Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Динамика нестационарного испарения в условиях естественной конвекции в газовой фазе

Диссертация: Динамика нестационарного испарения в условиях естественной конвекции в газовой фазе
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Разработаны методики экспериментального изучения нестационарных процессов испарения, конденсации и сублимации. Показано, что диффузионный механизм испарения при достижении критического времени теряет устойчивость, если молекулярная масса испаряющейся жидкости меньше, чем у контактирующего с ней газа. Обнаружено ранее не отмечавшееся синергетическое взаимодействие компонентов газовой смеси при… Читать ещё >

Динамика нестационарного испарения в условиях естественной конвекции в газовой фазе (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА 1. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ
    • 1. 1. Физико-химические основы процессов испарения, 8 конденсации и сублимации
    • 1. 2. Кинетика массопереноса в процессах испарения, 16 конденсации и сублимации
      • 1. 2. 1. Диффузионный режим
      • 1. 2. 2. Конвективный режим
        • 1. 2. 2. 1. Экспериментальное исследование конвекции
        • 1. 2. 2. 2. Теоретическое исследование конвекции
    • 1. 3. Выводы из литературного обзора и задачи исследования
  • ГЛАВА 2. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТ
    • 2. 1. Диффузионный режим испарения
      • 2. 1. 1. Оценка влияния понижения температуры жидкости за счёт 44 скрытой теплоты парообразования на процесс испарения
        • 2. 1. 1. 1. Решение совместной задачи теплообмена и диффузии при 44 испарении однокомпонентной жидкости
        • 2. 1. 1. 2. Тепловые балансы в экспериментах по испарению 46 жидкостей
      • 2. 1. 2. Влияние сопротивления массопереносу в жидкой фазе на 51 процесс испарения бинарных жидкостей
      • 2. 1. 3. Точное и приближённое выражения концентраций в газо- 55 вой фазе для компонентов бинарной смеси, испаряющейся в замкнутое пространство. Сравнение формул
    • 2. 2. Расчет критического времени смены диффузионного 59 режима испарения на конвективный
    • 2. 3. Расчет коэффициента конвективной диффузии
  • ГЛАВА 3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТ
    • 3. 1. Изучение динамики нестационарного испарения однокомпонентных и бинарных жидкостей в замкнутом пространстве
      • 3. 1. 1. Описание экспериментальной установки и методики 75 проведения опытов
      • 3. 1. 2. Обработка экспериментальных данных
        • 3. 1. 2. 1. Определение динамики процесса и коэффициентов 79 массопереноса
        • 3. 1. 2. 2. Определение критического времени перехода от 90 диффузионного к конвективному режиму процесса
        • 3. 1. 2. 3. Допущения, сделанные при обработке экспериментальных 92 данных
      • 3. 1. 3. Влияние геометрических размеров парогазового 92 пространства на динамику испарения
      • 3. 1. 4. Влияние движущей силы процесса на динамику испарения
        • 3. 1. 4. 1. Изменение движущей силы за счет изменения температуры 94 процесса
        • 3. 1. 4. 2. Изменение движущей силы за счет предварительного 96 насыщения газового пространства парами
    • 3. 2. Изучение динамики нестационарных процессов 99 конденсации и сублимации в замкнутом пространстве
      • 3. 2. 1. Описание экспериментальных установок и методик 99 проведения экспериментов
      • 3. 2. 2. Обработка экспериментальных данных
    • 3. 3. Точность измерения основных параметров
  • ГЛАВА 4. ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ
  • ГЛАВА 5. ПРАКТИЧЕСКОЕ ПРИМЕНЕНИЕ ПОЛУЧЕНЫХ 114 РЕЗУЛЬТАТОВ
  • ВЫВОДЫ И ЗАКЛЮЧЕНИЯ Обозначения

Актуальность проблемы.

Массоперенос в системах жидкость — пар и твёрдое тело — пар широко распространен в природе и технике. Испарение и конденсация играют основополагающую роль в круговороте воды на земле и обеспечении жизнедеятельности растений и животных. Наряду с сублимацией эти процессы широко используется в промышленной практике для очистки веществ, сушки материалов, разделения смесей, нанесения покрытий, кондиционирования воздуха. Испарительное охлаждение воды осуществляется в оборотных системах водоснабжения промышленных предприятий. Для понимания природных явлений, совершенствования существующих и создания новых технологических процессов необходимо чёткое представление механизмов процессов переноса, которые лежат в их основе. Тем не менее, в литературе часто встречаются существенные неточности при описании процесса испарения. Например, считается, что, если жидкость и парогазовая смесь неподвижны, то удаление образовавшегося пара от поверхности жидкости в газовую среду происходит в основном в результате молекулярной диффузии [1,2]. При этом не принимается во внимание известный факт [3], что, если выделить некоторый объем газа и переместить его против направления силы тяжести, то в том случае, когда перемещенное количество вещества в новом месте будет обладать плотностью меньшей, чем окружающий газ, выделенный объем будет стремиться еще более удалиться от первоначального положения. Процесс молекулярной диффузии паров теряет устойчивость даже в неподвижных средах, если молекулярная масса испаряющегося (сублимирующегося) компонента меньше, чем у контактирующего с ним газа. При некотором критическом времени возникает конвекция, заметно увеличивающая скорость испарения. В зависимости от желаемых результатов, химико-технологические процессы, в том числе и с фазовыми переходами, целесообразно, а чаще всего единственно возможно, вести либо в диффузионном, либо в конвективном режиме. При этом возникает необходимость определения условий их гидродинамической устойчивости, а также скорости массопереноса в том или ином режиме. Несмотря на большое число экспериментальных и теоретических работ, посвященных тепловой конвекции, они ограничиваются, в основном, исследованиями устойчивости и структуры стационарных конвективных течений. Аналогичные данные для массопереноса ограничены, а исследованию развития нестационарных конвективных режимов посвящено малое количество работ. В настоящее время в литературе отсутствуют какие-либо теоретические зависимости, позволяющие определять пределы устойчивости диффузионного переноса в процессах испарения, конденсации и сублимации чистых веществ, а тем более смесей, а также динамику нестационарного массопереноса в режиме концентрационной естественной конвекции. Имеющиеся соотношения носят в лучшем случае полуэмпирический характер.

Плотностная конвекция является весьма важным механизмом интенсификации молекулярного массопереноса. Задача определения величин критического времени перехода от диффузионного к конвективному режиму и определения конвективных коэффициентов переноса актуальна для процессов испарения, сублимации и конденсации, широко используемых в химической технологии.

Цель работы — экспериментальное и теоретическое изучение динамики нестационарного процесса испарения чистых жидкостей и бинарных растворов.

Постановка задачи исследования.

1. Установить взаимосвязь величин молекулярных масс компонентов парогазовой смеси и механизма массопереноса в опытах при испарении однокомпонентных и бинарных систем в широком диапазоне изменения физико-химических свойств веществ.

2. Экспериментально определить критические времена бифуркации диффузионного режима (перехода к конвективному режиму). Исследовать зависимость коэффициентов конвективной диффузии и критических времен от составов исследуемых смесей и движущей силы процесса. 3. Найти корреляции для расчета времени бифуркации диффузионного режима и расчета коэффициентов конвективной диффузии в закритической области при испарении однокомпонентных и бинарных растворов в режиме естественной конвекции.

Научная новизна.

Разработаны методики экспериментального изучения нестационарных процессов испарения, конденсации и сублимации. Показано, что диффузионный механизм испарения при достижении критического времени теряет устойчивость, если молекулярная масса испаряющейся жидкости меньше, чем у контактирующего с ней газа. Обнаружено ранее не отмечавшееся синергетическое взаимодействие компонентов газовой смеси при испарении бинарной жидкости, когда молекулярная масса принимающего газа имеет промежуточное значение между молекулярными массами компонентов испаряющейся жидкости. Теоретически определены и экспериментально подтверждены критические времена, соответствующие смене диффузионного режима массопереноса в газовой фазе на конвективный. Экспериментально определены коэффициенты конвективной диффузии, и с точностью до постоянного коэффициента, одинакового для всех исследуемых систем, предложена полуэмпирическая формула, которая позволяет рассчитывать их величину в зависимости от физико-химических параметров процесса испарения.

Практическое значение.

Полученные в диссертации формулы для расчета критического времени перехода к конвективному режиму нестационарного испарения и величин коэффициентов конвективной диффузии могут быть использованы для анализа процессов межфазного перехода с целью их интенсификации.

На защиту выносятся 1. Экспериментальная методика, позволяющая определять коэффициенты массопереноса и критическое время бифуркации диффузионного режима нестационарного испарения в замкнутом пространстве в целом покоящейся среды.

2. Экспериментальные данные по динамике нестационарного испарения в замкнутое пространство.

3. Методика расчета критического времени перехода диффузионног о режима массопереноса в газовой фазе к конвективному в процессах нестационарного испарения, которая может быть модифицирована также и для процессов конденсации и сублимации.

4. Методика расчета эффективных коэффициентов диффузии в конвективном режиме процесса испарения.

ВЫВОДЫ И ЗАКЛЮЧЕНИЯ.

1. На основе экспериментального изучения динамики нестационарных процессов испарения и конденсации однокомпонентных и бинарных смесей в замкнутом пространстве в среде инертных газов выявлено сильное влияние соотношения молекулярных масс компонентов парогазовой смеси на скорость массопереноса. При экспериментальном изучении нестационарной сублимации была установлена значительная зависимость скорости процесса от его направления. При сублимации нафталина в направлении сверху вниз скорость процесса увеличилась по сравнению с диффузионной в 3,5 раза.

2. Установлено, что динамика всех изученных процессов в конвективном режиме описывается соотношениями для диффузионного режима, с заменой в них молекулярных коэффициентов диффузии на эффективные коэффициенты.

3. В опытах найдены критические времена бифуркации диффузионных режимов процессов, а также эффективные коэффициенты конвективной диффузии для широкого диапазона составов исследуемых систем и их физико-химических параметров. При достаточно больших положительных градиентах плотности коэффициенты конвективной диффузии могут на порядок и более превышать соответствующие молекулярные коэффициенты.

4. Экспериментально исследовано влияние движущей силы процесса на критическое время и коэффициент конвективной диффузии при нестационарном испарении.

5. Разработаны методы теоретического определения критических параметров бифуркации режима нестационарного испарения в замкнутом пространстве, и коэффициентов массопереноса в закритической области. Расчеты по предложенным методикам хорошо согласуются с экспериментальными данными.

ОБОЗНАЧЕНИЯ.

А, Аг~ известные коэффициенты (50.2) — 760 Г «г, а = 0,0224—мольный объем газа с учетом отклонении от нормальных.

21ЪР условий, м3/моль;

В = 22 535 — безразмерный коэффициент (68.2);

Ь — модуль градиента безразмерной концентрации по безразмерной координате 2;

С, — мольная плотность компонента / в газовой фазе в общем случае и в невозмущенном режиме диффузии, моль/м3;

С* - мольная плотность насыщенных паров компонента / в газовой фазе, моль/м3- С' с' = —'- - безразмерная концентрация в возмущенном режиме;

С, с (= - безразмерная концентрациясРж ~ удельная теплоёмкость жидкости, Дж/кг-КсРь ~ удельная теплоёмкость жидкого компонента /, Дж/кг-Ке*(|) — мольная плотность жидкой фазы, моль/м3- с{2) — мольная плотность газовой фазы, моль/м3- с1- внутренний диаметр ячейки, мйЕ — коэффициент конвективной диффузии компонентов в газовой фазе, м2/с;

— коэффициент молекулярной диффузии компонента / в газе 3, м2/с;

С — плотность газовой смеси, отнесённая к плотности принимающего газаg — ускорение силы тяжести, м/с ;

Нс — критическая высота неустойчивого слоя парогазовой фазы, м;

— высота газового пространства ячейки, отсчитываемая от свободной поверхности жидкости, м;

Я — глубина проницания паров в газовое пространство, мк — текущее снижение уровня относительно нулевой отметки в правом столбце манометра, соответствующее времени /, м;

Ни — безразмерная глубина проницания паров в газовое пространство;

20 — снижение уровня относительно нулевой отметки в правом столбце манометра, вызванное вводом жидкости в ячейку, мУ к1, = —— коэффициент распределения компонента / между газовой и жидкой фазами;

1 — теплота испарения компонента /, Дж /моль;

Л//— молекулярная масса /-ого компонента парогазовой смеси, г/мольтж — масса жидкости, кги, — - число молей инертного газа в ячейке, м/с ;

Р — давление газового пространства в любой момент времени после начала испарения (I > 0), Па;

Ро — давление газового пространства в момент времени ^ = О, ПаРат ~ атмосферное давление, Па;

Р1 — увеличение давления в системе за счет повышения температуры инертного газа до Г (), Па;

Р* - равновесное суммарное давление паров, Па;

Р^ - парциальное давление /-ого компонента смеси, мм. рт. ст;

Р — давление насыщенных паров над чистым компонентом (1), Па;

21 — количество испарившейся жидкости (сконденсировавшегося пара) на единицу площади межфазной поверхности к моменту времени I, моль/м2;

Qi — количество испарившегося с единицы площади поверхности компонента У к моменту времени моль/м — Ымольный поток, моль/(м2-с) — Я — радиус цилиндра, м;

Якр — критический радиус цилиндра, мплощадь поверхности жидкости, м2- - объёмная доля компонента / в газовой фазе- 5 — площадь внутреннего сечения манометрической трубки, м2- Т-температура, К;

Гу-температура свободной поверхности жидкости, КТ () — температура термостата, К- (Т)-средняя температура жидкости по высоте слоя, К- / - продолжительность эксперимента, с- - время полного насыщения газового пространства ячейки, с- 0 — вектор скорости, м/си — компонента скорости в направлении оси 2, м/си=Н2и/023 — безразмерная величина амплитуды компоненты скорости в направлении оси 2.

Уо — объем газового пространства в момент времени ^ = О, м3- V — объем газового пространства в любой момент времени после начала испарения (? > 0), м3;

Уя — объем ячейки (с учетом объема всех коммуникаций), м3- ¥-ж — объем введенной в ячейку жидкости, м3- Х1 — мольная доля компонента / в жидкой фазеУ, — мольная доля компонента / в газовой фазе;

X, У, 2 — декартовы координаты (оси X и У находятся в горизонтальной плоскости свободной поверхности жидкости, а ось 2 направлена вертикально вверх), м;

Zo — значение координаты 2, характеризующее исходное состояние неравновесной системы, мг = '2/Н2 — безразмерная координаташ — пробная функцияи-(2) — амплитуда возмущений безразмерной скорости в направлении по нормали к свободной поверхности жидкости- «-безразмерное волновое число- 2.

X]— коэффициент теплоотдачи, Вт/(м-К) — Д — температурный коэффициент объемного расширения, К" 1- ?[{Z),?2{Z) — амплитуды возмущений безразмерных концентраций в направлении по нормали к свободной поверхности жидкости- 2 s= -да/дТ — температурный градиент поверхностного натяжения, Дж/(мК);

Х~ коэффициент температуропроводности, м /с;

Yi — коэффициент активности компонента / в жидкой фазе;

А, А2 — безразмерные пространственный и плоский лапласианы;

Я — коэффициент теплопроводности, Вт/м-с- //- коэффициент динамическая вязкости, Па-сУз — коэффициент кинематической вязкости газа, м /сО = Dt/H2g — безразмерное времярм — плотность рабочей жидкости в манометре, кг/м3- рсм — плотность парогазовой смеси, кг/м3- Л рж — плотность жидкости, кг/м — рж1 — плотность жидкого компонента /, кг/м3;

7? — плотность газа, кг/м3- гкритическое время, при котором газовая фаза теряет гидродинамическую устойчивость, с;

Ар — разность плотностей газа и парогазовой смеси, кг/м3- р — вероятность перехода из одного состояния неравновесной системы в другое. р з — относительная влажность принимающего газа (по отношению к С) —? = Z/Hg — безразмерная координатаxV (z) — взвешивающая функция, учитывающая роль величины аргумента z в переходе к конвективному режиму переноса паров;

Аг — число Архимеда;

Яа = —5—число Релея;

V" V.

Яас — критическое число РелеяЬе — число Льюиса;

V = /у + и + /., —— оператор набла, 1/мх дХ «дУ 32.

Нижние индексы т — мономерс1- димер;

— номер компонентаё — газ- / - жидкость;

1 — номер компонента, молекулярная масса которого больше молекулярной массы инертного газа;

2 — номер компонента, молекулярная масса которого меньше молекулярной массы инертного газа;

3 — инертный газ.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Л.Д., Ахиезер A.M., Лифшиц Е. М. Курс общей физики. М.: Паука, 1969.
  2. Ландау Л Д., Китайгородский А. И. Молекулы. М.: Наука, 1978.
  3. Л., Титьенс О. Гидро-и аэромеханика. T.l. М.- Гос. техн.-теорег. изд-во, 1932.
  4. Д.А., Вязьмин А. В., Гухман А. А. Основы теории процессов химической технологии. В 5 т. T.l. М.: Логос, 2000.
  5. С. Фазовые равновесия в химической технологии. В 2 ч. 42. М.: Мир, 1989.
  6. Рид Р., Праусниц Дж., Шервуд Т. Свойства газов и жидкостей. Л.: Химия, 1982.
  7. Allen G. and Caldin E.F. II Quart Revs. 1953. V.7. P.255.
  8. Friedman E. II J. chem. Phys. 1954. V.21. P. 1784.
  9. Taylor M.D. and Bruton J. II J. am. Chem. Soc. 1952. V.74. P.4151.
  10. Pohl H.A., Hobbs M.E. and Gross M. II J. chem. Phys. 1941. V.9. P.408.
  11. Mac Dougal F.H. II J. am. Chem. Soc. 1941. V.63. P.3420.
  12. Tamir A. WisniakJ. Vapor-Liquid Equilibria in Associating Solutions // Chem. Ing. Sci. 1975. V. 30. P. 335−342.
  13. Pleves A.C., Pel D.C. and Code R.K. Some Thermodynamic Properties of The System Formic Acid Wother // The Canadian journal of Chemical Engineering. June, 1959. V.37. № 3. P.121−125.
  14. W. И Chem. Revs. 1952. V. 51. P. 171.
  15. Ito Tetsuo and Yoshida Fumitake II J. Chem. Eng. Data. 1963. V. 8. P. 315.
  16. В.В., Фридман В. М. Равновесие между жидкостью и паром. Л.: Наука, 1965.
  17. В.В., Александрова Л. П. Давление пара трехкомпонентных систем // Жури. физ. химии. 1960. Т. 34. № 6. С. 1367−1372.
  18. А., Хорленко Т. Муравьиная кислота // Нефть газ и нефтехимия за рубежом. 1980. № 11.С. 104−113.
  19. Химическая энциклопедия. М.: Советская энциклопедия. 1988.
  20. Р., Стьюарт В., Лайтфут Е. Явления переноса. М.: Химия, 1974.
  21. Т., Пигфорд Р., Уилки Ч. Массопередача: Пер. с англ./ Под ред. В. А. Малюсова. М.: Химия, 1982. 696 с.
  22. В.В. Основы массопередачи. М.: Высшая школа, 1962.
  23. А.Г. Основные процессы и аппараты химической технологии. М.: Химия, 1971.784 с.
  24. Я. Процессы химической технологии: Пер. с польск./ Под ред. П. Г. Романкова. JI.: Госхимиздат, 1958. 932 с.
  25. С. Стохастические проблемы в физике и астрономии. М.: Ил., 1947.
  26. С. Свойства газов и жидкостей. М. Л.: Химия, 1966.
  27. Н.Б. Справочник по физическим свойствам газов и жидкостей. М.: Физматгиз. 1963.
  28. Н.Б. Справочник по теплофизическим свойствам жидкостей и газов. М.: Наука, 1972.
  29. Н.И., Айнштейн В. Г., Keauia В.Б. Основы техники псевдоожижения. М.: Химия, 1967.
  30. Рид Р., Шервуд Т. Свойства газов и жидкостей. М.: Гостоптехиздат, 1964.
  31. Berezhnoi A.N., Semenov А. V. Binary Diffusion Coefficients of Liquid vapors in Gases. Begell Houses Inc. New York. 1997.
  32. Kwon K.C., Ibrahim Т.Н., Park YoonKook, Simmons C.M. Pseudo-binary molecular diffusion of vapors into air // Advances in Environmental Research2004. V. 8. P. 667−678.
  33. Франк Каменецкий Д. А. Диффузия и теплопередача в химической кинетике. М.: Наука, 1987.
  34. Johnson Р.А., Babb A.L. Chem. Revs. 1956. V. 56. P. 387.
  35. Taylor R., Krishna R. Multicomponent mass transfer. John Wiley & Sons inc. New York, 1993.
  36. Tyrell H.J. V. Diffusion and Heat Flow in Liquids. London, 1961.
  37. Ч.Н. Массопередача в гетерогенном катализе. М.: Химия, 1976.
  38. Г., ЕгерД. Теплопроводность твердых тел. М.: Наука, 1964.
  39. Richardson J.F. The evaporation of two-component liquid mixtures // Chemical Engineering Science 1959. V. 10. P. 234−242.
  40. Arnold J.H. Studies in diffusion: III Unsteady-state vaporization and absorbtion //Trans. A. 1. Ch. E. 1944. V. 40. P. 361−378.
  41. Boyadjiev Chr., Boyadjiev B. On the non-stationary evaporation kinetics. I. Mathematical model and experimental data // Int. J. Heat Mass Transfer. 2003. V. 46. P. 1679−1685.
  42. В.В., Полянин А. Д. Методы модельных уравнений и аналогий. М.: Химия. 1988.
  43. В.В., Лотхов В. А., Кулов Н. Н., Найденов В. И. Динамика испарения // Теорет. основы хим. технологии. 2000, Т. 34, № 3, С. 227.
  44. Heutmaker M.S., Gollub J.P. Wave-vector field of convective flow patterns, Phys. Rev. A35 (1). 242−260 (1987).
  45. John C. Berg, Andreas Acrivos, Michel Boudart. Evaporative convection. Advances in Chemical Engineering Academic Press. New York London. 1966. V.6.
  46. Newell A. C., Passot Т., LegaJ. Order parameter equations for patterns. Ann.
  47. Rev. Fluid Mech. 25,399 453 (1993).
  48. Gollub J.P., McCarriar A.R., SteinmanJ.F. Convective pattern evolution and secondary instabilities, J. Fluid Mech. 125, 259−281 (1982).
  49. Martinet В., Haldemvang G., Labrosse G., Payan J.-C., Pay an R. Rayleigh-Benard instability, experimental study of the wavenumber selection, In Cellular Structures in Instabilities, eds. J. E. Wesfreid, S. Zaleski (Springer, Berlin, 1984), pp.3342.
  50. Benard //. Les tourbillons cellulaires dans une nappe liquid transportant dc la chaleur par convection en regim permanent, Ann. Chim. Phys., ser. 7, 23, 62−144 (1901).
  51. Krishnamurti R. On the transition to turbulent convection. Part 1. The transition from two- to three-dimensional flow, J. Fluid Mech. 42 (2), 295−307 (1970).
  52. Willis G.E., Deardorf J. IV., Somerville R.C.J. Roll-diameter dependence in Rayleigh convection and its effect upon the heat flux, J. Fluid Mech. 54 (2), 351 — 367(1972).
  53. B.C., Кирдяшкин А. Г. О пространственной форме ячеистой конвекции, Изв. АН СССР, Физ. атмосф. и океана 15 (8), 812−819(1979).
  54. Koschmieder E.L., Switzer D.W. The wavelength of supercritical surface-tension-driven Benard convection. J. Fluid Mech. 240, 533−548 (1992).
  55. Hoard C., Robertson C., Acrivos A. Experiments on the cellular structure in Benard convection. Int. J. Heat Mass Transfer. 13 (5), 849−856 (1970).
  56. Somerscales E.F.C., Dougherty T. S. Observed flow patterns at the initiation of convection in a horizontal liquid layer heated from below. J. Fluid Mech. 42 (4), 755−768 (1970).
  57. Krishnamurti R. Finite amplitude convection with changing mean temperature: Part 1. Theory, J. Fluid Mech. 33 (3), 445−455 (1968).
  58. А.В. Конвекция Рэлея Бенара. Структуры и динамика. М.:129
  59. Эдиториал УРСС, 1999. 248с.
  60. Whitehead J. A., Chen М.М. Thermal instability and convection of a thin fluid layer bounded by a stably stratified region, J. Fluid Mech. 40 (3), 549−576 (1970).
  61. Veronis G. Penetrative convection. Astrophys. J. 137 (2), 641 -663 (1963).
  62. Townsend A. A. Nutural convection in water over an ice surface. Quart. J. Roy. Meteorol. Soc. 9 (385), 248 259 (1964).
  63. Г. А. Естественная конвективная теплопередача в замкнутых вертикальных трубах. Изв. ЕНИ ЛГУ, 1947, 12, № 4.
  64. В.А. Экспериментальное исследование зависимости критической мощности от угла наклона при тепловой конвекции в цилиндрической трубе. Уч. зап. Пермского ун-та. 1955, 9, № 4.
  65. В.А. Экспериментальное исследование свободной тепловой конвек-ции в жидкости, заполняющей наклонный цилиндр. Уч. зап. Пермского ун-та. 1958, 15, № 4.
  66. Г. А. Свободная конвекция в условиях внутренней задачи. ГИТТЛ. М.-Л., 1952.
  67. А.Н. Распределение температуры в наклонной трубе, заполненной воздухом, при наличии в нем свободной конвекции. ЖТФ. 1959, 29, № 3.
  68. А.Н. Обнаружение свободной тепловой конвекции в воздухе для случая наклонного цилиндра круглого сечения. Уч. зап. Пермского ун-та. 1955, 9, № 4.
  69. Г. А. Оптический количественный метод наблюдения тепловых и диффузионных явлений в условиях плоской задачи и малых деформаций почти плоских поверхностей (метод решетки). ДАН СССР. 1950, 81, № 5.
  70. Г. А. Оптический метод решетки в применении к измерениям коэффициента диффузии. ЖТФ. 1954, 24, № 10.
  71. Г. А. К вопросу о чувствительности оптического метода решетки. ЖТФ. 1954,24, № 11.
  72. .А., Остроумов Г. А. К вопросу о выявлении оптических неоднородностей. ПММ. 1955, 19, вып. 1.
  73. А.П., Шайдуров Г. Ф. Конвективная устойчивость однородной жидкости в шаровой полости. Уч. зап. Пермского ун-та, 1968, сб. «Гидродинамика», вып. 1.
  74. Г. Ф. Тепловая неустойчивость жидкости в горизонтальном цилиндре. ИФЖ. 1961, 4, № 11.
  75. А.П. Конвективная устойчивость жидкости в кубической полости. ПМТФ, 1967, № 3.
  76. А.П. Конвективные возмущения жидкости в кубической полости. Уч. зал. Пермского ун-та. 1968, сб. «Гидродинамика», вып. 1.
  77. Ю.И., Косое В. Н., Красиков С. А. Исследование неустойчивого диффузионного процесса в изотермических трехкомпонентных газовых смесях // ЖТФ. 1999. Т. 69. Вып. 7. С. 5 9.
  78. В.Б. Об учете конвективных процессов испарения воды из вертикальных цилиндрических полостей. ИФЖ. 1962, 5, № 1.
  79. В.Б. Конвективные явления при испарении воды из вертикальных труб. Уч. зап. Пермского ун-та. 1955, 9, № 4.
  80. В.Г. Испарение жидкости с поверхности горизонтального цилиндра. Уч. зап. Пермского ун-та. 1968, сб. «Гидродинамика», выи. 1.
  81. Sparrow E.M., Husar R.B., Goldstein R.J. Observations and other characteristics ofthermals //J. Fluid Mech. 41 (4), 793−800 (1970).
  82. А.В., Ггшсбург A.M., Полежаев В. И., Федоров К.Н Численное и лабораторное моделирование развития конвекции в охлаждающемся с поверхности слое воды // Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1985. Т. 21. № 9. С. 956−963.
  83. В.И., Бунэ А. В., Верезуб Н. А. и др. Математическое моделирование конвективного тепломассообмена на основе уравнений Навье -Стокса. М.: Наука, 1987. 271 с.
  84. II.В., Никитин С. А. Полежаев В.И. Конвективные неустойчивости в гидродинамической модели роста кристаллов методом Чохральского. Успехи механики. № 4 октябрь декабрь. 2003.
  85. Lord Rayleigh. On convection currents in a horizontal layer of fluid, when the higher temperature is on the under side, Phil. Mag., ser. 6, 32 (192), 529−546 (1916).
  86. Г. З., Жуховицкий E.M. Ученые записки Пермского университета. 1968, сб. Гидродинамика, вып. 1.
  87. Р.В., Рудаков Р. Н., Шварцблат Д. Л. Ученые записки Пермского университета. 1968, сб. Гидродинамика, вып. 1.
  88. Г. З., Жуховицкий Е. М. Конвективная устойчивость несжимаемой жидкости. М.: Наука, 1972.
  89. B.C. О стационарных движениях жидкости, подогреваемой снизу. ПММ, 1954, 18, вып. 2.
  90. .М., Полевиков В. К. Вычислительный эксперимент в конвекции (Университетское, Минск, 1988).
  91. Г. З., Жуховицкий Е. М., Тарунин ЕЛ. Вторичные стационарныеконвективные движения в плоском вертикальном слое жидкости. Изв. АН СССР. МЖГ, 1968, № 5.
  92. М.П. Экспериментальное исследование устойчивости конвективного движения жидкости в длинной вертикальной щели. ИФК, 1961. 4, № 2.
  93. Полежаев В. И, Яремчук В. П. Численное моделирование двумерной нестационарной конвекции в горизонтальной слое конечной длины, подогреваемом снизу // Механика жидкости и газа. 2001. № 4. с.34−45.
  94. А.Ю., Иванов E.H. Сб. тр. МНК ММТТ-19. Т.1. Воронеж: ВГТА, 2006.
  95. Taylor G.I. Diffusion and Mass Transport in Tubes // Proc. Phys. Soc. 1954. LXVII. 12-B. p. 857.
  96. Г. П., Коренченко A.E., Измайлов 10.Г. Испарение жидкостей в условиях свободной конвекции // Докл. РАН 1998. Т. 363. № 1. С. 56.
  97. М.А. Основы теплопередачи, Госэнергоиздат, 1956.
  98. Г., Эрк С., Григуль У. Основы учения о теплообмене. М.: 1958.
  99. Л.Д. О критериях подобия для совместно протекающих процессов тепло- и массообмена в гетерогенных системах, ЖТФ, 1958, т. XXVIII, вып. II, стр 2617−2629.
  100. Г. Теория пограничного слоя. М.: Наука, 1969.
  101. H.H. Основные процессы и аппараты химической технологии. М.: Химия, 1981. 812 с.
  102. Ю.М. Процессы и аппараты химической технологии. М.: Химия, 1995.768 с.
  103. Asano КFujita S. Mass transfer for a wide range of driving force Evaporation of pure liquids. Che. Ing. Sei., 1971, Vol. 26. pp. 1187 1194.133
  104. Р.П., Пастухова Г. В. Массопередача при испарении в газовый поток // Теорет. основы хим. технологии. 1998. Т.32. № 3. С. 256 -263.
  105. В.П., Остова В. А., Сухомел A.C. Теплопередача. М.: Энергия, 1969.440с.
  106. С.С. Основы теории теплообмена. М.: Атомиздат, 1979. 416с.
  107. О.Н., Толчинский А. Р., Александров М. В. Теплообменная аппаратура химических производств. JL: Химия, 1976. 368 с.
  108. В.Г., Захаров М. К., Носов Г. А. и др. Общий курс процессов и аппаратов химической технологии. М.: Химия, 1999. 888с.
  109. К.Ф., Ромаиков П. Г., Носков A.A. Примеры и задачи по курсу процессов и аппаратов химической технологии. J1.: Химия. 1981.
  110. В.В., Jlomxoe В.А., Каминский В. А., Липатов Д. А. Испарение бинарных растворов при неустойчивости Рэлея в газовой фазе // Журн. физ. химии. 2004. Т. 78. № 12. С. 2284.
  111. В.А., Дильман В. В., Василевский Д. И., Липатов Д. А. Самоорганизация в процессе нестационарного испарения бинарных растворов в инертные газы. Докл. РАН 2003. Т. 389. № 1. С. 1−3.
  112. В.А., Дильман В. В., Василевский Д. И., Липатов Д. А. Динамика нестационарного испарения бинарных растворов в закрытых системах // Теор. основы хим. технол. 2003. Т. 37. № 2. С. 147−152.
  113. В.В., Липатов Д. А., Лотхов В. А., Каминский В. А. Возникновение неустойчивости при нестационарном испарении бинарных растворов в инертный газ // Теор. основы хим. технол. 2005. Т. 39. № 6. С. 600−606.
  114. В.В., Липатов Д. А., Лотхов В. А., Каминский В. А. Коэффициент конвективной диффузии в газовой фазе при испарении бинарных жидкостей // Теор. основы хим. технол. 2006. Т. 40. № 1. С. 3−6.134
  115. И.М., Процюк Т. Б. Этиловый спирт. Москва, изд. «Пищевая промышленность», 1976 г.
  116. Дж. Справочник инженера химика. Т. 1. J1.: Химия, 1969.
  117. А.Ф., Маргулис В. Б., Петрухгш О. М. О разделении металлов сублимацией хелатов//Координационная химия 1975. Т. 1. № 3. С. 384.
  118. А.Г., Плановский А. Н., Чехов О. С. Расчет тарельчатых ректификационных и абсорбционных аппаратов. М.: Стандартгиз, 1961.
  119. Tray Efficiencies in distillation Collumns, Final Report from the University of Delaware, AMERICAN INSTITUTE OF CHEMICAL ENGINEERS, A.I.Ch.RESEARCH COMMITTEE, 1958.
  120. Г. П. Массоотдача при групповом барботаже. Дис. докт. техн. наук. М.: МИХМ, 1969.
  121. В.Н. Абсорбция газов. М.: Химия, 1948.
  122. Ю.П., Полянин А. Д., Рязанцев Ю. С. Массообмен реагирующих частиц с потоком. М.: Наука, 1985.
  123. Н.Е., Кибель И. А., Розе Н. В. Теоретическая гидромеханика. М.: ОГИЗ, 1948.
  124. Л.С., Дильман В. В., Наринскнй Г. Б., Мигалинская JI.H. Скрубберное водоиспарительное охлаждение воздуха // Кислород 1958. № 6. С. 15.
  125. .И., Железняк А. С. Физико-химические основы жидкостной экстракции. М.: Химия, 1966.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!