Двойное преломление света

В 1669 г. датский ученый Эразм Бартолин опубликовал работу, в которой сообщил об открытии нового физического явления — двойного преломления света. Рассматривая преломление света в кристалле исландского шпата (СаСОД Бартолин обнаружил, что луч внутри кристалла расщепляется на два луча (рис. 1.5.7). Если кристалл поворачивать относительно направления первоначального луча, то поворачиваются оба луча, прошедшие через кристалл. Один из лучей вел себя согласно известному закону преломления света, а второй совершенно необычно. Поэтому Бартолин первый луч назвал обыкновенным, а второй — необыкновенным.

Рис. 1.5.7.

Кроме того, Бартолин обнаружил, что луч света, падая в определенном направлении в кристалле исландского шпата, не раздваивается.

Объяснение этому явлению дал современник Бартолина — голландский ученый Христиан Гюйгенс. Он показал, что необычное поведение луча света, проходящего через исландский шпат, связано с анизотропией кристалла. Направление, вдоль которого падающий луч не раздваивается, Гюйгенс назвал оптической осью, и кристаллы, имеющие одну оптическую ось, — одноосными кристаллами (исландский шпат, турмалин). Оптические свойства одноосного кристалла одинаковы вдоль всех направлений, образующих один и тот же угол с оптической осью. Любая плоскость, проходящая через оптическую ось, называется главным сечением кристалла. Существуют кристаллы, у которых имеются две оптические оси. Такие кристаллы называют двухосными (гипс, слюда).

В своей книге «Трактат о свете», изданной в Лейдене в 1690 г., Гюйгенс подробно объяснил явление двойного преломления света. Благодаря своим исследованиям Гюйгенс подошел к открытию явления поляризации света, однако решающего шага он сделать не смог, поскольку световые волны в его теории предполагались продольными.

Рассмотрим подробнее явление двойного лучепреломления. Оно заключается в том, что луч внутри кристалла расщепляется на два луча. Один из них подчиняется известному закону преломления Снеллиуса: sin, а л,, .

-= —, этот луч (о) обыкновенный, а другой не подчиняется ;

sin р /7,.

необыкновенный луч (е). Выглядит это так, как показано на рис. 1.5.8, а.

Исследования показали, что обыкновенный и необыкновенный лучи являются полностью поляризованными во взаимно перпендикулярных направлениях.

Плоскость колебаний обыкновенного луча перпендикулярна главному сечению, а необыкновенного луча — совпадает с главным сечением. На выходе из кристалла оба луча распространяются в одинаковом направлении и различаются лишь направлением поляризации (рис. 1.5.8, б).

Явление двойного лучепреломления используется для получения поляризованного света.

В некоторых кристаллах один из лучей поглощается сильнее другого — дихроизм. Очень сильным дихроизмом в видимом свете обладает кристалл турмалина (прозрачное кристаллическое вещество зеленоватой окраски). В нем обыкновенный луч практически полностью поглощается на длине 1 мм, а необыкновенный луч выходит из кристалла. В кристалле сульфата йодистого хинина один из лучей поглощается на длине 0,1 мм. Это явление используется для создания поляроидов. На выходе поляроида получается один поляризованный луч.

Рис. 1.5.8.

Часто в качестве поляризатора используется так называемая призма Николя. Это призма из исландского шпата, разрезанная по диагонали и склеенная канадским бальзамом (рис. 1.5.9).

Рис. 1.5.9.

Показатель преломления канадского бальзама лежит между значениями показателей п₀ и п_е для обыкновенного и необыкновенного лучей в исландском шпате (п_о >п>п_е). За счет этого обыкновенный луч претерпевает на прослойке бальзама полное внутреннее отражение и отклоняется в сторону. Необыкновенный луч свободно проходит через эту прослойку и выходит из призмы.

Двойное лучепреломление объясняется анизотропией кристаллов. В таких кристаллах диэлектрическая проницаемость 8 зависит от направления. В одноосных кристаллах диэлектрическая проницаемость в направлении оптической оси г_х и в направлениях e_v, перпендикулярных к ней, имеет разные значения.

Поскольку n = yjец, а в диэлектриках ц= 1, то п = 4 г. Следовательно, из анизотропии в вытекает, что электромагнитные волны разных направлений колебаний вектора Е имеют разный показатель преломления и, следовательно, разную скорость распространения. Скорость распространения обыкновенного луча и_о = cj, а необыкновенного ;

и_е ^{= с}!у[^х ' ^пР^ичсм необыкновенный луч распространяется перпендикулярно оптической оси кристалла.

В соответствии с этим одноосные кристаллы характеризуются показателем преломления обыкновенного луча п_о = c/v_a и показателем преломления необыкновенного луча п_е = с/и_р. В зависимости от того, какая из скоростей — )₀ или — больше, различают положительные и отрицательные одноосные кристаллы. При условии, когда v_o>v_e, кристалл положительный, когда о₀ < — отрицательный.