Помощь в написании студенческих работ
Антистрессовый сервис

Низкоразмерный магнетизм в нитратах переходных металлов

Диссертация: Низкоразмерный магнетизм в нитратах переходных металлов
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Понитратоникелату рубидия КЬз№ 2(НОз)7 можно сделать следующие выводы. Из двух сценариев возможных на основе5анализа кристаллической-структуры этого соединения — димеры по рангам спиновой лестницы и почти изолированные Халдейновские цепочки — реализуется, по-видимому, случай димеров с 8 = 1. Подобные структуры являются относительно редкими Вфизике низкоразмерного магнетизма и менее изученными… Читать ещё >

Низкоразмерный магнетизм в нитратах переходных металлов (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Содержание

  • Глава 1. Термодинамические свойства низкоразмерных магнетиков
    • 1. 1. Квазиодномерные модели взаимодействия
      • 1. 1. 1. Димеры
      • 1. 1. 2. Однородные цепочки с полуцелочисленным спином
      • 1. 1. 3. Альтернированные цепочки
      • 1. 1. 4. Однородные цепочки с целочисленным спином
      • 1. 1. 5. Спиновые лестницы
    • 1. 2. Квазидвумерные модели взаимодействия
      • 1. 2. 1. Модель плоской решетки 1г
      • 1. 2. 2. Модель плоской решетки с диагональным взаимодействием и модель «флага конфедераций»
    • 1. 3. Низкоразмерные соединения на базе нитрата меди
      • 1. 3. 1. Альтернированная цепочка в Си (К0з)2−2,5Н
    • 1. 4. Низкоразмерные соединения на базе нитрата никеля
      • 1. 4. 1. Антиферромагнетик №(К03)2−2Н
      • 1. 4. 2. Одноионная-анизотропия в-№(1ЧЮз)2−4Н
      • 1. 4. 3. Антиферромагнитные взаимодействия в №(Н03)2−6Н
  • Глава 2. Экспериментальные методики
    • 2. 1. Синтез и характеризация, образцов
      • 2. 1. 1. Кристаллизация из азотнокислых растворов над фосфорным ангидридом
      • 2. 1. 2. Рентгенофазовый анализ
    • 2. 2. Магнитные измерения
      • 2. 2. 1. СКВИД-магнитометр
      • 2. 2. 2. Вибрационный магнитометр
    • 2. 3. Тепловые измерения
      • 2. 3. 1. Установка для измерения физических свойств РРМ
      • 2. 3. 2. Квазиадиабатический калориметр
    • 2. 4. Методика измерения резонансных свойств
  • Глава 3. Дальний антиферромагнитный порядок в моногидрате нитрата меди Си (1Ч0з)2-Н
    • 3. 1. Кристаллическая структура Си (К0з)2'Н
    • 3. 2. Термодинамические свойства СиСКОз^'НгО
      • 3. 2. 1. Теплоемкость Си (М0з)2-Н
      • 3. 2. 2. Намагниченность Си^Оз^-НгО
    • 3. 3. Магнитная фазовая диаграмма Си (К0з)г'Н20.Л.110'
    • 3. 4. Резонансные свойства Си (К03)2-Н
  • Глава 4. Спиновая жидкость в нитратокупрате нитрозония (Ж"Си (Ж)з)з
    • 4. 1. Кристаллическая структура (МЭ)Си (1<�Юз)з
    • 4. 2. Термодинамические свойства (КО)Си (1<�Юз)з
      • 4. 2. 1. Теплоемкость (ЫО)Си (Ш3)з
      • 4. 2. 2. Намагниченность (Ш)Си (Ш3)з
    • 4. 3. Ширина линии ЭПР
    • 4. 4. Оценка обменных взаимодействий из модели «флага конфедераций»
  • Глава 5. Ближний порядок. в нитратоникелате рубидия Ш>3№ 2(1ЧОз)7.129'
    • 5. 1. Кристаллическая структура
    • 5. 2. Термодинамические свойства КЬз№ 2(Н03)
      • 5. 2. 1. Намагниченность КЬ3№ 2(№)з)7.130'
      • 5. 2. 2. Теплоемкость КЬ3№ 2(Ш3)
  • Глава 6. Дальний ферромагнитный порядок в безводном нитрате никеля №(ж)з)
    • 6. 1. Кристаллическая структура №(N03)
    • 6. 2. Термодинамические свойства №(ЫОз)
      • 6. 2. 1. Намагниченность №(N03)
      • 6. 2. 2. Теплоемкость №(N03)

Одним из основополагающих направлений исследований в физике низких температур является изучение квантовых кооперативных явлений в конденсированных средах. К данному классу относятся такие явления как сверхпроводимость, сверхтекучесть, магнетизм, волны зарядовой плотности, Бозе-Эйнштейновская конденсация магнонов, которые происходят благодаря взаимно согласованному поведению громадного количества частиц. Изучая особенности согласованного взаимодействия такого количества" частищ можно" обнаружить" связь макроскопических явленийс микроскопическимстроением вещества. Данная работа посвящена изучению явлений, связанных с проявлением низкоразмерного магнетизма в нитратах переходных металлов при низких температурах.

Физика низкоразмерного магнетизма начала развиваться в 60-х годах прошлого века с работ, посвященных исследованию тригидрата нитрата меди.

Си (]Ч0з)2'2,5Н20, которыйпринадлежит исследуемому семейству нитратов переходных металлов:. В’данном соединении, ионы меди Си2+ имеют спин Б = • 172, для которого^ наиболее ярко выражаются квантовые эффекты. Важным фактом для описания свойств Си (ТчЮз)2−2,5Н2С) явилась малость магнитокристаллической анизотропии меди*, которая^ существенно упрощает сопоставление теории и эксперимента. Поэтому, именно на примере тригидрата нитрата меди было достигнуто хорошеесоответствие между экспериментальными и теоретическими представлениями.

На сегодняшний день низкоразмерные магнетики являются объектом интенсивного экспериментального и теоретического изучения. Это связано с тем, что они демонстрируют весьма разнообразные квантовые основные состояния, которые в. первую очередь обязаны пониженной размерности магнитной подсистемы, и конкурирующим обменным взаимодействиям. При этом могут достигаться как упорядоченные магнитные состояния при низких и сверхнизких температурах, так и неупорядоченные состояния. Геометрическая фрустрация обменных взаимодействий является одним^В. эффектов, который может привести к неклассическим основным состояниям. Неклассические основные состояния могут даже существовать в чистом одномерном квантовом антиферромагнетике, который не упорядочивается при конечных температурах. Низкоэнергетические возбуждения такой системы являются спинонами, которые описываются дробными квантовыми числами. Фундаментальным вопросом является понимание того, появляются ли такие состояния в низкоразмерных магнетиках более высокой размерности и реализуется ли состояние с резонансной валентной связью RVB (resonating valence bond). Концепция RVB состояния. важна не только в физике фрустрированных взаимодействий, но также в, контексте высокотемпературной сверхпроводимости слоистых купратов.

Физика нитратов переходных металлов очень разнообразна-. В этих соединениях реализовано все многообразие физики низкоразмерного магнетизма. Так, в тригидрате нитрата меди Cu (N03)2−2,5H20 есть, ближний", порядок, обусловленный наличием альтернированных цепочек. В магнитных полях может реализоваться дальний магнитный, порядок. В гидратированных нитратах никеля, Ni (N03)2−2H20, Ni (NO3)2−4H20 и Ni (N03)2−6H20 обнаружены. расщепление в нулевомполе, анизотропия магнитной восприимчивости, ближний и дальний магнитный порядок взаимодействий, атакже метамагнетизм.

Работа по определению квантовых основных состояний в веществе заключается в определении механизмов, посредством, — которых спиновая, зарядовая, орбитальная и упругая подсистемы вещества достигают упорядоченного или разупорядоченного состояния при низких температурах. По сути, каждый новый объект демонстрирует те или иные особенности в путях достижения квантового основного состояния.

В настоящей работе в качестве объектов исследования были выбраны новые неорганические соединения — нитраты переходных металлов: моногидрат нитрата меди Cu (N03)rH20, нитратокупрат нитрозония (N0)Cu (N03)3, нитратоникелат рубидия Rb3Ni2(N03)7, безводный нитрат никеля N10103)2. Ни квантовые основные состояния, ни даже основные физические параметры этих объектов ранее установлены не были. Вместе с тем, топология магнитной подсистемы в нитратах переходных металлов позволяет предположить существование в них как упорядоченных, так и неупорядоченных магнитных структур. Взаимодействие в данных | соединениях между ионами переходных металлов рассматриваются с единых позиций: магнитные ионы взаимодействуют между собой через нитратные I N03 группы. Из всего вышесказанного, очевидновытекает актуальность работы, которая, был, а посвящена" определению квантовых основных состояний и исследованию физических свойств новых низкоразмерных нитратов переходных элементов.

Цель работы.

Целью работы являлось установление квантовых основных состояний № базовых характеристик новых низкоразмерных магнетиков на базе нитратов переходных металлов. г %.

Научная новизна работы.

I Впервые исследованы магнитные, тепловые и резонансные свойствабольшого семейства новых неорганических соединений набазе нитратов.

Г переходных металлов. Для исследованных веществ установлены квантовые Й.

I основные состояния и определены магнитные фазовые диаграммы. Найдено, первое вещество — нитратокупрат нитрозония (Ш)Си (М)з)з — отвечающее квантовомеханической модели «флага конфедераций». I г.

Научная и практическая значимость работы.

Полученные результаты носят фундаментальный характер и могут служить для более глубокого понимания явлений, происходящих в V низкоразмерных магнетиках при низких и сверхнизких температурах. 3 4.

Структура работы.

Диссертация состоит из введениялитературного обзора, в котором рассмотрены особенности низкоразмерных системметодической главы, описывающей способы получения и исследования низкоразмерных нитратов переходных металловчетырех экспериментальных глав, описывающих исследованные физические свойства Cu (N03)2-H20, (N0)Cu (N03)3, Rb3Ni2(N03)7, Ni (N03)2- заключениявыводовсписка использованной литературы, списка публикаций, и благодарностей. Диссертация* содержит 173 страницы и 184 ссылки, на литературу.

Заключение

.

В нитратах переходных металлов проявляется все богатство явлений физики низкотемпературного магнетизма. Так, было обнаружено соединение Си (М03)2-Н20, которое упорядочивается антиферромагнитно при Тк = 3,6 К. Для этого соединения была установлена магнитная фазовая В — Т диаграмма вдоль плоскости Ьс, а также определено направление, в котором находятся магнитные моменты. Безводный нитрат никеляг №(N (c)3)2 упорядочивается ферромагнитно при Тс ~ 7 К. Нитратоникелат рубидияКЬ3№ 2(р03)7 не упорядочивается до температуры 1,8 К и демонстрирует ближний порядок. Однако, в его магнитной подсистеме обнаруживаются признаки формирования спиновой щели благодаря наличию димеров с целочисленным спином? 8 = 1. Вероятно, самым интересным соединением явился нитратокупрат нитрозония (МО)Си (ЫОз)з, не упорядочивающийся до температуры 1,8 К и демонстрирующий спин-жидкостное поведение. В силу особенностей его кристаллической структуры можно предположить, что оно может явиться, первойизвестной реализациеймодели «флага конфедераций» ,. предложенной Нёрсесяном и Цвеликом для двумерной системы.

Приудалении 1,5 Н20 из тригидрата нитрата меди? Си (Н03)2−2,5Н20 происходит формирование очень неустойчивого на воздухе соединения Си (Ж>з)2-Н20, магнитные свойства которого в корне отличаются от исходного соединенияВ тригидрате* нитрата меди катионы Си находятся в квадратном? окружении четырех анионов * О2″, два из которых принадлежат нитратным группам N03, а двадругих — молекулам воды Н20. При дегидратации тригидрата нитрата меди удаляются молекулы воды, .расположенные—между—магнитоактивными~~сло~ямй~ а также по одной молекуле воды у каждого катиона меди, участвующей в организации основного обменного взаимодействия. Из-за этого происходит перестройка о ¦ структуры магнитоактивного слоя таким образом, что ионы Си оказываются координированными по-прежнему четырьмя анионами О2″, но в моногидрате нитрата меди Cu (N03)2-H20 три из них принадлежат нитратным группам N03, а один — молекуле воды Н20.

Из магнитных и тепловых измерений видно, что это соединение упорядочивается антиферромагнитным образом за счет взаимодействия между слоями при Tn = 3,6 К. В отсутствие прямых исследований магнитной структуры моногидрата нитрата меди Cu (N03)2-H20 с помощью рассеяния нейтронов, из приведенных экспериментальных данных молено предположить, что магнитные моменты катионов Си2+ ориентированы в, плоскости Ъс и связаны между собой ферромагнитным образом. Вдоль оси я магнитоактивные слои связаны между собой, по-видимому, антиферромагнитным взаимодействием. При TSr = 2,7 К происходит спин-переориентационный переход, связанный со спонтанным изменением направления вектора намагниченности в магнитоактивном слое. В полях Hei = 0,06 Тл происходит спин-флоп переход, а в поле Вс2 = 1,1 Тл — спин-флип переход. На основе магнитных измерений установлена магнитная фазовая диаграмма В — Т для магнитного поля, направленного вдоль плоскости Ъс.

Нитратокупрат нитрозония (N0)Cu (N03)3, вероятно, является первой реализацией двумерной модели Нерсесяна-Цвелика, в которой главное обменное взаимодействие вдоль цепочки (направление Ъ) J много больше, чем обменное взаимодействие между цепочками J' (направление с). гу .

Обменное взаимодействие по диагонали между катионами меди Си J2 = J'/2. Из теоретических расчетов1 получено значение J = 170 К и оценка -0,05 < 0,09.

Из измерений температурных зависимостей теплоемкости и магнитной восприимчивости следует, что вплоть до температур1,8Квнитратокупрате нитрозония (N0)Cu (N03)3 не наблюдается дальний магнитный порядок. Из тепловых измерений в магнитных полях следует, что имеется вклад в общую теплоемкость, отражающий заселенность дискретных уровней энергии. Изменение аномалии Шоттки внешним магнитным полем указывает на ее магнитный источник, обусловленный наличием двухуровневой системы.

Однако, большая величина весового множителя, а не позволяет однозначно приписать этот вклад к внешним или внутренним свойствам исследуемого вещества. Отсутствие на температурных зависимостях теплоемкости и магнитной восприимчивости острых аномалзигй свидетельствует о том, что система не испытывает фазового перехода, в магнитоупорядоченное состояние в исследованном интервале температур э тогда как корреляционные максимумы на этих зависимостях характерны для низкоразмерных систем.

Из измерений ЭПР очевидна анизотропия g-фaктopa, а также анизотропия ширины ЭПР линии АВРР при температурах выше Т > 100- К-Анизотропия ширины ЭПР линии АВРР при низких температурам уменьшается, что может быть связано с уменьшением вклада, длинноволновых мод. Следует обратить внимание на то, что имеетсхя сходство температурной зависимости ширины линии ЭПР для нитратокупрата нитрозония с некоторыми квазиодномерными системами с 3 = ½, такими как. КСиБз [175−176], СивеОз [177]'и МаУ205 [178]. Во всех перечисленных соединениях имеется сильная температурная зависимости" шириныЭПР линии АВРР, которая связана с взаимодействииехч/г Дзялошинского-Мория, которое может существовать в этих соединениям: исходя из анализа кристаллической симметрии.

В модели анизотропной квадратной решетки, где главный обменГ вдоль цепочки спинов существенно превышает как взаимодействие по рангу Ть так и взаимодействие по диагонали возможны коллинеарные неелевские решения либо по рангу либо по диагонали в зависимости от соотношения:

• Спин-жидкостные состояния реализуются в интервале0,4<^Я10, 6—В— этой ситуации магнитного упорядочения не наступает и обсуждается либо наличие состояния спиновой жидкости либо УВС состояния.

На основе имеющихся экспериментальных данных трудно установить, природу основного состояния в нитратокупрате нитрозония (1ЧО)Си (1чЮ3)3. 3 соответствии с моделью Нерсесяна-Цвелика основное состояние должно быть разупорядочено и при нулевой температуре реализуется состояние либо спиновой Ю/В жидкости [124, 179], либо УВС кристалла [180−181]. В некоторых работах [182] не поддерживается идея о формировании УВС состояния, тогда как в других работах [183] утверждается, что это состояние может являться основным состоянием, особенно если межцепочечный обмен является ферромагнитным [184], что не исключается для нитратокупрата нитрозония (ЫО)Си (ТЧОз)з. Бесщелевое состояние спиновой, жидкости должно быть нестабильно по отношению к другим взаимодействиямтаким как нефрустрированные межплоскостные взаимодействия, • взаимодействия Дзялошинского-Мория, которые могут привести к формированию дальнего магнитного порядка при более низких температурах.

Понитратоникелату рубидия КЬз№ 2(НОз)7 можно сделать следующие выводы. Из двух сценариев возможных на основе5анализа кристаллической-структуры этого соединения — димеры по рангам спиновой лестницы и почти изолированные Халдейновские цепочки — реализуется, по-видимому, случай димеров с 8 = 1. Подобные структуры являются относительно редкими Вфизике низкоразмерного магнетизма и менее изученными по отношению* к димерам с 8 = ½, ввиду особой-структуры энергетических уровней димера с 8 = 1, что делает их интересным объектом для изучения. В таких системах в спектре спиновых возмущений должна присутствовать щель, что должно проявляться на температурных зависимостях магнитной восприимчивости, которая при понижении температуры, ниже Тм должна быстро спадать: до нуля при Т = 0 К. Из измерений магнитной восприимчивости установлено значение обменного взаимодействия 1/кв = 5,4 К в димере. Из полевой. зависимости намагниченности в высокихполяхустановленошоле-В-=-8,3-Тл, так называемого «кроссовера» уровней, при котором уровень энергии димера с 8 = 1, т3 = — 1 пересекает уровень энергии 8 = 0, ш5 = 0. Также дана оценка на магнитное поле следующего пересечения уровней В ~ 28 Тл. Из температурной зависимости теплоемкости в нулевом магнитном поле видно хорошее согласие с моделью димеров. При измерениях в различных магнитных полях видно немонотонное поведение теплоемкости при низких температурах. Описание теплоемкости в магнитных полях требует учета девяти уровней энергии, что делает выражения для теплоемкости очень громоздкими.

Безводный нитрат никеля №(Ж)3)2 упорядочивается ферромагнитным образом при Тс ~ 5 К. Измеренная петля гистерезиса при Т = 2 К подтверждает это. Ферромагнитное трехмерное упорядочение наступает за.

• Гу I счет взаимодействия трехмерного каркасаиз ионов, никеля №. Вместе" с этимнаблюдается существенная редукция магнитного момента, которая обязана, по-видимому, близости температуры фазового переходаи температуры магнитных измерений. Тепловые измерения подтверждают наблюдаемый, фазовый переход в ферромагнитное состояние. В структуре безводного нитрата никеля обнаружено два неэквивалентных.

0−4- «кристаллографических положения* ионов №, которые формируют в плоскости аЪ треугольную решетку. Можно также предположить, что эти два* обстоятельства*лежат в основе наблюдаемой редукции магнитного момента.

Данная работа распространяет представление физики низкоразмерных систем’на нитраты переходных металлов. В ней рассматривается"" косвенное обменное взаимодействие, между ионами’переходных металлов как, обменное взаимодействие через промежуточные группы атомов — треугольные группы N03. Дальнейшие исследования в данной области должны быть направлены на усовершенствование существующих физических моделей, а также на более глубокое понимание механизмов взаимодействия через промежуточные группы. Дальнейшие исследования этой группы материалов могут привести к наблюдению квантовых критическихпереходов—присравнительно слабых изменениях внешних управляющих параметров.

Результаты и выводы.

По результатам проведенных исследований нитратов переходных металлов можно сделать следующие выводы:

1. Синтезирован ряд нитратов переходных металлов: моногидрат нитрата меди Си (КЮ3)2-Н20, нитратокупрат нитрозония (>ГО)Си (Ж)з)3, нитратоникелат рубидия Шэ3№ 2(МОз)7 и безводный нитрат никеля №(N03)2, и впервые исследованыих магнитные, тепловые и резонансные свойства.

2. Для моногидратанитрата меди Си (МО3)2'Н20 установленочто основное состояние является двумерным гейзенберговским антиферромагнетиком с температурой Нееля = 3,6 К. Переход в состояние с дальним магнитным порядком наступает за счет взаимодействия между слоями Ъс. Для* моногидрата нитрата1 меди еи (Ж)3)2-Н20 на кривых^ намагничивания обнаружены спин-флоп и спин-флип переходы. Также установлены базовые параметры: о обменное поле Ве = 1,1 Тл, поле анизотропии? ВА = 3−10″ Тл> и определено, что магнитные моменты лежат в плоскости ¿-с. Обнаружен максимум на температурный зависимости магнитной восприимчивости при Т8я = 2,7 К вдоль направления Ъс, который подавляется внешним магнитным полем. Установлена магнитная фазовая диаграмма В — Т для магнитных полей' вдоль плоскости Ъс для моногидрата нитрата меди Си (Ж>02-Н2О.

3. Установлено, что, основное состояние для безводного нитрата, никеля.

ЖЬ~Ь является ферромагнитным^с-температурой-Кюри-Тп-^-б-К-и определены базовые магнитные характеристики этого вещества.

4. На основе магнитных и тепловых измерений установлено, что в нитратоникелате рубидия КЬ3№ 2(М03)7 реализуется состояние спниовой жидкости по сценарию димеров, составленных из ионов № 2+ со спином Э = 1, расположенных на перекладинах лестничной структуры. В магнитном поле В = 8,3 Тл в нитратоникелате рубидия КЬ3№ 2С^Оз)7 наблюдается «кроссовер» уровней энергии димера, что выражается в виде максимума на производной намагниченности ам/ав.

На основе анализа кристаллической структуры нитратокупрата нитрозония (ТМО)Си (ЫОз)з установлена уникальность топологии магнитной подсистемы: обменное взаимодействие между ионами меди Си в плоскости Ъс по вертикали в два раза больше, чем обменное.

Л I взаимодействие между ионами Си в плоскости Ъс по диагонали в силу симметрийных соображений. Это позволяет рассматривать данное соединение как первую экспериментальную реализацию двумерной модели «флага конфедераций», предложенную Нерсесяном и Цвеликом. Основное состояние нитратокупрата нитрозония — спиновая жидкость. Из численного моделирования даны оценки на параметр главного обменного взаимодействия вдоль цепочек (направление Ь)3 =.

170 К и на отношение главного обменного взаимодействия к обменному взаимодействию между цепочками (направление с) -0,05<

171 < 0,09.

.

Показать весь текст

Список литературы

  1. LJ. de Jongh and A.R. Miedema. Experiments on simple magnetic model systems 1. I Adv. Phys. 50, 947 (2001).
  2. A.H. Васильев, M.M. Маркина, E.A. Попова. Спиновая щель в низкоразмерных магнетиках. // ФНТ 31, 272 (2005).
  3. N. Majlis. The quantum theory of magnetism (Singapore, World Scientific Publishing, 2007).
  4. N.D. Mermin, H. Wagner. Absence of ferromagnetism or antiferromagnetisiri in one- or two-dimensional isotropic Heisenberg models // Phys. Rev. Lett. 17, 1133 (1966).
  5. N.D. Mermin, H. Wagner. Erratum // Phys. Rev. Lett. 17, 1307 (1966).
  6. A.N. Vasil’ev, L.A. Ponomarenko, A.I. Smirnov, E.V. Arttipov, Yu. A. Velikodny, M. Isobe and Y. Ueda. Short-range and long-range magnetic ordering in a-CuV206 // Phys. Rev. В 60, 3021 (1999).
  7. A. N. Vasil' ev, L. A. Ponomarenko, H. Manaka, I. Yamada, M. Isofcx^ and Y. Ueda. Magnetic and resonant properties of quasi-one-dimensional antiferromagnet LiCuV04 // Phys. Rev. В 64, 24 419 (2001).
  8. A. N. Vasil’ev, V. I. Marchenko, A. I. Smirnov, S. S. Sosin, H. Yamada and Y. Ueda. Magnetic ordering in the mixed-valence compound Р^а0)ззУ2О5 // ZE^lxys. Rev. В 64, 174 403 (2001).
  9. L.A. Bosch, C.H.W Swiste, A.C. Phaff and W.J.M. de Jonge. Magnetic interactions in the ferromagnetic chain compound CuCl2. TMSO studiec3 by (anti)ferromagnetic resonance and magnetisation measurements // J. Phys. С 20, 2307 (1987).
  10. L. K. Thompson, S. S. Tandon, F. Lloret, J Cano, and M. Julve. An .A^zdde-Bridged Copper (II) Ferromagnetic Chain Compound Exhibiting Metama^netic Behavior //Inorg. Chem. 36, 330 (1997).
  11. P.W. Anderson, G. Baskaran, Z. Zou, and T. Hsu. Resonating-Valence-Bond Theory of Phase Transitions and Superconductivity in La2Cu04-Based Compounds // Phys. Rev. Lett. 58, 2790 (1987).
  12. G. Shirane, Y. Endoh, R.J. Birgeneau, M.A. Kastner, Y. Hidaka, M. Oda, M. Suzuki, and T. Murakami. Two-dimensional Antiferromagnetic Quantum Spin Fluid State in La2Cu04 //Phys. Rev. Lett. 59, 1613 (1987).
  13. P.W. Anderson. Comment on «Two-dimensional Antiferromagnetic Quantum Spin Fluid*State in La2Cu04″ // Phys. Rev. Lett. 59, 2497 (1987).
  14. P.W. Anderson. The Resonating Valence Bond State in La2Cu04 and Superconductivity // Science 235, 1196 (1987).
  15. F. Wang and A. Vishwanath. Spin-liquid states on the triangular and Kagome lattices: A projective-symmetry-group analysis of Schwinger boson states. // Phys. Rev. B74, 174 423 (2006).
  16. M. B. Hastings. Dirac structure, RVB, and Goldstone modes in the kagome antiferromagnet // Phys. Rev. B63, 14 413 (2000).
  17. Y. R., M: Hermeie, P. A. Lee, and X.-G. Wen. Projected-Wave-Function Study of the Spin-½ Heisenberg Model on the Kagome Lattice // Phys. Rev. Lett. 98, ' 117 205 (2007).
  18. S. Sachdev. Kagome and triangular-lattice Heisenberg antiferromagnets: Ordering from quantum fluctuations and quantum-disordered ground states with unconfined bosonic spinons // Phys. Rev. B45, 12 377 (1992).
  19. L. Balents. Spin liquids in frustrated magnets. //Nature 464, 199 (2010).
  20. F. Mila. Quantum Spin Liquids // Eur. J. Phvs. 21, 499 (9000)
  21. H. Bethe. Zur Theorie der Metalle. I. Eigenwerte und Eigenfunktionen der linearen Atomkette // Zeitschrift fur Physik A 71, 205 (1931).
  22. M.J.P. Gingras. Spin Ice // arXiv: 0903.2772 (2009).
  23. S.T. Bramwell and M.J.P. Gingras. Spin Ice State in Frustrated Magnetic Pyrochlore Materials // Science 294, 1495 (2001).
  24. M.J. Harris, S.T. Bramwell, D.F. McMorrow, T. Zeiske, and K.W. Godfrey. Geometrical Frustration in the Ferromagnetic Pyrochlore Н02ТІ2О7 // Phys. Rev. Lett. 79, 2554 (1997).
  25. K. Matsuhira, Yu. Hinatsu, К. Tenya, H. Amitsuka and T. Sakakibara. Low-Temperature Magnetic Properties of Pyrochlore Stannates // J. Phys. Soc. Jpn. 71, 1576(2002).
  26. P. Карлин. Магнетохимия (Москва, Мир. 1989).
  27. К. Hanke, V. Kupcik, and О. Lindqvist. The crystal structure of CuTe205 // Acta Crystallogr. B29, 963 (1973).
  28. P.Lemmens, G. Guntherodt, C. Gros, Magnetic light scattering in low-dimensional quantum spin systems // Phys. Rep. 375, 1 (2003).
  29. M. Miljak, M. Herak, O. Milat, N. Tomasic and H. Berger. The magnetic state of the low dimensional CuTe205 compound below 20 К // J. Phys. Condens. Matt. 20, 50 5210(2008).
  30. K. Waltersson and B. Forslund, A refinement of the crystal structure of CSV2O5 // Acta Crystallogr. B33, 789 (1977).
  31. M. Isobe and Y. Ueda, Magnetic Susceptibilities of AV205 (A=Li and Cs) with Square Pyramidal V (IV)05 // J. Phys. Soc. Jpn. 65, 3142 (1996).
  32. R. Valenti and T. Saha-Dasgupta Electronic and magnetic structure of CsV205 // Phys. Rev. B65, 144 445 (2002).
  33. Y. Sasago, M. Hase, K. Uchinokura, M. Tokunaga, and N. Miura. Discovery of a spin-singlet ground state with an energy gap in CaCuGe206 // Phys. Rev. B52, 3533 (1995).
  34. A. Zheludev, G. Shirane, Y. Sasago, M. Hase, and K. Uchinokura. Dimerized ground state and magnetic excitations in CaCuGe2C>6 // Phys. Rev. B53, 11 642 (1996).
  35. M.E. Fisher. Magnetism in One-Dimensional Systems—The Heisenberg Model for Infinite Spin // Am. J. Phys. 32, 343 (1964).
  36. M.E. Fisher. The Perpendicular Susceptibility Of An Anisotropie Antiferromagnet // Physica 26, 618(1960).
  37. J.C. Bonner, M.E. Fisher. Linear Magnetic Chains with Anisotropie Coupling // Phys. Rev. 135, A640 (1964).
  38. Ю.В. Ракитин, В. Т. Калинников. Современная магнетохимия (Санкт — Петербург, Наука, 1994).
  39. H.J. Schulz. Dynamics of Coupled Quantum Spin Chains // Phys. Rev. Lett. 77, 2790 (1996).
  40. H. Vollenkle, A. Wittmann, and H. Nowothy. Zur kristallstruktur von CuGeOs // Monatsh. Chem. 98, 352 (1967).
  41. M. Hase, I. Terasaki, and K. Uchinokura. Observation of the spin-Peierls transition in linear Cu2+ (spin-½) chains in an inorganic compound CuGe03 // Phys. Rev. Lett. 70, 3651 (1993).
  42. M. Nishi, O. Fujita, and J. Akimitsu. Neutron-scattering study on the spin-Peierls transition in a quasi-one-dimensional magnet CuGe03 // Phys. Rev. B50, 6508 (1994).
  43. T. Lorenz, U. Ammerahl, R. Ziemens, В. Buchner, A. Revcolevschi, and
  44. G. Dhallen. Thermodynamic properties of the incommensurate phase of CuGe03 //
  45. Phys. Rev. B54, R15610 (1996).
  46. K. Hirota, D. E. Cox, J. E. Lorenzo, G. Shirane, J. M. Tranquada, M. Hase, K. Uchinokura, H. Kojima, Y. Shibuya, and I. Tanaka. Dimerization of CuGe03 in the Spin-Peierls State. // Phys. Rev. Lett. 73, 736 (1994).
  47. H. Ohashi, T. Fujita, and T. Osawa. The crystal structure of NaTiSi2C>6 pyroxene // J. Jpn. Assoc. Mineral. Petrol. Econ. Geol. 77, 305 (1982).
  48. M. Isobe, E. Ninomiya, A. N. Vasil’ev and Yu. Ueda. Novel Phase Transition in Spin-½ Linear Chain Systems: NaTiSi206 and LiTiSi206 // J. Phys. Soc. Jpn. 71, 1423 (2002).
  49. Y. Mizuno, T. Tohyama, S. Maekawa, T. Osafune, N. Motoyama, H. Eisaki. and S. Uchida. Electronic states and magnetic properties of edge-sharing Cu-O chains // Phys. Rev. B 57, 5326 (1998):
  50. F. Sapina, J. Rodriges Carvajal, M.J. Sanchis. R. Ibanez, A. Beltran, D. Bertran. Crystal and magnetic-structure of. Li2Cu02 // Solid State Commun. 74, 779(1990).
  51. K. Yamada, J. Wada, S. Hosoya, Y. Endoha, S. Noguchic, S. Kawamatac and K. Okuda. Antiferromagnetic long range order of the S = ½ linear chain cuprate Ca2Cu03 // Physica C 253, 135 (1995).
  52. T. Ami, M. K. Crawford, R.L. Harlow, Z. R. Wang and D. C. Johnston, Q. Huang, R. W. Erwin. Magnetic susceptibility and low-temperature structure of the linear chain cuprate Sr2Cu03 // Phys. Rev. B 51, 5994 (1995).
  53. N. Motoyama, H. Eisaki, S. Uccida. Magnetic Susceptibility of Ideal Spin ½ Heisenberg Antiferromagnetic Chain Systems, Sr2Cu03 and SrCu02 // Phys. Rev.1.tt. 76, 3212 (1996).
  54. J.C. Bonner, S.A. Friedberg, H. Kobayashi, D.L. Meier, and H.W.J. Blote. Alternating linear-chain antiferromagnetism in copper nitrate Cu (N03)2'2,5H20 // Phys. Rev. B 27, 248 (1983).
  55. W.E. Hatfield. New magnetic and structural results for uniformly spaced, alteraatingly spaced, and ladder-like copper (II) linear chain compounds (invited) // J. Appl. Phys. 52, 1985 (1981).
  56. P.T. Nguyen, R.D. Hoffman, and A.W. Sleight, Structure of (VO)2P2C)7 // Mater. Res. Bull. 30, 1055 (1995).
  57. J. Kikuchi, K. Motoya, T. Yamauchi, and Y. Ueda, Coexistence of double alternating antiferromagnetic chains in (VO)2P207: NMR study // Phys. Rev. B60, 6731 (1999).
  58. A.W. Garrett, S.E. Nagler, D.A. Tennant, B.C. Sales, and T. Barnes, Magnetic Excitations in the S = ½ Alternating Chain Compound (VO)2P207*// Phys. Rev.» Lett. 79, 745 (1997).
  59. T. Yamauchi, Y. Narumi, J: Kikuchi, Y. Ueda, K. Tatani, T.C. Kobayashi, K. Kindo, and K. Motoya, Two Gaps in (VO)2P207: Observation Using High-Field Magnetization and NMR // Phys. Rev. Lett. 83, 3729 (1999).
  60. F.D.M. Haldane. Continuum Dynamics of the 1-D Heisenberg Antiferromagnet: Identification with 0(3) Nonlinear Sigma Model // Phys. Lett. 93A, 464 (1983).
  61. F.D.M. Haldane. Nonlinear Field Theory of Large-Spin Heisenberg Antiferromagnets: Semiclassically Quantized Solitons of the One-Dimensional Easy-Axis Neel State // Phys. Rev. Lett. 50,1153 (1983). «
  62. R. Botet and R. Jullien. Ground-state properties of a spin-1 antiferromagnetic chain // Phys. Rev. B 27, 613 (1983).
  63. J. B. Parkinson and J. C. Bonner. Spin chains in a field: Crossover from quantum to classical behavior // Phys. Rev. B 32, 4703 (1985).
  64. M. P. Nightingale, H. W. J. Blote. Gap of the linear spin-1 Heisenberg antiferromagnet: A Monte Carlo calculation // Phys. Rev. B 33, 659 (1986).
  65. W. J. L Buyers, R. M. Morra, R. L. Armstrong, M. J. Hogan, P. Gerlach, and and K. Hirakawa. Experimental evidence for the Haldane gap in a spin-1 nearly isotropic, antiferromagnetic chain // Phys. Rev. Lett. 56, 371 (1986).
  66. J. P. Renard, M. Yerdaguer, L. P. Regnault, W. A. C. Erkelens, J. Rossat-Mignod, J. Ribas, W. G. Stirling, and C. Vettier. Quantum energy gap in two quasi-one-dimensional S=1 Heisenberg antiferromagnets (invited) // J. Appl. Phys. 63, 3538 (1988).
  67. I. Affleck. Model for Quasi-One-Dimensional Antiferromagnets: Application to CsNiCl3 // Phys. Rev. Lett. 62, 474 (1989).
  68. T. Sakai and M. Takahashi. The Ground State of Quasi-One-Dimensional Heisenberg Antiferromagnets // J: Phys. Soc. Jpm 58, 3131 (1989).
  69. H. Tasaki. Haldane gap in three dimensions: A rigorous example // Phys. Rev. Lett. 64, 2066 (1990).
  70. Affleck, T. Kennedy, E. H. Lieb, and H. Tasaki. Rigorous results on valence-bond ground states in antiferromagnets // Phys. Rev. Lett. 59, 799 (1987).
  71. I. Affleck. Quantum spin chains and the Haldane gap // J. Phys.: Condens. Matter. 1, 3047 (1989).
  72. F.D.M. Haldane. 0(3) Nonlinear a Model and the Topological Distinction between Integer- and Half-Integer-Spin Antiferromagnets in Two Dimensions // Phys. Rev. Lett. 61, 1029 (1988).
  73. M. Takahashi. Monte Carlo calculation of elementary excitation of spin chains //Phys. Rev. Lett. 62, 2313 (1989).
  74. M. Takahashi. Spin-correlation function of the S=1 antiferromagnetic Heisenberg chain at T=0 // Phys. Rev. В 38, 5188 (1988).
  75. Erik S. S0rensen, Ian Affleck. Equal-time correlations in Haldane-gap antiferromagnets // Phys. Rev. В 49, 15 771 (1994).
  76. А.И. Смирнов. Беспорядок и порядок в квантовых спиновых цепочках (Москва, МФТИ, 2004).
  77. S.V. Meshkov. Monte Carlo study of quantum spin chains // Phys. Rev В 48- 6167 (1993).
  78. S. Miyashita, S. Yamamoto. Effects of edges in S=1 Heisenberg antiferromagnetic chains // Phys. Rev. В 48, 913 (1993).
  79. Т. Kennedy. Exact diagonalisations of open spin-1 chains // J. Phys. Condens. Matter 2, 5737(1990).
  80. D.J. Buttrey, J.D. Sullivan, A.L. Rheingold. Phase-Equilibrium Study of the Y-Ba-Ni-O Sysstem and Structural Characterization of the New Quasi-One-Dimensional Oxide Y2BaNi05 //J. Solid’State Chem. 88, 291 (1990)
  81. S.V. Meshkov. Monte Carlo study of quantum spin chains // Phys. Rev В 48, 6167(1993).
  82. M. Troyer. Thermodynamics and spin gap of the Heisenberg ladder calculated* by the look-ahead Lanczos algorithm // Phys. Rev. В 50, 13 515 (1994).
  83. S. Miyashita* and S. Yamamoto. Thermodynamic Properties of S=1 Antiferromagnetic Heisenberg Chains // J. Phys. Soc. Jpn. 62, 1459 (1993).
  84. J. Darriet and L.P. Regnault. The Compound Y2BaNi05 a new example of a Haldane-gap in a S = 1 magnetic chain // Solid State Commun. 86, 409 (1993).
  85. T. Yokoo, T. Sakaguchi, K. Kakurai, and J. Akimitsu. Observation of the Haldane Gap in Y2BaNi05 Single Crystal // J. Phys. Soc. Jpn. 64, 3651 (1995).
  86. Y. Uchiyama, Y. Sasago, I. Tsukada, K. Uchinokura, A. Zheludev, T. Hayashi, N. Miura, and P. Boni. Spin-Vacancy-Induced Long-Range Order in a New Haldane-Gap Antiferromagnet//Phys. Rev. Lett 83, 632 (1999).
  87. T. Sakai and M. Takahashi, Effect of the Haldane gap on quasi-one-dijnensional systems // Phys. Rev. B42, 4537 (1990).
  88. M. Steiner, K. Kakurai, J. K. Kjems, D. Petitgrand, and R. Pynn. Inelastic neutron scattering studies on ID near Heisenberg antiferromagnets: A test of the Haldane conjecture // J. Appl. Phys. 61, 3953 (1987).
  89. H. Mutka, C. Payen, P. Molinie, J. L. Soubeyroux, P. Colombet, and A. D. Taylor. Dynamic structure factor S (Q, o). of the S=1 quasi-one-dimensional Heisenberg antiferromagnet: Neutron-scattering study on AgVP2S6 // Phys. Rev. Lett. 67, 497 (1991).
  90. K. Katsumata, H. Hori, T. Takeuchi, and M. Date, A. Yamagishi, J. P. Renard. Magnetization process of an S=1 linear-chain Heisenberg antiferromagnet // Phys. Rev. Lett. 63, 86 (1989).
  91. Y. Ajiro, T. Goto, H. Kikuchi, T. Sakakibara, and T. Inami. High-fieldmagnetization of a quasi-one-dimensional S = 1 antiferromagnet
  92. Ni (C2H8N2)2N02(C104): Observation- of the Haldane gap // Phys. Rev. Lett. 63, 1424 (1989).
  93. E. Dagotto and T. M. Rice. Surprises on the Way from One- to Two-Dimensional Quantum Magnets: The Ladder Materials // Science 271, 618 (1996).
  94. S. White, R. Noack, and D. Scalapino. Resonating Valence Bond Theory of Coupled Heisenberg Chains // Phys. Rev. Lett. 73, 886 (1994).
  95. H. J. Schulz. Phase diagrams and correlation exponents for quantum spin chains of arbitrary spin quantum number // Phys. Rev. B 34, 6372 (1986).
  96. G. Sierra. The nonlinear sigma model and spin ladders // J. Phys. A 29, 3299 (1996).
  97. M. Oshikawa, M. Yamanaka, and I. Affleck. Magnetization Plateaus in Spin Chains: «Haldane Gap» for Half-Integer Spins // Phys. Rev. Lett. 78, 1984 (1997).
  98. K. Totsuka. Magnetization plateau in the S=l/2 Heinsenberg spin chain with next-nearest-neighbor and alternating nearest-neighbor interactions // Phys. Rev. B 57,3454(1998).
  99. F. Mila. Ladders in a magnetic field: a strong coupling approach // Eur. Phys. J. B6, 201 (1998).
  100. T. Barnes, E. Dagotto, J. Riera, and E. Swanson. Excitation spectrum of Heisenberg spin ladders // Phys. Rev. B47, 3196 (1993).
  101. S. Gopalan, T.M. Rice, and M. Sigrist. Spin ladders with spin gaps: A description of a class of cuprates //Phys. Rev. B49, 8901 (1994).
  102. R. Noack, S. White, and D. Scalapino. Correlations in a Two-Chain-Hubbard Model //Phys. Rev. Lett. 73, 882 (1994).
  103. M. Azzouz, L. Chen, and S. Moukouri. Calculation of the singlet-triplet gapof the antiferromagnetic Heisenberg model on a ladder // Phys. Rev. B50, 6233 (1994).
  104. S. Larochelle and M. Greven. Susceptibilities and Spin Gaps of Weakly-coupled Spin Ladders // arXiv: 310 714 (2004).
  105. Z. Hiroi, M. Azuma, M: Takano, and Y. Bando. A new homologous series Srn-iCun+102n found in the SrO-CuO system treated under high pressure // J. Solid' State Chem. 95, 230 (1991).
  106. M. Azuma, Z. Hiroi, and M. Takano, K. Ishida and Y. Kitaoka. Observation of a Spin Gap in SrCu203 Comprising Spin-½ Quasi-ID Two-Leg Ladders // Phys. Rev. Lett. 73, 3463 (1994).
  107. K. Ishida, Y. Kitaoka, K. Asayama, M. Azuma, Z. Hiroi, and M. Takano. Spin Gap Behavior in Ladder-Type of Quasi-One-Dimensional Spin (S=l/2) System SrCu203 // J. Phys. Soc. Jpn. 63, 3222 (1994).
  108. M. Azuma, M. Takano, and R.S. Eccleston. Disappearance of the Spin Gap in a Zn-Doped 2-Leg Ladder Compound Sr (Cu1.xZnx)203 // J. Phys. Soc. Jpn. 67, 740 (1998).
  109. K. Magishi, S. Matsumoto, Y. Kitaoka, K. Ishida, K. Asayama, M. Ueda, T. Nagata, and J. Akimitsu, Spin gap and dynamics in Sr14-xCaxCu24041 comprising hole-doped two-leg spin* ladders: Cu NMR study on single ciystals // Phys.Rev. 657,11 533 (1998).
  110. K. Ishida, Y. Kitaoka, Y. Tokunaga, S. Matsumoto, M. Azuma, Z. Hiroi, and M. Takano. Spin correlation and spin gap in quasi-one-dimensional spin-½ cuprate oxides: A 63Cu NMR study // Phys. Rev. B53, 2827 (1996).
  111. J.-C. Bouloux and J. Galy. Alkaline-Earth Hypovanadates Structural Evolution Of CAV-NO-2N+1 SERIES (N=1,2,3,4) // J. Solid State Chem. 16, 385 (1976).
  112. H. Iwase, M. Isobe, Y. Ueda, and H. Yasuoka. Observation of Spin Gap in CaV205 by NMR // J.Phys. Soc. Jpn. 65,2397 (1996).
  113. M. Onoda and N. Nishiguchi. Crystal structure and spin gap state of CaV205 //J. Solid State Chem. 127, 359 (1996).
  114. J.-C. Boulloux and J. Galy. Magnesium Hypovanadates, MgV03 and MgV205 Crystal-Structure Of MgV03 // J. Solid State Chem. 16, 393 (1976).
  115. M. Isobe, Y. Ueda, K. Takizawa, and T. Goto. Observation of a Spin Gap in
  116. MgV205 from High Field Magnetization Measurements // J. Phys. Soc. Jpn. 67, 755 (1998).
  117. P. Millet, C. Satto, J. Bonvoisin, B. Normand, K. Penc, M. Albrecht, and F. Mila. Magnetic properties of the coupled ladder system MgV205 // Phys. Rev. B57, 5005 (1998).
  118. I. Radosavljevic, J.S.O. Evans, and A.W. Sleight. Synthesis and structure of bismuth copper vanadate, BiCu2V06 // J. Solid State Chem. 141, 149 (1998).
  119. T. Masuda, A. Zheludev, H. Kageyama, and A.N.Vasiliev. BiCu2V06: A new narrow-band spin-gap material // Europhys. Lett. 63, 757 (2003).
  120. E. Manousakis. The spin-½ Heisenberg antiferromagnet on a square lattice and its application to the cuprous oxides // Rev. Mod. Phys. 63, 1 (1991).
  121. H.T. Diep. Frustrated Spin Systems (Singapore, World Scientific Publishing, 2004).
  122. P.W. Anderson. Resonating valence bonds: A new kind of insulator? // Materials Research Bulletin 8, 153 (1973).
  123. A.A. Nersesyan and A.M. Tsvelik. Spinons in more than one dimension: Resonance valence bond state stabilized by frustration // Phys. Rev. B 67, 24 422 (2003).
  124. N. Shannon, T. Momoi, and P. Sindzingre. Nematic Order in Square Lattice Frustrated Ferromagnets // Phys. Rev. Lett. 96, 27 213 (2006).
  125. N. Shannon, K. Penc, P. Thalmeier, B. Schmidt. Finite temperature properties and frustrated ferromagnetism in a square lattice Heisenberg model // Eur. Phys. J. B 38, 599 (2004).
  126. B. Schmidt and P. Thalmeier, Nic Shannon. Magnetocaloric effect in the frustrated square lattice J,-J2 model // arXiv: 0705.3094v2 (2007).
  127. P. Chandra, B. Doucot. Possible spin-liquid state at large S for the frustrated square Heisenberg lattice // Phys. Rev. B 38, 9335 (1988).
  128. N. Read and S. Sachdev. Valence-bond and spin-Peierls ground states of low-dirtiensional quantum antiferromagnets // Phys. Rev. Lett. 62,1694 (1989).
  129. P. Chandra, P. Coleman and A. I. Larkin. Ising transition in frustrated Heisenberg models // Phys. Rev. Lett. 64, 88 (1990).
  130. X. G. Wen, Frank Wilczek, and A. Zee. Chiral spin states and superconductivity // Phys. Rev. B 39, 11 413 (1989).
  131. P. Sindzingre. Spin-½ frustrated antiferromagnet on a spatially anisotropic square lattice: Contribution of exact diagonalizations // Phys. Rev. В 69, 94 418 (2004).
  132. О. A. Starykh, L. Balents. Dimerized Phase and Transitions in a Spatially Anisotropic Square Lattice Antiferromagnet // Phys. Rev. Lett. 93, 127 202 (2004).
  133. A. M. Tsvelik. Confinement and deconfinement of spinons in a frustrated' spin-½ Heisenberg model // arXiv: 40 4541v2 (2004).
  134. S.I. Troyanov, I.V. Morozov, K.O. Znamenkov, Yu. M. Korenev. Synthesis and X-Ray Structure of New Coopper (II) Nitrates: Cu (N03)2*H20 and p-Modification of Cu (N03)2 // Z. anorg. allg. Chem. 621, 1261 (1995).
  135. L. Berger, S.A. Friedberg, J.T. Schriempf. Magnetic Susceptibility of Cu (N03)2'2,5H20 at Low Temperature // Phys. Rev. 132, 1057 (1963).
  136. R. Zibaseresht, R.M. Hartshorn. Hexaaquacopper (II) dinitrate: absence of Jahn-Teller distortion // Acta Crystallographica E 62, 19 (2006).
  137. B. Morosin. The crystal structure of Cu (N03)2−2,5H20 // Acta Crystallographica В 26, 1203 (1970).
  138. B.E. Myers, L. Berger, S.A. Friedrerg. Low-Temperature Magnetization of-Cu (N03)2−2,5H20 // J. Appl. Phys. 40, 1149 (1969).
  139. S.A. Friedberg, C.A. Raquet. The Heat Capacity of Cu (N03)2−2,5H20 at Low Temperatures // J. Appl. Phys. 39, 1132 (1968).
  140. K. Amaya, Y. Tokunaga, R. Yamada, Y. Ajiro and T. Haseda. Paramagnetic relaxation and Adiabatic Cooling In Cu (N03)2'2,5H20 // Phys. Lett. 28A, 732 (1969).
  141. K. Amaya, N. Yamashita. Adiabatic Magnetization Cooling in Cu (N03)2−2,5H20 by Pulsed Magnetic Field // J. Phys. Soc. Jap. 42, 24 (1977).
  142. M.W. van Toi, L.S.J.M. Henkens, N.J. Poulis. High-Field Magnetic Phase Transition in Cu (N03)2−2 '/2 H20 // Phys. Rev. Lett. 27, 739 (1971).
  143. M.W. van Toi, K.M. Diederix, N.J. Poulis. Specific-heat and NMR Of Cu (N03)2'2 Vi H20 At High-Field Phase-Transition // Physica 64, 363 (1973).
  144. J.C. Bonner, S.A. Friedberg, H. Kobayashi. // Proc. 12 Int. Conf. On Low temperature physics, Tokyo, 691 (1971).
  145. K.M. Diederix, J.P. Groen, L.S.J.M. Henkens, T.O. Klaassen, N.J. Poulis. An Experimental Study On The Magnetic Properties Of The Singlet Ground-State System In Cu (NOs)2−2 Vi H20 // Physica B 94, 9 (1978).
  146. J. Eckert, D.E. Cox, G. Shirane, S.A. Friedberg, H. Kobayahi. Magnetic ordering in Cu (N03)2−2,5D20 // Phys. Rev. B 20, 4596 (1979).
  147. L. Berger and S.A. Friedberg. Low-Temperature Magnetic Susceptibilities of the Hydrated Nickel Nitrates // Phys. Rev. 136, A158 (1964).
  148. B. Ribar, N. Milinski. The crystal structure of nickel nitrate dihydrate Ni (N03)2-(H20)2 // Z. Fur Kristallogr. 144, 126 (1976).
  149. C. Starr, F. Bitter, and A. R. Kaufmann. The Magnetic Properties of the Iron Group Anhydrous Chlorides at Low Temperatures. I. Experimental // Phys. Rev. 58, 977(1940).
  150. M. K. Wilkinson, J. W. Cable, E. O. Wollan, and W. C. Koehler. Neutron Diffraction Investigations of the Magnetic Ordering in FeBr2, CoBr2, FeCl2, and CoCl2 // Phys. Rev. 113, 497 (1959).
  151. L. Landau. Possible explanation of the dependence on the field of the susceptibility at low temperatures // Physik. Z. Sowjetunion 4, 675 (1933).
  152. S. Yomosa. Statistical Mechanics of Antiferromagnetic Layer Crystal, FeCl2 //J. Phys. Soc. Jpn. 15, 1068 (1960).
  153. V.A. Shmidt and S.A. Friedberg. Metamagnetism of Ni (N03)2−2H20 // Phys. Rev. B 1, 2250 (1970):
  154. K. Motizuki. Metamagnetism of Methylamine Chrome Alum // J. Phys. Soc. Jpn. 14, 759 (1959).
  155. R. Bidaux, P. Carrara and B. Vinet. Antiferromagnetism in a Magnetic Field. 1. Treatment of Molecular Field // J. Phys. Chem. Solids 28, 2453 (1967).
  156. L. G. Plogar and S.A. Friedberg. Low Temperature Heat Capacity of the Metamagnet Ni (N03)2−2H20 // Phys. Rev. B 4, 3110 (1971).
  157. J. H. Van Vleck. The Influence of Dipole-Dipole Coupling on the Specific Heat and Susceptibility of a Paramagnetic Salt // J. Chem. Phys. 5, 320 (1937).
  158. C. Domb, A. R. Miedema. Chapter VI Magnetic Transitions // Progr. Low Temp. Phys. 4- 296 (1964).
  159. B- Morosin, T. Haseda. Crystal structure of the beta-form of Ni (NQ3)2 (H20)4 // Acta Crystallographica B 35, 2856 (1979).
  160. T. Haseda and M. Date. The Paramagnetic Susceptibility of Some Nickel Salts// J. Phys. Soc. Jpn. 13, 175 (1958).
  161. F. Bigoli, A. Braibanti, A. Tiripicchio, M. Tiripicchio Camellini. The crystal-structures of nitrates of divalent hexaquocations. III. Hexaquonickel nitrate // Acta Crystallographica B 27, 1427 (1971).
  162. R. B. Janes. Magnetic Susceptibilities of Salts of the Iron. Group Elements // Phys. Rev. 48, 78 (1935).
  163. A. Herweijer and S.A. Friedberg. Low-Temperature Specific Heat of Ni (N03)2−6H20: Antiferromagnetic Interactions // Phys. Rev. B 4, 4009 (1971).
  164. T. Moriya. Theory of Magnetism of NiF2 // Phys. Rev. 117, 635 (1960).
  165. K.O. Znamenkov, I.V. Morozov, and S.I. Troyanov. Synthesis and Crystal Structure- of Copper (II) Nitrato Complexes N0Cu (N03)3., Na2[Cu (N03)4]- and Ag2[Cu (N03)4] // Rus. J. Inorg. Chem. 49, 172 (2004).
  166. S.I. Troyanov, I.V. Morozov, K.O. Znamenkov, and Yu.M. Korenev. Synthesis and X-Ray Structure of New Copper (II) Nitrates: Cu (N03)2-H20 and modification of Cu (N03)2 // Z. Anorg. Allg. Chem. 621, 1261 (1995).
  167. M. Yehia, E. Vavilova, V. Kataev, R. Klingeler, O. Volkova, E. Lapsheva, V. Shutov, O. Savelieva, A.N. Vasiliev, B. Biicher: High field ESR study of the168new low dimensional S-lA system: Cu (N03)2-H20 // J. Low. Temp. Phys. 159- 96 (2010).
  168. H. Benner, J.P. Boucher. Magnetic Properties of Layered Transition Metal Compounds (Kluwer Academic, Dordrecht, 1990).
  169. J.R. Pilbrow. Transition Ion Electron Paramagnetic Resonance (Clarendon Press, Oxford, 1990) — А. Абрагам, Б. Блини. Электронный парамагнитный резонанс переходных ионов, том 1. (Издательство Мир, Москва, 1972).
  170. P.M. Richards and- М.В. Salamon- Exchange' narrowing of electron spim resonance in a two-dimensional system//Phys. Rev. В 9, 32 (1974).
  171. Д.Г. Келлерман. Магнетохимия (Екатеринбург, Уральский Государственный Университет имени A.M. Горького, 2008).
  172. G. Giester, Ch.L. Lengauer, M. Wildner and J. Zemann. Investigation of anhydrous metal (II) nitrates. I. Syntheses and crystal structures of Mg (N03)2, Co (N03)2 and- Ni (N03)2, with a stereochemical discussion // Z. Kristallogr. 223, 408(2008).
  173. D. Weigel, B. Imelik, M. Prettre. Preparation et: determination des structures des nitrates anhydres de metaux bivalents //Bull: Soc. Chim. Fr. 2600 (1964) —
  174. I- Yamada, H. Fujii, and M. Hidaka. Experimental evidence of the Dzyaloshinsky-Moriya antisymmetric exchange interaction in the one-dimensional Heisenberg antiferromagnet KCuF3: EPR measurements // J: Phys.: Gondens. Matter 1, 3397(1989).
  175. M.V. Eremin, D.V. Zakharov, H.-A. Krug von Nidda, R.M. Eremina, A. Shuvaev, A. Pimenov, P. Ghigna, J. Deisenhofer, and A. Loidl. Dynamical Dzyaloshinsky-Moriya Interaction in KCuF3 // Phys. Rev. Lett. 101, 147 601 (2008).
  176. I. Yamada, M. Nishi, and J. Akimitsu. Electron paramagnetic resonance governed by the Dzyaloshinsky-Moriya antisymmetric exchange interaction in CuGe03//J. Phys.: Condens. Matter 8, 2625 (1996).
  177. M. Lohmann, H.-A. Krug von Nidda, M.V. Eremin, A. Loidl, G. Obermeter, and S. Horn. Charge Order in NaV205 Studied by EPR // Phys. Rev. Lett. 85, 1742 (2000).
  178. S. Moukouri. Renormalization-group method for weakly coupled quantum chains: Application to the spin-½ Heisenberg model // Phys. Rev. B 70, 14 403 (2004).
  179. P. Sindzingre. Spin-½ frustrated antiferromagnet on a spatially anisotropic square lattice: Contribution of exact diagonalizations // Phys. Rev. B 69, 94 418 (2004).
  180. O.A. Starykh and L. Balents. Dimerized Phase and Transitions in a Spatially Anisotropic Square Lattice Antiferromagnet//Phys. Rev. Lett. 93, 127 202 (2004).
  181. H.-H. Hung, C.-D. Gong, Y.-C. Chen, and M.-F. Yang. Search for quantum dimer phases and transitions in a frustrated spin ladder // Phys. Rev. B 73, 224 433 (2006).
  182. О.С. Волкова, И. В. Морозов, Е. А. Лаптева, В. В. Шутов, А. Н. Васильев, Р. Клингелер, Б. Бюшнер. Дальний магнитный порядок в моногидрате нитрата меди Cu (N03)2H20 // Письма в ЖЭТФ 89, 98 — 102 (2009).
  183. М. Yehia, Е. Vavilova, V. Kataev, R. Klingeler, О. Volkova, E. Lapsheva, V. Shutov, O. Savelieva, A. N. Vasiliev, B. Bucher. High field ESR study of the new low dimensional S = lA system: Cu (N03)2-H20 // J. Low. Temp. Phys. 159, 96−100(2010).
  184. O. Volkova, I. Morozov, V. Shutov, E. Lapsheva, P. Shinzingre, O. Cepas, M. Yehia, V. Kataev, R. Klingeler, B. Bucher, and A. Vasiliev. Realization of the Nersesyan-Tsvelik model in (N0)Cu (N03)3. // Phys. Rev. В 82, 54 413 (2010).1. Труды конференций:
  185. O. Volkova, I. Morozov, E. Lapsheva, V. Shutov, R. Klingeler, В. Buchner, A. Vasiliev. Thermodynamic properties of new quasi one dimensional* cuprate Cu (N03)2-H20 // Moscow International Symposium on Magnetism, June 20−25, Moscow, 2008, p. 681.
  186. E.H. Лаптева, B.B. Шутов. Синтез и термодинамические свойства новых нитратов переходных элементов // XVI Международная конференция студентов, аспирантов и молодых учёных «Ломоносов», 13−18 апреля, Москва, 2009.
  187. В.В. Шутов. Новые низкоразмерные металлооксиды на основе нитратов меди и никеля // XVII Международная конференция студентов, аспирантов и молодых учёных «Ломоносов», 12 — 15 апреля, Москва, 2010, с. 225.
  188. V.V. Shutov, O.S. Volkova, E.N. Lapsheva, I.V. Morozov. Magnetic properties of Rb3Ni2(N03)7 and Ni (N03)2 // IV Euro-Asian Symposium «Trends in MAGnetism» EASTMAG-2010, June 28 July 2, Ekaterinburg, 2010, c. 350.
  189. O. Volkova, I. Morozov, V. Shutov, H. Miki, P. Sindzingre, O. Cepas, M. Yehia, V. Kataev, R. Klingeler, B. Bticher and A. Vasiliev. Spin LiquidiL
  190. Behavior in Low-Dimensional Magnetic Systems // 7 International Conference on Flow Dynamics, November 1−3, Sendai, Japan, 2010, p. 400.1. Благодарности.
Заполнить форму текущей работой

Сессия? Спокойно!