Введение. 
Поперечноэлектрический акустоэлектромагнитный эффект

Открытие относится к области электродинамики.

Основные законы переменного электромагнитного поля были сформулированы Фарадеем и Максвеллом. В 1864 году Максвелл предложил уравнения, обобщившие все имеющиеся экспериментальные результаты, касающиеся взаимодействия постоянных во времени электрических зарядов и токов, на основе которых затем сформулировал уравнения переменных электромагнитных полей [1]. Таких уравнений четыре, рассмотрим их.

Закон полного тока Уравнения электромагнитного поля Уравнения электромагнитного поля в дифференциальной форме в интегральной форме.

rot H = j + е (?E/?t) (1).

? Hdl = I + dN/dt (1*).

Токи смещения поля наравне с токами проводимости образуют магнитное поле и являются вихрями этого поля. Закон изменения электрического поля во времени определяет закон распределения магнитного поля в пространстве.

Обобщённый закон электромагнитной индукции.

rot E = м (?H/?t).

? Edl = dФ/dt (2*).

Переменное магнитное поле образует вихревое электрическое поле, вихрями которого является скорость изменения магнитной индукции во времени, взятая с обратным знаком. Закон изменения магнитного поля во времени определяет закон распределения электрического поля в пространстве.

div еE = с? еE dS = ?q (3*).

Электрическое поле может иметь истоки. Истоками электрического поля являются электрические заряды.

div мH = 0 (4).

? мH dS = 0 (4*).

Магнитное поле не имеет истоков. В природе свободные магнитные заряды (массы) отсутствуют.

Эти уравнения не только устанавливают взаимосвязь электрических токов и зарядов с полем, но и определяют свойства самого поля. Электромагнитное поле согласно теории Максвелла представляет собой совокупность взаимосвязанных электрического и магнитного полей. Таким образом, электромагнитное поле есть форма существования материи, существующей объективно в пространстве и времени, а электрическое и магнитное поля суть две характеристики этого единого комплекса. Только в частном случае статических полей, когда? E/?t = ?H/?t = 0, единая система уравнений Максвелла распадается на две независимых системы уравнений:

• а) электрического поля — rot E = 0, div еE = с,
• б) магнитного поля — rot H = j, div мH = 0.

При этом статические поля следует рассматривать как предельный случай электромагнитного поля, настолько медленно изменяющегося во времени, что с одной из характеристик его можно не считаться.

Вывод о движущемся характере электромагнитного поля — со скоростью света с, где с = 1/(ем)^½, волновой характер этого поля, его материальность в среде, в которой взаимодействуют токи и заряды, определили круг вопросов раздела современной физики, получившего наименование электродинамики.

Закон сохранения энергии в электромагнитном поле на основе теоремы ГауссаОстроградского может быть записан в виде:

(d/dt)? [(еE²/2) + (мH²/2)] dV =? jE dV +? П dS (5).

Уравнение (5) в левой части представляет собой скорость изменения во времени полного запаса электромагнитной энергии в рассматриваемом объёме с обратным знаком (dW/dt). Первый член правой части есть количество тепла Q, выделяющегося в проводящих частях объёма V за единицу времени, второе слагаемое представляет собой поток вектора через поверхность S, ограничивающую данный объём. Вектор П — суть плотность потока энергии, протекающего через поверхность S в единицу времени (вектор Пойнтинга). Этот вектор в каждой точке движется по нормали к плоскости, образованной взаимно ортогональными векторами Е и Н, в сторону, совпадающую с поступательным перемещением правовинтового штопора, вращаемого от вектора Е к вектору Н на наименьший угол.

Электромагнитное поле удовлетворяет так называемому принципу излучения, согласно которому электромагнитное поле уходит от источника в пространство.

Задачи по расчёту электромагнитного поля в заданной области при известных начальных и граничных условиях относятся к краевым задачам или граничным задачам электродинамики.

В записанных выше выражениях е и м — соответственно абсолютные диэлектрическая и магнитная постоянные, Е и Н — векторы напряжённости электрического и магнитного полей, j — плотность тока проводимости, с — плотность распределения заряда.