Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Изучение прямого нарушения CP-симметрии распадов нейтральных каонов в эксперименте NA48

Диссертация: Изучение прямого нарушения CP-симметрии распадов нейтральных каонов в эксперименте NA48
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Измерение параметра Re (e'/e) в системе нейтральных каонов и установление факта его отличия от нуля представляли собой первое статистически достоверное обнаружение прямого нарушения СР-симметрии непосредственно в распадах частиц. Тем самым было доказана принципиальная возможность объяснения доминирования барионов над антибарионами в наблюдаемой Вселенной за счет нарушения CP-симметрии. Это… Читать ещё >

Изучение прямого нарушения CP-симметрии распадов нейтральных каонов в эксперименте NA48 (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • 1. Обзор теоретических понятий и экспериментальных методов
  • Введение
  • 2. CP-четность и осцилляции странности
  • 3. Непрямое нарушение CP — симметрии
  • 4. Параметр прямого нарушение CP-симметрии е'
  • 5. Нарушение CP-симметрии в Стандартной модели
  • 6. Состояние проблемы измерений Re (j) к началу проведения эксперимента NA
  • 2. Пучки и детекторная установка эксперимента NA
  • 1. Методика эксперимента NA
  • 2. Синхронные пучки нейтральных каонов
    • 2. 1. Пучок Кь
    • 2. 2. Пучок Ks
  • 3. Детекторы
    • 3. 1. Станция мечения пучка
    • 3. 2. Магнитный спектрометр
    • 3. 3. Сцинтилляционный годоскоп
    • 3. 4. Жидкокриптонный калориметр
    • 3. 5. Антисчетчик распадов Ks
    • 3. 6. Адронный калориметр и мюонное вето
  • 4. Триггеры и система сбора данных
    • 4. 1. Триггер для распадов К0 —> 7г°7г°
    • 4. 2. Триггер для распадов К0 —> 7Г"1 7Г~
    • 4. 3. Другие триггеры
  • 5. Мониторинг сбора данных
  • 3. Реконструкция, отбор и подсчет событий
  • 1. Данные
  • 2. Взвешивание событий Kl, —> 2−7г
  • 3. Методические исследования отклика LKr
    • 3. 1. Реконструкция фотонов
    • 3. 2. Специальные ?/ - сеансы
    • 3. 3. Нелинейность отклика калориметра
    • 3. 4. Измерение масс г} и К
  • 4. Реконструкция и отбор распадов К0 —> 2тг°
  • 5. Реконструкция и отбор распадов К° —> 7г+7г
  • 6. Мечение пучка Ks
    • 6. 1. Неэффективность мечения Ks. Ill
    • 6. 2. Случайное мечение пучка
    • 6. 3. Учет эффектов мечения пучка при расчете двойного отношения R
  • 4. Вычисление поправок к двойному отношению R
  • 1. Инструменты моделирования и их проверка
    • 1. 1. Измерение времени жизни Ks
    • 1. 2. Изучение формы диаграммы Далица распада Kl —> 37г°
  • 2. Поправка на различие аксептансов для двухпионных распадов в пучках Ks и Кь
  • 3. Поправка на различие эффективности триггеров
    • 3. 1. Неопределенность измерения, связанная с триггером нейтральных распадов
    • 3. 2. Поправка на различие эффективности триггера заряженных распадов между пучками Ks и Kl
  • 4. Расчет поправок на фон
    • 4. 1. Подавление и учет остаточного фона для распадов
  • Kq —> 2, тг®
    • 4. 2. Подавление и учет остаточного фона для распадов
  • К0 7Г+7Г
  • 5. Поправка на рассеяние частиц на коллиматорах
    • 5. 1. Рассеяние пучка Ks
    • 5. 2. Рассеяние пучка Kl
  • 6. Ошибки измерений энергий и расстояний
  • 5. Учет эффектов случайной активности в детекторах
  • Введение
    • 1. 1. Понятие случайной активности
    • 1. 2. Влияние случайной активности на результат эксперимента NA
  • 2. Организация моделирования оверлейным методом Монте-Карло (ОМК)
  • 3. Достижение необходимого уровня реалистичности моделирования
    • 3. 1. Смещения времен отклика детекторов
    • 3. 2. Моделирование негауссовских хвостов отклика электромагнитного калориметра
    • 3. 3. Ослабленные условия отбора смоделированных событий
  • 4. Сравнение ОМК с экспериментальными данными
    • 4. 1. Сравнение «потерь» и «приобретений»
    • 4. 2. Проблема переполнений в дрейфовых камерах
  • 5. Расчет влияния случайной активности на измерение двойного отношения R
  • 6. Результат измерения и его обсуждение
  • 1. Окончательный результат измерения Re (e'/c.) в эксперименте NA
  • 2. Измерение Re (c'/e) в эксперименте KTeV (Е832)
  • 3. Сравнение экспериментов NA48 и KTeV
    • 3. 1. Состав систем нейтральных каонов
    • 3. 2. Методы сближения и учета аксептансов Ks и К^
    • 3. 3. Детекторы
    • 3. 4. Эффекты случайной активности в детекторах
    • 3. 5. Статистика и фоновые условия
  • 4. Современное состояние проблемы измерений CP-нарушения

Фундаментальные симметрии Природы вызывают особый интерес исследователей, поскольку они отражают наиболее общие свойства нашего мира. Во всех известных процессах, вызванных электромагнитным, сильным или гравитационным взаимодействием, сохраняется точная симметрия относительно Р-инверсии, состоящей в замене знака всех координат. До 1954 года Р-симметрия считалась универсальной. Однако экспериментальные данные о слабых распадах заряженных каонов вч состояния с разной Р-четностью, полученные в период с 1954 по 1956 г, а также опыты группы By по /^-распадам поляризованных ядер свидетельствовали о несохранении четности и о нарушении зеркальной симметрии в слабых взаимодействиях.

В 1957 году Л. Д. Ландау предложил отказаться от Р-симметрии и постулировал CP-симметрию нашего мира, что означает его симметрию по отношению к одновременной Р-инверсии и замене всех частиц на их античастицы. Соответствующее сохраняющееся число называют СР-четностью. Вся совокупность экспериментальных данных в то время подтверждала точность СР-симметрии.

В 1964 г группой Кронина, Кристенсена, Фитча и Тюрлея (BNL) были обнаружены редкие распады долгоживущих каонов в конечные состояния с положительной CP-четностью Кь тг+7г~, что доказывало нарушение CP-симметрии, поскольку среди основных мод распада этого каона есть трехпионные распады Kl 37г° и Kl > 7г+7г~7г° с СР-нечетными конечными состояниями. Обнаруженный этой группой эффект был связан со смешиванием состояний с разной СР-четностыо, которое приводит к переходам между этими состояниями в процессе относительно медленной эволюции волновых функций. Такой механизм не может повлиять на быстрые процессы начального этапа образования Вселенной. Поэтому для обоснования предложенного А. Д. Сахаровым в 1967 г. объяснения наблюдаемого преобладания в ней вещества над антивеществом исключительно важным было бы получить доказательство существования в Природе другого механизма CP-нарушения — так называемого прямого нарушения непосредственно в процессах слабого распада.

Цель диссертационной работы — статистически достоверное обнаружение прямого нарушения CP-симметрии, а также измерение с высокой точностью параметра Re (e'/e): характеризующего величину этого нарушения в двухпионных распадах нейтральных каонов.

Научная новизна исследования.

• Впервые измерен параметр прямого CP-нарушения Re (e'/e) с абсолютной точностью, достаточной для достоверного утверждения о существовании в Природе прямого нарушения СР-симметрии.

• Впервые реализована методика прецизионного измерения асимметрии вероятностей распадов частиц, основанная на сокращении многих систематических эффектов в двойном отношении потоков зарегистрированных распадов Kl и К$ на 7Г+7г~ и 27г°, измеряемых синхронно и в почти совпадающих распадных объемах.

Практическая ценность работы.

• Измерение параметра Re (e'/e) в системе нейтральных каонов и установление факта его отличия от нуля представляли собой первое статистически достоверное обнаружение прямого нарушения СР-симметрии непосредственно в распадах частиц. Тем самым было доказана принципиальная возможность объяснения доминирования барионов над антибарионами в наблюдаемой Вселенной за счет нарушения CP-симметрии. Это измерение вместе с подтвердившим его результатом эксперимента KTeV привело к продолжающемуся до сих пор быстрому развитию теоретических подходов к описанию прямого CP-нарушения в каонных распадах.

• Разработанная и реализованная в данной работе методика анализа и оценки влияния случайной активности в детекторах оверлейным методом Монте-Карло может быть использована в других экспериментах. Актуальность проблемы учета случайной активности постоянно возрастает в связи с увеличением интенсивности пучков в ускорительных экспериментах.

• Разработанные программные средства для оперативного мониторинга физических данных эксперимента NA48 послужили прототипом для соответствующих программ, разработанных впоследствии в экспериментах NA48/1 и NA48/2. Эти программные средства после доработки могут быть использованы и в других экспериментах.

Структура диссертации.

Диссертация состоит из введения, шести глав, заключения, дополнений и списка цитируемой литературы. Она содержит 220 страниц.

Основные результаты работы могут быть сформулированы следующим образом:

1. Выполнено измерение Re (e'/e) с точностью, достаточной для уверенного заключения о существовании прямого нарушения СР-симметрии в Природе:

Re (e'/e) = (14,7 ±2,2) х 10~4.

Этот результат — один из наиболее точных до настоящего времени. Совместно с измерением эксперимента KTeV он определяет современное знание о степени прямого нарушения СР-симметрии в распадах нейтральных каонов. Это измерение стимулировало быстрое развитие теоретических подходов к расчетам СР-нарушения в рамках Стандартной Модели и установило новые ограничения на параметры этих расчетов.

2. Реализована новая методика измерения параметра прямого нарушения CP-симметрии Re^'/e), основанная на синхронном подсчете распадов короткоживущих и долгоживущих нейтральных каонов на 27г° и 7Г+7Г~ в почти совмещенных распадных объемах, с полным анализом остаточных систематических эффектов и неопределенностей.

3. Разработана и реализована методика анализа и оценки влияния случайной активности в детекторах на измерение двойного отношения R оверлейным методом Монте-Карло. Разработано программное обеспечение для генерации событий оверлейным методом Монте-Карло в эксперименте NA48. Это позволило установить пределы неопределенности измерения, связанной со случайной активностью. Тем самым была решена важная задача, завершающая анализ данных эксперимента NA48.

4. Выполнена разработка программного обеспечения для оперативного мониторинга физических данных эксперимента NA48. Его применение в ходе сеансов сбора данных неоднократно позволяло оперативно обнаруживать аппаратные проблемы и способствовало их быстрому устранению, что заметно повысило статистику и качество экспериментальных данных.

Благодарности.

Автор благодарен всем коллегам по эксперименту NA48 за многолетнюю совместную работу и соавторство в публикациях, В. Д. Кекелидзе за организацию всего масштабного участия ОИЯИ в эксперименте NA48, а также за консультации в ходе подготовки данной диссертации. Я благодарен также Ю. К. Потребеникову, А. Гапоненко, П. Христову, А. Ткачёву и Г. Татишвили за сотрудничество в анализе и моделировании экспериментальных данных на разных этапах работы группы ОИЯИ в составе коллаборации NA48.

Дополнения.

Список условий отбора событий.

Для обозначения условий отбора в программном обеспечении им присвоены буквенные коды. Эти коды приведены ниже при описании каждого из условий отбора, примененного при получении двойного отношения R. Отмеченные звездочками условия не применялись к событиям, смоделированным методом Монте-Карло.

• Общие для всех событий условия отбора.

OVER Отбрасываются искусственные события, полученные наложением события, отобранного по случайному триггеру на событие, отобранное по физическому триггеру. При изучении эффектов случайного наложения ведется, напротив, отбор именно этих событий.

BADRUN Отбрасываются периоды с частично неисправной установкой.

BADBUR* Отбрасываются сбросы ускорителя, в которых была диагностирована неисправность отдельных детекторов.

BADLKR Отбрасываются события, в которых была диагностирована неисправность LKr.

МВХ D TIM* Отбрасываются события, попадающие в мертвое время триггера на К0 —> 7т+тт~.

NO VTX Отсутствие реконструированных распадов в событии на последней стадии анализа (в формате supercompact). В большинстве случаев эти события не прошли предварительного отбора с более мягкими условиями.

DCHOVF Отбрасываются события, сопровождающиеся переполнениями в дрейфовых камерах.

TAGGER* Отброшен период высокой неэффективности работы станции мечения пучка.

TIMESTAMP* Отброшены события в конце каждого сброса ускорителя для периода, когда в конце сбросов были аномалии в распределении интенсивности пучков.

TAGREC* Отброшены события, в которых диагностирована неудача реконструкции данных станции мечения пучка.

DCHDEC" Отброшены события, в которых диагностирована неудача декодирования данных одной из дрейфовых камер.

SPECTAG* В сеансе 2001 года в трех периодах сбора данных отброшены события с неверно реконструированными данными станции мечения пучка.

BEGBUR* В сеансе 2001 года начало каждого сброса ускорителя содержало резкие изменения интенсивности, что вызывало затруднения в анализе эффектов, связанных с интенсивностью пучков. Поэтому для данных этого года первые 200 мс каждого сброса не используется в анализе.

• Условия отбора распадов К0 —> 7г+7г~.

С# TR W* Событие сопровождалось срабатыванием триггера на.

7Г+7Г~.

LV3С* Событие было реконструировано как К° —> 7г+7г~ при первой фильтрации событий с мягкими условиями отбора.

VTX TIM* Время события находится в пределах ±20 не относительно времени триггера распада на 7г+7г-.

CD, А Расстояние между реконструированными треками, экстраполированными в распадный объем, менее 3 см.

TR CHARG Треки имеют противоположные заряды.

TRLKRSTA Каждый из треков либо не имеет ассоциированного кластера в LKr, либо при реконструкции ассоциированного с ним кластера не было диагностики неудачи.

TRMOM Импульс каждого из треков — не менее 10 ГэВ.

TRLKRACC Экстраполяция каждого из треков (с использованием их параметров, измеренных после прохождения ими магнита спектрометра) пересекает переднюю плоскость LKr в пределах эффективного аксептанса LKr. Границы эффективного аксептанса проведены так, чтобы исключить области, в которых энергия кластера могла бы быть реконструирована со значительной ошибкой — ячейки вокруг вакуумной трубы (с радиусом менее 15 сантиметров) и вблизи внешних краев калориметра.

ЕОР В случае, если трек имеет ассоциированный с ним кластер в LKr, для него должно выполняться условие < 0, 8, где Еы<�г — измеренная с помощью LKr энергия этого кластера, a Pdch ~ измеренный с помощью магнитного спектрометра импульс этого трека.

TR D D CL Точка пересечения экстраполяции каждого из треков с передней плоскостью LKr находится на расстоянии не менее 2 см от ближайшей дефектной ячейки калориметра.

MUVACC Экстраполяция каждого из треков пересекает каждую из трех чувствительных плоскостей мюонного детектора в пределах аксептанса MUV, то есть не попадает во внутренний квадрат со стороной 25 см и не выходит за пределы квадрата со стороной 270 см.

MUV Для каждого из треков не было обнаружено мюона, ассоциированного с ним в пространстве (в пересекаемых им и в соседних полосах MUV) и времени (в интервале ±4 не). Для смоделированных событий (за исключением случая Оверлейного метода Монте-Карло) все времена считались совпадающими.

RDCH Расстояние каждого из треков на плоскостях первой, второй и четвертой дрейфовых камер до центров последних, которые расположены на биссектрисе номинального угла схождения пучков Kl и Ks, превышает 12 см.

PTPRIM Квадрат поперечного импульса двухтрековой вершины, определение которого дано в уравнении (3.20), не превышает 200 МэВ2/с2.

KMASS Отклонение реконструированной массы каона от номинального значения 0,497 672 ГэВ не превышает 3<т, определяемых выражениями (3.19).

ASYMM Треки удовлетворяют условию на асимметрию импульсов (3.18).

GHOST Ни один из треков не имеет настолько близкого другого трека, что один из них с высокой вероятностью является результатом ошибки реконструкции треков в результате влияния сигналов от шумов и случайной активности в спектрометре.

• Условия отбора распадов К0 —> 7г°7г°.

NEU TR W Событие записано по срабатыванию триггера на.

7г°7г°.

LV3N Событие было реконструировано как К0 —> 7г°7г° при первой фильтрации событий с мягкими условиями отбора.

N CELL TIM Суммарное количество ячеек LKr, измерения времен сигналов в которых были использованы при вычислении времени комбинации — кандидата в 7г°7г°, было не менее 5.

CLSTAT У всех кластеров из комбинации отсутствовала диагностика неудачи реконструкции.

CLENER У всех кластеров из комбинации энергия не ниже 3 и не выше 100 ГэВ.

CL TIME Времена всех кластеров находятся в окне сбора данных шириной 125 не относительно времени триггера.

NEU TIME Время события находится в окне шириной в 65 не относительно среднего времени сигнала со станции мечения пучка.

DAV TIM Отклонение времени каждого кластера от их среднего значения (времени события) не превышает 5 не.

CL LKR, А С Координаты всех кластеров комбинации находятся внутри области эффективного аксептанса LKr (см. TRLKRACG.

CLDDCEL Расстояние от любого из кластеров комбинации до ближайшей дефектной ячейки не менее 2 см.

RELL Значение определенного выражением (3.15), меньше 13,5.

EXTRA CL В калориметре LKr не было зарегистрировано дополнительных кластеров (не входящих в комбинацию — кандидат в 7г°7г°) с энергией выше 1,5 ГэВ, время которых было бы вблизи времени изучаемого события в пределах ±3 не.

CLDIST Расстояние между всеми кластерами, входящими в комбинацию, оказалось не менее 10 см.

QXDEAD Событие не попало в мертвое время триггера заряженных событий. Это условие применяется для синхронизации набора заряженных и нейтральных событий.

• Условия отбора, аналогичные по физическому смыслу для заряженной и нейтральной моды распада, но использующие информацию с разных детекторов.

COG Радиус центра тяжести события должен быть менее 10 см. В нейтральной моде вычислялся энерговзвешенный центр тяжести гамма-квантов от распадов нейтральных пионов на передней плоскости LKrВ заряженной моде вычислялся импульсно-взвешенный центр тяжести треков пионов, экстраполированных на ту же плоскость LKr.

ENERGY Энергия должна быть в интервале 70 < Е < 170 ГэВ. В нейтральной моде энергией каона считалась сумма энергий гамма-квантов из 7Г°. В заряженной моде энергия вычислялась из импульсов заряженных пионов, измеренных спектрометром.

CTAU Время жизни каона, умноженное на скорость света, z-z0)mko г? вычисляется как ст — -—щ—где Z — реконструированная продольная координата вершины распада, a Zq — координата начала распадного объема. Начала распадного объема разные для нейтральной и заряженной мод из-за различного механизма срабатывания AKS: Zq = 609, 4 см, Zq° = 607, 3 см. Для всех событий устанавливается максимальное ст < 3,5 ст$¦ Для событий, реконструированных как Kl, требуется еще и ст > 0.

AKS Отбрасываются события, в которых в пределах 3 не вблизи времени распада обнаружено срабатывание антисчетчика AKS. Тем самым задается начало распадного объема для пучка Ks-Время распада для нейтральной моды определяется из данных LKr, для заряженной — из данных годоскопа.

Геометрия установки NA48.

Номинальные положения у, z центров передней плоскости основных элементов детекторной установки и радиусы их внутренних отверстий для пропуска пучков Rinn (в см).

Элемент установки У z R-inn.

Мишень Kl 0,00 -12 000,00.

Первый определяющий коллиматор Kl 0,00 -7958,00 0,61.

Последний определяющий коллиматор Kl 0,00 -7838,00 0,65.

Мишень Ks 7,19 0,00.

Коллиматор очистки Kl 0,00 70,00 2,70.

Последний коллиматор Kl 0,00 480,00 3,00.

Коллиматор очистки Ks 6,93 480,00 0,18.

Последний коллиматор Ks 6,84 600,00 0,30.

Конвертер AKS 6,84 607,20.

Счетчик AKS 6,84 609,20.

Окно из кевлара 0,62 9531,15 7,90.

Дрейфовая камера DCH1 0,57 9708,60 9,60.

Дрейфовая камера DCH2 0,34 10 627,10 9,60.

Магнит 0,00 10 896,80.

Дрейфовая камера DCH3 0,20 11 166,10 9,60.

Дрейфовая камера DCH4 0,00 11 887,40 9,60.

Окно из алюминия 0,00 11 935,30 9,60.

Годоскоп 0,00 11 946,50 12,00.

Калориметр LKr 0,00 12 108,20 8,30.

Адронный калориметр 0,00 12 419,70 9,60.

Плоскость 1 мюонного вето 0,00 12 740,00 10,60.

Плоскость 2 мюонного вето 0,00 12 902,75 10,60.

Плоскость 3 мюонного вето 0,00 13 012,00 11,50.

Заключение

.

Показать весь текст

Список литературы

  1. В.Д.Кекелидзе, Д. Т. Мадигожин, О наблюдении прямого нарушения CP — симметрии в распадах нейтральных каонов, ЭЧАЯ. 2007. Т.38, вып.5. С.1163−1211.
  2. Белослудцев Д.А., ., Д. Т. Мадигожин и др., Компьютинг для действующих экспериментов по физике частиц в ЛФЧ ОИЯИ, Письма в ЭЧАЯ. 2006. Т. З, No 4(133). С.17−24.
  3. Д.Т. Мадигожин, Применение метода Монте-Карло с наложением событий, зарегистрированных по сигналу пучкового монитора, в эксперименте NA-48, Письма в ЭЧАЯ. 2007. Т.4, No 3(139). С.450−469.
  4. Е.А.Гудзовский, Д. Т. Мадигожин, Ю. К. Потребеников, Система оперативного мониторинга физических данных в серии экспериментов NA48, NA48/1, NA48/2, Письма в ЭЧАЯ. 2007. Т.4, No 5(141). С.710−718.
  5. V. Fanti, ., D. Madigozhin et al. NA48 Collaboration], The Beam and Detector for the NA48 Neutral Kaon CP Violation Experiment at CERN, Nucl. Instr. and Methods in Phys. Research A 584 (2007) 433−471.
  6. A. Lai, ., D. Madigojine et al NA48 Collaboration], New measurements of the rj and K° masses, Phys. Lett. В 533 (2002) 196−206.
  7. A. Lai, ., D. Madigojine et al. NA48 Collaboration], A measurement of the Ks lifetime, Phys. Lett. В 537 (2002) 28−40.
  8. A. Lai, ., D. Madigojine et al. NA48 Collaboration], Measurement of the quadratic slope parameter in the Kl —> 37г° decay Dalitz plot, Phys. Lett. В 515 (2001) 261−268.
  9. V.Fanti, ., D. Madigojine et al NA48 Collaboration], A new measurement of direct CP violation in two pion decays of the neutral kaon, Phys. Lett. В 456 (1999) 335−348.
  10. A.Lai, ., D. Madigojine et al, A precise measurement of the direct CP violation parameter Re (ef/e), Eur. Phys. J. С 22 (2001) 231−254.
  11. J.R.Batley, ., D. Madigojine et al., A precision measurement of direct CP violation in the decay of neutral kaons into two pions, Phys. Lett. В 5 442 002) 97−112.
  12. D. Madigozhin for the NA48 Collaboration], A precision measurement of direct CP violation in the decay of neutral kaons into two pions, Beauty 2002, Santiago de Compostela, Spain, 2002, Nucl. Phys. Proc. Suppl. 1 202 003) 277−282.
  13. C.S. Wu et al, Phys. Rev. 105 (1957) 1413. Ibidem Phys. Rev. 106 (1957) 1361.
  14. Л.Д.Ландау, ЖЭТФ 32 (1957) 405.
  15. Schwinger J., Phys.Rev. 82 (1951) 914.
  16. Ltiders G., Mat. Fys. Medd. Kongl. Dan. Vid. Selsk. 28 (1954) No. 5.
  17. Pauli W. Niels Bohr and The Development of Physics. Pergamon Press, 1955.
  18. J.H.Christenson, J.W.Cronin, V.L.Fitch, R. Turley, Phys. Rev. Lett. 13 (1964) 138.
  19. L. Wolfenstein, Phys. Rev. Lett. 13 (1964) 562.
  20. А.Д., Письма ЖЭТФ. 1967. Т. 5. С. 32.
  21. I.S. Altarev et. at, Phys. Lett. В 276 (1992) 242.
  22. V.Weisskopf and E.P.Wigner, Z.Phys. 63 (1930) 54.
  23. Wentzel G., Phys.Rev. 101 (1956) 1215.
  24. W.-M. Yao, C. Amsler, D. Asner et al. (Particle Data Group), J. Phys. G: Nucl. Part. Phys. 33 (2006) 1.
  25. S.Eidelman, K.G.Hayes, K.A.Olive et al. (Particle Data Group), Phys. Lett. В 592 (2004) 1.
  26. Good R. et al., Phys. Rev., 124 (1961) 1223.
  27. Abashian A. et al., Phys. Rev. Lett. 13 (1964) 243.
  28. Galbraith W. et al., Phys. Rev. Lett. 14 (1965) 383.30. de Bouard X. et al., Phys. Letters 15 (1965) 58.
  29. T.T. Wu and C.N. Yang, Phys. Rev. Lett. 13 (1964) 380.
  30. V.V.Barmin et al., Phys. Lett. В 33 (1970) 377.
  31. J.L.Brown et al., Phys. Rev. 130 (1963) 769.
  32. K.G.Vosburgh et al., Phys. Rev. D 6 (1972) 1834.
  33. L.Bertanza et al, Z. Phys. С 73 (1997) 629.
  34. A.Apostolakis et al., Phys. Lett. В 458 (1999) 545.
  35. В. Schwingenheuer et al., Phys. Rev. Lett. 74 (1995) 4376.
  36. T.T.Wu, C.N.Yang, Phys. Rev. Lett. 13 (1964) 380.
  37. Kobayashi M., Maskawa Т., Progr. Theor. Phys. 49 (1973) 652.
  38. Wolfenstein L., Phys. Rev. Lett. 51 (1983) 1945.
  39. A. J. Buras and M. E. Lautenbacher, Phys. Lett. В 318 (1993) 212 arXiv: hep-ph/9 309 203].
  40. А.А.Бельков, ЭЧАЯ. 2005. Т. 36, вып. 3. 509.
  41. Heinrich J. et al., Phys. Lett. В 301 (1993) 263.
  42. Buras A.J., Jamin M., Lautenbacher M.E., Phys.Lett. В 389 (1996) 749.
  43. Bertolini S., Eeg J.O., Fabbrichesi M., Nucl. Phys. В 476 (1996) 225.
  44. Ciuchini M. et al., Nucl. Phys. В (Proc. Suppl.) 59 (1997) 149.
  45. Bertolini S. et al., Nucl. Phys. В 514 1998 93.
  46. J. K. Black et al., Phys. Rev. Lett. 54 (1985) 1628.
  47. R. H. Bernstein et al., Phys. Rev. Lett. 54 (1985) 1631.
  48. H. Burkhardt et al NA31 Collaboration], Phys. Lett. В 206 (1988) 169.
  49. G. D. Barr et al. NA31 Collaboration], Phys. Lett. В 317 (1993) 233.
  50. J.Ritchie Patterson, Determination of Re (e'/e) by the simultaneous detection of the four Kl, s як decay modes, PhD thesises, the University of Chicago, Department of physics, Chicago, Illinois, 1990.
  51. L.K. Gibbons et al., Phys. Rev. Lett. 70 (1993) 1203.
  52. L.K. Gibbons et al., Phys. Rev. D 55 (1997) 6625.
  53. G.D. Barr et al. Proposal for a Precision Measurement of e'/e in CP Violating K° → 2тг Decays. CERN/SPSC/90−22 (1990) 36 p.
  54. C.Biino et al., CERN-SL-98−033(EA).
  55. C.Biino et al., Proceedings of 6th EPAC, Stockholm 1998, IOP, (1999) 2100.
  56. V.A.Andreev et al., Letters to JETP, 36, No 9 (1982) 340.
  57. N.Doble, L. Gatignon, P. Grafstrom, Nucl. Instr. and Methods В 119 (1996) 181.
  58. P.Grafstrom et al., Nucl. Instr. and Methods A 344 (1994) 487.
  59. T. Beier et al, Nucl. Instr. and Meth., A 360 (1995) 390.
  60. H.Bergauer et al, Nucl. Instr. and Methods A 419 (1998) 623.
  61. R. Moore et al., Nucl. Instr. and Methods В 119 (1996) 149.
  62. H.Bergauer et al., Nucl. Instr. and Methods A 419 (1998) 623.
  63. E. Griesmyer et al., Nucl. Instr. and Meth. A 361 (1995) 466.
  64. D.Bederede et al., Nucl. Instr. and Methods A 367 (1995) 88.
  65. I.Augustin et al., Nucl. Instr. and Methods A 403 (1998) 472.
  66. G.D.Barr et al., Nucl. Instr. And Methods A 370 (1993) 413.
  67. B.Hallgren et al., Nucl. Instr. And Methods A 419 (1998) 680.
  68. G.Unal for the NA48 collaboration, 9th International Conference on Calorimetry, 9−14 October 2000, Annecy France, hep-ex/12 011.
  69. GEANT Description and Simulation Tool, CERN Program Library Long Writeup W5013 (1994).
  70. C.Cerry et al., Nucl. Instr. And Methods 227 (1984) 227.
  71. V.Radeka et al., Nucl. Instr. And Methods A 265 (1988) 228.
  72. G. Diambrini Palazzi, Rev. Mod. Phys. 40 (1968) 611.
  73. R. Arcidiacono, P. L. Barberis, F. Benotto, F. Bertolino, G. Govi and E. Menichetti, Nucl. Instrum. Meth. A 443 (2000) 20.
  74. M.Jeitler et al, Nucl. Inst. And Methods A 400 (1997) 101.
  75. M. Wittgen et al., The NA48 event building PC farm, IEEE Trans. Nucl. Sci. 47 (2000) 348.
  76. G. Fischer et al., Nucl. Instrum. Meth. A 419 (1998) 695.
  77. G.Barr, et al., Nucl. Instrum. Methods A 485 (2002) 676.
  78. C. Avanzini et al., IEEE Trans. Nucl. Sci. 43 (1996) 1789.
  79. S.Anvar et al., Nucl. Inst. And Methods A 419 (1998) 686.
  80. G.Unal for NA48 Collaboration], in Frascati Physics Serie, 21 (2001) 361.
  81. HBOOK reference manual, CERN Program Library Long Writeup Y250 (1994).
  82. Histo-Scope Plotting Widget Set, http: / /www.fnal.gov / fermitools / abstracts / plotwidgets / abstract. html.
  83. Particle Data Book, E.P.J. 3 N 1−4 (1998).
  84. M.Abdel-Bary et.al. GEM collaboration] Phys.Lett. В 619 (2005) 281.
  85. F.Ambrosino et.al. KLOE collaboration], Contributed paper to Lepton Photon 2007, [arXiv:0707,4616vl],
  86. S.Palestini et al., Nucl. Instr. And Methods A 421 (1999) 75.
  87. E.J.Ramberg et al., Phys. Rev. Lett. 70 (1993) 2525.
  88. Anvar S., et al., Nucl. Instrum. Methods A 419 (1998) 686.
  89. R. Carosi et al., Phys. Lett. В 237 (1990) 303.
  90. Particle Data Group, E. Phys. J. С 15 (2000) 1.
  91. T.Delvin, J. Dickey, Rev.Mod.Phys. 51 (1979) 237.
  92. J.Kambor et al., Phys. Rev. Lett. 68 (1992) 1818.
  93. A. Alavi-Harati et al KTeV Collaboration], Phys. Rev. Lett. 83 (1999) 22.
  94. A. Alavi-Harati et al KTeV Collaboration], Phys. Rev. D 67 (2003) 12 005 [Erratum-ibid. D 70 (2004) 79 904].
  95. A.Roodman, in Proceedings of the Seventh International Conference on Calorimetry in High Energy Physics, edited by E. Cheu et al. (World Scientific, 1998), p.89.
  96. Ren-yan Zhu, Nucl. Phys. B. (Proc. Suppl.) 78 (1999) 203.
  97. E. Shabalin, Phys.Atom.Nucl. 68 (2005) 88- Yad.Fiz. 68 (2005) 89.
  98. J.R. Batley, et al. Eur.Phys.J. С 52 (2007) 875.
  99. V.V. Anisimovsky, et al E949 Collaboration], Phys.Rev.Lett. 93 (2004) 31 801.
  100. G. Anelli et al. Proposal to Measure the Rare Decay K+ —> жat the CERN SPS. CERN-SPSC-2005−013, SPSC-P-326 (2005) 93 p.
  101. B.Aubert et al BABAR Collaboration], Phys.Rev.Lett. 87 (2001) 91 801.
  102. K.Abe et al Belle Collaboration], Phys.Rev.Lett. 87 (2001) 91 802.
  103. B.Aubert et al BABAR Collaboration], Phys. Rev.Lett. 93 (2004) 131 801.
  104. K.Abe et al Belle Collaboration]., International Europhysics Conference on High Energy Physics (HEP-EPS 2005), Lisbon, Portugal, (2005), arXiv: hep-ex/507 045.
  105. B.Aubert et al BABAR Collaboration], Phys. Rev. Lett. 99 (2007) 161 802.
  106. H. Ishino et al Belle Collaboration], Phys. Rev. Lett. 98 (2007) 211 801.
  107. Antonio Riotto, Theories of Baryogenesis, arXiv: hep-ph/980 7454v2 (1998) 90 p.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!