Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Кинетические процессы и оптическое излучение различных стадий импульсного пробоя в коротких перенапряженных промежутках в инертных газах высокого давления

Диссертация: Кинетические процессы и оптическое излучение различных стадий импульсного пробоя в коротких перенапряженных промежутках в инертных газах высокого давления
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Экспериментальные и теоретические методы исследования. Для решения поставленной задачи был использован комплексный подход к исследованию, включающий физические эксперименты и анализ их результатов на основе различных экспериментальных методов: электрических, спектральных и оптических (пространственно-временных) с высоким временным разрешением («10 не). Концентрация электронов на стримерной стадии… Читать ещё >

Кинетические процессы и оптическое излучение различных стадий импульсного пробоя в коротких перенапряженных промежутках в инертных газах высокого давления (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ГЛАВА I. ОСОБЕННОСТИ ФОРМИРОВАНИЯ РАЗРЯДА В ГАЗАХ ВЫСОКОГО ДАВЛЕНИЯ
    • 1. 1. Формирование начальных стадий стримерных разрядов в газах высокого давления
      • 1. 1. 1. Таунсендовские разряды
      • 1. 1. 2. Стримерные разряды
    • 1. 2. Устойчивость начальных стадий импульсных разрядов в газах высокого давления
    • 1. 3- Физические процессы в прикатодной плазме в импульсных разрядах высокого давления
      • 1. 4. Устойчивость однородных объемных разрядов
  • ГЛАВА II. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ УСТАНОВКА И МЕТОДЫ ИССЛЕДОВАНИЯ
    • 2. 1. Электрическая, схема формирования высоковольтных импульсов напряжения и инициирования разряда
    • 2. 2. Регистрация электрических характеристик разряда
    • 2. 3. Регистрация пространственно-временного развития разряда
    • 2. 4. Спектроскопическое исследование разряда
  • ГЛАВА III. МЕХАНИЗМЫ ФОРМИРОВАНИЯ РАЗРЯДА ПРИ
  • РАЗЛИЧНЫХ НАЧАЛЬНЫХ УСЛОВИЯХ
    • 3. 1. Влияние прикладываемого поля на процесс формирования разряда
    • 3. 2. Неустойчивость фронта волны ионизации катодонаправленного стримера в гелии высокого давления
    • 3. 3. Особенностиформированияи развития. начальных стадий импульсного пробоя в аргоне
    • 3. 4. Кинетическая модель плазмы импульсного разряда в Аг атмосферного давления
  • ГЛАВА IV. ВЗРЫВНЫЕ ПРОЦЕССЫ НА ЭЛЕКТРОДАХ И ФОРМИРОВАНИЕ УДАРНЫХ ВОЛН В ИМПУЛЬСНЫХ РАЗРЯДАХ ВЫСОКОГО ДАВЛЕНИЯ
    • 4. 1. Физические процессы в прикатодной области импульсных разрядов
    • 4. 2. Взрывные процессы, инициирующие искровой канал
      • 4. 2. 1. Формирование искрового канала в аргоне
      • 4. 2. 2. Особенности прорастания искрового канала в объемном разряде в гелии
      • 4. 2. 3. Взрывные процессы, инициирующие искровой канал
    • 4. 3. Процессы расширения катодного пятна и формирование ударных волн в плазме объемного разряда в гелии атмосферного давления
    • 4. 4. Сильноточный диффузный разряд в аргоне

Актуальность темы

диссертации. Постоянное внимание к электрическим разрядам, развивающимся в газах высокого давления, обусловлено, прежде всего, их широким распространением и перспективами применения в новейших областях науки и техники. Импульсные разряды нашли применение в устройствах различного назначения: они используются при разработке быстродействующих коммутаторов тока [1−2], в импульсных источниках света, предназначенных для метрологии быстропротекающих процессов [3−4], в устройствах квантовой электроники [5−6], в работе многочисленных управляющих приборов-коммутаторов и размыкателей электрического тока, фотохимии и т. д.

Именно в подобных исследованиях были установлены классические механизмы пробоя — таунсендовский и стримерный [7−10]. Однако в связи с усовершенствованием современной техники эксперимента существенно расширился диапазон представлений об импульсных разрядах, развивающихся в плотных газах.

С одной стороны, это относится к более детальному изучению таунсендовского и стримерного механизмов [11−22], а с другой — к обнаружению новых фундаментальных закономерностей. В частности, при исследовании разрядов в активных средах эксимерных лазеров, а впоследствии и в чистых газах была обнаружена необычная форма разряда с объемным протеканием тока, в которой практически отсутствует контракция, — сильноточный диффузный режим (СДР) [23−27]. Несмотря на внешнее сходство (объемное однородное свечение), свойства разряда в объемной фазе и при СДР имеют существенное различие. Речь идет по существу о двух разных формах объемного протекания тока. Общее этих разрядов заключается в том, что результаты, полученные в них, можно использовать при решении проблемы создания активной среды газовых лазеров. Необычность СДР заключается в том, что в отличие от ОР, в нем фактически отсутствует контракция.

Проведенный анализ работ по пробою газов высокого давления показывает, что формирование искрового канала для таунсендовского, стримерного и объемного разрядов систематически исследовалось в молекулярных газах — воздухе, азоте, кислороде, водороде и т. д. Показано, что в процессе перехода от ОР к искровому существуют следующие фазы развития: квазистабильный тлеющий разряд, ОР' с катодными пятнами, ОР с катодными пятнами и привязанными к ним диффузными каналами, контрагированный искровой канал [28]. Несмотря на это, остается неясным, какие процессы ответственны за образование предыскрового диффузного канала, привязанного к катодному пятну при таунсендовском и объемном разрядах. Остается спорным и дискутируется вопрос о причинах, в силу которых ОР сменяется канальным.

С другой стороны, эксперименты [29−32] показали, что контракции ОР всегда предшествует появление на электродах яркосветящихся образований, называемых катодными или анодными пятнами. В местах расположения таких пятен начинается прорастание тонких каналов с повышенной электрической проводимостью. Каналы растут в направлении противоположного электрода. Окончательное перемыкание одним или несколькими каналами разрядного промежутка приводит к необратимому переходу от объемной формы протекания тока к канальной, т. е. к контрагированию разряда.

Экспериментальное исследование и численное моделирование приэлектродных областей являются чрезвычайно сложной задачей, и теория" этой области к настоящему времени не является завершенной.

Исследование процесса эрозии и разрушения поверхности проводящего материала электродов в импульсных сильноточных разрядах, образования его вторичных микроструктур и изучение их характеристик представляет интерес не только с фундаментальной точки зрения, но и в связи с рядом инженерных проблем, в частности, определение стойкости материалов при таковом воздействииполучение в результате эрозии микрои нанопокрытий.

С другой стороны, наиболее важной областью СОР является область катодного падения потенциала, основные параметры (падение потенциала, толщина катодного слоя, плотность тока и т. д.) которой в литературе имеют достаточно широкий разброс. И поэтому определение этих параметров важно для понимания и уточнения механизмов контракции ОР.

В' этой связи необходимо продолжить такие исследования, чтобы понять природу плотных плазменных образований на электродах, выявить их влияние на устойчивость ОР и уточнить понимание процессов формирования 0 катодного слоя-и образования канала. Это послужит основой для создания подробнойтеории объемного разряда. Наличие в спектре прикатодной плазмы спектральных линий атомов и ионов материала электродов служит подтверждением возникновения' катодных пятен' и распьшения' материала электродов [33−37].

Что касается стримерного пробоя, то экспериментальные наблюдения' стримерной фазы весьма многочисленны. Вместес тем, скорость развития лавин так велика, что современные экспериментальные методы не позволяют разрешить пространственно-временную структуру даже в условиях относительно небольших перенапряжений. В этих условиях доступно только теоретическое исследование лавинной стадии. Однако теоретическое описание процесса разработано недостаточно и позволяет выявить лишь некоторые качественные закономерности. Отсутствует единое мнение как о механизме формирования, так и развитии начальных стадий стримерного пробоя.

Для атомарных газов, особенно гелия и аргона недостаточно изучен процесс формирования и устойчивого горения ОР и СДР, а также характер их контракции в искровой канал.

Так как эти газы широкоиспользуются в качестве буферных газов в активных средах газовых и эксимерных лазеров, а также в лазерах на пеннинговских смесях инертных газов, то исследование формирования импульсного пробоя в этих газах атмосферного давления является весьма актуальной задачей.

Таким образом, в качестве примеров разнообразия имеющихся в этой области физики проблем, не получивших к моменту начала настоящей работы должного объяснения, можно отнести следующие:

1. Ограниченность, данных о механизмах формирования ш развития высокоскоростных ионизационных волн в коротких межэлектродных промежутках при высоких давлениях газа. Отсутствие в научной литературе надежных экспериментальных данных и единого мнения о механизме ветвления стримера и количественного и качественного его обоснования.

2. Недостаточность работ по развитию теории процессов, приводящих как к возникновению, так и потери устойчивости катодной плазмы в газах высокого давления-вшеренапряженных промежутках.

3. Многообразие элементарных процессов протекающих в ОР, трудность их экспериментального и теоретического исследования, а так же детального исследования, кинетики формирования спектрального состава излучения из. приэлектродной плазмы, формирующейся в режиме: распыления материала вещества электродов.

4. Ограниченность экспериментальных и теоретических данных относительно физического механизма зажигания необычной формы разряда — СДР, в которой практически отсутствует контракция.

Естественно, приведенный перечень далеко не исчерпывает всех проблем, требующих своего разрешения.

Поэтому целью и главными задачами, которые ставил перед собой автор диссертации, были следующие:

1. На основе использования теоретических моделей и получения необходимого объема экспериментальных результатов дать целостное, физически непротиворечивое описание начальных стадий импульсного пробоя в инертных газах высокого давления, позволяющее объяснить как различие в скоростях распространения ионизационных фронтов в Не и Аг, так и расслоение столба разряда в Не при высоких перенапряжениях на отдельные каналы.

2. Исследование динамики формирования ионизационных фронтов и развития искрового канала для таунсендовского, стримерного и объемного механизмов пробоя в инертных газах (Не, Аг) в широком диапазоне изменения начальных условий (величины поля, концентрации первичных электронов, давления газа, формы и материала электродов и т. д.).

3. Исследование спектрального состава излучения катодной плазмы и формирования ударных волн, обеспечивающих возникновение диффузных каналов, привязанных к катодным пятнам. Изучение процесса перехода объемного разряда в сильноточный диффузный режим.

4. Выявление роли различных элементарных процессов в общей кинетике образования заряженных и возбужденных частиц в плазме объемного разряда в аргоне атмосферного давления, а также разработка комплекса методик диагностики, позволяющих решить поставленные исследовательские задачи.

Объектами исследования явились свободнорасширяющиеся самостоятельные импульсные разряды в межэлектродных промежутках (1−3 см) в инертных газах (Не, Аг) в диапазоне давлений 1−5 атм и прикладываемых электрических полей 3−25 кВ/см.

Экспериментальные и теоретические методы исследования. Для решения поставленной задачи был использован комплексный подход к исследованию, включающий физические эксперименты и анализ их результатов на основе различных экспериментальных методов: электрических, спектральных и оптических (пространственно-временных) с высоким временным разрешением («10 не). Концентрация электронов на стримерной стадии и на стадиях формирования и горения объемного разряда определялась по плотности тока, а на более поздних стадиях коммутации измерялась по штарковским контурам спектральных линий водорода (Нр), гелия (Не II 468,6 нм) и аргона (Аг I 427,2 нм) — температура электронов в искровом канале определялась методом относительных интенсивностейхарактеристики оптического излучения плазмы исследовались методом лучеиспусканияконцентрации возбужденных атомов аргона, ионов Аг+ «(основное состояние), эксимерных молекул Лт2, объединение многих разлетных и слабосвязанных состояний, молекулярных ионов Ат^ (основное, состояние) и Аг3+ (основное состояние), рассчитывались теоретически на. • основе разработанных моделей и алгоритмов их реализации.

Информационную базу исследования составили научные источники в виде данных и сведений из книг, журнальных статей, материалов, научных ' конференций, семинаров.

Достоверность научных результатов и обоснованность научных положений базируется, на использовании для выполнения измерений. ' современных средств диагностики с высоким временным и пространственным разрешением, на фундаментальных физических законах, положенных в основу разработанных математических моделей, согласованности результатов численных моделей* с имеющимися данными, других авторов, систематичности экспериментальных и теоретических исследований в широком диапазоне начальных условий для различных газовых сред, соответствии результатов теоретических исследований результатам эксперимента.

Сочетание численных и экспериментальных методов исследования и их соответствие с имеющимися данными других авторов подтверждает достоверность полученных результатов.

Научная новизна исследования. Большинство полученных в работе результатов исследований являются оригинальными иполучены впервые. Основные новые научные результаты работы состоят в следующем:

1. Проведено систематическое исследование оптических, спектральных и электрических характеристик импульсных разрядов в инертных газах (Не,.

Аг) высокого давления и выявлены основные закономерности формирования ионизационных фронтов и искрового канала в различных видах разрядов: таунсендовском, стримерном и объемном в диапазоне напряжений от статического пробойного до перенапряжений в сотни процентов.

2. На основе экспериментальных данных и теоретических расчетов при значительных перенапряжениях («У/>300%) в Не предложен механизм зажигания необычной формы объемного горения разряда — сильноточный диффузный режим, в котором практически отсутствует контракция и формируется за счет перекрытия тонких диффузных каналов привязанных к катодным пятнам. Диффузные каналы образуютсяза счет ударных волн, формируемых в прикатодной плазме за счет взрывных^ процессов в сильном электрическом поле Е=6 В/см.

3. Разработаны и обоснованы вычислительные алгоритмы для моделирования импульсного разряда в Аг атмосферного давления и изучена кинетика образования заряженных и возбужденных частиц в плазме объемного разряда в Аг.

4. Получены экспериментальные и теоретические результаты по развитию неустойчивости фронта волны ионизации на начальных стадиях стримерного пробоя в гелии атмосферного давления. Впервые в Не экспериментально обнаружено явление ветвления катодонаправленного стримера в коротких перенапряженных промежутках, а также дано качественное обоснование физического механизма этого процесса.

5. Для импульсного разряда в Аг экспериментально показано, что стримерный канал инициируется ярким свечением, появляющимся в точке критического усиления лавины на различных расстояниях от катода в зависимости от перенапряжения. Экспериментально измерены предпробойные токи для таунсендовского и стримерного механизмов пробоя в Не, Аг и изучены особенности формирования искрового канала для этих механизмов.

Научная и практическая ценность работы определяется актуальностью темы и научной новизной полученных в диссертации результатов. Результаты выполненных комплексных экспериментальных и теоретических исследований будут способствовать дальнейшему развитию физических представлений об импульсных разрядах, развивающихся в газах высокого давления (порядка атмосферного), в частности, объяснению наблюдаемых больших скоростей распространения фронтов свечения в плотных газах, распространения ионизации в сторону катода и получения объемных форм разрядов при атмосферных давлениях, используемых для инициирования газовых лазеров.

Полученные в работе новые результаты о характере контракции объемного разряда и режимах горения сильноточного диффузного разряда могут быть использованы для устранения неоднородности плазмы и улучшения? характеристик газовых лазеров и системих инициирования, а также позволят изучить кинетику развития разряда, моделировать развитие различных стадий пробоя в широком диапазоне изменения начальных условий.

На защиту выносятся:

1. Экспериментальные результаты, позволяющие обобщить качественные представления о развитии начальных стадий искровых разрядов в инертных газах (Не, Аг), механизмы и скорости их распространения при различных давлениях и энерговкладах, а также граница по напряжению, выше которой происходит смена механизма пробоя от таунсендовского к стримерному.

2. Экспериментальные и теоретические результаты по развитию неустойчивости фронта волны ионизации на начальных стадиях стримерного пробоя в гелии атмосферного давления, а также качественное обоснование физического механизма обнаруженного впервые в Не экспериментально явление ветвления катодонаправленного стримера в коротких перенапряженных промежутках, экспериментальное определение критических размеров стримера 1кр и время его ветвления для различных значений энерговклада в разряд.

3. Результаты детального изучения кинетики образования заряженных и возбужденных частиц в плазме объемного разряда высокого давления в аргоне и роль процессов, диссоциативной рекомбинации с участием молекулярных комплексов Аг+2 и Аг+з в общей кинетике развития разряда, «которые являются преобладающими рекомбинационными процессами, обеспечивающие однородность и устойчивость объемного горения импульсного разряда.

4. Механизм зажигания необычной формы объемного горения разрядасильноточный диффузный режим в Не, формирующий в промежутке при значительных перенапряжениях (W>300%), в котором практически i' отсутствует контракция' и формируется за счет перекрытия тонких диффузных каналов привязанных ккатодным пятнам. Диффузные каналы образуются за счет ударных волн, формируемых в прикатодной плазме за ч 6 счет взрывных процессов в сильном электрическом поле ?=10 В/см.

Личный вклад, автора. Личный вклад автора в работы, на основе которых написана диссертация, является определяющим. Постановка задачи, результаты экспериментов и расчетов, представленные в диссертации, анализ всего цикла работ, выводы диссертации, и основные положения, выносимые на защиту, выполнены совместно с научным руководителем.

Апробация результатов исследования и публикации. Материалы, содержащиеся в настоящей диссертационной работе, докладывались на ежегодных научных конференциях ФФ ДГУ, на Y Всероссийской конференции по физической электронике (Махачкала, 2008), на VIII Международной конференции по Волновой электрогидродинамике проводящей жидкости. Долгоживущие плазменные образования и малоизученные формы естественных электрических разрядов в атмосфере (Ярославль. 2009), на II Всероссийской научно-практической конференции «Научная инициатива иностранных студентов и аспирантов Российских вузов» (Томск, 2009), на XXXVII Международной конференции по физике плазмы и управляемому термоядерному синтезу (Звенигород, 2010), а также ¦на научных семинарах ДГУ.

Публикации. Основные материалы диссертационной работы отражены в 6 печатных работах, в том числе в 2 статьях в центральных научных журналах из Перечня ВАК, 4 тезисах докладов на Всероссийских и Международных конференциях.

Структура и объем диссертации

Диссертация состоит из введения, четырех глав и заключениясодержит 179 страниц, включая 40 рисунков и 10 таблиц. Список цитируемой литературы насчитывает 162 наименований.

Выводы к главе 4.

На основании изложенных выше результатов исследования можно сделать следующие выводы.

1. Появление катодного пятна инициирует волну ионизации в плазме, которая распространяется от катода к аноду в виде узкого канала. Если проводимость такого канала достаточно велика, то процесс контракции становится необратимым, и объемная форма горения разряда переходит в канальную. Недостаточная проводимость плазмы в канале допускает одновременное сосуществование канальной, и объемной формы протекания тока через разряд (СДР).

2. Проведено систематическое исследование оптических, спектральных и электрических характеристик импульсных разрядов в инертных газах (Не, Аг) высокого давления и выявлены основные закономерности-формирования ионизационных фронтов и искрового канала в различных видах разрядов: таунсендовском, стримерном и объемном в диапазоне напряжений от статического пробойного до перенапряжений в сотни процентов.

3. На основе экспериментальных данных и теоретических расчетов при значительных перенапряжениях (У>300%) предложен механизм зажигания необычной формы объемного горения разряда — сильноточный диффузный режим, в котором практически отсутствует контракция и который формируется за счет перекрытия тонких диффузных каналов привязанных к катодным пятнам. Диффузные каналы образуются за счет ударных волн, формируемых в прикатодной плазме за счет взрывных процессов в сильном электрическом поле Е= 106 В/см.

4. Показано, что искровой канал в стиримерных разрядах в аргоне инициируется флуктуацией, возникающей в точке перехода лавины в стример. В тауисендовских и объемных разрядах при малых перенапряжениях (^^ТЗ/'б) искровой канал инициируется катодным пятном, расширение плазмы которого имеет гидродинамическую природу, а скорость прорастания канала определяется плотностью тока в нем (с ростом плотности тока — скорость растет). С увеличением прикладываемого напряжения число катодных пятен и каналов растет, а скорость их прорастания уменьшается.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В результате проделанной работы впервые получены следующие результаты:

В заключении диссертации сформулированы основные результаты и выводы работы.

1. По измеренным значениям предпробойных токов для таунсендовского и стримерного разрядов и по пространственно-временной динамике формирования пробоя обобщены качественные представления о развитии начальных стадий искровых разрядов в инертных газах (Не, Аг), позволяющие объяснить механизмы и скорости их распространения при различных давлениях и энерговкладах. На основе экспериментальных результатов уточнена граница по напряжению, выше которой происходит смена механизма пробоя от таунсендовского к стримерному. Показано, что стримерный канал в Аг инициируется флуктуацией, возникающей в1 точке критического усиления лавины на различных расстояниях от катода в зависимости от перенапряжения.

2. Получены экспериментальные и теоретические результаты по развитию неустойчивости фронта волны ионизации на начальных стадиях стримерного пробоя в гелии атмосферного давления. Впервые в Не экспериментально обнаружено явление ветвления катодонаправленного стримера в коротких перенапряженных промежутках, а также дано качественное обоснование физического механизма этого процесса. Экспериментально определены критические размеры стримера при которых происходит ветвление и показано, что с ростом величины энерговклада в разряд уменьшается как критическая длина стримера, при которой происходит ветвление, так и время ветвления стримера.

3. Проведено систематическое исследование оптических, спектральных и электрических характеристик импульсных разрядов в инертных газах (Не, Аг) высокого давления и выявлены основные закономерности формирования ионизационных фронтов > и искрового канала в различных видах разрядов: таунсендовском, стримерном и объемном в диапазоне напряжений от статического пробойного до перенапряжений в сотни процентов. Появление катодного пятна инициирует волну ионизации в плазме, которая распространяется от катода к аноду в виде узкого канала. Если проводимость диффузного канала достаточно велика, то процесс контракции становится необратимым, и объемная форма горения разряда переходит в канальную. Недостаточная проводимость плазмы в канале допускает одновременное сосуществование канальной и объемной формы протекания тока через разряд (СДР).

На основе экспериментальных данных и теоретических расчетов при значительных перенапряжениях (У>300%) предложен механизм зажигания необычной формы объемного горения разряда сильноточный диффузный режим, в котором практически отсутствует контракция и который формируется за счет перекрытия тонких диффузных каналов привязанных к катодным пятнам. Диффузные каналы образуются за счет ударных волн, формируемых в прикатодной плазме за счет взрывных процессов в сильном электрическом поле ?=106 В/см.

Детально изучена кинетика образования заряженных и возбужденных частиц в плазме объемного разряда в Аг высокого давления и выяснена роль процессов диссоциативной рекомбинации с участием молекулярных комплексов Аг+2 и Аг+з в общей кинетике развития разряда, которые являются преобладающими рекомбинационными процессами, обеспечивающие однородность и устойчивость объемного горения импульсного разряда, а также обоснованы и разработаны вычислительные алгоритмы для его моделирования.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Г. А., Месяц Г. А. Техника формирования высоковольтных наносекундных импульсов. М.: Атомиздат, 1963. 167 с.
  2. Г. А., Насибов A.C., Кремнев В. В. Формирование наносекундных импульсов высокого напряжения. М.: Энергия, 1970. 152с.
  3. Г. М., Хаустова В. П. Источники света наносекундной длительности. //Светотехника. 1975. № 10. С. 19−20.
  4. А.П. Генератор световых импульсов наносекундной длительности. /ЯТГЭ. 1961. № 6. С.100−103.
  5. А.И., Босамыкин B.C., Карелин В. И., Никольский B.C. Электроразрядный ОКГ с инициированием в активном объеме. //КЭ.1976. ТЗ. № 3. С.601−604.
  6. Е.П., Письменный В. Д., Рахимов А. Т. Несамостоятельный газовый разряд, возбуждающий непрерывные СОг — лазеры. //УФН.1977. Т. 122. Вып.З. С.419−447.
  7. Леб Л. Основные процессы электрических разрядов в газах. /Пер. с англ. под ред. H.A. Капцова. М.: Гостехиздат, 1950. 672 с.
  8. Allen K.R., Philips К. Cloud chamber stucty of electron avalanche growth. //Prog. Roy Cjc. 1963. V.274. P.163−186.
  9. Г. Электронные лавины и пробой в газах. /Пер. с нем. под ред. B.C. Камелькова. М.: Мир, 1968. 390 с.
  10. Ю.Мик Дж., Крегс Дж. Электрический пробой в газах. М.: ИЛ. 1960. 390с.
  11. Wagner K.N. Vorstadium des Funkens unterzucht mit dem Bilderstarker. //Z. Phys.1967. Bd.204, H.3. S.177−197.
  12. Koppitz I. Die radiale und axiale Entwiklung des Leuchtens in Funkenkanal untersucht mit Wichkamera. //Z. Naturforch.1967. Bd.22. №.11. S.1089−1097.
  13. Koppitz I. Nitrogen discharges of large cross Section at higgh overvoltage in a homceneous sield. //J. Phys. D.: Appl. Phys.1973. Vol.6. P.1494−1502.
  14. Н.Бабич Л. П., Станкевич Ю. Л. Критерий перехода от стримерного механизма газового разряда к непрерывному ускорению электронов. //ЖТФ. 1972. Т.42. № 4. С.795 799.
  15. А.П., Омаров O.A., Решетняк С. А., Рухадзе A.A. Плазменная модель электрического пробоя газов высокого давления. /Препринт ФИАН СССР. М., 1984. №.197. 54 с.
  16. Doran A.A. The development of a Towsend discharge in N2 up to. breakdown investigated by image converter, intesivier and photomultiplier technigues. //Z. Phys.1968. Bd 208. № 2. P.427−440.
  17. Э.Д., Фирсов О. Б. Теория искры. М.: Атомиздат, 1975. 272 с.
  18. O.A., Рухадзе A.A. О проявлении плазменной стадии развития лавины-при искровом пробое газов. //ЖТФ.1980. Т.50. № 3. С.536 539.
  19. Э.Д. К вопросу о природе фотоионизирующего излучения при стримерном пробое газа. //ЖТФ.1968. Т.38. № 3. С.1563−1567.
  20. А.И., Бабич Л. П., Лойко Т. Е., Тарасова Л. В. Убегание электронов в газовых разрядах и происхождение минимума. //ДАН-СССР. 1985. T.28I. № 6. C. I359-I363.
  21. В.В., Месяц Г. А. О механизме развития импульсного разряда в газе при одноэлектронном инициировании. //ЖПМТФ.1971.Т.1. С.40−45.
  22. O.A., Рухадзе A.A., Шнеерсон Г. А. О плазменном механизме пробоя газов высокого давления в сильном постоянном электрическом поле. //ЖТФ. 1979. Т.49. № 9. С.1997- 2000.
  23. М.Б. Формирование и развитие искрового канала в аргоне: Дисс. канд. физ.- мат. наук. Даггосуниверситет, 1986. 155 с.
  24. Ю.И., Королев Ю. Д., Месяц Г. А., и др. Объемные разряды, применяемые для накачки эксимерных лазеров. В- кн.: Лазерные системы.- Новосибирск: Наука, 1980. С. 14 29.
  25. A.B., Королев Ю. Д., Месяц Г. А., Новоселов Ю. И., Шемякин И. А. Контракция объемного разряда, инициируемого ультрафиолетовым излучением в смеси Ar: SF6. //ЖТФ.1981. T.5I. Вып.9. С. 1817−1822.
  26. К.И., Прозоров Е. Ф., Ульянов К. Н., и др. Сильноточный объемный разряд со- спитцеровской проводимостью. //Y Всесоюзная конференция по< физике газового разряда: Тез. докл. Омск, 1990. 4.1. С.113−114.
  27. B.C., Омаров- O.A. Сильноточная диффузная фаза импульсного объемного разряда- в Не атмосферного давления. //YIII Всесоюзная конференция по физике низкотемпературной плазмы: Тез. докл. Минск, 1991. Ч. 2. С. 85−86.
  28. Ю.Д., Хузеев А. П. Формирование искрового канала в объемном разряде, инициируемых пучком быстрых электронов. //ТВТ.1975. Т.13. № 4. С.861−862.
  29. Ю.А., Толмачев Ю. А. Определение констант скорости перемешивания заселенности уровней гелия медленными электронами. //Оптикаспектроскопия. 1982. Т.52. № 4. С.754−758.
  30. B.C., Омаров O.A., Тимофеев В. Б. Формирование стримерного пробоя в гелии. //ТВТ.1989. Т.56: № 3. С.1221−1223.31 .Курбанисмаилов B.C., Омаров-O.A., Хачалов М. Б. Измерение слабых разрядных токов. //Измерительная техника. 1989- № 3. С.30−31.
  31. H.A., Иминов К. О., Курбанисмаилов B.C., Омаров O.A. Динамика оптического излучения поперечного наносекундного разряда с щелевым катодом. //Оптика и спектроскопия. 1998. Т.84. № 4. С.556−562.
  32. B.C., Ашурбеков H.A., Омаров-0-А., Рагимханов Г. Б., Гаджиев М. Х. Импульсный разряд в парогазовых смесях гелия высокого давления. //XXX Всероссийская конференция по физике плазмы и УТС: Тез: докл. Звенигород, 2003. С. 124.
  33. B.C., Омаров O.A., Ашурбеков H.A. Физика газового разряда. Учебное пособие с грифом УМО. Махачкала, 2001. 201 с.
  34. Ю.Д., Месяц Г. А. Физика импульсного пробоя. М.: Наука, 1991.224с.
  35. В.О. О зажигании газового разряда. //УФН.1933.Т.8, Вып.З. С.593−612.
  36. И.С. Электрический пробой газа при" давлениях близких к атмосферному. //УФН.1960. Т.71. Вып.4. С.631−675.
  37. Farich О, Tedford D.I. // Brit I.D.: Appl. Phys. 1996. Vol.17. P.965−966.
  38. Hogan D.C., Kearsley A.J., Weff C.E. Resistive syabilisation of a dischargen- exsiteg XeCl laser. //J .Phys. D. 1980. Vol.13. № 12. P.225.
  39. Chalmers I.D. Thetransient glow discharge in nitrogen and dryair. //J. Phys. D: Appl. Phys. 1974. Vol.4. № 8. P. l 147−1151.
  40. Ю.И., Королев Ю. Д., Гаврилюк П. А. Формирование разряда и образование высокопроводящего канала при электрическом разряде в наносекундном диапазоне. //ЖТФ. 1972. Т.42. № 8. С.1674−1679.
  41. Формирование искрового канала в водороде (описан Таунсендовский механизм)
  42. Ю.Д., Месяц Г. А. Автоэмиссионные и взрывные процессы в газовом разряде. Новосибирск: Наука, 1982, 255 с.
  43. Stritzke P Sander I., Raether G. Spatial and temporal spectroscopy of a streamer discharge in nitrogen. //J. Phys., D: Appl. Phys. 1979. Vol.10. P.2285 2300.
  44. A.H., Руткевич И. М. Волны электрического пробоя вограниченной плазме. М.: Наука, 1989. 207 с. 48. Омаров O.A., Рухадзе A.A., Шихаев А. Ш. Плазменный механизм пробоя газов в сильных продольных магнитных полях. //ЖТФ.1981. Т.52. С.255−258.
  45. O.A. Стримерный разряд в газах. Махачкала, 1989. 80 с.
  46. М.И., Качотровский В. Ю. О стримерном разряде в однородном поле. //ЖЭТФ.1989. Т.95. № 5.С.1850.
  47. Н.С., Сметанин В. И. Механизм распространения стримеров на основе плазменных колебаний. //Изв. вузов. Физика. 1977. № 7. С. 3439.
  48. Л.П. Об участии плазменных электронов в искровом пробое газов. //Физика плазмы. 1981. № 7. Вып. 6. С.1419−1422.
  49. Ю.Ф. Двумерная модель формирования структур с ветвлением. //Препринт № 9002. 1990. МРТИ.18с.
  50. П.В., Розанов Н. Е. СВЧ разряд высокого давления в надпробойном поле. Ветвление стримера. //Письма в ЖЭТФ.Т.69. В.1.С.15−19.
  51. O.A. Ветвление анодонаправленного стримера //ТВТ.2003.Т.41. №.5.С.695−705.
  52. Ю.С., Напартович А. П., Пашкин C.B. и др. Влияние состояния поверхности электродов на образование катодных и анодных пятен. //ТВТ. 1984. Т.22. № 2. С. 201−207.
  53. H.A., Курбанисмаилов B.C., Омаров O.A., Хачалов М. Б. особенности формирования искрового канала в аргоне. //Тез. докл.
  54. Международной научной конф., посвящ. 275-летию РАН и 50-летию ДНЦРАН. Махачкала, 1999. С. 64−65.
  55. Ю.И., Королев Ю. Д., Гаврилюк П. А. Формирование разряда и образование высокопроводящего канала при электрическом разряде в наносекундном диапазоне. //ЖТФ. 1972. Т.42. № 8. С. 1674−1679.
  56. A.B., Рахимов А. Т. Неустойчивости в плазме газового разряда. В кн. Химия плазмы. М.: Атомиздат, 1977. Вып.4. С. 123−167.
  57. A.B., Королев Ю. Д., Месяц Г. А., Новоселов Ю. И., Шемякин И. А. Контракция объемного разряда, инициируемого ультрафиолетовым излучением в смеси Ar: SF6. //ЖТФ. 1981. T.5I. Вып.9. С. 1817−1822:
  58. В.А., Королев Ю. Д., Тинчурин К. А. Формирование искрового канала в азоте при пробое сильноперенапряженных промежутков. //Физика плазмы. 1988. Т18. Вып.8. С. 1003−1007.
  59. Ю.Д., Коршунов О. В., Хузеев А. П. Исследование сильноточного диффузного разряда в аргоне. //ТВТ.1985. Т.23. В.5. С. 853−857.
  60. Ю.Д., Кузьмин В. А., Месяц Г. А. Взрывоэмиссионный механизм возникновения катодного пятна и предельные энергетические параметры наносекундного объемного разряда в азоте. //Физика плазмы. 1982. Т.8. В.6. С. 1244−1248.
  61. Ю.Д., Работкин В. Г., Филонов А. Г. Кольцевая структура катодных пятен в несамостоятельном тлеющем разряде в азоте. //ТВТ. 1979. Т.17.№ 1. С. 211−213.
  62. B.C., Омаров O.A. К вопросу о характере контрагирования СОР в гелии атмосферного давления. //ТВТ. 1995.T.33,№ 3. С. 346−350.
  63. B.C., Омаров O.A., Ашурбеков H.A., Хачалов М. Б. Формирование искрового канала в инертных газах атмосферного давления. //Межвуз. сб.: ДГУ. Махачкала, 1998. С. 62−65.
  64. B.C., Омаров O.A., Хачалов М. Б. Формирование искрового канала в- аргоне. //В сб.: Материалы I Всероссийской конференции по физической электронике. Махачкала, 1999. С. 114−117.
  65. В.JI., УфимцевА.А., Ходаковский A.M. О механизме эрозии электродов" при импульсных разрядах в воде с энергией в импульсе ~ 1 Дж. //Письма в ЖТФ. 1997. Т.23, № 10. С.25−29.
  66. В.М. Процессы в расширяющемся и конденсирующемся газе. //УФН. 1994. Т. 164. № 7. С.665−703.
  67. В.А. Приэлектродные области непрерывного оптического разряда в термоэмиссионном преобразователе энергии лазерного излучения в электрическую энергию // ТВТ. 2004. Т.42 № 5. С.690−697.
  68. B.C. Взаимодействие и устойчивость различных форм импульсного пробоя газов высокого давления: Дисс. доктора, физ.-мат. наук. Даггосуниверситет, 2004. 319 с.
  69. В.А. Приэлектродные области термоэмиссионного преобразователя энергии лазерного излучения в электрическуюэнергию с легкоионизируемой добавкой. //ЖТФ. 2006. Т.76. Вып.7 с. 15−21.
  70. Carman R.J., Brown D.J.W., Piper J. A. A self-consistent model for the discharge kinetics in a high-repetition-rate copper-vapor laser //IEEE J. Quantum Electronics. 1994. Vol. 30. P.1876−1881.
  71. Brown D.J.W., Kunnemeyer R., Macintosh A.I. Time-resolved measurements of excited state densities in a copper vapor laser /ДЕЕЕ J. Quantum-Electron. 1990. Vol.26. P. 1609−1619.
  72. B.C., Омаров O.A., Рагимханов Г. Б., Ашурбеков H.A., Абдурагимов Э. И. Формирование катодного слоя самостоятельного объемного разряда в гелии. //Изв. вузов. Сев. Кавк. регион. Естеств. науки. 2002. № 4. С.31−36.
  73. B.C., Омаров O.A., Ашурбеков H.A., Рагимханов Г. Б., Гаджиев М.Х Импульсный разряд в парогазовых смесях гелия высокого давления. //Прикладная физика. 2004. № 3. С.41−46.
  74. Е.А., Месяц Г. А., Парфенов А. Г. О природе взрывной электронной эмиссии. //Докл. АН СССР. 1983. Т.269. В.2. С.343−345.
  75. Г. А. О взрывных процессах на катоде в газовом разряде. //Письма в ЖТФ. 1975. Т.1. № 19. С.885−889.
  76. Месяц Г. А, Королев Ю. Д., Бычков Ю. И. Импульсный разряд в газе в условиях интенсивной ионизации электронами. //УФН. 1978. T. I26. Вып.З. С.451−477.
  77. Puchkarev V.F., Bochkarev M.B. Cathode spot initiation under plasma. //J. Phys. D: Appl, Phys. 27 (1994) 1214−1219.
  78. П.А., Климкин В.M., Прокопьев B.E. Газовый лазер на ионизированном европии. //Письма в ЖЭТФ.1973. Т. 18. Вып.2. С.80−82.
  79. В.В., Кучеров B.C., Латуш Е. Л., Сэм М.Ф. Рекомбинационные лазеры на парах химических элементов. //Квантовая электроника. 1977. Т.4, № 6. С. 1257−1267.
  80. П.А., Закреевский Д. Э. Импульсный разряд в парогазовых смесях гелия высокого давления. //ЖТФ. 1997. Т.67, № 4. С. 25−31.
  81. М.А. //Квантовая электроника. 1984. № 11. С. 205−209.
  82. С.А., Месяц Г. А., Шмелев Д. Л. Влияние тангенциального магнитного поля на эктонные процессы в катодном пятне вакуумной дуги //Письма в ЖТФ. 2010. Т.36. Вып. 23. С.91−97.
  83. Г. А. Эктоны в вакуумном разряде: пробой, искра, дуга. М.: Наука, 2000. 424 с.
  84. Boxman R.L., Martin PJ., Sanders D.M. Handbook of Vacuum Arc Science andvTecnology. //Park Ridge: Noyes Publications, 1995. 742 p.
  85. A.A., Вудин A.B., Позубенков A.A., Рутберг Ф. Г. Эрозия электродов в сильноточной импульсной дуге. //Тез. Докл XXI Международной конф. Уравнения состояния вещества. Эльбрус, 2006. С. 148.
  86. A.A., Будин A.B., Коликов В. А., Пинчук М. Э., Позубенков A.A., Рутберг Ф. Г. Особенности эрозии электродов при амплитуде разрядного тока свыше 105 А. //ДАН. 2003. Т.388. С.37−40.
  87. Gas lasers / Ed. by McDaniel and W.I., Nighan. NJ: Academic Press, 1982.
  88. Mesyats G.A., Osipov V.V., Tarasenko V.F. Pulsed Gas Lasers. Washington: SPIE PRESS, 1995.
  89. Г. А. Импульсная энергетика и электроника. M.: Наука, 2004.
  90. Noggle R.C., Krider Е.Р., Wayland J.R. A search for X rays from helium and air discharges at atmospheric pressure. //J. Appl. Phys. 1968. Vol. 39. № 10: P.4746−4748.
  91. Тарасова- JI.B., Худякова JI.H. Рентгеновское излучение при импульсных разрядах в воздухе // ЖТФ. 1969: Т. 39: 1530−1533.
  92. ЮЗ.Тарасова Л. В., Худякова Л. Н., Лойко-Т. В., Цукерман В. А. Быстрые электроны и рентгеновское излучение наносекундных импульсных разрядов в" газах при-давлениях 0.1—760 Topp. // ЖТФ. 1974. Т. 44. Вып. 3. С. 564 -568'.
  93. Tarasenko V.F., Baksht, E.H., Burachenko A.G., Kostyrya I.D., Lomaev M.F., Rybka D.V. Supershort avalanche electron beam generation in gases. //Laser and Particle Beams. 2008. Vol.26. № 4. P.605−617.
  94. A.P., Ищенко В.H. Мощный разряд с плазменным катодом в плотных газах. //ЖТФ. 1997. Т.67. № 11. С.10−14.
  95. Юб.Перминов А. В., Тренькин A.A. Микроструктура токовых каналов наносекундного искрового разряда в. воздухе атмосферного давления в однородном и резко неоднородном электрических полях. //ЖТФ. 2005. Т. 75. Вып. 9. С. 52- 55.
  96. В.И., Тренькин A.A. О высокоэнергетичных электронах в высоковольтных наносекундных разрядах, развивающихся в режиме микроструктурирования токовых каналов. //Письма в ЖТФ. 2009. Т. 35. Вып. 9. С. 37- 43.
  97. В.Ф., Бакшт Е. Х., Бураченко А. Г., Костыря И. Д., Ломаев М. М., Рыбка Д.В: Диффузные разряды в неоднородном электрическом поле при повышенных давлениях, инициируемые убегающими электронами. //ЖТФ. 2010. Т. 80. Вып. 2. С.151−154.
  98. Belevtsev A. A., Firsov К. N., Kazantsev S. Yu., Kononov Г. G. A self sustained volume discharge in vibrationally excited strongly electronegative gases. //J. Phys. D: Appl.Phys. 2004. Vol.37. P. 1759 1764.
  99. Ш. Козырев В. А., Королев Ю. Д., Тинчурин К. А. Формирование искрового канала* в азоте при, пробое сильноперенапряженных промежутков. //Физика плазмы. 1988. Т.18. Вып.8. С.1003−1007.
  100. С.Н., Горохов В. В., Карелин В. И., Павловский А. И., Репин П. Б. Широкоапертурный источник- рентгеновского излучения для предыонизации электроразрядных лазеров большого объема. //Квантовая электроника. 1991. Т. 18, № 7. С. 891−893.
  101. Энциклопедия низкотемпературной плазмы /Под. ред. В. Е. Фортова М.: Наука. 2000: Т.1.С.148.
  102. А.Г., Репин П. Б., Данченко Е. Г. Структура свечения наносекундного диффузного разряда в резко неоднородном электрическом поле. //ЖТФ.2008. Т.78. Вып.7. С.40−47.
  103. Е.Г., Репин П. Б., Репьев А. Г. Исследование структуры свечения, начальной фазы наносекундного пробоя изоляционных промежутков. //ЖТФ. 2005. Т. 75. Вып. 7. С. 60−64.
  104. Л.П., Лойко Т. В., Тарасова JI.B. О генерации электронов аномальной энергии при наносекундных разрядах в плотных газах. //ЖТФ.1978. Т.48. № 8. С.1617−1620.
  105. А.Г., Репин П. Б. Динамика оптического излучения высоковольтного диффузного разряда в электродной системе стерженьплоскость в воздухе атмосферного давления. //Физика плазмы. 2006. Т. 32. № i.e. 75−82.
  106. И.Д., Орловский В. М., Тарасенко В. Ф., Ткачев А. Н., Яковленко" С.И. О формировании объемных разрядов при субнаносекундной длительности фронта импульса напряжения. //ЖТФ. 2005. Т. 75. Вып. 7. С. 65−69.
  107. И.Д., Тарасенко В. Ф. Формирование объемного* разряда-в воздухе атмосферного давления при наносекундных импульсах высокого напряжения. // Изв. вузов. Физика. 2004. № 12. С. 85−86.
  108. БакштЕ.Х., Бураченко А. Г., Ломаев М. И., Рыбка Д. В., Тарасенко В. Ф. Генерация субнаносекундных импульсов убегающих электронов в азоте и гелии при напряжении на промежутке 25 kV //ЖТФ. 2008. Т.78. Вып. 1. С. 98−103.
  109. Tarasenko V.F. Nanosecond discharge in air at atmospheric pressure as an X-ray source with high pulse repetition rates. //Appl. Phys. Lett. 2006. Vol. 88, N8. P. 1501−1503.
  110. A.H., Руткевич И. М. Волны электрического пробоя в ограниченной плазме. М.: Наука, 1989. 207 с
  111. С.И. Неустойчивость фронта волны размножения электронов фона. //Письма в ЖТФ. 2005. Т.31. В.4. С.76−82.
  112. B.C., Баирханова М. Г., Гаджиев М. Х., Омаров О. А., Рагимханов Г. Б., Катаа А.Дж. Неустойчивость фронта волны ионизации катодонаправленного стримера в гелии высокого давления. //Прикладная физика. 2009. № 5. С.62−66.
  113. Л.П. Об участии плазменных электронов в искровом пробое газов. //Физика плазм. 1982. Т.7. Вытб. С. 1419−1422.
  114. А.Ф., Богданкевич Л. С., Рухадзе А. А. Основы электродинамики плазмы. М.: Высшая школа, 1978. 407 с.
  115. Ю.П. Физика газового разряда. М.: Наука, 1992. 536 с.
  116. Г. А., Королев Ю. Д. Объемные разряды высокого давления в газовых лазерах. //УФН. 1986. Т.148. Вып.1. С.100−108.
  117. А.П., Старостин А. Н. Механизмы неустойчивости тлеющего разряда повышенного давления. //В кн. Химия плазмы. М.: Атомиздат, 1979. В.6. С.153−208.
  118. Rogoff G.L. Gas heating effects in the constriction of a high- pressure glow discharge column. //Phys. of Fluids. 1964. V.7. № 11. P.1931−1940.
  119. A.B., Рахимов A.T. Неустойчивости в плазме газового разряда. //В кн. Химия плазмы. М.: Атомиздат, 1977. В.4. С.123−167.
  120. Ecker G., Kroll W., Zoller О. Thermal instability of the plasma column. //Phys.of Fluids. 1964. V.7. № 12. P.2001−2006.
  121. Egger H., Dufour Mi, Seelig W. Inhomogeneities in TEA laser discharges. //J.Appl. Phys. 1976: Vol.47. № 11.
  122. С.П., Литвинов Е. А., Месяц Г. А., Проскуровский Д. И. Взрывная эмиссия электронов. //УФЫ. 1975. Т.115. В.1. С.101−120.
  123. Gunterschulze А. Zusammenhang zwischen Stromdichte und Kathodenfall der Glimmentladung bei Verwendung einer Schutzringkathode und Rorrektion der Temperaturerhohung. //Z.Phys. 1928. B.49. №.5. S.358−378.
  124. Gunterschulze A. Der Kathodenfall der Glimmentladung in Abhangigkeit von der Stromdichte bei Spannungen bis 3000 Volt. //Z.Phys. 1930. B.59. №.7. S.43345.
  125. Н.Г. Катодные процессы электрической дуги. М.: Наука, 1968.258с.
  126. Г. А., Проскуровский Д. И. Импульсный электрический разряд в вакууме. Новосибирск: Наука, 1984. 256 с.
  127. Е.А., Месяц Г. А., Парфенов А. Г. О природе взрывной электронной эмиссии. //Докл. АН СССР. 1983. Т.269. В.2. С.343−345.
  128. Ю.И., Королев Ю. Д., Месяц Г. А. Импульсный разряд в газе в условиях интенсивной ионизации электронами. //УФН.1978. Т. 126. Вып.З. С.451−477.
  129. Л. Физика полностью ионизованного газа*. /Пер. с-англ. Под ред. Левина М. Л.- М.: Мир, 1965.
  130. Л.Г., Бычков Ю. И., Месяц Г. А., Юрике Я. Я. Электронно -оптические исследования развития электрического разряда в газе при высоких напряженностях электрического поля и однородном инициировании. //Изв. вузов. Физика. 1969. № 11. С.24−27.
  131. B.C., Омаров O.A., Рагимханов Г. Б., Гаджиев М. Х., Баирханова М. Г., Катаа А. Дж. Особенности формирования и развития начальных стадий импульсного пробоя в аргоне. //Прикладная физика. 2010. № 5. С.56−64.
  132. Г. Уширение спектральных линий в плазме. М.: Мир, 1978. 489 с.
  133. Диагностика плазмы /Под ред. С. Ю. Лукьянова В.З. М.: Атомиздат, 1973. 560с.
  134. Методы исследования плазмы. /Под ред. В. Лохте Хольтгревена. М.: Мир, 1971.551с.
  135. Г. Спектроскопия плазмы. М., 1969. 451с.
  136. П.А., Закреевский Д. Э. Исследование продольного импульсно- периодического разряда в парогазовых смесях высокого давления. //ЖТФ. 1997. Т.67. № 4. С. 25−31.
  137. В.В., Лисенков В. В. Формирование катодного слоя самостоятельного объемного разряда. //ЖТФ.2000. Т.70. Вып. 10. С.27−33.
  138. Г. В., Паномаренко А. Г., Травков И. В., Швейгерт В. А. Об условиях формирования однородного объемного разряда. /Препринт ИТПМ, 1983. № 27−83. 51 с.
  139. Л.П., Березин И. А., Лойко Т. В., Тарасов М. Д. Роль ускорительных процессов в формировании объемных наносекундных разрядов в плотных газах. //Известия вузов. Радиофизика. 1982. Т.25. № 10. С.1131−1137.
  140. B.C., Омаров O.A., Гаджиев А. З., Омарова Н. О. Оптические характеристики плазмы импульсного разряда в Не атмосферного давления. //ЖПС.1992. Т.27. С.456- 460.
  141. П.С., Стибунов В. Н. Зависимость времени формирования искрового разряда в гелии от ионизации в разрядном промежутке. //Изв. вузов. Физика. 1973. Вып.З. С.47−52.
  142. , Г. А. Эктон лавина электронов из металла. //УФН. 1995. Т. 165 № 6. С. 601−626.
  143. А.Л., Либерман A.A. Физика ударных волн в газах и плазме. М.: Наука, 1987, — 296 с.
  144. Газовые лазеры: Пер. с англ./Под ред. И. Мак-Даниеля и У, Нигэна.-М.: Мир, 1986. 552с.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!