Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Магнитогазодинамическое управление теплообменом на поверхности тела в сверхзвуковом потоке

Диссертация: Магнитогазодинамическое управление теплообменом на поверхности тела в сверхзвуковом потоке
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Э кспери м ей тал ы I ые и ссл едован и я, посвящённые магнитогазодинамическому (МГД) управлению сверхзвуковыми течениями, как правило, проводятся па установках импульсного действия, таких как ударные трубы. Наряду с известными преимуществами и удобством применения ударных тр. уб, исследование МГД управления на установках такого типа сопряжено с некоторыми сложностями. Одной из них является… Читать ещё >

Магнитогазодинамическое управление теплообменом на поверхности тела в сверхзвуковом потоке (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Обзор литературы
  • 1. Магнитогазодинамическое управление теплообменом на поверхности тела в сверхзвуковом потоке
  • 2. Измерение тепловых потоков в газодинамическом эксперименте

1.2. Экспериментальная установка и модели для исследования теплообмена при мгд воздействии на сверхзвуковое течение 34.

1.3. Экспериментальная установка для изучения особенностей измерения с помощью ГДТП импульсных тепловых потоков малой плотности. 45.

1.4.

Заключение

51.

Глава 2. Расчёт теплового потока по сигналу ГДТП при импульсном тепловом воздействии.53.

2.1.

Введение

53.

2.2. Анализ особенностей работы ГДТП при импульсном тепловом воздействии.54.

2.3. Методика обработки сигнала ГДТП.71.

2.4. Проверка методики в газодинамическом эксперименте. 81.

2.5.

Заключение

86.

Глава 3. Измерение с помощью ГДТП импульсных тепловых потоков малой плотности в газодинамических экспериментах.88.

3.1.

Введение

88.

3.2. Особенности измерения с помощью ГДТП импульсных тепловых потоков малой плотности.89.

3.3. Результаты измерений теплового потока.94.

3.4.

Заключение

99.

Глава 4. Магнитогазодинамическое управление теплообменом на поверхности тела в сверхзвуковом потоке.101.

4.1.

Введение

101.

4.2. Результаты оптической диагностики сверхзвукового течения 102.

4.3. Результаты измерений теплового потока на поверхность моделей.116.

4.4.

Заключение

136.

Заключение

138.

Литература

141.

Приложение А. Список обозначений.156.

Приложение Б. Физические свойства.158.

Актуальность работы Известно, что движение тела со сверхзвуковыми скоростями сопровождается сильным аэродинамическим нагревом его поверхности. Обязательным конструктивным элементом любого высокоскоростного летательного аппарата является тепловая защита, предотвращающая его разрушение вследствие перегрева. В традиционных способах тепловой защиты, применяются абляционные материалы, которые постепенно сгорают и уносятся набегающим потоком газа, отводя тепло от поверхности летательного аппарата. Наряду с совершенствованием существующих способов, ведется поиск новых подходов к решению данной задачи. Учитывая, что нагретый газ вблизи поверхности сверхзвукового летательного аппарата частично ионизован, рассматриваются методы магнитной газодинамики как инструмент управления структурой обтекания и, соответственно, тепловыми потоками.

Э кспери м ей тал ы I ые и ссл едован и я, посвящённые магнитогазодинамическому (МГД) управлению сверхзвуковыми течениями, как правило, проводятся па установках импульсного действия, таких как ударные трубы. Наряду с известными преимуществами и удобством применения ударных тр. уб, исследование МГД управления на установках такого типа сопряжено с некоторыми сложностями. Одной из них является создание сверхзвукового потока газа с высокой электрической проводимостью, достаточной для реализации эффективного МГД воздействия. Наличие сильного импульсного магнитного поля с индукцией, достигающей одного тесла, представляет определённую сложность для техники измерений. В частности, традиционные средства измерения тепловых потоков оказываются неприменимыми. Этим объясняется малое количество экспериментальных работ, посвященных изучению теплообмена при МГД управлении сверхзвуковыми течениями на установках импульсного действия.

В настоящей работе исследовалось МГД устройство, позволяющее воздействовать на структуру сверхзвукового обтекания и управлять теплообменом па поверхности модели в широком диапазоне электрической проводимости набегающего потока газа. Измерение теплового потока, действующего па поверхность модели, осуществлялось с помощью градиентных датчиков теплового потока на. анизотропных термоэлементах. В настоящее время эти датчики являются единственным средством измерения, надежно работающим в условиях сильных магнитных полей, что позволило провести тепловые измерения при всех режимах работы М ГД устройстг, а.

Целью диссертационной работы является экспериментальное исследование возможностей магнитогазодинамического управления теплообменом на поверхности модели в сверхзвуковом потоке газа.

Задачи диссертационной работы:

1. Разработка способа магнитогазодинамического воздействия па сверхзвуковой поток в широком диапазоне электрической проводимости газа. Создание экспериментальной модели, внутри которой должны быть расположены все элементы, необходимые для реализации МГД воздействия;

2. Проведение экспериментов, посвящённых исследованию МГД воздействия на структуру сверхзвукового обтекания и возможности управления тепловым потоком на поверхность модели с помощью разработанного устройства;

Создание методики обработки сигнала градиентного датчика теплового потока па анизотропных термоэлементах, позволяющей рассчитывать величину импульсного теплового потока в диапазоне времен, характерном для газодинамических экспериментов на ударных трубах;

Анализ экспериментальных результатов и определение оптимальных параметров МГД воздействия, позволяющих эффективно управлять тепловым потоком на поверхность тела в сверхзвуковом потоке.

Научная новизна.

Предложен новый способ МГД воздействия на структуру сверхзвукового обтекания тела, эффективность которого не зависит от электрической проводимости набегающего потока газа. Разработана конструкция устройства, реализующая предложенный способ МГД воздействия и позволяющая управлять тепловыми потоками, действующими на поверхность тела;

Изучены особенности динамики газового разряда при различных условиях обтекания модели и параметрах МГД воздействия;

Исследованы особенности работы градиентного датчика теплового потока на анизотропных термоэлементах в условиях импульсных тепловых воздействий. Предложен алгоритм расчёта величины импульсного теплового потока по сигналу датчика в диапазоне времен, характерном для экспериментов на ударных трубах.

Практическая значимость.

Определены режимы работы МГД устройства, наиболее эффективные с точки зрения максимального воздействия на сверхзвуковой поток газа. Признано целесообразным использование устройства с магнитным сердечником и подключение кольцевого электрода к отрицательному полюсу источника тока;

2. Предложенный способ МГД воздействия может быть использован при моделировании аэродинамического нагрева поверхности тела, что позволяет расширить возможности газодинамической установки. В описываемых экспериментах, была достигнута плотность импульсных тепловых потоков составляющая ~ 10 МВт/м" .

3. Предложенный алгоритм обработки сигнала ГДТП показал свою применимость для расчёта теплового потока в газодинамических экспериментах на ударных трубах в диапазоне времен от 1 мке до 1 мс:

Основные положения, выносимые на защиту.

1. Метод магнитогазодипамичсского воздействия на структуру сверхзвукового обтекания, позволяющий управлять тепловым потоком на поверхность тела в широком диапазоне электрической проводимости набегающею потока газа;

2. МГД устройство, с гюмощыо которого достш нуто изменение до200% величины теплового потока па поверхность модели при изменении индукции ма1 питного поля па 15%;

3. Алгоритм обработки сигнала градиентного датчика теплового потока. являющийся удобным инструментом исследования импульсных тепловых потоков в газодинамических экспериментах.

Апробация работы Основные результаты работы были представлены на 8 международных конференциях:

1. 46th AIAA Aerospace Sciences Meeting. 7 — 10 January, 2008, Reno, Nevada, USA;

2. XIV Международная конференция по методам аэрофизических исследований (ICMAR 2008). 30 июня — 6 июля, 2008, Новосибирск, Россия;

3. XVII Всероссийская конференция «Теоретические основы и конструирование численных алгоритмов и решение задач математической физики с приложением к многопроцессорным системам». 15 — 21 сентября. 2008, Абрау-Дюрсо, Новороссийск, Россия;

4. 4.7th AIAA Aerospace Sciences Meeting. 5 — 8 January, 2009, Orlando, Florida, USA;

5. 48th AIAA Aerospace Sciences Meeting. 4 — 7 January, 2010, Orlando, Florida, USA;

С. VIII Международная конференция «Актуальные вопросы теплофизики и физической гидрогазодинамики». 20 — 26 сентября, 2010, Алушта, Украина;

7. IX Международная конференция «Импульсные процессы в механике сплошных сред». 15 — 19 августа. 2011, Николаев. Украина;

8. 50″ ' AIAA Aerospace Sciences Meeting. 9 — 12 January, 2012, Nashville, Tennessee. USA.

Публикации Основные материалы диссертации опубликованы в 5 статьях в реферируемых журналах, входящих в перечень ВАК: Журнал технической физики. Письма в Журнал технической физики.

Личный вклад автора Автор участвовал в постановке задач исследований, планировании и выполнении экспериментов. Им разработан алгоритм и созданы программы обработки данных измерений, проведена обработка результатов экспериментов. Представление изложенных в диссертации и выносимых ira защиту результатов, полученных в совместных исследованиях, согласовано с соавторами.

Структура и объём диссертации Диссертация состоит из введения, обзора литературы, 4 глав, заключения и библиографии. Общий объём диссертации составляет 159 страниц, включая 75 рисунков и 6 таблиц, библиография включает 115 наименований цитируемой литературы.

4.3.4. Основные результаты измерений теплового потока на поверхность моделей.

На основе анализа результатов измерений теплового потока на поверхность исследуемых моделей можно утверждать следующее:

• Распределение теплового потока на коническую поверхность модели при невозмущённом обтекании практически однородно. Тепловой поток, действующий на цилиндрическую поверхность вблизи кольцевого электрода больше чем вблизи донной области. Величина теплового потока на коническую поверхность в несколько раз превышает среднюю величину теплового потока па цилиндрическую поверхность. При неизменном числе Маха сверхзвукового течения, величина теплового потока на поверхность модели пропорциональна плотности набегающего потока газа.

• Величина теплового потока на коническую поверхность модели при псвозмущёппом обтекании, рассчитанная по сигналу ГДТП и по данным численного моделирования, совпадает с точностью до 15%.

• На модели с мгд устройством без магнитного сердечника не наблюдается устойчивой повторяемости сигналов ГДТП при одинаковых начальных условияхэксперимента. Не обнаружено также заметного мгд воздействия па величину теплового потока к поверхности модели.

• В экспериментах на модели с мгд устройством и магнитным сердечником в случае положительной полярности кольцевого электрода наблюдаются заметные пульсации теплового потока, соответствующие прохождению вращающегося разряда вблизи ГДТП. Частота пульсаций, определённая по сигналу ГДТП и по данным оптической диагностики совпадает. При отрицательной полярности кольцевого электрода величина теплового потока к поверхности модели практически постоянна.

• Обнаружена сильная зависимость величины теплового потока от полярности подключения кольцевого электрода на модели с мгд устройством и магнитным сердечником. Варьирование тока в цепи разряда на 15% сопровождается практически двукратным изменением теплового потока на цилиндрическую поверхность модели.

Заключение

.

На основе анализа экспериментальных данных и численного моделирования тепловых процессов в анизотропных термоэлементах Градиентного Датчика Теплового Потока (ГДТП) изучены особенности работы датчика в условиях импульсных тепловых воздействий с характерным временем ¿-о ~ 1 мс. Предложена методика обработки сигнала ГДТП, позволяющая рассчитать величину теплового потока в диапазоне времен и тепловых воздействий, характерных для газодинамических экспериментов на импульсных газодинамических установках. Данная методика включает в себя соотношение, связывающее электрический сигнал датчика с распределением температуры в анизотропном термоэлементе и алгоритм расчёта величины теплового потока, действующего на его рабочую поверхность. Проверка методики проведена при обработке результатов серии газодинамических экспериментов, выполненных в ИТПМ СО РАН. Сравнение теплового потока, рассчитанного по сигналу ГДТП и непосредственно измеренного датчиком АЬТР, показало, что формы кривых полностью совпадают и наблюдается хорошая корреляция низкочастотной составляющей / ~ 1 кГц. Отличие плотности теплового потока в этом диапазоне частот не превышает~ 10%.

Спланирована и проведена серия газодинамических экспериментов, позволивших изучить особенности измерения с помощью ГДТП импульсных тепловых потоков малой плотности. В силу короткого времени действия и малой плотности теплового потока зарегистрированный в экспериментах сигнал датчика имел низкий уровень и содержал шумовую составляющую, достигавшую в некоторых режимах 30% от его средней величины. В данных условиях непосредственное применение методики обработки приводит' к сильным осцилляциям величины теплового потока, не связанных с происходящими газодинамическими процессами. Указанное обстоятельство потребовало введения дополнительной процедуры сглаживания, заключающейся в подборе аппроксимирующей зависимости изменения температуры поверхности. Минимальная величина теплового потока, зарегистрированная в данных экспериментах, составляет до ~ 1 кВт/м". При этом достигнуто временное разрешение порядка Д* «1СГ6 с.

Предложен способ, обеспечивающий магнитогазодинамическое (мгд) воздействие на сверхзвуковой поток газа, эффективность которого не зависит от электрической проводимости среды. Созданы две экспериментальные модели, имеющие одинаковые геометрические размеры и конструкцию мгд устройства. Компоненты мгд устройства, необходимые для создания электрического разряда и генератор магнитного поля имеют компактные размеры и расположены внутри корпуса модели. Модели отличаются только схемой коммутации цепи разряда и магнитной катушки, также внутри одной из них установлен магнитный сердечник.

Проведена подготовка и выбраны режимы работы газодинамической установки, созданной па базе Большой Ударной Трубы ФТИ им. А. Ф. Иоффе. Проведена серия экспериментов, посвящёнпых изучению мгд управления тепловыми потоками с помощью созданных моделей. Исследования проводились при числе Маха набегающего потока азота М = 4. В ходе экспериментов была выполнена теневая фотосъемка сверхзвукового течения, высокоскоростная фотосъемка электрического разряда и измерение с помощью ГДТП тепловых потоков па поверхность модели.

С помощью теневой фотосъемки установлено, что обе модели заметно изменяют структуру сверхзвукового обтекания. Головная ударная волна меняет1 своё положение, а её фронт несколько искривляется по сравнению с невозмущенным течением.

С помощью высокоскоростной фотосъемки изучена структура и особенност и динамики разряда вблизи конической поверхности обеих моделей. Установлено, что па модели с магнитным сердечником разряд локализован и имеет чёткие границы, aero вращение носит периодический характер. Частота вращения составляет / ~ 15 30 кГц в зависимости от полярности подключения кольцевого электрода. На модели без сердечника разряд распределен по значительной части конической поверхности, а частота вращения сопоставима с временем эксперимента и составляет / ~ 1 кГц.

Проведено измерение теплового потока на поверхность модели при мгд воздействии и без пего. Величина теплового потока на коническую поверхность модели при невозмущёнпом обтекании, рассчитанная по сигналу ГДТП и по данным численного моделирования, совпадает с точностью до 15%. На модели с мгд устройством и магнитным сердечником обнаружена сильная зависимость величины теплового потока от полярности подключения кольцевого электрода. Варьирование тока в цепи разряда на 15% сопровождается практически двукратным изменением теплового потока па цилиндрическую поверхность модели.

На основе анализа проведённых экспериментов можно утверждать, что конструкция модели с магнитным сердечником является наиболее предпочтительной с точки зрения эффективности мгд воздействия на тепловой поток. Режим работы, когда кольцевой электрод имеет отрицательную полярность, позволяет управлять величиной теплового потока путём незначительного изменения тока в цепи разряда.

Показать весь текст

Список литературы

  1. A.R.Kantrowitz. A survey of physical phenomena occurring in flight at extreme speeds //' Conference 011 High-Speed Aeronautics / Ed. by A. Ferri. N. … Hoff, P. A. Libby. P. 335−339.
  2. E.L.Resler, W.R.Sears. The Prospects for Magneto-Aerodynamics // Journal of the Aeronautical Sciences. 1958. Vol. 25, no. 4. P. 235−245.
  3. R.L.Phillips. Effect of magnetic drag 011 re-entry body heating /'/' ARS Journal. 1961. Vol. 31, no. 5. P. 672−674.
  4. W.B.Bush. Magnetohydrodynamic-Hypcrsonic Flow Past a Blunt Body // .Journal of the Aero/Space Sciences. 1958. Vol. 25. no. 11. P. 685−690.
  5. W.B.Bush. The stagnation-point boundary layer in the presence of an applied magnetic field // Journal of the Aero/Space Sciences. 1961. Vol. 28, 110. 8. P. 610−611.
  6. G.R.Seeman, A.B.Cambel. Observations conserning magnetoaerodynamic drag and shock standoff distance /'/ Proceedings of NAS of the USA. P. 457−465.
  7. R.Nowak, S.Kranc. R.W.Porter et al. Magnetogasdynamic re-entry phenomena //' Journal of Spacecraft and Rockets. 1967. Vol. 4, no. 11. P. 1538−1542.
  8. A.B.Canibel. M.С.Yuen, R. Poiter et al. Theoretical and Experimental Studies of Magneto-Aerodynamic Drag and Shock Standoff Distance: Tech. rep.: 19GG.
  9. S.Kranc, M.C.Yuen, A.B.Canibel. Experimental Investigation of Magnetoaciodynamie Flow around Blunt Bodies: Tech. rep.: 1969.
  10. R.Nowak, M.Yuen. Heat Transfer to a Hemispherical Body in a Supersonic Argon Plasma // AIAA Journal. 1973. Vol. 11, no. 11. P. 1463−1464.
  11. J.A.Fay, F.R.Riddell. Tlieoiy of Stagnation Point Heat Transfer in Dissociated Air j j Journal of the Aeronautical Sciences. 1958. Vol. 25, no. 2. P. 73−85.
  12. M.F.Roniig. Advances in Heat Transfer // The influence of electric and magnetic fields on heat transfer to electiically conducting fluids / Ed. by T. Irvine, J. Hartnett. Academic, New York, 1964. Vol. 1. P. 267−354.
  13. В.Л.Фрайпггадт, А. Л. Куранов, Е. Г. Шейкин. Применение МГД-систем па гинерзвуконых летаг1 сльных аппаратах // Журнал технической физики. 1998. Т. 68, № 11. С. 43−47.
  14. В.А.Битюрпн, А. Б. Ватажип, O.B.Гуськов, В. И. Копчепов. Обтекание головной сферической части тела гиперзвуковым потоком при наличии магнитного поля // Известия РАН: Механика жидкости и газа. 2004. № 4. С. 169−179.
  15. В.А.Битюрин, А. Н. Бочаров. Магнитогидродинамическое взаимодействие при обтекании затупленного тела гиперзвуковым воздушным потоком // Известия РАН: Механика жидкости и газа. 2006. № 4. С. 188−203.
  16. A.Gulhan, B. Esser, U. Koch et, al. Experimental Verification of Heat-Flux Mitigation by Electromagnetic Fields in Partially-Ionized-Argon Flows // Journal of Spacecraft and Rockets. 2009. Vol. 4G, no. 2. P. 274−283.
  17. Y.Takizawa, A. Matsuda, S. Sato et, al. Experimental investigation of the electromagnetic effect on a shock layer around a blunt, body in a weakly ionized flow /'/ Physics of Fluids. 2006. Vol. 18, no. 11. P. 117 105.
  18. A.Matsuda, H. Otsu, M. Kawamura et al. Model surface conductivity effect for the electromagnetic heat shield in re-entry flight // Physics of Fluids. 2008. Vol. 20, no. 12. P. 127 103.
  19. A.Matsuda, H. Otsu, M. Kawamura et al. Model and magnetic configuration effect on shock layer enhancement by an applied magnetic field U Physics of Fluids. 2008. Vol. 20, no. 2. P. 27 102.
  20. M.Kawamura, A. Matsuda, H. Katsurayama et al. Experiment on Drag Enhancement for a Blunt Body with Electrodynamic Heat Shield // .Journal of Spacecraft and Rockets. 2009. Vol. 46, no. 6. P. 1171−1177.
  21. Т.А.Лапушкина. А. В. Ерофеев, С. А. Поняев. Сверхзвуковое обтекание тела при воздействии электрического и магнитного полей // Журнал технической физики. 2011. Vol. 81, по. 5. Р. 28−34.
  22. Т.А.Лапушкина, А. В. Ерофеев, С. А. Поняев, С. В. Бобашев. Сверхзвуковое обтекание тела неравновесной газоразряднойплазмой /'/ Журнал технической физики. 2009. Vol. 79, по. б. Р. 78−86.
  23. Ю.П.Головачей, Г. А. Курбатов, А. С. Чернышев, А. А. Шмидт. Анализ факторов, влияющих на сверхзвуковое обтекание конического тела в условиях магнитогидродиамического взаимодействия // Письма в Журнал технической физики. 2006. Vol. 32, по. 14. Р. 52−57.
  24. С. 3.Сапожников, В. Ю. Митяков, А. В. Митяков. Градиентные датчики теплового потока в теплотехническом эксперименте. Санкт-Петербург: Издательство Политехнического университета, 2007. С. 203.
  25. D.L.Sclmltz, Т.V.Jones. Heat-transfer measurements in short-duration hypersonic facilities (ACARDograph No.165). AGARD-NATO, 1973.
  26. M Auwcter-Kurtz, W.H.Beck, B. Bottin ct al. Measurement Techniques for High Enthalpy and Plasma Flows (RTO-EN-OO8): Tech. rep.: 2000.
  27. Г. Карслоу. Д.Егор. Теплопроводность твердых тел. Москва: Наука, 1964. С. 487.
  28. T.Kuribayashi, K. Ohtani, K. Takayama et al. Heat flux measurement over a cone in a shock tube flow //' Shock Waves. 2007. Vol. 16, no. 4. P. 275−285.
  29. D.Mee. C.Coyne. Turbulent spots in boundary layers in a free-piston shock-tunnel flow // Shock Waves. 1996. Vol. 6. no. 6. P. 337−343.
  30. J.E.O'Brien. A technique for measurement of instantaneous heat transfer in steady-flow ambient-temperature facilities // Experimental Thermal and Fluid Science. 1990. Vol. 3, no. 4. P. 41G-430.
  31. N.E.Hager. Thin Foil Heat Meter // Review of Scientific Instruments. 19C5. Vol. 3G, no. 11. P. 15G4−1570.
  32. W.J.Cook, E.J.Felderman. Reduction of data from thin-film heat transfer gages: a concise numerical technique // AIAA Journal. 1966. Vol. 4, no. 3. P. 561−562.
  33. Ю.А.Поляков. Исследование теплообмепаа при отражении ударной волны // Теплофизика Высоких Температур. 1965. Т. 3, № 6. С. 879−888.
  34. А.Г.Самойлович. Л. Л. Корснблит. Современное состояние теории термоэлектрических и термомагпитпых явлений вполупроводниках // Успехи физических наук. 1953. Т. 49, № 2. С. 243−272.
  35. А.Г.Самойлович, В. Н. Слипченко. ЭДС анизотропного термоэлемента // Физика и техника полупроводников. 1975. Т. 9, № 3. С. 594 -596.
  36. С. 3.Сапожников. В. Ю. Митяков, А. В. Митяков. Измерение нестационарных тепловых потоков датчиками на основе анизотропных монокристаллов висмута // Журнал технической физики. 2004. Т. 74, 7. С. 114−120.
  37. Н.П.Дивин, А. В. Митяков, В. Ю. Митяков, С. 3.Сапожников. Universal sensor for measuring shear stress, mass flow or velocity of a fluid or gas, for determining a number of drops, or detecting drip or leakage. 2002. — 2002−07−17.
  38. В.А.Сахаров. Н. П. Мспде. С. В. Бобашсв и др. Тепловые измереиияна поверхности тела, обтекаемого сверхзвуковым потоком азота //' Письма в Журнал технической физики. 200С. Т. 32, № 14. С. 46−51.
  39. С. 3.Сапожников. В. Ю. Митяков. А. В. Митяков и др. Измерение теплового потока на внутренних стенках канала ударной трубы // Письма в Журнал технической физики. 2004. Т. 30, № 2. С. 76−80.
  40. H.Knauss, U. Gaisbauer, S. Wagner et al. Calibration Experiments of a New Active Fast Response Heat Flux Sensor to Measure Total Temperature Fluctuations /7 ICMAR 2002.
  41. H.Knauss, T. Rocdigcr, U. Gaisbauer et al. A Novel Sensor for Fast Heat Flux Measurements // 25tli AIAA Aerodynamic Measurement Technology and Ground Testing Conference. P. 32.
  42. G.M.Zharkova, V.N.Kovrizhina, A.P.Petrov et al. Comparative Heat Transfer Studies at Hypersonic Conditions by Means of Three Measurement Techniques. Part I. Measurement Techniques. Experimental Setup and Preceding Investigations. 2007.
  43. G.M.Zharkova. V.N.Kovrizhina, A.P.Petrov et al. Comparative Heat Transfer Studies at Hypersonic Conditions by Means of Three Measurement Techniques. Part II: Comparison of Measurements with Theoretical Estimates. 2007.
  44. T.Roediger, H. Knauss, S. Wagner et al. The Atomic Layer Thermopile a Fast Heat Flux Sensor for Measuring High Heat Loads in Short Duration Hypersonic Ground Testing Facilities. 2007.
  45. T.Roediger, H. Knauss, E. Kraemcr et al. Hypersonic instability waves measured using fast-response heat-flux gauges. 2008.
  46. T.Roediger. H. Knauss, U. Gaisbauer et al. Time-Resolved Heat Transfer Measurements on the Tip Wall of a Ribbed Channel Using a Novel Pleat Flux Sensor—Part I: Sensor and Benchmarks // Journal of Turboniachinery. 2008. Vol. 130, no. 1. P. 11 018−8.
  47. S.Jenkins, Wolfersdorf .J., B. Weigand et al. Time-Resolved Heat Transfer Measurements on the Tip Wall of a Ribbed Channel Using a Novel Heat Flux Sensor—Part II: Heat Tiansfer Results // Journal of Turboniachinery. 2008. Vol. 130, no. 1. P. 11 019−9.
  48. H.Knauss, T. Roediger, J.Srulijes. Novel Sensor for Fast Heat-Flux Measurements //' Journal of Spacecraft and Rockets. 2009. Vol. 46, no. 2. P. 255−265.
  49. C.3.Сапожников. В. Ю. Митяков, А. В. Митяков, С. А. Можайский. Градиентные датчики для высокотемпературной теплометрии // Письма в Журнал технической физики. 2008. Т. 34, № 19. С. 1−5.
  50. В.Г.Масленников, В. А. Сахаров. Двухдиафрагменная ударная труба Физико-технического института // Журнал технической физики. 1997. Т. 67, № 11. С. 88−95.
  51. Б.И.Резников, Н. П. Мснде, П. А. Попов и др. Определение теплового потока по измерениям температуры поверхности в импульсных газодинамических процессах // Письма в Журнал технической физики. 2008. Т. 34, № 15. С. 49−54.
  52. С.В.Бобашсв, Н. П. Мснде, П. А. Попов, В. А. Сахаров. Экспериментальное исследование маги итоги дроди нам ического воздействия на тепловой поток к поверхности модели //' Журнал технической физики. 2010. Т. 80, № 12. С. 51−56.
  53. Л.И.Анатычук. Термоэлементы и термоэлектрические устройства: Справочник. Киев: Hayкова думка, 1979. С. 768.
  54. Е.К.Иордапишвили, В. П. Бабин. Нестационарные процессы втермоэлектрических и термомагнитных системах преобразования энергии. Москва: Наука, 1983. С. 21С.
  55. G3. А. Г. Самойлович, В. Н. Слипченко. Исследование кггд анизотропных термоэлементов // Физика и техника полупроводников. 1975. Т. 9, № 10. С. 1897−1901.
  56. G4. Дж.Най. Физические свойства кристаллов и их описание при помощи тензоров и матриц. 2-е издание изд. Москва: Мир, 1967. С. 385.
  57. С.В.Бобашев, Н. П. Мепде, П. А. Попов и др. Использование анизотропных датчиков теплового потока в аэродинамическом эксперименте // Письма в Журнал технической физики. 2009. Т. 35, № 5. С. 36−42.
  58. С.В.Бобашев, Н. П. Мепде, П. А. Попов и др. Применение градиентного датчика теплового потока в исследованиях импульсных процессов на ударной трубе // Журнал технической физики. 2008. Т. 78, № 12. С. 103−104.
  59. Д.В.Гпцу. Явления переноса в висмуте и его сплавах. Кишинев: Штиинца, 1983. С. 266.68. -J.Padovan. Transient Temperature Distribution of an Anisotropic Half Space // AIAA.Journal. 1973. Vol. 11, no. 4. P. 565−566.
  60. Y.P.Chang. C.S.Kang. D.J.Chen. The use of fundamental green’s functions for the solution of problems of heat conduction in anisotropic media // International Journal of Heat and Mass Transfer. 1973. Vol. 16, no. 10. P. 1905−1918.
  61. C.Yan-Po. Analytical solution for heat conduction in anisotropic media in infinite, semi-infinite, and two-plane-bounded regions //' International. Journal of Heat and Mass Transfer. 1977. Vol. 20, no. 10. P. 1019−1028.
  62. Y.P.Chang. R.C.H.Tsou. Heat Conduction in an Anisotropic Medium Homogeneous in Cylindrical Regions—Unsteady State // Journal of Heat Transfer. 1977. Vol. 99, no. 1. P. 41−46.
  63. Y.P.Chang. R.C.H.Tsou. Heat Conduction in an Anisotropic Medium Homogeneous in Cylindrical Regions—Steady State /'/' Journal of Heat Transfer. 1977. Vol. 99, no. 1. P. 132−134.
  64. Y.P.Chang, K.C.Poon. Three-Dimensional, Steady-State Heat Conduction in Cylinders of General Anisotropic-Media // Journal of Heat Transfer. 1979. Vol. 101, no. 3. P. 548−553.
  65. В.Ф.Формален. О. А. Тюкип. Исследование температурных полей на основе аналитического решения двумерной задачи анизотропной теплопроводности // Теплофизика Высоких Температур. 1994. Т. 32, № 4. С. 518−523.
  66. В.Ф.Формалев. О. А. Тюкип. Исследование трехмерной нестационарной теплопроводности в анизотропных телах на основе аналитического решения /'/ Теплофизика Высоких Температур. 1998. Т. 36, № 2. С. 239−245.
  67. В.Ф.Формалев, С. А. Колесник. Аналитическое решение второй начально-краевой задачи анизотропной теплопроводности // Математическое моделирование. 2001. Т. 13, № 7. С. 21−25.
  68. В.Ф.Формалев, С. А. Колесник. Аналитическое исследование теплового состояния анизотропной пластины при наличии теплообмена насвободных границах // Математическое моделирование. 2003. Т. 15. № 3. С. 107−110.
  69. В.Ф.Формалев. Тонломассоперонос в анизотропных телах //' Теплофизика Высоких Температур. 2001. Т. 39. № 5. С. 810−832.
  70. Н.Н.Яненко. Метод дробных шагов решения многомерных задач математической физики. Новосибирск: Наука, 1967. С. 194.
  71. Г. И.Марчук. Методы расщепления. Москва: Наука, 1988. С. 263.
  72. А.А.Самарский. Теория разностных схем. москва: Наука, 1989. С. 616.
  73. А.А.Самарский, П. Н. Вабищсвич. Численные методы решения задач конвекции-диффузии. Либроком, 2009. С. 248.
  74. В.Ф.Формалев. Метод переменных направлений с экстраполяцией по времени для параболических задач со смешанными производными // Вычислительные технологии. 1996. Т. 1, № 2. С. 99−103.
  75. В.Ф.Формалев. Численное исследование двумерных нелинейных задач теплопроводности в анизотропных телах // Теплофизика Высоких Температур. 1988. Т. 26, № 6. С. 1122−1127.
  76. В.Ф.Формалев. Численное исследование сопряженного теплообмена в условиях фильтрации и пленочного охлаждения затупленных анизотропных тел // Теплофизика Высоких Температур. 1992. Т. 30, № 2. С. 334−344.
  77. Е.Л.Кузнецова, В. Ф. Формалев. Экономичный полностью неявный метод численного решения параболических уравнений, содержащий смешанные производные //' Вычислительные технологии. 2010. Т. 15, № 5. С. 72−80.
  78. В.М.Ковеня, Г. А. Тарпавский, С. Г. Чсрпый. Применение метода расщепления в задачах аэродинамики. Новосибирск: Наука, 1990. С. 245.
  79. А.А.Самарский. Методы решения сеточных уравнений. Москва: Наука, 1978. С. 591.
  80. В.П.Ильин. Методы неполной факторизации для решения алгебраических систем. Москва: Наука, Физматлит, 1995. С. 288.
  81. Н.И.Булеев. Пространственная модель турбулентного обмена. Москва: Наука, 1989. С. 343.
  82. К.Ю.Бате. Методы конечных элементов. Москва: Физматлит, 2010. С. 1022.
  83. В.Н.Слипчепко, А. А. Снарский. Влияние анизотропии теплопроводности на поперечную термоэдс // Физика и 'техника полупроводников. 1974. Т. 8, № 10. С. 2010−2013.
  84. Дж.Рэди. Действие мощного лазерного излучения. Москва: Мир, 1974. С. 468.
  85. С. 3.Сапожников, В. Ю. Митяков, А. В. Митяков. Градиентные датчики па основе висмута в теплофизическом эксперименте // Теплофизика Высоких Температур. 2004. Т. 42, № 4. С. 626−634.
  86. А.Г.Са.мойлович, Л. Л. Коренблит. Вихревые термоэлектрические токи в анизотропной среде // Физика твердого тела. 1961. Т. 3, № 7. С. 2054−2059.
  87. Л.И.Апатычук, О. Я. Лустс. Вихревые термоэлектрическиетоки и вихревые термоэлементы. Обзор //' Физика и техника полупроводников. 1976. Т. 10, № 5. С. 817−832.
  88. С.Л.Королюк, И. М. Пилат, А. Г. Самойлович и др. Анизотропные термоэлементы // Физика и техника полупроводников. 1973. Т. 7, № 4. С. 725−734.
  89. А.Г.Самойлович. Вихревые термоэлектрические токи и энергетика анизотропных термоэлементов // Проблемы современной физики: сб. статей к 100-летию со дня рождения А. Ф. Иоффе, Под ред.. Александров. Ленинград: Паука, 1980. С. 580.
  90. А.Г.Самойлович. А. А. Снарский. Исследование вихревых термоэлектрических токов // Физика и техника полупроводников. 1979. Т. 13, № 8. С. 1539−1547.
  91. С.В.Патапкар. Численное решение задач теплопроводности и конвективного теплообмена при течении в каналах. Москва: Издательство МЭИ, 2003. С. 312.
  92. С.М.Ермаков. А. А. Жиглявский. Математическая теория оптимального эксперимента. Наука, 1987. С. 320.
  93. С.В.Бобашев, Н. П. Менде, П. А. Попов и др. Алгоритм определения аэродинамических характеристик свободного летящего объекта по дискретным данным баллистического эксперимента. I /'/' Журнал технической физики. 2009. Т. 79, 4. С. 59−65.
  94. С.В.Бобашев, Н. П. Менде, П. А. Попов и др. Алгоритм определения аэродинамических характеристик свободного летящего объекта по дискретным данным баллистического эксперимента. II // Журнал технической физики. 2009. Т. 79, № 4. С. 66−74.
  95. П.П.Андреев, Ю. М. Циркупов. Сопряженный теплообмен в начальной стадии отражения вязкой ударной волны от стенки // Инженерно-физический Журнал. 1986. Т. 51, № 2. С. 217−224.
  96. В.Н.Вилюпов. Теория зажигания конденсированных веществ. Новосибирск: Наука, 1984. С. 190.
  97. В.В.Мареев, Э. В. Прозорова. Структура плоской отраженной ударной волны /'/ Течение вязкого и иевязкого газа. Двухфазные жидкости. Ленинград: Издательство Ленинградского государственного университета, 1981. С. 84−89.
  98. Ю.М.Липшщкий, А. В. Папасенко. Расчет одномерных нестационарных течений вязкого газа с помощью неявной дивергентной разностной схемы // Известия Академии Наук СССР. Механика Жидкости и Газа. 1977. № 1. С. 97−104.
  99. R.К.Hanson. Experimental study of shock-wave reflection from a thermally accommodating wall // Physics of Fluids. 1973. Vol. 16, no. 3. P. 369−374.
  100. B.Sturtevant, E.Slachmuylders. End-Wall Heat-Transfer Effects on the Trajectory of a Reflected Shock Wave /'/ Physics of Fluids. 1964. Vol. 7, no. 8. P. 1201−1207.
  101. И.Г.Кесаев. Катодные1 процессы электрической дуги. Москва: Наука. 1968. С. 244.
  102. В.И.Раховский. Физические основы коммутации электрического тока в вакууме. Москва: Наука, 1970. С. 536.
  103. Г. А.Месяц. Эктоны. Наука, 1993. С. 184.
  104. Дж.Лафферти. Вакуумные дуги. Москва: Мир, 1982. С. 432.
  105. S.Bobashev, A. Chernysliev, Y. Golovachov et al. Supersonic Flow about Wedge: MHD Impact on Flow Structure and Heat Flux. 2008.
  106. А.П.Бабичев. H.А.Бабушкина, А. М. Братковский. Физические величины. Справочник. Москва: Энергоатомиздат, 1991. С. 1232.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!