Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Определение вклада странных кварков в спин нуклона по результатам эксперимента COMPASS (CERN)

Диссертация: Определение вклада странных кварков в спин нуклона по результатам эксперимента COMPASS (CERN)
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Процессы инклюзивного ГНР11+N —sl'+X сыграли и играют до сих пор ключевую роль в развитии наших знаний о структуре адронов. Вклад спинов странных кварков (As + As) можно извлечь из измерений первого момента спинозависимой структурной функции нуклона gi (x, Q2). Для этого используется правило сумм Эллиса-Джаффе, основанное на точной симметрии лёгких кварков (щ dus). Зависимость от бьёркеновской… Читать ещё >

Определение вклада странных кварков в спин нуклона по результатам эксперимента COMPASS (CERN) (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА 1. ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ОПИСАНИЯ ПРОЦЕССОВ
    • 1. 1. Дифференциальное сечение ГНР
    • 1. 2. Асимметрии дифференциальных сечений
      • 1. 2. 1. Инклюзивное глубоко-неупругое рассеяние
      • 1. 2. 2. Полуинклюзивное глубоко-неупругое рассеяние
    • 1. 3. Правила сумм
    • 1. 4. Современное состояние исследований поляризованной внутренней странности нуклона
  • ГЛАВА 2. ЭКСПЕРИМЕНТ COMPASS
    • 2. 1. Мюонный пучок
    • 2. 2. Поляризованная мишень
    • 2. 3. Детектор RICH
    • 2. 4. Трековые детекторы
    • 2. 5. Триггер
      • 2. 5. 1. Система триггерных годоскопов
    • 2. 6. Изменения в спектрометре после 2005 года
    • 2. 7. Восстановление событий
    • 2. 8. Контроль за стабильностью реконструированных данных
      • 2. 8. 1. Проблемы в детекторах
      • 2. 8. 2. Внешние воздействия
      • 2. 8. 3. Проблемы, связанные с программным обеспечением
      • 2. 8. 4. Влияние отдельного детектора
    • 2. 9. Процедура контроля за стабильностью
      • 2. 9. 1. Обнаружение «плохих» сбросов
  • ГЛАВА 3. ПОЛУЧЕНИЕ СПИНОВОЙ АСИММЕТРИИ: МЕТОДЫ И
  • КРИТЕРИИ ОТБОРА
    • 3. 1. Методы расчёта асимметрий
      • 3. 1. 1. Стандартный метод
      • 3. 1. 2. Метод пособытийного взвешивания
    • 3. 2. Разбиение на конфигурации
    • 3. 3. Критерии отбора событий
    • 3. 4. Радиационные поправки
    • 3. 5. Оценка вкладов систематических неопределённостей
      • 3. 5. 1. Проверки, основанные на экспериментальных данных
      • 3. 5. 2. Проверки, основанные на моделировании Монте-Карло
      • 3. 5. 3. Вычисление систематической неопределенности результатов
    • 3. 6. Результат извлечения Af и структурной функции gf
    • 3. 7. Учёт разрешения и эффективности RICH в расчётах асимметрий ПИГНР
      • 3. 7. 1. Определение элементов матрицы Р
      • 3. 7. 2. Определение элементов матрицы Q
    • 3. 8. Результат извлечения асимметрий А^, А^, А^ и
  • ГЛАВА 4. ПОЛЯРИЗОВАННЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ СТРАННЫХ КВАРКОВ Д
    • 4. 1. Получение As из инклюзивного? j,-N рассеяния
    • 4. 2. Извлечение As из полуинклюзивного /i-N рассеяния
      • 4. 2. 1. Выбор функций фрагментации
      • 4. 2. 2. Фит в лидирующем порядке
    • 4. 3. Извлечение As из асимметрии заряженных каонов
    • 4. 4. Сравнение с последними параметризациями As

На протяжении последних десятилетий исследования в области спиновой структуры нуклона остаются важным направлением физики частиц. С точки зрения кварк-партонной. модели (КПМ) и закона сохранения момента количества движения полный спин нуклона должен быть составлен из возможных вкладов спинов кварков (А£) и глюонов (AG) и их орбитальных моментов (Lq и Lg): i = ¿-ДЕ + AG + Lq + Lg. (1).

Экспериментально установлено, что суммарный вклад спилов всех кварков, включая существенный вклад спинов странных кварков, составляет не более трети от спина нуклона АЕ = 0.30 ± 0.01 (стат.) ± 0.02 (сист.) [1].

Процессы инклюзивного ГНР11+N —sl'+X сыграли и играют до сих пор ключевую роль в развитии наших знаний о структуре адронов. Вклад спинов странных кварков (As + As) можно извлечь из измерений первого момента спинозависимой структурной функции нуклона gi (x, Q2). Для этого используется правило сумм Эллиса-Джаффе [2], основанное на точной симметрии лёгких кварков (щ dus). Зависимость от бьёркеновской скейлинговой переменной х определяется в анализе всех существующих данных по gi (x, Q2), проведённом в рамках теории квантовой хромодинамики (КХД анализ). В подавляющем большинстве фитов д{х, Q2) вклад странности отрицательный во всем интервале по х с основным вкладом в области х? 0.1 — 0.3 .

Впервые полный момент распределения степени поляризации странных кварков Jq (As (x) + As (x))dx был оценен коллаборацией ЕМС в конце 80-х [3]: As + As = —0.19 ± 0.03(стат.) ± 0.05(сист.). В моделях конституэнтных кварков2 вклад странности полагался равным нулю или считался пренебрежимо малым. Результат ЕМС был подтвержден с улучшенной точностью современными измерениями экспериментов HERMES [4] (DESY, Германия):

As + As)= -0.085 ± 0.008(эксп.) ± 0.016(теор.+эвол.) (2) и COMPASS [1] (CERN, Швейцария):

As + As)= -0.08 ± 0.01 (стат.) ± 0.02(сист.). (3).

1Далее будет использовать это сокращение для обозначения глубоко-неупругого рассеяния лептона на нуклоне.

2 В модели принимается, что почти вся масса адрона сосредоточена в кварках.

Таким образом, вклад странных кварков в спин нуклона является ненулевым и отрицательным.

Так как кварки и антикварки одного аромата имеют одинаковый по абсолютной величине заряд, исследования инклюзивных процессов не могут помочь в решении одной из основных задач — определении вкладов спинов валентных3 (Aqv) и морских (Aq) кварков в спин нуклона по отдельности. На сегодняшний день основным процессом, который способен помочь решить эту задачу, является процесс полуинклюзивного ГНР (ПИГНР) l+N —" l'+h+X, где в конечном состоянии кроме рассеянного лептопа регистрируется также один из адронов. В таких процессах информацию об аромате взаимодействующего кварка можно получить выбирая тип регистрируемого адрона. Образование адронов в процессе ПИГНР может быть представлено с помощью функций фрагментации (ФФ) [5]. Выражение для структурной функции содержит разные коэффициенты при A qv — A q — A q и A q, что позволяет разделить вклады валентных и морских кварков и, таким образом, полностью решить задачу разделения кварковых распределений по ароматам.

Впервые измерения ПИГНР проводились коллаборацией SMC [6]. Следующими экспериментами были HERMES [7] и COMPASS [1]. В настоящее время данные ПИГНР являются определяющими в КХД анализе инклюзивных и полуинклюзивных данных. Так, например, согласно работе [8] точность определения A s (далее везде в работе предполагаем As = As) фактически полностью обусловлена точностью в измерении каонных асимметрий.

Вклад спинов странных кварков в спин нуклона также может быть оценен из процессов ГНР лептона на неполяризованной мишени, когда в конечном состоянии регистрируются, А и A гипероны. Согласно модели поляризованной внутренней странности нуклона [9], поляризация странных кварков фактически полностью передаётся гиперонам, образованным в области фрагментации мишени. Ещё одну возможность определения A s предоставляет анализ сечения упругого рассеяния (анти-)нейтрино [10,11]. Данный метод свободен от неопределённостей, связанных с экстраполяцией партонных распределений в х = 0. Также нет необходимости предполагать симметрию ароматов SU (3)/ и использовать ФФ. Результаты определения кварковых распределений в обоих методах находятся в качественном согласии с результатами в ГНР и ПИГНР. Основной недостаток в обоих случаях — ограниченная статистическая точ.

3Валентными называют кварки, которые определяют основные физические свойства частиц ность.

И, наконец, хочется отметить, что определение величины Дз является интересной задачей не только для исследования спиновой структуры нуклона. Как было отмечено в [12], точное измерение Лй значительно уменьшит неопределённость в предсказаниях спинозависимого сечения упруго рассеяния частиц суперсимметричной тёмной материи на протонах и нейтронах.

Целью диссертационной работы является определение вклада спинов странных кварков в спин нуклона, полученного из процессов инклюзивного (+ d —> fi+' 4- X) и полуинклюзивных (/+ d —> + hf X, где h — адроны 7r+, 7г-, K+ и К~) ГНР мюопов на продольно-поляризованной дейтронной мишени.

Научная новизна.

1. Получены наиболее точные результаты спиновой асимметрии дейтрона Af и его структурной функции gf для процессов ГНР в кинематической области 0.004 < я < 0.7 при Q2 > 1 (ГэВ/с)2.

2. Впервые полученные значения полуинклюзивных спиновых асимметрий для заряженных пионов, AJd и Ajd, и каонов, Аи Afd, на дейтроне для кинематической области измерения х < 0.03.

Практическая ценность работы. Результаты извлечений спиновых асимметрий Aid > A*d, Ad, , A^d, спинозависимой структурной функции дейтрона gf, а также вкладов спинов странных кварков As в спин нуклона в кинематической области измерения 0.004 < х < 0.7 могут быть использованы при анализе текущих и будущих экспериментов. Распределения поляризованных кварков являются универсальными объектами, так как не зависят от процесса, в котором исследуются. С их помощью можно связать структурные функции и сечения различных реакций с участием нуклонов. Очевидной областью применения полученных результатов являются программы моделирования физических процессов. Значения Аи и gf в виде таблиц внесены в мировую базу данных [13].

Автор защищает:

1. Извлечение спиновых асимметрий Af, /1^, AJ~d, Afd и Af^d и структурной функции дейтрона gf в кинематической области измерений х в [0.004- 0.7] и Q2 > 1 (ГэВ/с)2.

2. Определение полного вклада спинов лёгких кварков ДЕ и индивидуального вклада спинов странных кварков Ай + Д£ в спин нуклона при 3 (ГэВ/с)2.

3. Определение зависимости странных Дз и нестранных валентных и морских кварков (Аии + Ас1у и Ай + А (1, соответственно) от бьёркеновской переменной х.

4. Исследование зависимости значения первого момента Дз = Дй от выбора параметризации функций фрагментации.

ВЫВОДЫ И ЗАКЛЮЧЕНИЕ.

1. Из' экспериментальных данных по ГНР извлечены спиновые асимметрии А. А^ и и структурная функция дейтрона д (в. кинематической области измерения х? [0.004- 0.7] и <32 > 1 (ГэВ/с)2.

2. Впервые получены результаты по полуинклюзивным спиновым асимметриям для заряженных пионов, А^ и А^, и каонов, и на дейтроне для области 0.004 < х < 0.03.

3. Из первого момента структурной функции д (определён полный суммарный вклад легких кварков.

АЕ = 0.35 ± 0.03 (стат.) ± 0.05 (сист.) и вклад странных кварков 1.

Ай + Аё = -(ао — а$) = -0.08 ± 0.01 (стат.) ± 0.02 (сист.) о в спин нуклона при (?1 = 3 (ГэВ/с)2.

4. Выполнен анализ инклюзивных и полуинклюзивных реакций ГНР,.

• включающийфит инклюзивной^ асимметрии и асимметрий рождения заряженных пионов и каонов в лидирующем порядке теории возмущений КХД. Получена зависимость вклада в спин нуклона странных Аз и нестранных валентных и морских кварков Ащ + Ас1у. и Ай + Ас/, соответственно от бьёркеновской переменной х, а также величина первого момента поляризации странных кварков в кинематической области измерений 0.004 < х < 0.3 при = 3-(ГэВ/с)2, равная ¦

Д5 = -0.01 ± 0.01 (стат.) ± 0.01 (сист.)'.

5. Используя различные параметризации функций фрагментации кварков показано, что значение первого момента Ав чувствительно к величине отношения фрагментации странного кварка к фрагментации ад-кварка в положительнозаряженные-мезоны / {г) (1г/ / В^^с^г. В частности, при использовании функций фрагментации кварков БЭЭ значение Дя в кинематической области 0.004 < х < 0.3 в два раза меньше, чем при использовании функций фрагментации кварков ЕМС.

Результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

1. V.Yu.Alexakhin, ., E. Zemlyanichkina,. [COMPASS collaboration], «The deuteron spin-dependent structure function gl (d) and its first moment», Phys. Lett. B647 (2007) 8.

2. M. Alekseev,., E. Zemlyanichkina,. [COMPASS collaboration], «Flavour Separation of Helicity Distributions from Deep Inelastic Muon-Deuteron Scattering», Phys. Lett. B680 (2009) 217.

3. E. Zemlyanichkina (for the COMPASS Collaboration), «Valence quark helicity distribution from COMPASS», ISHEPP XIX (2008), Dubna, Proceedings of the XIX International Baldin Seminar on High Energy Physics Problems, El, 2−2008;188, Vol.2, 101.

4. E. Zemlyanichkina (for the COMPASS Collaboration), «Measurement of the longitudinal spin structure of the proton at COMPASS», Proceedings of XVIII International Workshop on Deep-Inelastic Scattering and Related Subjects, POS (DIS 2010)254.

Показать весь текст

Список литературы

  1. V. Yu. Alexakhin et al. The deuteron spin-dependent structure function gl (d) and its first moment. Phys. Lett., B647:8−17, 2007.
  2. John R. Ellis and Robert L. Jaffe. A Sum Rule for Deep. Inelastic Electroproduction from Polarized Protons. Phys. Rev., D9:1444, 1974.
  3. J. Ashman et al. An investigation of the spin structure of the proton in deep inelastic scattering of polarized muons on polarized protons. Nucl. Phys., B328: l, 1989.
  4. A. Airapetian et al. Precise determination of the spin structure function g (l) of the proton, deuteron and neutron. Phys. Rev., D75:12 007, 2007.
  5. R. D. Field and R. P. Feynman. A parametrization of the properties of quark jets. Nucl Phys., B136: l, 1978.
  6. B. Adeva et al. Polarised quark distributions in the nucleon from semi-inclusive spin asymmetries. Phys. Lett., B420:180−190, 1998.
  7. A. Airapetian et al. Quark helicity distributions in the nucleon for up, down, and strange quarks from semi-inclusive deep-inelastic scattering. Phys. Rev., D71:12 003, 2005.
  8. Daniel de Florian, Rodolfo Sassot, Marco Stratmann, and Werner Vogelsang. Extraction of Spin-Dependent Parton Densities and Their Uncertainties. Phys. Rev., D80:34 030, 2009.
  9. John R. Ellis, Dmitri Kharzeev, and-Aram Kotzinian. The Proton spin puzzle and lambda polarization in deep inelastic scattering. Z. Phys., 069:467−474, 1996.
  10. Stephen F. Pate. Determination of the strange form factors of the nucleon from nu p, anti-nu p, and parity-violating e (pol.) p elastic scattering. Phys. Rev. Lett., 92:82 002, 2004.
  11. Stephen F. Pate, David W. McKee, and Vassili Papavassiliou. Strange Quark Contribution to the Vector and Axial Form Factors of the Nucleon: Combined Analysis of GO, HAPPEx, and Brookhaven E734 Data. Phys. Rev., C78:15 207, 2008.
  12. John R. Ellis, Keith A. Olive, and Christopher Savage. Hadronic Uncertainties in the Elastic Scattering of Supersymmetric Dark Matter. Phys. Rev., D77:65 026, 2008.
  13. HEP Databases. http://durpdg.dur.ac.uk/HEPDATA/pdf.html.
  14. M. Anselmino, A. Efremov, and E. Leader. The theory and phenomenology of polarized deep inelastic scattering. Phys. Rept., 261:1−124, 1995.
  15. Pervez Hoodbhoy, R. L. Jaffe, and Aneesh Manohar. Novel Effects in Deep Inelastic Scattering from Spin 1 Hadrons. Nucl. Phys., B312:571, 1989.
  16. A. Airapetian et al. First measurement of the tensor structure function bl of the deuteron. Phys. Rev. Lett, 95:242 001, 2005.
  17. Jr. Callan, Curtis G. and David J. Gross. High-energy electroproduction and the constitution of the electric current. Phys. Rev Lett., 22:156−159, 1969.
  18. J. J. Aubert et al. Measurement of the deuteron structure function F2 and a comparison of proton and neutron structure. Phys. Lett., B123:123, 1983.
  19. A. C. Benvenuti et al. A High Statistics Measurement of the Proton Structure Functions F (2) (x, Q**2) and R from Deep Inelastic Muon Scattering at High Q**2. Phys. Lett, B223:485, 1989.
  20. M. R. Adams et al. Proton and deuteron structure functions in muon scattering at 470-GeV. Phys. Rev., D54:3006−3056, 1996.
  21. M. Arneodo et al. Measurement of the proton and the deuteron structure functions, F2(p) and F2(d). Phys. Lett., B364:107−115, 1995.
  22. A. Aktas et al. Measurement of the proton structure function F2 at low Q**2 in QED Compton scattering at HERA. Phys. Lett., 13 598:159−171, 2004.
  23. S. Chekanov et al. Measurement of the neutral current cross section and F2 structure function for deep inelastic e+ p scattering at HERA. Eur. Phys. J., C21:443−471, 2001.
  24. J. Breitweg et al. Measurement of the proton structure function F2 at very-low Q**2 at HERA. Phys. Lett., B487:53−73, 2000.
  25. C. Amsler et al. Review of particle physics. Phys. Lett., B667: l, 2008.
  26. B. Adeva et al. Spin asymmetries a (l) and structure functions gl of the proton and the deuteron from polarized high energy muon scattering. Phys. Rev., D58:112 001, 1998.
  27. K. Abe et al. Measurements of R = sigma (L)/sigma (T) for 0.03 < x < 0.1 and fit to world data. Phys. Lett., B452:194−200, 1999.
  28. Jiro Kodaira, Satoshi Matsuda, Ken Sasaki, and T. Uematsu. QCD Higher Order Effects in Spin Dependent Deep Inelastic Electroproduction. Nucl. Phys., B159:99, 1979.
  29. J. Kodaira, S. Matsuda, T. Muta, K. Sasaki, and T. Uematsu. QCD Effects in Polarized Electroproduction. Phys. Rev., D20:627, 1979.
  30. V. N. Gribov and L. N. Lipatov. Deep inelastic e p scattering in perturbation theory. Sov. J. Nucl Phys., 15:438−450, 1972.
  31. Yuri L. Dokshitzer.' Calculation of the Structure Functions for Deep Inelastic Scattering and e-1- e- Annihilation by Perturbation Theory in Quantum Chromodynamics. Sov. Phys. JETP, 46:641−653, 1977.
  32. Guido Altarelli and G. Parisi. Asymptotic Freedom in Parton Language. Nucl. Phys., B126:298, 1977.
  33. P. L. Anthony et al. Deep Inelastic Scattering of Polarized Electrons by Polarized 3He and the Study of the Neutron Spin Structure. Phys. Rev., D54:6620−6650, 1996.
  34. K. Abe et al. Measurements of the proton and deuteron spin structure functions gl and g2. Phys. Rev., D58:112 003, 1998.
  35. K. Abe et al. Precision determination of the neutron spin structure function gl (n). Phys. Rev. Lett, 79:26−30, 1997.
  36. P. L. Anthony et al. Measurement of the deuteron spin structure function gl (d)(x) for l-(GeV/c)**2 < Q**2 < 40-(GeV/c)**2. Phys. Lett, B463:339−345, 1999.
  37. P. L. Anthony et al. Measurements of the Q**2 dependence of the proton and neutron spin structure functions gl (p) and gl (n). Phys. Lett., B493:19−28, 2000.
  38. X. Zheng et al. Precision measurement of the neutron-spin asymmetries and spin-dependent structure functions in the valence quark region. Phys. Rev., C70:65 207, 2004.
  39. A. Airapetian et al. Measurement of the proton spin structure function gl (p) with a pure hydrogen target. Phys. Lett., B442:484−492, 1998.
  40. K. Ackerstaff et al. Measurement of the neutron spin structure function gl (n) with a polarized He-3 internal target. Phys. Lett., B404:383−389, 1997.
  41. K. V. Dharmawardane et al. Measurement of the x- and Q2-Dependence of the Asymmetry Ai on the Nucleon. Phijs. Lett., B641:11−17, 2006.
  42. J. Ashman et al. A measurement of the spin asymmetry and determination of the structure function g (l) in deep inelastic muon proton scattering. Phys. Lett., B206:364, 1988.
  43. B. Adeva et al. Spin asymmetries A (l) of the proton and the deuteron in the low x and low Q**2 region from polarized high energy muon scattering. Phys. Rev., D60:72 004, 1999.
  44. E. S. Ageev et al. Measurement of the spin structure of the deuteron in the DIS region. Phys. Lett., B612:154−164, 2005.
  45. C. Caso et al. Review of particle physics. Eur. Phys. J., C3: l-794, 1998.
  46. Y. Goto et al. Polarized parton distribution functions in the nucleon. Phys. Rev., D62:34 017, 2000.
  47. S. A. Larin. The Next-to-leading QCD approximation to the Ellis-Jaffe sum rule. Phys. Lett., B334:192−198, 1994.
  48. J. D. Bjorken. Applications of the Chiral U (6) x (6) Algebra of Current Densities. Phys. Rev., 148:1467−1478, 1966.
  49. S. Eidelman et al. Review of particle physics. Phys. Lett., B592: l, 2004.
  50. M. G. Alekseev et al. The Spin-dependent Structure Function of the Proton gl and a Test of the Bjorken Sum Rule. Phys. Lett., B690:466−472, 2010.
  51. A.H. Сиссакян, О. Ю. Шевченко, and О. Н. Иванов. КХД-анализ экспериментальных данных по процессам поляризованного глубоконеупруго-го рассеяния. Физика Элементарных Частиц и Атомного Ядра, т. 39, вып. 5, 2008.
  52. М. Hirai and S. Kumano. Determination of gluon polarization from deep inelastic scattering and collider data. Nucl. Phys., B813:106−122, 2009.
  53. Elliot Leader, Aleksander V. Sidorov, and Dimiter B. Stamenov. Longitudinal polarized parton densities updated. Phys. Rev., D73:34 023, 2006.
  54. Daniel de Florian, Rodolfo Sassot, Marco Stratmann, and Werner Vogelsang. Global Analysis of Helicity Parton- Densities and Their Uncertainties. Phys. Rev. Lett., 101:72 001, 2008.
  55. S. E. Kuhn, J. P. Chen, and E. Leader. Spin Structure of the Nucleon -Status and Recent Results. Prog. Part. Nucl. Phys., 63:1−50, 2009.
  56. Elliot Leader and Dimiter B. Stamenov. Can the polarization of the strange quarks in the proton" be positive? Phys. Rev., D67:37 503, 2003.
  57. A. Airapetian et al. Measurement of Parton Distributions of Strange Quarks in the Nucleon from Charged-Kaon Production in Deep-Inelastic Scattering on the Deuteron. Phys. Lett., B666:446−450, 2008.
  58. Aram Kotzinian. Polarized SIDIS: Comment on purity method for" extraction of polarized quark distributions. Phys. Lett, B552:172−176, 2003.
  59. Aram Kotzinian. LEPTO and polarized SIDIS. Eur. Phys. J., C44:211, 2005.
  60. P. Abbon et al. The COMPASS Experiment at CERN. Nucl. Instrum. Meth., A577:455−518, 2007.
  61. N. Doble, L. Gatignon, G. von Holtey, and F. Novoskoltsev. The Upgrated muon beam at the SPS. Nucl. Instrum. Meth., A343:351−362, 1994.
  62. The Principles of Nuclear Magnetism. The Clarendon Press, Oxford, 1961.
  63. J. Ball. Thirty years of research with lithium compounds in Saclay. Nucl. Instrum. Meth., A526:7-ll, 2004.
  64. Stephen L. Bueltmann et al. A study of lithium deuteride as a material for a polarized target. Nucl. Instrum. Meth., A425:23−36, 1999.
  65. E. Albrecht et al. COMPASS RICH-1. Nucl. Instrum. Meth., A504:354−355, 2003.
  66. E. Albrecht et al. Status and characterisation of COMPASS RICH-1. Nucl. Instrum. Meth., A553:215−219, 2005.
  67. C. Bernet et al. The COMPASS trigger system for muon scattering. Nucl. Instrum. Meth., A550:217−240, 2005.
  68. CORAL web page: http://coralweb.cern.ch/coral.
  69. V. Yu. Aleksakhin, Y. Bedfer, S. Gerasimov, and A. Yu. Korzenev. Geometrical event reconstruction in the COMPASS experiment. Phys. Part. Nucl. Lett, 4:350−362, 2007.
  70. D. Yu. Bardin and N. M. Shumeiko. On the Weak Neutral Current and Electromagnetic Correction Effects on the Quantities Measured in Deep Inelastic LeptonH— n Scattering. Sov. J. Nucl. Phys., 29:499, 1979.
  71. A. A. Akhundov, D. Yu. Bardin, and N. M. Shumeiko. Electromagnetic Corrections to the Deep Inelastic mu p Scattering at High-Energies. Sov. J. Nucl. Phys., 26:660, 1977.
  72. T. V. Kukhto and N. M. Shumeiko. RADIATIVE EFFECTS IN DEEP INELASTIC SCATTERING OF POLARIZED LEPTONS BY POLARIZED NUCLEONS. Nucl Phys., B219:412−436, 1983.
  73. I. V. Akushevich and N. M. Shumeiko. Radiative effects in deep inelastic scattering of polarized leptons by polarized light nuclei. J. Phys., G20:513−530, 1994.
  74. Alessandro Bravar, Krzysztof Kurek, and Roland Windmolders. POLDIS: A Monte Carlo for polarized (semi-inclusive) deep inelastic scattering. Gomput. Phys. Commun., 105:42−61, 1997.
  75. M. Gluck, E. Rey a, M. Stratmann, and W. Vogelsang. Models for the polarized parton distributions of the nucleon. Phys. Rev., D63:94 005, 2001.
  76. M. Gluck, E. Reya, and A. Vogt. Dynamical parton distributions revisited. Eur. Phys. J., 05:461−470, 1998.
  77. P. L. Anthony et al. Precision measurement of the proton and deuteron spin structure functions g2 and asymmetries A (2). Phys. Lett., B553:18−24, 2003.
  78. J. Blumlein and H. Bottcher. QCD analysis of polarized deep inelastic scattering data and parton distributions. Nucl. Phys., B636:225−263, 2002.
  79. R. Machleidt, K. Holinde, and C. Elster. The bonn meson exchange model for the nucleon nucleon interaction. Phys. Rept., 149:1−89, 1987.
  80. Jian Zheng et al. Study of Hot Electrons by Measurement of Optical Emission from the Rear Surface of a Metallic Foil Irradiated with Ultraintense Laser Pulse. Phys. Rev. Lett, 92:165 001, 2004.
  81. B. Adeva et al. A next-to-leading order QCD analysis of the spin structure function gl. Phys. Rev., D58:112 002, 1998.
  82. A. N. Sissakian, O. Yu. Shevchenko, and O. N. Ivanov. Nlo qcd analysis of the semi-inclusive dis data with modified jacobi polynomial expansion method. JETP Lett, 82:53, 2005.
  83. A. D. Martin, W. J. Stirling, and R. S. Thorne. MRST partons generated in a fixed-flavour scheme. Phys. Lett, B636:259−264, 2006.
  84. D. Adams et al. Spin structure of the proton from polarized inclusive deep-inelastic muon proton scattering. Phys. Rev., D56:5330−5358, 1997.
  85. S. A. Larin, T. van Ritbergen, and J. A. M. Vermaseren. The alpha (s)**3 approximation of quantum chromodynamics to the Ellis-Jaffe sum rule. Phys. Lett, B404:153−160, 1997.
  86. Daniel de Florian, Rodolfo Sassot, and Marco Stratmann. Global analysis of fragmentation functions for pions and kaons and their uncertainties. Phys. Rev., D75-.114 010, 2007.
  87. M. Arneodo et al. Measurements of the u valence quark distribution function in the proton and u quark fragmentation functions. Nucl. Phys., B321:541, 1989.
  88. J. Pretz. Messung der polarisierten Quarkverteilungen in semi-inklusiver Myon-Nukleon-Streuung. PhD thesis, Mainz, 1997.
  89. S. Kretzer. Fragmentation functions from flavour-inclusive and flavour-tagged e+ e- annihilations. Phys. Rev., D62:54 001, 2000.
  90. M. Hirai, S. Rumano, T. H. Nagai, and K. Sudoh. Determination of fragmentation functions and their uncertainties. Phys. Rev., D75:94 009, 2007.
  91. M. Alekseev et al. The Polarised Valence Quark Distribution from semi-inclusive DIS. Phys. Lett, B660:458−465, 2008.
  92. S. Albino, B. A. Kniehl, and G. Kramer. Fragmentation functions for light charged hadrons with complete quark flavour separation. Nucl. Phys., B725:181−206, 2005.
  93. Bernd A. Kniehl, G. Kramer, and B. Potter. Fragmentation functions for pions, kaons, and protons at next-to-leading order. Nucl. Phys., B582:514−536, 2000.
  94. D. de Florian, G. A. Navarro, and R. Sassot. Sea quark and gluon polarization in the nucleon at nlo accuracy. Phys. Rev., D71-.94 018, 2005.
  95. M. Alekseev et al. Flavour Separation of Helicity Distributions from Deep Inelastic Muon-Deuteron Scattering. Phys. Lett, B680:217−224, 2009.
  96. A. Sissakian, O. Shevchenko, and O. Ivanov. Polarized parton distributions from NLO QCD analysis of world DIS and SIDIS data. 2009.
  97. M. Wakamatsu. Light-flavor sea-quark distributions in the nucleon in the SU (3) chiral quark soliton model. I. Phenomenological predictions. Phys. Rev., D67:34 005, 2003.1. БЛАГОДАРНОСТИ
  98. Анализ, защищаемый в этой работе, был бы невозможен без самоотверженного труда большого коллектива людей, задумавшего и реализовавшего эксперимент COMPASS. Всем им я выражаю свою искреннюю благодарность.
  99. Также хочу сказать спасибо моему руководителю А. Ю. Корзенёву за терпение и помощь в организации работы, С. Коблиц за введение в процедуру отбора «плохих» событий и помощь на начальных этапах, Р. Виндмолдерсу -за полезные дискуссии.
  100. Спасибо моим родителям, родственникам и друзьям за понимание и поддержку.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!