Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Динамические эффекты в сложных керамических высокотемпературных сверхпроводящих системах

Диссертация: Динамические эффекты в сложных керамических высокотемпературных сверхпроводящих системах
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Открытие высокотемпературной сверхпроводимости (ВТСП) началось с публикации работы Беднорца и Мюллера, в которой сообщили о вероятностном наблюдении сверхпроводимости в сложных оксидных соединениях на основе редкоземельных металлов типа La2. xBaxCu04 с рекордной для того времени критической температурой перехода Тс «30 К. Как известно, критическую температуру Тс не удавалось поднять выше 23,2К… Читать ещё >

Динамические эффекты в сложных керамических высокотемпературных сверхпроводящих системах (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА 1. СПИН-ФОНОННАЯ ДИНАМИКА ВТСП
    • 1. Эффективный спиновый гамильтониан
    • 2. Спин-волновая динамика для анизотропных кристаллов
    • 3. Спин-фононное взаимодействие
    • 4. Линеаризация уравнений спин-фононной динамики с учетом кристаллической симметрии
    • 5. Вывод дисперсионного уравнения
  • ГЛАВА 2. ФАЗОВАЯ ДИАГРАММА ВТСП
    • 6. Экспериментальная фазовая диаграмма ВТСП
    • 7. Спин-волновая динамика магнитных сверхпроводников с учетом кристаллической симметрии
    • 8. Спин-фононная динамика магнитных сверхпроводников с учетом кристаллической симметрии
  • ГЛАВА 3. МАГНИТОУПРУГОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ В СТРУКТУРАХ ТИПА ПЕРОВСКИТА
    • 9. Магнитная структура кристалла ЬаМпОз
    • 10. Общее рассмотрение связанных магнитоупругих волн
    • 11. Магнитоупругое взаимодействие в кристалле LaMn
    • 12. Эффект обменного усиления магнитоупругой связи
  • ГЛАВА 4. ОСОБЕННОСТИ ФУНКЦИЙ ГРИНА
    • 13. Приближение «самосогласованного поля» Боголюбова Н. Н
    • 14. Выбор гамильтониана для уравнений движения квазисредних при наличии источника
    • 15. Уравнения движения для функций Грина
    • 16. Исследование уравнений движения для функций Грина

Фундаментальные идеи и методы, развитые Н. Н. Боголюбовым [1] способствовали значительному развитию физики конденсированного состояния вещества [2,3], в частности, при исследовании систем с вырожденным состоянием статистического равновесия различного типа: сверхтекучие, сверхпроводящие системы, феррои антиферромагнетики. На основе этих методов были получены важные результаты при исследовании систем с сверхпроводящим дальним порядком.

Открытие нового класса высокотемпературных сверхпроводящих материалов явилось значительным событием в физике, химии и технологии новых материалов. Применение этих материалов расширяет возможности создания функциональных элементов в микроэлектронике, вычислительной технике, технике физического эксперимента и т. д. Однако многочисленные экспериментальные исследования, проведенные в течение последних лет, показали, что новые высокотемпературные сверхпроводящие материалы, несмотря на высокую критическую температуру (Тс «135 К), значительно уступают хорошо апробированным низкотемпературным сверхпроводникам по своим физическим характеристикам, таким как критическая плотность тока, нижнее критическое поле. Новые сверхпроводники обладают низкими технологическими качествами: зернистостью структуры, гранулярностью и, как результат, механической хрупкостью. Все это ограничивает возможности использования новых высокотемпературных сверхпроводящих материалов в сильноточной электротехнике. Вопросы их практического использования широко обсуждаются в литературе. Поэтому актуальной задачей является создание новых высокотехнологических высокотемпературных сверхпроводящих материалов с высокими критическими параметрами и «работающих» при комнатной температуре.

Открытие высокотемпературной сверхпроводимости (ВТСП) началось с публикации работы Беднорца и Мюллера [4], в которой сообщили о вероятностном наблюдении сверхпроводимости в сложных оксидных соединениях на основе редкоземельных металлов типа La2. xBaxCu04 с рекордной для того времени критической температурой перехода Тс «30 К. Как известно, критическую температуру Тс не удавалось поднять выше 23,2К на интерме-таллиде M^Ge. Причем общепризнанные теории сверхпроводимости (БКШ) порождали неверие в принципиальную возможность преодоления этого температурного барьера [5]. В последующем, после опубликования работы Бед-норца и Мюллера, были синтезированы соединения La-Sr-Cu-О с Тс «36 К [6], Y-Ba-Cu-О с Тс * 93 К [7], Bi-Al-Ca-Sr-Cu-О с Тс * 114 К [8], Т12Ва2Са2Си30, о с Тс * 125 К [9], HgBa2Ca2Cu308+5 с Тс * 135 К [10]. В отличие от обычных сверхпроводников, высокотемпературные сверхпроводниковые купраты отличаются своей структурой кристаллической решетки. Все они имеют структуру типа перовскита с орторомбической или тетрагональной симметрией элементарной ячейки [11−14]. Несмотря на то, что ВТСП-купраты исследуются уже давно, к настоящему времени не установлен окончательный механизм сверхпроводящего спаривания электронов в новых ВТСП соединениях [15,16]. Прежде всего, это связано и со сложностью структуры купратов и трудностью получения совершенных монокристаллов и контроля степени допирования, однородности образцов и т. п. В связи с этим ряд экспериментальных результатов оказываются ненадежными или недостаточно ясными. Несмотря на все сложности, имеются убедительные аргументы в пользу существенного механизма спаривания в ВТСП-купратахэлектрон-фононного взаимодействия. Например, если в формуле БКШ для критической температуры сверхпроводящего перехода [17,18]:

Т 1, л Й (0С.

Тс =1,14—^ехр ки 1 (. I ч или тс = 0D ехр I.

V ^фф).

N (0)V перейти к сильной связи с X = 3, то для фононного механизма с 0 = 0D = 400 К получаем Тс ж 100 К. А для купратов с температурой Дебая (c)D «600 К при.

X к, 2 критическая температура получается равным Тс «130 К. Таким образом, в теоретическом рассмотрении не составляет проблем достижение критических температур характерных для ВТСП-купратам, но и не доказывает единственность в купратах фононного механизма с сильной связью [19].

Анализ имеющихся сведений о строении и составе ВТСП позволил сделать ряд обобщений. Практически все эти материалы являются сложными слоистыми медьсодержащими оксидами, структура которых включает кислород-дефицитные перовскитные блоки. В настоящее время ответственным за сверхпроводимость в купратах считают именно медь-кислородный слой СиОг, в котором атомы меди образуют квадратную сетку и располагаются в ее узлах, а атомы кислорода находятся на линиях, соединяющих эти узлы. Электроны атомов меди (3dx2.y2) и кислорода (2рху), образующие связи в таком слое, делокализованы, т. е. не принадлежат какому-либо из атомов слоя. Поэтому соединения, содержащие в своих структурах слои (СиОг), могут иметь металлический тип проводимости. Сверхпроводимость при температуре ниже критической возникает при «допировании» слоев СиОг оптимальным количеством носителей заряда. Сверхпроводящий переход происходит при упорядочении кислородных атомов и вакансий по достижении ВТСП-фазой определенной кислородной стехиометрии, например, при гетеровалентном легировании, при приложении внешнего давления и т. д. Экспериментально установлено, что для возникновения сверхпроводимости необходимо, чтобы формальная степень окисления меди в этих слоях с обобщенными электронами немного отличалась от +2 и находилась в диапазонах от +2,05 до +2,25 (дырочные сверхпроводники — 123, Bi-, Т1-семейства) или от +1,8 до +1,9 (электронные сверхпроводники — семейство фаз типа ШгСиОД Другим важным параметром, определяющим сверхпроводящие свойства, является длина связи между атомами меди и кислорода в слое, которая должна находиться в интервале 0.19−0.197 нм при расстоянии между ближайшими атомами меди -0.380−0.394 нм. Атомы меди могут быть также связаны с атомами кислорода, расположенными в соседних слоях. Однако эти связи должны быть существенно длиннее и превышать 0.22 нм. Другими словами, в структурах сверхпроводящих купратов реализуются неравноценные химические связи: сильные связи в плоскости слоя Cu02 и значительно более слабые — перпендикулярно этим слоям. Как следствие, эти структуры являются слоистыми, в то время как каркасные сложные оксиды меди — перовскиты АВ03 с химическими связями, равноценными в трех направлениях, сверхпроводниками не являются [15].

Поскольку кристаллическая структура не может состоять только из одноименно заряженных фрагментов (слои Cu02), для выполнения условия электронейтральности необходимо существование других, компенсирующих заряд слоев, или присутствие между «сверхпроводящими плоскостями» Cu02 диэлектрических прослоек. Наличие в этих прослойках легко поляризующихся ионов (например, Са, Sr2+, Ва2+) может быть использовано «дырками», находящимися в слое Cu02, для образования куперовской пары при переходе в сверхпроводящее состояние. Так, в большинстве известных сверхпроводников чередуются слои Cu02 и слои BaO, SrO, Т10+, BiO+ Са2+, Y3+ и др. Если в структуре изменяется число слоев Cu02, то образуются гомологические ряды соединений, имеющие родственное строение. В последнем случае полученные слоистые кристаллические структуры будут устойчивы, если каждый слой в них геометрически соразмерен с вышеи нижележащими слоями [15].

Развитие проблемы ВТСП, помимо самого факта экспериментального обнаружения соответствующих систем и сопровождающихся масштабными исследованиями, имеет ряд отличий в теоретических подходах. Как уже отмечалось, высокие значения Тс могут существовать лишь в системах с сильным взаимодействием. Однако до настоящего времени не уделялось достаточного внимания конкретному изучению таких ВТСП-систем. Основная же часть исследований этого этапа связана с изучением эффектов сильного об-менно-корреляционного взаимодействия и их проявлений, как и в нормальной, так и в сверхпроводящей фазовых состояниях.

Отдельные теоретические работы по высокотемпературной сверхпроводимости посвящены изучению модели Хаббарда. В ней основную роль играет сильное кулоновское отталкивание на одном центре. В рамках этой модели были предложены две наиболее радикальные идеи о природе ВТСП в купратах [20,21]. Они основаны на модели обменного взаимодействия с образованием состояния так называемыми резонансными валентными связями [22], состоящий из ансамбля синглетных электронных пар и приводящий к возникновению сверхпроводимости в системе. Эти идеи в значительной мере опираются на результаты, полученные для одномерных моделей взаимодействующих электронов. В них низкотемпературное поведение электронов резко отличается от стандартного поведения в обычных трехмерных системах. Электрон, обладающий зарядом и спином, перестает быть хорошо определенным возбуждением. Происходит так называемое разделение заряда и спина. Спин переносится незаряженным фермионом, обычно называется спином, а заряд — безспиновым возбуждением, — холоном. Подобную систему, в отличие от обычной ферми-жидкости, принято называть латтинжеровской жидкостью [23]. Развиваемая Андерсоном [20] сущность ВТСП-систем заключается в том, что электронная система в таких соединениях представляет собой именно латтинжеровскую жидкость, как в нормальном, так и в сверхпроводящем состоянии. Серьезно обновленная версия такого подхода предоставлена Андерсоном в [24].

Отличие идеи, предложенной Лафлином и др. [21], от подхода Андерсона заключается в использовании дробной статистики для описания низкоэнергетических возбуждений в ВТСП-системах. Это означает, что соответствующие возбуждения не являются ни бозонами, ни фермионами. В квантовой теории поля для них используют термин «анионы» (апуоп). Существенно при этом, что анионная теория приводит к нарушению симметрии относительно обращения времени, поскольку в системе фактически возникают спонтанные магнитные потоки. Экспериментальные данные [25,26], судя по всему, опровергают такую возможность. Теория ВТСП-систем, развиваемая Андерсоном, также не вызывает энтузиазма у большой части исследователей [27,28].

Дальнейшим усовершенствованием модели Хаббарда явилась (t-J)-модель. Такой переход был сделан в связи с тем, что модель Хаббарда исходит из предела слабого кулоновского взаимодействия, а в меднооксидной группе имеет место противоположный предел [22]. Вообще, единственное отличие этого этапа — это более детальное исследование моделей, основанных на существовании сильного межэлектронного отталкивания, которое может приводить к анизотропному d-спариванию. Такая возможность далеко не нова. Впервые она была сформулирована в работе Кона и Латгинжера [29], где было сказано, что электронное спаривание в таких системах может возникать не в изотропном s-канале, а в более высоких гармониках.

Кроме указанных выше механизмов образования высокотемпературного сверхпроводящего состояния, надо выделить спин-флуктуационный механизм. Основу для гипотезы о спин-флуктуационном механизме спаривания дает тот факт, что стехиометрические соединения La2Cu04 и YBa2Cu306, будучи родоначальниками лантановой и иттрийбариевой системы, являются антиферромагнитными диэлектриками. Допирование соединения La2Cu04 стронцием или YBa2Cu306 кислородом приводит к появлению металлического состояния и сверхпроводимости. Близость допированных систем к антиферромагнитному переходу обуславливает важную роль спиновых флуктуа-ций, взаимодействие с которыми формирует квазичастичный спектр электронов и может одновременно привести к куперовскому спариванию [30].

Также, численные расчеты зонной структуры высокотемпературных сверхпроводников подтверждают наличие сильного короткодействующего обменного взаимодействия между электронами проводимости Си02-слоев, наличие которых обусловлено легированием стронцием для системы La2Cu04. y, или избытком кислорода для УВа2Сиз07. у [31].

Надо отметить, что экспериментальные исследования фазовых переходов в керамических металлооксидных высокотемпературных сверхпроводниках показали сосуществование большого числа различных фаз, часть из которых являются магнитоупорядоченными, а часть — сверхпроводящими. В соединении La2. xSrxCu04 также обнаружены фазы, в которых предполагается сосуществование сверхпроводимости и антиферромагнитного упорядочения [15]. Экспериментальные данные указывают на то, что почти все высокотемпературные сверхпроводниковые материалы со структурой перовскита, за исключением Вао. бКо^ВЮз, имеют тенденцию к установлению дальнего антиферромагнитного порядка. Высказываются предположения, что в высокотемпературных сверхпроводниках существование антиферромагнитного дальнего порядка исключительно важно с точки зрения обеспечения высоких значений критической температуры сверхпроводящего перехода Тс, так как взаимодействие между спинами ионов меди характеризуется достаточно сильным обменным взаимодействием [15]. Как правило, дальний порядок существует лишь в диэлектрической фазе ВТСП-соединений, где сверхпроводимость отсутствует, хотя сильные антиферромагнитные корреляции спинов меди наблюдаются и в металлической фазе [32−34]. Например, в работе [35] с помощью нейтронной дифракции было обнаружено сосуществование антиферромагнитного упорядочения и сверхпроводимости в монокристалле УВа2СизОб.55, т. е. сверхпроводимость в этом случае проявляется в составе, где имеет место антиферромагнитное упорядочение.

Обобщая вышесказанное, надо выделить, что обменное взаимодействие в новых ВТСП системах имеет большое значение при образовании сверхпроводящего состояния, и как следствие, надо исследовать новые сверхпроводниковые керамические материалы в сверхпроводящей, смешанной, нормальной фазах, учитывая обменные эффекты.

Цель данной работы состоит в теоретическом исследовании обменного усиления электрон-фононного взаимодействия в высокотемпературных сверхпроводниках имеющих структуру типа перовскита с антиферромагнитным дальним порядком на основе симметрийного подхода.

Актуальность темы

обуславливается возможностью использования новых высокотемпературных сверхпроводниковых материалов в микроэлектронике, информационно вычислительной технике и в технике физического эксперимента. В настоящее время имеется потребность создания новых высокотемпературных сверхпроводниковых материалов с высокими критическими температурными и технологическими параметрами.

Научная новизна данной работы заключается в том, что в теории обменного усиления электрон-фононного взаимодействия в высокотемпературных сверхпроводниковых материалах рассматривается анизотропия кристаллической решетки. Ранее аналогичные вычисления были проведены в случае изотропных материалов.

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключения. В ней принята сквозная нумерация.

Основные выводы:

1. Найдены спектры и область существования продольного и поперечных спиновых волн в сверхпроводнике с тетрагональной симметрией кристаллической решетки для различных направлений распространения волны.

2. Проведено исследование влияния спиновых волн на электрон-фононное взаимодействие. Получен спектр спин-фононных колебаний с учетом кубической симметрии кристаллической ячейки. Рассмотрена зависимость влияния эффекта обменного усиления на критическую температуру перехода в сверхпроводящее состояние. На основании анализа полученных результатов дается рекомендация для синтеза новых керамических высокотемпературных сверхпроводниковых материалов с высокими значениями критической температуры перехода в сверхпроводящее состояние.

3. Исследованы спин-волновая динамика и спин-фононное взаимодействие в сверхпроводящей фазе с сильными антиферромагнитными флуктуа-циями для кубической симметрии кристаллической ячейки. Из анализа полученных результатов следует, что вклад в усиление спин-фононного взаимодействия от антиферромагнитной структуры существует только области волновых векторов антиферромагнитной структуры, где они намного меньше волнового вектора обменной корреляционной длины.

4. Для четырехподрешеточного антиферромагнетика ЬаМпОз получены спектры спиновых волн из четырех ветвей. Выведено дисперсионное уравнение, определяющее спектр связанных магнитоупругих волн. Установлено возможность обменного усиления связи спиновых волн с упругими поперечными колебаниями. Дана численная оценка влияния магнитной структуры на щель в энергетическом спектре магнитоупругих возбуждений.

5. Показали, что использование метода функций Грина позволяет получить в приближении обобщенного метода «самосогласованного поля» спектр типа щели и спектр коллективных колебаний, и в данном приближении рассматриваемые двухчастичные функции Грина удовлетворяют фунда.

— 105л ментальной теореме Н. Н. Боголюбова об особенностях типа 1/q. Это доказывает существование сверхпроводящего дальнего порядка в рассматриваемой модельной системе.

В заключение хочу выразить благодарность научному руководителю доценту Кызыргулову И. Р. и научному консультанту профессору Харрасову М. Х. за предоставленную ими задачу и поддержку, профессору Мигранову Н. Г. за многочисленные консультации.

— 106.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В данной диссертационной работе изучался эффект усиления электрон-фононной связи параметром обменного взаимодействия электронов проводимости, а также локализованными магнитными моментами при условии, что температура Нееля TN оказывается близка к температуре сверхпроводящего перехода Тс, применяя для этого симметрий подход. Исследовали эффект усиления магнитоупругой связи параметром обменного взаимодействия магнитных моментов подрешеток в кристаллах, имеющих в своей основе структуру типа перовскита, которые представляют из себя нормальное состояние (несверхпроводящее) ВТСП материалов. Рассмотрен вопрос о связи обобщенного метода «самосогласованного поля» с методом функций Грина, поскольку с помощью этого метода получены важные результаты при исследовании коллективных эффектов в слабовозбужденных системах.

Актуальность темы

обуславливается возможностью использования новых высокотемпературных сверхпроводниковых материалов в микроэлектронике, информационно вычислительной технике и в технике физического эксперимента. Поэтому в настоящее время требуется создание новых высокотехнологических высокотемпературных сверхпроводниковых материалов с высокими критическими параметрами и «работающих» при комнатной температуре.

Результаты аналитических исследований данной работы о возможности обменного усиления электрон-фононного взаимодействия в материалах со структурой перовскита принципиально согласуются с известными экспериментальными данными. Поэтому, это согласие дает основание считать, что данный механизм существования высокотемпературной сверхпроводимости в керамических материалах может быть значительным в повышении значений критической температуры сверхпроводящего перехода близких к комнатной температуре.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Н.Н. Боголюбов. Избранные труды. Т. 3. К.: Наукова Думка, 1971,485 с.
  2. Н.Н. Боголюбов (мл.), Б. И. Садовников. Некоторые вопросы статистической механики. М.: Высшая школа, 1975,352 с.
  3. Н.Н. Боголюбов (мл.), Б. И. Садовников, А. С. Шумовский. Математические методы статистической механики модельных систем. М.: Наука, 1989,296 с.
  4. Bednorz J.G., Muller К.А. Possible high Тс superconductivity in the Ba-La-Cu-0 system //Z.phys. B.-Solid State. 1986. V.64. P.189−193.
  5. B.JI., Киржниц Д. А. Проблема высокотемпературной сверхпроводимости. М.: Наука, 1977,400 с.
  6. Cava R.J., Dover R.B., Batlogg В. et al. Bulk superconductivity at 36K in La1.8Sr0.2CuO4//Physical Review. Lett. 1987. V.58. P.408−410.
  7. Wu M.K., Ashburn J.R., Torng C.J. et al. Superconductivity at 93K in a new mixed-phase Y-Ba-Cu-0 compound system // Phys. Rev. Lett. 1987. V.58. P.908−910.
  8. Chu C.W., Bechtold J., Gao L. et al. Superconductivity up to 114K in the Bi-Al-Ca-Sr-Cu-0 compound system without rare earth elements // Phys. Rev. Lett. 1988. V.60.P. 941−943.
  9. Z.Z., Hermann A.M. 100-K superconducting phases in the Tl-Ca-Ba-Cu-0 system // Nature (London). 1988. V.332. P.55−58.
  10. Putilin S.N., Antipov E.V., Chmaissem 0., Marezio M. Superconductivity at 94. К in HgBa2CuCW/ Nature (London). 1993. V.362. P.226−228.
  11. Strobel P., Paulsen C., Tholence T.L. Superconducting properties of substi-tuded УВа2Сиз (1.у)Мзу07.5 // Solid State Commun. 1988. V. 65. P. 585−589.
  12. Sunshine S.A., Siegrist Т., Schneemeyer L.F., Murphy D.W. et al. Structure and physical properties of single crystals of the 84K superconductor Bi2.2Sr2Cao.8Cu20g+5 // Phys. Rev. B. 1988. V. 38. P.893−896.
  13. Р.Дж., Ширан Дж. Физические свойства высокотемпературных сверхпроводников/Сб. под ред. Гинзберга Д. М.: Мир, 1990, 543 с.
  14. Н.М. Высокотемпературные сверхпроводники. ОИЯИ. Р17−90−191, Дубна, 1990,154 с.
  15. Bardeen J., Cooper L. N., Schriefer J. R. Theory of superconductivity // Physical Review. 1957. V.108. P. 1175−1179.
  16. Frolich H. Theory of superconducting state. I. The ground state at the absolute zero of temperature // Physical Review. 1950. V.79. P.845−848.
  17. B.M., Белоголовский M.A., Хагатуров А. И. Электронфонон-ное взаимодействие в высокотемпературных сверхпроводниках // УФЫ. 1993. Т. 163. С.33−79.
  18. Anderson P.W. The Theory of Superconductivity in the High-Tc Cupretes. / Princeton: Princeton Univ. Press, 1997,446 p.
  19. Anderson P.W. The resonating valence bond state in La2Cu04 and superconductivity//Science. 1987. V.235. P. l 136−1140.
  20. Luttinger J.M. Fermi Surface and Some Simple Equilibrium Properties of a System of Interacting Fermions // Phys. Rev. 1960. V. l 19. P. l 153−1163.
  21. Gammel P.L. et al. Little-Parks oscillations of Tc in patterned microstructures of the oxide superconductor YBa2Cu307: Experimental limits on fractional-statistics-particle theories // Physical Review. B. 1990. V.41. P.2593−2596.
  22. Norman M.R. Hunds Rule Theory for Heavy Fermion Superconductors // J. Phys. Chem. Sol. 1993. V.54. P. 1165−1169.
  23. Leggett A.J. Nonlocal Effects on the Magnetic Penetration Depth in «'-Wave Superconductors//Phys. Rev. Lett. 1997. V.79. Р.135−138.
  24. Kohn W., Luttinger J.M. New Mechanism for Superconductivity // Phys. Rev. Lett. 1965. V.15.P.524−528.
  25. Копица Г. П., B.B. Рунов B.B., Окороков А. И. Спиновые корреляции в УВа2(Си,.хРех)з07+у-керамике. // ФТТ. 1997. Т.40. № 1. С.23−26.
  26. Chui S.T., Kasomski R.V., Hsu W.Y. Inverstigation of the superconducting SDW and CDW instabilities of La2. xSrxCu04 using a first principles k-space many-body hamiltonian // Europhys. Lett. 1989. V. 9. P. 385−390.
  27. Shamoto S., Sato M., Tranquada J.M. et. al. Neutron-scattering study of anti-ferromagnetism in YBa2Cu306., 5 // Physical Review. B. 1993. V.48. Р.13 817−13 825.
  28. Tranquada J.M., Shirane G., Keimer B. et. al. Neutron scattering study of magnetic excitations in YBa2Cu306+x // Physical Review. B. 1989. V.40. Р.4503−4516.
  29. Thurston T.R., Birgeneau R.J., Kastner M.A. et. al. Neutron scattering study of the magnetic excitations in metallic and superconducting La2. x SrxCu04.y // Physical Review. B. 1989. V.40. Р.4585−4595.
  30. Petitgrad D., Collin G., Schweiss P. et. al. // J. de Phys. 1988. V.49. Р.1815−1820.
  31. M.A. Связанные магнитоупругие волны в антиферромагнетиках //ФТТ. 1964. Т. 6. С. 864−872.-10 937. Seavy M.H. Acoustic resonance in the easy plane ferromagnets a-Fe203 and FeB03 // Solid State Commun. 1972. V. 10. P. 219−221.
  32. OzhoginV.I., Maximenkov P.P. Easy plane antiferromagnets for application: hematite // IEEE Trans. Magn. 1972. V. 8. P. 645−648.
  33. В.И., Савченко М. А. Обменно усиленные линейные и нелинейные магнитоакустические эффекты в антиферромгнетиках // УФН. 1984. Т. 143. С.676−677.
  34. .И., Харрасов М. Х., Абдуллин А. У. Усиление магнитоупругого и магнитоэлектрического взаимодействий в сегнетоантиферро-магнетиках с орторомбической симметрией // Вестник МГУ. Серия физ. 1995. Т.36. С.63−69.
  35. А.А., Савченко М. А., Садовников Б. И. Эффект обменного усиления в La2Cu04 // Вестник МГУ. 1994. Т.35. С.51−56.
  36. М.Х. Обменное усиление магнитоупругой связи в антиферромагнетиках //ДАН. 1994. Т. 335. С. 175−177.
  37. М.Х., Абдуллин А. У. Обменное усиление магнитоэлектрического взаимодействия в сегнетоантиферромагнетиках с орторомбической симметрией //ДАН. 1994. Т. 336. С. 335−337.
  38. А.У., Савченко М. А., Харрасов М. Х. Магнитоупругое взаимодействие в перовскитовых структурах в орторомбической фазе // ДАН. 1995. Т.342. С.753−756.
  39. И.Р., Харрасов М. Х. Обменное усиление магнитоупругих колебаний в кристалле YBa2Cu306 // ДАН. 2000. Т.373, № 2. С188−190.
  40. М.А., Стефанович А. В. Флуктуационная сверхпроводимость магнитных систем. М.: Наука, 1986, 144 с.
  41. Ф.А. Исхаков. Спин-волновая динамика в анизотропных ВТСП. Сборник материалов Республиканского конкурса научных работ студентов вузов. Уфа. 2000. С. 120−121.
  42. А., Эделен Д. Калибровочная теория дислокаций и дисклинаций. М.: Мир, 1987,168 с.
  43. Э. Калибровочные теории. М.: Мир, 1985, 222 с.
  44. К.В., Иваненко О. М. Фазовая диаграмма La2.xMxCu04 как ключ к пониманию природы ВТСП // УФН. 2004. Т. 174, № 5. С.545−563.
  45. Ф.А. Исхаков. Связанные магнитоупругие волны в анизотропных высокотемпературных сверхпроводниках. Региональная школа-конференция для студентов, аспирантов и молодых ученых по математике и физике. Т.2. Физика. Уфа: Изд-е Башкирск. Ун-та. 2001. С.57−62.
  46. Ф.А. Исхаков, И. Р. Кызыргулов. Связанные магнитоупругие волны в анизотропных высокотемпературных сверхпроводниках. Физика в Башкортостане: Сборник статей в 2 т. Т.2. Уфа: Гилем, 2001. С.229−232.
  47. Ф.А. Исхаков, М. Х. Харрасов, И. Р. Кызыргулов. Спин-волновая динамика в ВТСП материалах. Тезисы докладов XVIII международной школы-семинара НМММ. Москва, 2002. С.74−75.
  48. Ф.А. Исхаков, И. Р. Кызыргулов, М. Х. Харрасов. Связанные магнитоупругие волны и эффективный параметр спин-фононной связи в высокотемпературных сверхпроводниках // Известия Вузов. 2003. № 3. С.37−40.
  49. M.A., Стефанович A.B. К теории сверхпроводимости керамических систем. Фазовая диаграмма ВТСП // ДАН. 1991. Т.315. С. 14 171 422.
  50. И.В., Быков А. Б., Зибров И. П. и др. Новые данные о зависимости критической температуры от содержания кислорода в сверхпроводящем соединении YBa2Cu3Ox // Письма в ЖЭТФ. Т.48. С.449−452.
  51. В.И., Галахов В. Р., Губанов В. А. и др. Структура энергетических полос высокотемпературных сверхпроводников Lai.85Sr0.i5CuO4 b YBa2Cu307 // ФММ. 1988. Т.66. С.204−206.
  52. Nishida N., Miyatake Н., Shimada D. et. al. First observation of an antiferro-magnetic phase in the YBa2Cu3Ox system // Jap. J. Appl. Phys. 1987. V. 26. P. L1856-L1858.
  53. Lyons K.B., Fleury P.A., Remeika J.P. ey. al. Dynamics of spin fluctuations in lanthanum cuprate // Physical Review. B. Solid State. 1988. V. 37. P. 23 532 356.
  54. Э., Мейпл M. Сверхпроводимость в тройных соединениях. М.: Мир. 1985, Т. 2,392 с.
  55. А.У. Обменное усиление магнитоупругой связи в кристалле La2-xSrxCu04 в орторомбической фазе. Препринт. Уфа, Уфимский научный центр РАН, 1994, 16 с.
  56. М.А. Связанные магнитоупругие волны в антиферромагнетиках // ФТТ. 1964. Т.6. С.864−872.
  57. Felner I., Nowik I., Yeshurun Y. Effects of substitution О by S and Cu by Fe on superconductivity in YBa2Cu307 // Physical Review. B. Solid State. 1987. V. 36. P. 3923−3925.
  58. H.E., Митин A.B., Нижанковский В. И. и др. Свойства сверхпроводящих металлооксидных соединений в сильных и слабыхмагнитных полях // Физикохимия и технология ВТСП. М.: Наука, 1989, С. 244−245.
  59. М. А., Стефанович А. В., Флуктуационная теория сверхпроводящих соединений редкоземельных металлов // Физика металлов и металловедение. 1980. Т. 50. С. 471−483.
  60. Н.Н., Толмачев В. В., Ширков Д. В. Новый метод в теории сверхпроводимости. М.: АН СССР, 1958, 128 с.
  61. Н., Янг У., Сампантхар С. Проблема многих тел в квантовой механике. М.: Мир, 1969,496 с.
  62. М.Х. Харрасов, Ф. А. Исхаков, И. Р. Кызыргулов. Спин-волновая динамика фазовых переходов ВТСП магнитокерамических систем // Вестник ОГУ. 2004. № 6. С. 135−138.
  63. Ф.А. Исхаков, И. Р. Кызыргулов, М. Х. Харрасов. Магнитоупругая динамика фазового перехода в ВТСП керамиках. Тезисы докладов VI международного семинара. Махачкала. 2004. С. 97−100.
  64. Matsumoto G. Perovskite ЬаМпОз exhibits a low-temperature phase transition at 750 К // J.Phys. Jap. 1970. V.29. P.606−615.
  65. Wollan E.O. and Koehler W.C. Neutron Diffraction Study of the Magnetic Properties of the Series of Perovskite-Type Compounds (l-x)La, BxCa. Mn03 //Physical Review. 1955. V.100. P.545−549.
  66. Moussa F., Hennion M., Rodriguez-Carvajal J. et al. Spin waves in the anti-ferromagnet perovskite LaMn03: A neutron-scattering study // Phys. Rev. B. 1996. V.54. P.15 149−15 154.
  67. Hirota K., Kaneko N, Nishizawa A., and Endoh Y. // J. Phys. Soc. Jap. 1996. V.65. P.3736.
  68. Norby P., Andersen I.G.K., Andersen E.K., and Andersen N.H. // J.Sol. St.Chem. 1995. V. 119. P. 191.
  69. А.Е., Попов С. Э., Шашкин С. Ю. Микроскопические рассче-ты структуры и свойств кристалла LaMn03 // ФММ. 1999. Т.87. С.16−21.
  70. Huang Q., Santoro A., Lynn J.W. et al. Structure and magnetic order in un-doped lanthanum manganite // Physical Review. B. 1997. V.55. P. 14 987.
  71. В.И., Савченко М. А. Обменное усиленные линейные и нелинейные магнитоакустические эффекты в антиферромагнетиках // УФН. 1984. Т.143. С.676−677.
  72. М.Х. Обменное усиление магнитоупругой связи в антиферромагнетиках //ДАН. 1994. Т.335. С. 175−177.
  73. М.Х. Обменное усиление магнитоупругого взаимодействия в антиферромагнетиках с орторомбической симметрией // ДАН. 1994. Т. 339. С. 761−763.
  74. , В.Г. Шавров. Нарушенная симметрия и магнитоакустические эффекты в ферро- и антиферромагнетиках // УФН. 1983. Т. 140. С.429−460.
  75. Hayden S.M., Aeppli G., Osborn R. et al. High-energy spin waves in La2Cu04 //Phys. Rev. Lett. 1991. V.67. P.3622−3625.
  76. Hayden S.M., Aeppli G., Mook H.A. et al. Spin dynamics in two-dimensional antiferromagnet La2Cu04 // Physical Review. B. 1990. V.42. P. 10 220−10 225.
  77. Aeppli G., Hayden S.M., Mook H.A. et al. Magnetic dynamics of La2Cu04 and La2. xBaxCu04 // Phys. Rev. Lett. 1989. V.62. P.2052−2055.
  78. C.B. Методы квантовой теории магнетизма. М.: Наука, 1989, 336 с.
  79. Holstein Т., Primakoff Н. Field dependence of the intrinsic domain magnetization of a ferromagnet // Physical Review. 1940. V.58. P.1098−1113.
  80. М.Х. Харрасов, И. Р. Кызыргулов, Ф. А. Исхаков. Обменное усиление магнитоупругого взаимодействия в кристалле LaMn03 // ДАН. 2003. Т.392. № 2. С. 1−2.
  81. Ф.А. Исхаков, И. Р. Кызыргулов, А. У. Абдуллин. Магнитоупругое взаимодействие в антиферромагнетике LaMn03 // Вестник БашГУ. 2003. № 1. С.23−25.
  82. М.Х. Харрасов, И. Р. Кызыргулов, Ф. А. Исхаков. Обменное магнитоупругое взаимодействие в LaMn03. Тезисы докладов II Байкальской международной конференции по магнитным материалам. Иркутск, 2003. С. 145−147.
  83. Ф.А. Исхаков. Связанные фонон-магноны в антиферромагнетике // Вестник БашГУ. 2004. № 3. С.70−72.
  84. Ф.А. Исхаков, И. Р. Кызыргулов, М. Х. Харрасов. Обменное усиление магнитоупругого взаимодействия LaMn03. Тезисы докладов XIX международной школы-семинара НМММ. Москва, 2004. С.280−281.
  85. М. Х. Кызыргулов И.Р. Физика конденсированного состояния. Учебное пособие. Уфа: Изд-е Башкирск. ун-та, 2001, 91 с.
  86. М. Х. Ниязгулов С.А. Об асимптотическом поведении двумерной спиновой модели с дальнодействием. Статистические и динамические свойства магнитоупорядоченных кристаллов, межвуз. науч. сб. Уфа: Башк. гос. ун-т. 1990. С. 57−62.
  87. Н.Н. Об одном вариационном принципе в задаче многих тел //ДАН. 1958. Т.119. № 2. С.244−246.
  88. Д.Р. Расчеты атомных структур. Пер. под ред. Фока В. А. М.:Изд-во иностр. лит., 1960- Фок В. А. Юбилейный сборник АН СССР, 1947, ч.1,255 с.-115 103. Фок В. А. Многоэлектронная задача квантовой механики и строение атома. М.-Л.: АН СССР, 1947,255 с.
  89. А.А. Теория многих частиц. М.-Л.:ГИТТЛ, 1950, 350 с.
  90. И.П. Статистическая теория кристаллического состояния. М.: МГУ, 1972.
  91. Н.Н., Соловьев В. Г. Об одном вариационном принципе в проблеме многих тел // ДАН. 1959. Т.124. № 5. С.1011−1014.
  92. .Г. Проблемы теоретической физики. М.: Наука, 1969,365 с.
  93. С.В. Методы квантовой теории магнетизма. Издание 2, испр. и доп. М.: Наука, 1975, 528 с.
  94. И.А., Толмачев В. В. Об одном вариационном принципе статистической задаче многих тел. // ДАН. 1958. Т. 120. С. 273.
  95. Jolos R.V., Soloviev V.G. The self-consistent Field Method in Nuclear Theory. JINR, Dubna, 1969, препринт.
  96. Боголюбов (мл.) H.H. Садовников Б. И. Функции Грина и функции распределения в статистической механике классических систем. // ЖЭТФ. 1962. Т.43. С. 677.
  97. Боголюбов (мл.) Н. Н. Садовников Б.И. Функции Грина и функции распределения в статистической механике квантовых систем. // Вестник МГУ, сер. физ. и астрон., № 1, 1963. С.74−80.
  98. ИЗ. Боголюбов (мл.) Н. Н. Садовников Б.И. // Вестник МГУ, сер. физ. и ас-трон., № 2, 1963.
  99. .И. Проблема многих тел и физика плазмы. М.: Наука, 1967,106 с.
  100. М.Х., Садовников Б. И. Метод самосогласованного поля Н.Н. Боголюбова в статистической механике // ДАН. 1994. Т.339. № 4. С.472−476.
  101. М.Х. Метод самосогласованного поля Н.Н. Боголюбова. Уфа: Башк. гос. ун-т, 1996, 30 с.-116 117. Боголюбов Н. Н. О принципе компенсации и методе самосогласованного поля // УФН. 1959.1.61. № 4. С.549−580.
  102. Н.Н., Толмачев В. В., Ширков Д. В. Новый метод в теории сверхпроводимости. М.: АН СССР, 1958, 128 с.
  103. Н.Н. Квазисредние в задачах статистической механики. Дубна, 1963. ОИЯИ. Препринт R-1451. 123 с.
  104. Н.Н., Зубарев Д. Н., Церковников Ю. А. К теории фазового перхода//ДАН. 1957. Т. 117. С.788−791.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!