Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Метод обработки результатов измерений температуры в процессах высокотемпературного синтеза

Диссертация: Метод обработки результатов измерений температуры в процессах высокотемпературного синтеза
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Разработан метод математической обработки термограмм высокотемпературного синтеза при разогреве конденсированных систем в режиме теплового взрыва, который позволяет однозначно и последовательно определять параметры эффективной кинетической функции. В основе метода лежит расчет минимума кривизны термограммы, представленной в аррениусовских координатах. В главе IV проведен расчет оптимальной… Читать ещё >

Метод обработки результатов измерений температуры в процессах высокотемпературного синтеза (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • ВВЕДЕНИЕ
  • ГЛАВА I. МЕТОДЫ ОБРАТНЫХ ЗАДАЧ В ТЕОРИИ ТЕПЛОВОГО ВЗРЫВА В КОНДЕНСИРОВАННЫХ СИСТЕМАХ
    • 2. 1. Теория теплового взрыва в гетерогенных системах. ю
    • 2. 2. Методы определения энергии активации в процессах высокотемпературного синтеза
    • 2. 3. Методы обратных задач в теории теплового взрыва
    • 2. 4. Особенности взаимодействия в предварительно механоактивированной системе Ti + 3Al, 3Ni + Al
    • 2. 5. Выводы по главе I
  • ГЛАВА II. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ. МАТЕРИАЛЫ, ОБОРУДОВАНИЕ, МЕТОДИКА, ПРОГРАММНОЕ ОБЕСПЕЧЕНИЕ
    • 3. 1. Экспериментальное оборудование для изучения динамики саморазогрева порошковых смесей в режиме теплового взрыва
    • 3. 2. Описание программного обеспечения, используемого при обработке термограмм
    • 3. 3. Выводы по главе II
  • ГЛАВА III. МАТЕМАТИЧЕСКАЯ ОБРАБОТКА ТЕРМОГРАММ СИНТЕЗА В СИСТЕМАХ TI + ЗАЬ, 3NI + AL. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭНЕРГИИ АКТИВАЦИИ
    • 4. 1. Определение энергии активации в системе Ti + ЗАь методом анализа кривизны термограммы в аррениусовских координатах
    • 4. 2. Особенности структурообразования в системе 3Ni + Al при различных временах предварительной механоактивации
    • 4. 3. Определение энергии активации в системе 3Ni + Al методом анализа кривизны термограммы в аррениусовских координатах
    • 4. 4. Выводы по главе III
  • ГЛАВА IV. АНАЛИЗ — СТРУКТУРЫ КИНЕТИЧЕСКОЙ ФУНКЦИИ В СИСТЕМАХ TI + ЗАЬ, 3NI + AL
    • 5. 1. Анализ структуры кинетической функции в системе Ti + 3 Al
    • 5. 2. Анализ структуры кинетической функции в системе 3Ni + Al
    • 5. 3. Сопоставление расчетных и экспериментальных данных
    • 5. 4. Выводы по главе IV

Расчет макрокинетических параметров синтеза композиционных материалов и формирования различного рода сплавов является одной из важных задач современного материаловедения. Указанная проблема существует с давних времен (начало прошлого века), и на сегодняшний день имеет место достаточно много методов ее решения. При формировании интерметаллидов или твердых растворов наиболее распространенным методом является метод диффузионных пар, который основывается на методе Матано определения диффузионных параметров компонентов, именно, энергии активации диффузии и предэкспонента, по зависимости коэффициента диффузии от температуры. С развитием технологий порошковой металлургии возникла проблема определения этих параметров на масштабе гетерогенности порошковых смесей, где прямой метод Матано неприменим. Кроме того, в данном случае, проблема заключается в том, что параметры диффузии на масштабе гетерогенности могут существенно отличаться от таковых при анализе диффузии на биметаллических образцах. В дальнейшем, с появлением технологий самораспространяющегося высокотемпературного синтеза (СВС), открытым в 1967 г А. Г. Мержановым и его научной школой, эта задача стала еще более актуальной в связи с тем, что наряду с процессом диффузионного сплавления, который характеризуется относительно низкой интенсивностью, была установлена возможность быстропротекающего, самоподдерживающегося процесса синтеза в конденсированных порошковых системах, при достаточно высоком тепловыделении от образования продуктов. В дополнении к законам гомогенной кинетики, которые были обнаружены ранее для перемешанных газофазных и жидкофазных систем, экспериментально были обнаружены формальные кинетические законы (степенной и логарифмический), которые описывают процессы кинетического торможения слоем продукта, разделяющего реагенты при микрогетерогенных процессах. Несмотря на быстрое развитие методов вычислительной техники, и математического моделирования, представления о формальных кинетических законах используются и в настоящее время, прежде всего потому, что определяют качественные особенности взаимодействия гетерогенных систем, позволяют их определенным образом классифицировать, и, наконец, дают возможность прогнозировать особенности быстропротекающего процесса синтеза в режиме послойного горения или теплового взрыва. При этом, некоторые законы (например, параболический) получили строгое обоснование в рамках моделей квантовой химии.

Кинетические законы определяются набором параметров, в которые входят эффективная энергия активации, предэкспонент и показатели степеней законов кинетического торможения. Наиболее надежным и широко применяемым методом экспериментального определения указанных параметров является термографический метод, который позволяет по структуре термограмм синтеза определить указанные параметры. Основы термографического метода были заложены А. А. Зениным и А. Г. Мержановым для послойного горения газодисперсных и конденсированных систем. Метод основывается на рассмотрении известных кинетических законов и выбора из этой совокупности наиболее близко соответствующего экспериментальной термограмме. Метод является графическим, в основе которого лежит принцип спрямления термограмм в определенных координатах при рассмотрении вида различных кинетических функций. Из всех рассматриваемых законов выбирается тот, который наиболее «спрямляем» в данных координатах. Преимуществом метода является то, что он основывается на прямых измерениях и прямых методах анализа кинетических функций. Однако он обладает рядом существенных недостатков, которые определяются необходимостью рассмотрения коэффициента теплопроводности смеси во фронте горения. Действительно, передача тепла от продуктов реакции к исходной смеси определяется соответствующим тепловым потоком. В то время как во фронте горения конденсированная смесь находится в сложном агрегатном состоянии, и характеризуется наличием, как исходных веществ, так и продуктов синтеза. Кроме того, в смеси происходят макроструктурные изменения. Далее, возникает необходимость расчета первой и второй производной температуры по координате, при этом надо знать точные значения теплоемкости и плотности смеси в каждой точке, скорости фронта и т. д. Таким образом, метод требует большого количества информации о теплофизических параметрах смеси и сложной математической обработки термограмм. В известной степени эти сложности не имеют места при изучении макрокинетики синтеза в режиме теплового взрыва при однородном распределении температуры в объеме смеси. В данном случае функция тепловыделения определяется просто дифференцированием термограммы. Это дает возможность прямого определения энергии активации и предэкспонента, известным методом построения термограммы в Аррениусовских координатах. Однако даже в этой ситуации имеется ряд проблем. Во-первых, определение линейного участка на термограмме в Аррениусовских координатах корректно лишь в том случае, если в системе не происходит параллельных реакций, с сопоставимыми тепловыми эффектами. В противном случае, линейного участка может не наблюдаться. Во-вторых, как правило, в системах далеких от вырождения, когда относительно небольшое выгорание компонентов приводит к существенному разогреву системы (высокие энергии активации и тепловые эффекты, линейный участок является достаточно продолжительным и четко выраженным). Однако, в противном случае, линейный участок может быть слабо выраженным, и наблюдаться в сравнительно небольшом интервале температур. В этом случае, влияние выгорания сказывается уже на ранних этапах процесса саморазогрева и линейный участок на аррениусовской кривой может не наблюдаться визуально. Это нередко приводит к ошибочным представлениям о несоответствии кинетики реакции закону Аррениуса, либо делается вывод о том, что система является вырожденной.

Более общим и наиболее современным методом термографического анализа, является метод Лежандра, который является обобщенным методом наименьших квадратов. Указанный метод позволяет на основе экспериментальной термограммы, определить, вообще говоря, любое количество неизвестных параметров кинетического закона. Метод основан на минимизации некоего функционала от неизвестных параметров кинетической функции. Однако этот метод анализа термограмм является косвенным. В данном случае, можно говорить лишь о наиболее вероятном значении этих параметров. Другими словами, рассчитанные значения неизвестных параметров и соответствующие точки на зависимости T (t) должны оптимальным образом располагаться относительно экспериментальной термограммы, что дает возможность одновременного определения лишь общей совокупности «средневзвешенных» величин, а не последовательного их однозначного определения. Кроме того, указанный метод даст любую наперед заданную аппроксимацию наиболее вероятных значений параметров в случае, даже если режим теплового взрыва является вырожденным и не соответствует аррениусовской зависимости ни на каком интервале термограммы.

Исходя из изложенного, молено сделать вывод, что необходим корректный метод математической обработки термограмм синтеза с целью определения кинетических параметров процесса синтеза.

Круг поставленных выше проблем определил цель настоящей работы.

Цель работы заключалась в разработке метода анализа термограмм высокотемпературного синтеза, позволяющего однозначно и последовательно определять параметры кинетической функции при разогреве конденсированных систем в режиме теплового взрыва, в создании соответствующего программного продукта.

Сформулированная цель обусловила структуру работы.

В главе I рассмотрены и проанализированы существующие на сегодняшний день термографические методы определения макрокинетических параметров кинетической функции, как в режиме послойного горения, так и в режиме теплового взрыва. Рассмотрены их достоинства и недостатки.

В главе II приведено описание материалов и оборудования, используемого в экспериментальных исследованиях, изложены общие принципы предлагаемого метода, и представлено программное обеспечение, которое применялось при математической обработке термограмм.

В главе III рассмотрено применение метода анализа кривизны термограммы в Аррениусовских координатах для определения эффективной энергии активации и предэкспонента при синтезе в системах Ti + ЗА1 при классическом высокотемпературном синтезе и 3Ni + А1 при наличии предварительной механической активации смеси.

В главе IV проведен расчет оптимальной структуры кинетической функции на основе сопоставления минимума нормы невязки для всех типов законов самоторможения, определены параметры выбранных кинетических функций, изучена корреляция между экспериментальными и расчетными термограммами при данной структуре кинетической функции и данными величинами параметров.

Раздел «Выводы «обобщает результаты проведенных исследований.

Научная новизна работы.

1. Разработан метод «минимума кривизны», который позволяет определить температурный участок соответствия аррениусовскому закону разогрева на термограмме, тем самым разграничить области термограммы на характерные участки предварительного разогрева, аррениусовского разогрева и ¦ кинетического торможения.

2. Применение указанного метода дает возможность корректного, последовательного и однозначного определения энергии активации и структуры кинетической функции в процессах высокотемпературного синтеза в гетерогенных конденсированных системах при одностадийном превращении, либо при последовательном образовании фаз продукта.

3. Анализ структуры термограммы синтеза в системе Ti + ЗА1 с применением данного метода позволил установить, что процесс синтеза является одностадийным и определяется логарифмическим законом самоторможения.

4. На основе разработанного метода впервые установлено, что в предварительно активированной смеси 3Ni + А1 синтез происходит в соответствии с законами гомогенной кинетики при аномально низком значении энергии активации.

Практическая значимость работы заключается в создании программного продукта численной обработки термограмм синтеза, позволяющего последовательно определять параметры кинетической функции на основе предложенного метода, что дает возможность установления закономерностей саморазогрева и прогнозирования макрокинетики синтеза, стадийности процессов фазообразования в гетерогенных конденсированных системах в процессах безгазового горения. Разработанный программный продукт является универсальным и может быть применен для изучения макрокинетических закономерностей высокотемпературного синтеза в любых бинарных смесях.

Автор защищает.

1. Метод определения эффективной энергии активации на основе анализа кривизны экспериментальных термограмм синтеза, представленных в аррениусовских координатах.

2. Способ определения структуры кинетической функции на основе разделения термограммы на характерные участки, выделения температурного интервала стадии самоторможения и определения параметров функции.

3. Преимущества предложенного метода. определения структуры и параметров кинетической функции по сравнению с существующими на сегодняшний день методами.

4. Особенности макрокинетики разогрева в системах Ti + ЗА1 при реализации синтеза в традиционном режиме СВС и 3Ni + А1 при реализации синтеза с проведением процесса предварительной механической активации.

ОСНОВНЫЕ ВЫВОДЫ И РЕЗУЛЬТАТЫ РАБОТЫ.

1. Разработан метод математической обработки термограмм высокотемпературного синтеза при разогреве конденсированных систем в режиме теплового взрыва, который позволяет однозначно и последовательно определять параметры эффективной кинетической функции. В основе метода лежит расчет минимума кривизны термограммы, представленной в аррениусовских координатах.

2. На основе метода создан соответствующий универсальный программный продукт, использование которого дает возможность разделения термограммы на участки аррениусовского разогрева и кинетического торможения. Анализ термограмм на указанных участках позволяет определять энергию активации синтеза, предэкспонент и параметры кинетической функции.

3. Применение метода к анализу термограммы разогрева в системе Ti + ЗА1 дало возможность установить, что синтез определяется значением энергии активации Е = 127,2 кДж/моль. Впервые выяснено, что кинетика самоторможения соответствует логарифмическому закону с показателем т — 2,43.

4. Анализ термограмм разогрева, микроструктуры и состава продуктов смей в предварительно механически активированной смеси 3Ni + А1, позволил установить, что устойчивый режим синтеза, характеризуемый одностадийным превращением при формировании продукта состава Ni3Al, реализуется после 120с активации при энергонапряженности активатора 40g.

5. С применением предложенного метода впервые выяснено, что в активированной системе 3Ni + А1 наиболее точной аппроксимацией кинетической функции является ее представление в виде закона, соответствующего гомогенной кинетике фазообразования. Полученные значения энергии активации и показателя степени закона гомогенной кинетики оказались равными: Е- 9,5 ±2 кДж/моль и п = 0.9 ± 0.15 6. Сопоставление расчетных и экспериментальных термограмм позволяет утверждать, что их отличие не превышает 12% для системы Ti + ЗА1 и 4% для системы 3Ni + А1, что свидетельствует об эффективности предложенного метода.

Показать весь текст

Список литературы

  1. B.C., Подерган В. А., Речкин В. Н. Алюминиды. Киев: Наукова думка, 1965. 241с.
  2. А., Вестбрук Дж. Методы получения интерметаллидов // Интерметаллические соединения. М.: Металлургия, 1970. с. 197−232
  3. В.А., Самсонов Г. В. Алюминотермическое восстановление окислов лантана, церия и празеодима//Изв. АН СССР. Металлы. 1963. № 5. с.50−58.
  4. Порошковая металлургия сталей и сплавов/Ж.И. Дзнеладзе, Р. П. Щеголева, JI.C. Голубева и др. М.: Металлургия, 1978. 264 с.
  5. А.И. Порошковые материалы для защитных покрытий//Прогрессивные технологические процессы в порошковой металлургии. Минск: Вышэйшая школа, 1982. С. 24−29.
  6. А.Г., Барзыкин В. В., Абрамов В. Г. Теория теплового взрыва: от Н. Н. Семенова до наших дней. // Хим. физ. 1996. Т. 15. № 6. С.3−44.
  7. А.Г., Абрамов В. Г., Гонтковская В. Т. О закономерностях перехода от самовоспламенения к зажиганию. // Докл. АН СССР. 1963. Т. 148. № 1.С. 156−159.
  8. В.Г., Гонтковская В. Т., Мержанов А. Г. К теории теплового воспламенения. Сообщение 1. Закономерности перехода от самовоспламенения к зажиганию. // Изв. АН СССР. Сер.хим. 1966. № 3. С. 429−437- № 5. С.823−827.
  9. Франк-Каменецкий Д. А. Диффузия и теплопередача в химической кинетике. 3-е изд. М.: Наука, 1987. С. 491.
  10. Н.Н. О теории горения // Журн. рус. физ.-хим. о-ва. 1928. Т. 60. С. 241−250.
  11. И.Мержанов А. Г., Боровинская И. П. Самораспространяющийся высокотемпературный синтез тугоплавких неорганических соединений // Докл. АН СССР. 1972. Т. 204, № 2. С. 366−369.
  12. Merzhanov A.G. Worldwide evolution and present status of SHS as a branch of modern R&D // Intern. J. Self-Propagating High-Temp. Synthesis. 1997. V 6, N 2. P. 119−163.
  13. Barzykin V.V. High-temperature synthesis in a thermal explosion regime // Intern. J. Self-Propagating High-Temp. Synthesis. 1993. V. 2, N 4. P. 391 405.
  14. А.Г., Озерковская Н. И., Шкадинский К. Г. Динамика теплового взрыва в послеиндукционный период.// Физ.гор. и взрыва, 1999, т.35,№ 6, с. 65 70.
  15. Э.И., Мержанов А. Г., Шкиро В. М. О самовоспламенении термитных составов. //Ж. физ. химии. 1966. Т.40. № 2. С.468−470.
  16. А.Г., Штейнберг А. С. Макрокинетика взаимодействия и тепловой взрыв в смесях порошков Ni и А1 // Физ.гор. и взрыва, 1988, т.24, № 3, с. 67 — 74.
  17. В.И., Братчиков А. Д., Постникова JI.H. Использование горения и теплового взрыва для синтеза интерметаллических соединений и лигатур на их основе. // Порошковая металлургия. 1980. № 5. С.24−28.
  18. В.И., Найбороденко Ю. С. Высокотемпературный синтез интерметаллических соединений. Томск. Изд во томского ун-та. 1989.
  19. Yi Н.С., Petric A., Moore J.J. Effect of hearting rate on the combushion synthesis of Ti-Al intermetallic compounds. // J. Mater. Sci. 1992. V.27. P. 6797−6806.
  20. Kopit Yu., Rosenbrand V., Goldman Y., Gany A. Thermal Explosion Synthesis of Intermetallics.// Int. J. of SHS. 1997. V.6. № 1. P. 63−69.
  21. А.Г. К квазистационарной теории теплового взрыва.// Докл. АН СССР. 1961. Т.140. № 3. С.637−640.
  22. А.Г., Струнина А. Г. Динамические режимы теплового взрыва. I. Закономерности теплового взрыва в условиях нагрева с постоянной скоростью. // Научно-техн. пробл. горения и взрыва. 1965. № 1. С.59−69.
  23. В.В. Тепловой взрыв при линейном нагреве. // Физика горения и взрыва. 1973. Т.9. № 1. С.37−54.
  24. Kabushiki К. Process for producing high-grade titanium carbide or composite carbides including titanium carbide. // Jap. Pat. 1967. № 4 214 714.
  25. Yi H.C., Moore J.J. SHS synthesized of Ni-Ti based shape memory alloys for both low and high-temperature applications. // J. Mater. Sci. Lett. 1989. № 8. P. l 182−1184.
  26. Hong-Yi L., Hong-Yu Y., Shu-Xia M., Sheng Y. Combustion synthesis of titanium aluminides. // Int. J. of SHS. 1992. V.l. № 3. P. 447−452.
  27. Rabin B.H. Joining of silicon carbide / solicon carbide composites and dense silicon carbide using combustion reactions in the titanium-carbon-nickel system. //J. Am. Ceram. Soc. 1992. V.75. № 1. P. 131−135.
  28. Xing Z.P., Guo J.T., An G.Y., Hu Z.Q. Hot Pressing Aided Exothermic
  29. Synthesis and Densification of NiAl and NiAl-TiC Composite. // Int. J. of SHS. 1996. V.5.№ l.P. 51−56.
  30. Philpot K.A., Munir Z.A., Holt J.B. An investigation of synthesis of nickel aluminides through gasless combustion.// J. Mater. Sci, 1987. V.22, p. 159 169.
  31. .С. Диффузия в металлах. M. Металлургия, 1978.
  32. Ю.С., Итин В. И. Исследование процесса безгазового горения смесей порошков разнородных металлов // Физика горения и взрыва. 1975. Т.П. № 3. С. 343 -353.
  33. Ю.С., Лавренчук Г. В., Филатов В.М, и др. Механизм образования при безгазовом горении // Проблемы технологического горения. Материалы III Всесоюзной конференции по технологическомугорению. Черноголовка, 17−20 ноября 1981. Т. 1. С. 67 70.
  34. А.Г. К теории безгазового горения. Черноголовка, 1973. С. 25.
  35. .И., Мержанов А. Г. К теории теплового распространения фронта химической реакции // Физика горения и взрыва. 1966. Т 2. № 3. С. 343 — 353.
  36. .В. Скорость распространения фронта экзотермической реакции в конденсированной фазе // Докл. АН СССР, 1961. Т. 141, № 1. С.151−153.
  37. И.П., Мержанов А. Г., Новиков Н.П, и др. Безгазовое горение смесей порошков переходных металлов с бором // Физика горения и взрыва. 1974. Т.10. № 1. С. 4 15.
  38. Н.П., Боровинская И. П., Мержанов А. Г. Зависимость состава продуктов и скорости горения в системе металл бор от соотношения• реагентов // Физика горения и взрыва. 1974. Т.10. № 2. С. 201 206.
  39. А.А., Нерсисян Г. А., Нерсесян М. Д. К механизму образования гидридов титана и циркония в волне СВС. В кн: Проблемы технологического горения. Черноголовка: Изд-во ОИХФ АН СССР, 1981. Т.1, С. 55 60.
  40. В.А., Мальцев В. М., Селезнев В. А. Исследование горения смесей гафния и бора методом оптической пирометрии // Физика горения и взрыва. 1980. Т.16. № 4. С. 18 23.
  41. Т.С., Мальцев В. М., Мержанов А.Г и др. О механизме распространения волны горения в смесях титана с бором // Физика горения и взрыва. 1980. Т.16. № 2. С. 37 42.
  42. А.И., Максимов Ю. М., Некрасов Е. А. О механизме взаимодействия титана с углеродом в волне горения // Физика горения и взрыва. 1981. Т.17. № 4. С. 33 36.
  43. А.Г., Штейнберг А. С. К механизму теплового взрыва в алюминийсодержащих смесях для СВС интерметаллидов / Вторая всесоюзная конференция по технологическому горению. -Черноголовка. 1978. — С.78 — 80.
  44. К.В., Итин В. И., Козлов Ю. И. Исследования спекания металлокерамического сплава Ni-Al // Известия вузов. Физика. -1967. — № 11. — С.139−141.
  45. А.П. Жидкофазное спекание систем с взаимодействующими компонентами. Новосибирск.: Наука, 1991.
  46. К.В., Князик В. А., Штейнберг А. С. Исследование высокотемпературного взаимодействия Ti с В методомэлектротеплового взрыва // Физика горения и взрыва. 1993. — Т.29. -№ 1. — С.82 — 86.
  47. М.И., Борзых В. Э., Дорохов А. Р. Определение термокинетических параметров из обратной задачи электротеплового взрыва // Физика горения и взрыва. 1992. — Т.26. — № 3. — С.53 — 57.
  48. Е.Б., Рогачев А. С., Пономарев В. И. Механизм синтеза интерметаллических соединений в режиме теплового взрыва // Материалы международного симпозиума по физике горения и взрыва. Черноголовка. — 2000. — Т.З. — С. 150 — 152.
  49. В.В., Вольпе Б. М., Милюкова И. В., Сайгутин Г. В. Интегральные технологии самораспространяющегося высокотемпературного синтеза/ М.: Высшая школа. 1996. — 274с.
  50. В.В., Филимонов В. Ю., Кошелев К. Б. Математическая модель процессов фазообразования в бинарной порошковой смеси Ti -А1 в режиме неадиабатического теплового взрыва // Физика горения и взрыва. 2007. -Т.43. — № 2. — С.52 — 57.
  51. V.Y.Filimonov, V.V.Evstigneev, A.V.Afanas'ev and M.V.Loginova. Thermal Explosion Ti + 3A1 Mixture. Mechanism of Phase Formation // International Journal of Self-Propagating High — Temperature Synthesis.-2008.-vol 17.-№ 2.pp 101−105.
  52. O.B., Овчаренко B.E. Математическая модель высокотемпературного синтеза интерметаллического соединения Ni3Al на стадии воспламенения. // Физ.гор. и взрыва, 1996, т.32, № 2, с. 46 -53.
  53. О.В., Овчаренко В. Е. Влияние стадии нагрева на условия воспламенения порошковой смеси никеля с алюминием. // Физ.гор. и взрыва, 2000, т.36, № 5, с. 22 25.
  54. О.В., Овчаренко В. Е. Математическая модель высокотемпературного синтеза алюминида никеля Ni3Al в режиме теплового взрыва порошковой смеси чистых элементов.// Физ. гор. и взрыва, 1996, т.32, № 3, с. 68 76.
  55. Овчаренко В. Е, Лапшин О. В. Самораспространяющийся высокотемпературный синтез интерметаллида Ni3Al под давлением.// Физ. гор. и взрыва, 2002, т.38, № 6, с. 71 75.
  56. В.Е., Боянгин Е. Н. Влияние содержания алюминия на термограмму синтеза интерметаллида Ni3Al в режиме теплового взрыва.// Физ.гор.и взрыва, 1998, т.34, № 6, с. 39 42.
  57. А.П. Жидкофазное спекание систем с взаимодействующими компонентами. Новосибирск.: Наука, 1991.
  58. В.В., Вольпе Б. М., Милюкова И. В., Сайгутин Г. В. Интегральные технологии самораспространяющегося высокотемпературного синтеза. М.: Высшая школа, 1996.
  59. В.В., Александров В. В., Корчагин М. А. Исследование динамики образования фаз при синтезе моноалюминида никеля в режиме горения // Докл. АН СССР, 1981, т.259, № 5, с.1127 1130.
  60. А.Г., Штейнберг А. С. Макрокинетика взаимодействия и тепловой взрыв в смесях порошков Ni и А1 // Физ.гор. и взрыва, 1988, т.24, № 3, с. 67 — 74.
  61. Ю.С., Филатов В. М. Исследование зажигания гетерогенной системы никель алюминий потоком лазерного излучения // Физ.гор. и взрыва, 1995, т.31, № 6, с. 20 — 27.
  62. Korchagin М.А., Grigorieva T.F., Barinova А.Р., Lyakhov N.Z. The effect of mechanical treatment on the rate and limits of combustion in SHS process // Intern. J. of Self-Propagating High-Temperature Synthesis. 2000. V.9, № 3. P. 307−320.
  63. M.A., Григорьева Т. Ф., Баринова А. П., Ляхов Н. З. Твердофазный режим самораспространяющегося высокотемпературного синтеза // Докл. АН. РФ 2000. Т. 372, № 1. С. 4042.
  64. М.А., Григорьева Т. Ф., Баринова А. П., Ляхов Н. З. Твердофазный режим горения СВС систем // Химическая физика процессов горения и взрыва. Черноголовка, 2000. Ч. 1. С. 90−92.
  65. Т.Ф., Корчагин М. А., Баринова А. П., Ляхов Н. З. Самораспространяющийся высокотемпературный синтез и механическое сплавление при получении монофазных высокодисперсных интерметаллидов // Материаловедение 2000. № 5. С. 49−53.
  66. В.И., Монасевич Т. В., Братчиков А. Д. Влияние механической активации на закономерности самораспространяющегося высокотемпературного синтеза в системе титан никель. // Физика горения и взрыва. 1997. Т.ЗЗ. № 5. С.48−51.
  67. Chariot F., Gaffet Е., Zeghmati В., et al. Mechanically activated synthesis studied by x-ray diffraction in the Fe-Al system // Mater. Sci. Eng. 1999. N A262. P. 279−288.
  68. Gauthier V., Josse C., Bernard F., et al. Synthesis of niobium aluminides using mechanically activated self-propagating high-temperature synthesis and mechanically activated annealing process // Mater. Sci. Eng. 1999. A265.P.117−128
  69. E.A., Курбаткина B.B., Колесниченко K.B. Закономерности влияния предварительного механического активирования на реакционную способность СВС- смесей на основе титана // Изв. вузов. Цв. металлургия. 2000. № 6. С.61−67.
  70. Lu L., Lai M.O., Zhang S. Thermodynamic properties of mechanically alloyed nickel and aluminum powders // Mater. Res. Bull. 1994. V. 29, N 8. P. 889−894.
  71. K.H., Курбаткина B.B., Нестерова Е. Ю. Влияние механического активирования на взаимодействие в системе молибден -кремний// Изв. вузов. Цв. металлургия. 1996. № 1. С.71−74.
  72. Korchagin М.А., Grigorieva T.F., Barinova А.P., Lyakhov N.Z. The effect of mechanical treatment on the rate and limits of combustion in SHS process // Intern. J. of Self-Propagating High-Temperature Synthesis. 2000. V.9, № 3. P. 307−320.
  73. Е.А., Рогачев А. С., Юхвид В. И., Боровинская И, П. Физико -химические и технологические основы самораспространяющегося высокотемпературного синтеза// М.: Изд во «Бином». — 1999.
  74. А. Рентгенография кристаллов. М.: Физматгиз. — 1961.
  75. Д.М., Зевин Л. С. Рентгеновская дифрактометрия. М.: Физматгиз. 1963.
  76. С.С., Расторгуев А. И., Скаков Ю. А. Рентгенографических и электронно-оптический анализ. М.: Металлургия, 1970.
  77. С.К., Сведе-Швец Н.И. Высокотемпературные термопары. М.: Металлургия. — 1977. — 230с
  78. Электрические измерения неэлектрических величин. Под общ. редакцией Новицкого П. В. М.-Л. «Энергия» 1966. 690с.
  79. M.J.Starink. The Determination of Activation Energy from Linear Heating Rate Experiments: A comparison of the Accuracy of Isoconversion Methods //Thermochim Acta, 2003, Vol. 404, pp.163−176.
  80. А.Г., Барзыкин В. В., Абрамов В. Г. Теория теплового взрыва от Н.Н. Семенова до наших дней // Хим. физика, 1996, т. 15, № 6, с. З -44.
  81. А.Г., Зеликман Е. Г., Абрамов В. Г. Вырожденные режимы теплового взрыва // Доклады АН. СССР, 1968, Т. 180, № 3, С.639−642.
  82. Е.Г. О вырожденных режимах теплового взрыва автокаталитических реакций // Физика горения и взрыва. 1968. Т.4. № 4. С.563−567.
  83. В.Т., Городецков А. В., Перегудов А. Н., и др. Особенности теплового взрыва в системах с сильным самоторможением // Физика горения и взрыва. 1996. Т.32. № 4. С.77−79.
  84. А.Н., Гонтковская В. Т. Определение границ области вырождения теплового взрыва // Доклады академии наук. 1997. Т.357, № 4, С.498 500.
  85. .С. Зажигание конденсированных веществ при наличии теплопотерь с боковой поверхности. // Физ, гор. и взрыва, 1990, т. 26, № 5 с. 3−9.
  86. А.П. Неадиабатические волны горения конденсированных систем с диссоциирующими продуктами реакции. // Физ. гор. и взрыва, 1984, т. 20, № 3. с. 10 17.
  87. .С., Гордополова И. С. Закономерности зажигания конденсированных систем накаленной поверхностью при параболическом законе взаимодействия.// Физ.гор. и взрыва, 1994, т. ЗО, № 6. с. 8−15.
  88. Овчаренко В. Е, Лапшин О. В. Самораспространяющийся высокотемпературный синтез интерметаллида №зА1 под давлением.// Физика горения и взрыва, 2002, Т.38, № 6, С. 71 75.
  89. Г. В., Винницкий И. М. Тугоплавкие соединения. М.: Металлургия, 1976.
  90. Г. М. Тепловые измерения.: М-Л. Гостехиздат, 1957.
  91. P.M., Алиевский Д. М., Алиевский В. М., Бекетов А. Р. Компьютерное моделирование эволюции микроструктуры полидисперсных материалов при спекании.// Порошковая металлургия. 1991. № 5. с. 5−10.
  92. P.M., Скороход В. В., Лыкова О. Б. Компьютерное моделирование эволюции микроструктуры двухфазных полидисперсных материалов при спекании.// Порошковая металлургия. 1993. № 4. с.13−20.
  93. В.Ю., Евстигнеев В. В., Василенко С. Н. Влияние тепловых режимов самораспространяющегося высокотемпературного синтеза на структуру конечного продукта в системе Ti А1. // Перспективные материалы. — 2001. — № 5. — С.70 -73.
  94. В.В., Краснощеков С. В., Филимонов В. Ю. Определение кинетических параметров СВ синтеза бинарной системы Ti — А1. В сб. Самораспространяющийся высокотемпературный синтез. Материалы и технологии. Новосибирск. :Наука. — 2001. — С. 186- 192.
  95. В.В., Филимонов В. Ю., Яковлев В. И. Особенности процессов структурообразования в бинарной порошковой смеси Ti-Al при различной продолжительности синтеза // Физика и химия обработки материалов. 2006. — № 3. — С.67 — 72.
  96. В.В., Филимонов В. Ю., Кошелев К. Б. Математическая модель процессов фазообразования в бинарной порошковой смеси Ti — А1 в режиме неадиабатического теплового взрыва // Физика горения и взрыва. 2007. -Т.43. — № 2. — С.52 — 57.
  97. V.Y.Filimonov, V.V.Evstigneev, A.V.Afanas'ev and M.V.Loginova. Thermal Explosion Ti + 3A1 Mixture. Mechanism of Phase Formation // International Journal of Self-Propagating High Temperature Synthesis.-2008.- vol 17.-№ 2.pp 101−105.
  98. В.Е. Теплофизические свойства металлов при высоких температурах. Справочник/М.: Металлургия, 1989.
  99. Г. Н., Заричняк Ю. П. Теплопроводность смесей и композиционных материалов. Л.: Энергия, 1974.
  100. В.В., Краснощекое С. В., Филимонов В. Ю. Определение кинетических параметров СВ-синтеза бинарной системы Ti А1 // В сб. Высокотемпературный синтез. Материалы и технологии. Новосибирск. Наука, 2001.
  101. J.Krai, M. Ferdinandy, D.Liska. Formation of TiAl3 layer on titanium alloys // Material Science and Engineering, A. 140, 479 485 (1991).
  102. А.Г. Твердопламенное горение. Черноголовка: ИСМАН, 2000.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!