<0.73 А" 1, по-видимому, является областью одновременного существования моды одночастичных возбуждений и моды нулевого звука.5. Проведен анализ температурной зависимости S (Q,(d) согласно параметризованной модели Глайда-Гриффина [27−30]. Анализ показал, что эта модель достаточно хорошо воспроизводит главную, наблюдаемую в эксперименте и характерную только для жидкого 4Не особенность: существование в S (Q, co) острого пика при Q>0.73 А" 1 в сверхтекучей фазе и его исчезновение (превращение в плохо определенный континуум) в нормальной фазе жидкости. Это позволило еще раз подтвердить то, что уникальный вид спектра возбуждений в сверхтекучем 4Не связан с существованием в нем макроскопической фракции бозе-конденсата.
6. В рамках развития методики исследования динамики жидкого гелия впервые изучено влияние сильной дисперсии на функцию разрешения спектрометра ДИН-2ПИ [46]. В результате моделирования рассеяния нейтронов жидким 4Не методом Монте Карло установлено, что форма функции разрешения имеет несимметричный вид [А38, А41]. Созданная программа расчета функции разрешения может использоваться при проведении исследований на спектрометре ДИН-2ПИ [47] и на других системах с произвольным законом рассеяния.
Научная и практическая значимость работы. Полученные результаты носят фундаментальный характер и представляют значительный интерес для понимания явления бозе-конденсации и развития теории квантовых жидкостей.
На защиту выносятся следующие положения:
1. С использованием спектрометра ДИН-2ПИ [47] измерены ДДС рассеяния медленных нейтронов жидким 4Не при температурах: 0.44- 0.5- 1.41- 1.45- 1.52- 1.53- 1.73- 1.81- 1.96- 2.05- 2.10- 2.21- 2.22 К.
2. Экспериментальные спектры ДДС преобразованы в спектры S (Q, со) при постоянной передаче импульса с учетом методических поправок на фоновое рассеяние, ослабление потока нейтронов в образце, рассеяние от контейнера и эффективность детекторов.
3. Из экспериментального «S^co) жидкого гелия выделена его однофононная составляющая — Si (Q, со).
4. Исследована температурная зависимость Sj (Q,(в), в интервале от 0.44 до 2.22 К при волновых векторах от 0.2 до 1.2 А" 1. Полученные данные по температурной зависимости параметров S-{Q, со) интенсивности — Z (Q, T), энергии возбуждения — co (Q, T) и полуширине — T (Q, T) существенно уточняют уже имеющиеся в литературе. В зависимости энергии возбуждения со (<2,7) наблюден скачок при температуре чуть ниже Т~к и <2>0.3 А" 1, что подтверждает результаты более ранних измерений [48]. Вместе с тем в настоящей работе впервые указывается, что g>(Q, T) не зависит от температуры при волновых векторах меньше 0.3 А" 1. Извлеченная температурная зависимость всех однофононных параметров Z (Q, T), со (Q, T) Г (Q, T) существенно различна при разных Q. На основании этого оказывается возможным сделать вывод о том, что возбуждения в фононной области дисперсионной кривой являются коллективными возбуждениями типа нулевого звука, в то время как возбуждения в максонной области являются модой одночастичных возбуждений.
5. Впервые наблюдена и описана особенность динамического структурного фактора жидкого гелия, проявляющаяся в серхтекучей фазе 4Не при волновых векторах от 0.37 до 0.73 А" 1 в виде широкого, добавочного пика в S (Q, со). На основании результатов изучения температурной зависимости эта особенность интерпретируется как проявление гибридизации между модами коллективных возбуждений и одночастичных возбуждений, согласно теоретической работе Свенсона-Гриффина [45].
6. В рамках развития методики исследования динамики жидкого гелия в работе изучены методические эффекты, в частности влияние сильной дисперсии на функцию разрешения спектрометра. Установлено, что форма функции разрешения при рассеянии нейтронов жидким гелием имеет несимметричный вид. Создана программа для расчета функции разрешения, которая может быть использована при проведении исследований на спектрометре ДИН-2ПИ [47]и на других системах с произвольным законом рассеяния.
Апробация работы. Основные результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались на XX Международной Конференции по Физике Низких Температур (Юджин, США, 1994), XXI Международной Конференции по Физике Низких Температур (Прага, Чехия, 1996), III Конференции по жидкому состоянию (Норвич, Англия, 1996), на I Европейской конференции по рассеянию нейтронов (Интерлакен, Швейцария, 1996), XXXI Совещании по физике низких температур (Москва, 1998), II Европейской конференции по рассеянию нейтронов (Будапешт, Венгрия, 1999), на XVI Совещании по использованию рассеяния нейтронов в исследованиях конденсированного состояния (Обнинск, 1999).
Диссертация состоит из введения, трех глав и заключения.
выводы.
Анализ температурной зависимости однофононной части S (Q,(n) жидкого 4Не в фонон-максонном участке дисперсионной кривой позволяет сделать следующие выводы:
1. Возбуждения в фононной и максонной области дисперсионной кривой существенно отличаются по температурной зависимости. В первую очередь это проявляется при переходе через Тл. В фононной области волновых векторов однофононный пик уширяется с ростом температуры, но не претерпевает резких изменений при и остается хорошо определенным при Т>ТЛ. В максоне острый пик исчезает из S (Q,<$) при Т>ТЛ, превращаясь в широкий, плохо определенный континуум. Различная температурная зависимость S (Q, co) в фононной и максонной областях свидетельствует о том, что природа возбуждений в фононе и максоне различна, как это предсказывает квантово-полевая теория. Фононные возбуждения, нечувствительные к температуре фазового перехода в 4Не, являются коллективными возбуждениями плотности, характерными для всех простых жидкостей. Возбуждения в области максона, исчезающие из S](Q,(a) в нормальной фазе гелия, являются модой одночастичных возбуждений, которая связана с присутствием бозе конденсата в 4Не при Т<�Тх.
2. Коллективные возбуждения плотности в исследованном нами интервале волновых векторов являются модой нулевого звука, а не первого. Об этом свидетельствует аномальная дисперсия однофононных возбуждений, которая заключается в превышении фазовой скорости возбуждений над скоростью первого звука в 4Не.
3. Температурная зависимость параметров S (Q, со) при различных Q, подтверждает схематическую интерпретацию дисперсионной кривой, предложенную Грнффнным и Свенсоном [45, 46]. На основании результатов по температурной зависимости S^co) в фонон-максонном участке дисперсионной кривой можно выделить три характерные области Q. е<0.зА1) — область, где S (Q,&) жидкого 4Не практически не проявляет температурной зависимости в исследованном нами интервале температур 0.442.22 К. Возбуждения в этой области являются коллективными возбуждениями плотности. Присутствие в S (Q, co) моды одночастичных возбуждений при этих значениях волнового вектора не проявляется.
2−1.0А" 1) В этой области Q, возбуждения уже имеют типичную температурную зависимость, характерную для моды одночастичных возбуждений: сильно выраженная температурная зависимость однофононных параметров (интенсивности, ширины, энергии возбуждения) — исчезновение острого пика из S (Q, со) при Т>Тх.
О.ЗА'^^ОЛЗА" 1) переходная область, в которой происходит смена режима распространения возбуждений от коллективной моды нулевого звука к моде одночастичных возбуждений. Эта область Q является, по-видимому, областью одновременного существования в S (Q, со) моды нулевого звука и моды одночастичных возбуждений. Об этом свидетельствует наблюдаемый провал в температурной зависимости положения однофононного пика в этой области волновых векторов при температурах 1.8−2.0 К и затем резкий ее рост при 7>2.0 К. Действительно, с ростом температуры энергия моды одночастичных возбуждений понижается с ростом температуры (что наблюдается при Т<2.0 К в этой области Q). Резкий рост положения однофононного пика вблизи Тл объясняется исчезновением моды одночастичных возбуждений в нормальной фазе гелия и присутствием в S (Q, со) только моды нулевого звука, энергия возбуждения которой больше энергии моды одночастичных возбуждений.
4. Впервые наблюдена особенность в S (Q, со) при 0.3) вследствие гибридизации между модой нулевого звука и модой одночастичных возбуждений. Предположение о том, что эта интенсивность в S (Q, со) может появляться вследствие разделения однофононного пика на моду одночастичных возбуждений и моду нулевого звука, из-за уменьшения между ними взаимодействия также не противоречит теории.
.
4. Для описания температурной зависимости £-(0,со) при трех характерных Q: 0.28- 0.55- 1.00 А" 1 была использована модель Глайда-Гриффина [27−30], которая предполагает одновременное существование в 4Не моды одночастичных возбуждений и моды возбуждений плотности. Взаимодействие между модами в модели описывается через параметр гибридизации Д, пропорциональный количеству бозе-конденсата щ (Т) в 4Не. Модель качественно воспроизводит температурную зависимость S](Q, со) при ?>>0.3 А" 1 и, в частности, исчезновение острого пика при Т>ТХ. Количественные расхождения в описании моделью температурной зависимости Sj (Q,(?>) могут быть связаны с ее ограничениями.
.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
.
Методом неупругого рассеяния медленных нейтронов проведены подробные измерения динамического структурного фактора жидкого 4Не в области волновых векторов от 0.2 до1.57 А" 1 и температурном интервале 0.442.22 К.
.
В рамках модели «простого вычитания многофононной части» ИЗ экспериментальных спектров S (Q, со) жидкого 4Не извлечена однофононная часть, которая является предметом дальнейшего анализа.
.
Получены параметры однофононной части S](Q, со) в температурном интервале от 0.44 до 2.22 К (0.44- 1.41- 1.45- 1.52- 1.53- 1.73- 1.81- 1.96- 2.05- 2.10- 2.21 и 2.22 К). Анализ температурной зависимости параметров показал:
.
• Однофононные возбуждения практически не зависят от температуры в области волновых векторов 0.2
.
• При 6−1.00 А-1 однофононный пик существенно зависит от температуры, причем основные изменения S (Q, со) происходят при Т близких к ТХ. При этой температуре острый пик полностью исчезает из S (Q, со), превращаясь в плохо определенный континуум при Т>ТХ. Такое поведение характерно для моды одночастичных возбуждений, наблюдаемых согласно квантово-полевой теории в S (Q, со) сверхтекучего 4Не только при наличии в нем макроскопической фракции бозе-конденсата.
.
• В промежуточной области волновых векторов 0.3
.
При исследовании формы пика при 0.3<£Х0.73 А" 1 впервые была обнаружена особенность, которая заключается в появлении дополнительной интенсивности S (Q, со) при энергии чуть большей энергии однофононного пика. Эта особенность проявляет следующую температурную зависимость: рост с температурой вплоть до 7д, и полное исчезновение при Т>ТЛ. Теория на ее современном этапе развития предсказывает появление интенсивности в указанной области Qсо вследствие гибридизации моды коллективных возбуждений и моды одночастичных возбуждений, хотя детали самого механизма гибридизации пока не разработаны. На основании температурной зависимости этой особенности мы предполагаем, что область 0.3<<2<0.73 А" 1, по-видимому, является областью одновременного существования моды одночастичных возбуждений и моды нулевого звука. Об этом свидетельствует также наблюденный нами провал в температурной зависимости положения однофононного пика в этой области волновых векторов при температурах 1.92.0 К и затем резкий его рост при 7>2.0 К. Действительно, с ростом температуры энергия моды одночастичных возбуждений понижается с ростом температуры (что наблюдается при Г<2.0 К). Резкий рост положения однофононного пика вблизи Тх объясняется тем, что энергия возбуждения моды нулевого звука больше энергии моды одночастичных возбуждений, которая исчезает в нормальной фазе гелия.
.
Для описания температурной зависимости S (Q, со) была применена модель Глайда-Гриффина. Модель достаточно хорошо воспроизводит главную, наблюдаемую в эксперименте и характерную только для жидкого 4Не особенность: существование в S (Q, со) острого пика при Q>0.73 А" 1 в сверхтекучей фазе и его исчезновение (превращение в плохо определенный континуум) в нормальной фазе жидкости. Хотя согласие между моделью Глайда-Гриффина и экспериментальной температурной зависимостью S (Q, a) лишь качественное (это объясняется рядом упрощений модели), данная модель указывает на то, что уникальный вид дисперсионной зависимости возбуждений в сверхтекучем 4Не связан с существованием в нем макроскопической фракции атомов в конденсатном состоянии.
.
.