Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Радиофизические методы измерения параметров сложных источников излучения

Диссертация: Радиофизические методы измерения параметров сложных источников излучения
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Оценка параметров источников излучения требует регистрации пространственного распределения поля. При этом требуется обеспечить малое искажение поля и его оперативную регистрацию. Всем этим требованиям удовлетворяют устройства, реализующие метод возмущенного поля. Используя в качестве рассеивающего элемента диод-диполь, и, формируя из них матрицы управляемых рассеивателей, получают устройства… Читать ещё >

Радиофизические методы измерения параметров сложных источников излучения (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • 1. Оценка параметров сложного источника излучения при известном распределении амплитуд и фаз точечных излучателей
    • 1. 1. Измерение параметров источников излучения при пространственно-временной обработке сигнала
    • 1. 2. Метод измерения параметров сложного источника излучения при пространственно-временной обработке сигнала
    • 1. 3. Точность оценок параметров сложного источника излучения
  • Выводы
  • 2. Оценка параметров сложного источника излучения при неизвестном распределении амплитуд и фаз точечных излучателей
    • 2. 1. Синтез измерительного устройства параметров сложного источника излучения
    • 2. 2. Характеристики оценок параметров сложного источника излучения
    • 2. 3. Оценка координат сложного источника излучения
    • 2. 4. Оценка координат излучателя расположенного у границы раздела двух сред
    • 2. 5. Метод измерения скорости сложного источника излучения
  • Выводы
  • 3. Модели флуктуаций параметров сред
    • 3. 1. Одномерная плотность вероятности и частоты экранирования плазмы спорадического слоя Е ионосферы
    • 3. 2. Статистическая модель флуктуаций параметров плазмы спорадического слоя Е ионосферы
    • 3. 3. Оценка корреляционной функции сигнала прошедшего флуктуирующую среду
    • 3. 4. Метод оценки профиля показателя преломления флуктуирующей ионосферной плазмы
  • Выводы
  • 4. Оценка параметров источников электромагнитных волн прошедших флуктуирующую среду
    • 4. 1. Оценка напряженности поля источника излучения расположенного над шероховатой границей раздела двух сред
    • 4. 2. Оценка поляризационной структуры поля излучения источника расположенного над шероховатой границей раздела двух сред
    • 4. 3. Оценка напряженности поля ультракоротких радиоволн переизлученных плазмой спорадического слоя Е ионосферы
    • 4. 4. Поляризационная структура сигналов источника переизлученного плазмой спорадического слоя Е ионосферы
    • 4. 5. Метод оценки параметров источников излучения с помощью метода возмущенного поля
  • Выводы
  • 5. Оценка параметров источников излучения с помощью метода возмущенного поля
    • 5. 1. Регистрация пространственного распределения поля с помощью возмущающего элемента
    • 5. 2. Многоэлементные системы из возмущающих элементов для регистрации поля излучения источников
    • 5. 3. Измерение фазовой структуры поля излучения сложного источника
    • 5. 4. Метод измерения фазового центра сложного источника излучения
  • Выводы

Источники излучения или переизлучатели волн, имеющих различную природу, постоянно присутствуют вокруг нас. Это и солнечное излучение и тепловое излучение и излучение радиопередающих устройств радиовещания и телевидения, радиоустройств специального назначения, это и акустические источники звука излучаемого кораблями и подводными лодками, биологическими объектами и т. д. По излучению этих источников определяются их параметры, среди которых координаты, скорость, размер, форма, структура, распределение яркости, число источников излучения и другие. Технические аспекты решения задачи оценки параметров источников излучения относятся к области пассивной локации [68,174], а физические к радиофизике [10,51, 125].

По пространственным характеристикам различают несколько видов моделей источников излучения [75, 176]: точечные, многоточечные, поверхностно-распределенные, объемные, протяженные и другие. Наиболее распространенной является точечная модель источника излучения [116], к которой приводят и другие модели [111,176].

Зная, что волновой фронт точечного источника излучения сферический, определяют его координаты и скорость перемещения путем регистрации значений поля излучения в нескольких точках пространства и в различные моменты времени [116]. Измеряя значение поля как минимум в двух точках пространства определяют угловое положение источника излучения, а измеряя значение поля в трех точках пространства, по кривизне волнового фронта, определяют дальность до источника излучения [116]. Если точность оценки углового положения источника излучения оказывается достаточно высокой и определяется величиной параметра А/Ь [159], где X — длина волны, а Ь — расстояние между точками регистрации в направлении ортогональном распространению волны, то точность оценки дальности оказывается не столь высокой и определяется величиной параметра, / Ь где К — расстояние до источника излучения [116]. Из практики измерений ясно, что отношение велико и уменьшить его можно увеличивая эффективное значения расстояние Ь.

Физическая причина уменьшения точности оценки дальности с ростом отношения ^[7Jl / Ь — изотропность скорости распространения волны, приводящая к уменьшению кривизны волнового фронта. Изотропность скорости распространения волн с одной стороны обеспечивает возможность измерения дальности по кривизне волнового фронта, а с другой стороны является причиной уменьшающей точность оценки дальности. Отсюда физическая предпосылка для увеличения точности оценки дальности — наличие условий нарушающих изотропность скорости распространения волны, при учете факторов приводящих к изменению изотропности.

Типичная анизотропия скорости распространения волн наблюдается у болыперазмерных, в длинах волн, излучателей, таких как зеркальные антенны, линзовые антенны, фазированные антенны решетки, проявление которой состоит в несферичности волновых фронтов этих излучателей, хотя бы до границ зоны Френеля. Естественно, по мере удаления, в изотропной среде, волновые фронты этих излучателей становятся сферическими, однако, проявления изотропности скорости распространения волны, по сравнению с точечным излучателем, как бы смещается на величину расстояния до границы зоны Френеля источника излучения.

Сложные источники излучения, состоящие из двух и более точечных излучателей достаточно широко распространены. Среди них сложные радиотехнические комплексы кораблей и самолетов, наземные радиотехнические комплексы, тепловые источники излучения, например, двигатели самолетов, сигналы переизлученные объектами сложной формы и т. д., а также поля точечных источников излучения в неоднородных и анизотропных средах, которые сводятся к совокупности полей точечных излучателей. Так точечный источник, расположенный у границы раздела двух сред, заменяется на двухточечный [165], точечный источник, расположенный между двумя границами раздела сред, заменяется на бесконечную цепочку точечных источников [24], а поле волны, прошедшей через облако рассеивателей, также описывается совокупностью полей точечных переизлучателей [62]. В анизотропных средах поля представляются совокупностью нормальных волн, которым можно поставить в соответствие точечные излучатели [166].

В известных моделях [111,176,] сложные источники излучения рассматривались как бесструктурные образования, приводящие к флуктуациям переизлученного сигнала [52]. При этом, часто, приемник настраивался на прием волн как от точечного флуктуирующего источника, что приводило к так называемым угловым шумам цели и значительным ошибкам в точности оценки координат сложного источника излучения [111,137]. Имея достаточно ясные физические предпосылки к увеличению точности оценки дальности за счет использования апертуры источника излучения, в первом и втором разделах работы выполнены теоретические исследования и экспериментальные измерения направленные на реализацию этой возможности и определению условий, при которых возможно увеличение точности оценки дальности. Среди условий подлежащих исследованию выбрана априорная информация о параметрах сложного источника излучения таких как распределение амплитуд и фаз излучателей, угловое положение сложного источника излучения, его угол ориентации, масштаб размеров и т. д. В этих разделах показано, что при равных априорных сведениях о приемной антенне и источнике излучения размеры апертуры приемной антенны и источника излучения входят симметрично в точностную характеристику оценки дальности, что позволяет значительно повысить точность оценки дальности при прежних отношениях л/ХЯ / Ь. При уменьшении априорных сведений влияние размеров апертуры источника излучения на точность оценки дальности уменьшается, но точность оценки дальности не становится ниже точности оценки до точечного источника, до тех пор пока в алгоритме оценки учитывается структура сложного источника излучения.

Здесь же рассматриваются алгоритмы оценки угловых координат сложных источников излучения, приводящие к уменьшению влияния угловых шумов цели, также за счет учета структуры источника излучения в алгоритме оценки.

Количество оцениваемых параметров сложного источника излучения гораздо больше числа оцениваемых параметров точечного источника. Многомерность пространства оцениваемых параметров приводит к более разнообразным ситуациям по сравнению со случаем оценки одного параметра. Так по одному или нескольким параметрам эффективная оценка может отсутствовать, что ведет к отсутствию совместной эффективной оценки. В этом случае прибегают к регуляризации процедуры принятия решения [161]. Однако, анализ качества оценок, при использовании регуляризирующих алгоритмов, в литературе отсутствует. Этот вопрос рассмотрен во втором разделе настоящей работы, где показано, что применение обобщенных обратных матриц в характеризации по Муру-Пенроузу приводит к эффективным оценкам и в этой ситуации.

Для анализа точностных характеристик оценок координат источника случайного сигнала, была выбрана задача оценки координат точечного источника акустического сигнала, расположенного у границы раздела двух сред, вода-воздух. В этом случае, как известно, распределение поля эквивалентно полю двухточечного источника. Здесь получены соотношения для алгоритма оценки как разрешаемого, так и неразрешаемого двухточечного источника и показано, что точность оценки дальности и глубины погружения источника излучения не зависит от временной структуры сигнала при выполнении условия пространственновременной узкополосности.

Для решения задачи оценки параметров источников излучения необходимо учитывать влияние среды распространения волн [ 39, 160]. Учет влияния среды распространения волн при оценке параметров осуществляется путем учета в алгоритме оценки математической модели среды распространения [160]. Часто построение математической модели осуществляется путем аппроксимации экспериментальных или наблюдаемых данных. Наиболее важным вопросом здесь является выбор базисных функций, которые составляют основу аппроксимации. Перспективным подходом к выбору базисных функций является использование физических закономерностей формирования параметров среды распространения.

Так, важным параметром плазменной среды является концентрация плазмы. Для оценки закономерностей ее изменения по величине и по времени в спорадическом слое Е ионосферы, естественно, рассматривать изменения концентрации плазмы как случайный процесс [149]. Описание случайного процесса осуществляется через вероятностные характеристики, для получения которых необходим ансамбль реализаций. При наличии лишь наблюдаемых, а не экспериментальных данных (различие между ними см. напр. в [95]) создать ансамбль реализаций затруднительно, а поэтому лучше выбрать прямой способ описания случайного процесса [94], который, в этом случае задается алгебраическими, разностными, дифференциальными, интегральными уравнениями или их комбинациями.

Использованию физических закономерностей для выбора базисных функций при описании параметров спорадического слоя Е ионосферы, посвящен третий раздел работы.

Изменение концентрации плазмы в спорадическом слое Е ионосферы происходит в следствии ее перераспределения в пространстве под действием вынуждающей силы нейтральных частиц [43]. Поэтому уравнения ее движения являются базисными функциями для описания случайного процесса через дифференциальные или разностные уравнения.

Используя уравнение движения плазмы, для обоснования марковского приближения при описании случайного процесса изменения параметра, частота экранирования спорадического слоя Е, найдена одномерная плотность вероятности, которая дает лучшее описание по сравнению с известными плотностями вероятности [104, 109, 149]. По экспериментальным данным получены разностные уравнения, которые хорошо описывают случайный процесс и дают хороший корректируемый прогноз значений параметра, частота экранирования.

Другой важной характеристикой среды, влияющей на значение поля волны источника излучения, прошедшей через неоднородную плазму, является распределение концентрации плазмы (показателя преломления) в пространстве. Обычно профиль распределения концентрации ионосферной плазмы измеряют с помощью импульсного разночастотного зондирования (высотно-частотные характеристики) [172]. Являясь дисперсионной средой, плазма приводит к расплыванию импульса и к снижению точности оценки распределения концентрации плазмы по высоте. Снижение разрешения по высоте, в большей степени, сказывается на оценке профиля распределения концентрации тонких спорадических слоев. В то же время, при наклонном зондировании ионосферы гармоническим сигналом, траектория его распространения зависит от профиля концентрации плазмы [45], что при стохастическом характере ее поведения, дает основания для определения профиля концентрации плазмы.

Используя экспериментальные характеристики канала связи через спорадический слой Е, найден профиль его электронной концентрации, соответствующий переходному слою, а также показано, что приближение геометрической оптики при распространении метровых волны в неоднородной плазме спорадического слоя Е выполняется.

Как указывалось выше, точность оценки углового положения источника излучения определяется соотношением АУЬ. Используя, при оценке углового положения источника излучения, принцип внесения контролируемой анизотропной или неоднородной сред на пути распространения волн, оказывается возможным увеличить точность оценки угловых координат источника излучения, не увеличивая отношения АУЬ. В четвертом разделе работы предложен способ измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре сигнала, предварительно прошедшего через анизотропную или неоднородную среду. Найдена потенциальная точность измерения, по этому способу, углового положения источника излучения. Характеристики оценки свидетельствуют о том, что даже при малом отношении A/L, точность оценки углового положения источника излучения может быть сделана достаточно высокой, того же порядка, что и при больших отношениях XTL.

Этот способ экспериментально проверен как в естественных условиях, путем наблюдения телевизионных сигналов различных телецентров стран Западной Европы, переизлученых магнитоактивной плазмой спорадического слоя Е, так и в лабораторных условиях.

При проверке этого способа оценки углового положения источника излучения в естественных условиях, появляется ряд факторов, которые необходимо учитывать при измерении. Среди этих мешающих факторов выделяют [121] деполяризацию волн поверхностью Земли и неоднородной плазмой спорадического слоя Е [195]. Для изучения влияния поверхности Земли на деполяризацию сигнала, были выполнены теоретические исследования и экспериментальные измерения напряженности поля сигналов различной поляризации. Решение задачи об оценке напряженности поля источника высокопод-нятого над земной поверхностью достаточно хорошо известно [165]. Однако, известные интерференционные формулы дают значение напряженности поля несколько завышенные по сравнению с экспериментальными данными полученными на пересеченной местности [179]. Путь учета шероховатой границы раздела двух сред известен [165] - введение эффективной диэлектрической проницаемости почвы, а физическое основание к тому — длина следа, от пересечения эллипсоида существенного для распространения с шероховатой поверхностью Земли [80]. В результате этих исследований предложена модифицированная интерференционная формула для расчета напряженности поля над пересеченной поверхностью Земли. Оказалось, что влияние рассеяния волн метрового диапазона шероховатостями поверности Земли столь велико, что расчет поля следует вести, как для плоской Земли, вплоть до линии горизонта. Столь сильное рассеяние волн, требует оценки влияния сигнала, деполяризованного земной поверхностью, на поляризационные характеристики телевизионного сигнала принимаемого от Западно-Европейских телецентров, через спорадический слой Е ионосферы. Однако, проведенные исследования показали, что как деполяризацией сигнала земной поверхностью, так и деполяризацией сигнала спорадическим слоем Е можно пренебречь, по сравнению с эффектами изменения поляризации сигнала в толщине магнитоактив-ной ионосферы лежащей ниже спорадического слоя Е.

О перестройке поляризационнои структуры волны, переизлученнои ионосферой, в зависимости от географических координат источника излучения указывалось в работе [121], и на такую же зависимость поляризационной структуры сигнала, прошедшего через анизотропные кристаллы, и практику их применения, для определения угловых координат источника излучения^ указывалось в работе [83]. В настоящей работе, получено экспериментальное подтверждение зависимости поляризационной структуры сигнала, переизлученного ионосферой, в зависимости от географических координат источника излучения, а также, выполнены оценки точности определения угловых координат источников излучения^в зависимости от угла, между гиротропной осью вещества и волнового вектора.

Оценка параметров источников излучения требует регистрации пространственного распределения поля. При этом требуется обеспечить малое искажение поля и его оперативную регистрацию. Всем этим требованиям удовлетворяют устройства, реализующие метод возмущенного поля [138, 139]. Используя в качестве рассеивающего элемента диод-диполь, и, формируя из них матрицы управляемых рассеивателей, получают устройства, позволяющие в реальном масштабе времени регистрировать амплитудно-фазовые распределения полей сложных источников излучения [48] и тем самым, открывающие новые возможности по оценке параметров сложных источников излучения [15]. Особенно большое преимущество, перед другими регистраторами, имеют матрицы из управляемых пассивных рассеивателей [139], при регистрации фазовой структуры поля источника излучения. Для создания регистратора, работающего в реальном масштабе времени, в работе проведены исследования как по одиночным рассеивателям, так и по конструкциям матриц из управляемых пассивных рассеивателей. Предложено несколько конструкций матриц, которые позволяют до 5% снизить фоновое переизлучение от матриц. Построены реально действующие регистраторы пространственного распределения поля, работающие в реальном масштабе времени в СВЧ диапазоне, и способные проводить регистрацию амплитудного и фазового распределения поля, получать радиоизображения. Особенно полезно свойство систем, включающих матрицы из управляемых рассеивателей, регистрировать фазовые распределения: полей. Это свойство позволяет оперативно вести настройку сложных апертурных антенн таких как зеркальные и линзовые антенны, фазированные антенные решетки и определять параметры этих сложных источников излучения. Так, по синфазному распределению поля получаемому в результате настойки антенны и контролируемому с помощью матрицы из управляемых пассивных рассеивателей удается получить КНД до 98% от максимально возможного, причем, следует отметить, что изображение распределения поля в апертуре антенны получается в реальном масштабе времени, что значительно ускоряет процесс её настройки. Найдены точностные характеристики, которые позволяют находить величину допусков при настройке антенн этим методом. Используемый способ настройки антенн является продолжением и развитием способа описанного [15], в части аппаратурной реализации и в части определения точностных характеристик метода.

Другим, достаточно важным с метрологической точки зрения, параметром сложных излучателей является его фазовый центр или эффективный фазовый центр, т. е. точка, из которой как бы излучаются сферические волны. Прежде, определение фазового центра излучателей осуществлялось по эквифазным линиям или поверхностям, положение которых находилось путем их последовательного поиска, с помощью фазовых измерений [23, 82]. Способ обладает малой информативностью и большой трудоемкостью при нахождении положения эквифазных линий волнового фронта.

В работе предлагается новый способ определения фазового центра излучателя, основанный на выполнении регистрации распределения поля в плоскости (плоскостях), положение которой заранее известно.

Из вышеизложенного следует:

Цель исследования. Разработка радиофизических методов измерения параметров сложных источников излучения повышающих эффективность и точность их оценки в реальных условиях распространения волн, на основе учёта контролируемой анизотропии скорости распространения волн.

Задачи исследования.

1. Разработка метода, повышающего точность измерения дальности до сложного источника излучения, с учетом анизотропии скорости распространения волн вызванной его размерами.

2. Разработка метода, повышающего точность оценки скорости сложного источника излучения, за счет анизотропии скорости распространения волн вызванной его размерами.

3. Разработка метода построения моделей флуктуирующих параметров сред, на основе сочетания физических закономерностей их формирования и методов математической статистики.

4. Разработка метода, повышающего точность измерения углового положения источника излучения, с учетом анизотропных свойств среды размещенной перед областью наблюдения.

5. Разработка методов и аппаратуры для эффективного измерения параметров источников излучения, на базе структур из электрически управляемых пассивных рассеивателей.

2. Основные научные результаты.

2.1. Предложен метод оценки параметров сложных источников излучения, основанный на учете их структуры в алгоритме измерения.

2.2. Точность оценки дальности до сложного источника излучения, при априори известном распределении амплитуд и фаз отдельных излучателей и при отсутствии других неизвестных координат, в равной мере, зависит как от размеров приемной антенны, так и от размеров сложного источника излучения, что приводит к существенному увеличению точности, по сравнению с точностью оценки дальности до точечного источника, с ростом отношения размеров источника излучения к размеру приемной антенны.

2.3. Точность оценки дальности до сложного источника излучения с ростом числа априори неизвестных параметров снижается за счет уменьшения учета особенностей распределения его поля излучения, но остается не ниже точности оценки дальности до точечного источника при сохранении информации о структуре сложного источника излучения в алгоритме измерения.

2.4. Учет структуры сложного источника излучения в алгоритме измерения его координат приводит к устранению угловых и дальномерных шумов цели.

2.5. При отсутствии совместных эффективных оценок, получаемых по методу максимального правдоподобия, в алгоритме оценки следует применять процедуру построения обобщенной обратной матрицы в характе-ризации по Муру-Пенроузу. При этом получаемая оценка обладает минимальным рассеянием из всех оценок минимизирующих невязку линейной системы уравнений.

2.6. При выполнении условия пространственно-временной узкополосности для сложного источника излучения временная структура случайных колебаний, поля излучаемого сложным источником практически не влияет на точность оценки его координат.

2.7. Точность косвенного метода измерения радиальной скорости сложного источника излучения растет, по отношению к точности оценки скорости точечного источника, с увеличением отношения размеров источника к размерам приемной антенны.

2.8. Предложен метод построения моделей параметров флуктуирующих сред, которые рассматриваются как случайные процессы. В основу схемы построения модели случайного процесса положены физические закономерности, определяющие значения параметров среды распространения волн. Построенные по этой схеме модели параметров спорадического слоя Е лучше описывают закономерности их изменения чем другие модели.

2.9. Предложен метод оценки корреляционной функции флуктуации пара метров сигналов источника излучения основанный, на её вычислении, после построения модели случайного процесса по прямому методу описания.

2.10. Предложен метод оценки профиля показателя преломления флуктуирующей среды распространения волн, основанный на анализе статистических характеристик переизлученных квазигармонических сигналов с постоянной центральной частотой.

2.11. Получены соотношения для расчета напряженности поля от высоко-поднятого источника излучения над пересеченной местностью.

2.12. Предложен метод измерения углового положения источника по поляризационной структуре его поля излучения предварительно прошедшего через анизотропную или неоднородную среду с известными параметрами.

2.13. Найдена потенциальная точность измерения углового положения источника излучения по его поляризационной структуре поля, предварительно прошедшего через слои магнитоактивной плазмы. Точность оценки углового положения по этому способу соизмерима с фазовым методом измерения угловых координат источника излучения.

2.14. На базе матриц из управляемых пассивных рассеивателей разработаны устройства, с малым фоновым переизлучением, для оперативной регистрации и обработки пространственного распределения электромагнитных полей в реальном масштабе времени.

2.15. Найдена потенциальная точность настройки апертурных антенн по фазовому распределению поля в ближней зоне.

2.16. Предложен голографический метод измерения координат фазового центра источника излучения.

3. Новизна основных результатов.

3.1. Предложенный метод оценки параметров сложных источников излучения, учитывает в алгоритме измерения структуру сложного источника, в отличие от ранее используемых алгоритмов оценки параметров, не использовавших этой информации.

3.2. Впервые получены формулы для потенциальной точности оценок параметров сложных источников излучения. Эти соотношения показали, что при достаточно полных априорных данных об источнике излучения размеры апертуры антенны и размеры источника излучения одинаково влияют на точность оценки дальности.

3.3. Впервые исследовано влияние априорной информации об источнике излучения на точность оценки его параметров.

3.4. Доказана теорема, что при отсутствии совместно эффективных оценок максимального правдоподобия в алгоритме оценки, следует использовать обобщенную обратную матрицу в характеризации по Муру-Пенроузу обеспечивающую минимальное рассеяние среди оценок минимизирующих невязку линейной системы уравнений.

3.5. Предложен метод измерения скорости сложного источника излучения, повышающей точность ее оценки, по сравнению ранее использовавшимися методами.

3.6. Предложен метод построения модели случайного процесса, апробированный на описании параметров плазмы ионосферного спорадического слоя Е, который заключается в использовании в прямом методе описания случайного процесса физических закономерностей формирования концентрации плазмы, для выбора базисных аппроксимирующих функций.

3.7. Получена одномерная плотность вероятности частоты экранирования — параметра спорадического слоя Е, лучше описывающая значения этого параметра, по сравнению с ранее использовавшимися аппроксимациями.

3.8. Построены модели флуктуирующих параметров спорадического слоя Е, которые дают лучший прогноз их значений, по сравнению с используемым ранее прогнозом по среднему значению.

3.9. Предложен метод оценки корреляционной функции флуктуаций параметров сигналов источников излучения, основанный на ее вычислении после построения модели случайного процесса по прямому методу описания, и решающий проблемы оценок корреляционной функции при больших задержках.

3.10. Предложен метод оценки среднего значения профиля флуктуирующего показателя преломления ионосферной плазмы, основанный на статистических характеристиках переизлученного сигнала с постоянной центральной частотой. Прежний способ оценки показателя преломления основывался на зондировании ионосферной плазмы импульсами с различной несущей частотой.

3.11. Получены соотношения для расчета напряженности поля от высокопод-нятого источника излучения над пересеченной местностью, которые более точно описывают напряженность поля чем прежде используемые соотношения.

3.12. Предложен метод измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре его поля, предварительно прошедшего через анизотропную или неоднородную среду.

3.13. Впервые найдена потенциальная точность оценки углового положения источника по поляризационной структуре его поля излучения, предварительно прошедшего через слой магнитоактивной плазмы.

3.14. На базе матриц из управляемых пассивных рассеивателей разработаны устройства для регистрации распределения поля, обладающие меньшим фоновым переизлучением, чем ранее используемые аналогичные системы.

3.15. Впервые предложено использование матриц из управляемых пассивных рассеивателей для оптимальной обработки пространственного распределения поля.

3.16. Впервые получены соотношения характеризующие потенциальную точность настройки апертурных антенн, по распределению поля в ближней зоне.

3.17. Предложен новый способ оценки координат фазового центра сложного источника излучения, основанный на регистрации распределения поля в плоскости (плоскостях). Прежний способ определения координат фазового центра излучателей основывался на поиске эквифазных линий и поверхностей и поэтому, было необходимо большое количество времени на измерение.

4. Достоверность научных результатов.

1. Достоверность научных результатов основывается на том, что для их получения использовались отдельные положения из известных теорий, а именно использование положений электродинамики, теории статистических решений, математической статистики, теории случайных процессов, теории распространения волн в неоднородных и анизотропных средах, теории распространения волн в ионосферной плазме, методы оценки параметров источников излучения, теория матриц и решения систем уравнений.

2. Достоверность научных результатов обеспечивается корректным применением вышеупомянутых теорий для решения задач с учетом и обоснованием соответствующих приближений для решения уравнений и расчетов, а именно, использование метода малого параметра при получении точностных характеристик оценок координат, методы параболической аппроксимации фазового фронта волн, метод малых возмущений, метод представления поля через нормальные волны, математической теории матриц и методов регуляризации решений системы уравнений.

3. Достоверность научных результатов определялась путем проверки их соответствия на предельные случаи: переход от сложного источника к точечному, при малых флуктуациях параметров среды к известным статистическим описаниям, при прогнозировании с учетом коррелированности данных к прогнозировании по среднему значению, и т. д.

4. По алгоритмам обработки случайных величин, с помощью экспериментальных данных полученных как автором, так и другими исследователями, проверялась гипотеза о функции распределения параметра спорадического слоя Е, модели случайных процессов параметров спорадического слоя Е, гипотезы о профиле концентрации плазмы спорадического слоя Е, модели флуктуаций амплитуды гармонического акустического сигнала, прогноз значений параметров спорадического слоя Е.

5. Достоверность научных результатов проверялась в ходе проведения экспериментальных измерений дальности до сложного источника, по сравнению с точечным.

Увеличение точности оценки дальности подтверждено экспериментально на лабораторном макете. Увеличение точности оценки радиальной скорости двухточечного источника излучения по сравнению с точечным подтверждено на лабораторном макете. Метод измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля проверен экспериментально на лабораторном макете и в ходе экспериментального наблюдения сигналов Западно-Европейских телецентров переизлученных спорадическим слоем Е ионосферы, выполненных в научных экспедициях. Методы оценки напряженности поля и поляризационной структуры поля подтверждены результатами экспериментальных измерений на пересеченной местности сигналов местных телестанций и сигналов телестанций стран Западной Европы переизлученных спорадическим слоем Е ионосферы.

Регистрация амплитудно-фазового распределения поля переизлученного различными объектами осуществлялась с помощью лабораторной экспериментальной установки работающей в реальном масштабе времени. Параметра установки^ глубина модуляции сигнала переизлученного диодом-диполем, коэффициент отражения матрицы управляемых пассивных рас-сеивателей контролировался в ходе изготовления лабораторной установки. С помощью изготовленной системы регистрации амплитудно-фазового распределения поля, на базе матрицы управляемых пассивных рассеивателей, проводились эксперименты по оптимальной пространственной обработке поля, по настройке зеркальной антенны, по максимуму КНД, по оценке координат эффективного фазового центра рупорных излучателей.

6. Достоверность экспериментальных исследований обеспечивалось построением лабораторных макетов по синтезированным алгоритмам измерений, контролем за параметрами измерительной аппаратуры, тестированием аппаратуры по контрольным сигналам в лаборатории и на местности, проведением экспериментальных измерений как по синтезированным алгоритмам так и по традиционным алгоритмам, корректной статистической обработкой результатов экспериментальных измерений.

5. Практическая ценность основных научных результатов.

Выявлены физические факторы влияющие на точность оценки параметров источников излучения, знание которых позволит построить устройства пассивной радиолокации, обеспечивающие повышенную точность оценки дальности, радиальной скорости за счет использования структуры источника излучения. В случае отсутствия совместно эффективных оценок максимального правдоподобия алгоритмы оценки следует строить с учетом обобщенных обратных матриц.

Применение предложенного метода построения модели параметров среды распространения позволит экономно и точно описать флуктуации среды распространения и прогнозировать значения ее параметров. Этот метод можно использовать для построения моделей флуктуирующих электрических и акустических сигналов, голоса человека, прогнозирования социальных, экономических и финансовых изменений и т. д.

Полученные соотношения для расчета напряженности поля на пересеченной местности можно использовать для планирования сетей вещания и радиосвязи.

Метод измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля позволяет значительно уменьшить габариты приемной антенны, при сохранении точности оценки углового положения источника излучения. Метод может найти применение в малогаборитных системах пеленгации, наведения, в системах подавления средст связи.

С помощью системы регистрации амплитудно-фазового распределения поля достаточно просто осуществляется оптимальная пространственная обработка поля, проводится настройка зеркальных антенн на максимум КНД и определяется фазовой центр излучателей по предложенному методу. Разработанная аппаратура регистрации радиополей может быть применена для систем радиовидения, интероскопии, обнаружения полостей в строительных конструкциях, металлических предметов в диэлектрических средах и т. д.

Методы измерения и настройки антенн, естественно, могут быть использованы для настройки фазированных антенных решеток, для аттестации пеленгационных антенн, для оперативного контроля положения оси диаграммы направленности антенн в системах наведения и управления.

6. Апробация, публикация и реализация результатов работы.

Диссертационная работа выполнена в рамках научно-исследовательских работ кафедры Радиофизики Воронежского госуниверситета в период 1984;1998 годов.

Основные результаты работы обсуждались и были одобрены на III, IV,.

V — Всесоюзной конференции «Метрологическое обеспечение антенных измерений» (Ереван, 1984, 1987, 1990), на XI — Всесоюзной научно-технической конференции «Неразрушающие и физические методы и средства контроля» (Москва, 1987), на Всесоюзной конференции «Ионосфера и взаимодействие декаметровых радиоволн с ионосферной плазмой» (Москва, 1989), на XVIВсесоюзной конференции по распространению радиоволн (Харьков, 1990), на.

VI — Всесоюзной конференции по голографии (Витебск, 1990), на научно-технической конференции «Датчики и преобразователи информационных систем измерения контроля и управления» (Гурзуф, 1994), на Международной конференции «Проблемы радиоэлектроники» (Москва, 1995), на Всероссийской конференции «Повышение помехоустойчивости систем технических средств охраны» (Воронеж, 1995), на XI — Международной конференции «Информатизация правоохранительных систем» (Москва, 1997), на II — Всероссийской научно-практической конференции «Охрана — 97» (Воронеж, 1997), на IV — Международной науно-технической конференции «Радиолокация, навигация и связь» (Воронеж, 1998), на научных конференциях в Воронежском госуниверситете и ВВШ МВД России в период с 1984 по 1998 года.

Результаты работы опубликованы в 30 статьях (20 статей в центральной печати в журналах «Радиотехника и электроника», «Вопросы радиоэлектроники», «Приборы и техника эксперимента», «Акустический журнал», «Геомагнитизм и аэрономия», Известия ВУЗов «Радиоэлектроника», Известия ВУЗов «Радиофизика», «Радиотехника», «Электромагнитные волны и электронные системы», в сборнике «Антенны») в 3 авторских свидетельствах и в 8 научных отчетах по НИР.

7. Структура работы.

Работа состоит из введения, заключения и пяти разделов. Работа представлена на 415 страницах печатного текста, иллюстрируется 92 рисунками и 7 таблицами.

В первом разделе анализируются методы измерения параметров источников излучения по их полю, а также соответствие алгоритмов оценок моделям полей. Как следствие этого анализа, предлагается более точно описывать поля сложных источников излучения за счет расширения класса моделей. Для более точного описания полей необходимо расширение априорных сведений об источнике излучения. Влияние априорных сведений об источнике излучения на точность оценки его параметров рассмотрено в первом и во втором разделе работы. При большом числе неизвестных параметров имеют место случаи отсутствия совместно эффективных оценок. Способ нахождения оценок с минимальным рассеянием в этом случае также рассмотрен во втором разделе работы. Кроме этого здесь же рассмотрены вопросы оценки координат точечного источника излучения случайного сигнала, находящегося у границы раздела двух сред и вопросы оценки скорости сложного источника излучения.

Третий раздел работы посвящен вопросам построения моделей параметров сред, в которых происходит распространение волн от источников излучения. Здесь, на основании физического подхода к выбору базисных ап-роксимирующих функций, на примере моделей параметров флуктуирующей плазмы спорадического слоя Е ионосферы, выполнено построение их моделей. С использованием предложенного метода найден профиль распределения электронной концентрации плазмы спорадического слоя Е. Используя тот же физический подход к выбору базисных функций и прямой метод описания случайного процесса в этом же разделе предложен метод оценки корреляционной функции флуктуаций параметров сигналов прошедших неоднородную среду. На примере акустических сигналов, распространяющихся в мелком море, выполнена оценка корреляционной функции по предложенному методу.

В четвертом разделе рассмотрены вопросы оценки углового положения источника излучения по поляризационной структуре его поля предварительно прошедшего через неоднородную или анизотропную среду. При экспериментальной проверке этого метода в естественных условиях появляется ряд факторов которые необходимо учитывать, а поэтому и требующее разработки их детального описания. В связи с этим в четвертом разделе рассмотрены вопросы оценки напряженности поля и поляризационной структуры волны с учетом эффектов их рассеяния на пересеченной местности земной поверхности.

Пятый раздел работы посвящен вопросам создания аппаратуры для измерения параметров источников излучения на основе метода возмущенного поля, а также методам измерения распределения полей сложных источников излучения и определению их фазового центра с помощью разработанной аппаратуры.

8. Положения выносимые на защиту.

1. Метод измерения дальности до сложного источника излучения, учитывающий анизотропию скорости распространения волны обусловленную протяженностью апертуры сложного источника излучения.

2. Метод измерения радиальной скорости сложного источника излучения, учитывающий анизотропии скорости распространения волны обусловленную протяженностью апертуры сложного источника излучения.

3. Метод построения модели флуктуирующих параметров ионосферной плазмы спорадического слоя Е.

4. Метод оценки профиля показателя преломления флуктуирующей ионосферной плазмы.

5. Метод оценки корреляционной функции флуктуирующих параметров среды распространения волн.

6. Метод измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля волны предварительно прошедшей через неоднородную или анизотропную среду.

7. Методы и аппаратура для регистрации амплитудно-фазового распределения поля источника излучения, реализующие метод возмущенного поля.

8. Голографический метод измерения фазового центра сложного источника излучения.

Выводы.

1. Дифракция поверхностной волны на полупроводниковой неоднородности с переменными параметрами, входящей в состав цилиндрического рас-сеивателя, позволяет объяснить явление модуляции рассеянного поля.

2. Глубина модуляции сигнала переизлученного цилиндрическим рассеива-телем взаимно-однозначно зависит от амплитуды тока, протекающего через полупроводниковую неоднородность в виде р — п перехода.

3. Поляризационная развязка между падающей и переизлученной волнами системой скрещенных диодов — диполей позволяет улучшить выделение переизлученного сигнала и уменьшить искажения регистрируемого поля при сохранении модуляционных свойств переизлученного сигнала.

4. Зависимость модуляции переизлученной волны от тока протекающего через полупроводниковую неоднородность цилиндрического рассеивателя позволяет строить многоэлементные системы и этих рассеивателей, которые в реальном масштабе времени регистрируют распределение электромагнитного поля.

5. Использование системы из двух матриц цилиндрических рассеивателей с управляемыми р — п переходами позволяет за счет поляризации развязки уменьшить искажающее действие многоэлементной системы на регистрируемое поле при сохранении оперативности ее регистрации.

6. Взаимно-однозначное соответствие между током, протекающим через рп переход цилиндрического рассеивателя и глубиной модуляции переизлученной им волны позволяет производить пространственную обработку поля электромагнитной волны в процессе его регистрации, путем задания рельефа глубины модуляции сигнала по апертуре многоэлементного регистратора.

7. Наличие фазовой чувствительности плоской многоэлементной системы из управляемых цилиндрических рассеивателей позволяет осуществлять контроль и настройку таких излучателей, как зеркальные антенны. Точность настройки зеркальной антенны по максимуму КНД зависит от длины волны и от отношения расстояния до точки фокусировки к размеру структуры антенны.

8. Предложенный метод измерения фазового центра антенн позволяет значительно упростить процедуру его определения, за счет отказа от слежения за фазой зонда и регистрации двумерного распределения поля в заданных плоскостях.

Заключение

.

В результате проведенных исследований были получены следующие результаты.

Разработан метод измерения координат источника излучения, который состоит в учете его структуры при проведении измерений, и позволяющий увеличить точность оценки его координат.

Увеличение точности оценки дальности при фиксированном А, / Ь, обусловлено использованием апертуры сложного источника излучения. Точность оценки дальности, при отсутствии других неизвестных координат, в равной мере определяется как размерами апертуры приемной антенны, так и размерами сложного источника излучения. С увеличением числа неизвестных параметров точность оценки дальности уменьшается, но остается всегда не меньше точности оценки дальности до точечного источника излучения.

При неизвестном распределении амплитуд и фаз излучателей, образующих сложный источник, условие высокой апостериорной точности оценки параметров достигается при большем суммарном отношении сигнал-помеха, чем при известном распределении амплитуд и фаз.

Для неразрешаемого сложного источника синтез алгоритма оценки параметров можно выполнить, используя решение системы линейных уравнений по минимуму невязки, и обобщенную обратную матрицу в характеризации по Муру — Пенроузу. При этом получаемые оценки имеют минимальное рассеяние среди оценок минимизирующих невязку.

Исследования точности оценки координат двухточечного источника случайного сигнала показали, что при выполнении условия пространственно-временной узкополосности точность оценки его координат практически не зависит от временной структуры случайного сигнала. Лишь для неразрешаемых источников временная структура случайного сигнала оказывает некоторое влияние на точность оценки его координат.

Если при измерении координат источника излучения учитывается его структура, то не происходит снижение точности их оценки, обусловленное, так называемыми, дальномерными и угловыми шумами цели.

Разработан метод измерения скорости сложного источника излучения, который позволяет существенно повысить точность ее определения, по сравнению с точностью оценки скорости до точечного источника, при фиксированном отношении длины волны к размеру приемной антенны. Этот выигрыш пропорционален четвертой степени отношения размера источника излучения к размеру приемной антенны.

Для учета влияния среды распространения волн на оценку параметров источников излучения разработан метод построения моделей флуктуирующих параметров среды. При описания флуктуаций параметров среды распространения волн следует выбирать базисные функции для аппроксимации экспериментальных данных на основе физических процессов приводящих к их флуктуациям. На основании предложенного подхода, сочетания физических закономерностей образования флуктуаций в ионосферной плазме спорадического слоя Е с методами математической статистики, найдена одномерная плотность вероятности распределения частоты экранирования — параметра спорадического слоя Е, которое точнее описывает экспериментальные данные, чем ранее используемые распределения. Развивая предложенный подход, выполнено полное описание временных флуктуаций частоты экранирования и предельной частоты спорадического слоя Е ионосферы, с помощью прямого метода описания случайных процессов, посредством разностных уравнений. Основываясь на гипотезе о стационарности наблюдаемых данных, произведено разделение наблюдаемых временных рядов — частота экранирования и предельная частота, на стационарную и нестационарную части и построены прогностические уравнения на значения этих параметров, которые подтвердили более высокую точность, полученной по этому способу, модели флуктуирующих параметров плазмы спорадического слоя Е ионосферы.

Предложен метод оценки корреляционной функции стационарной части временного ряда, основанный на первоначальном построении модели стационарной части временного ряда по вышеприведенной методике. Многоэтапность проверки модели гарантирует качество оценок корреляционной функции при любых задержках, в то время как традиционные способы оценки корреляционной функции не позволяют дать состоятельную оценку корреляционной функции при больших задержках и, тем самым, не позволяют определить характерные времена случайного процесса.

Предложен метод оценки профиля показателя преломления плазмы с флуктуирующими параметрами при постоянной частоте облучающего сигнала, что особенно важно для дисперсионных сред.

Разработан метод измерения углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля волны прошедшей неоднородную или анизотропную среду. Метод экспериментально проверен путем оценки углового положения источника электромагнитных волн прошедших через диэлектрическую среду или через магнитоактивную ионосферную плазму. При использовании слоя магнитоактивной плазмы, расположенной перед приемной антенной, точность оценки углового положения зависит от разности времени прохождения обыкновенной и необыкновенной компонент поля через слой плазмы. Точность оценки углового положения источника излучения, по предложенному способу, не ниже точности оценки фазовым способом, а при некоторых параметрах среды и выше, хотя поперечные размеры приемной антенны могут быть сделаны достаточно малого размера.

Разработаны методы и аппаратура для измерения распределения амплитуд и фаз по апертуре сложного источника излучения в реальном масштабе времени и для проведения оптимальной пространственной обработки электромагнитного поля. Устройство измерения реализует метод возмущенного поля и построено из электрически управляемых пассивных рассеивателей, которые представляют собой диполи со встроенными р-ппереходами. Используя матрицы из управляемых пассивных рассеивателей, диодов-диполей, выполнены измерения фазовой структуры поля излучения зеркальной антенны, для получения максимального коэффициента направленного действия. Разработанная аппаратура позволила повысить эффективность измерения и получения максимального значения коэффициента направленного действия антенн зеркального типа, за счет мер снижающих переотражение волн от матрицы управляемых пассивных рассеивателей и за счет работы устройства в реальном масштабе времени.

Предложен метод измерения фазового центра сложных источников излучения^ значительно повышающий эффективность его оценки, засчет отказа от слежения за фазой измерительного зонда, путем регистрации двумерного распределения поля в заданных плоскостях расположенных под углом друг к другу.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Г. З., Ямпольский В .Г., Терешин О. Н. Антенны УКВ — М.: Связь, 1977 ч. 1 384с.
  2. А.Ф., Богданкевич Л. С., Рухадзе A.A. Основы электродинамики плазмы. М.: Высшая школа, 1978,407с.
  3. П.С. Курс аналитической геометрии и линейной алгебры. -М: Наука, 1979, 512с.
  4. А. Регрессия, псевдоинверсия и рекуррентное оценивание: Пер. с англ. / Под ред. Л. З. Цынкина М.: Наука, 1977 — 224с.
  5. Я.Л. Распространение электромагнитных волн и ионосфера. М.: Наука, 1972 — 563с.
  6. И.Н. Избранные вопросы статистической теории связи. М.: Сов. радио, 1971 -416с.
  7. A.A., Колпаков В. В. Скалярно-матричное дифференцирование и его применение к конструктивным задачам теории связи. Проблемы передачи информации, 1972, т.8, вып.1, с. 3−15
  8. Г. Введение в многомерный статистический анализ: Пер. с англ. / Под ред. Б. В. Гнеденко М.: Физматгиз, 1963 — 500с.
  9. П. Теоретическая механика Пер. с франц. / И. Г. Малкина — М.: Физматгиз, 1960, т.2 — 320с.
  10. Ю.Ахманов С. А., Дьяков Ю. Е., Чиркин A.C. Введение в статистическую радиофизику и оптику. М.: Наука, 1981, 640с.11 .Бабич В. М., Кирпичникова Н. Я. Метод пограничного слоя в задачах дифракции. Л.: Ленинградский госуниверситет, 1974 с. 124
  11. О.В., Струков И. Ф., Гридин Ю. И. Метод измерения фазового центра антенн // Микроволноводные устройства интегральной голографии. М.: МИРЭА, 1977 — с. 33−40
  12. С.И. Радиотехнические цепи и сигналы. М.: Высшая школа, 1988
  13. Ф.Г., Фукс И. М. Рассеяние волн на статистически неровной поверхности. М.: Наука, 1972.
  14. Л.Д., Курочкин А. П. Голография в микроволновой технике .- М.: Сов. радио, 1979, 320 с.
  15. Д.В. Дополнительные главы линейной алгебры . М.: Наука, 1983, 336 с.
  16. Дж., Пирсол А. Прикладной анализ случайных данных / Пер. с англ. М.: Мир, 1989, 540 с.
  17. Бойцова З.С.,. Криволуцкая М. С, Мещанкин В. М. О регистрации радио-голаграмм методом возмущенного поля. // Приборы и техника эксперимента, 1975, № 3, с. 146−148
  18. Дж., Дженкинс Г. Анализ временных рядов прогноз и управление. Пер. с англ. А. Л. Левшин, Под ред. В. Ф. Писаренко. М.: Мир, 1974, 4.1.
  19. М., Вольф Э. Основы оптики: Пер. с англ. / Под ред. Г. П. Матулеви-ча-М.: Наука, 1973 -719с.
  20. A.A. Математическая статистика. М.: Наука, 1984, 472с.
  21. В.В. Потенциальная точность определения источника звука в волноводе. // Вопросы судостроения. Научн, — техн. Сб. Сер. Акустика. -Л.: 1983, вып. 16, с.88−103
  22. A.A. Определение фазового центра излучателя по методу наименьших квадратов //Радиотехника, т. 13, № 7, 1958 с. 67−70
  23. Л.М. Волны в слоистых средах. М.: Академия наук СССР, 1957, 501с.
  24. Л.М., Годин O.A. Акустика слоистых сред. М.: Наука, 1989, 412с.
  25. Ф.В., Кравцов Ю. А., Омельченко H.H., Шмелев А. Ю. Результаты исследования стабильности звуковых сигналов на стандартных акустических трассах.// Акустические волны в океане. Под ред. JI.M. Бреховских, И. Б. Андреева М.: Наука, 1987 .
  26. Р.П., Красинский А. Д., Новиков С. С. и др. Пассивные радиолокационные системы скрытного обнаружения наземных объктов.// Электромагнитные волны и электронные системы, 1996, т. 1, № 1.
  27. И.А., Павельев В. А. Многоэлементные и фотоуправляемые приборы для измерения и визуализации структуры СВЧ полей.// Радио и акустическая голография. Под ред. Г. Е. Корбукова, C.B. Кулакова. JL: Наука, 1976, с.37−54
  28. Э.И., Жосан И. А., Колосов Ю. А., Курочкин А. П. Юстировка облучателя зеркальной антенны по картине ближнего поля. Радиотехника и электроника, 1975, т. ХХ, № 9.
  29. Л.А. Теория дифракции и метод факторизации. М.: Сов. радио, 1966, 431с.
  30. ВайнштейнЛ.А., ВакманД.Е. Разделение частот в теории колебаний и волн. М.: Наука, 1983, 288 с.
  31. Ван Трис Г. Теория обнаружения оценок и модуляции. М.: Сов. радио, 1972, т.1, 744с.
  32. A.M. Передающие ТВ станции. — М.: Связь, 1980, 327с.
  33. В.А., Костина З. А., Лепеха И. И. и др. Экспериментальное исследование статистических характеристик ионосферного распространения телевизионных сигналов через слой Es// Деп. В ВИНИТИ 24.01.91 № 408 -В91.
  34. В.А., Охремчик С. А. Статистические характеристики аномального распространения телевизионных сигналов. // Тез. докладов Всесо-юзн. совещания по приземному распространению радиоволн и ЭМС. Улан-Удэ- 1990, с. ЗЗ
  35. М.Б., Руденко О. В., Сухоруков А. П. Теория волн. М.: Наука, 1979, 383с.
  36. А.Р. О фазовом центре антенн. // Вопросы радиоэлектроники. Серия XII, общетехническая, вып. 11, 1960 с. 76−88
  37. Вопросы статистической теории радиолокации./ П. А. Бакут, Большаков H.A., Герасимов Б. М. и др. Под ред. Г. П. Тартаковского. М.: Сов. радио 1963, т.1, 424с.
  38. Е.А. Измерение фазовых диаграмм и определение фазового центра слабонаправленных антенн // Вопросы радиоэлектроники, Серия XII, вып. 14, 1965 ,
  39. Ф.Р. Теория матриц М.: Наука, 1988, 552 с.
  40. .Н. Динамика ионосферной плазмы. М.: Наука, 1974 — 204с.
  41. .Н., Игнатьев Ю. А., Каменецкая Г. Х. Механизмы образования ионосферного спорадического слоя на различных широтах. М.: Наука, 1976 — 108с.
  42. Гинзбург B. JL К теории распространения волн в магнитоактивной среде // ЖТЭФ, 1948, т. 18, с. 487.
  43. B.JI. Распространение электромагнитных волн в плазме. М.: Наука, 1967, 683 с.
  44. B.JI., Рухадзе A.A. Волны в магнитоактивной плазме. М.: Наука, 1970 -228с.
  45. В.М., Белова Г. Н. Расчет параболических антенн. М.: Сов. радио, 1959 .
  46. В.М. Формирование и обработка изображений в реальном времени. М.: Радио и связь, 1986, 232с.
  47. A.A., Михайлов Г. Д. Экспериментальное исследование активной плоскослоистой среды как генератора электромагнитных колебаний // Радиотехника и электроника, 1994, № 6 с.900
  48. Голография. Методы и аппаратура./ Под ред. В. М. Гинзбург, Б. М. Степанова. М.: Сов. радио, 1974 .
  49. Г. С. Колебания и волны. М.: Физматгиз, 1959.
  50. Ю.С., Радзиевский В. Г. Вероятностная модель флуктуационной амплитуды (мощности) радиолокационных негауссовских сигналов. Радиотехника, 1997, № 6, с.73−80
  51. Дж. Введение в фурье-оптику. М.: Мир, 1970, 364с.
  52. М.Н. О способе визуализации распределения интенсивности СВЧ полей с помощью фотоматериалов. //Вестник МГУ. Физика астрономия, 1968, № 5, с.115−117
  53. Г., Ватте Д. Спектральный анализ и его приложение. Пер. с англ. М.: Мир, 1971 Вып. 1 — 316с.
  54. Г., Ватте Д. Спектральный анализ и его приложения. Пер. с англ. М.: Мир, 1972, вып. 2 — 287с.
  55. В.К. Введение в теорию равномерного приближения функций полиномами. М.: Наука, 1977 .
  56. Е.Б. Марковские процессы.-М: Физматгиз, 1963.59.3убкович С. Г. Статистические характеристики радиосигналов отраженных от земной поверхности. М.: Сов. радио, 1968, 224с.
  57. И.Г., Кулагин B.C. Искажения ближнего поля антенны зондом конечных размеров при измерении амплитудно-фазового распределения. // Радиотехнические и радиоэлектронные устройства. Труды ЛИТМО. Л.: 1970, с. 28−33
  58. А. Распространение и рассеяние волн в случайно неоднородных средах. Пер. с англ. М.: — Мир, 1981, т. 1 .
  59. . А. Распространение и рассеяние волн в случайно-неоднородных средах. Перевод с англ. М.: Мир, 1981, т.2, 317с.
  60. Ю.Л. К вопросу о выборе пассивного датчика для измерения амплитудного распределения электромагнитного поля в раскрыве СВЧ антенны. // Радиотехнические и радиоэлектронные устройства. Труды ЛИТМО. -Л.: 1970, с. 38−42
  61. Э.С., Кокуров В.Д.Движения в ионосфере. Новосибирск, Наука, 1979 — 344с.
  62. Э.С., Чернобровкина Н. А. Внутренние гравитационные волны в вариациях скорости ветра в нижней термосфере средних широт //Геомагнетизм и аэрономия, 1979, т. 19, № 2, с.372−375
  63. Д.Б., Павлов Н. Ф., Потехин В. А. Поляризация радиолокационных сигналов. М.: Сов. радио, 1966.
  64. И.В., Курочкин А. П. Исследование случайных погрешностей го-лографических методов определения характеристик направленности антенны. Радиотехника и электроника, 1975, т. ХХ, № 10 .
  65. В.В., Сазонов В. В. Статистическая теория пассивной локации. -М.: Радио и связь, 1987.
  66. М. Дж., Стюарт А. Многомерный статистический анализ и временные ряды. Пер. с англ. Под ред. А. Н. Колмогорова, Ю. В. Прохорова. М.: Наука, 1976,736с.
  67. М. Дж., Стюарт А. Статистические выводы и связи. Пер. с англ. Под ред. А. Н. Колмогорова. М.: Наука, 1973, 899с.
  68. Т.С. Предельные частоты при наклонном падении для двух типов Es // Геомагнитизм и аэрономия, 1962, т.2, № 3, с.489−493
  69. Т.С., Носова Г. Н., Паласио JI. И др. Интенсивность отражений отслоя Es по материалам эксперимента на линии Сантьяго до Куда Гавана // Геомагнитизм и аэрономия, 1986, т.26, № 4 с.552
  70. Д.Д. Передача дискретных сообщений по радиоканалам. М.: Радио и связь, 1982 — 304с.
  71. Д.Д., Сойфер В. А. Обработка пространственно-временных сигналов М.: Связь, 1976, 208с.
  72. В.О. Радиолокационные отражатели. М.: Сов. радио, 1975, 248с.
  73. И.Н. Антенны. М.: Энергия, 1973 .
  74. Г., Корн Т. Справочник по матетматике. М.: Наука, 1973, 831 с.
  75. B.C., Портенко Н. И., Скороход A.B., Турбин А. Ф. Справочник по теории вероятностей и математической статистике. М.: Наука, 1985, 640с.
  76. A.A. Пространственно-временная теория радиосистем. М.: Радио и связь, 1987, 320с.
  77. Ю.А., Орлов Ю. И. Геометрическая оптика неоднородных сред. -М.: Наука, 1980, 304с.
  78. Г. Математические методы статистики: Пер. с англ. / Под ред. А. Н. Колмогорова. М.: Мир, 1975, 648с.
  79. В.Г., Покровская Л. Н., Чеботарев С. А. О фазовом центре рупорных излучателей // Вопросы радиоэлектроники. Серия XII, общетехническая, вып. 20, 1962 с. 10−18
  80. Ф. Волны : Пер с англ.- М.: Наука, 1976, 527 с.
  81. А.И., Трифонов А. П. Предельная точность оценки координат точечной цели // РАН, Радиотехника и электроника, 1977, т.22, № 8, с. 16 071 611
  82. А.И., Трифонов А. П. Предельная точность совместной оценки координат и их производных радиолокационными методами. Радиотехника и электроника, 1978, т.23, № 1, с.67−75
  83. И.Я., Понышн В. А. О потенциальной точности определения местоположения цели при пространственно-временной обработке сигналов в общем случае РАН, Радиотехника и электроника, 1975, т.20, № 6 — с. 1186−1193
  84. Е.И., Трифонов А. П. О некоторых свойствах сигнала на выходе оптимального приемника.// Радиотехника и электроника, 1968, т.13, № 12,с.2254 2257.
  85. Е.И. Вопросы оценок параметров сигналов при наличии помех. -М.: Сов. радио, 1969 244с.
  86. Е.И. Методы измерения случайных процессов. М.: Радио и связь, 1986, 271с.
  87. Е.И., Трифонов А. П. Оценка параметров сигналов на фоне помех. М.: Сов. радио, 1978, 296с.
  88. В.М. Влияние внутренних волн, волн Россби, мезомасштабных вихрей и течений на распространение звука в океане. В кн. Акустика океана, современные состояния. — М.: Наука, 1982 .
  89. Д.Л., Пановский Г.А Структура атмосферной турбулентности .- М.: Мир, 1966,264с.
  90. .Р., Шварц В. Вероятностные модели и методы в системах связи и управления. М.: Радио и связь, 1985, 312 с.
  91. .Р., Шварц В. Вероятностные модели и методы в системах связи и управления. М.: Радио и связь, 1985, 312с.
  92. Е.Л. Проверка статистических гипотез : Пер с англ. М.: Наука, 1964.
  93. Г. Д. Устройства первичной обработки микроволновых сигналов. -М.: Издательство МЭИ, 1990, 256с.
  94. И.А., Орсинский А. Д. Режим ветра в нижней термосфере в период проведения эксперимента «Солнце атмосфере»// Исследования атмосферы и ионосферы в период повышенной солнечной активности. — Л.: Гидрометеоиздат, 1970.
  95. . Методы и техника обработки сигналов при физических измерениях. Пер. с франц. М.: Мир, 1983, т. 1, т. 2 .
  96. В.Б. Анализ пространственных и пространственно- временных полей в условиях высокого разрешения. Дис. Кандидат. Физ.-мат.наук. -Воронеж, 1987.
  97. М.Я., Колесниченко A.B. Введение в планетную аэрономию. -М.: Наука, 1987 456с. 3.46
  98. В.К., Трифонов А. П. Теоретическое и экспериментальное исследования приемника максимального правдоподобия. Радиотехника и электроника, 1974, т.19, № 11 с.2266−2276
  99. Методы измерения характеристик антенн СВЧ / Под ред. Н. М. Цейтлина. М.: Радио и связь, 1985 — 368с.
  100. Д. Введение в статистическую теорию связи. М.: Сов. радио, 1962, т.2, 831с.
  101. Р.Г. Прогностическая радиофизическая модель среднеши-ротного спорадического слоя Е. Дис. док. физ-мат наук. Казань, КГУ, 1988, 464с.
  102. Г. Д. Анализ нелинейного отражения радиоволн от активной плоскослоистой среды //Радиотехника и электроника, 1988, № 11.
  103. С.Н. Статистические модели частотных параметров спорадического слоя Е ионосферы и прогнозирования распространения радиоволн. Дис. кандидат, физ-мат. наук. Воронеж, ВГУ, 1993, 140с.
  104. И.Б. К вопросу о методике нахождения фазового центра. // Радиотехника, Харьков, ХГУ, вып. 19, 1971 с. 160−164
  105. Г. Н. Структурные особенности и модели слоя Е3 // Траекторные характеристики коротких радиоволн. М.: ИЗМИР АН СССР, 1978, с. 160
  106. О.О., Михайлова Г. В. Электрическая модель среднеши-рот ного слоя Е3 // Изв. АН Туркмен. ССР. Сер. физ-техн. хим и геол. наук, 1976, № 23. С.65
  107. Е. Ф. Зверев В.А. Оптические анализаторы.- М.: Сов. радио, 1971,240с.
  108. Р.В., Басалов Ф. А. Статистическая теория радиолокации протяженных цепей. М.: Радио и связь, 1982, 232с.
  109. Подводная акустика и обработка сигналов / Под ред. Бьернс Л.: Мир, 1985, 488с.
  110. С.И., Мелитицкий В. А. Введение в статистическую теорию поляризации радиоволн. М.: Сов. радио, 1974.
  111. Ю.И., Шпрингер К., Лысенко И. А. и др. Измерения ветра на высотах 90−100 км наземными методами. Л.: Гидрометеоиздат, 1978 -344с.
  112. Проблемы теории и техники антенн / Под ред. Л. Д. Бахраха, Я. И. Воскресенского. М.: Радио и связь, 1989 — 368с.
  113. Пространственно-временная обработка сигналов. И. Я. Кремер, А. И. Кремер, Петров В. М. и др. Под. ред. И. Я. Кремера. М.: Радио и связь, 1984.
  114. B.C. Теория случайных функций и ее применение к задачам автоматического управления. М.: Физматиз., 1962 — 883с.
  115. B.C., Синицын И. Н. Стохастические дифференциальные системы. М.: Наука, 1985 — 560с.
  116. Pao С. Р. Линейные статистические методы и их применения: Пер. с англ. / Под ред. Ю. В. Линника. М.: Наука, 1968 — 548с.
  117. Распространение лазерного пучка в атмосфере / Под ред. Стробена Д. -М.: Мир, 1981,444с.
  118. А.П., Поповский В .В. Статистическая теория поляризацион-но-временной обработки сигналов и помех в линиях связи. М.: Радио и связь, 1984−272с.
  119. Д.Р. Введение в моноимпульсную радиолокацию / Пер. с англ. Под ред. Л. Д. Бахраха: М.: Сов. радио, 1960 .
  120. В.А. Методы вероятностного анализа океанологических процессов. Л.: Гидрометеоиздат, 1979 — 279с.
  121. С.М. Введение в статистическую радиофизику ч.1М.: Наука, 1976, 494с.
  122. С.М., Кравцов Ю. А., Татарский В. И. Введение в статистическую радиофизику. М.: Наука, 1978, ч.2 463с.
  123. К.О. Внутренние волны в океане. В кн. Акустика океана, современное состояние. — М.: Наука, 1982 .
  124. А.Г. Основы радиолокации. М.: Сов. радио, 1961, 384с.
  125. Г. С., Сафронова А. П. Введение в радиоголографию. М.: Сов. радио, 1973 -288с.
  126. Сверхширокополосные антенны / Пер. с англ. C.B. Попова, В.А. Журавлева- Под ред. JI.C. Бененсона. М.: Мир, 1964 с. 116−129
  127. М.Г., Первозванский A.A. Выявление скрытых перио-дичностей. М.: Наука, 1965 — 244с.
  128. Сети телевизионного и звукового ОВЧ 4M вещания: Справочник / М. Г. Ломакин, A.A. Шур, A.B. Кокорев, P.A. Краснощеков. М.: Радио и связь, 1988- 144с.
  129. Д.В. Общий курс физики. Механика. М.: Наука, 1974, т. 1 -519с.
  130. А.Ф., Иванов В. Н., Обтемперанский Ю. С. Голографирование в СВЧ диапазоне способом сканирования поля зондом, создаваемым в полупроводниковом слое //Радиотехника и электроника, 1976, т.21, № 8, с. 1752−1754
  131. Е.Е. К вопросу о солнечной постоянной. Избр. тр. М.: Изд. АН СССР, 1960, с. 194−200
  132. Е.Е. О квадратичной ошибке коэффициента корреляций в случае однородных связанных рядов. Избр. тр. М.: Изд. АН СССР, 1960, с. 144
  133. СлуцкийЕ.Е. Сложение случайных величин как источник циклических процессов. Избр. тр. М.: Изд. АН СССР, 1960, с. 99−136
  134. Справочник по радиолокации. Под ред. М. Сколника. Нью-Йорк, 1970. Пер. с англ. (в четырех томах) под общей ред. К. Н. Трофимова. Т.1 Основы радиолокации. Под ред. Я. С. Цухоки. М.: Сов. Радио, 1976, 456с.
  135. И.Ф., Котосонов Н. В. Устройство для визуализации СВЧ полей. Авт. свид. № 384 170// БИ, 1973, № 24.
  136. И.Ф. Оперативный анализ пространственных характеристик электромагнитных полей с помощью управляемых рассеивателей. Дис.канд. физ.-мат. Наук. Воронеж, 1983.
  137. И.Ф. Устройство для регистрации пространственного распределения электромагнитных полей. Авт. св-во № 930 159 // БИ, 1982, № 19 .
  138. И.Ф., Котосонов Н. В. Устройство для визуализации СВЧ полей. Авт. свид. № 384 170// БИ, 1973, № 24 .
  139. И.Ф. Устройство для регистрации поляризационных диаграмм электромагнитного поля. Авт. свид. № 731 400 // БИ, 1980, № 16 .
  140. Струков И. Ф, Котосонов Н. В. Устройство для визуализации пространственного распределения электронного поля. Авт. свид. № 428 300 //1. БИ, 1974, № 18 .
  141. Техника измерений на сантиметровых волнах: Пер. с англ. / Под ред. Г. А. Ремеза М.: Сов. радио, 1949, т.2 — 437с.
  142. В.И. Нелинейные преобразования случайных процессов. М.: Радио и связь, 1982.
  143. В.И. Оптимальный прием сигналов М.: Радио и связь, 1983, 320с.
  144. В.И. Статистическая радиотехника. М.: Радио и связь, 1982 -623с.
  145. В.И., Миронов М. А. Марковские процессы. М.: Сов. радио 1977,205с.
  146. А.П., Костина З. А., Радченко Т.А.. Об одной статистической модели отражений от слоя Es // Геомагнетизм и аэрономия, 1984, т. 24, № 5 с. 727
  147. А.П. Предельная форма оператора одновременного обнаружения сигналов и оценки их параметров. Изв. АН СССР. Техническая кибернетика, 1978, № 3, с.185−189 .
  148. А.П., Манелис В. Б. Предельная точность оценки координат сложного дискретного источника случайного сигнала // Изв. вузов, Радиоэлектроника, 1986, т.29, № 8, с. 36−40.
  149. А.П., Федоров В. И. Предельная точность совместной оценки координат и их производных источника случайного сигнала // Изв. вузов. Радиоэлектроника, 1981, т.24, № 3 с.34−40 .
  150. А.П., Шинаков Ю. С. Совместное различение сигналов и оценка их парметров на фоне помех . М.: Сов. радио. 1978.
  151. П.М., Кравцов Б. И., Ребреев В. Г. Исследование мелкоструктурных неоднородностей слоя Es, при наклонном падении радиоволн. // Ионосферные исследования. М.: Наука, 1972, № 21, с. 77 .
  152. И.Н., Устинов Н. Д. Статистическая теория голографии. М.: Радио и связь, 1981, 328с.
  153. Уидроу Б, Стирнз С. Адаптивная обработка сигналов: Пер. с англ. М.: Радио и связь, 1989 — 440с.
  154. Р., Попофф Дж. Основы аэрономии. —Л.: Гидрометеоиздат, 1977.
  155. С.Е. Оценка параметров сигнала. М.: Сов. радио, 1970 -336с.
  156. С.Е., Пономарев В. И., Шкварко Ю. В. Оптимальный прием пространственно-временных сигналов в радиоканалах с рассеянием. М.: Радио и связь, 1989, 296с.
  157. С.Е., Хомяков Э. И. Статистическая теория измерительных радиосистем . М.: Радио и связь, 1981 — 188с.
  158. К.Н. Тонкая структура гидрофизических полей в океане. В кн. Физика океана. — М.: Наука, 1978, т.1 Гидрофизика .
  159. Ф.И. Теория гиротропии. Минск, Наука и техника, 1976.
  160. М.В. Метод перевала. М.: Наука, 1977 .
  161. . E.JI. Распространение радиоволн в доль земной поверхности. -М.: АН СССР, 1961,546с.
  162. Д., Маркувиц Н. Излучение и рассеяние волн : Пер. с англ. -М.: Мир, 1978, т.2.
  163. Ю.И., Мандуровский И. А. Теория флуктуаций локационных сигналов, отраженных распределенными целями. М.: Радио и связь, 1988.
  164. Р. Применение жидких кристаллов в испытаниях без разрушения образца.// Зарубежная радиоэлектроника, 1966, № 10, с. 106−122 .
  165. Фок В. А. Проблемы дифракции и распространения электромагнитных волн. М.: Сов. радио, 1970 .
  166. Р.В. Цифровые фильтры. Пер. с англ. / Под ред. A.M. Трахт-мана М.: Сов. радио, 1980 .
  167. С.С., Часовитин Ю. К., Чернышова С. П., ШефтельВ.М. Среднеширотный спорадический слой Е ионосферы. М.: Наука, 1975, 119с.
  168. Ф.Б. Распространение радиоволн. М.: Сов. радио, 1972, 464с.
  169. B.C. Многопозиционная радиолокация. М.: Радио и связь, 1993, 415с.
  170. О.И. Радиосистемы ближнего действия. М.: Радио и связь, 1989,236с.
  171. Я.Д., Манжос В. Н. Теория и техника обработки радиолокационной информации на фоне помех. М.: Радио и связь, 1981,416 с.
  172. Е.А. Рассеяние радиоволн на телах сложной формы. М.: Радио и связь, 1986, 184с.
  173. В.Б. К теории рассеяния электромагнитных волн вибратором с нелинейным контактом // Радиотехника и электроника, 1978, № 7, с.1331−1338 .
  174. Штокман Э, Зарвин В. Оптические пленочные датчики для радиоголографии.// ТИИЭР, 1968, т.56, № 5, с. 114−115 .
  175. Шур A.A., Локшин М. Г., Трухин Ф. А. и др. Результаты измерений напряженности поля и деполяризации телевизионных сигналов. Труды НИ-ИР, № 2, 1977 с. 47−52 .
  176. A.M. Корреляционная теория стационарных случайных функций. Л.: Гидрометеоиздат, 1981, 279с.
  177. В.Г. О фазовом центре рупорных излучателей // Антенны. М.: Связь. — 1972 — вып. 16 — с. 127−134
  178. Е., Эмде Ф., Леш Ф. Специальные функции. М.: Наука, 1977, с. 344.
  179. Beckman P., Spizzichino. The scattering of electromagnetic waves from rough surface Oxford — N.Y., Pergamen Press, 1963 — 553p.
  180. Bridges D.J., Burkhardt E.G.// IEEE. J. Quant. Electr. 1967, QE-3, № 4, p.168−171.
  181. Chen C.L. On the scattering of electromagnetic waves from a long wire. -«Rad. Sci», 1968, v.3 (new series), № 6, p. 585
  182. Chisholm J.P. Frequency shift reflector system. USA Patent. CI. 343−18, № 3 108 275, field 1960, patented 1963.
  183. Dangey J.W., J. Atmos and Terr. Phys., 1956, 8, p.39.
  184. E. Weinsten, D. Kletter. Delay and Doper Estimation: by Time Space Pati-tion of the Array Date — IEEE Trans on Acoust. Speech and Signal Proces, v.31, Desember, 1983, p. 1523−1535 .
  185. Hassab J.C. On the influence of unequal sub array spacing configurations on source localization and the similarity with multipath ranging — J. Acoust. Soc. Am., 27, August, 1984, p. 456−464
  186. Jaleski J.F. Passive beacon. USA Patent cl 343−18, № 3 159 836, filed 1960, patented 1964.
  187. Moore E.H. General analisis. Part 1. Memoir Amer. Philos. Soc., v. l, 1935, ppl -231.
  188. Penrose R. On best approximate solution of linear matrix equations. Proc. Cambridge Philos.Soc., v.52, 1956, pp. 17 19.
  189. Sato Т., Tsuda Т., Maeda K. Radio Sci., 1968, 3, № 6, p.529.
  190. Shiro I., Kouichi T.. Polarization and other characteristics of VHF signals in sporadic E propagation, NHK Zab. Notes, 1986, August, pp. 2−17.
  191. Sidorov V.V., Fakhrutdinova A.N., Ganin A. N // Acta Geod. Geoph. Mont. Hung 1987 V. 22 (1−2) p.283
  192. Suingler D.N., Anderson A.P. Simple microwave holograms and moire finges using the «spinning dipole» field perturbation techiques. //Electr. Lett., 1969, v.5, № 14.
  193. Whitehead J.D., J. Atmos and Terr. Phys, 1961. 20. p.493.
  194. World Radio TV Handbook, 1985 / Editor In — Chies, J.M., Frost, Denmark, 1984, v.39 pp. 390−405 .
  195. A.H. Лукин, И. Ф. Струков. Особенности голограмм, получаемых с помощью управляемых пассивных рассеивателей // Пространственно-временная обработка сигналов.-Воронеж, ВГУ, 1978. С. 128−134.
  196. А.Н. Лукин, И. Ф. Струков, Ю. И. Гридин. Определение фазового центра антенн // Прием пространственно-временных сигналов на фоне помех -Воронеж, ВГУ, 1980. С. 173−179.
  197. А.Н. Лукин. Эффективность приема сигналов передатчика с двумя разнесенными антеннами. // Развитие и внедрение новой техники радиоприемных устройств. Тезисы докладов. Москва — Горький, 1981. С. 30.
  198. А.Н. Лукин. Точность измерения расстояния до радиолокационного двухточечного маяка // Электронные и электромагнитные измерительные устройства и преобразователи. Омск, ОМПИ, 1981. С. 76−80.
  199. А.Н. Лукин. Потенциальная точность оценки размера и угла ориентации двухточечного источника // Теория и техника обработки сигналов в многоканальных локационных системах. Л.: ЛИАП, 1982. С. 72−77.
  200. А.Н. Лукин, А. П. Трифонов. Распараллеливание алгоритмов пространственно-временной обработки сигналов сложного источника. // Распараллеливание обработки информации. Тезисы докладов. Львов, ФМИ АН УССР, 4.2, 1983. С. 90−91.
  201. А.Н. Лукин. Точность юстировки облучателя зеркальной антенны по картине ближнего поля // Зеркальные антенны с электрическим сканированием луча. Свердловск, 1983. С. 84−86.
  202. А.Н. Лукин. Оценка параметров сложного дискретного источника. -Воронеж, Деп. рук. № 2956−83 от 02.06.83. Библ. ук. ВИНИТИ «Деп. Ру-коп», 1983, № 9.
  203. А.Н. Лукин. Оценка размера сложного источника // Статистические методы оценивания в теории и практике обработки сигналов и полей. Тезисы докладов. Воронеж, 1983.
  204. А.Н. Лукин, И. Ф. Струков, Ю. И. Гридин. Анализ волнового фронта сложного источника с помощью управляемых пассивных рассеивателей // Статистические методы оценивания в теории и практике обработки сигналов и полей. Тезисы докладов. Воронеж, 1983.
  205. А.Н. Лукин. Потенциальная точность оценки дальности до двухточечного источника // Обработка пространственно-временных сигналов. -Воронеж, ВГУ, 1983.
  206. А.Н. Лукин. Потенциальная точность оценки дальности до линейного источника при пространственно-временной обработке сигналов. // Проблемы радиолокации протяженных объектов. Свердловск, 1983.
  207. А.Н. Лукин, И. Ф. Струков, Ю. И. Гридин. Управляемые пассивные рас-сеиватели в схемах записи радиоголограмм // Сборник трудов IV Всесоюзной конференции по голографии. Ереван, 1982. Т. 1.
  208. А.Н. Лукин, И. Ф. Струков, Ю. И. Гридин. Голографический метод определения фазового центра антенн. // Антенные измерения. Тезисы докладов. -Ереван, 1984.
  209. А.Н. Лукин, А. П. Трифонов. Об измерении дальности до источника излучения // Вопросы радиоэлектроники. Серия, Общие вопросы радиоэлектроники. -1984. Вып. 13.
  210. А.Н., Гридин Ю. И., Струков И. Ф. Авт. св. № 1 156 138. Источник питания для управляемого транспорта // БИ, 1985. № 18.
  211. А.Н., Струков И. Ф. Авт. св. № 1 188 677. Устройство для регистрации пространственного распределения электромагнитного поля // БИ, 1985. № 40.
  212. А.Н. Лукин, А. П. Трифонов. Оценка параметров сложной цепи при пространственно-временной обработке сигналов. //Радиотехника и электроника, 1986, т.31, № 5, с.883 890.
  213. А.Н. Лукин, А. П. Трифонов. Оценка параметров сложной разрешаемой цепи при пространственно-временной обработке сигналов.// Радиотехника и электроника, 1986, т.31, № 5, с.1020 1032.
  214. А.Н. Лукин, Ю. И. Гридин, И. Ф. Струков. Устройство регистрации радиоголограмм и радиоизображений в реальном масштабе времени.// Приборы и техника эксперимента, 1986. № 4,с.118−120.
  215. А.Н. Лукин, И. Ф. Струков. Датчик электромагнитного поля с поляризационной развязкой // Труды Всесоюзной конференции, ВКАИ-4, — Ереван, 1987.
  216. А.Н., Гридин Ю. И., Струков И. Ф. Многоэлементный визуали-затор СВ2 поля // Тезисы XI Всесоюзной конференции «Неразрушаю-щие физические методы и средства контроля. М, 1987.
  217. А.Н., Струков И. Ф. Авт. св. № 128 694 // БИ, 1987. № 11.
  218. А.Н. Оценка координат точечного источника расположенного у границы раздела двух сред //Акустический журнал, 1989. V.35, № 4, с. 696−702.
  219. А.Н., Моисеев С. Н. Статистическая модель частоты экранирования спорадического слоя Е // Тезисы Всесоюзного симпозиума «Ионосфера и взаимодействие декаметровых волн с ионосферной плазмой», — М, 1989. С. 39.
  220. А.Н., Моисеев С. Н. Теоретическое распределение частоты экранирования спорадического слоя Е // Тезисы Всесоюзного симпозиума «Ионосфера и взаимодействие декаметровых волн с ионосферной плазмой».-М, 1989. С. 40.
  221. А.Н., Гридин Ю. И., Струков И. Ф. Метод определения фазового центра антенн // Изв. Вузов «Радиоэлектроника», 1990, № 3., с. 43 47.
  222. А.Н., Моисеев С. Н. Стохастическая модель частоты экранирования слоя Е с учетом гармонического тренда // Тезисы XVI Всесоюзной конференции по распространению радиоволн. Харьков, 1990. С. 101.
  223. А.Н., Струков И. Ф. Матрица для регистрации поляризационной развязкой сигналов // Тезисы VI Всесоюзной конференции по голографии. -Витебск, 1990.
  224. А.Н., Струков И. Ф. Пространственный анализатор поля ан-тенны//Тезисы Всесоюзной конференции «Метрологическое обеспечение антенных измерений».-Ереван, 1990.
  225. А.Н., Моисеев С. Н. Функция распределения частотного экранирования спорадического слоя Е // Изв. Вузов Радиотехника, 1991.1. Т.34, № 8. С. 872−878.
  226. А.Н., Моисеев С. Н. Краткосрочные прогностические модели частотных параметров спорадического слоя Е // Геомагнетизм и аэрономия, 1992. Т. 32, № 2. С.100−105.
  227. А.Н., Моисеев С. Н. Проверка гипотезы о функции распределения частоты экранирования спорадического слоя Е ионосферы // Украинская республиканская школа семинар. Тез. докл. -Черкассы, 1991. С. 62.
  228. А.П., Лукин А. Н., Моисеев С. Н. Вероятностные модели и обработка случайных сигналов и полей. -Харьков, 1992. С. 170−174.
  229. А.Н., Моисеев С. Н. Статистические модели частотных параметров спорадического слоя Е // Геомагнетизм и аэрономия. -1993. Т. 33, № 2.
  230. А.Н., Мигулин A.A., Моисеев С. Н., Петников В. Г., Сусликов О. Б. Модель флуктуаций огибающей гармонического сигнала в мелком море // Акустический журнал. -1993. Т. 30, вып. 4. С. 691−696.
  231. А.Н., Охремчик С. А. Об отражении ультракоротких волн от спорадического слоя Е // Тезисы докладов научно-практической конференции ВВШ МВД России, -Воронеж, ВВШ МВД РФ, 1995.
  232. А.Н. Обнаружение источника флуктуирующего сигнала в многолучевом канале // Тезисы докладов Международной научно-технической конференции «Проблемы радиоэлектроники».-М.: МЭИ, 1995.
  233. А.Н., Струков И. Ф. Устойчивость обнаружения скрытых объектов // Тезисы докладов Всероссийской конференции «Повышение помехоустойчивости систем технических средств охраны». М.: Радио и связь, 1995. С. 122−123.
  234. А.Н., Охремчик С. А. Об отражении ультракоротких волн спорадическим слоем Е // Геомагнетизм и аэрономия, 1996. № 3. С. 183 187.
  235. А.Н., Охремчик С. А., Васильев В. А. Экспериментальное определение поляризационной структуры сигнала перемещенного среднеширотным спорадическим слоем Е // Тезисы докладов Научно-практической конференции ВВШ МВД РФ, Ч. II. 1996. С. 103−104.
  236. А.Н., Беляев В. В., Маюнов А. Т. Измерительная установка для исследования эффекта нелинейного переизлучения радиоволн // Сборник научных трудов ВВШ МВД РФ. Воронеж, ВВШ МВД РФ, 1996. Ч. I. Вып. 3. С. 71−73.
  237. А.Н., Добрынин Д. Л., Панферов А. И. Управление переизлучением объектов сложной формы // Сборник научных трудов ВВШ МВД РФ. -Воронеж, ВВШ МВД РФ, 1996. Ч. I. Вып. 3. С. 162−171.
  238. А.Н., Удалов В. П. Расчет напряженности поля радиоволн метрового диапазона // Межвузовский сборник научных трудов, Воронеж, ВГТУ, 1997. Вып. 4. С. 43−50.
  239. А.Н., Удалов В. П. Измерение радиальной скорости двухточечного источника волн // Прикладные вопросы цифровой обработки и защиты информации Воронеж, ВВШ МВД РФ, ВГТУ, 1997. С. 96−101.
  240. А.Н., Удалов В. П. Оценка радиальной скорости двухточечного источника электромагнитного излучения // Тезисы докладов Научно-практической конференции ВВШ МВД РФ. Воронеж, 1997.
  241. А.Н., Удалов В. П. Расчет напряженности поля источника электромагнитных волн расположенного у шероховатой поглощающей поверхности // Тезисы докладов Научно-практической конференции ВВШ МВД РФ. Воронеж, 1997.
  242. А.Н., Струков И. Ф. О возможности автоматической отбраковки дефектов с помощью матрицы управляемых пассивных рассеивате-лей // Сборник научных трудов ВВШ МВД РФ. -Воронеж, ВВШ МВД РФ, 1997. № 7. С. 12−16.
  243. А.Н., Удалов В. П. Оценка распределения поля источника излучения с учетом переизлученной от границы раздела двух сред // Сборник научных трудов ВВШ МВД РФ. -Воронеж, ВВШ МВД РФ, 1997. № 7. С. 32−38.
  244. А.П., Швырев Б. А. О методе построения речевого сигнала // Тезисы докладов VI-Международной конференции «Информатизация правоохранительных систем».-М., 1997, ч.2, с. 138.
  245. А.Н., Щукин И. И., Удалов В. П. Расчет напряженности электромагнитного поля при организации радиосвязи // Тезисы докладов VI-Международной конференции «Информатизация правоохранительных систем».-М., 1997, ч. З, с. 84.
  246. А.Н. Потенциальная точность настройки зеркальных антенн по распределению поля в ближней зоне // Антенны, 1997. № 2(39). С. 67−70.
  247. А.Н., Удалов В. П. Оптимальная обработка ближнего поля зеркальной антенны с помощью матрицы управляемых рассеивателей // Антенны, 1997. № 2(39). С. 71−75.
  248. А.Н., Удалов В. П. Использование метода измерения радиальной скорости в приборах охранно-пожарной сигнализации // Тезисы докладов Всероссийской научно-практической конференции «Охрана-97», — Воронеж, 1997. С. 143−145.
  249. А.Н., Швырев Б.А.И Определение углового положения источника излучения с помощью гиротропных сред // Тезисы докладов Всероссийской научно-практической конференции «Охрана-97».- Воронеж, 1997.
  250. А.Н., Струков И. Ф. Юстировка облучателя зеркальной антенны по распределению поля в ближней зоне с помощью матрицы управляемых пассивных рассеивателей.// Антенны, 1997, № 2(39), с. 63 66.
  251. А.Н., Удалов В. П. Расчет напряженности электрического поля телевизионных сигналов метрового диапазона над пересеченной местностью // Тезисы докладов. VI научно- техническая конференция «Современное телевидение», — М., 1998. С. 32.
  252. А.Н., Удалов В. П. Применение метода измерения радиальной скорости в приборах охранно-пожарной сигнализации // Доклады Всероссийской научно-практической конференции «Охрана-97».-Воронеж, ВВШМВД РФ, 1998. С.61−68.
  253. А.Н., Удалов В. П. Метод оценки скорости движения двухточечного источника при неизвестном расстоянии до излучателя // Тезисы докладов III- международной электронной научной конференции «Современные проблемы, 1998. С. 185.
  254. А.Н., Щукин И. И. Дифракция Френеля на фазовой дифракционной фокусирующей апертуре со ступенчатым профилем зон // Тезисы докладов. Труды Воронежского военного института радиоэлектроники. Воронеж, 1998. Вып. 5. С. 195.
  255. А.Н., Струков И. Ф. Удалов В.П. Измерения скорости двухточечного источника излучения при пространственно-временной обработке поля // Доклады IV международной научно-технической конференции «Радиолокация, навигация и связь. — Воронеж, 1998.
  256. A.B., Лукин А. Н., Швырев Б. А. Оценка углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля // Доклады IV -международной научно-технической конференции «Радиолокация, навигация и связь. Воронеж, 1998.
  257. А.Н., Удалов В. П. Оценка деполяризации радиоволн УКВ -диапазона у шероховатой границы раздела двух сред // Тезисы докладов научно-практической конференции ВВШ МВД РФ. Воронеж, 1998.
  258. А.Н., Швырев Б. А. Точность оценки углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля // Тезисы докладов научно-практической конференции ВВШ МВД РФ. Воронеж, 1998.
  259. А.Н. Оценка напряженности поля электромагнитных волн метрового диапазона над пересеченной местностью // Радиотехника, 1998. № 2(39). С. 63−66.
  260. А.Н., Удалов В. П. Оценка деполяризации электромагнитных волн метрового диапазона над пересеченной местностью // Электромагнитная волны и электронные системы, 1998. Т. 3, № 2. С. 22−27.
  261. А.Н., Охремчик С. А., Удалов В. П. Оценка напряженности поля ультракоротких радиоволн переизлученных спорадическим слоем Е// Электромагнитная волны и электронные системы, 1998. Т. 3, № 2. С. 7983.
  262. А.Н. Потенциальная точность оценки углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля // Радиотехника, 1998, № 6, с. 36 39.
  263. А.Н., Удалов В. П. Оценка скорости расположенного в зоне Фре-неса двухточечного источника излучения при пространственно-временной обработке сигнала //Радиотехника, 1998. № 6,с. 40- 43.
  264. А.Н., Швырев Б. А. Измерение углового положения источника излучения по поляризационной структуре поля // Радиотехника, 1998. № 6, с.44−49.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!