Жидкое золото

1. СТРОЕНИЕ ЖИДКОГО ЗОЛОТА

Золото — металл с плотной структурой предплавлеиия

Подавляющее большинство металлов имеет плотноупакованные структуры, такие как объемноцентрированная кубическая ОЦК (з — 0,68), гранецентрированная кубическая ГЦК (з = 0,74), гексагональная плотноупакованная ГПУ (з = 0,74) при идеальном соотношении пара-метров решетки с/а =1,633). Компактность упаковки ато-мов в золоте обусловлена сферической (или близкой к ней) симметрией взаимодействия остовов со свободными электронами. Вклад направленного взаимо-действия, возникающего вследствие перекрытия орбиталей локализованных электронов или гибридизации вол-новых функций последних с функциями коллективи-зированных электронов, как правило, незначителен. Это позволяет в первом приближении рассматривать ме-таллические кристаллы как регулярную упаковку сфер, обладающую дальним порядком. При плавлении таких металлов межатомное взаимодействие не претерпевает столь существенных изменений, как при плавлении рых-лых, хотя при исчезновении дальнего порядка атомное упорядочение изменяется.

При сопоставлении положения основного максимума структурного фактора S₁ жидких ГЦК — металлов (например, Au) с абсциссами линий поли-кристаллических образцов выявилось совпадение зна-чений S с наиболее интенсивным отражением ГЦК структуры металла с точностью до ~ 1%. Величина крат-чайшего межатомного расстояния r₁^К в кристалле близка к абсциссе первого максимума ФРРА. Площадь под ним, равная в среднем <Z_C> = 9 при симметричном и <Z_aс> = 11 — при асимметричном выделении, также позволяет судить о сохранении плотной упаковки атомов в расплаве. Уменьшение координационного числа от 12 в ГЦК — кристалле до ~ 11 связывают обычно с увеличением при плавлении концентрации вакансий. На основании этих данных утверждается, что в расплаве реализуется упорядочение, отвечающее квазикристаллической модели жидких металлов.

1.2 Икосаэдрическая модель строения жидкого ГЦК — золота

Выбор икосаэдра в качестве первого ко-ординационного многогранника в жидких ГЦК — метал-лах обусловлен рядом обстоятельств. Прежде всего, сохранение высокого координационного числа, близкого к 12, после разрушения ГЦК — решетки находится в хоро-шем соответствии с 12 вершинами икосаэдра. Кроме того, размещение ближайших атомных соседей по вер-шинам икосаэдра приводит к нарушению регулярного окружения этой плотной упаковки соседями второго, третьего и последующих атомных слоев с дальним поряд-ком и отвечает минимуму потенциальной энергии. Деформация кубооктаэдра, образующего ближайшее окружение атома в ГЦК — структуре, в икосаэдр невелика, и атомные смещения составляют доли кратчайшего меж-атомного расстояния.

Особенностей чередования ко-ординационных сфер, формирующихся вокруг икосаэдра, с учетом упаковки атомов в неправильные тетраэдры (с ребрами r₁ и r₁), позволяет выделить последовательность межатомных расстояний, включающую оба мотива двухструктурной модели расплава. Результаты анализа РФРРА жидких золота с ГЦК — структурой предплавления сопоставлены с икосаэдрической моделью в таблице 1.

Таблица 1 — Характерные соотношения межатомных расстояний в жидком золоте с ГЦК — структурой предплавления, на основе икосаэдра.

Для металлических расплавов величина д_r1 отклоняется от д_r1 = 5,2% как в сторону меньших значений, так и больших, что свидетельствует о различиях ближнего порядка в них вблизи Т_пл, несмотря на идентичность структуры предплавления. В частности, у Au повышенные значения д_r1 приводят к асимметрии перво-го максимума РФРРА, переходящей в отчетливо выраженный побочный максимум со стороны больших r большему смещению вершины пика с увеличением верхне-го предела интегрирования S_b.

Сравнение отношений r₂ / r₁ (на втором максимуме РФРРА, для металлов с повышенными д_r1 (Au) отношения r₂ / r₁ ближе к верхней границе интервала, что свидетель-ствует о более высокой доле расстояний, кратных наименьшему (2 * r₁).

Радиус третьей координационной сферы у большинства жидких ГЦК — металлов попадает в интер-вал, отвечающий модели икосаэдрического упорядочения, но у Au значения r₃ / r₁ более высокие. С позиций рассматриваемой модели это может быть объяснено повышенным числом атомов на расстояниях 3 * r₁, формирующих третью сферу, по сравнению с гео-метрическим Z=12. На этих расстояниях общий объем пустот позволяет разместить более двенадцати атомов. Однако вклад в кривую от атомов на расстояниях, крат-ных первому r₁, в третий максимум РФРРА существенно меньше, чем во второй, поскольку вершина третьего пика ближе к r₁ v7, чем радиус второй — r₁ v3.

Для четвертой и пятой сфер отношения r_i / r₁ имеют небольшие отклонения от интервала, отвечающего икосаэдрической модели, причем величины r₄ / r₁ незначитель-но отличаются от v12 и для металлов, и для модели, а значения r₅ / r₁ немного меньше v19.

Таким образом, модель ближнего порядка на основе икосаэдра позволяет разместить атомы жидких металлов с ГЦК — структурой предплавления и инертных газов вок-руг центрального в пределах всех координационных сфер, выявляемых в РФРРА.

Рисунок 1 — Первый максимум ФРРА жидких ГЦК — металлов при различных температурах, К.

1 2 3 4

1423 1573 1973 ;

На рисунке 1 представлен первый максимум жидкого Au при различных температурах, рассчитан-ные до значений S_B = 170 нм.

Из рисунка 1 следует, что характерный наплыв со стороны больших r на ФРРА расплава Au, сохраняется в достаточно широком температурном интер-вале. Отношение радиусов координационных сфер, соответст-вующих вершине основного пика r₁ и наплыву r₁, близко к таковому в ОЦК — структуре r₁/ r₁ =v4/3 = 1,16. Отношение площадей под симметрично выделенным первым пиком ФРРА и наплывом, отвечающих соответственно ко-ординационным числам Z₁^сим и Z₁, при небольших перегре-вах, не сильно отличается от свойственного ОЦК — структуре: 6/8 = 0,75 (таблица 2).

Таблица 2 ;

Характеристики первого максимума ФРРА, имеющего «плечо», со стороны r.

Следовательно, в жидком Au, в расположении ближайших соседей проявляются не свойственные этому металлу в твердом состоянии и отличные от других плотных, в том числе ГЦК — металлов, признаки симметрии ОЦК — структуры в области первых двух координа-ционных сфер. Как показано ниже, последовательность максимумов ФРРА расплавов ГЦК металлов описы-вается икосаэдрической мо-делью ближнего порядка с раз-личной степе-нью искажения для разных ме-таллов. Упоря-дочение в жид-ком Au, содержит в каче-стве преобладаю-щей первой ко-ординации ром-бододекаэдр (рисунок 2). Его присутствие про-является и во вто-ром максимуме ФРРА: диагональ ромба d₂ = r₁ v8/3 = 1,63 и рассто-яние 2,318 r₁.

Появление признаков ОЦК — структуры в первой координации в жидких металлах с ГЦК — структурой предплавления сопровождается закономерным умень-шением кратчайшего межатомного расстояния по срав-нению с наименьшим в кристалле (смотреть рисунок 2). Плотность упаковки атомов в икосаэдре (з — 0,89) больше, чем в простейших кристаллических ГЦК — и ГПУ — структурах (з — 0,74). При сближении атомов в жидком Au, оказывается возможным перекрытие 5d — орбиталей в результате обменного взаимодействия, приводящее к смене симметрии в расположении ближайших атомных соседей.

Для Au, в связи с близким расположением координационных сфер r₁ и r₁, разрешающихся на ФРРА при больших S_B, при расчете плотности упаковки з учли оба расстояния и ввели среднее значение з (таблица 3), зависящее от распределения атомов между двумя этими ко-ординационными сферами. Полученные таким образом величины з = р (r₁^ср)³ р₀/6 для Au, занимают промежу-точное положение между з ^ГЦК = 0,74 и з ^ОЦК = 0,68.

Таблица 3 ;

Параметры ближнего порядка жидкого золота, определяемые из первого максимума ФРРА

Отношение r₁^ср / r₁ в жидком Au, согла-суется с величиной r₁^ср / r₁ = 1,06 для ОЦК — решетки (последняя колонка таблицы 3). Анализ величин Z₁ сов-местно с r₁ и з показал, что близкое соответствие Z₁ в расплаве числу ближайших соседей в той или иной кристаллической решетке не означает сходства упорядо-чений даже в пределах первой координационной сферы. Так для жидкого золота Z₁ = 12,0, как и в ГЦК — структуре предплавления, однако расщепление максимума ФРРА на два с r₁^ср / r₁ = 1,16; Z₁/ Z₁ = 0,77; r₁^ср / r₁ = 1,07 свидетельствует о наличии в расплаве упорядочений с элементами симметрии ОЦК (r₁^ср / r₁ = 1,155; Z₁/ Z₁ = 0,75; r₁^ср / r₁ = 1,06). Расположение бо-лее удаленных соседей при этом близко к чередованию координационных сфер вокруг икосаэдра. Следователь-но, в жидком Au, имеющего «плечо» на пер-вом максимуме ФРРА, можно выделить два наиболее вероятных типа упорядочения атомов в первой ко-ординации — на основе икосаэдра и ромбододекаэдра с преобладанием икосаэдрического.

Уменьшение абсолютных и относительных значений полного и статического среднеквадратичных смещений с увеличением асимметрии первого пика ФРРА связано с нарастанием различий межатомного взаимодействия, а именно усилением направленности связей, при переходе от жидкого никеля к жидкому золоту в последовательности, указанной в таблице 4.

Таблица 4 ;

Экспериментальные и расчётные значения ширины первого максимума ФРРА и среднеквадратичные смещения атомов в жидких металлах с ГЦК — структурой предплавления.

В расплавах Ag, Au, Pb, In значения <Дr>² C оказыва-ются меньшими в сравнении со смещением в металлах со сферически симметричной связью вследствие большей жесткости ковалентной составляющей взаимодействия за счет локализованных d-электронов. В результате у этих металлов в жидком состоянии несколько уменьшается координационное число, что способствует относительно-му разрыхлению атомной упаковки и увеличению амплитуды колебаний атомов. Как следствие, возрастает и вклад динамических смещений.

Склонность к формированию направленного взаимо-действия в расплаве в ряду металлов медь, серебро, золо-то повышается от меди, имеющей практически не пере-крывающиеся внешние электронные 3d — орбитали, к се-ребру (4d) и золоту (5d).

Таким образом, величины среднеквадратичных сме-щений атомов в жидких металлах, как и другие структур-ные характеристики, отражают особенности ближнего порядка, в частности, различия его у металлов с одинако-вой ГЦК — структурой предплавления.

2. СТРУКТУРА БЛИЖНЕГО ПОРЯДКА ПОВЕРХНОСТНЫХ СЛОЕВ ЖИДКОГО ЗОЛОТА.

Сопоставление кривых a^ю(S) и а^v(S) показывает (рисунок 3), что максимумы, полученные от поверхностных слоев изученных жидких металлов, сдвинуты относитель-но объемных в область больших волновых чисел S, что обусловлено сокращением межатомных расстояний в поверхности.

Сравнивая структурные факторы, полученные в наших опытах на отражение электронов, с рентге-новскими структурными факторами этих же металлов, та-булированными в монографии и относящимися к объему образца, можно отметить следующие особенности.

Абсциссы первых максимумов структурных факторов поверхности жидкого золота близки к абсциссам а^v(S) этих металлов. Последу-ющие максимумы a^ю(S) сдвинуты в область больших S. Отличие в расположении дальних максимумов a^ю(S) от а^v(S), содержащих информацию о вкладе в рассеяние наименьших расстояний, свидетельствует об отли-чии структуры ближнего порядка в поверхности от объемной.

Структурные факторы меди и золота, относя-щиеся к глубинным сло-ям, начиная со второго максимума практически совпадают с данными. Первый пик а^v(S) глу-бинного слоя несколько сдвинут в сторону мень-ших волновых чисел. Ска-занное позволяет заклю-чить, что атомное упоря-дочение во втором и пос-ледующих слоях, лежащих на глубине, ограниченной проникающей способно-стью электронов, по своим параметрам ближе к упорядочению в объеме расплава, чем в поверхностном слое.

Для дальнейшего уточнения атомного упорядочения рассчитывали разностные функции цилиндрического рас-пределения атомов в поверхности 2рr[с^ю® — с_о^ю]. Анализ положений их максимумов в поверхностных слоях изу-ченных металлов выявляет уменьшение первого кратчай-шего расстояния q (смотреть таблицу 5). Для последующих сло-ев величины r практически не отличаются от известных ранее. Координационные числа Z₁ рассчитанные по площади под первым максимумом кривой 2рrс^ю®, также оказываются несколько меньшими, чем для глубинных слоев (смотреть таблицу 5).

Таблица 5 ;

Параметры структуры поверхности золота Следует отметить, что погрешность определения ко-ординационных чисел в поверхностных слоях может быть снижена увеличением верхнего предела интегрирования S_В при расчете средней атомной поверхностной плот-ности с_о^ю (смотреть таблицу 6).

Анализ дальних максимумов разностной функции распределения атомов позволяет выявить дополнительные особенности упорядочения вблизи точки плавления. В частности, для металлов с плотной структурой представ-ления (золото — ГЦК) Таблица 6 ;

Параметры структуры ближнего порядка поверхностных слоев жидких золота, меди и германия.

Заключение

Золото на сегодняшний день является самым распространённым драгоценным металлом на земле. Его добыча ведётся во многих странах мира. Он очень стоек в агрессивных средах и не растворим в воде. Его в основном используют в изготовлении ювелирных изделий, а так же как дизайнерское оформление.

Библиографический список

1. Дутчак Я. И. Рентгенография жидких металлов (текст) / Я.И. Дутчак-Львов: Высшая школа 1977.163 с.; ил;-Библиогр. С 155−160−1800 экз.

2. Попель С. И. Атомное упорядочение в расплавленных и аморфных металлах по данным электронографии (текст) / С. И Попель, М. А Спиридонов, Л. А Жукова — Екатеринбург: УГТУ, 1997, — 383с: ил; - библиогр.: с. 344−382, -250 экз. — ISBN — 5 — 230 — 6 484 — 6.