Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Эффективное обращение волнового фронта в оптических системах с обратной связью

Диссертация: Эффективное обращение волнового фронта в оптических системах с обратной связью
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

ОВФ при обратном ВРМБ впервые наблюдалось в работе. Излучение одномодового импульсного рубинового лазера пропускалось через фазовую пластинку и направлялось в световод квадратного сечения, заполненный сжатым метаном. Угловая расходимость возбуждающего пучка в световоде намного превышала дифракционную. Распространяющееся в обратном направлении излучение ВРМБ после прохождения через фазовую… Читать ещё >

Эффективное обращение волнового фронта в оптических системах с обратной связью (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • 1. 1. Вводная часть
  • 1. 2. Актуальность темы
  • 1. 3. Цель работы и основные задачи диссертации
  • 1. 4. Научная значимость и новизна работы
  • 1. 5. Практическая значимость работы
  • 1. 6. Положения, выносимые на защиту
  • 1. 7. Апробация работы, личный вклад автора и структура диссертации
  • 1. 8. Краткое содержание диссертации
  • 2. РАЗВИТИЕ СПЕКТРАЛЬНОГО ПОДХОДА В ТЕОРИИ НЕЛИНЕЙНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ШИРОКОПОЛОСНЫХ И ПРОСТРАНСТВЕННО-НЕОДНОРОДНЫХ СВЕТОВЫХ ПОЛЕЙ
    • 2. 1. Вводная часть
    • 2. 2. Критическая интенсивность широкополосной накачки и эффект фазовой подстройки
    • 2. 3. Эффект задержки усиления при вынужденном рассеянии с широкополосной накачкой
    • 2. 4. Расчет спектральной плотности вынужденного рассеяния в усилителе с широкополосной накачкой
    • 2. 5. Спектральная теория генерации вынужденного рассеяния при широкополосной накачке
    • 2. 6. Медленные флуктуации поля стоксовой волны при BP с широкополосной накачкой
    • 2. 7. Спектральный подход в теории BP с монохроматической пространственно-неоднородной накачкой
    • 2. 8. Усиление стоксовой волны в поле пространственно-неоднородной накачки
    • 2. 9. Крупномасштабная структура поля на волновом фронте вынужденного рассеяния с пространственно-неоднородной накачкой
    • 2. 10. Расчет интенсивности ВКР при возбуждении в узком световоде
    • 2. 11. Вынужденное рассеяние при широкополосной пространственно-неоднородной накачке
  • 3. ИСПОЛЬЗОВАНИЕ ВЫРОЖДЕННЫХ РЕЗОНАТОРОВ ДЛЯ ОВФ ИЗЛУЧЕНИЯ ЛАЗЕРОВ НЕВЫСОКОЙ МОЩНОСТИ
    • 3. 1. Вводная часть
    • 3. 2. Расчет мощности вынужденного рассеяния в резонаторе при нестационарной накачке
    • 3. 3. Вынужденное рассеяние в конфокальном резонаторе, установленном внутри резонатора лазера
    • 3. 4. ОВФ в вырожденном резонаторе
    • 3. 5. ОВФ в вырожденном резонаторе с насыщающимся поглотителем и усиливающей средой
  • 4. ОВФ ПРИ ГЕНЕРАЦИИ ВЫНУЖДЕННОГО РАССЕЯНИЯ В РЕЖИМЕ ПАРАМЕТРИЧЕСКОЙ ОБРАТНОЙ СВЯЗИ (ПЕТЛЕВЫЕ СХЕМЫ)
    • 4. 1. Вводная часть
    • 4. 2. ОВФ при генерации ВРМБ в самопересекающемся пучке накачки
    • 4. 3. ОВФ при ВРМБ в петлевой схеме с зеркалом
    • 4. 4. ОВФ при возбуждении ВРМБ под небольшими углами рассеяния в петлевой схеме с почти встречными пучками накачки
    • 4. 5. Расчет петлевой схемы ОВФ с почти встречными пучками накачки, работающей на тепловой нелинейности
    • 4. 6. ОВФ при вынужденном резонансном рассеянии с малым частотным сдвигом
    • 4. 7. Использование петлевой схемы с многократными пересечениями пучков для ОВФ широкополосной накачки
  • 5. ВЫСОКОЧУВСТВИТЕЛЬНЫЕ СХЕМЫ ОВФ С МНОГОКРАТНЫМИ ПЕРЕСЕЧЕНИЯМИ ПУЧКОВ НАКАЧКИ И СИГНАЛЬНОЙ ВОЛНЫ
    • 5. 1. Вводная часть
    • 5. 2. Пороговое условие параметрической генерации
    • 5. 3. Случай равных частот лазерной и сигнальной волн. Пространственно-неоднородная накачка
    • 5. 4. Случай равных частот лазерной и сигнальной волн. Одномодовая накачка
    • 5. 5. Случай разных частот лазерной и сигнальной волн
  • Kl-®L2|>> Д^)
    • 5. 6. Широкополосная пространственно-когерентная накачка
  • 6. МЕТОД ДИСПЕРГИРОВАННЫХ СВЕТОВЫХ ПУЧКОВ ДЛЯ КОГЕРЕНТНОГО ОВФ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ С БОЛЬШОЙ ШИРИНОЙ СПЕКТРА
    • 6. 1. Вводная часть
    • 6. 2. Наклон слоев когерентности в диспергированном световом пучке
    • 6. 3. Наклон идентичных слоев в пространственно-некогерентных диспергированных пучках
    • 6. 4. Использование пучков с наклонными слоями когерентности в схемах ОВФ-ЧВВ и петлевых схемах ОВФ
    • 6. 5. Аксиально-симметричная петлевая схема ОВФ с широкополосными продольно-диспергированными световыми пучками

    • В линейной оптике при отсутствии поглощения и усиления световых волн уравнения Максвелла инвариантны относительно изменения знака времени. Отсюда следует, что всякому решению Е (?, = ?(г)ехр (гсо?) можно сопоставить обращенное (или, в другой терминологии, фазово-сопряженное) решение? o6p (r, f) = СЕ * ®exp (z'cof), где С — комплексная постоянная [3, 7]. Обращенная волна £обр имеет те же поверхности волнового фронта и то же пространственное распределение интенсивности, что и исходная волна Е, но распространяется в противоположном направлении. Получение такой волны называется обращением волнового фронта (ОВФ) исходной волны. При распространении волн Е и Еобр через среду с не-однородностями показателя преломления в обращенной волне происходит компенсация фазовых искажений и восстановление первоначальной формы волнового фронта исходной волны. Это свойство обращенной волны лежит в основе большинства практических применений ОВФ. При наличии равномерного по сечению усиления или поглощения в приведенной выше записи обращенного решения постоянная С зависит от продольной координаты z [7, 23].

    Один из способов ОВФ — отражение исходного пучка от «гибкого» адаптивного зеркала, поверхность которого повторяет форму волнового фронта. Вместо такого зеркала может быть использован и управляемый транспарант с изменяющимся по поперечному сечению показателем преломления, установленный перед обычным зеркалом. Однако в типичных условиях для многомодовых лазерных пучков применение этого способа затруднено ввиду малых поперечных D размеров фазовых неоднородностеи р±- ^ г— (D — диаметр пучка,.

    Nm — число поперечных мод). Кроме того, относительно большое время перестройки адаптивного зеркала не позволяет использовать его в случае полей с быстро изменяющейся пространственной структурой. ОВФ методами адаптивной оптики рассмотрено в [8].

    Возможность получения обращенной волны в обычной (статической) голографии была известна после работ Д. Габора [24, 25], В. Брэгга [26] и X. Когельника [27]. Случай объемной голограммы был рассмотрен Ю. Н. Денисюком [28, 29]. Он показал, что для получения волны, обращенной к сигнальной, считывающая волна должна быть обращена по отношению к опорной. Поскольку дифракционная эффективность объемной голограммы может приближаться к 100%, то в процессе считывания может происходить значительное ослабление освещающей волны. Теория дифракции света на объемных голограммах с учетом этого эффекта изложена в [11].

    В работах В. Г. Сидоровича [30−32] была разработана модовая теория объемных голограмм. Он показал, что трехмерной голограмме соответствует полная система согласованных с ней световых волн (мод), по которым можно разложить любую волну, взаимодействующую с голограммой. В случае фазовой голограммы каждая мода проходит через голограмму как через однородную среду с определенным показателем преломления п. Действие голограммы состоит в том, что из-за различия п для разных мод она изменяет относительный фазовый сдвиг между модами.

    Первые эксперименты по компенсации искажений волновых фронтов с использованием голографических способов ОВФ описаны в [27, 33].

    Принципиально новые возможности открывает ОВФ методами нелинейной оптики. В отличие от обычной (статической) голографии, где процессы записи и считывания голограммы разнесены по времени, методы нелинейной оптики позволяют получать ОВФ «в реальном масштабе времени», что резко расширяет сферу его практического применения. Возникающая возможность ОВФ нестационарных световых полей позволяет осуществлять компенсацию фазовых искажений в условиях быстрого изменения оптических неоднородностей среды. Ниже мы подробнее остановимся на двух получивших широкое распространение методах — ОВФ сигнальной волны при четырехволно-вом взаимодействии (ЧВВ) и ОВФ волны накачки при вынужденном рассеянии (BP) света [3].

    ОВФ при ЧВВ (ОВФ-ЧВВ) со встречными взаимно-сопряженными пучками накачки во многом аналогично голографиче-скому способу ОВФ, когда считывание объемной голограммы осуществляется световым пучком, обращенным по отношению к опорной волне, использовавшейся при ее записи. Предложение использовать нелинейную среду для записи «динамической голограммы» было высказано X. Когельником [23]. В нелинейную среду направляются два встречных взаимно-сопряженных пучка лазерной накачки (опорные волны) и под некоторым углом к ним третья, сигнальная волна. Вследствие интерференции сигнальной волны с опорными волнами в объеме нелинейной среды записываются динамические голографиче-ские решетки диэлектрической проницаемости. Рассеяние опорных волн на этих решетках приводит к возникновению четвертой волны, обращенной по отношению к сигнальной.

    Первые наблюдения ОВФ-ЧВВ с использованием описанной схемы были выполнены Дж. Вордманом [35] и Б. И. Степановым,.

    Е.В. Ивакиным и А. С. Рубановым [36]. Теоретическое обоснование метода ОВФ-ЧВВ в вырожденном случае, когда частоты всех четырех волн одинаковы, было дано Р. Хеллвортом [37]. Большое влияние на дальнейшее развитие этих исследований оказала работа А. Ярива и Д. Пеппера [38], в которой интенсивность обращенной волны не предполагалась малой и была учтена ее роль в формировании динамической решетки. Разработанная авторами теория связанных волн для вырожденного ЧВВ показала, что интенсивность обращенной волны может превосходить интенсивность сигнальной волны на входе в нелинейную среду, т. е. коэффициент ОВФ-отражения Robo может превышать 1. Было установлено существование режима параметрической (абсолютной) неустойчивости системы, когда при отсутствии входного сигнала возникает самопроизвольная параметрическая генерация пары взаимно-сопряженных волн. Теоретические выводы этой работы были подтверждены экспериментально в [39].

    Невырожденное ОВФ-ЧВВ при BP в поле двух встречных волн накачки несколько отличается в математическом описании от вырожденного случая, но в основном характеризуется аналогичными закономерностями [40−49]. За исключением малой длины нелинейной среды в невырожденном случае необходимо учитывать волновую расстройку, обусловленную различием длин волновых векторов взаимодействующих волн.

    Экспериментально ОВФ-ЧВВ исследовалось с использованием различных видов нелинейности: керровской [50−51, 53], нелинейности насыщения в поглощающих [56, 36, 57] и усиливающих [59−62] средах, на фоторефрактивной нелинейности [63−71]. Значительный интерес представляют работы В. И. Беспалова и Г. А. Пасманика с сотрудниками по невырожденному ОВФ-ЧВВ на нелинейности вынужденного рассеяния Манделыптама-Бриллюэна (ВРМБ) [42−45], в которых был достигнут рекордный коэффициент ОВФ-отражения.

    ЯОВФ=7−105 [42]. Ввиду различия частот опорных и обращенной волн системы ОВФ-ЧВВ на нелинейности ВРМБ («четырехволновые гиперзвуковые зеркала») характеризуются намного меньшим уровнем паразитных шумов, чем в вырожденном случае, когда существенно рассеяние интенсивных опорных волн на оптических неоднородно-стях среды и деталях установки. Малость шумов определяет высокую чувствительность этого метода, позволяющего получать ОВФ хорошего качества при очень малой мощности сигнальной волны.

    В ряде работ [72−78] исследовалось ОВФ-ЧВВ в условиях нестационарности сигнальной волны и инерционности нелинейной среды. ОВФ с преобразованием частоты в газовой резонансной среде получено в [79−80].

    Важным достоинством метода ОВФ-ЧВВ является отсутствие порога по интенсивности сигнальной волны и возможность достижения высокого коэффициента ОВФ-отражения. Кроме того, этот метод позволяет осуществлять ОВФ деполяризованного излучения [81−85]. Существенным недостатком метода ОВФ-ЧВВ является необходимость использования интенсивных взаимно-сопряженных опорных волн. Получение сопряженных волн в общем случае представляет собой непростую задачу, поскольку само требует осуществления ОВФ. Поэтому обычно приходится использовать плоские опорные волны, для получения которых требуется достаточно мощный одномодовый лазер. Ошибка в угловой юстировке опорных волн должна быть существенно меньше величины дифракционного угла 9d к,. Чтобы избежать искажения плоских опорных волн, необходима высокая однородность нелинейной среды во всем объеме взаимодействия. Наконец, принципиальную трудность представляет неустойчивость и искажение плоских встречных волн в нелинейной среде [86].

    Результаты исследований ОВФ-ЧВВ отражены в обзорных статьях [14, 15, 21, 22, 66, 214, 217] и книгах [1−4, 6, 9].

    Разновидностью метода ОВФ-ЧВВ являются так называемые самонакачивающиеся ОВФ-зеркала, в которых встречные опорные волны возбуждаются внутри резонатора с нелинейной средой самим обращаемым полем. Такая схема была предложена в работе [40], в которой впервые рассматривалась возможность ОВФ при невырожденном ЧВВ на ВРМБ-нелинейности. В этой схеме пучок лазерной накачки с частотой cuL направляется в нелинейную среду под небольшим углом к оси резонатора с плоскими зеркалами, в котором возбуждаются встречные плоские волны на стоксовой частоте us —ujl—VL, где Q, — частотный сдвиг ВРМБ. Обращенная к пучку накачки волна имеет частоту us — Q. Из последующих публикаций приведем работу.

    87] на фоторефрактивной нелинейности и теоретическую работу [88], в которой для случая резонансной нелинейности рассматривалось возбуждение опорных волн со смещением на частоту Раби.

    В самонакачивающихся системах, как и при традиционном ОВФ-ЧВВ, предъявляются высокие требования к однородности нелинейной среды. Дополнительная трудность заключается в необходимости частотной настройки резонатора.

    ОВФ при обратном ВРМБ впервые наблюдалось в работе [89]. Излучение одномодового импульсного рубинового лазера пропускалось через фазовую пластинку и направлялось в световод квадратного сечения, заполненный сжатым метаном. Угловая расходимость возбуждающего пучка в световоде намного превышала дифракционную. Распространяющееся в обратном направлении излучение ВРМБ после прохождения через фазовую пластинку восстанавливало исходную дифракционную расходимость лазерного пучка. Возбуждение ВРМБ в виде волны, обращенной к накачке, получило в этой работе следующее объяснение. Для обращенной конфигурации ВРМБ ввиду совпадения ее пространственной структуры с пространственной структурой накачки средний по поперечному сечению пучка («эффективный») коэффициент усиления ge оказывается больше, чем для других, необращенных конфигураций. В результате при больших инкрементах усиления Ge — ge I ^ 25 (/ — длина нелинейной среды), необходимых для возбуждения BP из шума спонтанного рассеяния, интенсивность обращенной конфигурации BP оказывается много больше, чем суммарная интенсивность необращенных конфигураций.

    В поле пространственно-неоднородной накачки излучение BP распространяется как в усиливающей среде с неоднородным локаль2 ным коэффициентом усиления EL{r^j. Таким образом, условия существования обращенного решения оказываются, вообще говоря, нарушенными. Однако искажение обращенной конфигурации из-за пространственной неоднородности усиления будет невелико, если ин Х кремент усиления на длине продольной корреляции накачки 1С0Г — — 9.

    9 — полуширина углового распределения накачки) достаточно мал:сог — glсог <<1> т-еусиление идет значительно медленнее, чем дифракционное перемешивание излучения. Условие Gcor<<<1 возникают так называемые змеечные искажения обращенной волны [90−93].

    Строгое теоретическое рассмотрение эффекта ОВФ-ВР было дано в одновременно опубликованных работах И. М. Бельдюгина с сотрудниками [94] и В. Г. Сидоровича [95], в которых использовались методы, аналогичные развивавшимся в теории объемных голограмм. Хотя в целом эффект ОВФ при BP, в отличие от ОВФ-ЧВВ, не имеет аналога в обычной голографии, однако математическое описание распространения волны BP в среде с локальным коэффициентом усиления во многом аналогично описанию считывания амплитудной объемной голограммы. Теоретическое рассмотрение в этих работах проведено на базе спектрального подхода (разложение полей по плоским волнам) с использованием в [95] представлений модовой теории объемных голограмм (см. выше). Теоретические методы этих работ использовались впоследствии в ряде публикаций, из которых укажем [96, 120].

    Теория ОВФ-ВР, основанная на понятии спеклона — коррелированного с полем накачки решения волнового уравнения в среде с наведенными накачкой неоднородностями коэффициента усиления — была развита в серии работ Б .Я. Зельдовича с сотрудниками [19, 9092,97,215].

    Экспериментальное подтверждение «дискриминационного» механизма ОВФ-ВР было осуществлено в работах [98−103]. Измеренное соотношение коэффициентов усиления обращенной и необращенной конфигураций BP в целом хорошо согласуется с теорией.

    ОВФ при возбуждении BP в сфокусированном пучке накачки наблюдалось в работах [100, 104−111]. Дискриминация необращенных конфигураций здесь значительно меньше, чем при возбуждении в световоде, вследствие чего степень обращения оказывается существенно ниже. Теория ОВФ-ВР в сфокусированных пучках развивалась многими авторами с использованием координатного подхода [100, 112−116, 118, 119].

    Единый подход к расчету ОВФ-ВР в световоде и в сфокусированных многомодовых и одномодовых пучках накачки был развит на базе спектрального метода И. М. Бельдюгиным и И. Г. Зубаревым [120].

    Влияние истощения накачки на характеристики ОВФ-ВР изучалось в работах [121−123]. ОВФ-ВР в условиях неоднородности вектора поляризации поля накачки по поперечному сечению пучка было теоретически рассмотрено в [124] и экспериментально изучено в [125−128].

    В работе [129] впервые наблюдалось ОВФ-ВР при ширине спектра накачки, намного превышающей ширину линии спонтанного рассеяния (широкополосная накачка). Возбуждающий лазер генерировал на основной поперечной моде. Длина нелинейной среды была меньше длины когерентности, что обеспечивало когерентный режим BP.

    Для случая пространственно-неоднородной широкополосной накачки возбуждение BP и возможности ОВФ обсуждались в работах [130−133].

    Для ОВФ светового пучка с интенсивностью ниже порога BP можно под небольшим углом к нему направить в нелинейную среду вспомогательный лазерный пучок с интенсивностью выше пороговой. Такой «параметрический» метод ОВФ допороговых сигналов детально исследован в [134−138].

    Наряду с ВРМБ, ОВФ наблюдалось и при других видах BP: вынужденном комбинационном рассеянии (ВКР) [139−146], вынужденном температурном рассеянии (ВТР) [147−149], вынужденном рассеянии крыла линии Релея [151] и вынужденном резонансном рассеянии [47*].

    Укажем еще ряд методов ОВФ, которые, в отличие от ОВФ-ЧВВ и ОВФ-ВР, не получили широкого распространения. Это ОВФ отражающей поверхностью [153−157], ОВФ при трехволновом смешении [158−163], ОВФ при попутном четырехпучковом взаимодействии [164−166] и ОВФ при суперлюминесценции [167].

    В заключение настоящего раздела коротко остановимся на практических и научных применениях нелинейного ОВФ. Возможность использования ОВФ при ВРМБ для компенсации фазовых искажений в неоднородной активной среде лазера впервые была показана в [168]. Впоследствии компенсация фазовых искажений исследовалась в целом ряде работ, из которых укажем [16, 169, 170, 172−174, 178]. Вопросы автофокусировки и самонаведения лазерных пучков посредством ОВФ рассматривались в [175, 176, 170, 177−180]. Широкое применение в лазерной технике получили резонаторы с ОВФ-зеркалами, исследовавшиеся в работах И. М. Бельдюгина с сотр. [181 186], М. С. Соскина и А. И. Хижняка с сотр. [6, 187−190], А. Ярива, Д. М. Пеппера и др. [191−193] (см. обзор [216]). К этому направлению примыкают и работы, в которых ВРМБ-ячейка использовалась для модуляции добротности лазерного резонатора [194−196]. Значительный интерес представляет показанная в [197] возможность получения дифракционной расходимости лазерного излучения в неустойчивом резонаторе с ВРМБ-ячейкой.

    Среди других приложений укажем ОВФ-интерферометрию [198−201], нелинейную ОВФ-спектроскопию [171], пространственную и временную модуляцию волн [202−204], перестраиваемые фильтры [205−208], нелинейную селекцию волн [209], компенсацию временного расплывания импульсов [210] и искажений изображения [211] в световодах, бистабильные оптические устройства [212, 213].

    Обширный материал по исследованию и применению явления ОВФ представлен в монографиях [1−9] и обзорных статьях [12−22, 214−218].

    1.2 Актуальность темы.

    По своей физической природе ОВФ проявляется в самых разнообразных нелинейных оптических процессах, поскольку их эффективность зависит от пространственной корреляции взаимодействующих световых полей. До настоящего времени исследование ОВФ остается одним из важнейших направлений нелинейной оптики. Не ослабевающий интерес к нему вызывается все расширяющейся сферой научных и практических применений этого явления. На основе ОВФ осуществляется компенсация фазовых искажений световых полей, вносимых оптическими неоднородностями среды. Это позволяет получать высоконаправленное лазерное излучение при использовании неоднородных активных сред, что имеет решающее значение при создании мощных лазерных систем. ОВФ используется для самонаведения лазерных пучков (в частности, для фокусировки лазерного излучения на мишень в установках лазерного термоядерного синтеза), в лазерной локации и связи, для передачи оптических изображений через турбулентную атмосферу, при выделении из шумов слабых оптических сигналов, для целей нелинейной спектроскопии, в лазерной интерферометрии и для решения многих других научно-технических задач.

    Ко времени начала наших работ по ОВФ (1982 г.) широко применялись только два метода обращения — самообращение при вынужденном рассеянии (BP) и ОВФ сигнальной волны при четырехвол-новом взаимодействии (ЧВВ) с использованием двух встречных опорных волн. Существенным недостатком первого метода является высокая пороговая мощность накачки, что затрудняет его использование для лазеров средней и малой мощности. Значительным неудобством при осуществлении метода ОВФ-ЧВВ является необходимость создания интенсивных опорных волн, которые должны быть или плоскими или взаимно сопряженными. Чтобы избежать искажения плоских опорных волн, необходима высокая однородность нелинейной среды во всем объеме взаимодействия. Принципиальную трудность представляют неустойчивость и искажение плоских встречных волн в нелинейной среде. В связи с этим было актуальным создание таких методов ОВФ, которые, с одной стороны, обладали бы значительно более низким порогом ОВФ, чем метод самообращения, а с другой — не были связаны с необходимостью использования опорных волн. В основу решения этой задачи была положена новая идея возбуждения обращенной волны в режиме генерации с обратной связью.

    Актуальным представлялось и использование для ОВФ резонансных сред, которые характеризуются большими значениями нелинейной восприимчивости и не требуют высокой интенсивности накачки.

    Поскольку ряд важных классов лазеров, таких, как лазеры на красителях, полупроводниковые лазеры, лазер на окиси углерода, имеют широкую линию генерации, актуальной была разработка методов ОВФ излучения с большой шириной спектра Дсо^,.

    7. ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ.

    1. Развит единый спектральный подход в теории нелинейного взаимодействия пространственно-неоднородных и широкополосных световых пучков, основанный на введении парциальных полей, коррелированных с полем возбуждающего излучения. Показано, что при вынужденном рассеянии /ВР/ в условиях широкого углового или частотного спектров накачки отдельные парциальные поля могут рассчитываться независимо друг от друга. В когерентном режиме BP спектр возбуждающейся волны в общем случае характеризуется не «жесткой», а лишь парциальной сфазированностью со спектром накачки. Этот факт лежит в основе объяснения крупномасштабных пространственных и медленных временных флуктуаций поля BP в рамках спектрального подхода. Спектральное распределение интенсивности BP не повторяет мелких деталей спектрального распределения накачки.

    2. Особенности BP в поле накачки с широким угловым (или частотным) спектром трактуются как результат параметрического взаимодействия угловых (или частотных) компонент накачки и возбуждающейся волны. Выявлена глубокая аналогия в теоретическом описании этих явлений на базе спектрального подхода.

    Установлено существование критической яркости пространственно-неоднородной накачки, являющейся аналогом критической спектральной плотности J^ широкополосной накачки.

    Показано, что при превышении Bj9 (или Jj9) происходит подстройка фаз компонент углового (или частотного) спектра возбуждающейся волны, поддерживающая эффективность параметрического взаимодействия в условиях угловой (или частотной) волновой расстройки.

    3. Разработана спектральная теория возбуждения BP в поле накачки с широким угловым (или частотным) спектром, основанная на феноменологическом рассмотрении действия шума спонтанного рассеяния. Учтена корреляция спектральных компонент спонтанного шума и накачки. Показано, что при превышении В^ она обуславливает преобладание попутного ВКР над обратным.

    4. На базе спектрального подхода разработана теория усиления BP в поле широкополосной накачки. Установлен и экспериментально подтвержден эффект задержки усиления в зависимости от степени корреляции входного сигнала и накачки. Аналитически и путем численного расчета найдена интенсивность и спектральное распределение BP в зависимости от интенсивности и формы спектра излучения накачки. Показана возможность передачи информационного сигнала в широкополосном усилителе на BP.

    5. Развита теория усиления BP в поле пространственнонеоднородной накачки. Установлено, что превышение В^ приводит к быстрому росту коэффициента усиления и кардинальному изменению углового распределения ВКР. Осуществлена экспериментальная проверка теоретических результатов.

    6. Впервые наблюдались медленные флуктуации поля стоксовой волны при широкополосной накачке и крупномасштабная структура на волновом фронте BP при пространственно-неоднородной накачке. Разработан спектральный подход в теоретическом описании этих эффектов, представляющихся как результат интерференции парциальных полей.

    7. Осуществлено обобщение метода парциальных полей на случай широкополосной пространственно-неоднородной накачки, как пространственно-когерентной, так и пространственно-некогерентной. Получены соотношения парциальной сфазированности и уравнение для инкрементов парциальных полей. Рассмотрены пространственно-временные флуктуации, влияющие на когерентность обращенных и воспроизводящих полей. Показано, что при возбуждении определенных мод ВКР в световоде с диспергирующей средой широкополосная накачка независимо от соотношения JL и JKp может быть столь же эффективна, как и монохроматическая.

    8. Предложен и экспериментально реализован метод ОВФ, основанный на генерации обращенной волны в вырожденном резонаторе, позволяющем на несколько порядков снизить мощность возбуждающего пучка. Рассчитана нелинейная восприимчивость при двухволновом взаимодействии в растворе красителя и показана возможность усиления слабой волны при отсутствии инверсии населенностей. Теоретически и экспериментально исследовано ОВФ в вырожденном резонаторе с насыщающимся красителем и усиливающей средой.

    9. Предложен, теоретически изучен и экспериментально реализован метод ОВФ при генерации BP в самопересекающемся лазерном пучке в режиме параметрической обратной связи (петлевые схемы ОВФ). Для параметрического резонатора, в отличие от обычного, не возникает трудностей с вводом излучения накачки, а его частотная настройка сводится к грубой установке его длины. Предложенный метод не требует создания внешних опорных волн. Он позволяет намного снизить пороговую мощность накачки и может использоваться для ОВФ излучения лазеров невысокой могцности. Теоретически и экспериментально исследованы различные модификации петлевых схем. Выполнен расчет петлевой схемы ОВФ с почти встречными пучками накачки, работающей на тепловой нелинейности.

    10. Впервые наблюдалось ОВФ с низким порогом возбуждения при вынужденном резонансном рассеянии (ВРР) с малым частотным смещением. В качестве нелинейной среды использовались пары рубидия в смеси с тушащим буферным газом (азот). Добавление буферного газа приводит, как показали теоретические оценки, к значительному увеличению коэффициента усиления ВРР. Дана теоретическая интерпретация экспериментальных результатов. Показано, что применение петлевых схем ОВФ на нелинейности ВРР позволяет приблизительно на порядок снизить мощность накачки.

    11. Теоретически разработаны высокочувствительные схемы ОВФ с большим коэффициентом ОВФ-отражения сигнальной волны, основанные на параметрической генерации ВРМБ в системе многократных пересечений пучков накачки и сигнальной волны. Учет спонтанного рассеяния позволил оценить предельную чувствительность метода и рассчитать ширину линии параметрической генерации. Метод допускает вариацию частоты сигнальной волны. Отношение интенсивностей сигнальной волны и волны накачки может составлять ~10−8 при коэффициенте ОВФотражения ~106.

    12. Предложен и экспериментально реализован метод диспергированных световых пучков для когерентного ОВФ лазерного излучения с большой шириной спектра (до Асо~0,1со). Он может быть использован как при «классическом» ОВФ-ЧВВ с взаимно-сопряженными опорными волнами, так и в петлевых схемах ОВФ. Суть метода заключается в наклоне слоев когерентности путем внесения дисперсии в световые пучки, что позволяет совместить слои когерентности пересекающихся под небольшим углом пучков, расширяя тем самым область их когерентного взаимодействия. Аналогичный способ расширения области когерентного взаимодействия разработан и для широкополосных фокусированных пучков. Показано, что внесение продольной дисперсии позволяет совместить сферические слои когерентности пучков с разным положением точек фокусировки. Исследованы когерентные свойства продольно-диспергированных световых пучков. Такие пучки могут быть использованы для осуществления аксиально-симметричных петлевых схем ОВФ и схем ОВФ-ЧВВ на резонансной, комбинационной и керровской нелинейности, а также для получения ахроматических интерференционных колец. В целом, метод диспергированных световых пучков может использоваться и в других областях нелинейной оптики, в частности, для наложения друг на друга сверхкоротких импульсов при большом диаметре световых пучков.

    Показать весь текст

    Список литературы

    1. Обращение волнового фронта оптического излучения в нелинейных средах / Под ред. В. И. Беспалова 1. Горький: ИПФ АН СССР, 1979. 205 с.
    2. Обращение волнового фронта излучения в нелинейных средах /под ред. В. И. Беспалова // Горький: ИПФ АН СССР, 1982. 247 с.
    3. .Я., Пилипецкий Н. Ф., Шкунов В. В. Обращение волнового фронта//М.: Наука, 1985. 252 с.
    4. В.И., Пасманик F.A. Нелинейная оптика и адаптивные лазерные системы // М.: Наука, 1986. 134 с.
    5. В.В. Обращение волнового фронта при вынужденном рассеянии света//М.: Наука. 1990, 182 с.
    6. С.Г., Соскин М. С., Хижняк А. И. Лазеры на динамических решетках // М.: Наука. 1990, 272 с.
    7. Ю.А. Оптические резонаторы и проблема расходимости лазерного излучения // М.: Наука, 1979. 328 с.
    8. М.А., Шмалъгаузен В. И. Принципы адаптивной оптики //М.: Наука, 1985.336 с.
    9. Optical phase conjugation /Ed. by R. Fisher //N.Y.: Acad. Press, 1983.
    10. M.M. Спектры комбинационного рассеяния молекул и кристаллов // М.: Наука, 1969. 576 с.
    11. Р., Беркхарт К., Лин Л. Оптическая голография: пер. с англ. / под ред. Ю. И. Островского // М.: Мир, 1973, 686 с.
    12. .Я., Носач О. Ю., Рагульский В. В. и др. Обращение волнового фронта света при его вынужденном рассеянии // Вести. МГУ. Сер. 3. Физика, астрономия. 1978. Т. 19, № 4. С. 137−145.
    13. Зельдович Б. Я, Пилипецкий Н. Ф., Рагульский В. В., Шкунов В. В. Обращение волнового фронта методами нелинейной оптики // Квант, электрон., 1978, т. 5, с. 1800.
    14. Yariv A. Phase conjugate optics and real-time holography // IEEE. J. Quant. Electron. 1978. Vol. 14, N 9. P. 650−660.
    15. Wang V. Nonlinear optical phase conjugation for laser systems // Opt. Eng. 1978. Vol. 17, N 3. P. 267−272.
    16. Basov N, Zubarev I. Powerfiill laser systems with phase conjugation by SUBS mirror//Appl. Phys, 1979, v. 20, p 261.
    17. В.И., Пасманик ГА. Обращение волнового фронта и проблема формирования структуры лазерного излучения // Изв. Ан СССР, сер. Физическая. 1980. Т. 44, № 8, с. 1572−1584.
    18. Giuliano C.R. Applications of optical phase conjugation // Physics Today, 1981, April, p. 27.
    19. .Я., Пилипецкий Н. Ф., Шкунов B.B. Обращение волнового фронта при вынужденном рассеянии // УФН, 1982, т, 138, с. 249.
    20. Hellwarth R. W. Optical beam phase conjugation by stimulated back-scattering//Opt. Eng. 1982. Vol. 21, N 2. P. 257−262.
    21. Pepper D.M. Nonlinear optical phase conjugation // Laser handbook. Amsterdam: North-Holland, 1985. Vol. 4. P. 33386. -Idem//Opt-. Eng. 1982. Vol. 21, № 2. P 156−183.
    22. Nonlinear oplical phase conjugation //Special issue of Opt. Engineering, 1982, v. 21.
    23. Kogelnik H.W. Pat. 3 449 577 USA, CI. 250−199 // Controlled transmission of waves through inhomogeneous media // Filed 23.10.65, Publ. 10.06. 69. 19 p.
    24. Gabor D. A new microscopic principle.— Nature, 1948, v. 161, p.111.
    25. Gabor D. Microscopy by reconstructed wave front — Proc. Roy. Soc. Ser. A, 1949. v. 197, p. 454.
    26. Bragg W.L. Microscopy by reconstructed wavefronts // Nature. 1950. Vol. 166, № 4218. P. 399—400.
    27. Kogelnik H. Holographic image projection through inhomogeneous media// Bell Syst. Techn. J. 1965. Vol. 44, N 10. P. 2451−2455.
    28. Ю.Н. Об отображении оптических свойств объекта в волновом поле рассеянного им излучения // Оптика и спектроскопия. 1963. Т. 15. № 4. С. 522−532.
    29. Ю.Н. Принципы голографии // JL: ГОИ, 1978. 125 с.
    30. В.Г. Расчет дифракционной эффективности трехмерных фазовых голограмм // Оптика и спектроскопия, 1976, т. 41, в. 3. С. 507−510.
    31. В.Г. О дифракционной эффективности трехмерных фазовых голограмм //ЖТФ, 1976. Т.46, № 6. С 1306—1312.
    32. В.Г. Теория преобразования световых полей амплитудными трехмерными голограммами, зарегистрированными в усиливающих средах. // Оптика и спектроскопия. 1977. Т. 42. № 4. С. 693.
    33. Leith Е N., Upatnieks J. Holograms: their properties and uses // Soc. Photo Opt. Instrum. Eng. J. 1965. Vol. 4, N 1. P. 3−7. -Idem // J. Opt. Soc. Ашег. 1966. Vol. 56, N 4. P. 523.
    34. A.A., Пасманик Г. А. Сохранение пространственной когерентности стоксовых пучков при усилении в поле многомодовой накачки //Письма в ЖЭТФ, 1976. Т. 23, В. 10. С. 577−580.
    35. Woerdman J.P. Formation of a transient free carrier hologram in Si I I Opt. Commun. 1970. Vol. 2, N 5. P. 212−214.
    36. .И., Ивакин Е. В., Рубанов А. С. О регистрации плоских и объемных динамических голограмм в просветляющихся веществах // Докл. АН СССР. 1971. Т. 196, № 3. С. 567−569.
    37. Hellwarth R.W. Generation of time-reversed wave front by nonlinear reflection.—J. Opt. Soc. Am, 1977, v. 67, p. 1−3.
    38. Yariv A., Pepper D.M. Amplified reflection, phase conjugation and oscillation in degenerate four-wave mixing.—Opt. Lett., 1977, v. 1, p. 16−18.
    39. Pepper D.M., Fekete D., Yariv A. Observation of amplified phase conjugate reflection and optical parametric oscillation by four-wave mixing in a transparent medium.— Appl. Phys. Lett., 1978. v. 33, p. 4144.
    40. KM., Земское E.M., Клушин B.H. К задаче обращения волновых фронтов с помощью ВРМБ // Квантовая электроника.1979. Т. 6, № 9, с. 2039−2040.
    41. В.И., Бетин А. А., Пасманик Г. А. Шилов А.А, Обращение волнового фронта при комбинационном преобразовании стоксовой волны в поле встречных пучков накачки.— Письма в ЖТФ, 1979, т. 5, с. 242.
    42. Н.Ф., Беспалов В. И., Киселев A.M., Пасманик Г. А., Шилов А. А. Обращение волнового фронта слабых оптических сигналов с большим коэффициентом отражения // Письма в ЖЭТФ.1980. Т 32, № 11. С 639−642.
    43. Д.Ф., Беспалов В. И., Киселев A.M., Пасманик Г. А., Шилов А. А. Комбинационное взаимодействие в поле встречных световых волн,—ЖЭТФ, 1982, т. 82, с. 1047.
    44. Беспалов В. К, Бубис Е. Л., Кулагина С. Н., Манишин В. Г., Матвеев А. З., Пасманик Г. А., Разенштейн П. С., Шилов А. А. ВРМБ вполе встречных световых волн // Квантовая электроника. 1982. Т. 9, № 12, с. 2367−2372.
    45. В.И., Кулагина С. Н., Манишин В. Г. Пасманик Г. А. Самовозбуждение резонаторов с четырехволновыми гиперзвуковыми обращающими зеркалами. // Квантовая электроника. 1983. Т. 10, № 9, с. 1776−1781.
    46. Е.Л., Кулагин О. В., Пасманик Г. А., Шилов А. А. Сравнение эффективности ВРМБ во встречных направлениях в поле комплексно-сопряженных накачек. // Квантовая электроника. 1984. Т. 11, № 6, с. 1211−1214.
    47. В.Я., Шкунов В. В. Особенности вынужденного рассеяния во встречных пучках накачки.— Квант, электрон., 1982, т. 9, № 2, с. 393−395.
    48. Scott A.M. Efficient phase conjugation by Brillouin enhanced nearly degenerate 4 wave mixing. // Appl Phys. B. 1982. V. 29, № 3, p. 174−175.
    49. Scott A.M. Efficient phase conjugation by Brillouin enhanced four wave mixing. // Opt. Comm. 1983. V. 45, № 2. P. 127−131.
    50. Bloom D., Bjorklund G. E. Conjugate wave front generation and image reconstruction by four-wave mixing.—Appl. Phys. Lett., 1977, v.31, p. 592.
    51. Jensen S. M., Hellwarth R. W. Observation of the time-reversed replica of a monochromatic optical wave.—Appl. Phys. Lett., 1978, v.32, p. 166.
    52. И.Л. Молекулярное рассеяние света // М.: Наука, 1965. 511 с.
    53. Jensen S.M., Hellwarth R.W. Generation of time-reversed waves by nonlinear refraction in a waveguide.— Appl. Phys. Lett., 1978, v. 33, № 5, p. 404−405.
    54. С.Г., Собелъман И. И. Форма линии дисперсии в области полосы поглощения с учетом вынужденных переходов // ЖЭТФ, 1961, т. 41, с. 456−464.
    55. С.Г., Собелъман И. И. Излучение атомов при движении в поле стоячей волны // ЖЭТФ, 1963. Т. 44. С. 934.
    56. Abrams R.L., bind R.C. Degenerate four-wave mixing in absorbing media.— Ibid., p. 94: ibid., v. 3, p. 205.
    57. Blaschuk V. N, Mamaev A.V., Pilipetsky N.F., Shkunov V.V., ZePdovich B.Ya. Wave front reversal with angular tilting-theory and experiment for the four-wave mixing.— Opt. Conim., 1979, v. 31, p. 383.
    58. .Я., Шкунов В. В. О воспроизведении волнового фронта при ВКР света // Квантовая электроника. 1977. Т. 4, № 5. С. 1090−1098.
    59. Fisher R. A- Feldman B.J. On resonant phase-conjugate reflection and amplification at 10,6 jli in inverted C02.— Opt. Lett., 1979, v. 4, p. 140.
    60. Tomita A. Phase conjugation using gain saturation of a Nd: Yag laser.—-Appl. Phys. Lett, 1979, v. 34, p. 463.
    61. Ф.В., Савранский В. В., Шафеев Г. А. Резонансное обращение волнового фронта в активной среде на парах меди.— Квант, электрон., 1981, т. 8, с. 1346.
    62. Кирьянов Ю. Ф, Кочемасов Г. Г., Мартынов С. М., Николаев В. Д. Четырехволновое смешение в резонансно усиливающих средах в режиме насыщения инверсии.— Квант, электрон., 1981, т. 8, с. 1734.
    63. Huignard J.P., Herrian J.P., Auborg P., Spitz E. Phase-conjugate wave front generation via real-time holography in Bii2Si02o crystals.— Opt. Lett, 1979, v. 4, p. 21.
    64. H.B., Одулов C.F. Обращение волнового фронта при четырехволновом взаимодействии в средах с нелокальнойнелинейностью.— Письма в ЖЭТФ, 1979, т 30, с 6.
    65. В.Л., Кухтарее Н. В., Марков В. В., Одулов С. Г., Соскин М. С. Усиление когерентных световых пучков динамическими голограммами в сегнетоэлектрических кристаллах.— Изв. АН ССР, 1977, т. 41, с. 811.
    66. В.Л., Кухтарее Н. В., Одулов С.Г, Соскин М. С. Динамическая самодифракция когерентных световых пучков, — УФН, 1979, т. 129, с. 113.
    67. Hamilton D.S., Heiman D., Feinberg J., Hellwarth R.W. Spatial diffusion measurements in impurity doped solids by degenerate four wave mixing, — Opt. Lett., 1979, v. 4, p. 124.
    68. В.П., Одулов С.Г, Соскин М. С. Усиленное отражение волн с обращенным волновым фронтом в кристаллах с линейным электрооптическим эффектом во внешнем электрическом поле.— Изв. АН СССР. Сер. физ., 1981, т. 45, с. 958.
    69. Feinberg J. Self-pumped, continuous-wave phase conjugator using internal reflection.— Opt Lett., 1982, v. 7, № Ю, p. 486−488.
    70. Feinberg J., Hellwarth R.W. Phase conjugating mirror with, continuous-wave gain.—Opt. Lett., 1980, v. 5, p. 519- ibid., 1981, v. 6, p. 257.
    71. Fischer В., Cronin-Colomb M., White J.O., Yariv A. Amplified reflection, transmission and self-oscillation in real-time holography — Opt. Lett., 1981, v. 6, p. 519.
    72. Marburger J.H. Optical pulse integration and chirp reversal in degenerate four-wave mixing.— Appl. Phys. Lett., 1978, v. 32, p. 372.
    73. .Я., Орлова M.A., Шкунов В. В. Нестационарная теория и расчет времени установления четырехволнового ОВФ.— ДАН СССР, 1980, т. 252, с. 592.
    74. Rigrod W. W., Fisher R.A., Feldman B.J. Transient analisis of nearly degenerate four-wave mixing.— Opt. Lett., 1980, v. 5, p. 105.
    75. O’Meara T.R., Yariv A. Time-domain signal processing via four-wave mixing in nonlinear delay lines.— Opt. Engineering, 1982, v. 21, p. 237.
    76. Suydam B. R- Fisher R.A. Transient response of Kerr-like phase conjugators: a review.— Ibid., p. 184.
    77. А.Л., Мамаев A.B., Пшипещий Н. Ф., Шкунов В. В. Обращение волнового фронта слабых сигналов, сдвинутых по частоте при ВРМБ.— Опт. и спектр., 1981, т. 51, с. 204.
    78. Steel D.G., bind R.C. Multiresonant behavior in nearly degenerate four-wave mixing: the ac Stare effect.— Opt. Lett., 1981, v. 6, p. 587.
    79. B.B., Петникова B.M., Соломатин B.C., Шувалов В. В. Преобразование частоты инфракрасного излучения в газах с обращением волнового фронта. // Тезисы докладов III Всес. конф. «Оптика лазеров». Ленинград. 1982. С. 287−279.
    80. В.В., Петникова В. М., Пшеничников М. С., Соломатин B.C., Шувалов В. В. Обращение волнового фронта с преобразованием частоты в парах натрия. // Квантовая электроника. 1983. Т. 10, № 7, с. 1502−1504.
    81. .Я., Шкунов В. В. Пространственно-поляризационное обращение волнового фронта при четырехфотонном взаимодействии.— См. 1, с. 23.
    82. .Я., Шкунов В. В. Пространственно-поляризационное обращение волнового фронта при четырехфотонном взаимодействии.— Квант, электрон., 1979, т. 6, с. 29.
    83. В.Н., Зельдович В. Я., Мамаев А. В., Пилипецкий Н. Ф., Шкунов В. В. Полное обращение волнового фронта деполяризованного излучения при вырожденном четырехфотонномвзаимодействии (теория и эксперимент).—Квант, электрон., 1980, т. 7, с. 627.
    84. Marlin G., Lam L.K., Hellwarth R.W. Generation of a time reversed replica of a nonuniformly polarited imag-bearing optical beam.— Opt. Lett., 1980, v. 5. p. 185.
    85. В. К, Бетин А.А., Кулагина С. Н. и др. Обращение волнового фронта излучения с пространственно-неоднородным состоянием поляризации при четырехволновом комбинационном взаимодействии.— Письма в ЖЭТФ, 1980, т. 6. с. 1288.
    86. Власов С. Н- Таланов В. И. О некоторых особенностях рассеяния сигнальной волны на встречных пучках накачки при вырожденном четырехфотонном взаимодействии.— См. 1., с. 85.
    87. White J.O., Cronin-Golomb М., Fischer В., Yariv A. Coherent oscillation by self-induced gratings in the photorefractive crystal BaTi03. 11 Apll. Phys. Letters. 1982. V. 40, p. 450−452.
    88. П.А., Афанасьев A.A., Килин С. Я. Самообращение волнового фронта мощного излучения при светоиндуцированном четырехволновом взаимодействии в резонансной среде. // Квантовая электроника. 1985. Т. 12, № 4, с. 863−865.
    89. .Я., Поповичев В. И., Рагулъский В. В., Файзуллов Ф. С. О связи между волновыми фронтами отраженного и возбуждающего света при вынужденном рассеянии Манделыптама-Бриллюэна// Письма в ЖЭТФ, 1972. Т. 15, № 3. с. 160−164- Т. 15, № 6. С. 363.
    90. .Я., Шкунов В. В. О границах существования эффекта обращения волнового фронта при вынужденном рассеянии света // Квант, электрон., 1978, т. 5. с. 36.
    91. .Я., Яковлева Т. В. Мелкоструктурные искажения приобращении волнового фронта пучка с неполной пространственной модуляцией (ВРМБ назад, теория) // Квант, электрон., 1980, т. 7, с. 316.
    92. .Я., Яковлева Т. В. Искажения мелкоструктурной волновой картины за счет самофокусировочной нелинейности // Квант, электрон, 1980 т. 7, с. 1325.
    93. .Я., Яковлева Т. В. Мелкоструктурные искажения в задаче ОВФ — ВРМБ в нестационарном режиме // Квант, электрон, 1980 т. 7, с. 2243.
    94. И.М., Галушкин М. Г., Земское Е. М., Мандросов В. И. О комплексном сопряжении полей при ВРМБ // Квантовая электрон. 1976. Т. 3, № 11. С. 2467−2470.
    95. В.Г. К теории «бриллюэновского зеркала» // ЖТФ. 1976. Т. 46, № 10. С. 2168−2174.
    96. И.М., Зубарев И. Г. О формировании коррелированных с возбуждающим излучением полей при вынужденном рассеянии. // Квантовая электроника. 1980, т. 7. № 4, с. 743−748.
    97. Н.Б., Зельдович Б. Я. Поперечная когерентизация рассеянного поля при обращении волнового фронта // Квант, электрон, 1980, т. 7, № 2, с. 299−308.
    98. Н.Ф., Поповичев В. И., Рагульский В. В. О точности воспроизведения светового поля при его вынужденном рассеянии // ДАН СССР, 1979, т. 248, с. 1097.
    99. Pilipetsky N.F., Popovichev V.I., Ragulsky V.V. The reproduction of weak components of a light field at stimulated scattering //Opt Comm, 1979, v. 31, p. 97.
    100. В.И., Бешин А. А., Пасманник Г. А. Экспериментальное исследование порога BP многомодовых световых пучков и степенивоспроизведения накачки в рассеянном излучении // Изв. Вузов. Радиофизика, 1977, т. 20, с. 791.
    101. Н.Ф., Поповичев В.К, Рагульский В. В. О соотношении коэффициентов усиления обращенной и необращенной волн при вынужденном рассеянии света // Докл. АН СССР. 1981. Т. 257, № 5. с. 1116−1121.
    102. В. Ф., Зубарев И. Г., Котов А. В., Миронов А. Б., Михайлов С. И. Об инкрементах усиления стоксовых полей при вынужденном рассеянии пространственно-неоднородного излучения // Квант, электрон., 1981, т. 8, с. 891.
    103. В.В. Соотношение мощностей шумовой и обращенной компонент вынужденно-рассеянного света // Оптика и спектроскопия. 1983. Т. 55, № 3. С. 589−591.
    104. В.Н., Зельдович Б. Я., Мельников Н. А. и др. Обращение волнового фронта при вынужденном рассеянии сфокусированных световых пучков.// Письма в ЖТФ. 1977. Т. 3, № 5. С. 211−215.
    105. В.И., Бетин А. А., Пасманик Г. А. Об эффектах восстановления при вынужденном рассеянии// Письма в ЖТФ. 1977. Т. 3,№ 5. С. 215−220.
    106. Wang V., Giuliano G.R. Correction of phase aberrations via stimulated Brillouin scattering // Opt. Lett, 1978, V. 2, p. 4.
    107. Ю.В., Комаревский В. А., Кормер С. Б. и др. Экспериментальное исследование возможностей применения явления обращения волнового фронта при вынужденном рассеянии Мандельштама-Бриллюэна // ЖЭТФ. 1979. Т. 76, № 3. С. 980−924.
    108. Крыжановский В. К, Серебряков В. А., Яшин В. Е. Экспериментальное исследование двухпроходового лазерного усилителя на неодимовом стекле с четвертьволновой развязкой и
    109. ВРМБ зеркалом // ЖТФ, 1982, т. 52, с- 1356.
    110. В.Е., Крыжановский В. И., Серебряков В. А. Обращение волнового фронта нано- и субнаносекундных световых импульсов при ВРМБ //Квант, электрон., 1982, т. 9, с. 1695.
    111. КВ., Крыжановский В. И., Любимов В. В. и др. Исследование точности обращения волнового фронта при ВРМБ // См. 2., с. 143.
    112. В.Н., Большое Л. А., Ковальский Н. Г., Низиенко Ю. К. О тонкой структуре спектров вынужденного рассеяния Мандельштама-Бриллюэна при обращении волнового фронта // См. 2., с. 176.
    113. А.А., Пасманик Г. А. О пространственной структуре стоксова излучения при обратном ВРМБ световых пучков // Квант, электрон., 1976, т. 3, с. 2215.
    114. Г. Г., Николаев В. Д. О воспроизведении в процессе ВРМБ пространственных распределений амплитуды и фазы пучка накачки //Квант, электрон., 1977, № 1, т. 4, с. 115−121.
    115. В.И., Бетин А. А., Пасманик Г. А. Экспериментальное исследование порога BP многомодовых световых лучков и степени воспроизведения накачки в рассеянном излучении // Изв. вузов. Радиофизика, 1977. т. 20, с. 791.
    116. Н.Б., Зельдович Б. Я., Шкунов В. В. Обращение волнового фронта при вынужденном рассеянии света в сфокусированном пространственно-неоднородном пучке накачки // Квант, электрон., 1978, т. 5, с. 973.
    117. В.И., Бетин А. А., Пасманик Г. А. Воспроизведение волны накачки в излучении вынужденного рассеяния // Изв. вузов. Радиофизика, 1978, т. 21, с. 961.
    118. И.М., Земское Е. М., Черненький В. И. К теории усиления первой стоксовой компоненты в поле немонохроматической накачки при ВКР // Квантовая электроника. 1978. Т. 5, № 6. С. 1349−1358.
    119. Н.Б., Зельдович Б. Я. Обращение волнового фронта сфокусированных пучков (ВРМБ назад, теория) // Квант, электрон., 1980, т. 7, с. 973.
    120. Беспалов В. К, Бетин А. А., Манишин В. Г., Пасманик Г. А. Усиление воспроизводящей накачку стоксовой волны при вынужденном рассеянии многомодовых пучков // В кн.: Нелинейные волны.— М: Наука, 1979, с. 239.
    121. И.М., Зубарев КГ. К теории обращения волнового фронта излучения с неоднородным по пространству распределением средней интенсивности. //Квантовая электроника, 1982, т. 9, № 3, с. 548−553.
    122. И.М., Земское Е. М. О влиянии изменения поля накачки на вид поля усиливаемого сигнала при вынужденном рассеянии // Квант, электрон., 1978, т. 5, с. 2055.
    123. Г. Г., Николаев В. Д. Исследование пространственных характеристик стоксова излучения при вынужденном рассеянии в режиме насыщения // Квант, электрон., 1979, т. 6, с 1960.
    124. Беспалов В. К, Бетин А. А., Кулагина С. Н. и др. Обращение волнового фронта слабых оптических сигналов // См. 1., с. 44.
    125. .Я., Шкунов В. В. Обращение волнового фронта света при деполяризованной накачке // ЖЭТФ. 1978. Т. 75, № 2. С. 428 438.
    126. ВН., Зельдович Б. Я., Крашенинников В. Н. и др. Вынужденное рассеяние деполяризованного излучения // Докл. АН
    127. СССР, 1978. Т. 241, № 6. С. 1322−1325.
    128. Blaschuk V.N., Krasheninnikov V.N., Melnikov N.A., Pilipetsky N.F., Ragulsky V.V., Shkunov V.V., Zeldovich B.Ya. SBS wave front reversal for the depolarized light (theory and experiment) // Opt. Comm., 1978, v. 28, p. 137.
    129. Н.Г., Ефимков В. Ф., Зубарев И. Г. и др. Обращение волнового фронта при ВРМБ деполяризованной накачки // Письма в ЖЭТФ. 1978. Т. 28, № 4. С. 215−219.
    130. Н. Г. Ефимков В.Ф., Зубарев И. Г., Котов А.В., Миронов
    131. A.Б., Михайлов С. И., Смирнов М. Г. Влияние некоторых параметров излучения на обращение волнового фронта накачки в «бриллюэновском зеркале» // Квант, электрон., 1979, т. 6, с. 765.
    132. В.И., Рагульский В В., Файзуллов Ф. С. Вынужденное рассеяние Манделыдтама-Бриллюэна при широком спектре возбуждающего излучения // Письма в ЖЭТФ. 1974. Т. 19, № 6. С. 350−355.
    133. И.М., Галушкин М. Г., Земское Е. М. О вынужденном рассеянии немонохроматического пространственно неоднородного излучения // Квант, электрон., 1979, № 3, т. 6, с. 587−591.
    134. М.В., Гюламирян A.JI., Рагулъский В. В. и др. Возбуждение вынужденного рассеяния Манделыитама-Бриллюэна некогерентным оптическим излучением // Письма в ЖТФ. 1981. Т. 7, № 18. С. 1146−1150.
    135. Е.Л., Васильев М. В., Лещев А. А., Пасманик Г.А., Сидорович
    136. B.Г., Шилов А. А. Обращение волнового фронта некогерентного оптического излучения при вынужденном рассеянии Манделыитама-Бриллюэна // Оптика и спектроскопия. 1982. Т. 53, № 5. С. 921−925.
    137. И.Ю., Зубарев И. Г., Михайлов С. И. О вынужденном рассеянии пространственно-некогерентного оптического излучения //ЖЭТФ, 1983, т. 84, с. 1677.
    138. Н.Г., Зубарев И. Г., Котов А. В. и др. Обращение волнового фронта слабых сигналов при беспороговом отражении отбриллюэновского зеркала" // Квант, электрон., 1979, т. 6, с. 394. «
    139. В.В. Обращение волнового фронта слабых пучков при вынужденном рассеянии света // Письма в ЖТФ. 1979. Т. 5, № 4. С. 251.
    140. В. Ф., Зубарев И. Г., Котов А. В., Михайлов С.И., Миронов
    141. A.Б., Пасманик Г. А., Шилов А. А. Инерционность процесса вынужденного рассеяния Мапдельштама-Бриллюэна и беспороговое отражение коротких импульсов с обращением волнового фронта // ЖЭТФ, 1979, т. 77, с. 526.
    142. Pilipetsky N.F., Popovichev V.I., Ragalsky V.V. The reproduction of weak components of a light field at stimulated scattering // Opt. Comm., 1979. v. 31. p. 97.
    143. А.Л., Мамаев A.B., Пилипецкий Н. Ф., Шкунов В. В. Обращение волнового фронта слабых сигналов, сдвинутых по частоте при ВРМБ // Там же. 1981. Т. 51 № 2. С. 204−207.
    144. .Я., Мельников Н. А., Пилипецкий Н.Ф., Рагульский
    145. B.В. Наблюдение эффекта обращения волнового фронта при вынужденном комбинационном рассеянии света // Письма в ЖЭТФ. 1977. Т. 25, № 1.С. 41−44.
    146. А.И., Бреховских Г. Л., Кудрявцева А. Д. Экспериментальное изучение особенностей восстановления объемного изображения объекта при вынужденном комбинационном рассеянии света // Докл. АН СССР. 1977. Т. 237. № 3 С. 557−560.
    147. А.И., Бреховских Г. Л. Динамические голограммы при вынужденных рассеяниях света // ДАН СССР, 1978, т. 243, с. 630.
    149. Kudriavtseva A.D., Sokolovskaia A.I., Gazengel J. et al. Reconstruction of the laser wave-front by slimulated scatterings in the pico-second range // Opt. Comm. 1978 v. 28, p. 446.
    150. Н.Ф., Беспалов В.И, Киселев A.M., Пасманик Г. А. Экспериментальное исследование пространственной структуры первой стоксовой компоненты ВКР // Квант, электрон., 1979, т. 6, № 5, с. 996−1003.
    151. Бреховских Г. Л, Окладников Н. В., Соколовская АИ. Экспериментальное исследование влияния насыщения усиления при восстановлении волнового фронта света при ВКР // ЖПС, 1980, т. 32, с. 24.
    152. Н.В., Бреховских Г. Л., Соколовская АИ, Гармонов А.А. Восстановление (обращение) волнового фронта света и дифракционная эффективность динамических голограмм при вынужденных рассеяниях света // Письма в ЖТФ, 1981, т. 7, с. 373.
    153. Г. В., Струи С. Г., Ступак М. Ф. Спектральные особенности вынужденного температурного рассеяния при обращении волнового фронта // Письма в ЖТФ, 1980, т. 6, с. 428.
    154. В. Н., Большое Л. А., Ковальский Н. Г., Низиенко Ю.К Экспериментальное исследование обращения волнового фронта при вынужденном температурном и мандельштам—бриллюэновскомрассеянии в жидкостях //ЖЭТФ. 1980. Т. 79, № 6. С. 2119−2125.
    155. В.И., Стрижевский В. Л. Обращение волнового фронта при вынужденном температурном рассеянии света и его применения //Изв. АН СССР. Сер. физ. 1981. Т. 45, № 6. С. 976−978.
    156. В.М., Илюхин А. А., Маслянкин В. А., Шелоболин А. В. Контраст излучения неодимового лазера с использованием обращения волнового фронта при ВРМБ // Квантовая электроника. 1982. Т. 9, № 3. С. 537−541.
    157. .Я., Яковлева Т.В Пространственно-поляризованное обращение волнового фронта при вынужденном рассеянии крыла линии Рэлея // Квант, электрон., 1980, т. 7, с. 880.
    158. В.И., Рязанов С. В. Обращение волнового фронта при вынужденном резонансном рассеянии света с малым частотным сдвигом. // Письма в ЖЭТФ. 1988. Т. 48. В. 2, с. 84−86.
    159. В.Я., Пилипецкий Н. Ф., Сударкин А. В., Шкунов В. В. Обращение волнового фронта поверхностью.— ДАН СССР, 1980, т. 252, с. 92.
    160. О.Л.- Пилипецкий Н.Ф., Сударкин А. Н., Шкунов В. В. Реализация обращения волнового фронта поверхностью.— Письма в ЖЭТФ, 1980, т. 31, с. 377.
    161. Ф.В., Власов Д. В., Кравцов Ю. А. Обращение волнового фронта и самофокусировка звука за счет нелинейного взаимодействия с поверхностью жидкости — Письма в ЖТФ, 1981, т 7, с 325.
    162. Н.П., Бункин Ф. В., Власов Д. В., Каршиев К. Экспериментальное наблюдение явления обращения волнового фронта звука на поверхности жидкости.— Письма в ЖТФ, 1982, т. 8, с. 104.
    163. Ф.В., Власов Д. В., Кравцов Ю. А. Обращение волнового фронта в акустике — См 2., с. 63.
    164. Yariv A. On transmission and recovery of three dimensional image information in optical waveguides — J. Opt Soc. Am, 1976, v 66, p. 301.
    165. Avizonis P.V., Hopf FA., Bomberger W.D. et al Optical phase conjugation in a lithium formate crystal.—Appl. Phys. Lett, 1977, v. 31, p. 435.
    166. Э.С., Ивахник. В.В., Петникова В. М. Соломатин B.C., Шувалов В. В. Компенсация фазовых искажений при трехчастотном параметрическом взаимодействии.—Квант, электрон., 1979, т. 6, с 1306.
    167. С.Н., Подоба Я. Г., Ананьев Ю. А., Волосов В. Д., Горланов А. В. Об одной возможности компенсации оптических неоднородностей в лазерных устройствах.— Письма в ЖТФ, 1979, т. 5, с. 29.
    168. Hopf F.A., Tomita A., Liepman Т. Quality of phase conjugation in silicon.— Opt. Comm., 1981, v. 37, p. 72.
    169. В.Б., Зельдович Б. Я. Брэгговское трехволновое смешение для обращения волнового фронта света.— ДАН СССР, 1982, т. 263, с 325.
    170. Ю.И., Лесник С. А., Соскин М. С., Хижняк А. И. Попутное четырехпучковое взаимодействие в инерционных средах — См. 2., с 111.
    171. В.Д., Хижняк А. И. Попутное четырехпучковое взаимодействие (ПЧПВ).— Опт. и спектр., 1982, т. 53, с. 723.
    172. Ю. А., Соловьев В. Д. Особенности «попутной» И «встречной» схем обращения с операцией зеркального отражения. —
    173. Опт. и спектр. 1983, т. 54, вып. 1, с. 136−143.
    174. В.Г., Лазарук A.M., Петрович И. П., Рубанов А. С. Обращение волнового фронта при суперлюминесценции // Письма в
    175. ЖЭТФ. 1978. Т. 28, № 7. С. 468−471.
    176. О.Ю., Поповичев В.И, Рагулъский В. В., ФайзулловФ.С. Компенсация искажений в усиливающей среде с помощью «бриллюэновского зеркала» // Письма в ЖЭТФ, 1972. Т. 15, № 11. С. 617−621.
    177. Н.Ф., Пасманик Г. А., Пашинин ПИ. и др. Многопроходовый усилитель с полным использованием апертуры активного элемента// Квантовая электрон. 1983. Т. 10, № 5. С. 1016— 1019.
    178. Lam J.F. Doppler-free laser spectroscopy via degenerate four-wave mixmg // Cm 22., p. 219.
    179. Э.С., Ивахник В. В., Петникова В. М., Соломатин B.C., Шувалов В. В. Компенсация фазовых искажений при вырожденном четырехчастотном взаимодействии. // Квантовая электроника. 1979. Т. 6, № 9, с. 2009−2015.
    180. В.В., Петникова В. М., Шувалов В. В. Компенсация фазовых искажений пространственно-модулированных полей. // Квантовая электроника. 1981. Т. 8, № 4, с. 774−778.
    181. М.С., Матвеев И. Н., Петникова В. М., Умнов А. Ф., Устинов Н. Д., Шувалов В. В. Компенсация фазовых искажений в однопроходной схеме ОВФ при вырожденном четырехволновом взаимодействии. // Квантовая электроника. 1982. Т. 9, № 11, с. 23 492 341.
    182. Kogelnik H. Controlled transmission of waves through inhomogeneous media //Patent № 3.449.577 (USA), Application October 23, 1965.
    183. Wang V., Giuhano L.K. Correction of phase abberration via stimulated. Brillouin scattering //Opt. Lett. 1978. Vol. 2, N 1. P. 4−6.
    184. Ю.И. Самонастраивающая система лазер-мишень для лазерного термоядерного синтеза // Квантовая электрон 1978. Т. 5. №. З.С. 625−631.
    185. JJ.B., Власов Д. В., Дыхне A.M. и др. О возможности полной компенсации нелинейных искажений светового пучка с помощью обращения его волнового фронта // Письма в ЖЭТФ. 1980. Т. 31. № 5 С. 311−316.
    186. Н.Ф., Поповичев В. И., Рагульский В. В. Концентрация света с помощью обращения его волнового фронта // Письма в ЖЭТФ. 1978. Т. 27. № 11. С. 619−622.
    187. А.А., Перегудов Г. В., Плоткин М. Е. и др. Использование эффекта обращения волнового фронта при ВРМБ для фокусировки лазерного излучения на мишень // Там же. 1979. Т. 29, № 6. С. 364 368.
    188. И.М., Галушкин М. Г., Земское Е. М. О свойствах резонаторов с обращающими волновой фронт зеркалами //Квант, электрон., 1979, т. 6, с. 38.
    189. И.М., Земское Е. М. К теории резонаторов с обращающими волновой фронт зеркалами. // Квантовая электроника. 1979. Т. 6. №. 9. С. 2036−2038.
    190. И.М., Галушкин М. Г., Земсков Е. М. Обращение волнового фронта светового излучения с использованием обратной связи при четырехволновом взаимодействии // Квантов, электрон.1984. Т. 11, № 5. С. 887−893.
    191. И. М., Земское Е. М. К расчету поля в резонаторе лазера с зеркалом, обращающим волновой фронт. // Квант, электрон., 1980, т. 7, с. 1334.
    192. И.М., Золотарев М. В. О типах колебаний в резонаторах с зеркалами, частично обращающими волновой фронт. // Квантовая электроника. 1984. Т. 11. №. 3. С. 591−596.
    193. ИМ., Воротилин С. П. О полях резонаторов с обращающим волновой фронт зеркалом и неоднородной оптической средой. // Квантовая электроника. 1984. Т. 11. №. 7. С. 1337−1344.
    194. С.А., Соскин М. С., Хижняк А. И. Лазер с зеркалом комплексно-сопряженной волны за счет ВРМБ //ЖТФ 1979 т. 49, с. 2257.
    195. А.А., Семенов П. М., Сидорович В. Г. О влиянии мандельштам-бриллюэновского зеркала на параметры лазерного излучения.—См. 1., стр. 135.
    196. С.А., Резников М. Г., Соскин М. С., Хижняк А. И. Структура излучения в лазере с зеркалом, обращающим волновой фронт — Там же, стр. 146.
    197. М.Г., Хижняк А. И. О свойствах резонаторов с зеркалом, обращающим волновой фронт. — Квантовая электроника. 1980. Т. 7., с. 1105.
    198. Аи Yeung J, Fekete D., Pepper D.M., Yariv A. A theoretical and experimental investigation of the modes of optical resonators with phase-conjugate mirrors //IEEE J Quant. Electr., 1979, v. 15, p. 1180.
    199. Belanger P.A., Hardy A., Siegman A.E. Resonant modes of optical cavities with phase conjugate mirrors.— Appl. Opt., 1980, v. 19, p. 479, 602.
    200. Lam J. F., Brown W. P. Optical resonators with phase-conjugate mirrors — Opt. Lett., 1980, v. 5, p. 61.
    201. E. А., Шпак M. Т. Пассивная модуляция добротности твердотельных ОКГ, основанная на индуцированном рассеянии света Мандельштама-Бриллюэна. — Письма в ЖЭТФ, 1968, т. 8, с. 282.
    202. А.З., Рагульский В. В., Файзуллов Ф. С. Формирование мощных наносекундных импульсов с помощью рассеяния Мандельштама-Бриллюэна и вынужденного комбинационного рассеяния.— Письма в ЖЭТФ, 1969, т. 9, с. 11.
    203. Ф.А., Баскакова З. А., Захарова Т. С., Одинцов В. И. Возбуждение ВКР в жидкостях при модуляции добротности ОКГ исследуемым веществом. // Письма в ЖЭТФ. 1970. Т. 11, с. 295−297.
    204. Н.Н., Малютин А. А., Пашинин П. П. Лазер с дифракционной расходимостью излучения и модуляцией добротности с помощью ВРМБ — Квант, электрон, 1982, т. 9, с. 1803−1808, вып. 9.
    205. В.В. Возможность регистрации малого поглощения света с помощью обращения волнового фронта // Письма в ЖТФ. 1980. Т 6, № И. С. 687−689.
    206. Н.Г., Зубарев КГ., Миронов А. В. и др. Лазерный интерферометр с обращающими волновой фронт зеркалами // ЖЭТФ. 1980. Т. 79, № 5. С. 1678−1685.
    207. Siegmapi A.F. Dynamic interleromotry and differential holography of irregular phase objecte using phase conjugate reflection // Opt. Commun. 1979. Vol 31, № 3. P. 257−258.
    208. Hopf F.A. Interferometry using conjugate-wave generation // J. Opt. Soc. Amer. 1980. Vol. 70, № ц.р. 1320−1323.
    209. .Я., Шкунов В. В. Пространственно поляризационное обращение волнового фронта при четырехфотонном взаимодействии // См 61а. с 23, Препринт ФИАН № 267, 1978.
    210. Blaschuk V.N., Mamaev A.V., Pilipetsky N.F., Shkunov V.V., ZePdovich B.Ya. Wave front reversal with angular til ting-theory and experiment for the four-wave mixing. // Opt. Comm., 1974, v. 31, p. 383.
    211. Marburger J.H. Optical pylse integration and chirp reversal in degenerate four-wave mixing // Appl. Phys. Lett, 1978, v. 32, p. 372.
    212. Pepper D. M, Abrams R. L Narrow oplical bandpass filter via nearly degenerate for-wave mixing // Opt. Lett., 1978, v. 3, p. 212.
    213. Блащук B. H, Пилипецкий Н. Ф., Шкунов В. В. Четырехволновое взаимодействие как управляемый частотный фильтр // ДАН СССР, 1980, т. 251, с. 70.
    214. Pilipetsky N.F., Shkunov V. V. Narrowband four-wave reflecting filter with frequency and angular tuning // Opt. Comm, 1981, v. 37, p. 217.
    215. А.Л., Мамаев A.B., Пилипецкий Н. Ф., Шкунов В. В. Перестраиваемый нелинейный четырехволновый фильтр // Опт. и спектр, 1982, т. 52, с. 187.
    216. В.И., Манишин В. Г., Пасманик Г. А. Нелинейная селекция оптического излучения при его отражении от зеркала на вынужденном рассеянии Манделыптама-Бриллюэна // ЖЭТФ. 1979. Т. 77, № 5. С. 1756−1770.
    217. Yariv A, Fekete D, Pepper D.M. Compensation for channel dispersion by nonlinear optical phase conjugation //Opt Lett, 1979, v. 4, p 52.
    218. Dunning G.J., bind R.C. Demonstration of image transmission through fibers by optical phase conjugation // Opt Lett, 1982, v 7, p 558.
    219. Agrawal G.P., Flytzanis C. Bistability and hysteresis in phase conjugated reflectivity// ШЕЕ J. Quant. Eiectr., 1981, v. 17, p. 374.
    220. А.А., Бродин М. С., Волков В. И., Кухтарев КВ. Оптическая бистабильность и гистерезис в обращенной волне при вырожденном шестифотонном взаимодействии в сульфиде кадмия // Квант, электрон, 1981, т. 8, с 1304.
    221. Gower М.С. The physice of phase conjugate mirrors 11 Progr. Quant. Electron. 1984. Vol. 9, N2. P. 101−147.
    222. .Я., Шкунов B.B. Спеклон 11 Изв. АН СССР. Серия фмзическая. 1984. Т. 48, № 8, с. 1545−1556.
    223. И.М., Зельдович Б. Я., Золотарев М. В., Шкунов В. В. Лазеры с обращающими волновой фронт зеркалами: Обзор // Квантовая электроника. 1985. Т. 12, № 2. С. 2394−2421.
    224. Э.С., Петникова В. М. Шувалов В.В. использование вырожденных параметрических процессов для коррекции волновых фронтов // Квантовая электроника. 1981. Т. 8, № 5. С. 917−935.
    225. Pepper D.M. Application of optical phase conjution 11 Sci. Amer. 1986. V. 254, № l.P. 56−65.
    226. Bloembergen N., Shen Y.R. Multimode effects in stimulated Raman emission 11 Phys. Rev. Lett., 1964. V. 13, N 24. P. 720−724.
    227. C.A. Взаимодействие случайных волн в нелинейных средах // Изв. вузов. Радиофизика. 1974. Т. 17, № 4. С. 541−569.
    228. З.А. Исследование вынужденного комбинационного рассеяния света в органических жидкостях при модуляции добротности рубинового лазера вынужденным рассеянием Мандельштама-Бриллюэна // Канд. дисс. М., МГУ, физический факультет, 1973.
    229. С.А., Дьяков Ю. Е., Чиркин А. С. Накапливающиеся нелинейные оптические эффекты в поле накачки с широким частотным спектром // Письма в ЖЭТФ. 1971. Т. 13, № 12. С. 724 366 728.
    230. Е.Г. Исследование усиления и пространственно-временных флуктуаций стоксовой волны при вынужденном рассеянии света с простарнственно-неоднородной накачкой // Канд. дисс. М, МГУ, 1983.
    231. Л. Ф. Эффективные схемы обращения волнового фронта при вынужденном рассеянии света // Канд. дисс. М., МГУ, 1986.
    232. С.В. Вынужденное резонансное рассеяние в парах рубидия // Канд. дисс. М., МГУ, 1991.
    233. А.Н., Прохоров К. А., Сущинский М.М. II Исследование углового распределения первой стоксовой компоненты ВКР// ЖЭТФ. 1972. Т. 62. С 872−878.
    234. Ю.Е. Влияние немонохроматичности накачки на форму спектра вынужденного рассеяния Мандельштама-Бриллюэна // Письма в ЖЭТФ. 1969. Т. 9. С. 487−490.
    235. Ю.Е. Возбуждение вынужденного рассеяния света накачкой с широким спектром // Письма в ЖЭТФ. 1970. Т.П. С.362−365.
    236. Ю.Е. Уравнения типа Дайсона для волн в оптически нелинейных средах // Краткие сообщения по физике. 1973. № 4. С. 23−29.
    237. С.А., Дьяков Ю. Е. Эффекты насыщения при вынужденном комбинационном рассеянии и резонансном поглощении (усиление) сильного немонохроматического поля // Письма в ЖЭТФ. 1973. Т. 18, В.8. С.519−522.
    238. В.В., Грасюк А. З., Зубарев И. Г., Муликов В. Ф. Вынужденное комбинационное рассеяние излучения неодимового лазера в жидком азоте // ЖЭТФ. 1969. Т. 56, № 2. С. 430−434.
    239. Beitz J.V., Flynn G.V., Tuner DM., Satin N. The stimulated Raman effect. A new source of laser temperature-jump heating // J. Amer. Chem. Soc. 1970. V. 92, N 13. P. 4130−4132.
    240. Грасюк A.3., Зубарев И. Г., Суязов H.B. Влияние ширины спектральной линии возбуждающего излучения на усиление при вынужденном рассеянии. Письма в ЖЭТФ. 1972. Т. 16, В.4. С. 237 240.
    241. С.А., Дьяков Ю. Е., Павлов Л. И. Статистические явления при возбуждении вынужденного комбинационного рассеяния накачкой с широким спектром // ЖЭТФ. 1974. Т. 66, № 2. С. 520 536.
    242. О.Б. Дипломная работа. МГУ, физический факультет. 1977.
    243. И.Г., Михайлов С. И. Влияние параметрических эффектов, а процесс вынужденного рассеяния немонохроматической накачки // Квантовая электроника. 1978. Т. 5, № 11, С. 2383−2395.
    244. .Я., Шкунов В. В. К теории захвата фаз при нестационарном вынужденном рассеянии // Квантовая электроника. 1979. Т. 6, № 9. С. 1926−1931.
    245. Г. П., Дьяков Ю. Е., Зубарев И. Г., Миронов А. Б., Михайлов С. И. Усиление при ВКР немонохроматической накачки // ЖЭТФ. 1977. Т. 73, В. 3. С. 822−830.
    246. Г. П., Дьяков Ю. Е. Насыщение ВКР при многомодовой накачке // Вестн. МГУ. Сер. физик, астрономия. 1977. Т. 18, № 3. С. 70−73.
    247. .Я., Шкунов В. В. Влияние расстройки групповых скоростей на воспроизведение спектра накачки при вынужденном рассеянии // Квантовая электроника. 1978. Т. 5, № 12. С. 2659−2662.
    248. КМ., Зубарев КГ., Михайлов С. К. Анализ режимов ВКР многомодовой накачки в диспергирующих средах // Квантовая электроника. 1980. Т. 7, № 7. С. 1471−1475.
    249. КМ., Глушкин М. Г., Речкин O.K. К теории вынужденного рассеяния немонохроматического излучения // Квантовая электроника. 1986. Т. 13, № 7. С. 1381−1385.
    250. В.И., Бетин А. А., Пасманик Г. А., Шилов А. А. Наблюдение временных осцилляций поля в излучении вынужденного рассеяния Манделынтама-Бриллюэна// Письма в ЖЭТФ. 1980. Т. 31, № 11, с. 668−672.
    251. М.В., Гюламирян А. Л., Мамаев А. А., Рагульский В. В., Семенов П. М., Сидорович В. Г. Регистрация флуктуаций фазы вынужденного рассеяния света // Письма в ЖЭТФ. 1980. Т. 31, № 11. С. 673−677.
    252. Н.Г., Зубарев КГ., Миронов А. Б., Михайлов С. И., Окулов А. Ю. О флуктуациях фазы стоксовой волны при вынужденном рассеянии света. // Письма в ЖЭТФ. 1980. Т. 31, № 11. С. 685−689.
    253. Тихонов В. К Выбросы случайных процессов. М.: Наука, 1970. 392 с.
    254. Gulver W.H., Seppi E.J. Characteristics of an ideal Raman oscillator-amplifier// J.Appl. Phys. 1964. V. 35, № 11. p. 3421−3422.
    255. Е.Б., Бонч-Бруевич A.M., Костин H.H., Ходовой В.A. Исследование комбинационного и бриллюэновского рассеяний в селективных резонаторах // ЖЭТФ. 1965. Т. 49, № 5(11), с. 1435— 1444.
    256. В.А., Собелъман И. И. О преобразовании лазерного излучения при вынужденном комбинационном рассеянии // ЖЭТФ. 1968. Т. 54, № 6. С. 1834−1843.
    257. В.Н. О вынужденном комбинационном излучении в оптическом резонаторе. // ЖЭТФ. 1969. Т. 56, № 2. С. 683−693.
    258. McClung F.J., Close D.H. Operation of a transverse mode-controlled hydrogen Stokes laser oscillator. // J. Appl. Phys. 1969. V. 40, № 10. P. 3978−3981.
    259. Грасюк A.3., Поповичев В. И., >P агульский B.B., Файзуллов Ф. С. Увеличение яркости излучения с помощью бриллюэновского лазера // Квантовая электроника. 1971. № 1. С. 70−78.
    260. В.И., Поповичев В. И., Рагулъский В. В., Файзуллов Ф. С. Одночастотный Бриллюэновский лазер на метане. // Письма в ЖЭТФ. 1971. Т. 14, № 9. С. 503−507.
    261. И.М., Вирник Я. З., Земское Е. М. О возможности получения эффективной генерации в комбинационном лазере с широкополосным возбуждением // Письма в ЖЭТФ. 1975. Т. 21, № 12. С. 726−729.
    262. А.З. Комбинационные лазеры (обзор) // Квантовая электроника. 1974. Т.1, № 3. С 485−509.
    263. Mooradian A. Tunable infrared lasers // Rep. Prog. Phys. 1979. V. 42, № 9. P. 1533−1564.
    264. Arnaud J.A. Degenerate optical cavities // Appl. Opt. 1969. V. 8, № 1. P. 189−195.
    265. Schwarz S.E., Tan T.Y. Wave interaction in saturable absorbers. // Appl. Phys. Lett. 1967. V. 10. N 1. P. 4−7.
    266. E.B., Коптев В. Г., Лазарук A.M., Петрович И. П., Рубанов А. С. Фазовое сопряжение световых полей при нелинейном взаимодействии в просветляющихся средах // Письма в ЖЭТФ. 1979. Т. 30, вып. 10. С. 648−651.
    267. .И. Методы расчета оптических квантовых генераторов на органических красителях при монохроматическомвозбуждении 11 Препринт ИФ АН БССР. Минск. 1968. Ч. I.
    268. В.В., Рубанов А. С. II ДАН БССР. 1980. Т. 24. С. 34.
    269. А.А., Митрополъский О. В. Генерация излучения при четырехволновом взаимодействии в схеме с обратной связью в диапазоне X = 10мкм // Квантовая электроника, 1987. Т. 14, № 5. С. 1002−1008.
    270. Cronin-Golomb М., Fisher В., White J.O., Yariv A. Passive phase conjugate mirror based on self-induced oscillations in a optical ring cavity // Appl. Phys. Lett. 1983. V. 42, N 12. P. 919−922.
    271. Mollow B.R. Stimulated Emission and Absorption near Resonance for Driven Sistems // Phys. Rev. A, 1972. V. 5. P. 2217−2222.
    272. Wu F.J., Ezekiel S., Ducloy M., Mollow B.R. Observation of Amplification in a Strongly Driven Two-Level Atomic Sistem at Optical Frequencies //Phys. Rev. Lett. 1977. V. 38. P. 1077−1080.
    273. Grynberg G., Le Bihan E., Pinard M. Two-wave mixing in sodium vapour. J. de Phys. 1986. V. 47. P. 1321−1325.
    274. И.М., Белъдюгина Н. И., Мелъкумов M.B., Свиридов К. А. Взаимное ОВФ в средах с локальным откликом // Квантовая электроника, 1992. Т. 19, № 10. С. 1007−1010.
    275. А.А., Самсон Б. А. Особенности преобразования волновых фронтов при вынужденном резонансном рассеянии // Оптика и спектроскопия, 1986. Т. 60, В. 4. С. 857−860.
    276. А.А., Силин В. П., Тихончук В. Т. Теория обращения волнового фронта при генерации вынужденного рассеяния в самопересекающемся световом пучке // ЖЭТФ, 1987. Т. 92, В. 3 С. 788−800.
    277. В.В., Зозуля А. А., Тихончук В. Т. К теории стационарных состояний кольцевого параметрического генератора // ЖЭТФ, 1991.1. Т. 99, В. I.e. 68−80.
    278. Cronin-Golomb М., Fisher В., White J.O., Yariv A. Theory and applications of four-wave mixing in photorefractive media // IEEE J. Quant. Electron. 1984. V. 20, N1. P. 12−30.
    279. A.A., Шерстобитов B.E. Методы и схемы ОВФ излучения среднего ИК-диапазона // Изв. АН СССР. 1987. Т. 51,*№ 2. С. 299 306.
    280. О.П., Зозуля А. А., Панаиоти Н. Н., Тихончук В. Т. Самообращение светового пучка в режиме параметрической генерации ВРМБ // Краткие сообщения по физике. 1986. № 8. С. 4345.
    281. В.В., Тихончук В. Т. Исследование структуры волновых полей в невырожденном параметрическом генераторе // Препринт 84, Москва. ФИАН, 1988.
    282. А.А., Русое Н. Ю. Структура мод генерации при четырехволновом взаимодействии с обратной связью // Квантовая электроника. 1988. Т.15,№ 5. С. 1021−1031.
    283. Н.Е., Зыков А. И., Тихончук В. Т. О динамике световых волн в кольцевом параметричском ВРМБ-генераторе // Краткие сообщения по физике. 1989. № 7. С. 48−50.
    284. Д.А., Гордеев А. А., Зубарев И. Г., Михайлов С. И. Бриллюэновский петлевой генератор с накачкой некогерентными пучами // Квантовая электроника. 1991. Т. 18, № 5. С. 600−603.
    285. Л.А., Ершов И. В. Интерферометр с дифракционной решеткой. М.: Машиностроение, 1976, 232 с.
    286. Lohmann. Grating diffraction spectra as coherent light source for two-or three-beam interferometry // Optica Acta. 1962. V. 9, N 1. P. 1−12.
    287. Leith E.N., Upatnieks J. Holography with Achromatic-Fringe Systems
    288. JOSA. 1967. V. 57, N 8. P. 975−980.
    289. Leith E.N., Swanson GJ. Achromatic interferometers for white light optical processing and holography // Appl. Opt. 1980. V. 19, N 4. P. 638 644.
    290. Post O., Patorsky K., Peitai Ning. Compact grating interferometer for producing photoresist gratings with incoherent light // Appl. Opt. 1987. V. 26, N. 6. P. 1100−1105.
    291. P. Физическая оптика // M.: НаукйД965, 631 с.
    292. Г. А. О вынужденном рассеянии пучков некогерентного света//ДАН СССР 1973, т. 210, № 5. С. 1050−1052.
    293. Г. А. Комбинационное взаимодействие в поле некогерентных пучков накачки // Изв. вуз’ов. Радиофизика. 1974. Т. 17, № 7. С. 970−980.
    294. Г. А., Фрейдман Г. И. К теории параметрического и комбинационного взаимодействия в поле некогерентной накачки // Квантовая электроника. 1974. Т. 1, № 3. С. 547−559.
    295. ПУБЛИКАЦИИ АВТОРА ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ
    296. ФА., Одинцов В. И., Соколова Е. Ю. Возбуждение ВКР с применением ОКГ малой мощности//Письма в ЖЭТФ. 1971. Т. 13, вып. 3. С. 112−115.
    297. Ф.А., Баскакова З. А., Одинцов В. И. Возбуждение ВРМБ излучением с дискретным спектром. I // Оптика и спектроскопия. 1975. Т. 39, выи. 1.С. 60−67.
    Заполнить форму текущей работой

    Сессия? Спокойно!