1991. Т. 10. № 5. С. 679.
  58. McQueen R. G., IsaakD. G. II Shock Compression of Condensed Matter — 1989 / Eds Schmidt S. C., Johnson J. N., Davison L. W. New York: Elsevier Science Publishers В. V., 1990. P. 125.
  59. Fritz J. N., Morris С. E., Hixson R. S., McQueen R. G. II High Pressure Science and Technology — 1993 / Eds Schmidt S. C., Shaner J. W., Samara G. A., Ross M. New York: AIP Press, 1994. Part 1. P. 149.
  60. Sheffild S. A., Gustavsen R. L., Alcon R. R. II Shock Compression of Condensed Matter — 1995 / Eds. Schmidt S. C., Tao W. C. New York: AIP Press, 1996. P. 771.
  61. M. Ф., Воскобойников И. M. IIФГВ. 1988. Т. 24. № 6. С. 127.
  62. . Л., Жарков А. П., Жерно’клетов М. В. и др. II ЖЭТФ. 1989. Т. 96. № 4. С. 1301.
  63. А. Н., Жагулло О. М, Иванова А. Г. Основы температурных измерений. М.: Энергоатомиздат, 1992.
  64. V. Е., Khishchenko К. V., Levashov P. R., Lomonosov I. V. //Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. A. 1998. V. 415. 1 3. P. 604.
  65. J. А. И High Temp.-High Press. 1975. V. 7. P. 65.
  66. Duffy T. S., Ahrens T. J. II Shock Compression of Condensed Matter — 1989 / Eds Schmidt S. C., Johnson J. N., Davison L. W. New York: Elsevier Science Publishers В. V., 1990. P. 91.
  67. А. А., Дремин A. H., Капель Г. И. IIПМТФ. 1974. № 5. С. 94.
  68. Nikolaev D. N., Filimonov A. S., Fortov V. E. et al II Shock Compression of Condensed Matter — 1997 / Eds. Schmidt S. C., Dandekar D. P., Forbes J. W. New York: AIP Press, 1998. P. 509.
  69. JI. Д., Лифшиц Е. М. Статистическая физика. М.: Наука, 1995.
  70. Я. Б., Кормер С. Б., Синицын М. В., Куряпин А. И. II ДАН СССР. 1958. Т. 122. № 1. С. 48.
  71. R.J., Мао Н.К., Finger L.W., Jephcoat А.Р., Hazen R.M., Zha C.S., Phys. Rev. В 42, (1990), 6458.
  72. MRoss, The dissociation of dense liquid nitrogen. J. Chem. Phys. 86 (12) (1987) p. 7110.
  73. В. Д. Урлии, M.A. Мочал OB, O.Jl. Михайлова. Уравнение состояния жидкого и твердого ксенона. Математическое моделирование т 3, н7, (1991), стр. 40.
  74. WJ. Nellis, N.C. Holmes, А.С. Mitchell, R.J. Trainor, G.K. Governo, M. Ross, D.A. Young. Shock compression of liquid helium to 56 GPa (560 kbar). Phys. Rev. Lett, v. 53, n. 13, (1984), p. 1248−1251.
  75. D.A. Young, A.K. McMahan, M. Ross. Equation of state and melting curve of helium to very high pressure. Phys. Rev. В v. 24, n. 9. (1981), p. 5119−5127.
  76. M. Ross, A.K. McMahan. Condensed xenon at high pressure. Phys. Rev. B, v. 21, n. 4, (1989), p. 1658−1664.
  77. M Ross. Shock compression of Argon and Xenon. IV. Conversion of xenon to a metal-like state. Phys. Rev. v. 171, n. 3, (1968), p. 777−784.
  78. M. Ross. A high-density fluid-perturbation theory based on inverse 12th-power hard-sphere reference system. J. Chem. Phys. v. 71, n. 4, (1979), p. 1567−1571.
  79. И. В., Фортов В. Е., Хищенко К. В. II Хим. физика. 1995. Т. 14. № 1. С. 47.
  80. А. В., Жерноклетов М. В., Ломоносов И. В, и др. II ЖЭТФ. 1996. Т. 109. № 5. С. 1662.
  81. К. V., Lomonosov I. V., Fortov V. Е. II Shock Compression of Condensed Matter — 1995 / Eds. Schmidt S. C., Tao W. C. New York: AIP Press, 1996. P. 125.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!