О механизме формирования гексагонального феррита бария
Объектами для исследования служили образцы поликристаллического гексаферрита BaFe12O19 (BaM), а также в виде фольги d=0,1 мм и порошка поликристаллического гексаферрита бария замещенного алюминием. Были изучены их магнитные свойства и локальные характеристики. Образцы изготовлены по известной керамической технологии. Для изучения особенностей кристаллической структуры использовали мёссбауэровскую… Читать ещё >
О механизме формирования гексагонального феррита бария (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
Аннотация
В работе рассмотрен механизм формирования поликристаллического гексагонального феррита бария. Рассмотрено влияние легирующих добавок на расположение ионов Fe3+ в гексагональном блоке R и на границе гексагонального и шпинельного блоков (RS). Показано, что именно наличие слабомагнитных или диамагнитных ионов легирующих добавок в этих позициях обеспечивает специфические свойства гексагональных ферритов и их практическое использование.
Ключевые слова: гексаферрит бария, легирующая добавка, магнитные свойства, механизм формирования, анизотропия, поликристалл, намагниченность, мессбауэровская спектроскопия, коэрцитивная сила, температура Кюри.
Многоподрешёточные гексагональные ферриты представляют удобный объект для исследования различного рода эффектов связанных с их сендвичевой структурой [1, 2]. Структура широко используемых в технике замещенных BaFe12O19 изоморфна минералу магнитоплюмбита MeFe12O19 (Me2+— Ba2+, Sr2+, Pb2+Ca2+) и представляет совокупность кислородных слоев двух типов: шпинельного (S) и гексагонального ®, содержащего ионы Me2+ [3, 4].
Более того, в таких ферритах в силу значительной анизотропии их свойств можно проследить за процессами упорядочения катионов и дефектов и связанных с ними изменениями магнитных параметров. Дело в том, что упорядочение как катионов, так и дефектов скажется на параметрах суперобменных взаимодействий, особую роль в которых играют ионы Fe3+ расположенные в тригональной бипирамиде. Такие ионы наиболее сильно связаны с ионами Fe3+ расположенными в гексагональном блоке R и на границе гексагонального и шпинельного блоков (RS) [5, 6]. Именно наличие слабомагнитных или диамагнитных ионов легирующих добавок в этих позициях обеспечивает специфические свойства гексагональных ферритов и их практическое использование [7].
Объекты и методики экспериментальных исследований
Объектами для исследования служили образцы поликристаллического гексаферрита BaFe12O19 (BaM), а также в виде фольги d=0,1 мм и порошка поликристаллического гексаферрита бария замещенного алюминием. Были изучены их магнитные свойства и локальные характеристики. Образцы изготовлены по известной керамической технологии. Для изучения особенностей кристаллической структуры использовали мёссбауэровскую спектроскопию. Магнитные параметры: намагниченность насыщения уs, коэрцитивную силу Нс, остаточную намагниченность уr, температуру Кюри, форму петли гистерезиса измеряли по стандартной методике. Мёсбауэровские исследования выполнены на спектрометре Ms1104-Em с автоматической обработкой спектров по программе Univem Ms. Мёссбауэровские спектры получали при комнатной температуре (300К) и температуре жидкого азота (87К) на порошках, а также фольге. Рентгеновские дифрактограммы снимались на аппарате ДРОН-3М в излучении CuK. Параметры элементарной ячейки a и c определяли путем полнопрофильного анализа по Ритвельду (программа FullProf).
Результаты исследований и обсуждение
Результаты рентгенографического анализа (см. рис. 1−3) свидетельствуют о наличии в исследованных материалах неосновных фаз.
Рис. 1. — Штрих-рентгенограмма BaO•5,6Fe2O3 при Тф = 1100 оС
Рис. 2. — Штрих-рентгенограмма BaO•5,6Fe2O3 при Тф = 1150 оС
Для температуры ферритизации 1100 °C была надежно идентифицирована как неосновная фаза BaFe2O4, имеющая структуру шпинели, для Тф = 1150 °C на дифрактограмме присутствовали дополнительные пики от фазы Ba2Fe6O11, имеющей орторомбическую структуру.
Фаза Ba2Fe6O11 при получении гексаферрита бария устойчиво существует до температуры 1150 °C. Выше этой температуры протекает перитектоидная реакция: Ba2Fe6O11> BaFe2O4+ BaFe12O19.
Фаза Ba2Fe6O11 обладает достаточно высокой устойчивостью: ее присутствие в составе феррита наблюдалось как после закалки образцов от температуры ферритизации, так и после охлаждения их с печью.
Фаза BaFe2O4 почти всегда сопутствует получению анизотропного гексаферрита бария. Известно, что состав, отвечающий оптимальному комплексу электромагнитных параметров, смещен относительно стехиометрического соотношения BaO•6Fe2O3 в область повышенного содержания BaO. Величина избытка BaO зависит от дисперсности б-Fe2O3 [8, 9].
Фаза BaFe2O4 частично растворяется в гексаферрите, частично локализуется по границам его зерен, препятствуя их росту. Различие в температурных интервалах растворения неосновных фаз приводит к отличиям в развитии процессов рекристаллизации, ответственных за формирование микроструктуры ферритов.
Методом высокотемпературной рентгенографии установлено, что BaFe12O19 образуется в две стадии:
при t = 700−900 °С BaCO3+6 Fe2O3> BaFe2O4+5 Fe2O3+CO2^.
при t = 900−1200 °С BaFe2O4+5 Fe2O3= BaFe12O19
При этом при протекании второй стадии возможно образование других промежуточных фаз [10]. Неосновные промежуточные фазы могут возникать по разным причинам: из-за негомогенности смеси исходных компонентов, которая определяется как условиями смешения, так и дисперсностью частиц исходных компонентов; из-за колебаний парциального давления кислорода.
Появление неосновных соединений на начальном этапе синтеза BaFe12O19 можно объяснить следующим образом. В начальный момент твердофазного синтеза на поверхности б-Fe2O3 формируется прослойка BaFe12O19, наследующая дефектность ее поверхностного слоя. В зависимости от сочетания типа дефектов на локальном участке поверхности оболочки там может наблюдаться аномальное отклонение от среднего соотношения подвижности ионов Ba2+ и O2-, что и приводит к формированию фаз иной, чем гексаферрит, стехиометрии.
Различие фазового состава исследованных образцов гексаферрита бария сказывается на динамике измельчения ферритизованного порошка.
На рисунке 4 представлены данные о динамике измельчения смесей, ферритизованных при разных температурах.
Рис. 4. — Изменение удельной поверхности ферритизованной шихты гексаферрита бария, обожженной при разных температурах: а) Тф = 1100 °C; б) Тф = 1150 °C; в) Тф = 1200 °С
Из этих данных следует, что неосновная фаза Ba2Fe6O11 способствует равномерному разрушению ферритизованного материала, в то время как ее распад приводит к охрупчиванию ферритизованной массы. Порошок, полученный из ферритизованной при 1150 °C смеси, обладает более узким гранулометрическим составом (см. рисунок 5), чем после обжига при других температурах, что объясняет высокую однородность микроструктуры спеченных на его основе ферритов.
поликристаллический гексагональный феррит барий.
Рис. 5. — Гранулометрический состав порошков BaFe12O19: а) Тф = 1100 °C; б) Тф = 1150 °C; в) Тф = 1200 °С
После ферритизации в исследованном интервале температур размеры частиц ферритизованных продуктов составляют 2−4 мкм, после измельчения примерно 1 мкм. Добиваться дальнейшего уменьшения размеров частиц для получения нанопорошков путем измельчения гексаферритов затруднительно из-за высокой энергоемкости разрушения частиц.
Механизм формирования аналогичен и для поликристаллического гексаферрита бария замещенного алюминием. По данным рентгеноструктурного анализа образцы поликристаллических гексаферритов бария не содержали сторонних фаз.
Влияние легирующих добавок на их распределение в структуре и магнитные свойства гексагональных бариевых ферритов было прослежено на образцах гексаферритов ВаFe12-xAlxO19. На рисунке 6 приведены их мёссбауэровские спектры, снятые при 300 и 87 К.
В отличие от незамещенных гексаферритов BaFe12O19 спектры образцов с изоморфным алюминием оказалось невозможным не только удовлетворительно разложить на 5 секстетов, но и выполнить соотношения интегральных интенсивностей пиков 31−6:22−5:13−4, характерное для поликристаллов. Так наиболее приемлемое разложение для образца в виде фольги было выполнено при задании 7 секстетов при соотношении интенсивностей 3:1,39:1,13. Такое соотношение свойственно для образцов с определенной степенью текстуры.
Сопоставляя полученные площади секстетов в ВаFe12-xAlxO19 с теоретическими, можно сказать, что основные замещения Al — Fe происходят в подрешетках а, и b причем подрешетки а и с разделяются на две, в результате чего в спектре выделяются 7 секстетов. Если в подрешетке а теоретически должно быть 50% отн., приходящиеся на 6 ионов, то в феррите ВаFe12-xAlxO19 на ионы железа подрешеток а приходится 32,5% отн., а на ионы железа подрешетки b 5,4% отн.
Исходя из заселенностей аи b-подрешеток, кристаллохимическая формула для порошка ВаFe12-xAlxO19 будет иметь вид ВаFe9,55Al2,45O19.
Рис. 6. — Мессбауэровские спектры ВаFe12-x AlxO19: a — фольга (300 K); б — фольга (87 К); в — порошок (300 К); г —порошок (87 К)
Согласно полученному соотношению интегральных интенсивностей в спектре фольги 3:1,39:1,13 (рис. 6а) A1−6/A2−5 = 3(cos2)/4(sin2), находим угол отклонения магнитных моментов от волнового вектораизлучения, равный 44,6 є. Исходя из полученных результатов, можно констатировать, что в гексагональных ферритах Ва в виде фольги наглядно проявляется текстура.
Мёссбауэровский спектр фольги снятый при 87 К (рис. 6б) показал худшее разрешение пиков от ионов Fe3+ различных подрешеток, чем при 300 К, что объясняется разнонаправленностью спинов ионов Fe3+ структурных подрешеток. Угол при этом почти не изменился и составил 44,2 є.
Мёссбауэровский спектр порошка, показал отсутствие текстуры, поскольку показал соотношение интенсивностей 3:2,11:1,18 и угол равный 53,9 є. Основные замещения также как и в образце из фольги происходят в подрешетке а.
Магнитные измерения гексаферрита ВаFe9,55Al2,45O19 показали следующие характеристики: намагниченность насыщения s = 21,68 Am2/kg; остаточная намагниченость r = 12,13 Am2/kg; Коэрцитивная сила Hc =532,3 kA/m; Отношение магнитных моментов Mr/Ms =0,56; температура Кюри Tc = 270 єС. По сравнению с незамещенным гексаферритом Ва, все магнитные характеристики существенно уменьшаются.
Заключение
Рассмотрен механизм формирования поликристаллического гексагонального феррита бария. Рассмотрено влияние легирующих добавок на расположение ионов Fe3+ в гексагональном блоке R и на границе гексагонального и шпинельного блоков (RS).
Установлено, что основные замещения Al — Fe происходят в подрешетках а, и b причем подрешетки а и с разделяются на две. Если в подрешетке а теоретически должно быть 50% отн., приходящиеся на 6 ионов, то в феррите ВаFe12-xAlxO19 на ионы железа подрешеток а приходится 32,5% отн., а на ионы железа подрешетки b 5,4% отн.
Показано, что именно наличие слабомагнитных или диамагнитных ионов легирующих добавок в этих позициях обеспечивает изменение свойств гексагональных ферритов.
Работа выполнена в НИТУ «МИСиС» при финансовой поддержке Гранта президента № МК-5562.2015.8 от 16.02.2015 г.
- 1. Хачатурян А. Г. Теоретические исследования энергии взаимодействия атомов внедрения, связанной с упругими искажениями кристаллической решетки // ФТТ. 1967. т. 10. С. 2861−2869.
- 2. Петров А. П., Куневич А. В. Обменные взаимодействия и спиновая неколлинеарность в гексагональных ферритах // ЖЭТФ. 1972. т. 63. № 6. С. 2239−2247.
- 3. Башкиров Ш. Ш., Либерман А. Б., Синявский В. И. Магнитная микроструктура ферритов. Изв. Казань: Казанский университет, 1978. 180 с.
- 4. Kojima, H., 1982. Fundamental properties of hexagonal ferrites with magnetoplumbite structure. Ferromagnetic Materials, pp. 305−440.
- 5. Андреев В. Г., Костишин В. Г., Читанов Д. Н., Николаев А. Н., Комлев А. С., Адамцов А. Ю. Влияние базового химического состава на свойства Ni-Zn-ферритов, полученных методом радиационно-термического спекания // Инженерный вестник Дона. 2013. № 3. URL: ivdon.ru/ru/magazine/archive/n3y2013/1873.
- 6. Вергазов Р. М., Костишин В. Г., Андреев В. Г., Морченко А. Т., Комлев А. С., Николаев А. Н. Влияние легирующих добавок на свойства радиопоглощающих Mg-Zn-ферритов, полученных методом радиационно-термического спекания // Инженерный вестник Дона. 2013. № 3. URL: ivdon.ru/ru/magazine/archive/n3y2013/1874.
- 7. Stablin, H., 1982. Hard ferrites and plastoferrites. Ferromagnetic Materials, pp. 441−568.
- 8. Batti, P., 1976. Diagrammi di stato stracture e comportamento magnetico del ferriti esagonali. Ceramurqia, 6(1): pp.11−16.
- 9. Reed, J.S. and R.M. Fulrath, 1973. Characterization and Sintering behavior of Baand Sr-ferrites. J. Amer. Ceram. Soc., 4(56):pp. 207−210.
- 10. Haberey, F. and A. Kockel, 1976. The formation of strontium hexaferrite SrFe12O19 from pure iron oxide and strontium carbonate. JEEE Transaction on Magnetics, 6(12): pp.983−985.
References
- 1. Hachaturjan A.G. FTT (Rus). 1967, № 10. pp. 2861−2869.
- 2. Petrov A.P., Kunevich A.V. ZhJeTF (Rus). 1972, 63. № 6. pp. 2239−2247.
- 3. Bashkirov Sh.Sh., Liberman A.B., Sinjavskij V.I. Magnitnaja mikrostruktura ferritov [The magnetic ferrite microstructure]. Izv. Kazan': Kazanskij universitet, 1978. 180 p.
- 4. Kojima, H., 1982. Ferromagnetic Materials, 3: pp.305−440.
- 5. Andreev V.G., Kostishin V.G., Chitanov D.N., Nikolaev A.N., Komlev A.S., Adamcov A.Ju. Inzhenernyj vestnik Dona (Rus). 2013, № 3. URL: ivdon.ru/ru/magazine/archive/n3y2013/1873.
- 6. Vergazov R.M., Kostishin V.G., Andreev V.G., Morchenko A.T., Komlev A.S., Nikolaev A.N. Inzhenernyj vestnik Dona (Rus). 2013, № 3. URL: ivdon.ru/ru/magazine/archive/n3y2013/1874.
- 7. Stablin, H., 1982. Ferromagnetic Materials, 3: pp. 441−568.
- 8. Batti, P., 1976. Ceramurqia, 6(1): pp.11−16.
- 9. Reed, J.S. and R.M. Fulrath, 1973. J. Amer. Ceram. Soc., 4(56):pp. 207−210.
- 10. Haberey, F. and A. Kockel, 1976. JEEE Transaction on Magnetics, 6(12): pp.983−985.