Ниже приводятся решения уравнений при следующих данных:
, ,.
Рисунок 1 Графики решений краевой задачи при: а) —, b) —, с) —, d) —, e) — векторное поле плотности тока, , ,.
Из рис. 1 следует, что в средней части канала имеется «плато» с практически постоянным значением обобщенной концентрации, равным начальному условию (рис.1а). Это «плато» с увеличением времени постепенно размывается. Вблизи анионообменных и катионообменной мембран распределение обобщенной концентрации практически линейное. Функция при фиксированном времени является практически линейным (рис.1b) по переменным. Из (рис.1c, d, e) следует, что поле плотности тока практически перпендикулярно поверхности мембран.
С увеличением времени значения обобщенной концентрации уменьшаются, при этом сохраняются указанные выше закономерности (см. рис.2a-e).
Рисунок 2 Графики решений краевой задачи при: а) —, b) —, с) —, d) —, e) — векторное поле плотности тока, , ,.
Результаты проведенного выше исследования позволяют сделать следующие выводы:
- 1) Предложен эффективный метод численного решения краевой задачи модели переноса бинарного электролита в мембранных системах в приближении закона Ома.
- 2) Установлены основные закономерности переноса, среди, которых необходимо особо отметить вывод, что поле плотности тока практически перпендикулярно поверхности мембран. Это позволяет построить различные приближенные аналитические решения.
бинарный электролит ом дискретизация.
