Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Пространственно-временная структура возбуждения газа волной прибоя

Диссертация: Пространственно-временная структура возбуждения газа волной прибоя
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Проблему инициирования наносекуццного разряда в больших объемах можно решить путем развития пробоя в длинных разрядных трубках, заполненных рабочим газом. Экспериментально было установлено, что значительное увеличение межэлекзгродного расстояния приводит к тому, что развитие пробоя осуществляется волновым образом. В этом случае наблюдается перемещение по разрядному промежутку фронтов свечения… Читать ещё >

Пространственно-временная структура возбуждения газа волной прибоя (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ВВЕДЕНИЕ
  • УСЛОВНЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ
  • ГЛАВА I. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ
    • 1. 1. Особенности развития наносекундных объемны: разрядов
      • 1. 1. 1. Однородное развитие разряда
      • 1. 1. 2. Роль электрического поля
    • 1. 2. Волновой характер пробоя в длинных разрядных промежутках
      • 1. 2. 1. Характерные особенности развития волны пробоя
      • 1. 2. 2. Стадии развития волнового пробоя
      • 1. 2. 3. Свечение разряда при волновом пробое
      • 1. 2. 4. Спектральные исследования волны пробоя
      • 1. 2. 5. Время развития волны пробоя
    • 1. 3. Электронно-оптические системы регистрации
      • 1. 3. 1. Формирование управляющих импульсов
      • 1. 3. 2. Измерение длительности экспозиции
      • 1. 3. 3. Импульсные наносекундные источники излучения
      • 1. 3. 4. Постановка задачи
  • ГЛАВА II. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА И МЕТОДИКА ИЗМЕРЕНИЙ
    • 2. 1. Экспериментальная установка
      • 2. 1. 1. Блок-схема эксперимента
      • 2. 1. 2. Разрядное устройство и газоразрядный формирователь
      • 2. 1. 3. Электрические измерения
      • 2. 1. 4. Оптические измерения
      • 2. 1. 5. Электронно-оптическая камера. 2.2. Методика синхронизации и измерения временных параметров электронно-оптической системы
      • 2. 2. 1. Полз, проводниковые излучатели
      • 2. 2. 2. Синхронизация азотного излучателя
      • 2. 2. 3. Синхронизация ЭОК с излучателем
      • 2. 2. 4. Измерение экспозиции кадра ЭОК
  • ГЛАВА III. ГАЗОРАЗРЩНЫЙ ФОРМИРОВАТЕЛЬ ВЫСОКОВОЛЬТНЫХ НАНОСЕКУНДНЫХ ИМПУЛЬСОВ
    • 3. 1. Влияние давления и предварительной ионизации промежутка на амплитуду и длительность формируемых импульсов
    • 3. 2. Роль остаточной ионизации
    • 3. 3. Исследование влияния параметров пробойного импульса на амплитуду формируемого газоразрядным формирователем импульса
      • 3. 3. 1. Влияние длительности пробойного импульса
      • 3. 3. 2. Влияние частоты следования импульсов
      • 3. 3. 3. Влияние амплитуды пробойных импульсов
    • 3. 4. Влияние диаметра разрядной трубки газоразрядного формирователя
    • 3. 5. ' Роль нагрузки газоразрядного формирователя
    • 3. 6. Формирование импульсов наносекундной длительности из импульсов тока второй фазы развития наносекундного разряда
  • ГЛАВА 1. У. ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННОЙ КАРТИНЫ ОПТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ ВОЛНЫ ПРОБОЯ
    • 4. 1. Влияние давления гелия на форму волны пробоя
      • 4. 1. 1. Формы волны пробоя
      • 4. 1. 2. Динамика развития волны пробоя
      • 4. 1. 3. Характерные времена при развитии еолны пробоя. Времена задержки старта волны
      • 4. 1. 4. Влияние давления на скорость волны.. Ю
      • 4. 1. 5. Влияние диаметра трубки и рода газа на форму волны пробоя
    • 4. 1. «6. Взаимодействие волны с низковольтным электродом
    • 4. 2. Исследование влияния предварительной ионизации на возбуждение газа волной пробоя
      • 4. 2. 1. Развитие еолны пробоя при наличии предионизации
      • 4. 2. 2. Развитие волны пробоя при неоднородной предионизации
    • 4. 3. Физическая картина развития волны пробоя. III
      • 4. 3. 1. Динамика развития положительной волны. III
      • 4. 3. 2. Динамика развития отрицательной волны
    • 4. 4. Локализация волны пробоя искровым каналом. Ц

    ГЛАВА V. ИССЛЕДОВАНИЕ ИНТЕГРАЛЬНЫХ И СПЕКТРАЛЬНЫХ ХАРАК ТЕРИСТИК ВЫС0К0СТАВИЛБН0Г0 ИСТОЧНИКА ОПТИЧЕСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ НАН0СЕ1ШДН0Й. ДЛИТЕЛЬНОСТИ. 5.1. Конструктивные особенности источника излучения и схЕма измерений. .125

    5.1.1. Конструкция источника излучения.. 125

    5.1.2. Схемы установки и измерений.. 126

    5.2. Исследование работы наносекундного источника излучения .127

    5.3.1 Исследование спектра излучения. 129

    5.4. Определение ресурса работы источника.. 129

Объемный наносекундный газовый разряд нашел практическое применение при создании мощных импульсных газовых лазеров, без-индуктивных коммутаторов" импульсных источников света и длазыо-химических реакторов. Для такой формы раз рада характерно однородное по сечению разрядного промежутка протекание тока, величина которого может превышать десятки и сотни ампер. Как правило, объемная форма реализовалась на начальной стадии развития разряда при быстром включении в разрядном промежутке электрического поля. Большинство экспериментальных исследований по изучению объемной стадии разряда были выполнены в условиях, когда межэлектродное расстояние не превышало поперечные размеры разрядного промежутка. Это ограничивало объем рабочей среды технических устройств.1.

Проблему инициирования наносекуццного разряда в больших объемах можно решить путем развития пробоя в длинных разрядных трубках, заполненных рабочим газом. Экспериментально было установлено, что значительное увеличение межэлекзгродного расстояния приводит к тому, что развитие пробоя осуществляется волновым образом. В этом случае наблюдается перемещение по разрядному промежутку фронтов свечения и потенциала со скоростями, составляющими десятые доли скорости в света. Волна пробоя, или, как часто ее называют, ионизунцая волна градиента потенциала, возникает, при резком изменении, т. е. за несколько наносевунд, потенциала одного из электродов разрядного промежутка. Распространение волны происходит от высоковольтного электрода к низковольтному.' Во фронте волны идет интенсивная ионизация газа, обеспечивавдая подвод к фронту электромагнитной энергии от высоковольтного электрода по хорошо проводящему столбу плазмы.

В настоящий момент, экспериментальное изучение природы волны пробоя и возможностей ее практического применения продолжается. Появились первые теоретические модели, объясняющие отдельные характерные особенности таких быстрых волн. Но, несмотря на прогрессивные темпы исследования волн пробоя, вопрос о характере пространственного развития волны до настоящего времени не рассматривался.

Настоящая работа посвящена исследованию пространственной динамики развития объемного наносекундного разряда при волновом пробое. Конкретные исследования были связаны с изучением пространственной формы свечения газа, возбудцаемого волной, и влияния на форму начальных условий: давления, предионизации, размеров разрядной трубки. Исследования проводились с помощью синхронизованной с волной пробоя электронно-оптической системы, работавшей в покадровом режиме регистрации с временем экспозиции отдельного кадра Iь 2 не. Особенностью разработанной и созданной наш электронно-оптической системы являлась высокая степень синхронности работы регистрирующей камеры с исследуемым процессом. Способность системы работать в периодическом режиме позволили с ее помощью производить регистрацию излучения хорошо воспроизводимого процесса развития волнового пробоя в режиме накопления изображения. Благодаря жесткой синхронизации пробоя и электронно-оптической камеры, фиксация изображения проводилась в режиме кинорегистрации с частотой смены кадра Ю*^ кадр/с. Особенность использованной нами системы кинорегистрации состояла в том, что временной сдвиг между кадрами был меньше длительности экспозиции каждого кадра. Такой режим съемки позволял выявить временные изменения в процессе развития пробоя, характерные времена которых были меньше длительности экспозиции.

Для создания электронно-оптической системы кинорегистрации был использован газоразрядный формирователь наносекундных ишуль-сов. Такому формирователю были присущи временная стабильность формируемого импульса, хорошая повторяемость формы ижульса при о ресурсе работы на уровне 10 включений. Такой ресурс был обусловлен однородной по объему трубки формирователя формой разряда. Временная калибровка электронно-оптической системы проводилась по разработанной нами оперативной методике с помощью высокостабильных наносекундных источников излучения. Экспериментально было показано, что газоразрядный источник излучения, в котором однородное возбуэдение газа осуществлялось волной пробоя, обладает ре7 сурсом работы выше 10 срабатываний.

Практическая ценность представляемых результатов заключается как в определении пространственного возбуждения газа, в качестве которого может выступать рабочий газ импульсных лазеров либо плаз-мохимических реакторов, так и в создании высокостабильных источников излучения и формирователей электрических импульсов. Использование последних позволило создать синхронизованную электронно-оптическую систему кинорегистрации повторяющихся процессов. Наличие высокостабильных источников излучения необходимо при калибровке фотоприемников и создании эталонных импульсных источников излучения.

Материал диссертации представлен в пяти главах.

В первой главе диссертации дан обзор литературы, посвященный развитию наносекуццных разрядов и электронно-оптическим методам регистрации пространственной картины развития пробоя. Структурно глава разделена на четыре части: в первых трех частях представлен обзор существующей литературы, четвертая часть посвященапостановке решаемой задачи.

В первой части обзора рассмотрены условия, необходимые для создания объемных разрядов наносекуццной длительности в коротких газовых промежутках. Однородность такого разряда обеспечивается как быстрым включением сильного электрического поля, так и налишеи в промежутке начальных электронов. Наличие сильного электрического поля создает в разрядном промежутке условие сильной неравновесности: интенсивного нагрева электронов вплоть до режима непрерывного их ускорения в отсутствии нагрева газа. Объем, в котором происходит развитие наносекундного разряда с присущими ему неравновесными условиями, можно существенно увеличить при инициировании разряда волной пробоя в длинном промежутке. Характерные черты волнового пробоя представлены во второй части обзора. Отмечен сложный характер развития волны пробоя в длинном промежутке, который, фактически, представляет собой линию с распределенными параметрами. Представлены результаты наблюдений пространственно-временной картины излучения при пробое длинных разрядных промежутков в различных условиях и конструкциях разрядных устройств.

Третья часть обзора посвящена путям решения проблемы по созданию электронно-оптических систем регистрации с наносекувдным разрешением. В первую очередь, эта проблема связана с выбором активных элементов для управления электронно-оптической камерой. Кроме того, при работе регистрирующей системы необходимо исполь-зование?>перативных методик временной калибровки. Обязательными элементами для реализации этих методик являются высокостабильные излучатели. Для создания активного элемента, коммутирующего управляющий импульс, а такде высокостабильного, излучателя, целесообразно использовать устройства, в которых пробой осуществляется по предварительно ионизованному промежутку.

В заключительной части обзора сформулирована постановка задачи.

Во второй главе диссертации приведено детальное описание блок-схемы эксперимента и электронно-оптической системы регистрации. В качестве исследуемого объекта был выбран волновой пробой длинной разрядной трубки, окруженной проводящим экраном. Регистрация осуществлялась с помощью электронно-оптической камеры, работавшей в покадровом режиме с экспозицией I * 2 / но. Достоинством данной электронно-оптической системы является ее синхронное с развитием волны пробоя срабатывание. Синхронизация обеспечивалась малой временной нестабильностью самого волнового пробоя и использованием высокостабильного газоразрядного формирователя затворных наносекундных импульсов. В этой же главе описаны методики синхронизации камеры с пробоем и измерения времени экспозиции кадра электронно-оптической системы.

Третья глава диссертации посвящена исследованию коммутирующих свойств газоаразряцного формирователя, используемого в качестве активного элемента в системе электронно-оптической регистрации. Рассмотрено влияние различных факторов на амплитуду и длительность формируемых высоковольтных импульсов.

В четвертой главе представлены результаты экспериментального исследования формн волны пробоя и влияния на нее начальных условий. Установлено, что существуют три характерные формы: конусообразная, однородная по сечению трубки и пристеночная форма развития свечения. Найдено соответствие между переходом одной формы волны в другую, а также характером зависимости скорости волны от давления газа. Показано, что с помощью предварительной ионизации можно управлять волной пробоя, изменяя пространственную картину возбуждения газа и обеспечивая развитие волны при значительно более высоких давлениях газа.

Пятая глава посвящена изучению характеристик источника света, в котором разряд инициируется волной пробоя. Экспериментально определялся ресурс работы такого излучателя путем определения сохранения стабильности его характеристик интегрального и спектрального излучения.

В заключении диссертации сформулированы основные выводы.

Данная работа являлась частью работ по исследованию волнового пробоя, проводившихся в Институте высоких температур АН СССР в отделе плазмы под руководством доктора технических наук Асиновского Э. И. Основные результаты диссертации опубликованы в работах [160−167] .

Автор выносит на защиту:

1. Систему синхронизованной с процессом электронно-оптической регистрации, способную работать как в однокадровом режиме с временем экспозиции I 2 не, так и в режиме кинорегистрации повторяющихся процессов с частотой смены кадров Ю^ кадр/с.

— Оперативные методики контроля синхронизации и измерения величины времени экспозиции кадра.

Газоразрядный формирователь наносекундных импульсов для управления затвором электронно-оптической камеры с амплитудой выше I кВ, длительностью на половине высоты меньше длительности фронта первоначального наносекундного пробойного импульса и временной нестабильностью воспроизводящихся по форме импульсов менее 0,1 не.

2. Результаты экспериментального изучения пространственно-временной картины возбуждения гелия волной пробоя и влияния на нее давления газа, предварительной ионизации газа, а также диаметра разрядной трубки.

Условия, при которых реализуется пространственно-однородное возбуждение газа.

3. Высокостабильный газоразрядный источник излучения видимого 7 света, имевдего ресурс 2*Ю импульсов и нестабильность амплитуды не более 1%.

УСЛОВНЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ.

— время развития первичной лавины до критического размера;

Vieo — величина начальной концентрации электроновcL — коэффициент электронной ионизации Таунсендаа — заряд электронаЕ. — напряженность электрического поля-? — энергия электронов- - расстояние меяду электродамиширина фронта волныр — давление газа;

Енд — величина пороговой энергии неупругих процессов;

— частота неупругих и упругих электрон-атомных соударений;

У,*- - сила тока- ^ - плотность токаU , — амплитуда напряжения;

— длительность фронта пробойного импульсаь> - площадь электродов и поперечного сечения разрядной трубки;

У* - радиус трубок и электродаDa — коэффициент амбиполярной диффузииЧеЛ^Тктемпература электронов, ионов, атомов- $ - частота следования импульсов;

— дрейфовая скорость электроновole — коэффициент электрон-ионной рекомбинации- $ - скорость волны пробояЯ — длина волны излученияД — характерная диффузионная длина.

Основные результаты и выводы работы формулируются следующим образом:

1. Создана система синхронизованной с процессом электронно-оптической регистрации, способная работать как в однокадровом режиме с временем экспозиции I f 2 не, так и в режиме кинорегистрации повторяющихся процессов с частотой смены кадров Ю^кадр/с. Импульс для управления затвором электронно-оптической камеры создавался газоразрядным формирователем, временная нестабильность срабатывания которого не превышали 0,1 не, а ресурс составлял не о менее 10 включении.

Разработаны оперативные методики контроля синхронности срабатывания системы с исследуемым процессом и измерения времени экспозиции кадра.

2. Изучена пространственно-временная картина возбуждения гелия волной пробоя при давлении газа 0,1 * 6 кПа и токе тлеющего разряда до Ю мА. Показано, что в зависимости от давления газа развиващийся разряд принимает различные пространственные формы: конусообразную, однородную по сечению разрядной трубки и пристеночную. Установлено соответствие между переходом одной формы волны в другую и изменением характера зависимости скорости еолны пробоя от давления газа.

Показало, что однородная предварительная ионизация не меняет пространственно-временную картину возбуждения газа, а неоднородная предионизация приводит к локализации волны в областях ионизации газа. При локализации волны в ионизованных каналах плотность тока волны возрастает.

Установлено, что в процессе развития отрицательной волны пробоя вслед за первоначальной волной формируется вторая волна свечения, возникновение которой обусловлено началом эмиссии электронов с высоковольтного электрода.

Показано, что при развитии волны пробоя Еолна потенциала опережает волну свечения.

Предложено качественное объяснение образования различных форм волны за счет развития пристеночного поперечного разряда между стенкой, заряженной отрицательно сильно ускоренными электронами, и объемным положительным зарядом ионов.

3. Исследована пространственно-временная стабильность интегрального и спектрального излучения и ресурс работы высокостабильных излучателей, в которых разряд инициировался волной пробоя. Показано, что с точностью до 1% амплитуда импульсов излучения сохраняется неизменной на протяжении 2*10 включений.

Автор выражает искреннюю признательное, ть своим научным руководителям — доктору технических наук, профессору Асиновско-му Э.И. и старшему научному сотруднику, кандидату физико-математических наук, Марковцу В. В. за всестороннюю помощь и поддержку.

Автор благодарен сотрудникам группы наносекундных разрядов отдела плазмы ИВТ АН СССР Амирову Р. Х., Василяку JI.M., Полякову Д. В., Самойлову И. С., Филюгину И. В. за консультации и помощь при решении отдельных технических и теоретических вопросов. Автор признателен Платонову В. И. за оказанную техническую помощь.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Представленная работа посвящена изучению динамш-си возбуждения газа при волновом пробое длинных разрядных трубок, окруженных проводящим экраном. Регистрация осуществлялась с помощью синхронизованной с разрядом электронно-оптической системы кинорегистрации, созданной на основе газоразрядного формирователя затворных импульсов.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Г. А., Бычков Ю. Н., Кремнев В. В. Импульсный наносекунд-ный разряд в газе. — Успехи физических наук (УФН), 1972, т.107, в.2, с. 201 — 288.
  2. Г. Электронные лавины и пробой в газах. М.- Мир, 1968, -390 е., с. 271 — 291.
  3. Мик Д., Крэгс Д. Электрический пробой в газах. М.: ИЛ, I960, 605 е., с. 309 — 353.
  4. В.В., Искольдский A.M. Импульсный пробой в однородном поле в воздухе при существенных перенапряжениях. Журнал технической физики (Ж), 1966, т.36, Ml, с. 2095 — 2098.
  5. Ю.Д., Гаврилюк П. А. Электронно-оптическое исследование разряда в воздухе и углекислом газе в наносекуццном диапазоне. Изв. Вузов, Физика, 1972, Ml, с. ЮО — 102.
  6. Ю.И., Королев Ю. Д., Гаврилгак П. А. Форшрование разряда и образование высокопроводящего канала при электрическом разряде в наносекундном диапазоне. Ж1Ф, 1972, т.42. $ 8,с.1674 1680.
  7. Г. А. Генерирование мощных наносекундных импульсов. -М.: Сов. радио, 1974. 256 е., с. 16 — 27.
  8. Biehkov J. I, Gawriliuk P.A., Korolev G.D., Mesyats G.A. Investigation of developpement of descharge in nanosecoundrange under atmospheric conditions. In.: Proc. 10 th Int. Conf. Phenomena Ionised Gases, Oxford, England, I971, p. 168 — 169.
  9. .М., Кремнев В. В., Месяц Г. А. Лавинный разряд в газе и генерирование нано- и субнаносекундных импульсов большого тока ДАН СССР, 1970, т. 191, М, с. 76 — 78.
  10. .М., Королев Ю. Д., Кремнев В. В., Месяц Г. А. йнжекционный тиратрон-ионный прибор с полным управлением. Радиотехника и электроника, 1976, т.21, № 7, с. 1513 — 1516.
  11. Р.Б., Королев Ю. Д., Месяц Г. А. Форшрование искрового канала и катодного пятна в импульсном объемном разряде. -Физика плазмы, 1977, т. З, в. З, с.652 655.
  12. Ю.Д., Кузьмин В. А., Месяц Г. А., Ротгатейн В. П. Взрывные процессы на катоде и контрагирование сильноточного объемного разряда наносекундной длительности. ЖТФ, 1979, JS2, с.410 414.
  13. Ю.Д., Кузьмин В. А., Месяц Г. А. Наносекундный газовый разряд в неоднородном поле со взрывными процессами на электродах. ЬТФ, 1980, т.50, М, с. 699 — 704.
  14. В.А., Ротштейн В.II. исследование перераспределения тока в наносекундном объемном разряде после возникновения катодного пятна. Изв. Вузов, Физика, 1981, ЖЕ, с. 16 — 18.
  15. В.А. Исследования контракции наносекундных объемных разрядов в азоте с высокой плотностью тока. В кн.: Неравновесные процессы в одно- и двухфазных системах. Новосибирск, 1981, с. 71 — 76.
  16. Г. А. 0 взрывных процессах на катоде в газовом разряде. Письма в НЕФ, 1975, т. I, в, 19, с. 885 — 888.
  17. Г. А. Электрополевые неустойчивости объемного газового разряда, возбуждаемого электронным пучком. Письма в ЗйТФ, 1975, т.1, в.14, с. 660 — 664.
  18. В.А. Взрывные процессы на катоде и переход наносекундного объемного разряда в искровой.: Автореф. дис. на соиск. ученой степени канд. физ.-мат. наук. Томск, 1983 — с. 13.
  19. В подзаг.: АН СССР, Сиб. отд-ние. Ин-т сильноточной электроники,
  20. Ю.И., Королев Ю. Д., Месяц Г. А. Импульсный разряд в газе в условиях интенсивной ионизации электронами. УФН, 1978, т.126, в. З, с. 451 — 477.
  21. Ю.И., Королев Ю. Д., Курбатов Ю. А., Месяц Г. А. Режимы ввода энергии в активную среду электроионизационных ОКГ. -ЗйТФ, 1974, т. 44, М, с.791 796.
  22. Ю.Д., Месяц Г. А., Музеев А. П. Явления на электродах, предшествующие переходу несамостоятельного объемного разряда в искровой. ДАН СССР, 1980, т.253, № 3, с. 606 — 609.
  23. Palmer A.G. A physical model on the imitation of atmospheric-pressure glow discharges. Appl. Phys. Lett., 1974, vol. 25, N 3, p. 138 — 14−0.
  24. B.H., Солоухин P. И. Влияние начальных условий на развитие однородного разряда в газах. Докл. АН СССР, 1977, т.236, — }В2, с. 347 — 350.
  25. В.Н., Маслов А. Н., Солоухин Р. И. О влиянии условий предионизации на развитие однородного разряда в газах. -Квантовая электроника, 1978, т.5, № 3, с.555 562.
  26. Levatter J.I., Lis S.C. Necessary conditions for the Homogene-ons formation of pulses avalanche discharges at High gas pressure (I/E). Appl. Phys., 1980, vol. 51, N I, P.210 — 222.
  27. Hersiger G. On the Komogenisation of transverse gas discharges by predionisation. Appl. Phys., 1981, vol. 24, N 3, p. 267 — 272.
  28. Dufour Ы., Egger h., Seelig W. High Beam quality TEA laser. — «Opt. Commun», 1976, vol. 19, N 5, p. 334 — 338.
  29. Д.А., Иртуганов B.M., Калинин В. П., Малахов Л. Н., Яшуков В. П. Использование самостоятельного газового разряда с предварительной ионизацией электронным пучком для накачки активной среды С02 лазеров. КЕФ, 1979, т.49, Щ2, с. 2656 -2661.
  30. А.Ф., 1уревич Д.Б., Канатенко М.А.', Подмошенский И. В. Получение объемного разряда в условиях радиоизотопной предионизации газа. П. Ж, 1980, т.6, В2, с. 73 — 76.
  31. ГУревич Д.Б., Канатенко М. А. Роль начальных условий в зажигании объемного разряда. В кн.: У1 Всесоюз. конф. по физике низкотемпературной плазмы- Тезисы докл., Ленинград, 1983, т.2, с. 156 — 158.
  32. М.А. Динамика начального развития самостоятельного объемного разряда с предионизацией. Письма в НЕФ, 1983, т.9, № 4, с. 214 — 218.
  33. Ю.П. Лазерная искра и распространение разрядов. М.: Наука, 1974, с. 114 — 119.
  34. Мак-Доналд А. Сверхвысокочастотный пробой в газах. М.: Мир, 1969, с. 85 — 114.
  35. Л.М. Влияние неупругих столкновений на распределение электронов по скоростям. Журнал экспериментальной и теоретической физики (ЕЭТФ), 1959, т.37, № 2, с. 490 — 500.
  36. В.Е., ЗКилинский А.П., Сахаров И. Е. Основы физики плазмы. М.: Атомиздат, 1977, с. 56, 0.125 — 133, с. 214 — 218.
  37. П.Е., Функция распределения электронов при пробое газа импульсным высокочастотным полем. Физика плазмы, 1979, т.5, № 5, с. 1128 — II34.
  38. Braglia G.L., Ferrari L. Stationarisation of the velocitydistribution function of electrons in an electric field. I.
  39. Station, in Ar, Kr, Xe.-Nuovo Cim., 1970, vol. B67, N2, p.245−261.
  40. Braglia G.L., Ferrari L. Time dependent electron speed distribution function in a electric field in a gas. II. Gas temperature effect. — Huovo Cim., I97i, vol. В 4, n 2, p. 262 274.
  41. Rutscher A. Progress in electron kinetiks of low pressure discharges and related phenomena. In.: Proc. of 13th Int. Conf. Phenomena Ionized Gases: Ulnvited Lectures, Berlin, 1977, p. 269 — 289.
  42. Polman J. Relaxation of electron velocity distribution in a time depent weacly ionised plasma. — Physica, 1971, vol. 54, N 2, p. 305 — 317.
  43. Г. В. Релаксация распределения электронов по энергиям в электрическом поле. ЫТФ, 1977, т.47, № 5, с. 941 — 945.
  44. Naidis G.F. On the transition to quasistationary electron energy distribution after application of electric field.1.: Proc. 13 th. Int. Conf. Phenomena Ionised Gases, Berlin, 1977, p. 741 742.
  45. А. А. К теории релаксации распределения электронов по энергиям. Теплофизика высоких температур (ТВТ), 1379, т. 17, №, с. 1138 — II46.
  46. Л.П., Петров Ю. В. Распределение электронов по скоростям в слабоионизонанном газе в сильном электрическом поле. -Физика плазмы, 1977, т. З, М, с.832 840.
  47. Dreiser Н. Electron and Ion Runaway in a Fully Ionised Gas. II. «Phys. Rev.», I960, vol. 117, N 2, p. 329 — 342.
  48. А.В. К теории эффекта убегающих электронов. ЖЭТФ, I960, т.39, Ш, с. 1256 — 1307.
  49. Л. П., Станкевич Ю. Л. Критерий перехода от стримеры ого механизма газового разряда к непрерывному ускорению электронов. £ГФ, 1972, т42, № 8, с. 1669 — 1673.
  50. Г. Д. Эффективные сечения ионизации и возбуждения гелия электронным ударом. КГФ, 1970, т.40, М, с. 97 — 107.
  51. Л.И., Кудряшов В. В. Среднее значение энергии электронов, выбитых из атомов при ионизации электронным ударом. -Изв. Вузов, Физика, 1970, iSQ, с. 158 160.
  52. Ю.И., Осипов В. В., Курбатов Ю. А., Филонов А. Г. Развитие электрического разряда в сильно перенапряженных промежутках при низком давлении воздуха. Изв. Вузов, Физика, 1973, М, с. 61 — 65.
  53. В.В., Курбатов Ю. А. Исследование рентгеновского излучения из газового разряда в высоких электрических полях. -Ш, 1972, т.42, № 4, с.795 799.
  54. Noggle R.C., Krider E.P., Wayland J.R. A Searche for 2 Rays from Helium and Mr Discharge at Atmospheric Pressure. J. Appl. phys., 1968, vol. 39, N 10, p. 4746 — 4748.
  55. Л.В., Худяков Л. И., Лойко Т. В., Цукерман В. А. Быстрые электроны и рентгеновское излучение наносекундных импульсных разрядов в газах при давлениях 0,1 760 Тор. -ЖТФ, IS74, т.44, Ш, с. 564 — 567.
  56. Л.П., Лойко Т. В., Тарасова Л. В., Цукерман В.А.0 природе рентгеновского излучения и быстры: электронов наносекундных газовых разрядов. Письма в 32ГФ, 1975, т.1, JH, с. 166 — 170.
  57. Г. А. Ускорение частиц краевым полем движущегося плазменного острия, усиливающего электрическое поле. Письма в ЖЗТФ, 1965, т.1, М, с. 44 — 48.
  58. Г. А. Самоускорение ионизующих частиц в электрическом поле поляризующегося шлейфа ионизации. Письма в ЖЭТФ, 1965, т. 2, М, с. 179 — 182.
  59. Л.П. Поляризационное самоускорение электронов: -Физика плазмы, 1982, т.8, JH, с.718 728.
  60. Л.П., Лойко Т. В., Шамраев Б. Н. К вопросу об усилении поля в прикатодной области наносекундных разрядов в плотных газах. Изв. вузов. Радиофизика, IS79, т.22, Ж, 100 — 106.
  61. Л.П. Об оптическом излучении наносекундных разрядов в плотных газах. М, 1974, т. 44, Ш, с. 666 — 667.
  62. Э.И., Василяк Л. М., Марковец В. В. Волновой пробой в распределенных системах. В кн.: Проблемы физики и техники наносекундных разрядов. Наносекундные генераторы и пробой в распределенных системах. — М., 1981, с. 4 — 29.
  63. И.О. Природа длинной искры. М., АН ССОР, I960, с. 102 — 129.
  64. Andersson Н"Е.В", Tobin R.C. Electrical Breakdown and Pumping in axial field Nitrogen Laser. — Physica Scripta, 1974, vol. 9, N I, p.7 — 14″
  65. Э.И., Василяк JI.M., Марковец В. В. 0 некоторых свойствах коаксиальной плазменной линии. В кн.: У Всесоюз. конф. по физике низкотемпературной плазмы: Тезисы докладов, Киев, 1979, т.1, с. 41.
  66. Gallimberti I. The mechanism of the long spark formation. Proc. Conf. Int. sur les Phenomenes d* Ionisation dans les gases- Invited papers, Grenoble, 1979, p. 193 250.
  67. В. 10., Борисов B.M., Высикайло Ф. И., Кирюхин Ю. Б., Христофоров О. Б. Исследование процессов формирования и протекания скользящего разряда. — ГЛ., 1981, — 56с., (Препринт/ ИАЭ- 3472/7).
  68. И.П., Липатов Н. И., Пашинин П. П. Формирование импульса УФ излучения в плазме поверхностного разряда фронтом ударной электромагнитной еолны. — Квантовая электроника, 1976, т. З, И1, с. 2384 — 2390.
  69. Э.И., Василяк Л. М., Марковец В. В. Волновой пробой газовых промежутков. I. Быстрые стадии пробоя. ТВТ, 1983, т.21, Л2, с.371- 381.
  70. Э.И., Василяк Л. М., Марковец В. В. Волновой пробой газовых промежутков. II. Волновой пробой в распределенных системах. ТВТ, 1983, т.21, .№ 3, с. 577 — 590.
  71. Beams J. W, The Propagation of Luminosty in Discharge
  72. Tubes. Phys. Rev., 1930, vol. 36, N 4, p. 997 — IOOI,
  73. Winn W, P. Ionising Space Charge Waves in Gases. — J. Appl. Phys., 1967, vol. 38, N 2, p.783 — 790.
  74. Fowler R.G., Hood J.D. Very fast Dinamical Waves Phenomenon. Phys Rev", 1962, vol. 128, IT 3,1. P. 991 992.
  75. Winn W#P., A laboratory Analog of the Dart Leader and Retoum stroke of ligtning. J. Geoph. Research, 1965, vol. 70, N 14, p.3625 — 3270.
  76. Bartholomeysyk W. ttber den mechanismus der Ziindung langer Entladungsrohre. Ann. der Phys., 1939, Bd 36, N6, s. 485 520.
  77. Suzuki Т" Propagation of ionising waves in glow discharge. -J. Appl, Phys., 1977, vol. 48, N 12, p. 5001 5007″
  78. Э.И., Василяк Л.ГЛ., Кириллин А. В., Марковец В. В. Наносекундный разряд в слабоионизованной плазме. ТВТ, 1975, т. 13, И, с. 40 — 44.
  79. Э.И., Василяк Л. М., Кириллин А. В., Марковец В. В. Излучение импульсного разряда в гелии. ТВТ, 1975, т.13, М, с. 195 — 198.
  80. Э.И., Василяк Л. М., Кириллин А. В., Марковец В. В. Реакция слабоионизонанной плазмы на высоковольтный наносекундный импульс. ТВТ, 1975, т.13, № 6, с. 1281 — 1282.
  81. Э.И., Марковец В. В., Самойлов И. С., Ульянов A.M. Две фазы ра^звития наносекундного разряда в слабоионизован-ной плазме. ТВТ, 1978, т.16, .£б, с. 1309 — I3II.
  82. Snoddy L.B., Dietrich J.R., Beams J.W. Propagation of Potential in Discharge Tubes. Phys. Rev., 1937, vol. 52, N4,1. P. 739 746.
  83. Westberg R.G. Nature and Role of Ionising Potential Space Waves in Glow to «Arc Transition. — Phys. Rev., 1959, vol. 114, N I, p. I „17.
  84. Loeb L.B. Ionising Waves of Potential Gradient. Science, 1965, vol. 148, N 3676, p. I4I7 1426.
  85. Э.И., Марковец В. В., Самойлов И. С., Ульянов A.M. Стадии развития волноеого пробоя. В кн.: Проблемы физики и техники наносекундных разрядов. Наносекундные генераторы и пробой в распределенных системах. — М., 1981, с. 75 — 80.
  86. О.А., Трофимов Ю. В. 0 механизме распространения волны пробоя по слабоионизованной плазме в наносекундных разрядах. ДАН СССР, 1979, т. 249, JJS, с. 597 — 600.
  87. Н.С., Сметанин В. И. Механизм распространения стримеров на основе плазменных колебаний. Изв. вузов, Физика, 1977, № 7, с. 34 — 39.
  88. Э.И., Марковец В. В., Самойлов И. С. Синхронизованная диагностика волнового пробоя в длинных трубках. ТВТ, 1981, т. 19, №, с. 587 — 594.
  89. Э.И., Марковец В. В., Самойлов И. С. Профиль избыточного заряда в ионизующей волне градиента потенциала. -ТВТ, 1982, т. 20, №, с. 1189 II9I.
  90. Э.И., Марковец В. В., Самойлов И. С. Формирование ударной волны градиента потенциала при пробое разрядного промежутка. М., 1981, 16 е.- (Препринт/ИВТАН 156−067).
  91. Э.И., Марковец В. В., Самойлов И. С. Структура ударной электромагнитной волны в слабоионизованной плазме. Труды У1 Всесоюз. коню, по физике низкотемпературной плазмы. Ленинград, 1983, т.1, с. 372 — 374.
  92. А.Н., Руткевич И. М. Современное состояние теории ионизирующих волн в сильных электрических полях. В кн.:
  93. Л Всесоюз. конф. по физике низкотемпературной плазмы: Тезисы обзорных докл., Ленинград, 1983, с.117 127.
  94. А.Н., Руткевич И. М. Ионизующие волны пространственного заряда. ДАН СССР, 1979, т.249, КЗ, с. 593 — 596.
  95. Lagar’kov A.N., Rutkevich I.M. Dinamics of High-speed breakdown waves in a weakly ionised gas. In.: Proc 15 th. Int. Conf. on Phenomena Ionised Gases, Inv.Pap., Minsk, I98I, p.223.
  96. А.Н., Руткевич И. М. Движение ионизующих солитонов электрического поля в ограниченной плазме. Физика плазмы, 1981, т.7, № 5, O. II32 — 1144.
  97. А.Н., Руткевич И. М. Движение пробойной волны в газе без предварительной ионизации. ТВТ, 1983, т.21, № 3,с.433 440.
  98. О.А., Трофимов Ю. В. 0 быстрой ионизации длинного столба плазмы вторичной волной пробоя. ТВТ, 1980, т.18, .•©, с. 1097 — 1099.
  99. Ю.В. 0 существовании уединенных волн в наносекундных разрядах с предионизацией. ТВТ, 1981, т. 19, JS5, с. 926 -936.
  100. Thomscm J.J. Recent research in electricity and magnetism. Clarendon Press., Oxford, 1983, p. 115 118.
  101. Ю0. Snoddy L.B., Beams J. W, Dietrich J.R. The propagation of potential in discharge tubes. Phys. Rev., 1936, voi. 250, N 5, p.469 — 471, Ю94.
  102. Snoddy L. B*, Dietrich J.R., Beams J.W. Propagation of potential in discharge tubes, Phys. Rev., 1937, vol. 251,1. N II, p. 1008 a.
  103. B.C. Обратный разряд в длинных искрах. ДАН СССР, 1956, т. III, Ш, с. 589 — 592.
  104. Allibone Т.Е., Meek J. M, The developpement of the spark discharge. Proc. Roy, Soc, A. London, 1938, vol. 166, p.97−12*
  105. Ю4. Amin M.R. Fast Time Analysis of Intermitten Point to -Plane Corona in Air.II. The Positive Pre-Ouset Stremer Corona. — J. Appl. Phys., 1954, vol. 25, n 3, p. 358 -- 363.
  106. Ю5. Hudson G.G., Loeb L.B. Streamer Mechanism and Main Stroke in the Filamentary Spark Breakdown in Air as Revealed by Photomultipliers and Fast Oscilloscopic Techniques. -Phys. Rev., 1961, vol 123, IT I, p.29 43.
  107. Dawson G.A., Winn W. P, A model for streamer propagation. -Z. Physik, 1965, Bd 183, N2, p.159 171.
  108. Winn W. P, A Laboratory Analog to the Dart Leader and Retourn Stroke of Lightning. J. Geophys. Res., 1965, vol. 70,1. N 14, p. 3265 3270.
  109. .Н., Стекольников И. О. Возвратные разряды и их приложение к молнии. ДАН СССР, 1964, т. 158, JI2.
  110. .Н. Исследование обратной короны. НГФ, 1964, т.34, .№ 8, C. I5II — 1520.
  111. НО. Dawson G. A, The lifetime of positive stremers in apulsed point to — plane gap in atmospheric air. — Z. Phys., 1965, Bd 183, N2, p. 172 — 183.
  112. Andersson H.E.B., Tobin R.C. Electrical Breakdown and Pumping in Axial field Nitrogen Laser.- Physica Scripta, 1974, vol* 9, p.7 — 14“
  113. Токунов 10.Ы., Асиновский Э. И., Василяк Л. М. Динамика развития наносекундного разряда в азоте и генерации лазерного излучения. ТВТ, 1981, т.19,№ 3, с. 491 — 496.
  114. S. Абрамов А. Г., Асиновский Э. И., Василяк Л. ГЛ. Исследование пространственно-временной динамики волн накачки и волн излучения в азотном лазере. Квантовая электроника, 1983, т. Ю, №Э, с. 1824 — 1828.
  115. Steinvall О., Anvari A*, The design and coherence properties of a simple N2 laser. J, Phys. E. Scient. Instrunu, 1973, vol. 6, N II, p. 1125 „1128“
  116. П.Н., Кулаков С. Л. Накачка газового лазера электронным пучком, — сформируемым в плазме нанос екундного скользящего разряда. Письма в ЖГФ, 1981, т.7, № 21, с. 1307 — I3II.
  117. В.Ю., Борисов В. М., Давыдовский A.M., Христофоров ОБ. Зксимерный электроразрядный лазер с плазменными электродами. Квантовая электроника, 1981, т.8, М, с. 165 — 167.
  118. Borisov V.M., Visikaylo P.I., Kiryukhin Y"B», Khristoforov 0"B., «Characteristic properties of the sliding discharge on dielectric surface with a high repetition frequency. -In.: Proc. 15 th Int. Conf. Phenomena Ionised Gases. Minsk, 1981, p"575 576,
  119. В.М., Давыдовский A.M., Христофоров О. Б. Экспериментальное исследование характеристик шгоского скользящегоразряда. Квантовая электроника, 1982, т.9, .№ 11, с. 2159 -2167.
  120. П.Н., Дементьев П. А., Ярышева М-Д. Электронно-оптические исследования развития скользящего разряда и формирование обратного лидера. Письма в 1ИГФ, 1983, т.9, № 2,с.89 94.
  121. Э.И., Василяк Л. М., Кириллин А. В., Марковец В. В. Особенности высвечивания уровня 34D гелия при возбуждении плазмы мощным наносекундным ишульсом. В кн.: III Всесоюзная конф. по плазменным ускорителям- Тез. докл., Минск, 1976, с. 275 — 276.
  122. Э.И., Василяк Л. М., Киршишн А. В., Марковец В. В. Исследование скоростей распада уровня З^Г) гелия, возбуждаемого наносекундным разрядом.- ТВТ, 1980, т.18, М, с.668-- 676.
  123. Л.М. Электрические и спектральные характеристики наносекундного разряда в гелии: Автореф. дис. на соиск. уч. степени канд. физ.-мат. наук -М., 1975, — 18с.
  124. В надзаг.: Мин. высш. и сред. спец. образования, МФТИ.
  125. М.М., Степанов Б. М., Фанченко С. Д. Электронно-оптические преобразователи и их применение в научных исследованиях. М.: Наука, 1978, 432 е., с. 149 — 166, с. 332 — 341.
  126. В.Ф., Папырин А.Н, Солоухин Р. Н. Оптические методы регистрации быстропротекащих процессов. Новосибирск, Наука, 1980, 208 е., с. 113 — 140.
  127. Saxe R. F», Chippendale R. A" Millimicrosecond exposures by image tubes. ~ «Brit. J. Appl. Phys.'», 1955, vol. 6, N 9, p" 336 338.
  128. М.И., Нестерихин Ю. Е., Комельков B.C. Электронно-оптические высокоскоростные кадровые съемочные камеры для исследования быстропротекающих процессов Успехи научной фотографии (УНФ), 1864, т.9, с. 64 — 71.
  129. Н.К., Лилов Г. В., Муратов В. М. Электронно-оптическая установка для исследования процессов наносекундного диапазона. Приборы и техника эксперимента, (ПТЗ), 19 81, № 2, с. 178 — 180.
  130. В.Д. Современные методы исследования плазмы.- М.: Госатомиздат, 1962, с.129 132.
  131. А. с. 652 589 (СССР) Способ формирования на, но с екундного разряда в слабоионизованной плазме/ Э. И. Асиновский, Л. М. Василяк, А. В. Кириллин, В. В. Марковец. Заявл. II.07.77 № 2 513 957/18−21, Опубл. 15.03.79- НКИ Н03К 5/00.- Бюлл. изобрет., 1979, 1510, с. 222.
  132. С.П., Искольдский A.M., Месяц Г. А. Проскуровский Д.И. Электронно-оптическое наблюдение инициирования и развития импульсного пробоя короткого вакуумного промежутка. ЙТФ, 1967, т.37, № 12, с. 2206 — 2208.
  133. С.П., Искольдский A.M., Месяц Г. А. Исследование механизма импульсного пробоя по поверхности диэлектрика в вакууме. I. Однородное поле. ЬТФ, 1967, т.37, № 10, с. 1855 -I860.
  134. С.П., Месяц Г. А. Исследование механизма импульсного пробоя поверхности диэлектрика в вакууме. II. Неоднородное поле. £ГФ, 1967, т.37, № 10, с. 1861 — 1869.
  135. Справочник по лазерам Под ред. A.M.Прохорова — в 2-х томах. т.1, — ГЛ.: Сое. радио, 1978, — 504 е., с. 334 — 346.
  136. Л.П., Лойко Т. В., Тарасова Л. В. Характеристики газоразрядного источника световых импульсов начосекундной длительности. ПТЭ, 1977, М, с. 203 — 204.
  137. А.С. Фотографическая регистрация быстропротекающих процессов. М.: Наука, 1975, 456 е., с. 386 — 392.
  138. Ю.В., Черепанов В. П., Искровые разрядники. М.: Сов. радио, 1976, 72 е., с. 58 — 68.
  139. .М., Кремнев В. В., Поталицнн 10. Ф. Сильноточные наносекундные коммутаторы. Новосибирск: Наука, I97S, с. 45 — 77.
  140. И.В., Кардо-Сысоев А.Ф. Формирование субнаносекунд-ных перепадов тока при задержке пробоя р-уг.- переходов.- Письма в НГФ, 1979, т.5, Мб, с.950 953.
  141. А.И., Катаев И. Г., Рожков И. И. Получение импульсов прямоугольной формы в магнитно-тиристорных формирователях.- ПТЭ, 1976, J53, с.145 147.
  142. Г. А., Насибов А. С., Кремнев В. В. Формирование наносекундных импульсов высокого напряжения. М.: Энергия, 1969, с.
  143. Asinovslcy E.I., Markovets V*V., Samoilov I, S. Electromagnetic shock breakdown wave structure in a weakly ionised helium plasma. In.: Proc. XVI Int. Conf. Phenom, Ionised Gases, Diisseldorf, 1983, vol"3, p.758 — 759*
  144. Н.Г., Никитин B.B., Семенов А. С. Динамика излучения инжекционных полупроводниковых лазеров. УФН, 1969, т.97, Ы, с. 561 — 600.
  145. Н.А., Трайвелпис А. В. «Основы физики плазмы». Пер. с англ./Под ред. Дыхне A.M. М.: Мир, 1975, с. 65 66.
  146. Brunet Н", Vincent Р, Predicted electron transport coefficients at higt E/N values. Hydrogen" - J" Appl. Phys., 1979, vol. 50, N 7, p*4700 ~ 4707.
  147. Э.Д., Фирсов О. Г. Теория искры. М.: Атомиздат., 1975, 272 е., с.241 249.
  148. Deloche R", Monchcourt P., Cheret M., Lambert F. High pressure helium afterglow at room temperature. — Phys, Rev, A., 1976, vol. 13, n3, p. 1140 — 1176.
  149. С.С. Элементарные процессы в плазме газового разряда. М.: Госатомиздат, 1961, с8, с. 90 — 95, с. 253.
  150. Райзер 10.П. Основы современной физики газоразрядных процессов. М.: Наука, 1980, 416 е., с. 90 — 97, с. 148 — 151.
  151. С.П., Раковец А. А. Влияние элементарных процессов, протекающих с участием метастабильных частиц, на характеристики тлеющего разряда. М., 1983, — 28 е.- (Препринт/ .ИВТАН СССР, № 8 — 100).
  152. Э.И., Василяк Л.ы., Марковец В. В., Токунов 10.ГЛ. Существование минимума коэффициента затухания у ионизующих волн градиента потенциала ДАН СССР, IS82, т.263,с.1364 1366.
  153. Н.А. «Электроника» М.: Гос. изд. тех. — теор. ли-терат., 1953, 467 е., с. 259 — 269.
  154. В.Л. Электрический ток в газе. Установившийся ток. М.: Наука, 1971, с. 292 — 332.
  155. Леб Л. Основные процессы электрических разрядов в газах -М-Л: ГИТТЛ, 1950, с.543 581.
  156. П.Н., Чистов Е. К. Некоторые особенности распределения электрического поля в системах формирования скользящего разряда. КГФ, 1979, т.49, № 6, с. 1241 — 1244.
  157. М.Я. Высокоскоростная электронно-оптическая техника за рубежом В кн.: «Физическая электроника». М., 1976, с.180 225.
  158. О.В., Дарзнек С. А., Елисеев П. Г. Полупроводниковые лазеры М.: Наука, 1976, 416 с., с. 315 — 322, с. 371 -373.
  159. Л.П. Исследование нерановесной низкотемпературной плазмы объемных разрядов, инициируемых электронным пучком: Дис. на соиск. степени кандидата физ. мат. наук — Томск, 1981, — 198 с.
  160. Э.И., Марковец В. В., Ульянов A.M. Форма фронта пробойной ионизующей волны. В кн.: У1 Всесоюз. конф. по физике низкотемпературной плазмы: Тез. докл., Ленинград, 6−9 сентября 1983 г. Л.: ЛИЯФ, 1983, т.2, с. 159 — 161.
  161. Asinovslcy E.I., Marlcovets V. V, Ulisnov А.Ы.
  162. The spatio temporal luminous picture of the «breakdown Wave. — In: Proc. ZVI Int. Conf. Phenomena Ionized Gases: Contributed Papers, Diisseldorf, 29 Aug. — 2 Sept. 1983. Diisseldorf, 1983, vol.2, p. 148 — 149.
  163. Э.И., Марс овец В.В., Ульянов A.M. Электронно-оптические исследования волнового пробоя в длинной разрядной трубке. Теплофизика высоких температур, 1984, т.22, М, с. 667 — 671.
  164. Э.И., Марковец В. В., Самойлов И. С., Ульянов A.M. Газоразрядных! формирователь наносекундных импульсов. Приборы и техника эксперимента, 1984, .$ 5, с. ИЗ — 115.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!