Запаздывающие а-частицы. 
Атомная и ядерная физика: радиоактивность и ионизирующие излучения

Испускание запаздывающих а-частиц наблюдается среди природных радиоактивных изотопов ²¹²" 'Ро и ²¹⁴«iPo, например,.

Поскольку у этих изотопов не только возбуждённое, но и основное состояние ядер оказывается a-активным, то а-распад здесь всегда следует за p-распадом и образование возбуждённых продуктов p-распада проявляется в увеличении энергии а-частиц и, следовательно, их пробега. Поэтому такие запаздывающие а-частицы получили название длиннопробежных (например, ?_а=п, 7 МэВ для ²¹²" 'Ро).

В таких тяжёлых ядрах, как ^212тРо и ²¹⁴««Ро, вылет даже длиннопробежных а-частиц после p-распада происходит не мгновенно, а за «радиоактивные» времена порядка 10‘⁸-гЮ^ю сек. Испускание длиннопробежных ачастиц, запаздывание которых целиком определяется длительностью предшествующего p-распада, наблюдается и для лёгких ядер, например, ⁸Li, ⁸В, ²°Na, ²⁴А1 (распады типа ²^Na—>²^^wNe^^O+^He), в которых высота электростатического кулоновского барьера невелика.

На рис. 24 показана схема образования запаздывающих а-частиц при p-распаде ядра ²¹²Bi.

Рис. 24. Схема образования запаздывающих а-частиц.

В результате p-распада ядра ²¹²Bi происходит образование ядраизобара ^2,2Ро в различных возбужденных состояниях. Ядро ²¹²Ро является нестабильным по отношению к а-распаду. Для того чтобы наблюдалось испускание запаздывающих ачастиц, необходимо, чтобы собственная скорость а-распада была существенно больше скорости предшествующего p-распада. Испускание запаздывающих а-частиц возможно, если энергия p-перехода превышает энергию отделения а-частицы в дочернем ядре. Образование в результате p-распада ядер, находящихся в возбужденных состояниях, увеличивает возможную энергию альфа-перехода.

Вероятность а-распада из возбужденного состояния определяется конкуренцией двух процессов: а-распада и ураспада этого возбужденного состояния. С уменьшением энергии а-частицы уменьшается вероятность туннельного эффекта, определяющего скорость а-распада.