Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Исследование активных сред газоразрядных лазеров, работающих с резонансных на метастабильные уровни в парах щелочноземельных и редкоземельных металлов

Диссертация: Исследование активных сред газоразрядных лазеров, работающих с резонансных на метастабильные уровни в парах щелочноземельных и редкоземельных металлов
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Одним из путей повышения эффективности газовых лазеров, как это впервые показано в работах Г. Гулда и В. Беннета, является использование таких активных сред, в которых нижний рабочий уровень находится близко к основному состоянию активной частицы и способен расселяться в результате неупругих столкновений с тяжелыми частицами. Лазеры работающие на этом принципе, стали называться столкновительными… Читать ещё >

Исследование активных сред газоразрядных лазеров, работающих с резонансных на метастабильные уровни в парах щелочноземельных и редкоземельных металлов (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ОСНОВНЫЕ ЗАЩИЩАЕМЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ
  • ГЛАВА I. ЭФФЕКТИВНОСТЬ ГАЗОРАЗРЯДНЫХ ЛАЗЕРОВ
    • 1. 1. Исследования Г. Гулда по созданию эффективных газовых лазеров (история вопроса)
    • 1. 2. Эффективность газоразрядных лазеров на электронных переходах (современное состояние вопроса)
    • 1. 3. Выводы
  • ГЛАВА II. ПРИМЕНЕНИЕ МЕТОДА МОДУЛЯЦИИ НАСЕЛЕННОСТИ ДЛЯ
  • ИССЛЕДОВАНИЯ ТРЕХУРОВНЕВЫХ ИМПУЛЬСНЫХ ГАЗОРАЗРЯДНЫХ ЛАЗЕРОВ
    • 2. 1. Метод модуляции населенностей (ММН)
    • 2. 2. Применение ММН для исследования трехуровневого импульсного газоразрядного лазера
    • 2. 3. Блок-схема экспериментальной установки
    • 2. 4. Некоторые особенности экспериментальной установки и активной среды лазера на самоограниченных переходах атома меди
    • 2. 5. Результаты эксперимента
    • 2. 6. Обсуждение результатов
    • 2. 7. Выводы
  • ГЛАВА III. ИССЛЕДОВАНИЕ ШНЕТИШ РАСПАДА МЕТАСТАБИЛЬНЫХ СОСТОЯНИЙ ИОНА £г И АТОМ И МЕХАНИЗМОВ ОГРАНИЧЕНИЯ ЧАСТОТЫ СЛЕДОВАНИЯ ЛАЗЕРОВ НА
  • САМООГРАНИЧЕННЫХ ПЕРЕХОДАХ ЭТИХ ЧАСТИЦ
    • 3. 1. Обоснование выбора объектов исследования
    • 3. 2. Исследование распада населенности метастабиль-ного состояния Hd 2 $ 5/2 иона стронция
    • 3. 2. Л .Аппаратура эксперимента
      • 3. 2. 2. Временной ход населенности метастабильного уровня V d иона стронция. ^
      • 3. 2. 3. Об суждение результатов
    • 3. 3. Исследование кинетики релаксации населенности уровня 3Р1 атома Y
    • 3. 3. Л.Идентификация лазерных переходов и аппаратура исследования. ^
      • 3. 3. 2. Временной ход населенности уровня 3Р±- атома и обсуждение результатов
    • 3. 4. Исследование частоты следования импульсов лазеров на ионе St и атоме //
    • 3. 4. Л.Динамика изменения мощности генерации на
  • 2- = 1.033 и я = 6.45 мкм иона и атома 3.4.2.Динамика изменения мощности генерации на
  • Л = 1.45 и 1.98 мкм атома И
    • 3. 5. Выводы
  • ГЛАВА 1. У. ИССЛЕДОВАНИЕ СТОЛКНОВИТЕИЫОГО ГАЗОРАЗРЯДНОГО ЛАЗЕРА НА ИОНИЗОВАННОМ ЕВРОПИИ
    • 4. 1. Измерение вероятностей переходов в первом ионе европия.'
    • 4. 2. Измерение скорости накачки и концентрации электронов в импульсных Не.-Bum лазерах
    • 4. 3. Измерение эффективных времен жизни резонансных состояний и 9Pj
    • 4. 4. Измерение населенностей рабочих уровней
    • 4. 5. Некоторые особенности поглощения излучения на рабочем переходе с .Я = 1.0019 мкм при низких давлениях гелия
    • 4. 6. Измерение эффективных времен жизни метастабиль-ных состояний в газоразрядной плазме
    • 4. 7. Исследование траектории движения иона Ell по возбужденным состояниям методом модуляции населенности уровней
    • 4. 8. Модуляция интенсивности атомных линий европия
    • 4. 9. Электрические характеристики Не-Fu лазера. т
    • 4. 10. Энергетические характеристики H^-fw лазера
    • 4. II. Выводы
  • ГЛАВА V. НЕПРЕРЫВНЫЕ ЛАЗЕРЫ НА ПЕРЕХОДАХ С РЕЗОНАНСНЫХ НА МЕТАСТАБИЛЬНЫЕ УРОВНИ АТОМОВ
    • 5. 1. Исследование jrlt’Eu лазера с целью получения непрерывного режима генерации
    • 5. 2. Условия непрерывной генерации и механизмы релаксации нижнего рабочего уровня
      • 5. 2. 1. Условия стационарной инверсии. IQ
      • 5. 2. 2. Механизмы релаксации нижнего метастабильного рабочего уровня
    • 5. 3. Выводы. Критерии выбора модельных активных сред для непрерывной генерации

Первоначальные успехи в разработках и применениях газовых лазеров были связаны с использованием активных сред, в которых расселение нижних рабочих уровней осуществляется спонтанным излучением. Однако газоразрядные лазеры такого рода в силу самого принципа работы, обладают очень серьезным и неустранимым недостатком — низким коэффициентом полезного действия (к.п.д.). Этот факт ограничивает область и эффективность применения этих лазеров в народном хозяйстве и прикладных научных исследованиях.

Поэтому одной из важнейших задач, требующих своего решения, является задача повышения мощности и к.п.д. лазеров. Наиболее остро эта проблема стоит для лазеров видимого и ближнего ИК диапазона спектра работающих как в импульсном, так и в непрерывном режиме.

Одним из путей повышения эффективности газовых лазеров, как это впервые показано в работах Г. Гулда и В. Беннета [l, 2], является использование таких активных сред, в которых нижний рабочий уровень находится близко к основному состоянию активной частицы и способен расселяться в результате неупругих столкновений с тяжелыми частицами. Лазеры работающие на этом принципе, стали называться столкновительными. Реализация этого принципа работы в С0г>, СО и различных химических лазерах позволила получить высокоэффективную и мощную генерацию. К сожалению, инверсия населенности в этих устройствах достигается между колебательными уровнями основного электронного состояния, а поэтому они излучают в ИК диапазоне.

Для получения генерации в видимой области спектра необходимо использовать электронные переходы атомов и молекул. Несмотря на значительные усилия, которые были затрачены для создания столкновительных лазеров на электронных переходах, реальных успехов на этом пути достигнуто не было.

В силу этого, несмотря на актуальность вопроса, интерес к этой проблеме ослаб, и в настоящее время исследования в этой области ведутся сравнительно небольшими силами как у нас, так и за рубежом. Это объясняется, во-первых, трудностями, связанными с невозможностью последовательного теоретического подхода к моделированию физических процессов происходящих в плазме сложного химического состава. Во-вторых, большими техническими трудностями, которые необходимо преодолеть при создании газоразрядных объемов работающих, как правило, в условиях химически агрессивной среды, больших энерговкладов и высоких температур. В-третьих, наряду с этим направлением существуют и развиваются другие пути достижения эффективной генерации электромагнитного излучения. Например, путем использования в качестве рабочих сред рекомбинирующей плазмы, в которых безизлучательная дезактивация нижнего рабочего уровня может происходить при столкновениях с остывающими электронами или эксимерных и эксиплексных молекул, инверсия населенности, в которых реализуется по отношению к основному раз-летному электронному состоянию.

Поиск активных сред работающих по столкновительному принципу на электронных переходах атомов и молекул, привел в 1965;1967 гг к созданию большого класса импульсных лазеров, работающих на переходах с резонансного на метастабильный уровень [З-в]. Эти уровни в атомах и ионах металлов расположены сравнительно близко к основному состоянию, поэтому квантовый коэффициент полезного действия рабочего перехода обычно высок и часто достигает величин порядка 0,5. Инверсия населенности и генерация в этих ОКГ возникает на фронте импульса тока, в момент ионизационной неравновесности, за счет преимущественного заселения резонансных уровней по отношению к метастабильным уровням быстрыми электронами, существующими в момент развития разряда.

Уменьшение населенности метастабильных уровней происходит в межимпульсный период.

Поскольку длительность генерации ограничена большим временем жизни метастабильных уровней, то эти системы носят названия лазеров на самоограниченных переходах (СОП). Иногда их называют также «циклическими» отражая тот факт, что процессы заселения верхнего и релаксации нижних рабочих состояний происходят в различные моменты времени.

Лазер этого класса на парах атома меди работающий на переходах гР/ - 2Dj (Я = 5105 А) и *P'/Z — 7Os/z (Л = 5782 А) является в настоящее время наиболее эффективным и мощным источником излучения в видимой области спектра. Однако наблюдаемый в экспериментах к.п.д. этого лазера I * 3% [8 — I2J, примерно на порядок ниже значений, которые ожидались вначале на основе простых оценок к.п.д. лазера по формуле h)>fi где, соответственно статвеса нижнего и верхнего рабочих состояний, h-^n и — энергия лазерного фотона и энергия возбуждения верхнего состояния,/ - фактор, учитывающий долю энергии, расходываемой на возбузвдение верхнего рабочего резонансного уровня.(Аналогичное утверждение можно сделать и относительно средней мощности генерации).

Несмотря на значительное количество экспериментальных и теоретических работ [13 — 27], в настоящее время не существует экспериментально обоснованных методик расчета этого лазера, позволяющих прогнозировать и оптимизировать выходные энергетические параметры. И поэтому малые значения к.п.д.связывают с самыми разнообразными причинами: с несовершенством экспериментальной техники и, в частности, с несовпадением длительности импульса тока возбуждения и генерации, потерей энергии в коммутирующих элементах и т. д., а также с паразитными процессами заселения нижнего рабочего уровня и расселения верхнего. Как показывают расчеты, на генерацию существенно влияют не менее десяти параметров [^б]. В многофакторных численных экспериментах объем необходимых вычислений оказывается столь большим, что применение этого метода становится малоэффективным.

Ясно, что в этих условиях экспериментальное исследование основных физических процессов и диапазона их влияния на выходные энергетические параметры оказывается необходимым для создания простых экспериментально обоснованных теоретических моделей.

Ожидалось, что реализация непрерывного режима генерации на переходах с резонансного на метастабильный уровень, в случае быстрой релаксации метастабильного уровня при столкновениях с примесными частицами, может привести к дальнейшему повышению эффективности и мощности генерации [б, 7] .

Кроме того, повышение скорости опустошения метастабильного состояния представляет интерес и с точки зрения повышения выходных энергетических параметров излучения лазеров на СОП. Таким образом, на пути к решению этих задач стоит проблема быстрого опустошения метастабильного уровня при неупругих столкновениях с тушащими частицами.

Квазинепрерывная и непрерывная генерация с резонансных на метастабильные уровни в газовом разряде была впервые получена на переходах иона Ей 9Р4 ~ 7(А = 1,3вмкм) и ~7Og (/1 = 1,0019мкм)в смеси с гелием, а также на переходах % - 'Dt атомов Со и ^ в смеси с «i в 1973; 1974 гг 28−32. К моменту начала этой работы (1973;1974гг) основные физические процессы заселения и разрушения нижних метастабильных рабочих уровней в лазерах, работающих с резонансных на метастабильные уровни как в импульсном так и непрерывном режимах, были изучены плохо. В частности, не были известны механизмы релаксации населенности метастабильных состояний в импульсных лазерах на СОП, ограничивающие частоту следованиям значит, и среднюю мощность этих лазеров.

Выходные энергетические параметры лазера на смеси Не были незначительны, а физические процессы, обеспечивающие инверсию населенности и безизлучательную дезактивацию нижнего метастабильного лазерного уровня, не известны.

Отсутствовал анализ различных механизмов безизлучатель-ной дезактивации метастабильных состояний атомов с точки зрения достижения непрерывной генерации в лазерах на СОП. Все это объяснялось отсутствием экспериментальных данных о физических параметрах и процессах существующих в активных средах этих лазеров.

В связи с вышеизложенным, основной целью настоящей работы является экспериментальное исследование физических параметров и процессов распада метастабильных состояний атомов и ионов в лазерах работающих с резонансных на метастабильные уровни с точки зрения достижения эффективной генерации.

В соответствии с поставленной целью материал диссертационной работы разбит на пять глав.

Основные результаты настоящей работы состоят в следующем.

1. Установлено, что в импульсном лазере на парах атомарной меди изменение населенности верхних лазерных уровней 2Р/ под воздействием индуцированного излучения на переходе 2Рз/г~ не превышает 10 что существенно меньше максимально возможного значения (60%). Малое значение модуляции населенности объясняется значительны?.! паразитным заселением нижнего метастабильного лазерного уровняSfe к моменту развития импульса генерации.'.

2. Экспериментально изучена кинетика распада метастабильного состояния иона fit в послесвечении импульсного разряда в широком диапазоне давлений буферного газа гелия. Показано, что распад населенности состояния происходит за счет тушащих столкновений с остывающими в послесвечении электронами.

3. Обнаружено, что минимальное время задержки, при котором возникает генерация на переходе 2Рз/г ~ ИОна $ 1 во втором импульсе совпадает с моментом окончания быстрого распада метастабильного уровня.

4. Экспериментально показано, что в импульсном лазере на парах атомов Vi, работающем на переходе 3J) Z —, ограничение частоты следования импульсов генерации сверху не связано вопреки общепринятому мнению с временем релаксации населенности нижнего рабочего уровня, а обусловлено относительным увеличением скорости накачки нижнего рабочего уровня по сравнению с верхним при уменьшении задержки между импульсами возбуждения.

5. Впервые исследованы спектроскопические, электрофизические и выходные энергетические параметры активной среды газоразрядного Це 'St лазера.

6. Впервые измерены вероятности переходов восьми инфракрасных линий иона Ец. в области ~ I мкм.

7. Предложен и реализован способ измерения времен жизни метастабильных состояний атомов и ионов, основанный на методе модуляции населенностей уровней лазерным излучением.

8. Впервые измерены времена жизни нижнего рабочего метастаби-льного уровня 7?)g иона Ей в зависимости от давления гелия. Обнаружено, что время жизни этого состояния аномально мало — г = 25−250 не и имеет обратнопропорциональ-ную зависимость от давления гелия.

9. Установлены каналы переноса энергии возбуждения по электронным состояниям иона Ей. Показано, что дезактивация населенности метастабильного состояния ТО5- происходит в результате столкновений с атомами гелия согласно реакции.

Ei (7Ds)+f/e — Ей. (sDj)* Не * о.%эв.

Сечение столкновений этого процесса при" !^ НЕООО^Х равно = (5±4М (Г17 см2 f.

10. На линии Д. = 1.0019 мкм Ell получена средняя мощность о генерации 3,5 Вт при удельной средней мощности ^ 0,1Вт/см. Практический к.п.д. НеЕй лазера превышает величину О* и в принципе может быть повышена за счет увеличения диаметра газоразрядной трубки.

11. С учетом условий стационарной инверсии и механизмов разрушения метастабильных уровней предложены критерии выбора модельных активных сред для осуществления непрерывной генерации с резонансных на метастабильные уровни в лазерах, работающих на парах металлов. Исходя из этих критериев в качестве модельных сред выбраны рабочие среды, содержащие пары металлов Ccl, St, /За, Vt j, Eol*.

В заключение автор выражает искреннюю благодарность своим научным руководителям Зуеву В. Е. и Климкину В. М. за постоянную поддержку и неизменный интерес к работе, благодарит Бохана П. А., Соковикова В. Г., Соломонова В. И., Герасимова В. А., в тесном сотрудничестве с которыми была получена часть результатов настоящей диссертации.

Автор признателен Качанову В. П. и Придневу Л. Г. за обсуждение и предварительное рецензирование рукописи диссертации.

Автор считает своим долгом выразить благодарность сотрудникам лаборатории ЛСМЗ Института оптики атмосферы, чье доброе отношение и участие способствовали скорейшему завершению настоящей работы.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Gould G., Collision laser.- Appl. Optics Suppl., Chemical Lasers, 1965, v.3, p.59−69.
  2. Bennet W.R. inversion mechanisms in gas lasers.-Appl.Optics Suppl., Chemical Lasers, 1965, v.3, p.32−55.
  3. Walter W.T., Solimene N., Piltch M., Gould G. Efficient pulsed gas discharge lasers.- IEEE J.Quant.Electr., 1966, QjE-2, p.474−479.
  4. Fowles G.R., Silfast W.T. High-gain laser transition in lead vapor.-App1.Phys.Lett., 1965 > v.6,N0.7,P•236−237.
  5. Piltch M., Walter W. Q}., Solimene N., Gould G., Bennet W.R. Pulsed laser transitions in manganese vapour.-Appl.Phys. Lett., 1965, v.7, p.309−310.
  6. Г. Г. Импульсные газоразрядные лазеры. -Успехи физических наук, 1971, т.105, в.4, с.645−676.
  7. А.А., Петраш Г. Г. Исследование импульсных газовых лазеров на атомных переходох. -Труды ФИАН, 1975, т.81, с.3−87.
  8. А.А., Казарян М. А., Петраш Г. Г. Эффективный импульсный лазер на парах меди с высокой средней мощностью генерации. -Письма ЖЭТФ, 1972, т.16, в.1, с.40−42.
  9. А.А., Леммердан Г. Ю. Исследование импульсного лазера на парах меди на повышенных мощностях. -Квантовая электроника. 1977, т.4, № 7, с.1413−1416.
  10. Smilanski I., Herman A., Levin L.A., Erez G-. High-power, high-pressure, discharge-heated copper vapor laser.-Optics Communications, 19 795 v.30, No.1, p.70−74.
  11. А.В., Свиридов А. В. Лазер на парах меди с поперечным разрядом. -Квантовая электроника, 1981, т.8, Ш, с.1686−1696.
  12. П.А., Герасимов В. А., Соломонов В. И., Щеглов В. Б. 0 механизме генерации лазера на парах меди. -Квантовая электроника, 1978, т.5, МО, с.2163−2173.
  13. В.И. Исследование газоразрядных лазеров на самоограниченных переходах в атомарных парах меди, бария, марганца, свинца. -Кандидатская диссертация, Томск, 1980.
  14. О.И., Петров М. Л. Эффективность возбуждения лазерных уровней атома меди в электрическом разряде. -Квантовая электроника, 1981, т.8, Ш, с.1842−1845.
  15. Smilanski I., Levin L.A., Erez G. Kinetics of population inversion in a copper-vapor laser investigated by a modified hook method.- Optics Letters, 1980, v.5″ N3, p.93−95.
  16. П.А., Климовский И. И. Предельные характеристики лазеров на самоограниченных переходах. -Теплофизика высоких температур. 1978, т.16, в.5, с.1080−1082.
  17. В.М., Вохмин П. А., Климовский И. И., Селезнева Л. А. О многопараметрической оптимизации лазеров на парах меди. -Доклады АН СССР, 1981, т.256, М, с.831--834.
  18. Л.А. Влияние параметров разряда на характеристики генерации саморазогревного лазера на парах меди. -Кандидатская диссертация, Москва, 1980. о
  19. Leonard D.A. A theoretical description of the 51O5 A pulsed copper vapor laser.- IEEE J. Quantum Electronics, 1967, v-3, N9, p.380−381.
  20. А.В., Земцов Ю. К., Родин А. В., Старостин А. Н. Оптимальные характеристики лазера на парах металлов высокого давления. -Доклады АН СССР, 1925, т.220,с.318−321.
  21. А.А., Кнаипп X., Ренч М. О роли частоты следования импульсов в лазере на парах меди. -Квантовая электроника, 1983, т. 10, т, C. II83-II89.
  22. Kushner H.J. A self-consistent model for high repetition rate copper vapor lasers.- IEEE J. Quantum Electronics, 1981, v.17, N8, p.1555−1565.
  23. Walter W.T., Solimene N., Kull G.M. Computer modeling to direct copper vapor laser development.-Era.int.conf., «Lasers 80n, New Orleans, 1981, p.148−158.
  24. C.B., Бучанов В. В., Васильев Л. А. и др. Численное моделирование развития генерации в импульсных лазерах на парах металлов. -ДАН СССР, 1981, т.260, М, с. 853−857.
  25. В.В., Молодых Э. И., Тыкоцкий В. В. Оптимизация лазеров на парах металлов. Квантовая электроника, 1983, т. 10, А*3, с. 629−631.
  26. А.Н. Теоретическое исследование некоторых вопросов кинетики импульсно-периодических лазеров на парах металлов. -Кандидатская диссертация, Томск, 1983.
  27. В.М., Прокопьев В. Е. Об эффективности преобразования энергии возбуждения резонансных уровней меди в лазерное излучение. -Журнал технической физики, 1979. т., с. 2460−2462.
  28. П.А., Климкин В. М., Прокопьев В. Е. Газовый лазер на ионизированном европии. -Письма в ЖЭТФ, 1973, т.18, в. 2, с.80−82.
  29. В.М., Моностырев С. С., Прокопьев В. Е. Селективная релаксация долгоживущих' состояний атомов металлов в газоразрядной.плазме. Стационарная генерация на переходах dp1 кальция и стронция. -Письма в ЖЭТФ, 1974, т.20, в.4, с.251−253.
  30. П.А., Климкин В. М., Прокопьев В. Е. Столкновитель-ный газоразрядный лазер на ионизированных парах европия. Механизм возникновения инверсии. -Квантовая электроника, 1974, т.1, № 6, с. I370−1374.
  31. В.М. Исследование возможности создания столкно-вительных газовых лазеров на парах металлов. Кандидатская диссертация, Томск, 1976.
  32. Patel C.K.N.' CW laser action in N2-C02 system.- Appl. Phys. Letters, 1965, v.7, N1, p.15−17.
  33. В.П. Мощные газовые лазеры. -УФН,. 1967, т.91, в.'З, с.389−424.
  34. .Ф., Осипов А. И. ., Шелепин Л. А. Кинетические процессы в газах и молекулярные лазеры. М., Наука, 1980.
  35. Химические лазеры. (Под ред. Н. Г. Басова. М., Мир, 1982.
  36. П.А., Герасимов В. А. Оптимизация условий возбуждения в лазерах на парах меди. -Квантовая электроника, 1979, т.6, ЯЗ, с.451−455,
  37. В.К., Потапов С. Е. Исследование генерации активных сред на парах' атома марганца. -Квантовая электроника, 1983, т.10, гёЗ, с.588−597.
  38. Bricks B.G., Karras T.W., Anderson R.S. An investigation of a discharge-heated barium laser.- J.Appl.Phys., 1978, v.49, p.38−39.
  39. Burnham R., Djeu N. Ultraviolet-preionized discharge-pumped laser in XeF, KZ F and ArF" — Appl.Phys.Lett., 1976, v.29, N11, p.707−709.
  40. JBurnham R., Harris N.W., Djeu N. Xenon fluoride laser excitation by transverse electric discharge.- Appl.Phys. Lett., 1976, v.28, N2, p.86−87.
  41. Long et al. Efficient discharge pumping of an. XeCl laser using a high voltage prepulse.- Appl.Phys.Lett., 1983, v.43, N8.
  42. Grove R.E. Copper vapor laser came of age.- Laser Focus, 1982, v.16, N7, p.45−50.
  43. Солдатов A.H.,. Федоров В. Ф. Лазер на парах меди с частотой следования импульсов 230 кГц. -Изв. вузов. Физика, 1983, т.26, № 9, с.80−84.
  44. T.S. 200 W KrF gas transport laser.- IEEE J. Quantum Electronic 1980, N11, p.1260−1262.
  45. В.Ю., Борисов B.M., Виноходов А. Ю. и др.
  46. Об особенностях имщгльсно-периодического режима экси-мерных лазеров. -Квантовая электроника, 1983, т.10,КЗ, с.540−546.
  47. Commercial lasers.- Laser Focus, 1982, v.19, N1, p.51−32.
  48. Ю.И., Мельченко С. В., Месяц Г. А. и др. Квазистационарный режим возбуждения электроразрядных эксимерныхлазеров. -Квантовая электроника, 1982, т.9, Ж2, с.2423−2431.
  49. ЗВуков В. В. Исследование активных сред рекомбинационных ионных лазеров на парах химических элементов. -Кандидатская диссертация, Харьков, 1978.
  50. В.В., Кучеров B.C., Латуш Е. Л., Сэм М.Ф. Рекомбинационные лазеры на парах стронция и кальция. -Письма в ЖТФ, 1976, т.2, с.550−552.
  51. В.В., Латуш Е. Л., Михайлевский B.C., Сэм М.Ф. Рекомбинационные лазеры на парах химических элементов. I. Принципы получения генерации в рекомбинационном режиме. -Квантовал электроника. 1977, т.4, с.1249−1255.
  52. В.В., Кучеров B.C., Латуш Е. Л., Сэм М.Ф. Рекомби- -национные лазеры на парах химических элементов. П. Генерация на ионных переходах металлов. -Квантовая электроника, 1977, т.4, Jg6, с.1257−1267.
  53. П.А., Климкин В. М., Прокопьев В. Е., Монастырев С. С. Ионный гелии-европиевый газоразрядный лазер со средней мощностью 2 Вт. -Письма в ЖТФ, 1977, т. З, в.9, с.410−412.
  54. Эксимерные лазеры. (Под ред. Ч.Роудза. М., Мир, 1981.
  55. Ю.И., Лосев В. Ф., Савин В. В., Тарасенко В. Ф. Повышение эффективности -лазера. -Квантовая электроника, 1975, т.2, № 9, с*2042−2053.
  56. Ehrlich D.J., Osgood R.M. Energy Extraction From Meta-stable Excimers-Hg2 as an energy Storage Medium.--IEEE J. of Quantum Electronics, 1979, v. QE-15, N5, p.301−310.
  57. С. A., Коротеев Н. И. Методы нелинейной оптики в спектроскопии рассеяния света. М., Наука, 1981.
  58. Parks J.H., Szoke A., Javan A. Investigation collision-induced transitions within exceded levels of neon.--Bull .Am .Phys .Soc., 1964, v.5, p.490.
  59. Parke J.H., Javan A. Collision-Induced Transitions within Excited Levels of Neon. The Physical Review, 1965, v.139, N5A, p. 1357−1358.
  60. А.С. Исследование процессов столкновения с воз-, бужденными атомами в газовых ОКГ. -ЖЭТФ, 1966, т.51,с.38−43.
  61. А.С. Исследование переходов между возбужденными состояниями атома неона при столкновениях с электронами.-Труды ФИАН, 1970, т.51, с.90−123.
  62. Т.В., Кирпиленко В. Г., Раутиан С. Г., Хайкин А. С. Измерение вероятности спонтанных переходов 3 $ 2 ~ 2-р^в неоне. -Оптика и спектроскопия, 1967, т.22, с.679−682.
  63. Н.М., Коньков Н. Д., Ровинский Р. Е., Че-буркин Н.В. Сравнение времени жизни и скорости возбуждения уровней Ж И0н113ИР0ванн0Г0аргона. -ЖЭТФ, 1969, т.51, в. II, с.1506−1512.
  64. И. Г., Латуш Е. Л., Папакин В. Ф., Сэм М.Ф. Параметры плазмы и механизш накачки в Cd+ ОКГ. -Изв.вузов. Физика, 1972, № 8, с.85−90.
  65. Bokhan Р.А., Klimkin V. M*,. Prokopiev V, E. et al. Investigation of anomalously high-speed deexcitation of Eu+ me-tastable states in gas discharge plasma. J. de Physique, 1979, v.40, N 7, p.115−116.
  66. И.Н. Динамические процессы в азотном молекулярном лазере. -ЖЭТФ, 1971, т.61, в.1, с.72−85.
  67. Sovero Е., Chen C.J., Culick F.E.C. Electron temperature measurements in a copper chloride laser utilizing a microwave radiometer. J, of Applied Physics, 1976, v.47,1. N 10, p. 4538−4542.
  68. Т.Я., Попов А. К., Раутиан С. Г., Соколовский Р. И. -Нелинейные интерференционные эффекты в спектрах испускания, поглощения и генерации. -ЖЭТФ, 1969, т.57, в. З, с.850−862.
  69. В.М., Прокопьев В. Е., Соковиков В. Г. Измерение скорости накачки и концентрации электронов в H^ ~ Bit иимпульсных газовых лазерах. В сб. ^'Эффективные газоразрядные лазеры на парах металлов'.' Томск, Изд-во ИОА СО АН ССОР, 1978.
  70. В.М., Прокопьев В. Е., Фадин Л. В. Измерение скорости накачки и концентрации электронов в импульсных Це~Ви и лазерах.-Квантовая электроника, 1979, т.6, ЖЗ, с.599−602.
  71. Nerheim N.M. A parametric study of the copper chloride laser. J#Appl.Phys., 1977, v.48, N3, p.1186−1890.
  72. П.А., Николаев В. Н., Соломонов В. И. Отпаянный лазер на парах меди. -Квантовая электроника, 1975, т.2, с.159−162.
  73. В.М., Прокопьев В. Е. К вопросу об оптимальной частоте следования импульсов возбуждения лазеров на самоограниченных переходах металлов. -Изв. вузов. Физика, 1978, № 5, с.152−153.
  74. И. И., Селезнёва JI.A. О некоторых особенностях работы схемы с резонансной переразрядкой накопительной емкости, используемой для возбуждения лазеров на самоограниченных переходах. -Тепл. высоких температур, 1979, т.17, Щ, с.27−30.
  75. В.Ф., Мельченко B.C., Поздеев В. В., Солдатов А. Н. Влияние радиальной неоднородности газоразрядной плазмы на параметры генерации медного лазера.-В сб. ^'Эффективные газоразрядные лазеры. на парах металлов. Изд-во ИОА СО АН СССР, Томск, 1978.
  76. Miller J.H., Kan Т. Metastable decay rates in a Cu-metal-vapor laser. J.Appl.Phys, 1979, v.50, Ж6, p.3843−3851.
  77. А.Я., Кравченко В. И., Егоров А. И. Измерение времён жизни нижних рабочих уровней лазера на парах меди. -Квантовая электроника, 1983, т.10, № 6, с.1212−1216.
  78. В.В., Маркова С. В., Петраш Г. Г. Кинетика распада нижнего рабочего уровня в импульсном лазере на парах свинца. -Квантовая электроника', 1983, т.10, М, с.787−792.
  79. Э.К. и др. Релаксация метастабильных атомов свинца в распадающей плазме. -Опт. и спектр, 1983, т.55, М, с. 214−2П.
  80. В.В., Маркова С. В., Петраш Г. Г. Распад метал Й г Остабильных состояний op JJ3атомов висмута в межимпульсный период в лазере на парах висмута. -Квантовая электроника, 1982, т.9, М, с.688−694.
  81. Moseley J.T., Peterson J.R., Lerents D.C., et al. Deexcitation of fast He, He, Ar metastable atoms by various atoms• Phys.Rev., 1972, A6, N3, p.1025−1031.
  82. Ю.А. Исследование резонансных процессов передачи возбуждения при столкновениях ионов и атомов с тепловыми энергиями методами оптической спектроскопии. -Докторская диссертация, Ленинград, 1983.
  83. И.П., Бочкова О. П., Фриш С. Э. Передача энергии возбуждения при атом-атомных и атом-молекулярных столкновениях. -В сб.: „Спектроскопия газоразрядной плазмы“. Вып. I, Л., Изд-во ЛГУ, 1976.
  84. Спектроскопия газоразрядной плазмы. (Под. ред.С. Э. Фриша. Л., Изд-во Наука, 1970.
  85. В.М., Прокопьев В. Е. Использование фотоэлектрических приемников с фотокатодами на основе Яд 0~С$ для регистрации излучения лазеров в области 1+2 мкм . -ПТЭ, 1976, т, с. 215−216.
  86. П.А., Бурлаков В. Д. О механизме генерации на переходах kd 3Di) i~ Bp атома стронция. -Квантовая электроника, 1979, т.6, № 3, с.623−625.
  87. В.М., Прокопьев В. Е., Соковиков В. Г. Исследование зависимости мощности генерации на Ж линиях иттербия от частоты следования импульсов накачки. -Квантовая электроника, 1981, т.8, № 4, с.722−725.
  88. Н.П., Комаровский В. А. Силы осциляторов спектральных линий и времена жизни разноземельных элементов сдостраивающей hj -оболочкой .-J. Quani. Spectiosc. RclcUcI. TzcLn/fer-, 1973P v. 16, р.217−25Л.
  89. Gokay M.C., et al. Single- and double-pulse experiments on the Sr+ cycle ion laser. IEEE J. of Quantum Electronics, 1978, v. QE-14fNl2,p#1004−1007.
  90. Gross L.A., Gokay H. C, Single- and double-pulse experiments on the Ca+ cyclic ion laser, J .Appl .Phys ., 1979, v.50, p.624−627.
  91. Bokhan P.A., Klimkin V.M., Prokop’ev V.E., Burlakov V.D. Stationary and quasistationary laser operating from resonant to metastable atom levels and ion metals, -Opt.Commun., 1976, v.18, N1, p» 474−475.
  92. B.M., Прокопьев B.E., Соковиков В. Г. Измерение скорости накачки и концентрации электронов в Не ~ Ей. и Не-St лазерах. -В сб.:"Эффективные газоразрядные лазеры на парах металлов". Томск, Изд-во ИОА 00 АН СССР, 1978.
  93. П.А., Климкин В. М., Прокопьев В. Е., Соломонов В. И. Исследование лазера на самоограниченных переходах атома и иона европия. -Квантовая электроника, 1977, т.4, ЖЕ, с.152−154.
  94. В.М., Мальцев А. Н., Прокопьев В. Е., Соковиков В. Г. Исследование траектории движения иона европия по возбузденным состояниям в Не-Ей лазере. -В сб.: «Эффективные газоразрядные лазеры на парах металлов.»
  95. Томск, Изд-во ИОА СО АН СССР, 1978.
  96. Bokhan P.A., Klimkin V.M., Prokopiev V.E. Stationaryand quasistationary gas discharge laser on metal vapor.-The paper of the 3rd Intern.Conf. of Laser and Application, Dresden, GDR, 1977, p.115−116.
  97. Golton D.P. et al. Relaxation of atmospheric pressure helium plasmas. J.Phys. B: Atom.Molec.Phys., 1979″ v.12, N 6, p.1043−1053.
  98. Л.И., Ликоба И. О., Сыцько Ю. И., Яковлен-ко С.И. Анализ возможности БУФ генерации на димере гелия при накачке электронным пучком. -Квантовая электроника, 1979, т.6, М, с.657−660.
  99. В.М., Прокопьев В. Е., Фадин Л. В. Измерение вероятностей перехода в первом ионе европия. -Опт. и спектр., 1978, т.44, в.2, с.596−598.
  100. Ч., Бозман У. Вероятность переходов и силы осцилляторов 70 элементов. М., Мир, 1969.
  101. Г. А., Редько Т. П. Измерение скорости распада резонансных уровней. -Опт. и спектр., 1974, т.34, в.1, с. 31−36.
  102. Ю.Л. Об интерпретации зависимости эффективного времени жизни уровня от давления. -Опт. и спектр., 1974, т.37, в.5, C. I006-I008.
  103. В.Н., Никитин Е. Е. Кинетика и механизмы газофазных реакций. М., Наука, 1975.
  104. П.А., Фадин Л. В. Исследование процессов переноса возбуждения в ионе европия. -Опт. и спектр., 1982, т.52, в.4, с.626−629.
  105. В.М., Прокопьев В. Е. Измерение эффективных времен жизни метастабильных состояний в газоразрядной плазме. -Опт. и спектр., 1980, т.49, в.6, с.1081−1085.
  106. Bokhan P.A., Klimkin V.M., Prokopiev V.E. Peculiarities of electric discharges in mixtures of metal vapors and rare gases at increased pressures. Contributed Papers XIII Intern, Conf. on Phenomena in Ionized Gases. Part II. Berlin, GDR, 1977.
  107. НО. Летохов B.C., Чеботаев В. П. Принципы нелинейно! лазерной спектроскопии. М., Наука, 1975, с. 184.
  108. Л.П. Рекомбинация электронов в одноатомном газе. ЖЭТФ, 1962, т.42, в.5, с.1326−1329.
  109. Hale М#0 e, Leone S ¦ Laser excited state detected calcium-rare gas collisional energy transfer Ca (4s5plP1) spin changing and Ca (4s5p^P.j) fine structure changing .c J cross sections, JtGh@m, Phys.,. 1983, Ў •7.9″ H7,
  110. Верхогляд А. Г*, Кривощеков Г. В., Курбатов П. А. Обнаружение неупругого канала столкновений, инициируемого гелием, мезду состояниями возбужденного Хе 5d3/2.± и 5dt7/2l°3. -Письма в ЖЭТФ, 1981, т.34, в.8,с * 434−437
  111. А.Г., Кривощеков Г, В., Курбатов П. А. Природа сверхизлучення лазерных жишй М в присутствии буферного газа. -Квантовая электроника, 1984, т. II, $ 2, с.291−297.
  112. Л.А., Гарга И. И., Головчак Н. В. Эффективные сечения возбуждения резонансных линий однозарядных ионов европия, электронным ударом. -Опт. и спектр.1977, т. 43, в.5, с.989−1000.
  113. В.С.Йевера, В.С.^^, Сосквда^7Т., ЗапесочныЙ Й. П. Исследова ние физических процессов и механизма-образования инверсии в Не С ОКР. Ойт, й спектр., 1980,=т.49 в.5,с.961-' S983. •¦ / ¦--¦/'у- ¦- ¦ .-
  114. Collins G, J, Excitation mechanisms in He-Cd and He-Znion laser. J, Appl, Phys.,. 1983, v.44, H10, p.4633−4652.
  115. Cahusac P. Raics laser in frarouges dans les vapeursde ferres rares et d^lcalinoterreux. J. de Physigue, 1971, v.32, p.499−905.
  116. Sorokin P.P., Lankard J.R. Optical pumping Sr vapors.
  117. Phys.Rev., 1969, v.186, p.342−354.
  118. В.М., Голгер А. Л., Климовский И. И. О возможности получения непрерывной генерации в лазерах на самоограниченных переходах при оптической накачке. -Квантовая электроника, 1979, т.6, J&5, с.1077−1079.
  119. В.М., Калинин С. В., Климовский И. И. Квазе-непрерывная генерация на переходе между резонансным *Р±- и метастабильным уровнями атома бария в электрическом разряде. -Доклады АН СССР, 1983, т.273, Ж, с.101−103.
  120. В.М., Калинин С. В., Климовский И. И. Квазинепрерывная генерация на переходе с резонансного 4Р±- на метастабильный d) z уровень атома кальция. -Квантовая электроника, 1982, т.9, МО, с.2075−2077.
  121. Djeu Gain measurements on the 1.5 m Ba transition in a Ba+N20 reactive flow. Electron. Transit.Lasers. Cambridge, Mass.-London, 1976, p.166−169.
  122. МитчеллA., Земанский M. Резонансное излучение и возбужденные атомы. М., ОНТИ, 1937.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!