Вырежем из пластины малый элемент со сторонами сЬс и dy (рис. 14.11, а). Напишем обобщенный закон Гука.
Составим векторы (матрицы-столбцы).
Тогда уравнения (14.1) можно записать в матричной форме.
или кратко.
Рис. 14.11.
где.
Легко установить, что после перемножения матрицы D на вектор 6 получим три уравнения (14.1).
Из уравнения (14.4) легко установить обратную зависимость.
Теперь установим связь между перемещениями и деформациями. Пусть элемент, показанный на рис. 14.11, а, после того как пластина деформировалась, занял новое положение (рис. 14.11, б). Точки 1, 2, 3 и 4 переместились в точки Г, 2', 3' и 4'. В результате деформации всей пластины вырезанный элементарный прямоугольник изменил размеры и форму за счет сдвигов.
Сложные перемещения разложим на три составляющих: перемещения вдоль осей х и у, перекос за счет сдвигов на угол у,. Первая составляющая перемещения показана на рис. 14.11, в. Если точка 1 переместилась вдоль осихв новое положение на величину их, то точка 2 переместилась на величину их + Аих:
Длина элемента стала больше на величину.
Удлинение оказалось равным.
Рассуждая так же при рассмотрении перемещений по вертикали на иу, получим.
Без вывода приведем выражение для ухи:
В результате получим так называемые уравнения Коши, связывающие перемещения и с деформациями:
Эти уравнения также можно записать в матричной форме:
или.
где.
Уравнения равновесия напишем без вывода (уравнения Навье):
где.
Здесь Wx и Wy — объемные силы (силы веса, силы инерции или магнитного притяжения), приходящиеся на единицу объема.
Если вектором W можно пренебречь, то уравнения (14.8) превратятся в систему.
Итак, имеем основные уравнения плоского напряженного состояния.
На основании этих уравнений можно записать.
Приведенные в этом параграфе формулы позволят построить переходные формулы от перемещений к напряжениям в методе конечных элементов.