Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Управление характеристиками акустооптического коллинеарного фильтра с помощью коротких акустических импульсов

Диссертация: Управление характеристиками акустооптического коллинеарного фильтра с помощью коротких акустических импульсов
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Теоретическая часть диссертации представляет собой вывод расчетного дифференциального уравнения, которое решается численно для случаев различного распределения акустической волны. Расчеты проводились для различных форм и длительностей акустических импульсов. А также для различных распределений звука в поперечном направлении и для различных расходимостей света и звука. Световой и звуковой пучки… Читать ещё >

Управление характеристиками акустооптического коллинеарного фильтра с помощью коротких акустических импульсов (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Глава I. Теоретический расчет коллинеарной дифракции в кристалле молибдата кальция
    • 1. 1. Вывод основных уравнений
    • 1. 2. Приближение гауссового и прямоугольного звукового пучка
    • 1. 3. Зависимость интенсивности дифракции от длительности короткого акустического импульса
    • 1. 4. Форма дифрагированного света вдоль направления распространения
    • 1. 5. Влияние размеров светового пучка на результат дифракции
    • 1. 6. Зависимость полосы пропускания и уровня боковых лепестков от длительности акустического импульса
    • 1. 7. Отличия разных типов дифракции
    • 1. 8. Оценка влияния переходных процессов

Акустооптика изучает взаимодействие света со звуком. Такое взаимодействие в кристалле было предсказано Бриллюэном в 1922 году [1] и впервые наблюдалось экспериментально Дебайем и Сирсом в 1932 году [2]. Акустическая волна, проходящая через кристалл, создает в кристалле дифракционную решетку, так как показатель преломления кристалла зависит от амплитуды звуковой волны. Константа такой решетки равна длине акустической волны и может быть легко изменена путем изменения частоты звука. Дифракционный луч возникает благодаря тому, что свет проходит в кристалле через эту решетку. Акустооптическое взаимодействие в анизотропных кристаллах было описано в 1967 году Диксоном [3]. Через два года Харрис и Веллес, используя данный эффект, создали коллинеарный акустооптический фильтр на ниобате лития (1л№>Оз) [4,5].

Коллинеарным акусто-оптическим взаимодействием называется такое взаимодействие, при котором волновые векторы падающего и дифрагированного света, а также ультразвука параллельны. При коллинеарной дифракции падающий и дифрагированный свет различаются только направлением поляризации и частотой. Параллельное распространение позволяет получить большие длины взаимодействия света и звука, что находит хорошее применение в таких устройствах, как фильтры. Перестраиваемые коллинеарные акустооптические фильтры являются одними из перспективнейших.

Применение дифракции света на ультразвуке в оптически анизотропной среде для фильтрации оптического излучения возможно благодаря селективности анизотропного брэгговского рассеяния света на акустической волне определенной частоты. Если на устройство падает «белый» свет, то за счет селективности выбранной геометрии рассеяния пучков лишь малый интервал оптических частот взаимодействует со звуком. Поэтому и диапазон, выделенный фильтром, будет заключен в такой же полосе оптических частот. Если же мы зафиксируем частоту света, то брэгговское рассеяние произойдет только для малого диапазона акустических частот. Таким образом ясно, что полоса пропускания фильтра по звуку однозначно связана с полосой пропускания по свету. Учитывая, что К = кйкп получим.

— длина волны света, Лп — разница показателей преломления для обыкновенной и необыкновенной световой волны, V — скорость звука в среде.

Один из первых акустооптических фильтров представлен в работе [5]. Линейно-поляризованный свет распространялся в кристалле ниобата лития коллинеарно с продольной стоячей акустической волной. В результате дифракции рождалась компонента света с ортогональной по отношению к падающей волне поляризацией, которая выделялась анализатором. Длина кристалла равнялась 1.8 см, но из-за того, что свет отражался от дальней грани, то есть дважды проходил звуковой пучок, эффективная длина взаимодействия света со звуком равнялась 3.6 см. Ширина полосы пропускания устройства на длине волны света о о л0=6300 А равнялась АХ=2 А. При изменении акустической волны фильтр перестраивался в диапазоне длин волн Х=5500−7000 А.

В работе [8] представлен фильтр на молибдате кальция. Световой луч проходил через кристалл без отражения и дифрагировал на бегущей акустической волне. Конструкция фильтра позволяла использовать устройство в лазерном резонаторе для сужения линии.

О. 2ж ¦ Ал.

7~ л Следовательно, АЛ = АО.-у— где О — частота звука, Л.

2ж ¦ АпУ о генерации и электронной перестройки частоты излучения лазера на органических красителях [9]. В нашей работе использовалась подобная геометрия акустооптического взаимодействия (см. Рис. 18 Главы II).

Оценка полосы пропускания акустооптического фильтра в режиме коллинеарной дифракции была впервые выполнена в работе [4], где было отмечено, что разрешающая сила устройства растет с увеличением длины области взаимодействия пучков света и звука. Дальнейшие исследования [10- 11] показали, что полоса пропускания определяется длиной области взаимодействия и расходимостями светового и звукового пучков. В то же время оказалось, что разрешающая сила устройства, кроме того, зависит от затухания ультразвука и уменьшения плотности акустической мощности, связанного с конечными размерами сечения акустического столба. Указанная особенность до сих пор слабо изучена. Исследования, проведенные в данной диссертационной работе, учитывают конечные размеры акустического пучка в поперечном направлении.

Главное достоинство акустооптических фильтров — возможность точной электронной перестройки полосы пропускания в широком, порядка нескольких тысяч ангстрем, диапазоне длин волн. Время срабатывания подобных устройств определяется временем прохода акустической волны через кристалл и равняется нескольким микросекундампричем допускается как плавная, так и дискретная перестройка частоты фильтра.

Как известно [4], полоса акустооптических фильтров АХ определяется длиной области взаимодействия света и звука, то есть длиной акустооптической ячейки Ь. Эта полоса обратно пропорциональна длине взаимодействия, поэтому стараются делать фильтры на длинных кристаллах. Сейчас известны фильтры длиной до.

20 см с полосой порядка 1А. В большинстве случаев при коллинеарном акустооптическом взаимодействии используют непрерывный режим дифракции, то есть такой режим, при котором генератор создает непрерывный гармонический сигнал. Это связано с необходимостью использование всей длины кристалла в качестве области акустооптического взаимодействия. Полоса фильтра при этом наиболее узка, но характеристика пропускания имеет кроме центрального максимума еще и достаточно большие боковые лепестки.

В данной работе показано, что полосу пропускания коллинеарного акусто-оптического фильтра можно изменять электрически, если использовать для управления фильтром акустические цуги конечной длины, вместо непрерывного сигнала [27а-32а]. Меняя длительность и форму цуга, можно существенно влиять на такие характеристики фильтра, как ширина полосы пропускания и величина боковых лепестков. Исследование показало, что при использовании импульсного режима ширина полосы пропускания несколько увеличится, но в то же время становится возможным значительное подавление боковых лепестков, а также получение эквидистантного спектра частот при использовании многоимпульсного режима [29а, 32а].

Теоретическая часть диссертации представляет собой вывод расчетного дифференциального уравнения, которое решается численно для случаев различного распределения акустической волны. Расчеты проводились для различных форм и длительностей акустических импульсов. А также для различных распределений звука в поперечном направлении и для различных расходимостей света и звука. Световой и звуковой пучки имеют некоторую естественную расходимость, которая зависит от их поперечных размеров. В зависимости от соотношения этих расходимостей и от формы акустической волны в поперечном направлении результаты будут различаться. Например, прямоугольное распределение звука на входе в ячейку приводит к более сложному виду звука при его распространении, чем гладкое гауссово распределение. Поэтому для очень широкого слаборасходящегося светового пучка (порядка ширины звукового пучка) дифрагированный свет считывает информацию о распределении звука и также приобретает сложную структуру.

В литературе имеются несколько работ, рассматривающих поперечное взаимодействие света с акустическими цугами [12- 13]. В последнее время стали появляться теоретические работы, посвященные коллинеарному взаимодействию света с акустическими цугами [19−23- 14]. Но теоретических и экспериментальных исследований коллинеарной дифракции света на коротких акустических цугах нам не известно. Поэтому данная работа посвящена теоретическому и экспериментальному изучению коллинеарной дифракции света на трехмерном акустическом цуге конечной длины и зависимости характеристик фильтра от его формы и длительности.

На работу акустооптической ячейки также могут влиять тепловые неоднородности. Это связано с тем, что показатель преломления кристалла зависит не только от амплитуды звука, но и от температуры. Звуковая волна в кристалле создается пьезопреобразователем, который преобразует электрический сигнал генератора в акустическую волну в кристалле. Из-за неполного преобразования электрической энергии в энергию звуковой волны, преобразователь нагревается. Часть энергии звука при прохождении через кристалл поглощаетсятаким образом, внутри кристалла создается тепловой столб. Два вышеуказанных источника тепла искажают однородное тепловое поле в кристалле и приводят к искажению теоретических результатов.

В работах [36−37−39] выделяются три источника тепла, которые нагревают кристалл. К ним относятся: нагретый пьезопреобразователь, акустический и оптический «тепловые столбы» внутри кристалла. В работах [34−37] было проведено экспериментальное исследование изменения оптической длины пути при нагреве кристалла пьезопреобразователем и поглощенным звуком. Использовался монокристалл РЬМо04, центральная частота преобразователя 150 МГц, максимальная мощность, подаваемая на преобразователь 3.2 Вт. Было показано, что искажения наиболее сильны в областях, прилегающих к преобразователю и поглотителю, то есть к источникам тепла. В статье было также указано на фокусирующее действие температурных неоднородностей в кристалле. Обсуждается связь между абсолютным изменением температур и интерференционной картинкой. Предлагаются методы уменьшения влияния нагрева на итоговый результат. Авторы указывают на то, что луч, пропущенный через центральную часть кристалла, смещается, но распределение интенсивности в дальней зоне не искажается. Также в работе рассматривается эволюция тепловых нагревов со временем. Утверждается, что влияние поглощения звука со временем ослабевает по сравнению с возрастающим влиянием нагретого преобразователя. В работе [35] исследуются различные эффекты, увеличивающие расходимость дифрагированного света по сравнению с дифракционным пределом. Рассмотрение проведено для дефлектора на кристалле парателлурита. К таким эффектам относятся: несовершенство оптического качества кристалла и используемой оптики, неоднородности акустического столба, тепловые искажения и т. д. Для кристалла размером 1.2×0.5×0.75 см было показано, что при мощности меньшей 500мВт заметные искажения отсутствуют, при 600−700мВт разрешение уменьшается на 5−7%, а при мощности большей 750мВт имеет место сильное ухудшение параметров дефлектора. В статье [38] японским ученым Н. Учидой были проделаны эксперименты, изучающие тепловые эффекты в акустооптической ячейке на парателлурите. Было промерено распределение температур вдоль акустического столба. Также определены константы — для с1Т обыкновенного и необыкновенного луча и их зависимость от абсолютных температур в кристалле. В работе [39] используется водяное охлаждение кристалла. Исследуется влияние на результат размера кристалла в направлении, перпендикулярном распространению света и звука, а также поглощения звука. Рассматривается зависимость между температурой входящей и выходящей охлаждающей жидкости и граничными условиями. Интересна работа Фокса [36], в которой рассматривается германиевый модулятор с пьезопреобразователем, возбуждающим акустическую волну на частотах 20−500 МГц. В качестве источника света используется С02 лазер большой мощности. Обсуждаются источники тепла в кристалле и эффекты, связанные с нагревом кристалла. К эффектам, возникающим при нагреве кристалла, Фокс относит изменение угла Брэгга и появление дополнительной расходимости у прошедшего через модулятор лазерного излучения. Показано, что в условиях проведенного эксперимента изменение угла Брэгга незначительно, акустический нагрев значительно меньше оптического.

Целью данной диссертационной работы явилось:

1. теоретическое исследование коллинеарного акустооптического взаимодействия в приближении гауссового светового пучка для случаев гауссового и прямоугольного звукового пучковсравнение вышеперечисленных результатов. Расчет влияния формы и длительности акустического импульса на ширину полосы пропускания фильтра и уровень ее боковых лепестков;

2. создание экспериментальной установки на основе коллинеарного акустооптического фильтра на кристалле молибдата кальция (СаМоС^) для изучения особенностей коллинеарной дифракции при использовании импульсного режима коллинеарного взаимодействия света и звука;

3. экспериментальное и теоретическое исследование особенностей дифракции света на серии акустических импульсов в кристалле. Изучение вида аппаратной функции (полосы пропускания) для этого случая и возможностей практического применения;

4. изучение влияния нагревов, связанных с работой пьезопреобразователя и затуханием звука в кристалле, на работу акустооптической ячейки.

Содержание работы:

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения.

5.

Заключение

.

В диссертационной работе исследован коллинеарный режим акустооптического взаимодействия, при котором векторы света и звука сонаправленны. Основные результаты работы сводятся к следующему:

1) Использование акустических цугов конечной длительности для управления характеристиками акустооптического коллинеарного фильтра представляет большой интерес, поскольку дает возможность значительно изменять электронным способом такие важнейшие характеристики фильтра, как форма и ширина полосы пропускания, а также уровень боковых лепестков;

2) Полоса пропускания фильтра и интенсивность дифрагированного света зависят от длительности акустического импульсапричем независимо от формы короткого импульса полоса пропускания обратно пропорциональна длительности используемого акустического импульса, а интенсивность дифрагированного света пропорциональна квадрату его длительности;

3) Величина боковых лепестков характеристики фильтра зависит от формы акустического импульса и от его длительности. При использовании коротких импульсов гауссовой или близкой к ней формы боковые лепестки значительно подавляются. При длительности импульса, равной длине кристалла, первый боковой лепесток составляет -20 дБ от основного, а при 0.6Ь —40 дБ. При увеличении длительности импульса величина боковых лепестков стремится к 5%, то есть к величине боковых лепестков при использовании прямоугольного импульса или непрерывного режима. Существенного подавления боковых лепестков характеристики можно также достичь путем использования ступенчатого импульса, с определенным соотношением высоты и длительности ступенек;

4) Предложено два метода измерения полосы фильтра. Синхронный метод не учитывает переходных процессов, при входе и при выходе импульса из кристалла. Измерения производятся лишь в момент нахождения импульса в центре кристалла. При использовании второго метода измерения проводятся по средней мощности дифрагированного света, то есть с учетом влияния переходных процессов. Результаты в обоих случаях практически совпадают. Тем не менее наблюдается некоторое уширение характеристики фильтра за счет переходных процессов;

5) Использование серии импульсов, одновременно находящихся в кристалле приводит к получению характеристики фильтра с эквидистантным набором пиков. При использовании серии акустических импульсов сильное влияние на результат дифракции оказывает разность фаз между колебаниями в соседних импульсахинтенсивность дифрагированного света меняется от своего максимального значения при синфазных колебаниях в соседних импульсах до 0 при антифазных колебаниях;

6) Было исследовано влияние тепловых эффектов, вызванных нагревом грани электроакустическим пьезопреобразователем и нагревом кристалла затухающей акустической волной. Нагретая пьезопреобразователем грань приводит в основном к смещению луча, неоднородное распределение температуры из-за затухающей акустической волны приводит к расплыванию пучка. Необходимо отметить влияние граничных условий на результат. При отсутствии охлаждения граней кристалла градиенты температур в кристалле, а следовательно и расплывание пучка уменьшаются. В то же время смещение луча присутствует.

В заключение от всего сердца хочу выразить свою благодарность научному руководителю Владимиру Николаевичу Парыгину за творческий подход к делу, высочайшее качество советов и наставлений, доброжелательность, терпение и веру в успех. Также хочу поблагодарить сотрудников нашей научной группы Виталия Борисовича Волошинова и Владимира Ивановича Балакшия за их постоянную помощь и поддержку во время учебы в аспирантуре и при написании диссертации.

Показать весь текст

Список литературы

  1. L. Brillouin, «Diffusion de la Lumiere et des Rayons X par un Corps Transparent Homogene: Influence de l’Agitation Thermique», Ann. Phys. (Paris) 17, 88−122, 1921.
  2. P. Debye and F.W. Sears, «On the Scattering of Light by Supersonic Waves», Proc. Nat. Acad. Sci. (USA) 18(6), 409−414, 1932.
  3. R.W. Dixon, «Acoustic Diffraction of Light in Anisotropic Media», IEEE J. Quan-tum Electron. QE-3, 85−93, 1967.
  4. S.E. Harris and R.W. Wallace, «Acousto-Optic Tunable Filter», J. Opt. Soc. Am. 59, 744−747, 1969.
  5. S.E. Harris, S.T.K. Nieh and D.K. Winslow, «Electronically Tunable Acousto-Optic Filter», Appl. Phys. Lett. 15, 325−326, 1969.
  6. I.C. Chang, «Noncollinear Acousto-Optic Filter with Large Angular Aperture», Appl Phys. Lett. 25, 370−372, 1974.
  7. I. Chang, «Tunable acoustooptic filtering: an overview», Proc. SPIE, 90, pp. 12−22, 1976.
  8. A. Harris, S. Nieh, R. Fiegelson, «CaMo04 electronically tunable optical filter», Appl. Phys. Lett., 17, pp.223−225, 1970
  9. Sivanayagam A. and Findlay D., High resolution noncollinearacoustooptic filters with variable passband characteristics: design. Applied Optics, 1984, v.23, #24, p.4601−4608.
  10. Nieh S.T.K., Harris S.E., Aperture-Bandwidth Characteristics of the Acousto-Optic filter. J.Opt.Soc.Am., 1972, v.62, #5, p.672−676
  11. В.Б., Парыгин B.H. Предельное разрешение при коллинеарной акустооптической фильтрации света. Вестн. Моск. ун-та. Сер.З. Физ., астр., 1980, т.21, № 1, с.90−93
  12. Т. Neighbors and W. Mayer, «Asymmetric light diffraction by pulsed ultrasonic waves», J. Acoust. Soc. Am., 74, pp. 146−152, 1983
  13. Tsai C.S., Matteo A.M. Integrated Acousto-optic Tunable Filters for Blue-Green Spectral Region. Proceeding of the First Army Reseach Laboratory, Acousto-Optical Tunable Filter Workshop, ARL-SR-54, March 1997, Adelphi, MD 20 783−1197, p.101−107
  14. V. Parygin and A. Vershoubskiy, «Collinear diffraction of Gaussian optical beams by an acoustic pulse», Pure Appl. Opt., 7, 1998
  15. Е. Dieulesaint and D. Royer, Onders Elastiques dans les Solids (Paris: Masson) ch 8, 1974
  16. A. Yariv and P. Yeh, Optical Waves in Crystals (New York: Wiley) ch 9, 1984
  17. JI.H. Акустооптические перестраиваемые фильтры. Изв. АН СССР, сер. Физ. 1980, т.44, № 8, с.1683−1690
  18. А. Ярив, П. Юх. Оптические волны в кристаллах. М.: Мир, 1987, с.616
  19. Парыгин В Н., Вершубский A.B. Акустический журнал. 1997, т.43, № 2, с.26
  20. В.Н., Вершубский A.B. Оптика и спектроскопия. 1996, т.80, № 3, с.471
  21. В.Н., Вершубский A.B. Вестник Моск. Ун-та. Физ. Астрон. 1996, т.37, № 4, с.46
  22. В.Н., Вершубский A.B. Оптика и спектроскопия. 1997, т.82, № 1, с.138
  23. В.Н., Вершубский A.B. Радиотехника и электроника. 1997, т.42, № 11, с. .
  24. В.И., Парыгин В. Н., Чирков JI.E. «Физические основы акустооптики», М.1985
  25. JI.H., Шницер П. И., Сасов В. Н. «Электронная техника» сер. 10, вып. 1, стр. 44, 1975
  26. З.Т., Беликов И. Б., Волошинов В. Б., Парыгин В. Н. Сканирование световых пучков в кристалле парателлурита. «Вестник МГУ» сер. З, т.25, #1, стр.59−64, 1984
  27. A. Fox «Appl Opt «v.26, #5, р.872, 1987
  28. JI.H., Молчанов В. Я. «Акустооптические устройства и их применения» М.: Сов. радио, 1978
  29. Uchida N., Niizeki п. Proc. IEEE 1973, v. 61, #8, p. 1073
  30. В.H., Гольдман Е. И., Сонин A.C. «Квантовая электроника» 1974, т. 1, № 7, стр.1599
  31. Стекла. Справочник. Под редакцией профессора Павлушкина Н. М., М.1973 г.
  32. В.И., Пожар В. Е. «Коллинеарная дифракция: возможности и перспективы», в кн."Акустооптические устройства радиоэлектронных систем», Наука, 1988, Ленинград, стр.36−47
  33. Pozar V.E. and Pustovoit V.l. «Collinear diffraction in several AO cells placed consequently», Sov. Quant. Electronics 12, 1985, pp.2180−2182
  34. Pozar V.E. and Pustovoit V.l. «Collinear diffraction of light by sound waves in crystals: devices, applications, new ideas», Photonics and Optoelectronic 2, pp.53−69, (1994)
  35. A.Korpel, Acousto-optics, Marcel Dekker, Inc., N.Y. & Basel, 1988
  36. E.P., Парыгин В.H., Методы модуляции и сканирования света. М. Наука, 1970
  37. В.Н., Балакший В. И., Оптическая обработка информации. Изд. Моск. Ун-та, 1987
  38. C.B. Акустооптические устройства спектрального и корреляцион-ного анализа сигналов. Л.: Наука, 1978
  39. Р., Мэлони В., Мак-Магон Д. Взаимодействие света с ультра-звуком: Явление и его применение. В кн.: Физическая акустика/ Под ред. У. Мэзона и Р. Терстона. Пер. с англ. Т.7. — М.: Мир, 1974
  40. Э., Руайе Д. Упругие волны в твердых телах. Применение для обработки сигналов: Пер. с франц./ Под ред. В. В. Леманова. -М.: Наука, 1982
  41. Ю.В., Проклов В. В., Шкердин Г. Н. Дифракция света на звуке в твердых телах. УФН, 1978, т.124, № 1, с.61−111
  42. М., Вольф Э. Основы оптики. М.: Наука, 1970
  43. Л.Д., Лифшиц Е. М. Теория упругости. М.: Наука, 1965
  44. Л.Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. М.: Наука, 1982
  45. Най Дж. Физические свойства кристаллов: Пер. с англ. М.: Мир, 1967
  46. Ю.И., Шаскольская М. П. Основы кристаллофизики. М.: Наука, 1979
  47. Chang I.C. Tunable acousto-optic filter utilizing acoustic beam walkoff in crystal quartz. Appl. Phys. Letts, 1974, v.25, #9, p.323−324
  48. H.A., Липовский A.A., Петрунькин В. Ю., Щербаков A C. Акустооптические спектрометры на кристаллах. В кн.: Акустоопти-ческие методы обработки информации. — Л.: Наука, 1978, с.22−30
  49. В.Б., Николаев И. В., Парыгин В. Н. Коллинеарная акустоопти-ческая фильтрация в кварце. Вестн. Моск. ун-та. Сер.З. Физ., астр., 1980, т.21, № 2, с.42−46.
  50. Kusters J.A., Wilson D.A., Hammond D.L. Optimum crystal orientation for acoustically tuned optic filters. J.Opt. Soc. Am., 1974, v.64, #4, p.434−440
  51. Ф.Л., Захаров B.M., Калинников Ю. К. и др. Коллинеарный акустооптический фильтр. Труды ВНИИФТРИ, 1978, вып.38,с.31−34
  52. Утида, Санто. Перестраиваемый акустооптический фильтр на основе Те02. ТИИЭР, 1974, т.62, № 9, с.113−114
  53. Yano Т., Watanabe A. Acoustooptic Те02 tunable filter using far-off-axis anisotropic Bragg diffraction. Appl. Opt., 1976, v. 15, #9, p.2250−2258
  54. В.Б., Парыгин В. Н., Хаптанов В. Б. Перестраиваемый акустооптический фильтр на кристалле ниобата лития. Вестн. Моск. ун-та. Сер.З. Физ., астр., 1978, т.19, № 5, с.7−12
  55. Feichtner J.D., Gottlieb М., Conroy J.J. Tl3AsSe3 noncollinear acousto-optic filter operation at 10 jim. Appl. Phys. Letts, 1979, v.34, #1, p.1−3
  56. Katzka P., Chang I.C. Noncollinear acousto-optic filter for the ultraviolet. Proc. SPIE. Active optical devices, 1979, v.202, p.26−32
  57. Chang I.C., Katzka P., Jacob J., Estrin S. Programmable acousto-optic filter. Ultrasonic symposium: New Orleans, 1979, p.40−45
  58. B.M., Визен Ф. Л., Никитин H.B. и др. Неколлинеарный акусто-оптический фильтр с оптимальными угловыми характеристиками. ЖТФ, 1982, т.52, № 12, с.2405−2410
  59. В.Н., Чирков Л. Е. Анализ параметрических эффектов в оптике. Кристаллография, 1980, т.25, № 1, с.27−32
  60. А.Я., Задорин А. С., Шандаров С. М. Расчет параметров коллинеарного акустооптического взаимодействия в кристаллах нобата лития. Автометрия, 1982, № 6, с.89−91
  61. Das P., DeCusatis С. Acousto-optic Signal Processing, Artech House Inc., MA, USA, 1991
  62. Xu J., Stroud R., Acousto-optic Devices, J. Willey & Sons Inc., N.Y., USA, 1992
  63. Акустооптические приборы радиоэлектронных систем. Под ред. Кулакова С В. Л. Наука, 1988
  64. Новые физические принципы оптической обработки информации: сборник статей. Под ред. Ахманова С. А. и Воронцова М. А. М.: Наука, 1990
  65. А.И., Проклов В В., Станковский Б. А. Пьезоэлектрические преобразователи для электронных приборов. М.: Радио и Связь, 1981
  66. Pustovoit V. I and Pozhar V.E. Collinear Diffraction of Light by Sound Waves in Crystals: Devices, Applications, New Ideas. World Congress of Ultra-sounds, 1995, p.217−224
  67. Voloshinov V.B. Close to Collinear Acousto-Optical Interaction in Paratellurite. Optical Engineering, v.31, #10, p.2089−2094, 1992
  68. Taylor T.Y., Nieh S.T.K., Harris S.E. Electronic tuning of dye lasers using acoustooptical filter. Appl. Phys. Lett., 1971, v. 19, #8, p.269−271
  69. Chang I.C. Noncollinear acousto-optic tunable filter. 1973, IEEE/OSA Conf. on Laser Engineering and Applications. Paper #7.4
  70. Feichtner J.D., Gottlieb M., Conroy J J. Tunable collinear acousto-optic filter for the intermediate infrared using crystal Tl3AsSe3. IEEE/OSA Conf. on Laser Engineering and Applications. Paper #17.6, Washington D.C., May, 1975
  71. Fujii Y., Hayashi H. Acousto-optic tunable filter with controlable passband. J. Appl. Phys., 1975, v.46, #11, p.5046−5048
  72. Hecht D.L., Chang I.C., Boyd A. Multispectral Imaging and Photomicrography using tunable acousto-optic filters. Opt. Soc. Am., Annual Meeting, 1975, October, Boston, Mass
  73. E.T., Есепкина H.A., Щербаков A.C. Акустооптический фильтр на кристалле LiNb03. Письма в ЖТФ, 1976, т.2, вып.5, с.215−219
  74. Chang I.C. Acousto-optical devices and application. IEEE, Trans. Sonic and Ultrasonic., 1976, v. SU-23, #1, p.2−22
  75. Wiezer J .J., Mercelo H. Influence of electrostatic field on the properties of acoustically tuned optical filters. Appl. Phys. Letts, 1977, v.30, #9, p.439−441
  76. Chang I.C. Noncollinear acousto-optical tunable filter. SPIE Proc., 1978, v.131, p.2−10
  77. Sovero E.A., Koshnevisan M. A generalized method for desining acousto-optic tunable filters. IEEE Ultrasonic Symposium, Boston, 1980, p.492−496
  78. Chang I.C. Acousto-optic filters. Opt. Eng., 1981, v.20, #6, p.824−830
  79. Steinbruegge K.B., Gottlieb M., Fietchner J.D. Automated Acousto-optic tunable filter (AOTF) infrared analyser. SPIE, 1981, v.268, p.160−166
  80. Booth R.C., Findlay D., Tunable large angular aperture ТеОг acousto-optic filters for use in the 1.0−1.6 mkm region. Opt. And Quant. Elect., 1982, v.14, p.413−417.
  81. Chang I.C., Katzka P. Enhancement of acousto-optic filter resolution using birefringence dispersion in CdS. Opt. Letts., 1982, v.7, #11, p.535−536
  82. А.Ю., Мазур M.M., Пустовойт В. И. Быстроперестраиваемый лазер на основе акустооптического фильтра. Письма в ЖТФ, 1983, т.9, вып.5, с.264−267
  83. В.В., Кузин А. Г., Кулаков С. В. Акустооптические перестраи-ваемые фильтры. В кн.: Применение акустооптических методов и устройств в промышленности. Под ред. Кулакова С. В. -Л., 1984, с.17−21
  84. JI.H., Молчанов В .Я., Пономарев И. П. Аппаратная функция акустооптического фильтра с неколлинеарным взаимодействием. -Оптика и спектроскопия, 1984, т.56, вып.4, с.736−739
  85. И.Б., Буймистрюк Г. Я., Волошинов В. Б., и др. Акустооптическая фильтрация изображений. Письма в ЖТФ, 1984, т. 10, вып.20, с.1225−1229
  86. И.Б., Волошинов В. Б., Парыгин В. Н. Фильтрация изображений акустооптическим методом. В кн.:
  87. Акустооптические и акустоэлектрон-ные устройства радиоэлектронных систем. JL: Изд-во ФТИ, 1985
  88. А.С., Немченко А. С. Динамическая аподизацияквазиколлинеарного акустооптического фильтра. Радиотехника и электроника, 2000, т.45, № 12, с.371−377
  89. Г. Я., Ваваев В. А., Волошинов В. Б., и др. Построение видео-спектрометрических и спектрально-адаптивных телевизионных систем на базе акустооптических фильтров. -Исследование Земли из космоса, 1985, № 6, с.67−75
  90. В.Б., Никанорова Е. А., Парыгин В. Н. Угловые характеристики акустооптического фильтра на кристалле парателлурита. Радиотехника и электроника, 1986, т.31, № 12, с.2469−2471
  91. И.Б., Волошинов В. Б., Никанорова Е. А., Парыгин В. Н. Угловая апертура перестраиваемого акустооптического фильтра. -Автометрия, 1987, № 2, с.52−57
  92. Е.А. Акустооптическое взаимодействие в анизотропных средах. Канд. дисс., МГУ, М.: 1987, с.54−61
  93. Katzka P. AOTF overview: past, present, and future. Proc. SPIE, v.753, Acousto-Optic, Electro-Optic, and Magneto-Optic Devices and Application, p.22−28, 1987
  94. И.Б., Волошинов В. Б., Парыгин B.H., Касьянов А. В. Акусто-оптическая фильтрация электромагнитного излучения в УФ диапазоне. Письма в ЖТФ, 1988, т. 14, вып.7, с.645−650
  95. В.Б., Миронов О. В. Спектральная акустооптическая фильтрация изображений в ближнем ИК диапазоне. Письма в ЖТФ, 1988, т.14, вып. 17, с. 1541−1544
  96. В.Б., Кулаков JI.A., Миронов О. В. Сканирование оптичес-ких изображений при акустооптической фильтрации света. Радио-техника и электроника, 1988, т. ЗЗ, № 10, с2177−2182
  97. Elson G. Optically and Acoustically Rotated Slow Shear Bragg Cells in Te02. Proc. SPIE, v.939, Advances in Optical Information Processing III, p.95−101, 1988.
  98. B.M., Калинников Ю. К. Компенсация спектрального дрейфа угла дифракции в неколлинеарном акустооптическом фильтре. ЖТФ, 1989, вып.2, с.160−163
  99. Qin C.S., Huang G.C., Chan К.Т. and Cheung K.W. Low drive power, sidelobe fee acousto-optic tunable filters/swiches, Elecyronics Letters, 1995, v.31, #15, p.1237−1238
  100. Voloshinov V.B., Mishin D.D. and Uskov A. Acousto-optical device using paratellurite for optical information processing systems. SPIE, v.1731, Soviet-Chinese Joint seminar 1991, p.297−302
  101. В.Б., Мишин Д. Д., Молчанов В. Я., Парыгин В. Н., Тупица B.C. Анизотропная дифракция в парателлурите при большой длине взаимодействия. Письма в ЖТФ, т. 18, вып.2, 1992, с.33−37
  102. Т., Kawabuchi М., Fukumoto A., Watanabe А. Те02 anisotropic Bragg light deflector without midband degeneracy. Appl. Phys. Letts., v.26, #12, 1975, p.689−691
  103. Ohmachi Y., Uchida N., Niizeki N. Acoustic Wave Propagation in Te02 Single Crystal. J.Acoust.Soc.Am., 1972, v.51, #1, p.164−168
  104. Uchida N. Acoustic Attenuation in Te02. J.Appl.Phys., v.43, #A, 1972, p.2915−2917
  105. C.H., Кузнецова E.B., Миргородский В.И., Проклов
  106. В.В. Акустооптические исследования распространения медленной акустической волны в Те02. Акустический журнал, 1982, № 4
  107. М.А., Парыгин В. Н. Распространение звукового пучка в акустооптических кристаллах парателлурита и каломели. Вестн. Моск. ун-та. Сер. З Физ. Астр. 1987, т.28, № 4, с.31−36
  108. Voloshinov V.B. Spectral Filtration and Opto-Electronic Processing of Images Using Special Ceses of Light Diffraction, 4-th Spring School «Acousto-Optics and Applications», Gdansk, p.335−349, 1989
  109. Акустические кристаллы. Справочник. Под ред. Шаскольской М.П.-М.: Наука, 1982
  110. Kastelik J.C., Gazalet M.G., Bruneel С. and Bridoux E. Acoustic shear wave propagation in Paratellurite with reduced spreading. J.Appl.Phys., v.74 (4), 1993, p.2813−2817
  111. М.Ф., Дмитриев В.г., Михайлов ji.к. и др. Перестраиваемые лазеры и лазерные спектральные приборы с использованием акустооптических фильтров. Журнал прикладной спектроскопии, 1984, т.40, вып.2, с.181−189
  112. Chang I.C. Progress of Acousto-Optic Tunable Filters, Proceeding of the First Army Reseach Laboratory, Acousto-Optical Tunable Filter Workshop, ARL-SR-54, March 1997, Adelphi, MD 20 783−1197,p.21−32
  113. О.И., Щербаков A.C. Динамика формирования оптической компоненты связанного акустооптического состояния. Письма в ЖТФ, 1990, т. 16, вып. 16, с.29−34
  114. Smith D.A. and Patil A.A. Progress in AOTF technology for WDM systems. Proceeding of the First Army Reseach Laboratory, Acousto-Optical Tunable Filter Workshop, ARL-SR-54, March 1997, Adelphi, MD 20 783−1197, p.87−99
  115. Takahashi H., Masuda C. A new automatic measuring method for optical filters using an acoustooptical tunable filter. EEEE, Trans. Instrum. Anol., 1980, v.29, #4, p.348−351
  116. Пожар B E., Пустовойт В. И. Последовательная коллинеарная дифракция в нескольких акустооптических ячейках. Квантовая электроника, 1985, т. 12, с.2180−2182
  117. М.М., Махмудов Х. М., Пустовойт В. И. Перестраиваемый лазер с акустооптическим фильтром из СаМоОф Квантовая электроника, 1988, т. 15, с.711−713
  118. Proklov V.V. and Bashlakov Optical Communication Based AO Effects in Ti-Diffused Waveguides in LiNbOs. Proceedings of SPIE, v.2051, 1993, p.54−58
  119. Gupta N. AnAOTF Technology Overview. Proceeding of the First Army Reseach Laboratory, Acousto-Optical Tunable Filter Workshop, ARL-SR-54, March 1997, Adelphi, MD 20 783−1197, p. 11−19
  120. Pustovoit V.I. and Gupta N. Collinear Acousto-optic Spectrometers and Their Applications. Proceeding of the First Army Reseach Laboratory, Acousto-Optical Tunable Filter Workshop, ARL-SR-54, March 1997, Adelphi, MD 20 783−1197, p.33−44
  121. Voloshinov V.B. Application of Acousto-optic Interaction for Filtration of Arbitrary Polarized Radiation. Proceeding of the First Army Reseach Laboratory, Acousto-Optical Tunable Filter Workshop, ARL-SR-54, March 1997, Adelphi, MD 20 783−1197, p.55−63
  122. Van Den Abeele, K. and Leroy, О., J.Acoust.Soc.Am., 1990, v.88, pp.2298−2315.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!