Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Метод построения неаналитических уравнений состояния рабочих веществ холодильной и криогенной техники при наличии ограниченного набора экспериментальных данных

Диссертация: Метод построения неаналитических уравнений состояния рабочих веществ холодильной и криогенной техники при наличии ограниченного набора экспериментальных данных
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Разработан метод построения единого для газа и жидкости неаналитического уравнения состояния, способного передавать термодинамические свойства индивидуальных веществ в широкой области параметров состояния О < р < 2рк. Базовым соотношением метода служит известное термодинамическое равенство, связывающее термические параметры вещества и его внутреннюю энергию. Структура выражения внутренней энергии… Читать ещё >

Метод построения неаналитических уравнений состояния рабочих веществ холодильной и криогенной техники при наличии ограниченного набора экспериментальных данных (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Перечень основных обозначений
  • 1. Особые кривые термической поверхности вещества
    • 1. 1. Линия фазового равновесия жидкость-пар. Кривая насыщения
    • 1. 2. Линия фазового равновесия жидкость-пар. Кривая упругости
    • 1. 3. Использование теории подобия при описании линии фазового равновесия жидкость-пар
    • 1. 4. Критическая изотерма
    • 1. 5. Кривая идеального газа
    • 1. 6. Описание особенностей асимптотической окрестности критической точки
    • 1. 7. Выводы
  • 2. Разработка уравнений состояния, структурно включающих семейство опорных кривых
    • 2. 1. Уравнение состояния, структурно включающее две опорные кривые
    • 2. 2. Обобщенное уравнение состояния, структурно включающее две / опорные кривые
    • 2. 3. Уравнение состояния, структурно включающее три опорные кривые
    • 2. 4. Обобщенное уравнение состояния, структурно включающее три опорные кривые
    • 2. 5. Уравнение состояния, учитывающее особенности изохорной теплоемкости
    • 2. 6. Возможность обобщения уравнения состояния, учитывающего особенности изохорной теплоемкости
    • 2. 7. Выводы
  • -33. Экспериментальное исследование изохорной теплоемкости хладо-на
    • 3. 1. Выбор объекта исследования
    • 3. 2. Метод измерения изохорной теплоемкости хладона
    • 3. 3. Анализ погрешности результатов измерения изохорной теплоемкости хладона
    • 3. 4. Результаты экспериментального исследования изохорной теплоемкости хладона
    • 3. 5. Выводы
  • 4. Количественный анализ уравнений состояния газа и жидкости, построенных с помощью метода опорных кривых
    • 4. 1. Описание массивов данных, используемых для проверки предлагаемого метода построения уравнений состояния газа и жидкости
    • 4. 2. Анализ термических уравнений состояния, включающих экспериментально изученные опорные кривые
    • 4. 3. Анализ обобщенных уравнений состояния с двумя и тремя опорными кривыми
    • 4. 4. Анализ уравнений состояния, учитывающих особенности поведения изохорной теплоемкости
    • 4. 5. Выводы

Актуальность проблемы. Одной из основных предпосылок научно-технического прогресса во многих отраслях промышленности (в частности, в холодильной и криогенной технике, химическом машиностроении) является обеспечение научно-исследовательских, проектных организаций и промышленных предприятий достоверной информацией о теплофизических свойствах рабочих веществ. Эта информация необходима при исследовании различных технологических и теплообменных процессов, оптимизации конструкций при проектировании машин и агрегатов. Экспериментальный путь ее получения зачастую сопряжен с проведением длительных и дорогостоящих исследований. Поэтому большое внимание уделяется созданию расчетных методов определения теплофизических свойств различных веществ. Применительно к газам и жидкостям указанная проблема сводится к разработке соответствующих уравнений состояния. Последние десятилетия отмечены значительными успехами, достигнутыми в области описания теплофизических свойств газов и жидкостей. В нашей стране наиболее значительные работы этого направления выполнены под руководством В. В. Алтунина, Х. И. Амирханова, М. А. Анисимова, A.A. Вассер-мана, В. З. Геллера, A.B. Клецкого, Э. В. Матизена, В. А. Рабиновича, В. В. Сычева, Л. П. Филиппова. Для большинства хорошо изученных веществ построены аналитические уравнения состояния газа и жидкости (работы В. В. Алтунина, A.B. Клецкого, Г. А. Спиридонова, В. В. Сычева, В. А. Рабиновича и др.). Эти уравнения в регулярной части термодинамической поверхности позволяют рассчитывать весь комплекс равновесных свойств с точностью, близкой к экспериментальной, но перестают работать в широкой окрестности критической точки. За последнее время в рамках масштабной теории разработано несколько эффективных методов расчета термодинамических свойств индивидуальных веществ в околокритической области (работы М. А. Анисимова, Х. И. Амирханова, Э. В. Матизена, ЛП Филиппова и др.). Среди зарубежных исследований значительное место занимают работы Левельт-Сенджерс, Сенджерса, Лей-Ку и др. С помощью масштабных уравнений состояния удается качественно и количественно верно передавать равновесные свойства вещества в широкой окрестности критической точки, недоступной для аналитических уравнений состояния. При всем различии указанных выше подходов их объединяет то, что при построении и аналитических единых уравнений состояния и масштабных уравнений необходимо располагать значительной по объему и разнообразной по содержанию входной экспериментальной информацией. В связи с этим достаточно часто создается ситуация, когда имеющиеся в литературе данные оказываются недостаточными или полностью отсутствуют, если речь идет о новых мало изученных веществах и смесях. Поэтому все актуальнее становится задача разработки таких методов расчета, которые позволяли бы определять весь комплекс свойств газов и жидкостей в широкой области параметров состояния по минимальному объему исходной экспериментальной информации о веществе. Такие методы обычно принято называть инженерными. Уравнения, разрабатываемые с их помощью, отличаются простотой структуры и используют минимальный объем входной экспериментальной информации о веществе (работы В. З. Геллера, Н. П. Крупского, В. И. Недоступа, И. И. Перельштейна, Л. П. Филиппова, Питцера, Ри-деля, Страуба и др.). Несмотря на то, что точность этих методов уступает точности и аналитических, и масштабных уравнений, в большинстве случаев она оказывается приемлемой для проведения расчетов теплофизических свойств реальных газов.

Цель работы состояла в создании метода построения широкодиапазонного уравнения состояния газа и жидкости, использующего при разработке ограниченный объем экспериментальной информации о веществе. Работа выполнена в соответствии с координационными планами Научного Совета АН СССР по комплексной проблеме «Теплофизика» и Научного Совета РАН по комплексной проблеме «Теплофизика и теплоэнергетика» .

Научная новизна. Разработан метод построения уравнения состояния газа и жидкости, структура которого меняется в зависимости от объема и состава входной экспериментальной информации. Отличительная особенность метода состоит во введении в строящееся уравнение ряда кривых термодинамической поверхности вещества, выбираемых в качестве опорных. В рамках разработанного метода построены уравнения состояния с двумя и тремя опорными линиями термической поверхности, а также уравнение состояния, опирающееся на комплекс кривых термической иповерхности вещества.

Разработано уравнение, позволяющее универсальным способом рассчитывать давление вдоль критической изотермы индивидуальных веществ в области плотностей р < 2рк.

Получены новые экспериментальные данные об изохорной теплоемкости хладона23.

Автор защищает:

— метод построения уравнения состояния газов и жидкостей;

— уравнения состояния, полученные в рамках различных модификаций предлагаемого метода;

— экспериментальные данные об изохорной теплоемкости хладона 23.

Практическая ценность работы. Составленный пакет программ может быть использован при построении уравнений состояния и проведении с их помощью соответствующих расчетов. Предусмотрены различные варианты уравнений в зависимости от объема и состава экспериментальной информации о веществе. В предельном случае для проведения расчетов термических данных индивидуальных веществ достаточно знания их критических параметров, молярной массы и параметра термодинамического подобия.

Экспериментальные данные об изохорной теплоемкости хладона 23 могут служить составной частью опорного массива при уточнении существующих и разработке новых таблиц термодинамических свойств хладона 23.

Апробация работы. Материалы диссертации докладывались и обсуждались на Всесоюзной научно-технической конференции «Повышение эффективности процессов и оборудования холодильной и криогенной техники» (Ленинград, 1981 г.), на 1У-ой Всесоюзной научно-технической конференции «Метрологическое обеспечение теплофизических измерений при низких температурах» (Хабаровск, 1985 г.), на заседаниях Рабочей группы «Свойства хладагентов и теплоносителей» Научного Совета РАН «Теплофизика и теплоэнергетика» (Ленинград 1987 г., Санкт-Петербург 1998 г.).

Публикации. Основное содержание работы опубликовано в 16 статьях.

Внедрение результатов работы. Результаты диссертационной работы использованы во ВНИИХОЛОДМАШ при оптимизации конструкций теплооб-менных аппаратов низкотемпературного газоразделения. Документ о внедрении представлен в приложении к диссертации.

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и приложения.

4.5. Выводы.

Количественный анализ полученных уравнений состояния газа и жидкости проведен на массивах данных веществ, используемых в холодильной и криогенной технике и занимающих различное положение в ряду термодинамического подобия: аргоне, азоте, этане, диоксиде углерода и хладоне 23.

На массиве данных аргона опробованы термические уравнения состояния с двумя и тремя опорными кривыми, представленными как аппроксимирующими их индивидуальными зависимостями, так и восстановленными с помощью методов теории термодинамического подобия. Средние квадратические погрешности расчета по плотности на всем массиве экспериментальных термических данных составили 1,1−1,5%.

Обобщенные термические уравнения состояния с двумя и тремя опорными линиями анализировались на массиве термических данных азота со средней квадратической погрешностью по плотности 0,7−1,0%, на массиве данных этана — 0,7−1,2%, на массиве данных двуокиси углерода — 1,2−2,0% и на массиве данных хладона 23 — 1,4—3,8%.

Возможности описания полученными уравнениями состояния данных по изохорной теплоемкости проверялись на массивах сиданных для аргона и для хладона 23. Уравнение состояния, структурно содержащее три опорные кривые, восстановленные с помощью методов теории термодинамического подобия, и имеющее два индивидуальных коэффициента в идеальногазовой составляющей внутренней энергии, передает си-данные аргона со средней квадратической погрешностью 5,7%, а сХ) -данные хладона 23 — 3,0%.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

1. Разработан метод построения единого для газа и жидкости неаналитического уравнения состояния, способного передавать термодинамические свойства индивидуальных веществ в широкой области параметров состояния О < р < 2рк. Базовым соотношением метода служит известное термодинамическое равенство, связывающее термические параметры вещества и его внутреннюю энергию. Структура выражения внутренней энергии в общем случае содержит несколько слагаемых, имеющих различную функциональную нагрузку. Первое является идеальногазовой составляющей внутренней энергии, второе отвечает за правильную передачу регулярной части термодинамической поверхности вещества, а третье учитывает нерегулярный характер поведения изо-хорной теплоемкости в асимптотической окрестности критической точки. Особенность предлагаемого метода состоит во введении в структуру строящегося уравнения состояния нескольких опорных линий, выбираемых на термодинамической поверхности вещества.

2. В рамках предложенного метода построены 5 уравнений состояния, отличающихся структурой выражения внутренней энергии, количеством введенных опорных линий и объемом требуемой экспериментальной информации о веществе. Первые четыре уравнения состояния обеспечивают расчет термических параметров с приемлемой для инженерных расчетов погрешностью, не превышающей 3% по плотности. Пятое уравнение позволяет рассчитывать не только термические параметры вещества, но и его изохорную теплоемкость с погрешностью, не превышающей 5−10%. Оно содержит два индивидуальных подгоночных параметра в идеальногазовой составляющей внутренней энергии, поиск которых производится на базе массива данных сХ) -изохор.

3. Выбранные в качестве опорных универсальные кривые (линия фазового равновесия жидкость-пар, кривая идеального газа, критическая изотерма) могут быть описаны как с помощью индивидуальных для каждого вещества зависимостей, так и с помощью методов теории термодинамического подобия. Во втором случае объем требуемой экспериментальной информации о веществе необходимый для работы термических уравнений состояния) сводится к знанию критических параметров, молярной массы и параметра термодинамического подобия вещества и может быть признан минимальным.

4. Разработано обобщенное уравнение критической изотермы в области р > рк. Необходимость в этом уравнении возникла в связи с использованием критической изотермы в качестве опорной линии. Совместно с уравнением Страуба для области р < рк оно позволяет передавать зависимость приведенного давления от приведенной плотности тски (со) в широком диапазоне плотностей 0 < р < 2рк.

5. Получены экспериментальные данные изохорной теплоемкости хладо-на 23 в однофазной области параметров состояния на двух изохорах р =418,8 кг/м3 и р =509,3 кг/м3 в диапазоне температур от 299 до 320 К.

Показать весь текст

Список литературы

  1. И.М., Алибеков Б. Г. Вывод уравнения масштабной теории на основе метода «псевдоспинодальной» кривой // ИФЖ. — 1983. -Т.45, № 6.-С. 1027−1028.
  2. И.М., Алибеков Б. Г. Метод «псевдоспинодальной» кривой в описании масштабных особенностей поведения вещества вблизи критической точки // ЖФХ, — 1983. Т. 57, № 2. — С. 468−470.
  3. В.А. Термодинамическая теория возмущений для газа и жидкости «простого» вещества // ТВТ. 1976. — Т. 14, № 2. — С. 437.
  4. В.В. Теплофизические свойства двуокиси углерода. М.: Изд-во стандартов, 1975. — 546 с.
  5. В.В., Брандль X., Вестмайер 3. Параметры особых кривых и точек термической поверхности состояния восьми чистых веществ // МЭИ. М, 1979. — 39 с. — Деп. в ВИНИТИ 01.03.79, № 782−79.
  6. В.В., Гадецкий О. Г. Уравнение состояния и термодинамические свойства жидкого и газообразного фреона 23 // Физические константы и свойства веществ. Теплофизические свойства веществ и материалов. -М.: Изд-во стандартов, 1973. Вып. 7. — С. 115−135.
  7. М.А., Берестов А. Т., Воронов В. П., Кияченко Ю. Ф., Коваль-чук Б.А., Малышев В. М., Смирнов В. А. Критические показатели жидкостей // ЖЭТФ. 1979. — Т. 76, Вып. 5. — С. 1661−1669.
  8. Л.М., Шиманская Е. Т., Шиманский Ю. И. Кривая сосуществования гептана вблизи критической точки // ЖЭТФ. 1972. — Т. 63, Вып. 6.-С. 2159−2164.
  9. Н.С. Численные методы. Т. 1. М.: Наука, 1975. — 632 с.
  10. А.И. Избранные труды. М.: Изд-во АН СССР, 1960. — 274 с.
  11. А.Т., Киселев С. Б. О возможности сшивки масштабного уравнения состояния и вириального разложения // ТВТ. 1979. — Т. 17, № 6. -С.1202−1209.
  12. А.И. О происхождении кривой идеального газа // ЖФХ.-1974. Т.48, № 11. — С. 2639−2646.
  13. А.И., Векслер Л. С., Шохирев Н. В. О происхождении и положении экстремумов межмолекулярного взаимодействия в простых жидкостях // ЖСХ. 1977. — Т.18, № 3. — С. 477−496.
  14. Н.Б. Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей. 2-е изд., перераб. и доп. -М.: Наука, 1972. — 720 с.
  15. Н.В. Уравнения линии насыщения и кривой упругости хладона 23 // Исследования и интенсификация машин и аппаратов холодильной, криогенной техники и кондиционирования воздуха: Межвуз.сб. Л.: ЛТИ им. Ленсовета, 1982. — С. 95−97.
  16. Н.В., Лысенков В. Ф., Платунов Е. С. Метод трех опорных кривых при построении уравнения состояния газа и жидкости // ИФЖ. -1985. Т.48, № 6. — С. 978−985.
  17. М.П., Новиков И. И. Уравнение состояния реальных газов. -М.-Л.: Госэнергоиздат, 1948. 340 с.
  18. Н.В., Лысенков В. Ф., Платунов Е. С. Метод опорных кривых при разработке уравнений состояния фреонов // Физические константы и свойства веществ. Теплофизические свойства веществ и материалов. -М.: Изд-во стандартов, 1989. Вып. 8. — С. 49−58.
  19. Н.В., Лысенков В. Ф. Результаты экспериментального исследования изохорной теплоемкости хладона 23 в критической области// ИФЖ -1991. Т. 60, № 6. — С. 1037.
  20. Н.В. Способ описания термической поверхности хладонов 23 и 125 / С. Петерб. гос. академия холода и пищ. технологий. СПб., 1998 — 15 с. Деп. в ВИНИТИ 27.07.98, № 2396-В98.
  21. Н.С. Калорические свойства хладонов 12, 12В1, пропана и разработка термодинамических таблиц для пропана. Дис.. канд. техн. наук.-Л., 1980.- 185 с.
  22. И.А. Термодинамические свойства альтернативного холодильного агента R125 и смеси R13-R218. Дис.. канд. техн. наук. — СПб., 1993.-82 с.
  23. Я.З., Кудашев В. И., Недоступ В. И. Определение кривых Бойля веществ, исследованных в ограниченном интервале температур // ТВТ. 1966. — Т. 4, № 4. — С. 513−517.
  24. A.B. Исследование и описание взаимосогласованными уравнениями термодинамических свойств и вязкости холодильных агентов. -Дис.. д-ра техн. наук. Л., 1979. — 380с.
  25. A.B., Рябушева Т. И., Ершова Н. С., Бруй Л. П. Изохорная теплоемкость аммиака // Холодильная техника. 1973. — № 8. — С. 22−24. .
  26. .А. Экспериментальное исследование изохорной теплоемкости аргона в широкой области параметров состояния, включая критическую точку. Автореф. дис.. канд. техн. наук. — М., 1977. — 22 с.
  27. А.Д., Спиридонов Г. А. Термодинамические свойства воздуха на линях инверсии, Бойля и «идеального газа // Всесоюзная теплофизиче-ская конференция по свойствам веществ при высоких температурах: Тез.докл. Одесса, 1970. — С. 174−175.
  28. Н.П., Еселев М. Б. Обобщенное уравнение для расчета плотности насыщенных паров индивидуальных веществ // ИФЖ. 1986. — Т. 50, № 3. — С. 487−488.
  29. .Ф., Рабинович С. Г., Резник К. А. Рекомендации по методам обработки результатов наблюдений при прямых измерениях // Труды метрологических институтов СССР. М.-Л., 1972. — Вып. 134(194). — С. 5−112.
  30. .Ф., Рабинович С. Г. Методы обработки результатов наблюдений при косвенных измерениях // Труды метрологических институтов СССР.-Л., 1975.-Вып. 172(232).-С. 3−58.
  31. В.Ф., Мартынец В. Г., Матизен Э. В., Сартаков А. Г. Аппроксимация р—р—Т- данных вблизи критической точки 4 Не новым уравнением состояния // ФНТ. 1981. — Т. 7, № 12. — С. 1501−1508.
  32. В.Ф. Метод построения единого уравнения состояния газа и жидкости, учитывающего особенности критической области. Дис.. канд. техн. наук. — Л., 1981. — 218 с.
  33. В.Ф. Использование гипотезы о «псевдоспинодали» при построении уравнения состояния газа и жидкости // ИФЖ. 1985. — Т. 48, № 5.-С. 815−823.
  34. В.Ф. Методы описания термодинамических свойств газов и жидкостей, учитывающие особенности критической области: Дис.. д-ра техн.наук. СПб., 1992. — 298 с.
  35. В.Ф., Шатунов Е. С. Уравнение состояния, структурно учитывающее особенности внутренней энергии // ТВТ. 1981. — Т. 19, № 4.1. С. 507−513.
  36. В.Ф., Шатунов Е. С. Методы построения неаналитических уравнений состояния, учитывающих особенности критической области // Обзоры по теплофизическим свойствам веществ, М.: ИВТАН, 1984.-№> 1(45). — 77 с.
  37. В.Ф., Нименский Н. В., Платунов Е С. О форме уравнения состояния, описывающего регулярную часть термодинамической поверхности и околокритическую область//ТВТ 1985, — Т. 23, № 1.- С. 54−61.
  38. В.Ф., Шустров А. В. Анализ масштабного уравнения в физических переменных для асимптотической окрестности критической точки // ИФЖ. 1986. — Т. 50, № 5. — С. 825−830.
  39. Машинные методы математических вычислений / Дж. Форсайт, М. Малькольм, К. Моулер. М.: Мир, 1980. — 279 с.
  40. В.И. Использование кривой идеального газа для термодинамических исследований // ЖФХ. 1970. — Т. 44, № 1. — С. 9−12.
  41. В.И. Идеальные кривые на термодинамической поверхности реального газа // Обзоры по теплофизическим свойствам веществ. М.: ИВТАН, 1985. — № 2(52). — С. 46−84.
  42. В.И., Галькевич Е. П. Особенности поведения идеальных кривых реальных газов // ТВТ. 1976. — Т. 14, № 5. — С. 1094−1096.
  43. Платунов Е. С, Годвинская Н. В. Широкодиапазонные уравнения состояния, включающие опорные линии // Вестник МАХ 1998. -Вып. 2. — С. 10−17.
  44. Е.С., Лысенков В. Ф., Васькова Н. В. Использование двух опорных кривых при построении уравнения состояния газа и жидкости // ТВТ. 1982. — Т. 20, № 2. — С. 249−254.
  45. Е.С., Лысенков В. Ф., Васькова П. В., Шустров A.B. Уравнение состояния, учитывающее особенности внутренней энергии и опирающееся на линию насыщения // ИФЖ. 1983. — Т. 45, № 1. — С. 100−106.
  46. В.А., Вассерман A.A., Недоступ В. И., Векслер Л. С. Теплофизические свойства неона, аргона, криптона и ксенона. М.: Изд-во стандартов, 1976. — 636 с.
  47. В.А., Шелудяк Ю. Е. Современные теоретические оценки значений критических показателей//ИФЖ 1986- Т. 51, № 5 — С. 758−764.
  48. Д.С., Петров Е. К., Спиридонов Г. А., Ушмайкин Э. Р. Исследование р, О, Т зависимости фреона-23 // Физические константы и свойства веществ. Теплофизические свойства веществ и материалов, — М.: Изд-во стандартов, 1975. — Вып. 8. — С. 4−16.
  49. Д.С., Петров Е. К., Ушмайкин Э. Р. Экспериментальное исследование плотности фреона-23 в жидкой фазе // Свойства веществ, циклы и процессы: Труды МЭИ. М.: МЭИ, 1975. — Вып. 234. — С. 52−57.
  50. Рид Р., Праусниц Дж., Шервуд Т. Свойства газов и жидкостей. 3-е изд., перераб. и доп. Пер. с англ. под ред. Соколова Б. И. — JI.: Химия, 1982. -592 с.
  51. Т.И. Исследование изохорной теплоемкости холодильных агентов. Дис.. канд. техн. наук. — Л., 1979. — 189 с.
  52. В.А. Экспериментальное исследование параметров пограничной кривой и изохорной теплоемкости вблизи критической точки жидкость-пар аргона. Автореф. дис.. канд. техн. наук. — М., 1973. — 21 с.
  53. Г. В., Сухинин Г. И., Столяров H.H., Чашкин Ю. Р. Экспериментальное определение теплоты парообразования и теплоемкости на линии насыщения фреона-23 // Холодильная техника. 1978. — № 6. — С. 30−33.
  54. П.Г., Ицкевич Е. С., Кострюков В. Н., Мирская Г. Г., Самойлов Б. Н. Термодинамические исследования при низких температурах. II. Измерение теплоемкости твердых тел и жидкостей между 12 и 300 К // ЖФХ. 1954. — Т. 28, Вып. 3. — С. 459−472.
  55. В.В., Вассерман A.A., Козлов А. Д., Спиридонов Г. А., Цымарный В. А. Термодинамические свойства азота М.: Изд-во стандартов, 1977.-352 с.
  56. В.В., Вассерман A.A., Загорученко В. А., Козлов А. Д., Спиридонов Г. А., Цымарный В. А. Термодинамические свойства этана. М.: Изд-во стандартов, 1982. — 304 с.
  57. Теплофизические свойства фреонов. Т. I. Фреоны метанового ряда / Под общей ред. СЛ. Ривкина. -М.: Изд-во стандартов, 1980. 231 с.
  58. Н.И., Холодов Е. П., Ямнов АЛ. Показатель преломления, поляризуемость и плотность фреона-23 // Физические константы и свойства веществ. Теплофизические свойства веществ и материалов. М.:
  59. Изд-во стандартов, 1975. Вып.8. — С. 17−26.
  60. С.А. Низкотемпературная калориметрия,— М.: Мир, 1971.246 с.
  61. Э.Р. Экспериментальное исследование плотности фреонов 13 и 23. Автореф. дис.. канд. техн. наук. — М., 1976. — 20 с.
  62. Л.П. О применении теории подобия к описанию свойств жидкостей. I. р-ю-Т соотношения // Вестник Моск. ун-та. Серия математики, механики, астрономии, физики, химии. — 1956. — № 1. — С. 111 126.
  63. Л.П. Использование теории подобия свойств жидкостей. VI. О температурной зависимости давления насыщенных паров // ЖФХ. -1958. Т. 32, № 5. — С. 986−990.
  64. Л.П. О давлении насыщенных паров жидкостей // Физика и физико-химия жидкостей. Сборник. М. Изд-во МГУ, 1973. — Вып. 2. -С.118−132.
  65. Л.П. Подобие свойств веществ, — М.- Изд-во МГУ, 1978, — 256 с.
  66. Л.П. Уравнение состояния воды в метастабильной области // Теплоэнергетика. 1984. — № 3. — С. 75−76.
  67. Л.П. Новые методы расчета теплофизических свойств газов и жидкостей в области пониженной термодинамической устойчивости / Изв.вузов. Энергетика. 1984. — № 3. — С. 51−56.
  68. Л.П. Спинодаль и уравнение состояния жидкостей в области пониженной устойчивости // Вестник Моск. Ун-та, Сер. 3. Физика. Астрономия. 1984. — Т. 25, № 3. — С. 18−21.
  69. Л.П. Бинодаль, спинодаль и закритическая область // ТВТ. -1984. Т. 22, № 4. — С. 679−685.
  70. Л.П., Веретельникова Н. Л. Обобщение данных по второму ви-риальному коэффициенту газов // ИФЖ. 1984, — Т. 47, № 4. — С. 595 601.
  71. Д. Прикладное нелинейное программирование. М.: Мир, 1975.-536 с.
  72. С.М., Губочкина И. В. Пограничные кривые жидкость-газ вблизи критических точек фреона-13 и 23 // ЖФХ. 1977. — Т. 51. — С. 17 081 711.
  73. Ю.Р. Экспериментальное изучение факторов, влияющих на форму особенности теплоемкости си в критической точке жидкостьпар. Дис.. канд. техн. наук. — М., 1976. — 178 с.
  74. A.M. Экспериментальное исследование кривой сосуществования аргона и фреона 23 в широкой области температур. Автореф. дис.. канд. физ.-маТ. наук. — Минск., 1975. — 26 с.
  75. Ю.Е., Рабинович В. А. Область применения вириального уравнения состояния для расчета теплоемкости СХ) // Физические константыи свойства веществ. Теплофизические свойства веществ и материалов. -М.: Изд-во стандартов, 1980. Вып. 15. — С. 143−146.
  76. Е.Т., Безручко И. В., Басок Б. И., Шиманский Ю. И. Экспериментальное определение критических показателей асимметричных и неасимптотических поправок в уравнении кривой сосуществования фрео-на-113 // ЖЭТФ. 1981. — Т. 80, Вып. 1. — С. 274−292.
  77. Э.Э., Кессельман П. М. Основы теории теплофизических свойств веществ. М.: Энергия, 1977. — 248 с.
  78. Ю.Г. Экспериментальное исследование термических свойств некоторых фреонов метанового ряда при низких температурах. Автореф. дис.. канд. техн. наук. — Грозный, 1980. — 24 с.
  79. Bale H.D., Dobbs B.C., Lin J.S., Schmidt P.W. X-ray scattering studies of critical opalescence in argon at constant density // Phys. Rev. Letters. 1970. -Vol. 25,№ 22.-P. 1556−1559.
  80. Barmatz M., Hohenberg P.C., Kornblit A. Scaled-equation-of-state analysis of the specific heat in fluids and magnets near critical point // Phys. Rev. B. -1975. Vol. 12, № 5. — P. 1947−1968.
  81. Bender E. Equations of state exactly representing the phase behavior of pure substances // Proc. Fifth Symposium on Thermophysical Properties // Amer. Soc. Mech. Engrs. New York, 1970. — P. 227−235.
  82. Bowman D.H., Aziz R.A., Lim C.C. Vapor pressure of liquid argon, krypton, and xenon // Canad. J. Phys. 1969. — Vol. 47, № 3. — P. 267−273.
  83. Clark A.M., Din F., Robb J., Michels A., Wassenaar Т., Zwietering Th, The vapour pressure of argon // Physica. 1951. — Vol. 17, № 10 — P. 876−884.
  84. Crawford R.K., Daniels W.B. Equation-of-state measurements in compressed argon // J. Chem. Phys. 1969. — Vol. 50. — № 8. — P. 3171−3183.
  85. Danon F., Pitzer K.S. Volumetric and thermodynamic properties of fluids. IV. Relationship of molecular properties to the acentric factor // J. Chem. Phys. -1962. Vol. 36, № 2. — P. 425−430.
  86. Defibaugh D.R., Morrison G. Compressed liquid densities and saturation densities of pentafluoroethane (R125) // Fluid Phase Equilibria. 1992. Vol. 80. -P. 157−166.
  87. Dymond J.H., Smith E.B. Second virial coefficient of gases // Trans. Farad. Soc. 1964. — Vol. 60. — P. 1368−1374.
  88. Gladun C. The specific heat of liquid argon // Cryogenics. 1971. — Vol. 11,3.-P. 205−209.
  89. Goldman K., Scrase N.G. Densities of saturated liquid argon // Physica.1969.-Vol. 45, № l.-P. 1−11.
  90. Goodwin R.D. Nonanalytic vapor pressure equation with data for nitrogen and oxygen // J. Res. NBS. 1969. — Vol. 73A, № 5. — P. 487−491.
  91. Goodwin R.D. Equation of state for thermodynamic properties of fluids // J. Res. NBS. 1975. — Vol. 79A, № 1. — P. 71−79.
  92. Goodwin R.D., Roder H.M., Straty G.C. Thermodynamic properties of ethane from 90 to 600 K at pressures to 700 bar // NBS Teclin. Note 684 / U.S. Department of Commerce, NBS.-Boulder, Co., 1976. 320 p.
  93. Greer W.L., Levelt Sengers J.M.H., Sengers J.V. Scaled equation of state parameters for gases in the critical region // J. Chem. Reference Data. -1976.-Vol. 5, № l.-P. 1−53.
  94. Gunn R.D., Chuch P.L., Prausnitz J.M. Inversion temperatures and pressures for cryogenic gases and their mixtures // Cryogenics. 1966. — Vol. 6, № 12. -P. 324−329.
  95. Habgood H.W., Schneider W.C. PVT measurements in the critical region of xenon // Canad. J. Chem. 1954. — Vol. 32, № 2. — P. 98−112.
  96. Holleran E.M. Linear relation of temperature and density at unit compressibility factor // J. Chem. Phys. 1967. — Vol. 47, № 12. — P. 5318−5324.
  97. Holleran E.M. Interrelation of the virial coefficients // J. Chem. Phys. 1968. -Vol. 49, № 1,-P. 39−43.
  98. Holleran E.M. Correlation of compressed liquid densities // Cryogenics.1970. Vol. 10, № 5. — P. 423−426.
  99. Hou Y.C., Martin J.J. Physical and thermodynamic properties of trifluoromethane // AIChE Journal. 1959. — Vol. 5. — P. 125−129.
  100. Jansoon V., Gielen H., De Boelpaep J., Verbeke O.B. The densities of the fluid argon in the critical region and calculation of the scaling exponents // Physica (Utr.). 1970. — Vol. 46. — P. 213−221.
  101. Kadanoff L.P., Gotze W., Hamblen D., Hecht R., Lewis E.A.S., Palciauskas V.V., Rayl M., Swift J., Aspnes D., Kane J. Static phenomena near criticalpoints: theory and experiment // Rev. Mod. Phys. 1967. — Vol. 39, № 2. — P. 395−431.
  102. Levelt Sengers J.M.H. From Van der Waals' equation to the scaling laws // Physica. 1974. — Vol. 73. — P. 73−106.
  103. Levelt Sengers J.M.H., Chen W.T. Vapor pressure, critical isochore, and some metastable states of C02// J. Chem. Phys. 1972. — Vol. 56. — P. 595−608.
  104. Levelt Sengers J.M.H., Kamgar-Parsi B., Balfour F.W., Sengers J.V. Thermodynamic properties of steam in the critical region // J. Phys. Chem. Reference Data.- 1983. Vol. 12, № 1. -P. 1−28.
  105. Levelt Sengers J.M.H., Kamgar-Parsi B., Sengers J.V. Thermodynamic properties of isobutane in the critical region // J. Chem. Eng.Data. 1983. -№ 4.-P. 354−362.
  106. Levelt Sengers J.M.H., Straub J., Vicentini-missoni M. Coexistence curves of C02, N20, and CC1F3 in the critical region // J. Chem. Phys. 1971.1. Vol. 54.-P. 5034−5050.
  107. Ley-Koo M., Green M.S. Consequences of the renormalization group for the thermodynamics of fluids near the critical point // Phys. Rev. A. 1981. — Vol. 23, № 5.-P. 2650−2659.
  108. Martin J.J., Kapoor R.M., Shinn R.D., Ann Arbor. Entwicklung einer Dampfdruckgleichung holier Prazision und ihre Anwendung auf Wasser // Declima Monographien. — 1959. — Bd. 32. — S. 46−60.
  109. McLinden M.O. Thermodynamic properties of CFC alternatives: A survey of the available data // Rev. Int. Froid. 1990. Vol. 13, May. — P. 149−162.
  110. Michels A., Levelt J.M., De Graaff W. Compressibility isotherms of argon at temperatures between-25 °C and-155°C and at densities up to 640 Amagat (pressures up to 1050 atmospheres) // Physica. 1958. — Vol. 24, № 8. — P. 659−671.
  111. Michels A., Wijker Hub., Wijker Hk. Isotherms of argon between 0 °C and 150 °C and pressures up to 2900 atmospheres // Physica. 1949. — Vol. 15, № 7. -P. 627−633.
  112. Pitzer K.S. The volumetric and thermodynamic properties of fluids. I.
  113. Theoretical basis and virial coefficients // Journ. Amer. Chem. Soc. 1955. -Vol. 77, № 13.-P. 3427−3433.
  114. Riedel L. Eine neue universelle Dampfdruckformel. Untersuchungen uber eine Erweiterung des Theorems der ubereinstimmenden Zustande. Teil I // Chemie -Ing. Techn. — 1954. — Vol. 26, № 2. — S. 83−89.
  115. Riedel L. Die Flussigkeitsdichte im Sattigungs zustand. Untersuchungen uber eine Erweiterung des Theorems der ubereinstimmenden Zustande. Teil II // Chemie Ing. — Techn. — 1954. — Vol. 26, № 5. — S. 259−264.
  116. Schofield P. Parametric representation of the equation of state near a critical point // Phys. Rev. Letters. 1969. — Vol. 22, № 12. — P. 606−608.
  117. Sorensen C.M., Senion M.D. Scaling equation of state derived from the pseudospinodal // Phys. Rev. A. 1980. — Vol. 21. — № 1. — P. 340−346.
  118. Stein W.A. Das erweitere Korrespondenzgesetz fur die Dampfdruckkurve reiner Stoff//Kaltetechnik-Klimatisierung. 1970. — Vol. 22, № 1. — S. 7−14.
  119. Straub J. An equation for the critical isotherm of real gases // Physica. -1973. Vol. 63, № 3. — P. 492−498.
  120. Streett W., Staveley L. Experimental study of the equation of state of liquid argon // J. Chem. Phys. 1969. — Vol. 50, № 6. — P. 2302−2307.
  121. Theeuwes F., Bearman R.J. The equation of state of dense fluids. I. A precision P-V-T apparatus // Tranc. Kansac. Acad. Sei. 1969. — Vol. 72, № 3. — P. 342−353.
  122. Thodos G. Vapor pressures of normal saturated hydrocarbons // Ind. Eng. Chem. 1950. — Vol. 42, № 8. — P. 1514−1526.
  123. Thomas W., Zander M. Die Fullmenge verflussigter Gase in Behaltern // PTB -Mitt. 1966. -Vol. 76, № 5. -S. 425−428.
  124. Toxveard S., Proestgaard E. Intermolecular potential of liquid argon // J. Cliem. Phys. 1971. — Vol. 54, № 12. -P. 5440−5448.
  125. Tsonopoulos C. An empirical correlation of second virial coefficients // AICliE Journal. 1974. — Vol. 20. — № 2. — P. 263−272.
  126. Verbeke O.B. An equation for the vapour pressure curve // Cryogenics. -1970. Vol. 10, № 6. — P. 486−490.
  127. Verbeke O.B., Jansoone V., Gielen R., De Boelpaep J. The equation of state of fluid argon and calculation of the scaling exponents // J. Phys. Chem. -1969. Vol. 73, № 12. — P. 4076−4085.
  128. Vicentini-Missoni M., Levelt Sengers J.M.H., Green M.S. Thermodynamic anomalies of C02, Xe, and He4 in the critical region // Phys. Rev.1.tters. 1969. — Vol. 22, №> 9. — P. 389−393.
  129. Wagner W. Thermodynamische Eigenschaften von Trifluonnethane (R 23) // Kaltetechnik. 1968. — Bd. 20. -S. 238−240.
  130. Wagner W. A method to establish equations of state exactly representing all saturated state variables applied to nitrogen // Cryogenics. 1972. — Vol. 12, № 3.-P. 214−221.
  131. Wagner W. New vapour pressure measurements for argon and nitrogen and a new method for establishing rational vapour pressure equations // Cryogenics. 1973. — Vol. 13. — P. 470−482.
  132. Weber L.A. Density and compressibility of oxygen in the critical region // Phys. Rev. A. 1970. — Vol. 2, № 6. — P. 2379−2388.
  133. Widiatmo J.V., Sato H., Watanabe K. Saturated-liquid densities and vapor pressures of 1,1,1-trifluoroethane, difluoromethane and pentafluoroethane// J. Chem. Eng. Data. 1994. — Vol. 39. — P. 304−308.
  134. Widom B., Rice O.K. Critical isotherm and the equation of state of liquid-vapor-systems // J. Chem. Phys. 1955. — Vol. 23, №> 7. — P. 1250−1255.
  135. Wilson K.G. The renormalization group and critical phenomena // Rev. Mod. Phys. 1983. — Vol. 55, № 3. — P. 583−600.
  136. Zia T., Thodos G. Reduced vapor pressure equation for hydrocarbons 11 J. Chan. Eng. 1978. — Vol. 16, № 1. — P. 41−49.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!