Элемент Гюйгенса. 
Излучение электромагнитных волн

Гюйгенсом было сформулировано предположение, согласно которому каждая точка фронта волны, созданной каким-либо первичным источником, является вторичным источником сферической волны. Это предположение называют принципом Гюйгенса.

Под фронтом волны обычно понимают поверхность, отделяющую область, в которой в данный момент времени уже имеют место электромагнитные колебания, от области, в которую волна еще не успела распространиться. При описании распространяющихся монохроматических электромагнитных волн часто вместо термина поверхность равных фаз используют термин фронт волны.

Пусть известна поверхность Si (рис. 3), на которой фаза функции, характеризующей волну, в момент равна некоторому значению В следующий момент времени поверхность, соответствующая значению фазыуже не будет совпадать с S Для определения этой новой поверхности согласно принципу Гюйгенса нужно каждую точку поверхности Si принять за центр сферы радиусагде с-скорость распространения волны. Тогда поверхность S₂ (рис. 4), огибающая семейство построенных таким образом сфер, проведенная с учетом направления распространения волны, будет искомой поверхностью, на которой фаза в момент+равна Принцип Гюйгенса справедлив для любых волновых процессов и позволяет проследить за перемещением фронта волны или поверхности равных фаз, начиная с момента времени, в который являются известными фронт волны, или соответственно ПРФ. Математическая формулировка принципа Гюйгенса впервые была дана Кирхгофом. Поэтому указанный принцип обычно называют принципом Гюйгенса-Кирхгофа.

Принцип Гюйгенса-Кирхгофа широко применяется при расчете диаграмм направленности различных излучающих систем СВЧ диапазона. Основные типы антенн этого диапазона: щелевые, рупорные и зеркальные (схематически изображенные на рис. 4, а.б.в соответственно) можно представить в виде замкнутой поверхности, одна часть которойявляется металлической, а другаяпредставляет собой поверхность раскрыва (через нее электромагнитная энергия излучается в окружающее пространство). Поле наобычно известно с той или иной степенью точности, и его можно заменить распределением эквивалентных источников. Поверхность S₀ можно считать идеально проводящей, тогдачто соответствует отсутствию магнитных токов также предполагают, что на поверхности S₀ отсутствуют электрические токи.

В таком приближении поле в дальней зоне определяется только эквивалентными поверхностными электрическими и магнитными токами или, что-то же самое, касательными составляющими векторовна поверхности При вычислении поля можно воспользоваться принципом суперпозиции: разбить поверхностьна элементарные площадки найти поле, создаваемое эквивалентными токами каждой площадки, а затем просуммировать полученные результаты.

Практически элемент Гюйгенса можно представить, как элемент фронта (или ПРФ) распространяющейся волны.

Элемент Гюйгенса можно рассматривать: как элементарный излучатель, обтекаемый электрическими и магнитными токами. Определим его направленные свойства. Так как векторысвободно распространяющейся волны взаимно перпендикулярны, то эквивалентные им электрические и магнитные токи также будут взаимно перпендикулярны. Расположим прямоугольный элемент Гюйгенса (плоскую прямоугольную площадкув плоскости XOY так, чтобы начало координат совпадало с его центром. Ориентация касательных составляющих векторовна площадке соответствующая некоторому моменту временипоказана на рис. 5 ориентация электрических и магнитных токов, эквивалентных этим составляющим, в тот же момент временина рис. 6.

Получаем, что комплексные амплитуды эквивалентных электрического и магнитного токов, текущих поравныи.

Поле, создаваемое элементом Гюйгенса, равно сумме полей, создаваемых расположенными перпендикулярно друг другу элементарным электрическим вибратором длинойс током и элементарным магнитным вибратором длинойс током Вычислим поле элемента Гюйгенса в дальней зоне. Рассмотрим, например, плоскость YOZ (плоскость Е). Комплексная амплитуда напряженности электрического поля, создаваемого ЭЭВ, в системе координат, полярная ось которой совпадает с осью У, определяется выражением.

где 9−1° — координатный орт угла 01, отсчитываемого от оси У (рис.7). Соответственно комплексная амплитуда напряженности электрического поля, создаваемого элементарным магнитным вибратором, в рассматриваемой плоскости в системе координат, полярная ось которой совпадает с осью X, равна.

где ф₂ — координатный орт углаотсчитываемого от плоскости XOY. В верхней части рассматриваемой плоскости совпадают, а в нижней (при) направлены противоположно. Если можно считать, что-то в направлении оси Z вектор напряженности полного электрического поляа в противоположном направлении (при) Вдоль оси Y (т.е. прии) ЭЭВ не излучает, и При сделанном предположении диаграмма направленности элемента Гюйгенса в рассматриваемой плоскости (х = 0) имеет вид кардиоиды. Обычно поле элемента Гюйгенса записывают в системе координат показанной на рис. 8. Переходя от единичных векторовик ортуи от углак углу, получаем следующее выражение для вектора в плоскости х = 0:

где знак «-» соответствует положительным значениям координаты У, а знак «+» — отрицательным.

В произвольном направлении, комплексная амплитуда напряженности электрического поля, создаваемого элементом Гюйгенса, имеет две составляющие:

Если. Абсолютная величина вектора Е в этом случае не зависит от угла.

Отсюда видно, что при выполнении условия диаграмма направленности элемента Гюйгенса одинакова во всех плоскостях, проходящих через ось Z, и имеет вид кардиоиды (см. рис. 8). Пространственная диаграмма направленности элемента Гюйгенса представляет собой поверхность, образующуюся при вращении кардиоиды вокруг ее оси симметрии (оси Z). Из диаграммы направленности видно, что излучение максимально в направлении оси Z, перпендикулярной к площадке Вектор напряженности магнитного поля, создаваемого элементом Гюйгенса, в дальней зоне при любых значениях углов можно найти по формуле где-орт радиуса вектора, проведенного из середины элемента Гюйгенса в точку наблюдения. Переходя к составляющимиполучаем.

физический магнитный вибратор лоренц.