Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Градиентометр на базе ВТСП СКВИДов для работы в неэкранированном пространстве

Диссертация: Градиентометр на базе ВТСП СКВИДов для работы в неэкранированном пространстве
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Второй проблемой, которую необходимо преодолеть на пути практического применения таких СКВИД-датчиков в неэкранированном пространстве, является то, что до настоящего времени на ВТСП-материалах не удается реализовать конфигурацию приемных трансформаторов магнитного потока в форме градиометров второго порядка. Возможными решениеми данной задачи является либо построения на базе трех… Читать ещё >

Градиентометр на базе ВТСП СКВИДов для работы в неэкранированном пространстве (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Обзор литературы
    • 0. 1. К истории сверхпроводниковой электроники
    • 0. 2. Эффект Джозефсона
    • 0. 3. Резистивная модель Джозефсоновского перехода, шунтированный туннельный контакт
    • 0. 4. Два джозефсоновских перехода в сверхпроводящем кольце,
  • СКВ ИД постоянного тока
    • 0. 4. 1. Модель двухконтактного СКВИДа
    • 0. 4. 2. Шум и энергетическое разрешение
    • 0. 5. Электроника с обратной связью для СКВИДа постоянного тока
    • 0. 5. 1. Схема обратной связи
    • 0. 5. 2. Шум, добавляемый усилителем в электронике
    • 0. 6. СКВИД-магнитометры
  • Глава 1. Работа
  • ВТСП СКВИДа в неэкранированном пространстве
    • 1. 1. ВТСП СКВИД-магнитометры нового типа в работе с модуляционной СКВИД-электроникой
      • 1. 1. 1. Принцип работы Модуляционной СКВИД-электроники
      • 1. 1. 2. Реализация Модуляционной СКВИД-электроники
      • 1. 1. 3. Схема переменного тока смещения СКВИДа
    • 1. 2. Работа высокотемпературного СКВИД-магнитометра в открытом пространстве
  • Глава 2. Конструкция измерительной вставки с тремя
  • ВТСП СКВИД-датчиками
    • 2. 1. Пластиковая вставка в азотный криостат
    • 2. 2. Система механической балансировки СКВИД-датчиков
  • Глава 3. Блок электронного градиентометра
    • 3. 1. Методы борьбы с внешним шумом
    • 3. 2. Реализация блока электронного градиентометра
      • 3. 2. 1. Система сложения аналоговых сигналов от трех магнитометров
      • 3. 2. 2. Система цифрового управления
  • Глава 4. Настройка, калибровка и балансировка магнитометрической системы
    • 4. 1. Описание созданной магнитометрической системы
    • 4. 2. Настройки каждого СКВИД-канала с датчиком типа НТМ
    • 4. 3. Методика балансировки электронного градиентометра
    • 4. 4. Разрешающая способность системы
    • 4. 5. Измерение с помощью электронного градиентометра сигнала от дипольного источника магнитного сигнала

Актуальность темы

.

10 5.

1°4 сс :§ Л.

О о сз.

3 с:

10 1.

Ют.

Кардиограмма;

Окулограмма.

Миограмма.

Кардуюг ра! ша|эмбрй?>йа.

Энцефалограмма.

КТИВНОеТЬ’ЩрВ!- ГОЛОБНОПОйМШЗГа.

Активность бпиннбго: мозга!

100 т.

1 10.

100 Ш.

Рис. 0.1. Диапазоны частот и амплитуды магнитных сигналов от различных органов человека.

Большой интерес в современной науке и технике представляет использование высокотемпературных СКВИДов постоянного тока в высокочувствительных магнитометрических системах различного назначения, в частности, их практическое применение в диагностических комплексах для исследований биомагнитных сигналов, генерируемых живыми организмами. Выше на Рис. 0.1 представлены диапазоны частот и амплитуды магнитных сигналов, генерируемых различными органами человека [1]. Очевидно, что для достоверной регистрации сигналов в указанном диапазоне частот и амплитуд наиболее предпочтительным представляется использование в качестве детекторов магнитного поля датчиков на базе низкои высокотемпературных СКВИДов. На настоящий момент в науке и технике уже можно наблюдать успешное использование магнитометров на базе НТСП СКВИДов. В медицине, например, это системы снятия магнитных энцефалои кардиограмм человека [2] - [6], в геофизике — системы для измерения изменения магнитного поля Земли [7] - [10], в методах неразрушающего контроля качества материалов — системы для поиска внутренних микродефсктов в материалах [11] - [15]. Однако, ряд преимуществ по сравнению в этим могли бы иметь магнитометрические системы на базе ВТСП СКВИДов. Во-первых, смена хладоагента с жидкого гелия на жидкий азот сильно снизило бы стоимость эксплуатации систем. Второе неоспоримое преимущество ВТСП СКВИД-магнитометров заключается в гораздо большей мобильности измерительных систем по сравнению с системами на базе НТСП СКВИДов.

Однако, существует ряд особенностей в построении высокочувствительных магнитометрических систем на базе высокотемпературных СКВИДов постоянного тока. Во-перых, использование высокотемпературных СКВИДов для детектирования сигналов от биологических источников до недавнего времени было несколько ограничено из-за их недостаточной чувствительности по индукции магнитного поля. Предельная чувствительность стандартных высокотемпературных СКВИДов постоянного тока с автотрансформаторной системой преобразования индукции магнитного поля в магнитный поток в петле СКВИДа находится на уровне 80.

— 100 фТл/Гц½. При измерении магнитных полей, генерируемых в сердце или мозге человека, такой разрешающей способности оказывается не достаточно для получения диагностически ценной информации о работе проводящей системы сердца и мозга. Поэтому практическое применение высокотемпературных СКВИД-магнитометров в медицине представлялось очень проблематичным, пока не были изготовлены высокотемпературные СКВИД-датчики постоянного тока с предельной разрешающей способностью 15 фТл/Гц½ [16] (Исследовательский центр в г. Юлихе, Германия) вместо типичных 100 фТл/Гц½ [18], [19]. Данная модель ВТСП-СКВИД-датчиков была доработана авторами [16] до уровня коммерческих образцов, пригодных для использования в реальных измерительных системах, и получила условное обозначение «НТМ-8». Такие высокотемпературные СКВИДы уже могут быть использованы в биомагнитных измерениях, так как их разрешающая способность по индукции магнитного поля сравнима с разрешающей способностью низкотемпературных датчиков.

Второй проблемой, которую необходимо преодолеть на пути практического применения таких СКВИД-датчиков в неэкранированном пространстве, является то, что до настоящего времени на ВТСП-материалах не удается реализовать конфигурацию приемных трансформаторов магнитного потока в форме градиометров второго порядка. Возможными решениеми данной задачи является либо построения на базе трех ВТСП-СКВИД-магнитометров электронного градиентометра первого порядка с референтным СКВИДом [20], либо электронного градиентометра второго порядка [21].

В свою очередь, использование магнитометров с высокой чувствительностью по индукции магнитного поля в условиях высокой плотности индустриальных помех требует внесения существенных изменений в стандартную модуляционную СКВИД-электронику для того, чтобы магнитометры с ВТСП-СКВИД-датчиками типа НТМ-8 могли стабильно работать в неэкранированном пространстве. Поэтому необходимо разработать новый вариант модуляционной СКВИД-электроники, адаптированной для работы с такими высокочувствительными СКВИД-датчиками без дополнительной магнитной экранировки.

Цель работы.

Целью данной работы были разработка и создание градиентометра на базе трех ВТСП СКВИДов для измерения слабых магнитных сигналов в неэкранированном пространстве. Так же ставилась задача исследования собственной чувствительности градиентометра.

Задачи работы.

При выполнении работы ставились следующие задачи.

1. Адаптация модуляционной СКВИД-электроники для работы с ВТСП СКВИД-датчиком типа НТМ-8 в открытом пространстве.

2. Создание измерительной вставки с тремя ВТСП СКВИД-датчиками в азотный криостат с прецизионной системой механической балансировки.

3. Создание системы электронного градиентометра.

4. Проведение измерения собственной чувствительности градиентометра. Измерение магнитного поля от дипольного источника магнитного сигнала.

Положения, выносимые на защиту.

1. Создана модуляционная СКВИД-электроника, адаптированная для работы с ВТСП СКВИДами постоянного тока как в экранированном, так и в открытом пространстве. У созданного варианта СКВИД-электроники расширен динамический диапазон до 150 дБ и имеется возможность подавать в СКВИД переменный ток смещения.

2. Для СКВИД-магнитометра с дополнительным концентратором магнитного потока, обеспечивающим чувствительность в экранированном пространстве 50 фТл/Гц½ на частотах выше 10 Гц, продемонстрирована стабильная работа СКВИД-магнитометров типа НТМ-8 в неэкранированном пространстве в условиях индустриального города с чувствительностью на уровне 100 фТл/Гц½.

3. Спроектирована и собрана измерительная пластиковая вставка в азотный криостат с тремя ВТСП СКВИД-магнитометрами, располагающимися вертикально друг над другом. В конструкции вставки создана прецизионная система механической балансировки электронного градиентометра.

4. Спроектирован и сконструирован электронный градиентометр второго порядка, производящий обработку сигналов с трех СКВИДов по формуле, А — 2 В + С. Созданное устройство имеет следующие характеристики:

• База градиентометра равна 10 см.

• Предельная чувствительность по магнитному полю составляет 4 фТл/см^ц½ или 100 фТл/Гц½, приведенных к нижнему СКВИД-магнитометру .

• Рабочая полоса измеряемого сигнала равна 15 кГц.

• Динамический диапазон измеряемого сигнала равен 144 дБ.

• Скорость слежения изменения измеряемого сигнала равна 250 кФо/с.

5. Прибор может быть использован с предельной чувствительностью по магнитному полю 4фТл/см2Гц½ в слабо-экранированном пространстве или в местах, удаленных от индустриальных помех с использованием аккумуляторного питания всей системы. Также возможно использование созданной магнитометрической системы в условиях неэкранированного пространства в индустриальном городе с чувствительность 8−12 фТл/см2Гц½, что эквивалентно 200 — 300 фТл/Гц½, приведенным к нижнему СКВИД-магнитометру.

6. Проведенное исследование показало, что использование высокотемпературных СКВИД-магнитометров в области измерения магнитных сигналов в неэкранированном пространстве в индустриальном городе затруднено наличием сильного и крайне нестабильного низкочастотного магнитного фона.

Научно-практическая ценность диссертации.

Полученные в данной диссертации результаты крайне важны с точки зрения развития технической базы экспериментальной физики, биологии и методов диагностики в медицине.

Научная ценность данных результатов состоит в демонстрации реальной возможности использования ВТСП СКВИДов в высокочувствительной магнитометрии в неэкранированном пространстве.

Практическая ценность результатов состоит, прежде всего, в том, что использование ВТСП СКВИДов в магнитометрии на порядок снижает стоимость обслуживания магнитометра за счет использования более дешевого хладоагента — жидкого азота. Кроме того, использование ВТСП СКВИДов с криокулерами гораздо легче, удобнее и дешевле в сравнении с НТСП СКВИДами. Так же можно с уверенностью сказать, что возможность использования ВТСП материалов в магнитных измерениях сильно увеличивает мобильность самих диагностических комплексов. Таким образом, открывается новая ниша крайне мобильных магнитометрических систем, которые могут быть интересны не только в экспериментальной физике и медицине, но и в методах неразрушающего контроля материалов.

Структура и объем работы.

Диссертация состоит из введения, обзора литературы, 4 глав, заключения и списка литературы. Объем диссертации 107 страниц, включая 44 рисунка.

Список литературы

состоит из 70 наименований.

Основные результаты работы:

1. Создана модуляционная СКВИД-электроника, адаптированная для работы с ВТСП СКВИДами постоянного тока как в экранированном, так и в открытом пространстве. У созданного варианта СКВИД-электроники расширен динамический диапазон до 150 дБ и имеется возможность подавать в СКВ ИД переменный ток смещения.

2. Для СКВИД-магнитометра с дополнительным концентратором магнитного потока, обеспечивающим чувствительность в экранированном пространстве 50 фТл/Гц½ на частотах выше 10 Гц, продемонстрирована стабильная работа СКВИД-магиитометров типа НТМ-8 в неэкранированном пространстве в условиях индустриального города с чувствительностью на уровне 100 фТл/Гц½.

3. Спроектирована и собрана измерительная пластиковая вставка в азотный криостат с тремя ВТСП СКВИД-магнитометрами, располагающимися вертикально друг над другом. В конструкции вставки создана прецизионная система механической балансировки электронного градиентометра.

4. Спроектирован и сконструирован электронный градиентометр второго порядка, производящий обработку сигналов с трех СКВИДов по формуле, А — 2 В + С. Созданное устройство имеет следующие характеристики:

• База градиентометра равна 10 см.

• Предельная чувствительность по магнитному полю составляет 4 фТл/см^ц½ или 100 фТл/Гц½, приведенных к нижнему СКВИД-магнитометру .

• Рабочая полоса измеряемого сигнала равна 15 кГц.

• Динамический диапазон измеряемого сигнала равен 144 дБ.

• Скорость слежения изменения измеряемого сигнала равна 250 кФо/с.

5. Прибор может быть использован с предельной чувствительностью по магнитному полю 4 фТл/см^ц½ в слабо-экранированном пространстве или в местах, удаленных от индустриальных помех с использованием аккумуляторного питания всей системы. Также возможно использование созданной магнитометрической системы в условиях неэкранированного пространства в индустриальном городе с чувствительность 8 — 12 фТл/см2Гц1//2, что эквивалентно 200 — 300 фТл/Гц½, приведенным к нижнему СКВИД-магнитометру.

6. Проведенное исследование показало, что использование высокотемпературных СКВИД-магнитометров в области измерения магнитных сигналов в неэкранированном пространстве в индустриальном городе затруднено наличием сильного и крайне нестабильного низкочастотного магнитного фона.

Список публикаций автора.

Al] Е. В. Бурмистров, П. Н. Дмитриев, М. А. Тарасов, А. С. Калабухов, С. А. Ковтонюк, С. А. Гудошников, О. В. Снигирев, JI.C. Кузьмин, В. П. Кошелец, «Реализация планарного СКВИДпикоамперметра», Радиотехника и Электроника, 2006, т. 51, № 5, стр. 1−6.

А2] L. Kuzmin, P. Mauskopf, V. Zakosarenko, D. Golubev, E. Burmistrov, H.-G. Meyer, «Cold-Electron Bolometers with SQUID Readout for OLIMPO Balloon Telescope», 7-th Int. Conf. on Low Temp. Electron., WOLTE-7, 21−23 June 2006, Noordwijk, The Netherlands. ESA Proceedings 264, pp. 117−124.

A3] Е. В. Бурмистров, В. Ю. Слободчиков, В. В. Ханин, Ю. В. Масленников, О. В. Снигирев, «Модуляционная СКВИД-электроника для работы с высокотемпературными СКВИДами в открытом пространстве», Радиотехника и электроника, 2008, т. 53, № 10, стр. 1333−1340.

A4] Е.У. Burmistrov, V.Yu. Slobodchikov, V.V. Khanin, Yu.V. Maslennikov, O.V. Snigirev, «DC SQUID modulation electronics for operation with HTS DC SQUID magnetometers in the unshielded environment», 2008 Applied Superconductivity Conference, Chicago, Illinois USA, August 17−22, 3EPF02.

A5] E.V. Burmistrov. V.Yu. Slobodchikov, V.V. Khanin, Yu.V. Maslennikov, O.V. Snigirev, «DC SQUID modulation electronics for operation with HTS DC SQUID magnetometers in the unshielded environment», IEEE Transactions on Applied Superconductivity, vol. 19, issue 3, pp. 206−209.

A6] E.V. Burmistrov. V.Yu. Slobodchikov, V.V. Khanin, Yu.V. Maslennikov, «DC SQUID modulation electronics for operation with HTS DC SQUID magnetometers in the unshielded environment», Ll-06, International Conference «Microand nanoelectronics», 2009.

A7] 29.10.2009 в федеральной службе по интеллектуальной собственности, патентам и товарным знакам РФ принято решение о выдаче патента РФ по заявке № 200 814 7035(61 496) от 28.11.2008 «Магнитометр-градиентометр на основе СКВИДов постоянного тока из высокотемпературных сверхпроводников» .

Заключение

.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Wikswo J.P., Applications of SQU1. magnetometers to biomagnetism and nondestructive evaluation, Application of superconductivity, H. Weinstock, pp. 139−228, 2000
  2. Koch H., SQUID Magnetocardiography: Status and Perspectives, IEEE Trans, on Appl. Supercond., Vol. 11, No. 1, 2001
  3. Fenici R., Brisinda R., and Meloni R., Clinical application of magnetocardiography, Expert Rev. Mol. Diagn. 5 n.3, 291−313 2005
  4. Н.Ф., Ушаков И, Б., Бухтияров И. В., Васнев A.B., Масленников Ю. В., Кондратюк JI.JI., Никитина Л. С., Магнитокардиография как новый метод кардиодиагностики для медицины труда, Медицина труда и промышленная экология, 2005, № 6, с. 32−37
  5. Howak Н., Giessler F., Huonker R., Multichannel magnetocardiography in unshielded environments, Clin. Phys. Physiol. Meas., 12, 5−11, 1991
  6. Lounasmaa O.V., Seppa H., SQUIDs in Neuri- and Cardiomagnetism, J. of Low Temp. Phys., V. 135, N. 5/6, 2004
  7. J. Clarke, Geophysical applications of SQUID, IEEE Trans. Magn., 19, 288, 1983
  8. Foley C.P., Tilbrook D.I., Leslie K.E. et al., Geophysical exploration using magnetic gradiometry based on HTS SQUIDs, IEEE Trans. Appl. Supercond., 11, 1375, 2001
  9. Leslie K.E., Binks K.E., Foley C.P. et al. Operation of a geophysical HTS SQUID system in sub-Arctic environments, IEEE Trans. Appl. Supercond., 13, 759, 2001
  10. Meyer H.G., Stolz R., Chwala A., Schulz M., SQUID technologies for geophysical exploration, Phys. Stat. Sol, © 2, 1504, 2004
  11. Weinstock H., A review of SQUID magnetometry applied to nondestructive evaluation, IEEE Trans. Magn., 21, 3231, 1991
  12. Mignogna R.B., Chaskelis H.H., Investigation of deformation using SQUID magnetometry, Review of Progress in QNDE vol. 8, ed. Thompson D.O. and Chimenti D., pp. 551−8, 1989
  13. Banchet J., Jouglar J., Vuillermoz P.-L., Waltz P. and Weinstock H., Magnetomechan-ical behaviour of steel via SQUID magnetometry, IEEE Trans. Appl. Supercond., 5, 2486, 1995
  14. Wikswo J.P., Design considerations for magnetic imaging with SQUID microscopes and arrays, Pros. 4th Int. Superconductive Electronics Conf., pp. 189, 1993
  15. Jenks W.G., Sadeghi S.S.H. and Wikswo J.P., SQUIDs for nondestructive evaluation, J. Phys. D: Appl. Phys., 30, 293−323, 1997
  16. Faley M.I., Poppe U., Urban K., Paulson K. and Fagaly K., A New Generation of the HTS Multilayer DC-SQUID Magnetometers and Gradiometers, Journal of Physics: Conference Series 43, 1199−1202, 2006
  17. Фалей М.И., Тонкопленочные гетероструктуры оксидных сверхпроводников и их применение для сверхпроводниковых квантовых интерферометров, Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук, Москва, 2005
  18. Cantor R., Lee L.P., Teepe М., Vinetskiy V., and Longo J., Low-noise single-layer YBaCuO DC-SQUID magnetometers at 77K, IEEE Trans. Magn., 1991, v. 27, N2, pp. 14З4-ЦЗ7
  19. Lee L.P., Longo J., Vinetskiy V., and Cantor R., Monolitic 77K dc SQUID magnetometer, Appl. Phys. Lett., 1991, V. 59, N 23, pp. 3051−3053
  20. Koch R.H., Rozen J.R., Sun J.R. and Gallagher W.J., Tree SQUID gradiometer, Appl. Phys. Lett. 63, n.3, 19 July 1993
  21. Kamerlingh Onnes H., Leiden Comm. 122b, 124 (1911)
  22. R. Kleiner, D. Koelle, F. Ludwig and John Clarke, «SQUIDs: State of Art and Applications», Proceedings of the IEEE, Vol. 92, № 10, October 2004
  23. B.D. Josephson. Phys. Lett., 1, 251 (1962)
  24. J. Oppenlaender, Ch. Haeussler, and N. Schopohl, «Non- 0-periodic macroscopic quantum interference in one-dimensional parallel Josephson junction arrays with unconventional grating structure», Phys. Rev. (2001), В 63 24 511−1-9
  25. C.Tesche, J. Clarke, «de SQUIDs: Noise and Optimization», J. of Low Temp. Phys., Vol. 29, Nos. 12, 1977
  26. K.K. Лихарев, Б. Т. Ульрих, Системы с джозефсоновскими контактами, Изд-во Московского университета, 1978
  27. J. Clarke, W. Goubau, М. Ketchen, «Tunnel junction de SQUID: Fabrication, operation and performance», J. of Low Temp. Phys., Vol. 25:99, 1976
  28. Y. Jia, W.R. Sun, J.R. Li, «An analysis theory of symmetric dc SQUID driven by thermal noise», Supercond. Sei. Technol., 16 (2003) 437−443
  29. R. Peterson, C. Hamilton, «Analysis of the threshold for superconducting interferometers», J. Appl. Phys., 50:8135, 1979
  30. V. J. de Waal, P. Schrijer, R. Llurba, «Simulation and optimizatiom of a dc SQUID with finite capacitance», J. of Low Temp. Phys., 54:215, 1985
  31. D. Drung, «High-TC and Low-TC dc SQUID electronics», Supercond. Sei. Technol. 16 (2003) 1320−1336
  32. Clarke J., Goubau W.M. and Ketchen M.B., Tunnel junction DC SQUID: fabrication, operation and performance, J. Low Temp. Phys., 25, 99−44> ^976
  33. Koelle D., Kleiner R., Ludwig F., Dantsker E. and Clarke J., High transition temperature superconducting quantum interference devices, Reviews of Modern Physics, 71, 3, 631−686, April 1999
  34. Faley M.I., Poppe U., Urban K., Paulson D.N., Starr T. and Fagaly R.L., Low noise HTS dc-SQUID flip-chip magnetometer and gradiometer, IEEE Trans, on Appl. Supercond., 11, 1, 1383−1386, 2001
  35. Фалей М.И., Магнитометры и градиометры на основе гетероструктур оксидных сверхпроводников, Радиотехника и электроника, 50, 3, 1−8, 2005
  36. Burghoff M., Trahms L., Zhang Y., Bousack H. and Borgmann J., Diagnostic application of high-temperature SQUIDs, J. Clin. Engr., 21(1), 62−66, 1996
  37. Cochran A., Macfarlane J.C., Morgan L.N.C., Kuznik J., Weaton R., Hao L., Bowman R.M. and Donaldson G.B., Using a 77K SQUID to measure magnetic field foe NDE, IEEE Appl. Supercond., 4(3), 128−135, 1994
  38. Morgan L.N.C., Carr C., Cochran A., McKirdy D.McA. and Donaldson G.B., Electromagnetic nondestructive evaluation with simple HTS SQUIDs: Measurements and Modelling, IEEE Trans, on Apple. Supercond., 5(2), 3127−3130, 1995
  39. Chatraphorn S., Fleet E.F. and Wellstood F.C., High-Tc scanning SQUID microscopy: Imaging integrated circuits beyond the standard near-field limit., Dull. Am. Phys. Soc., 44(1), Part II, 1554 (Abstract), 1999
  40. Fleet E.F., Chatraphorn S. and Wellstood F.C., HTS SQUID microscopy of eddy currents, Bull. Am. Phys. Soc., 44(1), Part II, 1554 (Abstract), 1999
  41. Poppe U., Faley M.I., Breunig I., Speen R., Urban K., Zimmermann E., Glaas W. and Hailing H., HTS dc-SQUID Microscope with soft-magnetic Flux Guide, Supercond. Sei. and Technol., 17, 191−195, 2004
  42. Ter Brake H.J.M., Flokstra J., Jaszczuk W., Stammis R., van Ancum G.K., Martinez A. and Rogalla H., 19-channel dc SQUID based neuromagnetometer, Clin. Phys. and Physiol. Meas., 12(Suppl. B), 45−50, 1991
  43. Matlashov A.N., Slobodchikov V.Yu., Bakharev A.A., Zhuravlev Y.E. and Bon-darenko N., Biomagnetic multichannel system built with 19 cryogenic probes, Proc. 9th Inter. Conf. on Biomagnetism, Vienna, 493−496, 1995
  44. Dossei O., David B., Fuchs M., Kruger J., Ludeke K.-M. and Wishmann H., A 31-channel SQUID system for biomagnetic imaging, Appl. Supercond., 110−12, 18 131 825, 1993
  45. Gudden F., Hoening E., Reichenberger H., Schittenhelm R., Schneider A., A mut-lichannel system for use in biomagnetic diagnosis, Elcctromedica 57, 2−7, 1989
  46. Hoening H.E., Daalmans G.M., Bar L., et al., Multichannel DC SQUID sensor array for biomagnetic applications, IEEE Trans. Magn., 27, 2777−2785, 1991
  47. Drung D., The PTB 83-SQUID system for biomagnetic applications in a clinic, IEEE Trans. Appl. Supercond., 5, 2112−2117, 1995
  48. Tsukada K., Kandori A., Miyashita T. et al., A simplified superconducting quantum interfirience device system to analyze vector components of a cardiac magnetic field, Proceedings of 20th Ann. Internal. Conf. of IEEE/EMBS, Japan, 1998
  49. Yong-Ho Lee, Jin-Mok Kim, Kiwoong Kim, Hyukchan Kwon, Kwon-Kyu Yu, In-Seon Kim and Yong Ki Park, 64-channel magnetocardiogram system based on double relaxation oscillation SQUID planar gradiometer, Superconf. Sei. TechnoL, 19, S284-S288, 2006
  50. Savo B., Wellstood F.C. and Clarke J., Low frequency excess noise in Nb-A1203-Nb Josephson tunnel junctions, Appl. Phys. Lett., 50, 1757−9, 1987
  51. Koelle D., Kleiner R., Ludwig F., Dantsker E. and Clarke J., High-transition-temperature superconducting quantum interference devices, Rev. Mod. Phys. 71, 63 186, 1999
  52. Dossel 0., David B., Fuchs M., Kullmann W.H., and Ludeke K.-M., A modular low noise 7-channel SQUID-magnetometer, IEEE Trans. Magn., 27, 2797−800, 1991
  53. Matsuda M., Ono S., Kato K., Matsuura T., Oyama H., Hayashi A., Hirano S., Kuriki S., Yokosawa K, High-Tc SQUID magnetometers for use in moderate magnetically-shielded room, IEEE Trans. Appl. Supercond., Vol. 11, 1315−1318, 2001
  54. Gallop J.,.SQUIDs: some limits to measurement, Supercond. Sei. Technol., Vol. 16, 1575−1582, 2003
  55. Borgmann J., David P., Krause H.J., Otto R. and Braginski A.I., Compensation techniques for high-temperature superconducting quantum interference device gra-diometers operating in unshielded environment, Rev. Sei. Instrum., Vol. 68, No. 8, August 1997
  56. Bick M., Sternickel K., Panaitov G., Eifern A., Zhang Y. and Krause H.-J., SQUID Gradiometry for Magnetocardiography Using Different Noise Cancellation Techniques, IEEE Trans. Appl. Supercond., Vol. 11, No. 1, March 2001
  57. Liao S.H., Hsu S.C., Lin C.C., Horhg H.E., Chen J.C., Chen M.J., Wu C.H. and Yang H.C., High-Tc SQUID gradiometer system for magnetocardiography in an unshielded environment, Supercond. Sei. Technol., 16, 1426−1429, 2003
  58. Schultze V., Oukhanski N., Zakosarenko V., Ijsselstein R., Chwala A. and Meyer H.-G., HTS dc SQUID behaviour in external magnetic fields, IEEE Trans. Appl. Supercond., Vol. 11, 1319−1322, 2001
  59. Robinson S.E., Environmental noise cancellation for biomagnetic measurements, in: S.J. Willimson et al. (eds.), «Advances in biomagnetism», 721−724, Plenum Press, New York, 1989
  60. Kouznetsov K.A., Borgmann J. and Clarcke J., High-Tc second-order gradiometer for magnetocardiography in an unshielded environment, Appl. Phys. Lett., Vol. 75(13), 1979−1982, 1999
  61. Wikswo J. R, Optimization of SQUID differencial magnetometers, AIP Conf. Proc., 44, 145−149, 1978
  62. Cochran A., Donaldson G.B., Evanson S. and Bain R.J.P., First-generation SQUID-based nondestructive testing system, IEE Proceedings-A, 140(2), 113−120, 1993
  63. Drung D., Performance of an electronic gradiometer, Supercond. Devices and there Appl, Springer-Verlang, New York, 64, 542−546, 1992
  64. Tavrin Y., Zhang Y., Wolf W. and Braginski A.I., A second-order SQUID gradiometer operating at 77K, Supercond. Sei. Technol., 7, 265−268, 1994
  65. R. Merrit, C. Purcell, G. Stroink, Создание однородного магнитного поля ри помощи трех, четырех, пяти квадратных катушек, Rev. Sei. Instrum., N7, 879 882, 1983
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!