Предположим, что в каждой точке рассматриваемой области плотность тока проводимости равна нулю (), а сама область не охватывает тока. Кольцевые области, сцепленные с током (рис.12), в данном разделе не анализируются.
Уравнения описывающие магнитное поле записываются. Интегральные соотношения магнитостатики получаются из уравнения Максвелла, если в последних положить. При этом второе уравнение остается без изменений, а первое принимает вид.
(7).
Так как в рассматриваемом случае, то по аналогии с электростатикой можно ввести в рассмотрение скалярную функцию, , называемую магнитостатическим потенциалом и связанную с вектором соотношением.
(8).
В однородной среде магнитостатический потенциал удовлетворяет уравнению Лапласа.
(9).
Разность значений магнитостатического потенциала между точками и можно представить в виде.
(10).
На границе раздела двух сред с разными магнитными проницаемостями (и) должны выполняться общие граничные условия для составляющих векторов и :
Таким образом, напряженность магнитостатического поля и напряженность электростатического поля в области без зарядов удовлетворяют одинаковым уравнениям и однотипным граничным условиям. Следовательно, решение задач магнитостатики можно получить из решений аналогичных задач электростатики простой заменой в них на и на .